Документ взят из кэша поисковой машины. Адрес оригинального документа : http://www.astronet.ru/db/msg/1190161/footnode.html
Дата изменения: Wed Jan 25 22:43:12 2006
Дата индексирования: Thu Dec 27 16:59:24 2007
Кодировка: Windows-1251
Поисковые слова: meteoroid
Астронет > Физические вопросы теории звездной эволюции
Rambler's Top100Astronet    
  по текстам   по ключевым словам   в глоссарии   по сайтам   перевод 		 

На первую страницу
...1
\( m_{p}=1.67265\cdot 10^{-24} \) - масса протона, \( m_{n}=1.67495\cdot 10^{-24} \) - масса нейтрона, \( m_{D}/m_{u}=2.01410 \), \( m_{_{^{3}H}}/m_{u}=3.01603 \) - относительные массы атомо дейтерия, трития и гелия-3. Константы взяты из [5, 180]. 
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
... (2.29),2
Напомним, что \( \mathrm{arsh} x=\ln (x+\sqrt{x^{2}+1}) \) 
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
...3
Если в (2.46) пренебречь слабым вырождением, то \( P_{e-}+P_{e+}=kT(n_{e-}+n_{e+}) \). 
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
...4
Интеграл берется с помощью замены \( z=\exp \left( \frac{x-y}{2}\right) \). 
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
...5
Эксперимент ИТЭФ дает \( m_{\widetilde{\nu }_{e}0}=30\pm 16\mbox{~эВ} \) [127], из оценок по теории великого объединения \( m_{\nu _{e}}\approx 10^{-1}\div 10^{-6}\mbox{эВ} \), однако возможность \( m_{\nu 0}=0 \) полностью не отвергнута [ 172]; эксперимент в Цюрихе дает \( m_{\nu 0}\lt 18\mbox{~эВ} \) [544а]. 
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
...6
Энергия связи на нуклон \( B_{n}=B_{A,Z}/A \), определяемая в соответствии с (3.3), (4.3), максимальна для \( ^{62}Ni \) (см. табл. 5). Однако при сравнении стабильности ядер нужно отсчитывать их энергию от какого-то фиксированного состояния, например, протонно-электронного. При этом оказывается, что образование ядер железа \( ^{56}Fe \) сопровождается максимальным выделением энергии. 
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
...7
При этом происходит захват на возбужденное состояние ядра \( ^{56}Mn \) с энергией возбуждения \( 109\mbox{~кэВ} \). Захват на основное состояние \( ^{56}Mn \) начинается при \( \rho =1.15\cdot 10^{9}\mbox{~г}\cdot \mbox{см}^{-3} \), \( \epsilon _{Fe}=3.7\mbox{~МэВ} \), но протекает очень медленно, ввиду наличия сильного запрета (см. параграф 18 и (20.14)). 
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
...8
Исключение составляет гелий-3 и -4, которые при нормальном давлении остаются жидкими при абсолютном нуле из-за квантовых эффектов [145]. 
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
...9
Здесь в \( n_{e} \) включены и связанные электроны. 
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
...10
Точное значение электростатической энергии на ядро \( W_{L} \) из (4.4) в 1.00454 раза меньше, чем \( E_{c} \) из (4.26). 
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
...]11
В работе [578] с помощью расчетов по методу Монте-Карло получено \( \Gamma=Z^{2}e^{2}/\left( kTl_{WS}\right) =178=\Gamma_{m} \) в точке плавления кристалла, \( l_{WS} \) дано в (4.25). 
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
...]12
В [227] в пределе \( \theta \gg T \) энергия принималась в 4/3 раза большей, чем в (4.38), (4.39). 
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
.
Публикации с ключевыми словами: Эволюция звезд - физические процессы
Публикации со словами: Эволюция звезд - физические процессы
См. также:
Все публикации на ту же тему >>

Обсудить эту публикацию
Оценка: 1.9 [голосов: 9]
 
О рейтинге
Версия для печати Распечатать

Астрометрия - Астрономические инструменты - Астрономическое образование - Астрофизика - История астрономии - Космонавтика, исследование космоса - Любительская астрономия - Планеты и Солнечная система - Солнце

Астронет | Научная сеть | ГАИШ МГУ | Поиск по МГУ | О проекте | Авторам

Комментарии, вопросы? Пишите: info@astronet.ru или сюда

Rambler's Top100 Яндекс цитирования