Предсказание высокотемпературной сверхпроводимости в диборидах AgB₂ и AuB₂
На основании расчетов электронной структуры и константы электрон-фононного взаимодействия предсказано, что дибориды благородных металлов AgB₂ и AuB₂ являются высокотемпературными сверхпроводниками с T_c=59 К и 72 К соответственно. Большая плотность состояний на уровне Ферми, обусловленная преимущественно 2p-орбиталями атомов бора, приводит к гораздо большей величине , чем в MgB₂. Интересно, что расчеты, выполненные в рамках того же подхода, дают T_c=27 К для MgB₂ - меньше экспериментальной величины T_c=39 К. Так что есть надежда, что в AgB₂ и AuB₂ критическая температура тоже окажется еще больше теоретической
S.K.Kwon et al., http://xxx.lanl.gov/abs/cond-mat/0106483
Contact: S. K. Kwon <sekk@nature.postech.ac.kr>

Планарные джозефсоновские контакты в MgB₂
Со времени открытия сверхпроводимости с T_c=40 К в MgB₂ достигнут значительный прогресс в понимании физических свойств этого сверхпроводника. Исследования туннельных характеристик показали, что MgB₂ является практически изотропным и имеет s-волновую энергетическую щель. Это говорит о принципиальной возможности создания на основе MgB₂ электронных устройств с рабочей температурой около 30 К. Хотя уже изготовлены СКВИДы на основе наномостиков MgB₂, сами наномостики не обладают характеристиками джозефсоновских контактов (ДК). В препринте сообщается об успешном изготовлении планарных ДК путем локального ионного разупорядочения тонких пленок MgB₂. Они демонстрируют типичную для ДК модуляцию критического тока I_C при воздействии микроволнового излучения и магнитного поля. Величина I_CR_N очень велика, что делает возможным практическое использование таких ДК в высокочастотных устройствах.
G.Burnell et al., http://xxx.lanl.gov/abs/cond- mat/0106562
Contact: Gavin Burnell <gb119@cus.cam.ac.uk>

Две сверхпроводящие щели в MgB₂
Удельная теплоемкость поликристаллических образцов MgB₂ измерена в магнитном поле до 9 Тл. В пределах погрешности измерений полученные результаты во всем температурном диапазоне согласуются с моделью двухщелевой сверхпроводимости, учитывающей эффекты сильной связи. Обе щели обращаются в нуль при T=T_c. При Tc одна из щелей больше БКШ-величины, а другая - меньше. Их отношение равно 4.1. Результаты согласуются с данными спектроскопии. Так как теплоемкость отражает объемные свойства материала, то обнаруженный эффект нельзя объяснить влиянием поверхности.
R.A.Fisher et al., http://xxx.lanl.gov/abs/cond- mat/0107072
Contact: Robert A. Fisher <rafisher@collchem.cchem.berkeley.edu>
F.Bouquet et al., http://xxx.lanl.gov/abs/cond- mat/0107196
Contact: Alain Junod <alain.junod@physics.unige.ch>

Сильный пиннинг магнитного потока в бесконечнослоевом высокотемпературном сверхпроводнике Sr_0.9La_0.1CuO₂
Сообщается о синтезе при высоком давлении качественных образцов "бесконечнослоевого" медно-оксидного ВТСП n-типа Sr_0.9La_0.1CuO₂. По данным рентгеноструктурного анализа образцы являются однофазными и не содержат примесей. По сравнению с предыдущими работами, объем мейснеровской фазы был значительно больше, а ширина сверхпроводящего перехода - меньше. Линия необратимости расположена намного выше, чем в La_1.85Sr_0.15CuO₄ и Nd_1.85Ce_0.15CuO₄. Критическая плотность тока также намного больше, что свидетельствует о сильном пиннинге магнитного потока. По-видимому, это связано более сильным межслоевым взаимодействием из-за уменьшения расстояния между слоями CuO₂.
C.U.Jung et al., http://xxx.lanl.gov/abs/cond- mat/0107109,
to be published in Physica C
Contact: C. U. Jung <jungking@postech.ac.kr>

Аномальная электронная структура и псевдощелевые эффекты в Nd_1.85Ce_0.15CuO₄
Электронная структура купратного ВТСП n-типа Nd_1.85Ce_0.15CuO₄ исследована методом фотоэмиссионной спектроскопии с угловым разрешением. Вблизи энергии Ферми обнаружены широкие области с подавленной интенсивностью, сходные с высокоэнергетическими псевдощелевыми особенностями в недодопированных ВТСП p-типа. Однако, в отличие от дырочных ВТСП, эти области расположены не около (pi ,0), а на пересечении поверхности Ферми с границей антиферромагнитной зоны Бриллюэна.
N.P.Armitageet al., http://xxx.lanl.gov/abs/cond-mat/0107244,
submitted to Phys. Rev. Lett.
Contact: N. Peter Armitage <nparm@stanford.edu>

Псевдощель в ВТСП: две точки зрения
В последние годы стало понятно, что сверхпроводимость недодопированных медно-оксидных ВТСП характеризуется несколькими различными энергетическими масштабами. В отличие от БКШ-сверхпроводников, температура установления фазовой когерентности T_c отличается от температуры появления энергетической щели T^*. Исследования термодинамических свойств и туннельных спектров показали, что сверхпроводящая щель и щель (точнее, псевдощель) в спектре возбуждений - это не одно и то же, поэтому псевдощелевые эффекты сохраняются и ниже T_c. Поскольку зависимости T_c и T^* от концентрации дырок и магнитного поля совершенно различны, то господствует точка зрения, что псевдощель не имеет отношения к эффекту сверхпроводимости. Авторы препринта, однако, убеждены, что это не так. Они показывают, что практически все известные эксперименты по псевдощели можно объяснить путем обобщения теории среднего поля на случай "не очень маленькой" энергии эффективного притяжения носителей заряда и соответствующего учета эффектов, которыми пренебрегается в модели БКШ. Обсуждаются возможные эксперименты, которые могли бы поставить точку в этом вопросе.
K.Levin et al., http://xxx.lanl.gov/abs/cond- mat/0107275
Contact: Qijin Chen <qchen@magnet.fsu.edu>