Астронет: СОЖ Динамическая голография и проблема обращения волнового фронта http://variable-stars.ru/db/msg/1175765/page2.html |
Динамическая голография и проблема обращения волнового фронта
А. С. Чирцов (Санкт-Петербургский государственный университет)Опубликовано в Соросовском образовательном журнале, N 1, 2001 г. Содержание
Запись тонкой голограммы
Несмотря на то что используемые при создании классических голограмм методы давно приобрели хрестоматийную известность [Микаэлян А.Л., 1968], кратко остановимся на принципиальных моментах, связанных с голографической записью и восстановлением изображения. Для дальнейшего понимания идей, связанных с ОВФ, вполне достаточно рассмотрения простейшего типа - тонких голограмм. Одна из возможных схем записи тонкой голограммы приведена на рис. 3, а. Излучение лазера Л через полупрозрачное зеркало З направляется на фотопластинку Ф. Соответствующая ему волна носит название опорной и может приближенно считаться плоской монохроматической:.
Здесь и далее волновой вектор опорной волны обозначается через . Отраженная полупрозрачным зеркалом часть излучения лазера используется для освещения голографируемого объекта. Рассеянный его атомами свет также оказывается монохроматическим и описывается предметной волной E(, t), которая уже не может рассматриваться как плоская. Ее фронт и амплитуда могут иметь сложные пространственные конфигурации, в которых содержится полная информация о всех оптических свойствах голографируемого объекта. Очевидно, что для возникновения зрительного ощущения, тождественного создаваемому реальным объектом, достаточно с максимальной точностью воспроизвести электромагнитное поле предметной волны.
Для анализа голографического метода записи и восстановления предметной волны ее удобно представить в виде суперпозиции плоских волн и рассмотреть процесс записи каждой пространственной гармоники в отдельности. Как видно из рис. 4, а, при сложении двух плоских монохроматических волн одинаковой частоты в пространстве возникает волна с периодически меняющейся амплитудой, бегущая вдоль биссектрисы образованного волновыми векторами и угла . При падении такой волны на фотопластинку (расположенную перпендикулярно волновому вектору опорной волны) на ней возникает стационарное во времени распределение интенсивности, представляющее собой чередующиеся параллельные светлые и темные полосы. Расстояние между полосами максимальной интенсивности оказывается
. | (2) |
После обработки такой голограммы с записью одной плоской монохроматической волны она будет представлять собой пластинку, во многом подобную классической дифракционной решетке с периодом, даваемым соотношением (2). Более строгий расчет возникающей интерференционной картины позволяет найти закон изменения интенсивности света на поверхности фотопластинки. Оказывается, что возникающая дифракционная решетка имеет существенное отличие от классической: ее функция пропускания изменяется не скачками в интервале между 0 и 1, а непрерывно по гармоническому закону. В случае же нескольких волн с различными векторами результирующая голограмма представляет собой достаточно сложный узор, являющийся простой суммой решеток с гармоническим пропусканием, создаваемых каждой из записываемых волн.
Восстановление предметной волны
Для восстановления предметной волны достаточно осветить тонкую голограмму плоской монохроматической считывающей волной, распространяющейся в том же направлении, что и опорная волна (||). В общем случае частоты (и длины волны) считывающего и записывающего излучения могут отличаться друг от друга:,. |
, | m = ...,-2,-1,0,1,2,... |
, | m = -1,0,+1. | (3) |
Как видно из формулы (3), при равенстве частот записывающего и считывающего излучений соответствующая значению m = +1 волна будет распространяться в том же направлении, что и наведшая дифракционную решетку составляющая предметной волны. Более того, оказывается, что у нее "правильная" начальная фаза и пропорциональная записанной на голограмме плоской волне амплитуда. Таким образом, этот тип дифрагировавших волн полностью воспроизводит все составляющие предметной волны и, следовательно, полностью ее восстанавливает (рис. 3, б ). У наблюдателя, помещенного за освещаемой опорной волной тонкой голограммой, возникнет зрительное ощущение, тождественное создаваемому голографируемым объектом. Что касается волн, возникающих при m = -1, они распространяются в симметричном относительно вектора направлении и имеют начальную фазу, противоположную по знаку фазам волн с m = 1. Поскольку начальная фаза несет в себе информацию о расстоянии до источника волны, совокупность таких волн приведет к формированию "инвертированного" действительного изображения объекта непосредственно перед наблюдателем.
Назад | Вперед |