Астронет: Л. Л. Соколов, К. В. Холшевников/Коуровка Задача N тел и проблема интегрируемости http://variable-stars.ru/db/msg/1210340/node8.html |
4.1. Основная теорема о существовании интегралов
Пусть - непустые области пространства . Рассмотрим задачу Коши с начальными данными из :
где - функция гладкости . Решение ( ) обозначим .
Теорема 5. Пусть решения системы (47) определены при всех и не выходят из ; существует функция гладкости и постоянная такие, что
где . Тогда существует инвариантная область , в которой существует набор независимых автономных интегралов гладкости .
Суть условия (48) сводится к следующему. Хотя отдельная траектория системы (47) не имеет самопересечений, сколь угодно узкая трубка траекторий самопересекаться может. А это - препятствие к интегрируемости [9]. Условие (48) говорит о том, что по крайней мере в одном направлении трубка движется без возвращений назад и поэтому избегает самопересечений.
Доказательство. Обозначим
В частности,
В силу (48) уравнение
имеет относительно единственное решение
при любых . По теореме о неявной функции имеет гладкость . По определению и согласно (50) , что в сопоставлении с (51) и (52) дает . Подставляя в (50), получим
Итак, при любом фиксированном правая часть (53) не меняется вдоль решений (47). Как уже отмечалось, - отображение на . Поэтому отображение :
есть интеграл системы (47) гладкости .
Мы построили набор скалярных интегралов - компонент отображения . Осталось доказать, что среди них ровно независимых. Это следует из очевидного свойства функции (54): есть отображение орбит, т. е.
тогда и только тогда, когда существует такое , что .
Теорема доказана.
Всякая орбита по общей теории диффеоморфна точке, окружности или прямой. В силу (52) время однозначно определяется положением, поэтому каждая орбита уравнений (47) в диффеоморфна прямой. Концы ее отделены друг от друга в силу (48).
<< 4. Интегрируемость | Оглавление | 4.2. Региональная интегрируемость задачи >>