Жесткое синхротронное излучение при аккреции вещества на одиночные черные дыры звездных масс
<< 3.2. Комптонизация | Оглавление | 4. Спектр излучения ореола >>
3.3. Уравнение баланса энергии
Закон сохранения энергии (первое начало термодинамики) в аккреционном потоке имеет вид

где



). Для нерелятивистского газа (вдали от горизонта черной дыры)


можно пренебречь потерями на излучение и переписать уравнение в безразмерных координатах


Данное уравнение применимо вплоть до



В более глубоких областях электроны являются релятивистскими, и мы не можем пренебрегать
радиационными потерями


Граничным условием является
.
Аналитическое решение полученного уравнения в общем случае невозможно. Однако в пределе малых
темпов аккреции (которые и реализуются для типичных условий в Галактике) можно пренебречь влиянием высвечивания на распределение температуры,
и решение находится достаточно просто.

Применимость данного приближения можно оценить, сравнивая время высвечивания
электрона со временем свободного падения на горизонте черной дыры


где учтено, что гамма-фактор электронов вблизи горизонта черной дыры порядка сотни.
При увеличении же темпа аккреции высвечивание начинает существенно влиять на радиальное
распределение температуры, вещество в районе горизонта событий становится
более холодным, эффективность же энерговыделения должна оставаться примерно постоянной - ситуация
становится саморегулирующейся. Отметим, что именно этот участок рассматривался в работе Шварцмана[12],
где показано, что эффективность энерговыделения на нем должна быть порядка
<< 3.2. Комптонизация | Оглавление | 4. Спектр излучения ореола >>
Публикации с ключевыми словами:
конкурс - черные дыры - аккреция - Синхротронное излучение - магнитное поле
Публикации со словами: конкурс - черные дыры - аккреция - Синхротронное излучение - магнитное поле | |
См. также:
Все публикации на ту же тему >> |