 |
Астронет: Ю. П. Псковский/ГАИШ Новые и Сверхновые звезды http://www.variable-stars.ru/db/msg/1201870/06.html |
Глава V. Особые разновидности новых звезд | Оглавление | Глава VII. Сверхновые в далеких галактиках
Глава VI. ЧТО СКРЫВАЕТСЯ ЗА ВСПЫШКАМИ НОВЫХ ЗВЕЗД?
Новые звезды - двойные
К середине нашего столетия объяснение явления вспышки новой звезды свечением ее расширяющейся оболочки было уже бесспорным. Астрономов все более интересовали внутренние причины вспышек новых и в связи с этим их свойства в спокойной стадии после вспышки. Казалось, что наблюдения поведения спектральных линий бывших новых звезд и их блеска не могут принести ничего неожиданного, а важнейшие результаты следует ожидать от теории внутреннего строения звезд. И все же главная сенсация, приблизившая нас к пониманию природы новых звезд и приоткрывшая завесу тайны их вспышек, связана именно с наблюдениями блеска и спектров и объяснением их в первую очередь не физическими, а механическими причинами.
Речь идет об открытии двойственности многих новых звезд и других взрывных переменных.
В 1954 г. американский астроном М. Уокер обнаружил, что Новая Геркулеса 1934 г. является затменно-двойной системой с очень коротким периодом в 4 часа 39 минут. Напомним, что система из двух звезд выглядит для наблюдателя на Земле как затменная звезда, если луч зрения лежит в плоскости орбиты этой системы. Тогда звезды этой системы поочередно заслоняют друг друга. В результате мы видим систематические колебания блеска звезды и периодическое изменение доплеровского смещения спектральных линий, отражающее орбитальные движения звезд двойной системы.
Изучение двойной системы Новой Геркулеса показало, что кроме обычных она имеет еще небольшие хаотические колебания блеска, а на орбитальное движение в системе указывали только линии водорода и гелия в фиолетовой части спектра. У линий же водорода в красной части спектра не отмечалось периодического доплеровского смещения; они очевидно, принадлежат туманности, обволакивающей двойную звезду. К тому же не было найдено никаких следов спектра другой звезды.
Такая странная ситуация сильно напоминала случай симбиотической звезды. Система, по-видимому, состоит из горячей звезды, сходной по характеристикам с белым карликом, и из темного спутника, который регулярно затмевает главную звезду. Горячая звезда, как полагают, окружена кольцом горячего газа, движущегося вместе с ней по орбите вокруг общего центра тяжести двойной системы (рис. 14). Именно этот газ и показывает орбитальное движение в спектре системы.
Рис. 14. Модель двойной
системы Новой Стрелы 1913 г.
Крестом отмечен центр масс системы, "Груша"
(1) - разреженный красный гигант-спутник, а черный кружок (2) - горячая
звезда со свойствами белого карлика, являющаяся главным компонентом системы.
Стрелки показывают вытекание газа из спутника и образование кольца вокруг
горячей звезды. У новой Геркулеса 1943 г. спутник является карликом и в
спектре не проявляется.
Так раскрылась структура одной из новых звезд. Но все ли новые устроены по такому образцу и являются двойными системами? Этим вопросом занялись американские астрономы Р. Крафт и Дж. Мамфорд и польские астрономы В. Кжеминьский и Б. Пачиньский. Спектроскопическим исследованиям были подвергнуты несколько новых звезд, а также переменных типа U Близнецов и некоторые новоподобные.
Крафт обратил внимание на то, что даже если все новые являются двойными с тесно расположенными друг к другу звездами, то лишь некоторые из них будут для нас затменными. Нужно искать не колебания блеска, а в первую очередь периодические изменения лучевых скоростей в спектрах, вызванные их орбитальными движениями. И все же у части бывших новых звезд может и не быть следов орбитального движения в спектрах - в том случае, если луч зрения наблюдателя проходит близко к направлению оси орбитального движения системы.
У большинства исследованных новых звезд и им подобных объектов действительно были обнаружены периодические изменения лучевых скоростей с периодом от нескольких часов до нескольких месяцев. Были и ожидаемые исключения. Отсюда последовал важный вывод: новые звезды и сходные с ними объекты являются, как правило, двойными системами. Осторожность такой формулировки объясняется тем, что мы пока не видели спутников и главных звезд в этих системах раздельно, а заключение о двойственности вывели из поведения спектральных линий. Кроме того, имеются случаи, когда спектральные исследования не отмечают признаков двойственности звезд; в этом случае можно думать, что орбиты их компонент случайно лежат в плоскости, перпендикулярной лучу зрения наблюдателя.
Оказалось, что все новые звезды (в том числе и повторные), у которых обнаружены следы орбитального движения, состоят из компактной главной звезды - горячего белого карлика - и холодного разреженного спутника спектральных классов К или М. Последний светит очень слабо и проявляет себя в спектре заметными линиями. Этим случай новых звезд отличается от симбиотических (новоподобных) звезд.
Горячая звезда в системе новой звезды окружена газовым диском. Как он возник? Дело заключается в свойствах тесных двойных систем. У любой двойной системы, будь она звезда со спутником или Земля и Луна, на оси, проходящей через центры главного тела и спутника, имеется точка , где уравновешиваются силы притяжения обоих тел. Эта точка представляет собой как бы брешь, через которую холодный спутник систематически теряет вещество, перетекающее в газовое кольцо вокруг горячей звезды. Под действием тяготения этой звезды газ по спиральной траектории приближается со все возрастающей скоростью к поверхности белого карлика. Перетекание идет непрерывно, и образуется сплошной диск газа.
Как только определились контуры явления, происходящего в тесных двойных системах, стало ясно, что эта взаимодействующая комбинация красный гигант - белый карлик и диск не случайна, а имеет прямое отношение к самому явлению вспышки. Собственно новой оказался горячий белый карлик, окруженный водородным диском, образовавшимся из вещества, перетекшего с холодного спутника.
После того как была обнаружена двойственность новых, следы двойственности были найдены и у некоторых новоподобных звезд, не имевших явных вспышек, не говоря уже о симбиотических, двойственность которых была известна издавна.
Довольно любопытным оказался факт обнаружения двойственности ряда переменных типа U Близнецов. Они во многом похожи на двойные звезды, вспыхивавшие как новые, но имеют и заметные отличия. Исследуя переменные этого типа, удается выяснить, что, возможно, происходит в двойной системе во время вспышки. Польский астроном В. Кжеминьский по анализу кривых блеска обнаружил, что в случае переменных типа U Близнецов вспыхивает не горячая звезда, как это полагают в случае новых звезд, а более холодная звезда двойной системы. По расчетам Кжеминьского во время вспышки эта звезда на 40% увеличивает свои размеры и одновременно разогревается с 5000 К до 15000 К. В таком случае новые и близкие к ним новоподобные звезды должны принципиально отличаться от взрывных переменных типа U Близнецов. Но есть уже и другая точка зрения. Уокер и итальянский астроном Г. Чинкарини обнаружили в 1968 г. по спектральным наблюдениям одной из переменных типа U Близнецов, что вспышка связана с оболочкой или кольцом вокруг главной звезды. Поэтому польский астроном Ю. Смак в 1971 г. предложил новую схему вспышки переменных U Близнецов, согласно которой за вспышку ответственно горячее пятно в кольце, окружающем главную звезду. В этом случае принципиальной разницы между переменными этого типа и новыми уже нет.
Как выглядит процесс развития вспышки новой
То, что при вспышке новой звезды произошел сильный взрыв и вокруг нее образовалась расширяющаяся оболочка, является, в сущности, наблюдательным фактом. Но почему, как и где произошел в новой звезде взрыв - это вопросы сложные и разобраться в них мы сможем, если составим отчетливое представление о том, как развивается вспышка новой звезды согласно наблюдаемым изменениям блеска и спектра.
Вследствие взрыва в звезде выделяется много энергии, которая расходуется на нагревание окружающей массы газа. Поэтому по законам газового состояния резко возрастает давление газа, нарушается равновесие между наружными слоями звезды и слоем, где произошел взрыв. Наружная оболочка звезды начинает расширяться. При этом резко возрастает излучающая поверхность звезды, вследствие чего увеличивается ее световая отдача, т. е. светимость. Это мы наблюдаем как повышение блеска звезды.
По мере расширения наружных слоев их плотность быстро убывает, поэтому радиус фотосферы или зоны, непрозрачной для непрерывного излучения звезды, растет значительно медленнее, чем радиус расширяющейся оболочки. Наступает момент, когда радиус фотосферы достигает максимальной величины, а затем начинает отступать в глубь оболочки. Поскольку при этом площадь излучающей поверхности быстро сокращается, блеск звезды, достигнув максимума, начинает падать.
Следует напомнить, что при возрастании радиуса фотосферы ее температура систематически убывает, так как фотосфера - это близкие к наружным более холодные слои оболочки.
Но характер изменения блеска в гораздо большей степени зависит от изменения размеров поверхности излучающей оболочки, чем от изменения температуры.
Если процесс вспышки новой звезды ограничивался бы этой элементарной картиной, блеск ее после максимума падал бы очень быстро. Однако спектральные исследования и кривая блеска новой указывают на более сложный характер явлений, протекающих в оболочке уже после достижения звездой максимального блеска.
По мере расширения оболочки новой звезды ее плотность уменьшается, линии поглощения становятся слабее и исчезают: сначала самые слабые, а после всех - самые заметные. Наступает небулярная стадия. Но это происходит не сразу после достижения максимума блеска. Вскоре после максимума блеска в спектре новой появляются кроме линий поглощения главного спектра, принадлежащих главной оболочке звезды, еще линии поглощения диффузно-искрового, а впоследствии и орионова спектра. Линии диффузно-искрового спектра сильнее смещены в фиолетовую область, что свидетельствует о том, что слои вещества, образующего эти линии, удаляются от звезды со скоростью в 1.5-2.5 раза большей, чем скорость главной расширяющейся оболочки новой звезды. Скорость расширения вещества, образующего орионов спектр, бывает еще более высокой.
Спектральные линии диффузно-искрового и орионова спектров свидетельствуют о том, что в новой звезде и после достижения ею максимума блеска продолжается истечение вещества в расширяющуюся оболочку. Причина этого явления пока не установлена, но к началу небулярного периода масса выброшенной оболочки оказывается уже примерно в два раза больше, чем она была до появления диффузно-искрового спектра. Предполагают, что вещество, пополняющее оболочку после максимума блеска, разгоняется до более высоких скоростей энергией ионов и горячего ультрафиолетового излучения новой звезды. Такую гипотезу предложил советский астрофизик Э.Р. Мустель.
Газ пополняет оболочку отдельными сгустками разной скорости, плотности и температуры. Поэтому диффузно-искровой и орионов спектры новых звезд довольно разнообразны и переменчивы. Имея повышенную по сравнению с главной оболочкой скорость, они в конце концов догоняют главную оболочку, и в момент, когда это должно произойти, в спектре новой звезды действительно исчезают линии диффузно-искрового спектра.
В тех случаях, когда истечение вещества из недр новой продолжается до самой небулярной стадии, оно может идти плавно или, наоборот, неравномерно. В соответствии с этим кривая блеска в переходной стадии имеет различный вид. При спокойном истечении у кривой блеска плавный вид, а при неравномерном и кривая блеска, и интенсивности спектра и его ярких линий - все меняется скачкообразно. Если же истечение газа вообще прекращается, то происходит резкое падение блеска. Затем в небулярной стадии блеск снова восстанавливается на уровне, который на 6-7 звездных величин ниже максимума.
Таким образом, колебания блеска интенсивностей спектра и линий, а также их смещение, появление и исчезновение получают естественное объяснение. Но существуют еще не решенные важные вопросы. Например, до сих пор не решен окончательно вопрос, когда происходит отделение главной оболочки, от звезды. Часть астрономов считает, что это происходит сразу после взрыва и задолго до максимума. По мнению же Э.Р. Мустеля, вплоть до максимума происходит "раздувание" фотосферы новой звезды, а в момент максимума оболочка наконец, отрывается.
И та и другая гипотезы объясняют все перипетии развития оболочки новой звезды и переход оболочки в газовую туманность. Одна гипотеза легче объясняет одни стадии, другая - иные. Однако для того чтобы раздувшаяся звезда стала сжиматься, она должна либо иметь огромную массу (в несколько сотен масс Солнца), либо сильные магнитные поля.
Рис. 15. Строение главной оболочки, выброшенной
Новой Орла 1918 г., по Э.Р. Мустелю.
С другой стороны, специальные исследования снимков расширяющихся оболочек ярких новых звезд позволили Э.Р. Мустелю и А.А. Боярчуку выявить, что оболочка у Новой Персея 1901 г. имеет сравнительно правильную круглую форму (см. рис. 9), а у Новой Орла 1918 г. и Новой Геркулеса 1934 г. обнаружились своего рода симметричные по отношению к некоторой оси сгустки. Оболочки имеют полярные сгустки и экваториальные кольца (рис. 15). По мнению авторов работы, такое явление может объясняться существованием магнитного поля новой, звезды, имеющего осевой (дипольный) характер подобно магнитному полю земного шара в направлении магнитной оси поле должно тормозить ионизованный газ в меньшей степени, чем в экваториальном направлении, поэтому расширяющаяся оболочка новой звезды приобретает вытянутую вдоль магнитной оси форму. Возможно также, что существует какая-то взаимосвязь между периодом обращения тесной пары в новой звезде и напряженностью ее магнитного поля. Так, период обращения у Новой Персея примерно в 10 раз больше, чем у двух упомянутых выше новых, и воздействие магнитного поля на расширяющуюся оболочку в этом случае проявляется довольно равномерно во всех направлениях.
Обнаружение следов магнитного поля в новых звездах и установление факта постоянного пополнения оболочки новой звезды после ее выброса уменьшили бы различие между упоминавшимися выше гипотезами.
Полная энергия вспышки новой звезды
Чтобы приблизиться к раскрытию тайны взрывов в звездах, нужно оценить выделяющуюся при этом энергию. Совершенно очевидно, что если энергия взрыва составляет ничтожную долю запаса, заключенного в звезде, то взрыв не ведет к серьезной перестройке недр звезды, какая происходит, например, при переходе звезды на новый вид ядерного горючего. Кроме того, значение выделяемой при взрыве энергии подскажет, что может служить ее источником и где искать причину взрыва.
Но как установить значение энергии взрыва? Очевидно, по ее расходу на физические и механические процессы, протекающие во время вспышки. Воспользовавшись одним бухгалтерским термином "расход", мы тут же прибегнем к другому - "баланс", так как наша задача подвести энергетический баланс вспышки новой звезды. Каковы же основные статьи расхода звезды на устройство вынужденного фейерверка?
Как мы уже знаем, высокая температура в месте взрыва создает высокое давление, которое отрывает от звезды слой, лежащий над местом взрыва. Таким образом, часть энергии при взрыве расходуется в тепловой форме, а часть превращается в механическую энергию и используется на отрыв оболочки от звезды, на расширение газа в этой оболочке, а также на расширение самой оболочки. В условиях расширяющейся оболочки тепловая энергия взрыва вместе с энергией, поступающей из обнажившихся недр звезды, идет на излучение.
Преодоление тяготения звезды требует значительной энергии. Это, собственно, энергия, необходимая газовой частице или телу (например ракете) для достижения второй космической скорости. Оторвавшись от звезды, газ движется со скоростью около 1000 км/с. Энергия этого движения - хорошо известная в механике кинетическая, энергия - пропорциональна квадрату скорости расширения оболочки. По мере расширения оболочки увеличивается излучающая поверхность звезды и соответственно растет световая отдача или светимость.
Чтобы подсчитать полный расход энергии, излучаемой за время вспышки, нужно сложить ее ежесуточные расходы, пользуясь, сведениями об изменении блеска, температуры и размеров новой звезды. Расчеты показывают, что потеря новой звездой энергии на излучение оказывается почти такой же, как и расход энергии на отрыв и расширение оболочки.
В зависимости от светимости при вспышке (т. е. от абсолютной величины звезды в максимуме блеска) расходы энергии на расширение, отрыв и излучение новой колеблются в десятки раз. Средняя полная энергия вспышки составляет 1047 эрг, т. е. столько, сколько энергии излучает наше Солнце за миллион лет. Но самое существенное различие в расчете энергетического баланса новой зависит от того, когда отрывается оболочка: при взрыве или после раздувания звезды до максимума. В последнем случае расходы в 200 раз ниже, но как говорилось при разборе этих гипотез, у новой звезды тогда должны быть либо огромная масса, либо сильное магнитное поле. Во избежание этих трудностей предпочитают гипотезу раннего отрыва, ведущую к упомянутому равенству между механической и излучательной долями энергии взрыва.
Но все ли главные расходы мы учли? Не расходуется ли часть энергии новой звезды на образование космических лучей? Астрофизика установила взаимосвязь между рождением космических лучей и синхротронным радиоизлучением. Если в новой звезде рождаются космические лучи (не только протоны и другие ядра, но и электроны), они должны в свою очередь создавать в ее газовой оболочке сильное синхротронное радиоизлучение. Но у новых звезд ни во время вспышки, ни в небулярной стадии, особенно благоприятной для этого вида радиоизлучения, не найдено его следов. Только в последние годы с помощью гигантских радиотелескопов удалось обнаружить небольшое тепловое радиоизлучение некоторых новых во время их вспышек.
Зато исследования инфракрасных спектров новых звезд принесли сюрпризы. Если Новая Змеи 1970 г. после достижения максимума начала систематически ослабевать в видимых лучах, то на волнах 1-10 мкм она более 3.5 месяцев оставалась постоянной по блеску. Ее блеск в инфракрасной области достигал в этот период -4-й звездной величины, и она была самой яркой инфракрасной звездой на небе. И это происходило в то время, как визуальный блеск звезды уменьшился на четыре звездные величины после максимума. Предполагают, что высокую инфракрасную светимость новой звезды создает облако пылинок, сформировавшееся через несколько суток после начала вспышки. Температуру пылинок облака оценивают в 900К, диаметр облака около 6.5 млрд. км, масса его - одна миллионная массы Солнца, или около 1% массы оболочки, выбрасываемой новой звездой. Инфракрасный феномен был обнаружен также у повторной Новой Змееносца, имевшей последнюю вспышку за три года до проведенных наблюдений, но у повторной Новой Северной Короны повышенной инфракрасной светимости не нашли, потому что прошло уже 39 лет со времени последней вспышки этой звезды.
За время между вспышками новая звезда излучает примерно столько же энергии, сколько высвобождает при вспышке. Следовательно, не становясь на грань энергетического банкротства, она может позволять себе повторять такие фейерверки через определенное время. Ранее мы видели, что и выбрасываемая при взрыве масса газа несущественна для ее дальнейшей судьбы.
Переходят ли одни объекты в другие или просто сосуществуют в сходных по условиям состояниях, это решат исследования роли двойственности взрывных звезд в их эволюции.
В этом отношении показательна гипотеза американца Р. Крафта и аргентинца X. Сахаде о том, что звезды типа U Близнецов есть этап входе эволюции затменных переменных систем, имеющих периоды менее суток (так называемых систем типа W Большой Медведицы). Действительно, тесные двойные с периодами менее суток сходны со звездами типа U Близнецов по размещению в Галактике и по характеру движения в ней. А по светимости, массам и периодам обращения первые несколько больше вторых. В процессе эволюции звезды типа W Большой Медведицы должны терять половину, своей массы. Одна из звезд двойной системы должна стать красным гигантом, который заполняет своей атмосферой пространство вплоть до точек равновесия. Через эти точки уходит часть его газа, т. е. теряется масса звезды. Ход эволюции тесной двойной системы с этого момента изменяется: она быстро теряет в массе и превращается в переменную типа U Близнецов. Как мы увидим далее, что-то в таком же роде происходит, по-видимому, и у новых звезд.
Что известно о причинах взрывов в новых звездах?
Естественно, что причины вспышек новых звезд стало возможным установить лишь после того, как выяснилось, что они являются тесными двоичными системами, главным членом которых является белый карлик, окруженный газовым диском. Как мы уже знаем, собственный водород белого карлика давно выгорел в предшествующих стадиях эволюции этой звезды и наружные слои его содержат ядра гелия, углерода, азота и кислорода наряду со свободными электронами, обладающими свойствами вырожденного газа. На поверхность белого карлика непрерывно поступает "свежий" водород, попадающий из оболочки холодного спутника в газовый диск вокруг белого карлика, в котором ядра водорода разгоняются по спиральной траектории до скоростей в тысячи километров в секунду. С такой скоростью струя водорода ударяет по наружному слою белого карлика, перемешивается с ним и создает новый слой термоядерного горючего.
Разогнавшиеся в поле тяготения белого карлика протоны легко преодолевают отталкивание ядерных сил и, начиная с температур выше 20 млн. кельвинов, сливаются с ядрами указанных выше элементов. Начинают идти термоядерные реакции, при которых дополнительно выделяется энергия. И если бы вещество белого карлика было обыкновенным газом, то эта энергия, согласно газовым законам, повышала бы температуру газа и в итоге шла бы на его расширение, как это наблюдается в нормальных звездах. Но вырожденный электронный газ в белом карлике не расширяется при повышении температуры. Выделяемая при реакциях энергия целиком уходит только на возрастание температуры. А чем выше она, тем сильнее идут термоядерные реакции, высвобождающие все большую энергию. И вот наступает момент, когда температура достигает 100 млн. кельвинов, и выделение энергии на несколько минут приобретает мгновенный, взрывной характер. Карлик сбрасывает загоревшуюся оболочку, что мы и наблюдаем как вспышку новой звезды. Температура его поверхности становится ниже 20 млн. кельвинов, термоядерные реакции прекращаются, начинается новый цикл. За время около суток восстанавливается питание белого карлика водородом, перетекающим от холодного спутника, и через тысячи лет, а у повторных новых - всего через десятки лет - его поверхность настолько обогатится водородом и поднимет температуру, что снова начнутся термоядерные процессы.
Таким образом, белый карлик устраивает фейерверки за счет приобретенной им от спутника газовой массы, незначительно расходуя свое вещество. Вспышки новой звезды могут повторяться много раз, пока не иссякнет резервуар водорода - оболочка холодного гиганта.
Вот так уже около двадцати лет назад представлял причину вспышек новых звезд Р. Крафт. Кстати, воспользовавшись результатами его исследований тесной двойной системы Новой Геркулеса 1934 г., мы можем рассчитать зависимость между величиной амплитуды вспышки и длительностью цикла. Из наблюдений за Новой Геркулеса установлено, что весь газ диска успевает обновиться в течение одних суток, т. е. транспортировка газа требует такого времени. Масса газа, выброшенного при вспышке Новой Геркулеса, в 2-3 миллиона раз превышает массу газового диска, следовательно, для накопления избыточной массы, которую белый карлик потом выбросит, необходимо около двух миллионов дней или пять-шесть тысяч лет. Амплитуда Новой Геркулеса 13-14 звездных величии, и, согласно рис. 11, длительность цикла должна составить тоже пять или шесть тысяч лет.
Однако гипотеза о термоядерном взрыве на поверхности белого карлика станет надежной теорией только после всесторонней количественной проверки. В последнем десятилетии американские астрофизики С. Старфилд, Дж. Труран и У. Спаркс сделали количественные расчеты вспышек новых звезд, основанные на описанной выше идее. Опираясь на данные наблюдений тесных двойных систем некоторых новых звезд, они нашли скорость питания белого карлика водородом, подобно тому, как это сделал Крафт для новой Геркулеса. К тому же теперь лучше установлены скорости термоядерных реакций углеродно-азотно-кислородного цикла. Поэтому стало возможным рассчитать кривые блеска новых звезд в зависимости от процентного содержания водорода, гелия и легких элементов, т. е. углерода, азота, кислорода. В обычных звездных слоях на 10000 ядер водорода приходится около 850 ядер гелия, 3, 1 и 7 ядер соответственно углерода, азота и кислорода. В случае быстрых новых звезд расчеты соответствуют наблюдаемым кривым блеска, если, в поверхностных слоях белых карликов содержится в сто раз больше этих элементов, т. е. на 10000 ядер водорода должно быть до 300, 100 и 700 ядер углерода, азота и кислорода соответственно, а также повышенное количество гелия, как основного элемента, из которого состоит белый карлик. В случае медленных новых расчеты предсказывали небольшой избыток этих легких элементов.
Но предсказание оказалось возможным легко проверить. Ведь такое относительное содержание элементов должно наблюдаться в спектрах оболочек, выброшенных новыми звездами! К настоящему времени с этой целью проведен тщательный анализ спектров десятка новых звезд во время вспышек. В СССР это сделали А.А. Мустель и Л.И. Антипова, а также А.А. Боярчук, в США - Р. Уильяме и другие. Ожидаемый почти стократный избыток элементов подтвердился. Но он оказался столь же большим и у медленных новых звезд. По-видимому, расчеты Старфилда и других требуют уточнении. Действительно, нельзя забывать, что при температурах в 100 млн. кельвинов ядерным горючим становится еще и главный элемент белого карлика, гелий, три ядра которого сливаются в ядре углерода, выделяя энергию. Учет этой реакции может несколько, изменить расчеты.
Глава V. Особые разновидности новых звезд | Оглавление | Глава VII. Сверхновые в далеких галактиках