<< 2.4 Приливное разрушение звезд 4 Черные дыры в >>
3 Эддингтоновский предел светимости при аккреции на компактные релятивисткие объекты
Рассмотрим плазму на расстоянии r от звезды со
светимостью L. Пусть источник излучения изотропен.
Тогда на расстоянии r поток излучения
.
Фотоны взаимодействуют с электронами плазмы (Томсоновское рассеяние)
и оказывают давление с силой
,
где
см2 -
томсоновское сечение рассеяния фотона на электроне (в
нерелятивистском приближении). Сила притяжения со стороны центрального
тела массы M, действующая на протоны Fg=GMmp/r2.
Из-за кулоновских сил давление света на электроны передается всему
элементу плазмы, при этом равновесие Fg=Fr возможно
при критичесокм значении светимости (т.н. Эддингтоновский
предел)
Применим эти рассуждения к аккреции на компактные объекты.
Выделяемая светимость
,
где Rin - внутренний
радиус аккреционного диска (3Rg в случае Шварцшильдовской
черной дыры). Максимальный темп аккреции, при котором она
еще возможна (т.е. не останавливается давлением излучения)
<< 2.4 Приливное разрушение звезд 4 Черные дыры в >>
Публикации с ключевыми словами:
звезды - Межзвездная среда - Космология - теоретическая астрофизика - астрофизика
Публикации со словами: звезды - Межзвездная среда - Космология - теоретическая астрофизика - астрофизика | |
См. также:
Все публикации на ту же тему >> |