2 ivandasch:
как показать, что процесс неквазистационарный?

2 cuvalda: Это очевидно . Лен, ну почитай Квасникова, блин. Как может расширение в пустоту быть обратимым процессом? Ты там можешь в каждый момент фиксировать макроскопические параметры?

2 cuvalda:



согласен с ivandash.

Добавлю, что при расширении газа в пустоту без совершения работы мы вообще не имеем права использовать знаки дифференциалов, так как этот процесс на pV-диаграмме изображается не непрерывной кривой, а набором из двух точек - начальной и конечной (промежуточных равновесных состояний нет!). Так что соотношение dS=\delta Q/T не просто неверно, а вообще лишено смысла, так как левая и правая его части не определены.

Изменение же энтропии для данного процесса считается просто: надо из конечной энтропии вычесть начальную.

Цитата(OlegShvedov @ 25.6.2007, 2:07)

Изменение же энтропии для данного процесса считается просто: надо из конечной энтропии вычесть начальную.

На самом деле на стенку _попадет_ (не от нее двигаться будет) n V\cos\phi Lt/2. А плотность вероятности равна 1/pi (она постоянна, интегрируем по углу от 0 до pi,не до 2pi, т.к. стенка, и получаем ее значение).

Имхо, красивее так: под углом phi за время t на стенку попадает dN=LVcos(phi)t*dn(phi), где dn -- концентрация частиц, попадающих на участок стенки под углом phi. dn(phi)=k*d(phi) (углы равновероятны), интеграл dn(phi) от 0 до 2pi равен n/2 (потому что это только частицы, летящие _от_ стенки). Получаем нормировку -- dn(phi)=n/(2*pi)*d(phi). Дальше -- чтобы узнать кол-во частиц по всем направлениям, тупо интегрируем dN по углу.