 |
Астронет: К. А. Постнов/ГАИШ Лекции по Общей Астрофизике для Физиков http://variable-stars.ru/db/msg/1170612/9lec/html/node6.html |
<< 2.3 Модель аккреции вещества 3 Эддингтоновский предел светимости >>
2.4 Приливное разрушение звезд в окрестностях сверхмассивной черной дыры
Газ в аккреционный диск может попадать различными путями: это
может быть межзвездный газ из диска галактики, диффундирующие
под действием динамического трения гигантские молекулярные облака,
звезды, разорванные приливными силами черной дыры. Рассмотрим
последний процесс (Хилс, 1975). Пусть имеется звезда с массой M*
и радиусом R, средняя плотность звезды
.
Качественно, звезда разрушается приливными силами, если ускорение свободного
падения на поверхности g=GM*/R*2 становится меньше
приливного ускорения со стороны черной дыры с массой Mbh:
at=2GMbhR*/d3, где d - расстояние от звезды до черной дыры.
Разрыв наступает на критическом расстоянии (называемом приливным
радиусом):
.
Очевидно, горизонт (гравитационный радиус) черной дыры зависит
линейно от массы
, быстрее чем приливной радиус
. При массе черной дыры
эти радиусы сравниваются, а значит звезды будут пересекать горизонт событий черной дыры не разрушаясь, лишая аккреционный диск подпитки газом (хотя конечно, остаются иные механизмы подпитки). Таким образом, если звезды являются основными поставщиками вещества для активного галактического ядра, рост черной дыры значительно замедляется при массе около . Для характерных темпов аккреции около 1 в год (см. ниже) время существования максимальной активности ядра галактики т.о. может быть около 100 млн. лет.
<< 2.3 Модель аккреции вещества 3 Эддингтоновский предел светимости >>