 |
Астронет: С. В. Карпов/САО РАН Жесткое синхротронное излучение при аккреции вещества на одиночные черные дыры звездных масс http://variable-stars.ru/db/msg/1176930/node20.html |
<< 7. Заключение | Оглавление | B. Эволюция функции распределения ... >>
A. Адиабатический нагрев бесстолкновительного замагниченного газа.
При движении электрона в медленно меняющемся магнитном поле (медленность здесь подразумевает малость изменения за время
оборота по ларморовской окружности) адиабатическим инвариантом является величина[8]
Соответственно, при сжатии элемента объема с вмороженным хаотическим магнитным полем (которое меняется в этом случае как
) сохраняется отношение 
. Связать поперечный импульс 
с энергией 
частицы можно
в двух крайних случаях - при
, что предполагает эффективный механизм изотропизации, и при
- полном отсутствии столкновений и длительном сжатии поля. В обоих ситуациях мы получаем уравнение
состояния
(нерелятивистский случай) или
(релятивистский случай).
Отметим, что данный результат является частным случаем бесстолкновительного газа в медленно сжимающемся "ящике",
где для каждой частицы сохраняется фазовый объем, пропорциональный 
.(Отметим, однако, что данное выражение
неприменимо в случае отсутствия "стенок" у "ящика", которые бы делали движение частицы финитным - иначе мы не можем связать фазовый
объем частицы с объемом "ящика"; потому, строго говоря, рассмотрение данной проблемы в статье[57] некорректно
в случае отсутствия магнитного поля)
<< 7. Заключение | Оглавление | B. Эволюция функции распределения ... >>