Астронет: Д. К. Надежин, "Физика Космоса", 1986 Чандрасекара предел http://variable-stars.ru/db/msg/1188234 |
Чандрасекара предел
верхний предел массы холодного невращающегося белого карлика. Установлен С. Чандрасекаром (США) в 1931 г. Давление p внутри белого карлика (Б.к.) определяется электронным вырожденным газом и зависит только от плотности вещества . С увеличением электронный газ становится релятивистским, и эта зависимость асимптотически приближается к закону, (1)
где
. (2)
Здесь mu атомная единица массы,
- молекулярная масса, приходящаяся на один электрон [число электронов в ед. объема
равно
]. Чем больше масса Б.к.,
тем точнее выполняется соотношение (1) и тем лучше строение Б.к. соответствует модели
политропного
шара. Теория политропных газовых шаров - гидростатически равновесных сферически-симметричных
конфигураций, внутри к-рых [случаю (1) соответствует
n=3], - была развита в конце 19 - начале 20 вв. Дж. Лейном (США), А. Риттером
(Германия) и Р. Эмденом (Швейцария). Согласно этой теории, в случае n=3 имеется
однозначная связь между постоянной K и массой политропного
шара:
, (3)
где 0,3639 - коэффициент, определяемый условием гидростатич. равновесияю Подставляя
значение K из (2) в (3), получаем предельную массу
Б.к.
. (4)
Когда масса Б.к. приближается к
снизу, плотность вещества внутри Б.к. неограниченно возрастает и связь между давлением
и плотностью все точнее описывается соотношением (1). При этом радиус Б.к. стремится
к нулю. При гидростатич. равновесие Б.к.
вообще
невозможно, поскольку градиент давления недостаточен для компенсации силы тяжести.
В табл. для различных веществ приведены округленные значения и
соответствующие
:
1H | 4He,
12C, 14N, 16O,
20Ne, 24Mg, 28Si,
40Ca,... - в чистом виде или смешанные в любой пропорции | 52Cr | 56Fe | 59Co | 58Ni | |
1,01 | 2,00 | 2,16 | 2,15 | 2,18 | 2,07 | |
5,73 | 1,46 | 1,24 | 1,26 | 1,22 | 1,36 |
При достаточно больших плотностях на структуру реальных Б.к. начинают заметно влиять процессы нейтронизации вещества и эффекты общей теории относительности. В результате макс. масса Б.к. оказывается несколько меньше и ей соответствует уже не бесконечная, а конечная величина центральной плотности (рис.). Так, для углеродных Б.к. с учетом этих факторов и г/см3, чему соответствует минимальный радиус Б.к. ~ 108 см, т.е. 1 тыс. км.
Качественный вид зависимости массы белых карликов от их центральной плотности. 1 - идеальные белые карлики, для к-рых при ; 2 - реальные белые карлики: максимальной массе соответствует конечная центральная плотность . Штриховой отрезок кривой соответствет неустойчивым конфигурациям. |
Достаточно горячие Б.к., электронный газ внутри к-рых вырожден не полностью, а также холодные, но быстро вращающиеся Б.к. могут иметь массы, превышающие . Со временем по мере охлаждения и (или) потери момента количества движения гидростатич. равновесие таких массивных Б.к. неминуемо нарушается и они переходят в состояние гравитационного коллапса , в результате чего возникает нейтронная звезда.
Ч.п. играет фундаментальную роль в теории строения и эволюции звезд. Внутри массивных звезд на определенных стадиях эволюции могут образовываться частично вырожденные центральные ядра, состоящие из C, O, Ne, Si, Fe. Характер последующих, заключительных стадий эволюции таких звезд, а также их конечная судьба критически зависят от того, насколько и в какую сторону отличаются массы их ядер от .
(Д.К. Надежин)