Документ взят из кэша поисковой машины. Адрес
оригинального документа
: http://top.sinp.msu.ru/lev/phd/node10.html
Дата изменения: Fri Aug 3 16:50:18 2001 Дата индексирования: Sat Feb 2 21:40:36 2013 Кодировка: koi8-r |
которые включают как сигнальные так и фоновые диаграммы.
Фейнмановские диаграммы для процесса (2.1a) показаны на рисунке 2.1 и для (2.1b) на рисунке 2.2 показана часть диаграмм, дающих вклад в процесс jet. Процессы с глюоном в начальном состоянии не показаны, но включены в вычисления. Полный набор диаграмм включает сигнал от топ-кварка, диаграммы с Хиггс бозоном, КХД диаграммы с глюоном в промежуточном состоянии и несколько других электрослабых диаграмм, которые необходимо учесть. Хиггсовский вклад рассматривается как часть фона. В вычислениях рассматривался легкий Хиггс с массой от 80 до 120 ГэВ, как худший случай для сигнала одиночного топ-кварка, поскольку сечение рождения Хиггса быстро падает с увеличением массы Хиггс бозона [61]. Даже в этом случае Хиггс бозон дает очень малый вклад в часть фазового пространства, наиболее интересную для рождения одиночного топ-кварка.
Все вычисления выполнены с помощью пакета программ CompHEP [33], включая соответствующий учет сингулярностей и сглаживания в сингулярных переменных [62]. В вычислениях была использована CTEQ4M параметризация для партонных функций распределения [63]. Для процесса (2.1a) КХД масштаб выбирался на массе топ-кварка . Этот выбор диктуется тем фактом, что мы выбираем кинематическую область, где два кварка аннигилируют в состояние, близкое к массовой поверхности топ-кварка. Для процессов, включающих -глюонное слияние, выбор масштаба более тонок, как это отмечено в работе [56]. Следуя этому, мы зафиксировали масштаб на пересечении наших LO сечений с NLO результатами из работы [56]. Эта процедура ведет нас к масштабу КХД . Тот факт, что этот масштаб разумно близок к массе топ-кварка, показывает, что коррекции не очень велики и служат в качестве a posteriori оправдания данной процедуры. Следовательно, мы учли важную часть NLO коррекций в наиболее интересной для нас жесткой кинематической области. Наконец, необходимо заметить, что требование на двойной -tag в жесткой кинематической области подавляет вклады от процессов с -кварком в начальном состоянии. Следовательно, этот источник теоретической неопределенности [56] для сигнала в этом случае отсутствует.