Обсуждаются представления, которые лежат в основе количественных оценок радиационной опасности, возникающей из-за возможного нарушения работоспособности бортового оборудования и приборов космических аппаратов при воздействии высокоэнергичных (>~100 кэВ) заряженных частиц космической радиации.\r\nДемонстрируются возможности расчетных моделей и методов для прогнозирования характеристик радиационной опасности на космических аппаратах в различных условиях его полета.\r\n

Под 'аномалиями' понимают любое нарушение нормального (штатного) функционирования систем КА.

Одним из важнейших внешних факторов, который инициирует возникновение аномалий на КА, является корпускулярная радиация космического пространства.

Радиационные аномалии, возникающие из-за эффектов на поверхности КА (электризация КА, влияние атомарного кислорода), связаны с воздействием потоков заряженных частиц низкой (менее ~ 10-100 кэВ) энергии.

Частицы высоких энергий (более ~ 10-100 кэВ), способные проникать за защитные корпуса КА, являются источником нарушения объемных свойств материалов и отказов бортового оборудования. \r\n

\r\n\r\n
Year 2001-2005. Cкачки понижения мощности наблюдают во время больших солнечных cобытий (R.J. Walters, 2004)

Источник:\r\nhttp://esa-spaceweather.net/spweather/workshops/eswwII/proc/Session4/Presentation_KEIL.pps

На рисунке представлено изменение мощности четырех типов солнечных батарей (кривые разного цвета) в зависимости от времени полета космического аппарата 'Кластер' с июля 2000 по июль 2005.

Синусоидальная модуляция мощности солнечных батарей наблюдаются из-за периодически меняющейся освещенности солнечных батарей (сезонный эффект). На этом фоне идет постепенная деградация их мощности, а во время больших солнечных событий происходит 'скачкообразное' ее уменьшение.

\r\n\r\n

Удельные потери энергии заряженных частиц dE/dx = ( dE/dx )_e + (dE/dx)_n определяются в ядерной физики для столкновений частиц с электронами вещества (ионизационные потери, обозначаются индексом 'е' ) и с ядрами вещества (атомно-ядерные потери, обозначаются индексом 'n' ). Значения этих величин в зависимости от энергии заряженных частиц известна для многих веществ (Ziegler J. F., et al., 1995).

Для примера на рисунках приводятся значения (dE/dx)_e (сплошные кривые) и (dE/dx )_n (пунктирные кривые) в кремнии 'Si', в зависимости от энергии протонов (ядер водорода 'H' ) ( красные кривые), ядер железа 'Fe' ( зеленые кривые) и электронов 'e' (фиолетовые кривые). Учтено, что при больших энергиях протонов (>~30 МэВ) дополнительный вклад в их атомно-ядерные потери энергии дают ядерные реакции.

Важно подчеркнуть, что для высокоэнергичных заряженных частиц, которые присутствуют в космическом пространстве, (dE/dx)_e >> (dE/dx)_n.

Источник:
http://radhome.gsfc.nasa.gov/radhome/papers/SPWG02_Poivey.pdf (Poivey C., et al.,2002)

Приведенные данные были зарегистрированы в блоке памяти космического аппарата 'APEX' (апогей 2544 км, перигей 362 км, наклонение 70 град.) на тех участках его орбиты, которые имели высоту, указанную над рисунками. Точки на географической карте означают место возникновения сбоев. Плотность и области распределения точек хорошо коррелируют с плотностью потока протонов РПЗ на данных высотах.

Причина радиационных аномалий - радиационные эффекты в изделиях космической техники:

\r\n
• Терморегулирующих покрытиях \r\n
• Полимерных покрытиях \r\n
• Оптических покрытиях \r\n
• Солнечных элементах \r\n
• Изделиях микро- и оптоэлектроники

Радиационные эффекты в элементах оборудования, в конечном счете, приводят к его отказу (устойчивому или восстанавливаемому).

\r\n
• ЛПЭ - основная физическая величина, которая количественно характеризует энергетический вклад одной частицы в образование радиационного эффекта,
\r\n
• ЛПЭ, L - средняя энергия, которую вещество может получить от налетающей заряженной частицы на единице ее пути\r\n
• Единицы измерения ЛПЭ - МэВ/см или МэВ/(г/см2)
\r\n

\r\n
• Эффекты поглощенной дозы проявляются в результате суммирования энергии, которую множество частиц передает чувствительному объему вещества
\r\n
• Случайные одиночные эффекты возникают при передаче энергии от одной частицы чувствительному объему вещества

Современная классификация радиационных эффектов учитывает, что попадание частиц из общего потока корпускулярной радиации в чувствительный объем (объем, который определяет функциональные свойства материала или прибора) облучаемого объекта происходит дискретно. Случайные одиночные эффекты (ОСЭ) возникают в объектах, содержащих чувствительные объемы микронных размеров, и в настоящее время проявляются при воздействии высокоэнергичных космических излучений на современные типы твердотельных электронных приборов (микросхем, ПЗС, оптроны и т.п).

\r\n
• Высокоэнергичная корпускулярная радиация космического пространства. является одним из важных внешних факторов, который инициирует возникновение аномалий на КА, \r\n
• Причиной радиационных аномалий на КА является возникновение радиационных эффектов в изделиях космической техники.

В следующем разделе будут обсуждаться механизмы возникновения радиационных эффектов и характеристики , которые служат количественной мерой радиационной опасности для изделий космической техники на борту КА

Поглощенная доза D является количественной мерой величины радиационного эффекта, если он возникает в результате попадания множества частиц в чувствительный объем вещества. Поглощенная доза является интегральным показателем, характеризующим изменение свойства материала или прибора, которое произошло за время полета КА со времени его старта.

Величина поглощенной дозы учитывает полную энергию, переданную от частицы как электронам, так и ядрам элементарного объема. Однако, если радиационный эффект объясняется либо ионизацией, либо структурными нарушениями, то в расчетах используют значения удельных потерь энергии, соответственно, либо в электронных, либо в ядерных столкновениях. В этих случаях говорят о ионизационной или неионизационной дозе (в зарубежной литературе 'total ionizing dose ( TID)' и 'non ionizing elastic loss(NIEL)' ). \r\n

Смещение порога вольт-амперной характеристики в n-канальном транзисторе металл-окисел-полупроводник

\r\n

Уменьшение тока короткого замыкания солнечных элементов (Walters, et.al., 2004)

\r\n\r\n

Фототок I , генерируемый солнечными элементами, зависит от времени жизни неосновных носителей заряда в базовом полупроводниковом материале (кремний, арсенид галлия) элемента. При воздействии высокоэнергетичных излучений он уменьшается из-за уменьшения времени жизни неосновных носителей, что объясняется образованием структурных нарушений (радиационных дефектов).

Действительно, это уменьшение (и, следовательно, накопление радиационных дефектов) хорошо коррелирует с увеличением неионизационной дозы D (n) независимо от вида воздействующего излучения (электроны, протоны) и его энергии. \r\n

Количественной мерой радиационного эффекта в радиобиологии принято использовать величину эквивалентной дозы.

\r\n\r\n

Расчет поглощенной дозы предполагает, что выделенная энергия от множества частиц равномерно распределяется в элементарном объеме. Только в этом случае поглощенную дозу можно считать количественной мерой радиационного эффекта независимо от энергии и типа излучения.

Это условие не выполняется при воздействии протонов и тяжелых заряженных частиц, когда выделенная энергия сосредоточена локально в треках этих частиц. В этом случае использование значения поглощенной дозы для оценки радиационного эффекта требует уточнения.

Так в радиобиологии (и в радиационной безопасности пилотируемых полетов) для этих целей вводится коэффициент качества w (L) излучения , который зависит от линейной передачи энергии (ЛПЭ) частицы, которая количественно характеризует энергетический вклад одной частицы в образование радиационного эффекта, но не учитывает размер трека частицы и, следовательно, плотность распределения переданной энергии в этом треке . \r\n

Условие возникновения: энергия ∆E, переданная частицей чувствительному объему, должна быть выше пороговой величины Ec, характеризующей функциональное свойство этого объема.

\r\n\r\n

Одиночные случайные эффекты (ОСЭ) возникают из-за нарушения свойств чувствительного объема при прохождении в нем одной частицы. Они возникают при облучении ионами (тяжелыми заряженными частицами) чувствительных объемов микронных размеров. Например, в современных приборах микроэлектроники ОСЭ возникают из-за образования неравновесных носителей заряда в результате ионизации.

На слайде представлены два механизма возникновения ОСЭ при воздействии частиц космической радиации: непосредственно от ионов, входящих в состав космических лучей (прямой механизм), и от вторичных ионов, создаваемых в результате ядерных столкновений протонов космической радиации с ядрами вещества (ядерный механизм). \r\n

Количественной мерой возникновения ОСЭ при воздействии потока частиц является частота ОСЭ.

ОСЭ является стохастическим явлением и вероятность его возникновения характеризуется, так называемым, сечением ОСЭ . В общем случае эта величина σ_i (E, θ) зависит от сорта частиц, их энергии и направления движения ионов в чувствительном объеме.

Модели прямого механизма возникновения ОСЭ рассматривают сечение ОСЭ σ_i (L, θ) в зависимости от ЛПЭ ионов независимо от их сорта, что позволяет иметь одну зависимость сечения ОСЭ (вместо многих) для оценки частоты сбоев от потоков ионов космических лучей, включающих ионы разного сорта.

Важно отметить, что в отличие от поглощенной дозы, частота ОСЭ характеризует свойство материала или прибора в определенный момент времени, синхронизированный с воздействующим потоком частиц. Однако частота ОСЭ рассчитывается и для продолжительного интервала времени, но тогда для ее расчета используется усредненная в этом интервале плотность потока частиц. \r\n

Примеры сечения ОСЭ у микросхем памяти при нормальном угле падения в зависимости от:

\r\n

Для определения абсолютных значений сечений ОСЭ и вида зависимостей σ_p(E) и σ_ion( L ) используют ускорители протонов и тяжелых ионов.

Значения сечения ОСЭ σ_ion(L) от ТЗЧ возрастают с увеличением ЛПЭ от некоторого порогового значения L_cи стремятся к постоянному значению σ_sat, которое зависит от размеров чувствительного объема микрообъекта. Похожее возрастание значений сечения ОСЭ σ_p(E) наблюдается в зависимости от энергии протонов, однако в этом случае пороговое значение E_c зависит от эффективного порога ядерных реакций, а величина σ_sat- не только от размеров чувствительного объема, но и от сечения образования остаточных ядер в веществе микрообъекта.

В настоящее время такие зависимости получены для многих микросхем памяти, которые использовались и используются в аппаратуре КА, так как являются наиболее чувствительным компонентом современной электроники в части возникновения ОСЭ. \r\n

\r\n
• В настоящее время изучено влияние радиационных эффектов на свойства многих материалов и изделий космической техники.
\r\n
• Радиационных эффекты в изделиях космической техники подразделяются на эффекты поглощенной дозы (ЭПД) и одиночные случайные эффекты (ОСЭ).
\r\n
\r\n
• Количественной мерой радиационной опасности от ЭПД служит расчетная величина поглощенной дозы (ионизационной и неионизационной).
\r\n
• Количественной мерой радиационной опасности от ОСЭ служит расчетная частота одиночных случайных эффектов. \r\n
\r\n
\r\n
• Радиационная опасность для изделий космической техники на борту КА, зависит от:
\r\n
\r\n
• индивидуальных особенностей материала и прибора, которые характеризуются величиной линейной передачи энергии или сечением одиночных случайных эффектов и отражают их радиационную стойкость (чувствительность),
\r\n
• воздействующего радиационного окружения, которое характеризуется дифференциальными энергетическими спектрами потока Ф (Е) или плотности потока F (E) частиц и отражают радиационные условия на КА. \r\n
\r\n
\r\n

Для определения радиационных условий на КА приходится учитывать разнообразные радиационные поля, которые в космическом пространстве формируются разными источниками и включают потоки заряженных частиц разного сорта с разными энергетическими спектрами.\r\n

\r\nБолее того вид этих спектров и потоки частиц меняются в зависимости от траектории полета КА и могут изменяться во время полета КА. Все эти изменения оказывают существенное влияние на уровень радиационной опасности, который следует учитывать для обеспечения работоспособности оборудования КА.\r\n

\r\nСледующий раздел будет посвящен обсуждению общих закономерностей изменения радиационных условий и характеристик радиационной опасности в космическом пространстве и на орбитах полета КА.');
INSERT INTO book VALUES (148,'Факторы космического полета','

Глобальные:

\r\n
• Происхождение радиационных полей
\r\n
• Солнечная активность
\r\n
• Дрейф магнитного поля Земли
\r\n
• Экранирующее свойство магнитосферы Земли (для частиц космических лучей)
\r\n
• Геомагнитные возмущения
\r\n

Локальные

\r\n
• Перемещение космического аппарата в пространстве
\r\n
• Конструкция КА (защитные экраны)
\r\n
• Анизотропия потоков частиц и тень Земли \r\n
\r\n

Общий вид и изменения энергетических спектров потоков частиц радиационных полей изучается на основе спутниковых данных и обобщаются в моделях потоков частиц радиационных полей. Точность этих моделей и границы их применимости зависят от многих факторов космического полета , которые необходимо учитывать для прогнозирования радиационной опасности на КА во время его полета.

Эти факторы можно разделить на глобальные, из-за которых происходят изменения потоков во всем космическом пространстве, и локальные, которые зависят от особенностей траектории и конструкции КА.

В межпланетном пространстве существуют:

\r\n
• галактические космические лучи (ГКЛ), в состав которых входят протоны и ядра химических элементов;
\r\n
• солнечные космические лучи (СКЛ), в состав которых входят протоны и ионы химических элементов.
\r\n

В околоземном космическом пространстве существуют:

\r\n
• радиационные пояса Земли (РПЗ), которые в основном состоят из электронов и протонов, захваченных магнитным полем Земли.
\r\n

Потоки частиц космических лучей также проникают в магнитосферу Земли.

Основными источниками радиационной опасности на КА являются три наиболее мощных и достаточно хорошо изученных радиационных поля, которые отличаются своим происхождением и состоят из потоков частиц с отличными энергетическими спектрами.

Другие известные радиационные поля (ионы аномального компонента космических лучей, ионы захваченной радиации, электроны и протоны альбедо на низких высотах), состоят из более слабых потоков частиц и еще недостаточно изучены. Основная часть этих потоков состоит из частиц с энергией менее нескольких МэВ и поэтому их вклад в радиационную опасность на КА в основном должен быть связан с поверхностными эффектами. \r\n

Пример солнечно- циклических вариаций потоков протонов РПЗ с Е=80-215 МэВ на разных дрейфовых оболочках L (Huston, S. L., 1996)

\r\n

Источник:
http://radhome.gsfc.nasa.gov/radhome/papers/slideshow10/SC_NSREC97/img045.gif

Влияние солнечной активности на потоки частиц РПЗ в основном проявляется на низких орбитах КА с высотой до 1000 км.

Как видно из рисунка, с уменьшением солнечной активности (розовая кривая) поток протонов возрастает и, наоборот, уменьшается с увеличением солнечной активности.

Объяснение этого эффекта связано с эффектом рассеяния захваченных частиц на атомах атмосферы, так как на этих высотах дрейфовые оболочки (имеющие параметр L< ~1,2) , по которым движутся захваченные частицы, соприкасаются (по крайней мере частично) со слоями верхней атмосферы Земли. При этом захваченные частицы взаимодействуют с атомами атмосферы, рассеиваются на них и выбывают из потока. Эффект рассеяния и, следовательно, уменьшение потока захваченных частиц наиболее заметен в годы максимума солнечной активности (синие кривые), когда происходит наиболее сильное увеличение концентрации атомов атмосферы на конкретной дрейфовой оболочке из-за разогрева атмосферы. Естественно, этот эффект проявляется наиболее сильно на самой низкой дрейфовой оболочке ( L=1.12) , которая проходит в наиболее плотных слоях атмосферы.

Влияние солнечной активности на потоки протонов и электронов РПЗ учитывается в эмпирических моделях этих потоков AP8 и AE8 ( D.M.Sawyer, J.I.Vette, 1979; J.I.Vette, 1991 ) и НИИЯФ (ГОСТ 25645.138-86 и ГОСТ 25645.138-86), которые устанавливают потоки для максимума и минимума солнечной активности. Однако, следует отметить, что эти часто используемые модели разрабатывались на экспериментальных данных, полученных в основном до 1980 г., и поэтому нуждаются в дальнейшем совершенствовании.

Пример солнечно- циклических вариации потоков ядер гелия ГКЛ с энергией 70-95 МэВ/нуклон и чисел Вольфа в зависимости от календарного времени.
Точки - экспериментальные данные спутника IMP-8.

\r\n

Влияние солнечной активности на энергетические спектры потоков частиц ГКЛ учитывает динамическая модель потоков ГКЛ НИИЯФ (ГОСТ 25645.150-90; Nymmik et al. 1995) и используемая в NASA модель Badhwar&O\'Neill (1992).

\r\n
\r\n

\r\nПиковые потоки протонов СКЛ в зависимости от чисел Вольфа:\r\n

\r\n','Влияние солнечной активности на величину потоков частиц СКЛ, появление которых носит дискретный и случайный характер, проявляется в увеличении частоты их появления с увеличением солнечной активности (левый рисунок)\r\n

Поэтому, при одной продолжительности полета вблизи максимума или минимума солнечной активности вероятность появления событий СКЛ выше во время максимума СА. При этом следует подчеркнуть, что вероятность появления одного события СКЛ одинаковой величины от солнечной активности практически не зависит (правый рисунок).\r\n

В настоящее время для прогнозирования потоков (флюенсов) протонов СКЛ в зарубежной практике наиболее широко используется модель JPL91 (Feynman, J. et al., 1993), в которой отсутствуют потоки частиц СКЛ в течение 4-х лет вблизи минимума солнечной активности, а для прогнозирования пиковых потоков частиц (включая ионы) - модель CRÈME96 (Tylka A.J., et al. 1997) . В НИИЯФ МГУ для этих целей разработана вероятностная модель потоков протонов СКЛ (Ныммик Р.А., 1997; ГОСТ Р 25645.165-2001), которая прогнозирует потоки и пиковые потоки частиц для любого года цикла солнечной активности. ');
INSERT INTO book VALUES (154,'Сравнение потоков ГКЛ и СКЛ в межпланетном пространстве','\r\n\r\nДифференциальные энергетические спектры протонов (а) и поглощенные дозы (б), полученные по данным спутника IMP8 для периодов минимума (W<40) и максимума (W>145) солнечной активности с 1965 по 1997 г.г. ','Особенно важную роль солнечная активность имеет для оценки радиационной опасности в межпланетном пространстве, где существуют только потоки частиц ГКЛ и эпизодически появляющиеся потоки частиц СКЛ. \r\n

Сравнение энергетических спектров среднегодовых потоков протонов для периодов минимума и максимума солнечной активности показывает, что даже в периоды минимума солнечной активности потоки протонов с энергиями менее ~150 МэВ выше от СКЛ, чем ГКЛ. Этот экспериментальный факт заставляет пересмотреть существующее упрощенное представление о существовании 'спокойного' периода в годы низкой солнечной активности, когда радиационная опасность для КА считается зависящей только от потоков частиц ГКЛ.\r\n

Действительно, результаты расчета среднегодовой поглощенной дозы для минимума солнечной активности (используя приведенные энергетические спектры) показывает более высокий вклад в среднегодовую дозу от потоков протонов СКЛ, чем от потоков протонов ГКЛ, если эффективная толщина защиты на КА менее 3 г/см2 (для максимума солнечной активности <20 г/см2).');
INSERT INTO book VALUES (155,'Вековой дрейф магнитного поля Земли','

\r\n 

Отношение потоков протонов с энергией более 40 МэВ, рассчитанное с использованием базы данных модели AP8MAX,  для эпохи 1991  и 1970 г.г. над Бразильской аномалией на высоте 500 км. (Энциклопедия, 2000)

\r\n\r\n

Оценку изменившихся потоков частиц РПЗ можно выполнить используя базы данных моделей по потокам частиц, которые привязаны к геомагнитным координатам, и рассчитывая эти координаты для орбит с использованием существующих моделей современного геомагнитного поля .\r\n\r\n

Такие оценки, так же как и экспериментальные данные, дают основания предполагать, что потоки частиц для орбит на высоте ~400-500 км требуют уточнения в сторону их увеличения (приблизительно в 2-3 раза) по сравнению с потоками, которые были в эпоху 1960-70 г.г. (Башкиров В.Ф., и др., 1998).\r\n');
INSERT INTO book VALUES (182,'Введение','Космические излучения \r\nпо типу делятся на корпускулярные и волновые (электромагнитные). По происхождению на галактические, солнечные и магнитосферные.\r\n Воздействия могут приводить к изменению параметров атмосферы (таких как температура, плотность, ионный состав) и вызывать специфические процессы (полярные сияния, электроджет) в различных слоях атмосферы. Эти процессы, в свою очередь, могут воздействовать на другие природные факторы, например, на климат и биосферу Земли, на радиосвязь, навигацию и ряд других процессов прикладного значения. ','Космические излучения по типу делятся на корпускулярные и волновые (электромагнитные), а по происхождению на галактические, солнечные и магнитосферные. Воздействия могут приводить к изменению параметров атмосферы (таких как температура, плотность, ионный состав) и вызывать специфические процессы (полярные сияния, электроджет) в различных слоях атмосферы. Эти изменения и процессы, в свою очередь, могут воздействовать на другие природные факторы, например, на климат и биосферу Земли, на радиосвязь, навигацию и ряд других процессов прикладного значения.\r\nВоздействия могут быть непрерывными, модулированными (например, суточной волной) или иррегулярными, внезапными. За исключением вспышечных всплесков рентгеновского излучения от Солнца, вызывающего эффект Кроше в магнитном поле и в ионосфере внезапные возмущения типа SID, все прочие иррегулярные воздействия вызываются корпускулярным излучением.');
INSERT INTO book VALUES (156,'Проникновение космических лучей в магнитосферу Земли. Функция проникновения частиц в точку','\r\n','В соответствие с физическими законами движения заряженных частиц в магнитном поле, в данную точку, находящуюся внутри магнитосферы Земли, проникают не все заряженные частицы космических лучей. Часть из них отражается обратно.\r\nДля оценки этого эффекта вводится понятие эффективной жесткости геомагнитного обрезания Rc(X) для любой точки магнитосферы с координатами X. Эта величина равняется минимальной жесткости частиц, при которой они еще могут проникнуть в данную точку. Она рассчитывается методом прослеживания траектории частиц с использованием моделей магнитного поля Земли и существуют упрощенные методики ее расчета для любой точки магнитосферы.\r\n

Чтобы определить поток частиц космических лучей Ф_z(E,X) в каждой точке околоземного космического пространства с координатами X, вводятся функция проникновения ψ(Rz,X) в точке X, которая зависит от жесткости частицы Rz');
INSERT INTO book VALUES (157,'Проникновение космических лучей в магнитосферу Земли. Функция проникновения частиц в точку','

\r\n 

\r\n

Эффективная жесткость геомагнитного обрезания на орбите станции 'Мир' в зависимости от времени полета

\r\n

 

\r\n

\r\n\r\n

\r\n

  \r\n

\r\n

Накопление  поглощенной дозы на станции 'Мир при возникновении событий СКЛ в июле и ноябре 2000 г. в зависимости от времени с момента появления потоков СКЛ вблизи Земли

Наиболее заметно этот эффект проявляется на низких орбитах КА в периоды появления потоков СКЛ вблизи орбиты Земли: поглощенная доза на КА растет только тогда, когда его полет проходит на 'открытых' витках орбиты . ');
INSERT INTO book VALUES (158,'Проникновение космических лучей в магнитосферу Земли. Функция проникновения частиц на орбиту','\r\n','Для расчета энергетического спектра потока частиц космических лучей на орбите КА Ф_{z орб}(E) вводят функцию проникновения на орбиту ψ(Rz) для частиц с жесткостью Rz , которая является усреднением функций проникновений ψ(Rz,X), рассчитанных для каждой координатной точки витков орбиты за время полета КА T (значительно превышающее период орбиты).
\r\nМетодика расчета функции проникновения космических лучей для практических приложений разработана в НИИЯФ (Ныммик Р.А., 1990; 1991) на основе широко используемой модели магнитного поля (Tsyganenko N. A. , 1989).');
INSERT INTO book VALUES (159,'Геомагнитная активность. Пример распределения потоков электронов в РПЗ, зарегистрированных на спутнике SAMPEX до и после магнитной бури 9-10 января 1997 г.\r\n\r\n\r\n\r\n

Источник: http://www.haystack.mit.edu/~jcf/jan97/sampex.gif\r\n

\r\n

http://space-env.esa.int/EMA_Events/SPENVIS_WS2002/Proceedings/bourdarie.pdf

\r\n 

\r\n

Орбита МКС, 400-450 км, 51 град.

\r\n

 

\r\n

\r\n\r\n

\r\n

 

\r\n

 Высокоэллиптическая орбита 500-40000 км, 63 град. \r\n

 

Графики на слайде показывают расчетные значения частоты сбоев в зависимости от времени полета КА, находящегося в радиационных условий трех видов:\r\n

\r\n
• В обычных условиях (зеленые кривые) КА находится 95-98% времени своего полета и на него воздействуют только потоки частиц ГКЛ и РПЗ. \r\n
• В особых условиях (фиолетовые кривые) к ним прибавляются потоки частиц большого события СКЛ, которые появляются ~10-15 раз в течение цикла солнечной активности и у которых поток протонов с энергией >30 МэВ превышает поток протонов ГКЛ на ~2 порядка.\r\n
• В экстремальных условиях (красные кривые) предполагается появление очень большого потока частиц СКЛ, который обычно появляется 2-3 раза в течение цикла солнечной активности.\r\n

На орбите МКС и ССО существуют 'пиковые всплески' частоты сбоев во время полета КА. В обычных радиационных условиях это объясняется неравномерным распределением (резкими повышениями) потоков частиц РПЗ и ГКЛ на отдельных участках орбиты. Эти всплески наблюдаются в 'опасных зонах', когда КА пересекает область повышенных потоков протонов РПЗ в районе Бразильской аномалии. В особых и экстремальных условиях появляются еще и дополнительные 'пиковые всплески' частоты сбоев, связанные с проникновением потоков частиц СКЛ на эти орбиты (на орбите МКС только на отдельных 'неэкранированных' витках).\r\n

На ВЭО в обычных радиационных условиях два близко расположенных 'пиковых всплеска' частоты сбоев наблюдаются в двух близко расположенных 'опасных зонах' во время пересечения КА областей высоких потоков протонов РПЗ. Все остальное время полета КА на ВЭО, также как и весь полет КА на ГСО, проходит в условиях воздействия потоков частиц ГКЛ (в обычных радиационных условиях) или потоков частиц ГКЛ и СКЛ (в особых или экстремальных радиационных условиях). \r\n');
INSERT INTO book VALUES (163,'Конструкция КА (защитные экраны)','Энергетические спектры протонов и вторичных нейтронов, возникающие за защитой при воздействии протонов ГКЛ и СКЛ.\r\n

\r\n\r\n','Большинство систем КА располагаются внутри КА и воздействующие на них потоки частиц отличаются от потоков частиц 'открытого космоса' из-за защитных свойств корпусов и 'затенения' конструкционным оборудованием КА. При этом к трансформированным потокам частиц космического излучения добавляются дополнительные потоки вторичного излучения (тормозного излучения, нейтронов), которые возникают из-за взаимодействия частиц космического окружения с веществом защиты.\r\n

Задача определения энергетических спектров потоков частиц, которые необходимы для оценки радиационной опасности внутри КА, при современном развитии компьютерной техники может быть решена (по крайней мере в хорошем приближении) для каждого КА. При этом необходимо знать конструкционные особенности КА (геометрическую форму, компоновку оборудования, материалы) и учесть все многообразие процессов торможения и рассеяния частиц в веществе. Для этих целей используют программы транспортного переноса частиц через вещество, учитывающие торможение и рассеяние частиц, а также возникновение вторичных излучений. Например, эту цель преследует программа GANT4 (http://geant4.web.cern.ch/geant4), созданная большим интернациональным коллективом ученых. Из отечественных программ такие функции может выполнять программа SHIELD (Dementyev A., Sobolevsky N. 1999) \r\n

Однако создание программ и определение потоков частиц за геометрически сложной защитой - трудоемкая задача. Поэтому на практике для прогнозирования характеристик радиационного окружения обычно рассматривается защита простой геометрической формы (сфера, плоская пластина) из алюминия (основной конструкционный материал КА), толщину которой можно рассматривать в качестве эффективной толщины защиты вокруг данного объекта. При этом нередко сразу же вычисляются характеристики радиационной опасности. Например, для расчета поглощенной дозы такой программой является программа SIELDOSE (Seltzer S.M., 1997), широко используемая для определения поглощенной дозы от прошедших за защиту электронов и протонов. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (164,'Выводы к параграфу 'Факторы космического полета'','

\r\n
• В околоземном космическом пространстве существуют высокоэнергичные потоки частиц РПЗ, ГКЛ и СКЛ, которые необходимо учитывать при прогнозировании радиационной опасности на КА.
\r\n
• Разработанные модели устанавливают энергетические спектры сглаженных (усредненных за несколько месяцев) потоков частиц с учетом влияния солнечной активности и позволяют прогнозировать вариации этих потоков, связанные с изменением положения КА в пространстве.
\r\n
• Существующие ядерно-физические данные позволяют рассчитывать характеристики радиационной опасности для материалов и приборов, расположенных за защитными экранами внутри КА.
','');
INSERT INTO book VALUES (165,'Схема компьютерного пакета программ','\r\n','Учитывая изменяющиеся радиационные условия в космическом пространстве, а также постоянное совершенствование моделей потоков частиц радиационных полей, возможности прогнозирования радиационных условий на КА в полной мере проявляются при использовании компьютерной техники. Более того, компьютерные версии моделей потоков частиц в космическом пространстве, объединенные с генератором координат орбит КА, с компьютерными версиями моделей прохождения частиц за экраны и радиационных эффектов, позволяют создавать целые информационные комплексы (ИК), которые существенно сокращают временные затраты при задании требований к космической технике в части их радиационной чувствительности (стойкости) на борту КА. \r\n

По указанной схеме в НИИЯФ МГУ разработаны алгоритмы и программное обеспечение, в котором используются модели НИИЯФ МГУ и первые редакции которых были стандартизированы (ГОСТ 25645.138-86, ГОСТ 25645.139-86, ГОСТ 25645.150-90, ГОСТ Р 25645.165-2001).\r\n');
INSERT INTO book VALUES (166,'Модели радиационного окруженияв интерактивных информационных системах','

 

\r\n
\r\n
Информационные системы:
CREME96 - http://creme96.nrl.navy.mil/
SPENVIS - http://www.spenvis.oma.be/spenvis
SIREST - http://www.sirest.larc.nas.gov/
\r\n
','В зарубежной практике для прогнозирования радиационной опасности разработаны интерактивные информационные системы, в которых используются компьютерные версии моделей радиационного окружения. В таблице приведены только те из зарубежных моделей, которые наиболее часто используются для практических применений и включены в указанные информационные системы.');
INSERT INTO book VALUES (167,'Пример расчета эквивалентной дозы','\r\n','

На предварительном этапе проектирования космического полета важно сделать предварительные оценки радиационной опасности на заданной траектории (орбите) с учетом защиты оборудования для обеспечения его работоспособности. Эти оценки проводят для защиты в простой конфигурации (сфера, плоскость) в зависимости от ее толщины, что в дальнейшем позволяет использовать эти данные для уточняющих расчетов с учетом реальной конструкции и компоновки КА. \r\n

Эти расчеты проводятся для каждого радиационного поля в отдельности, вклад которых в радиационную опасность может быть различным при разной толщине защиты.\r\n

Прогнозирование радиационной опасности для КА в межпланетном пространстве должно учитывать влияние фоновых потоков частиц ГКЛ и стохастических потоков частиц СКЛ. Причем для последних согласно модели определяется верхний предел энергетического спектра потоков частиц и, соответственно, верхний предел характеристик радиационного воздействия, которые не могут быть превышены с определенной вероятностью за время полета.\r\n

Результаты расчетов эквивалентной дозы, которую может получит кожа космонавтов во время полета на Марс, показывают, что в этом случае практически независимо от толщины защиты радиационная опасность определяется потоками частиц СКЛ. \r\n

Для околоземных орбит дополнительный большой вклад в эквивалентную дозу дают потоки электронов и протонов РПЗ. Например, расчеты показывают, что вклад в поглощенную дозу от потоков частиц РПЗ на орбите МКС для любой толщины защиты превышает вклад от потоков частиц ГКЛ и СКЛ.');
INSERT INTO book VALUES (168,'Пример расчета частоты ОСЭ','

\r\n

\r\n
Перемежающиеся отказы (сбои) в 'типичной' микросхеме памяти
','При оценках возникновения одиночных эффектов необходимо разделять случаи устойчивых и перемежающихся отказов.\r\nДля устойчивых отказов рассчитывается количество отказов с использованием потока частиц, воздействующего в течение заданного промежутка времени (так же как и при расчетах поглощенной дозы).
\r\nДля перемежающихся отказов (сбоев) необходимо учитывать вариации потоков частиц на орбите и рассчитывать усредненные (за много витков орбиты) и максимальные (на коротких участках орбиты) значения частоты ОСЭ. Причем при анализе результатов следует иметь ввиду, что максимальная частота сбоев от потоков частиц разных радиационных полей возникает на разных участках орбиты, а расчет частоты сбоев от потоков частиц СКЛ (появляющихся эпизодически) для упрощения расчетов может быть проведен только для пиковых потоков, то есть для наихудшего случая за время существования события. Считается, что такой поток существует в течение нескольких часов и поэтому рассчитывается с учетом функции проникновения пикового потока на наиболее опасный участок витков орбиты (максимальный пиковый поток) или на орбиту в целом (средний пиковый поток).');
INSERT INTO book VALUES (169,'Пример расчета поглощенной дозы на круговых околоземных орбитах','Поглощенная доза (10 лет) в зависимости от высоты круговой орбиты КА (защита 1 г/см²)\r\n

\r\n','Потоки электронов и протонов РПЗ являются важным источником радиационной опасности в орбитальных полетах КА в околоземном космическом пространстве. Вклад потоков частиц РПЗ в величину общей поглощенной дозы преобладает над вкладом от потоков частиц ГКЛ и СКЛ.');
INSERT INTO book VALUES (170,'Пример расчета частоты (количества) одиночных случайных эффектов на круговых околоземных орбитах','Частота одиночных сбоев в микросхемах памяти в зависимости от высоты круговой орбиты КА (защита 1 г/см²)\r\n

\r\n\r\n\r\n

 \r\n

Количество одиночных отказов (10 лет) в микросхемах с L_с = 20 МэВ/(мг/см²) в зависимости от высоты круговой орбиты КА (защита 1 г/см²)\r\nКоличество одиночных отказов (10 лет) в микросхемах с \r\nв зависимости от высоты круговой орбиты КА (защита 1 г/см²)\r\n

\r\n\r\n','При прогнозировании возникновения одиночных случайных эффектов (ОСЭ) на борту КА помимо радиационных условий на орбите (с учетом толщины защитных экранов) необходимо учитывать тип эффекта (сбои или устойчивые отказы) и пороговое значение ЛПЭ этого эффекта. \r\n

При прогнозировании сбоев в микросхемах памяти (наиболее чувствительных к сбоям электронные компоненты) расчетные оценки проводятся для пиковых потоков частиц, которые появляются на коротких участках орбиты, в том числе и во время возникновения потоков СКЛ. В этом случае в отсутствие потоков частиц СКЛ частота сбоев на орбитах с высотой до 10000 км определяется воздействием потоков протонов РПЗ, а на более высоких орбитах - воздействием потоков частиц ГКЛ. Однако на всех орбитах частота сбоев определяется потоком частиц СКЛ, если появляется большое событие СКЛ.\r\n

При прогнозировании устойчивых одиночных случайных эффектов (устойчивых отказов) потоки протонов РПЗ не учитываются, так как электронные компоненты, как правило, имеют высокий порог ЛПЭ возникновения этих эффектов (более 20 МэВ/(мг/см2)), который не могут превысить возникающие в ядерных реакциях остаточные ядра.');
INSERT INTO book VALUES (171,'Выводы к параграфу 'Прогнозирование радиационной опасности'','

\r\n
• Существующие интегрированные пакеты программ, разработанные с использованием моделей потоков частиц радиационного окружения и моделей радиационных эффектов, позволяют оперативно и с необходимой полнотой обеспечить количественную оценку радиационной опасности, ожидаемую на борту КА на заданной орбите и в заданный период времени. \r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (172,'Литература','
\r\n
• Башкиров В.Ф., Панасюк М.И., Тельцов М.В. Динамическая модель захваченной радиации  на низких высотах в магнитосфере Земли. Космические исследования. 1998. Т.36, С. 359-368.
\r\n
• ГОСТ 25645.138-86. Пояса Земли радиационные. Пространственно-энергетические характеристики плотности потоков протонов. Издательство стандартов, Москва, 1987
\r\n
• ГОСТ 25645.139-86. Пояса Земли радиационные. Пространственно-энергетические характеристики плотности потоков электронов. Издательство стандартов , Москва, 1987
\r\n
• ГОСТ 25645.150-90. Галактические космические лучи. Модель изменения потоков частиц. Издательство стандартов, Москва, 1991.
\r\n
• ГОСТ Р 25645.165-2001. Лучи космические солнечные. Вероятностная модель потоков протонов. Москва, Госстандарт, 2001
\r\n
• Энциклопедия. Новые наукоемкие технологии в технике. Том 16. Воздействие космической среды на материалы и оборудование космических аппаратов. / Редакторы тома: Л.С.Новиков, М.И.Панасюк.
\r\n
• Ныммик Р.А. Некоторые вопросы расчета функции проникновения. Космические исследования, Т. XXVIII, В.2, С.306-309. 1990.
\r\n
• Ныммик Р.А. Суточные вариации границ геомагнитного обрезания и функция проникновения, Космические исследования. Т. XXIX, В.3, С. 491. 1991.
\r\n
• Ныммик Р.А.. Статистико-функциональный анализ характеристик энергетических спектров частиц (1 Z 28) солнечных космических лучей Известия РАН, сер. физ., Т.61, В.6, Стр. 1058-1061. 1997.
\r\n
• Badhwar, G.D. and \'Neil, M.O. An improved model of galactic cosmic radiation for space exploration missions. Nucl. Tracks & Rad.Meas. 1992, V.20(3), pp.403-410.
\r\n
• Dementyev A., Sobolevsky N. SHIELD - universal Monte Carlo hadron transport code: scope and applications. Rad. Meas. 1999. V. 30. P. 553-557.
\r\n
• Ecoffet R., S. Barde, F. Alby, et al. CNES activities related to space weather issues.(http://esa-spaceweather.net/spweather/workshops/SPW_W3/PROCEEDINGS_W3/SWWORKSH.pdf)
\r\n
• Feynman, J.,et al. Interplanetary Proton Fluence Model: JPL 1991, Journal of Geophysical Research. 1993, 98, A8,1328.
\r\n
• Huston, S. L., Kuck G. A., Pfitzer K. A.  Low Altitude Trapped Radiation Model Using TIROS/NOAA  Data.  Radiation Belts:  Models and Standards. 1996. V.97. pp.119-122.
\r\n
• Nymmik R.A., Panasyuk M.I., and Suslov A.A., Galactic cosmic ray flux simulation and prediction. Adv. Space Res. 1995, V.17, No.2, pp.19-30.
\r\n
• Poivey C., et al. Lessons Learned from Radiation Induced Effects on Solid State
\r\n
• Recorders (SSR) and Memories. Draft paper (http://radhome.gsfc.nasa.gov/radhome/papers/202_SSR.pdf)
\r\n
• Sawyer D.M., Vette J.I. AP-8 Trapped Proton Environment for Solar Maximum and Solar Minimum, NSSDC/WDC-A-R&S 76-06. 1979.
\r\n
• Seltzer S.M. Electron, Electron-Bremsstrahlung and Proton Depth-Dose Data for Space-Shielding Applications. IEEE Trans. Nucl. Sci. 1979, vol.NS26, No. 6, p. 21-60.
\r\n
• Tsyganenko N. A. A Magnetosphere Magnetic Field Model with a Warped Tail Current Sheet.  Planet. Space Sci. 1989. V. 37, P. 5-20.
\r\n
• Tylka A.J., Adams J.H.,Jr., Boberg P.R. et al. CREME96: A Revision of the Cosmic Ray Effects on Micro-Electronics Code. IEEE Trans. on Nucl.Sci. 1997. 44, 2150-2160.
\r\n
• Vette J.I. The AE-8 Trapped Electron Environment, NSSDC/WDC-A-R&S 1-24. 1991.
\r\n
• R.J. Walters, T.L. Morton, S.R. Messenger Displacement Damage Effects in Solar Cells-Mining Damage From the Microelectronics and Photonics Test Bed Space Experiment. NASA/TP-2004-213338. 2004.
\r\n
• Ziegler J. F., Biersack J. P. and Littmark U. The Stopping and Range of Ions in Solids. / Pergamon Press, New York, 1985.
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (180,'Введение','Обсуждаются представления, которые лежат в основе количественных оценок радиационной опасности, возникающей из-за возможного нарушения работоспособности бортового оборудования и приборов космических аппаратов при воздействии высокоэнергичных (>~100 кэВ) заряженных частиц космической радиации.\r\nДемонстрируются возможности расчетных моделей и методов для прогнозирования характеристик радиационной опасности на космических аппаратах в различных условиях его полета.\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (186,'Модель атмосферы','\r\n','Рисунок представляет схему поступления энергии в атмосферу. Подавляющий поток энергии сосредоточен в видимой и ИК область электромагнитного излучения Солнца. Корпускулярные потоки несут много меньше энергии, однако их воздействие может быть существенным не только в области ионосферы, но и в более глубоких слоях атмосферы. ');
INSERT INTO book VALUES (187,'Ионосфера','
\r\n
• Гипотеза о существовании проводящего слоя в верхней атмосфере была высказана английским ученым Стюартом в 1878 г., в 1902 г. Кеннеди в США и Хевисайд в Англии предположили существование в высоких слоях атмосферы области с большой проводимостью для объяснения распространения радиоволн на большие расстояния. В 1925 г. английские исследователи Эпплтом и Барнет впервые экспериментально доказали существование областей, отражающих радиоволны, и положили начало их систематическому изучению.
\r\n\r\n
• Ионосферой мы называем ионизированную область земной атмосферы, начиная с высот порядка 60 км. Верхняя граница ионосферы не определяется четко, примерно на высотах в несколько тысяч км происходит плавный переход в плазмосферу или плазменные слои магнитосферы.
\r\n
• Основные источники ионизации земной атмосферы - ультрафиолетовое излучение Солнца, мягкое рентгеновское излучение, солнечной короны, и корпускулярные потоки, солнечного, галактического и магнитосферного происхождения.
\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (188,'СЛОИ ИОНОСФЕРЫ','\r\n\r\n

В ионосфере выделяются несколько слоев - областей, в которых имеются максимумы концентрации свободных электронов в единице объема.\r\n Слои F1 и F2 - \r\nна высотах 180-300 км \r\nслой Е - 100-120 км; \r\nEs - слой спорадический\r\n- 80 - 110 км. \r\nслой D - 60-70 км;

','В ионосфере выделяются несколько слоев - областей, в которых имеются максимумы концентрации свободных электронов в единице объема. Слой D наблюдается на высотах 60-70 км; слой Е - на высотах 100-120 км, в нем возникают спорадические образования облаков повышенной ионизации - слой Еs-спорадический.\r\nНаконец, слои F1 и F2 располагаются на высотах 180-300 км. \r\nКаждый слой имеет свою специфику процессов ионизации, возбуждения, диссоциации, рекомбинации, переноса в атмосферных газах. \r\nЧасто (а ночью почти всегда) слой F1 отсутствует, в таком случае слой F2 называют просто слоем F. Основной источник электронов в слое F - процесс ионизации O и N2 солнечным излучением с длиной волны от 14 до 80 нм. Это основной максимум электронной концентрации в ионосфере. Слой E ионизируется излучением меньше 14 нм и от 80 до 102.7 нм. (102.7 - порог ионизации для O2) и корпускулярным излучением.');
INSERT INTO book VALUES (189,'СЛОИ ИОНОСФЕРЫ','\r\n\r\n','На рисунке представлено распределение по высоте концентрации электронов и нейтральных молекул.
\r\nКонцентрация молекул воздуха во всех слоях, кроме верхней части слоя F выше, чем концентрация электронов, поэтому ионосферная плазма лишь частично ионизована.
\r\n Степень ионизации ионосферной плазмы η определяется как
\r\n η= n_е/(n_е + n_n),
\r\n\r\nгде n_e - концентрация электронов, n_n - концентрация нейтральных молекул.\r\nВ слое Е η приблизительно равна 10^-8 , а в слое F2 - 10^-4 .');
INSERT INTO book VALUES (190,'Источники ионизации в средней атмосфере','','');
INSERT INTO book VALUES (191,'','

Примерная глубина проникновения частиц различных типов как функция их энергии. 1 - рентгеновское излучение, 2 - электроны, 3 - протоны, 4 - альфа частицы

\r\n

Скорость ионизации ( число актов ионизации в секунду в единичном объеме ) заряженными частицами на высоте h равна:

\r\n\r\n

где W - средняя энергия, необходимая для образования одной ионной пары (W≈ 35 эв); dI/dE - дифференциальный поток частиц в единицах (см2 x с x эВ)-1; ρ(z) - массовая плотность на высоте z, dE/dx -энергетические потери частицы в единицах см2 x эВ x г-1.

\r\n

\r\n\r\n

\r\n

 

\r\n

\r\n

\r\n

Скорость ионизации космическими лучами в период максимума (1) и минимума (2) солнечной активности и солнечными протонами в июле 1982 г. (3), июле 1959 г. (4), августе 1972 г. (5).

','В ионизации слоев Е и D значительна роль галактических и солнечных космических лучей, солнечного рентгеновского излучения, а в верхних широтах и авроральной радиации.
\r\nВ зависимости от сорта частиц потери разные, поэтому глубина проникновения и скорость ионизации существенно отличаются, как показано на рисунке.
\r\n Во время мощных солнечных вспышек с генерируются протоны с энергиями 10-300 МэВ, которые вызывают сильную ионизацию в области D ионосферы в высоких широтах (в авроральной магнитосфере и полярной шапке). Это явление может продолжаться несколько дней, сопровождаясь сильным поглощением радиоволн в полярной шапке (ППШ). Скорость ионизации при этом может возрастать от обычного значения 10/(см3 x с) до 10⁴ или даже 10⁵ /(см3 x с) .');
INSERT INTO book VALUES (192,'Аппаратура и методы исследования ионосферы','
\r\n
• Наиболее распространенные методы - ионозонды, риометры, радары, установки некогерентного рассеяния, распространение радиоволн, прием сигналов со спутников (томография).
\r\n
','

Основные технические средства и методы - ионозонды, риометры, радары, установки некогерентного рассеяния, распространение радиоволн, прием сигналов со спутников (томография).
\r\nМетод некогерентного рассеяния радиоволн
\r\nИспользование мощных импульсных установок в метровом и дециметровом диапазонах волн с применением антенн, позволяющих осуществлять высокую концентрацию излучаемой энергии, дало возможность наблюдать сигналы, рассеянные ионосферой на различных высотах. Изучение особенностей спектров этих сигналов, некогерентно рассеянных электронами и ионами ионосферной плазмы (для этого использовались станции некогерентного рассеяния радиоволн) позволило определить концентрацию электронов и ионов, их эквивалентную температуру на различных высотах вплоть до высот в несколько тысяч километров. Оказалось, что для используемых частот ионосфера достаточно прозрачна.
\r\nРадиотомография использует радиосигналы спутников, пролетающих над меридиональной цепочкой приемных станция для построения пространственной структуры ионосферы и ее трансформации во времени.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (193,'Аппаратура и методы исследования ионосферы','

\r\n

\r\n

Ионограммы, Троицк, ИЗМИРАН

\r\n

Слева - спокойное время, слои F1 и F2, справа- во время магнитной бури, слой Es сильно рассеянный по высоте, слой F экранирован

\r\n','Ионозонды используют
\r\nметод импульсного зондирования - посылки радиоимпульсов и наблюдения их отражений от различных слоев ионосферы с измерением времени запаздывания и изучением формы отраженных сигналов. Измеряя высоты отражения радиоимпульсов на различных частотах, определяя критические частоты различных областей (критической называется частота несущей радиоимпульса, для которой данная область ионосферы становится прозрачной), можно определять значение электронной концентрации в слоях и действующие высоты для заданных частот, выбирать оптимальные частоты для заданных радиотрасс.
\r\nНаиболее высокая частота, отраженная от слоя при вертикальном зондировании, получила название критической частоты этого слоя (так, для слоя F2 критическая частота записывается как foF2).');
INSERT INTO book VALUES (196,'Метод некогерентного рассеяния радиоволн','
\r\n
• Использование мощных импульсных установок в метровом и дециметровом диапазонах волн с применением антенн, позволяющих осуществлять высокую концентрацию излучаемой энергии, дало возможность наблюдать сигналы, рассеянные ионосферой на различных высотах. Изучение особенностей спектров этих сигналов, некогерентно рассеянных электронами и ионами ионосферной плазмы (для этого использовались станции некогерентного рассеяния радиоволн) позволило определить концентрацию электронов и ионов, их эквивалентную температуру на различных высотах вплоть до высот в несколько тысяч километров. Оказалось, что для используемых частот ионосфера достаточно прозрачна.\r\n
\r\n
• Радиотомография использует радиосигналы спутников, пролетающих над меридиональной цепочкой приемных станция для построения пространственной структуры ионосферы и ее трансформации во времени.
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (197,'Метод некогерентного рассеяния радиоволн','

\r\n

','Риометры используют галактический космический радиошум на частотах 20-50 Мгц как источник постоянного излучения. Измеряя его поглощение в слое D ионосферы, риометры дают сведения о состоянии D-слоя и о мощности потока частиц, вызывающих поглощение.\r\nПоглощение максимально при равенстве частоты соударений и частоты волны ω = νe');
INSERT INTO book VALUES (198,'Корпускулярные излучения и нарушения радиосвязи','

\r\n

\r\n

Свободные электроны, возникающие в процессе ионизации атомов газов атмосферы, играют решающую роль в процессах взаимодействия с радиоволнами ( роль положительных ионов в этих процессах вследствие их большой массы ничтожно мала).
Рисунок иллюстрирует скачковый механизм распространения KB, изображены рассчитанные на ЭВМ траектории лучей из точки ТХ на Земле на частоте 12 МГц. Вертикальный профиль коэффициента преломления в F-слое показан на рисунке слева. Частота fкр меньше частоты f, поэтому крутые лучи уходят в космос. Однако лучи испытывают рефракцию - постепенное изменение направления, что приводит к возвращению части лучей (не слишком круто идущих вверх!) на Землю, где они отражаются и опять уходят вверх. Совершая таким образом скачки, лучи продвигаются от ТХ к точке приема RX примерно по дуге большого круга, соединяющей точки ТХ и RX. Возможны два пути: короткий и длинный. На каждом из них сигнал KB может приходить по нескольким траекториям с различным числом скачков, т. е. разными 'модами'.

','Нарушения KB связи вызываются вторжением в ионосферу потоков солнечных космических лучей и авроральных электронов, ускоренных в магнитосфере во время магнитных бурь и суббурь. С солнесными протонами связаны случаи нарушения связи в результате поглощения коротких волн в полярной шапке.
\r\nАвроральное поглощение приводящей к резкому ухудшению, а порой, и полному прекращению прохождения на KB диапазонах. Это обычно наблюдается тогда, когда один из корреспондентов находится в зоне полярных сияний или трасса радиосвязи проходит через эту зону. Нарушение здесь может быть в 40% случаев.
\r\nНаконец, третья причина - изменение параметров слоев D, E, F2. Это явление наблюдается обычно в темное время суток и охватывает не только полярные районы, но и всю Землю. При этом fo F2 может иногда увеличиваться (обычно у экватора) и чаще уменьшаться (в средних и высоких широтах). В это время за счет проникновения частиц из космоса наблюдается повышение fo слоев Е, и особенно D, что может вызвать полную 'экранизацию' слоя F2 . Такое явление обычно продолжается в течение 1-5 суток с начала бури.');
INSERT INTO book VALUES (201,'Полярные сияния','\r\n\r\n

Полярное сияние 5 октября 1591г. Гравюра по дереву Вольфа Дрехселя из музея Нюрнберга \r\n

','Полярные сияния с древних времен вызывали интерес у простых людей и ученых, нашли отражение в живописи');
INSERT INTO book VALUES (202,'Полярные сияния','\r\n','Распределение областей свечения по земному шару неравномерно, и отражает особенности строения магнитосферы. Основные зоны полярных сияний показаны на рис 18. Кольцевая авроральная зона располагается несимметрично вокруг магнитного полюса, в полночь максимум свечения находится около 67^o, в полдень - 71^o. В спокойное время эта основная зона сияний стягивается в тонкую линию, интенсивность понижается иногда и до субвизуального уровня. В возмущенное время кольцо (или овал) сияний расширяется, появляются яркие динамичные формы.
\r\nМагнитные силовые линии от экваториальной границы мгновеной авроральной зоны проектируются на склон внешнего радиационного пояса, в сильных суббурях вплоть до границы устойчивого захвата, приполюсная граница зоны сияний соответствует фоновой границе зоны квазизахвата энергичных частиц.
\r\nЕсли в зоне сияний дуги в основном ориентированы с востока на запад, в полярной шапке дуги сияний вытянуты с севера на юг и во время суббурь наблюдаются реже, чем в магнитоспокойное время. Геометрически сияния полярной шапки проектируются в доли хвоста магнитосферы и их динамика связана с солнечным ветром.
\r\nПосле того, как в строении магнитосферы были открыты каспы - воронки силовых линий, напрямую доступные потокам частиц солнечного ветра, стали выделять в особую группу и касповые сияния. Они отличаются большой высотой свечения и, соответственно, низкими энергиями потоков вызывающих их электронов.');
INSERT INTO book VALUES (203,'Полярные сияния','\r\n','Фундаментальный вывод о том, что полярные сияния имеют вид замкнутого кольца, под которым прокручивается Земля, был сделан сотрудницей НИИЯФ О.Б. Хорошевой по данным снимков сияний на сети станций Международного Геофизического Года (МГГ).');
INSERT INTO book VALUES (204,'Лучи и лучистая дуга','

           

','');
INSERT INTO book VALUES (205,'Диффузные дуги с нижним красным краем','\r\n','Яркость сияний измеряется в релеях. Интенсивность свечения в один релей соответствует эмиссии 10⁶ квантов, испускаемых в одну секунду в столбе атмосферы сечением 1 см²:
\r\n1R=10⁶ фотонов/ (колонна) см² сек.
\r\nСлово «колонна» означает, что речь идет о суммировании по всему вертикальному столбу атмосферы данного сечения.
\r\nКилорелей (кR) соответствует излучению 10⁹ фотон/ см² сек. Интенсивность в релеях соответствует увеличенной в 4-π раз поверхностной яркости однородно светящейся атмосферы. Расчеты потока энергичных частиц, необходимого для возбуждения сияния соответствующей интенсивности, показали, что для возбуждения слабого свечения интенсивностью 1 kR необходим поток энергичных частиц примерно 3 эрг/ см² сек., т. е. в видимое излучение переходит 0.2-1% энергии частиц.');
INSERT INTO book VALUES (206,'Полрные сияния','\r\n','Форма и динамика сияний - дуги, полосы, диффузные пятна и т.д. - отражают структуру и динамику плазменных образований и магнитного поля в авроральной магнитосфере и в этом плане весьма интересны для понимания происходящих там процессов. \r\nСтруктуры и формы полярных сияний подробно описаны в книге С.И. Исаева 'Морфология полярных сияний' и на сайте СиЗиФ по адресу\r\n

Источник:\r\nhttp://kosmofizika.ru/isaev/isaev1.htm

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (207,'Полярные сияния','\r\n\r\n\r\n

Фотография полярного сияния с борта КА \"ШАТЛ\"

','В видимой части спектра полярных сияний выделяются три основных линии.
\r\nНаиболее часто (в 80% случаев) наблюдаются сияния с интенсивностью кислородной линии 5577 А от 0.75 до 11.5 kR, только 0.4 времени интенсивность превосходит 100 kR,
\r\nКрасная кислородная линия 6300 А слабее, от 5 до 100 R.
\r\nСвечение азотной линии 3914 А по шкале яркости более III достигает интенсивности 100 kR. 
\r\nВодородная линия 6563 (Hα) — наиболее яркая из линий, связанных с вторжением в атмосферу авроральных протонов. Большая интенсивность свечения существует в ультрафиолетовой области спектра. Именно в ультрафиолете производится регистрация полярных сияний с космических аппаратов.');
INSERT INTO book VALUES (208,'Методы регистрации полярных сияний','\r\n\r\n\r\n
\r\n
1. Наиболее древний способ - визуальные наблюдения.
\r\n
2. Регистрация п.с. фотоаппаратурой - в частности камерами всего неба (all-sky camera). Камера с-180 А.И. Лебединского работала долгие оды на сети отечественных станций.
\r\n
3. Фотометры, измеряющие яркость п.с. Широко- и узко-направленные, сканирующие, в отдельных линиях или интегральные.
\r\n
4. Спектрометры или спектрографы (камера С180s)
\r\n
5. ТВ-камеры в настоящее время пришли на смену камерам всего неба.
\r\n
6. Регистрация п.с. на борту космических аппаратов.
\r\n
','Аппаратура\r\n

Научный анализ полярных сияний начинался с визуальных наблюдений, и до последнего времени записи визуальных наблюдений в специальном журнале сопровождали все прочие инструментальные измерения в стационарных обсерваториях и экспедициях. Существуют специальные инструкции для наблюдателей (Надубович, СиЗиФ) \r\nДовольно давно для исследования спектра сияний стали использоваться спектрографы и спектрометры, среди которых спектральная камера С180S была наиболее распространенной на отечественной сети станций. Для исследования изменений свечения во времени использовались фотометры, в основном на основе фотоэлектронных умножителей в сочетании с оптическими фильтрами или без оных и с разного типа фокусирующими устройствами и тубусами.

');
INSERT INTO book VALUES (209,'Методы регистрации полярных сияний','\r\n','На рис 25 приведена фотография французского направленного фотометра на четыре основных спектральных линии присутствующих в полярном сиянии: кислородные линии 5577 (O1) и 6300 (O1), линия азота 3914 (N2+) и водородная линия 6563 (Ha).');
INSERT INTO book VALUES (210,'Методы регистрации полярных сияний','\r\n\r\n','В связи с программой Международного геофизического года (МГГ) в СССР была разработана и внедрена на сети станций проф. МГУ А.И. Лебединским фото камера всего неба (all-sky camera), которая долгое время являлась основным источником информации о пространственной эволюции полярных сияний (рис 26)\r\nВ настоящее время на смену С180 пришла телевизионная техника и временное разрешение повысилось от 1 кадра в минуту до 24 в секунду.');
INSERT INTO book VALUES (211,'Связь с магнитосферными суббурями','

\r\n

\r\n

Телекадры сияния и кеограмма - распределение яркости свечения по широте во время подготовительной фазы суббури и полярной экспансии.

\r\n

\r\n\r\n

','Российские поморы первыми обратили внимание на связь полярных сияний с магнитной активностью ( \"матка (компас) дурит, когда позори играют\"). В настоящее время установлено, что и сияния, и магнитные возмущения - суть проявления сложной глобальной совокупности процессов, именуемых магнитосферной суббурей. Полярные сияния, их динамика, послужили основанием для создания схемы пространственно-временной динамики суббуревого возмущения магнитосферы. В процессе передачи энергии солнечного ветра в магнитосферу, ее трансформации в потенциальную энергию искаженной конфигурации магнитного поля и крупномасштабных электрических полей и взрывного высвобождения энергии с ускорением авроральных электронов и протонов, полярные сияния несут важную информацию о сбросе энергии в ионосферу.
\r\nВот какую картину видит наблюдатель вблизи полуночи на широте 65-70 градусов в ясную безлунную зимнюю ночь.
\r\nСлабая дуга полярного сияния, протянувшаяся с запада на восток ближе к северному горизонту, начинает разгораться и медленно движется через зенит к югу. На ее прежнем месте может появиться новая дуга и повторить такое же движение к экватору. Если вы заметили такое движение - ждите, скоро начнется самое интересное. На этой, теперь уже самой южной дуге появляется яркое пятно, оно разгорается, свечение охватывает все большую часть небосвода, яркие лучи бегут вдоль дуги к западу и востоку, а севернее вдруг вспыхивает новая волна свечения. Это брейкап, разлом дуги, вспышка активных форм сигнализирует о том, что в магнитосфере, на вершине магнитной силовой трубке, развивается взрывная неустойчивость, ускоряющая авроральные частицы, генерирующая волны и ОНЧ-излучения. Если во время брейкапа наблюдатель находится точно под взрывающейся силовой трубкой, сияния имеют наиболее живописный вид, называемый короной. В дальнейшие 20-30 минут область активных сияний смещается к полюсу, в зените появляются пульсирующие пятна и это уже первый признак затухания суббури.
\r\nРис. 27 иллюстрирует схему развития суббури на конкретном наблюдательном материале. В верхней части приведены снимки полярного сияния в различные моменты времени.
\r\nНижний график - кеограмма полярных сияний, развертка во времени широтного распределения яркости свечения неба, в узкой полоске, проходящей с севера на юг через зенит. Нижняя кривая - пульсации магнитного поля на станции Ловозеро на том же временном интервале.');
INSERT INTO book VALUES (212,'Овал полярных сияний во время магнитной бури. Спутник 'POLAR'','\r\n','На рис. 28 показана снятая из космоса спутником \"POLAR\" картина овала сияний в момент максимального развития магнитной бури. Массивный выступ активных сияний в полуночном секторе сдвинут в средние широты, но по форме не отличается от типичной авроральной суббури.');
INSERT INTO book VALUES (214,'Токовые системы. Пульсации магнитного поля.','\r\n','Наличие свободных зарядов в ионосфере обеспечивает возможность существования электрических токов, глобальных и локальных токовых систем. Проводимость имеет максимум в слое Е и быстро убывает выше 150 км. Вследствие этого значительная часть ионосферного тока течет в области слоя Е.
\r\nДля появления тока недостаточно существование проводимости, необходимо электрическое поле. Высокая проводимость вдоль силовых линий обеспечивает перенос электрического потенциала из магнитосферы, кроме того, в ионосфере существуют и собственные течения плазмы. способные создавать электрическое поле.
\r\nСуммарный ток в плазме можно записать как сумму трех компонент в ортогональных направлениях
\r\nJ = σ0 (E∙b)b + σп[bx(Exb)] — σx(Exb)
\r\nгде первый член определяется продольной проводимостью σ0 и задает ток вдоль магнитной силовой линии, второй — проводимостью Педерсена в направлении вектора электрического поля и третий, ток Холла, течет в направлении перпендикулярном как к к электрическому так и к магнитному полю. В слое Е педерсеновская и холловская проводимости достаточно велики, выше превалирует продольная проводимость, в нижней ионосфере при высокой частоте соударений холловский ток мал, педерсеновская и продольная проодимости примерно равны.');
INSERT INTO book VALUES (215,'','\r\n','Рис 30 иллюстрирует связь резкого усиления аврорального электроджета с высыпанием авроральных электронов. Ток, текущий в западном направлении, создает на Земле понижение в компоненте Х, направленной на север; от характерной форме записи на магнитограмме происходит название \"бухтообразное возмущение\".');
INSERT INTO book VALUES (216,'','

\r\n

\r\n','На Рис 31 приведены двухдневные записи магнитометра во время магнитной бури в конце октября 2003 года. На ночной стороне Земли наблюдается несколько бухтообразных возмущений необычно высокой интенсивности. \r\nНаземные магнитометры регистрируют только ионосферные токи, вместе с тем, высокая продольная проводимость предполагает существование трехмерных токовых систем, связывающих ионосферу с магнитосферой. Такие токи были обнаружены экспериментально, глобальные системы, охватывающие большую часть полярных областей, так и локальные трехмерные клинообразные токи, возникающие во время возмущений.');
INSERT INTO book VALUES (217,'МАГНИТОСФЕРНО - ИОНОСФЕРНЫЕ СВЯЗИ','

\r\n

\r\n

Рисунок отражает современные представления о сложной структуре такого возмущения

\r\n','

\r\n

\r\n

Трехмерный токовый клин первого и второго типа, схема генерации электрических полей и загрузки энергии в магнитосферу

');
INSERT INTO book VALUES (218,'Пульсации магнитного поля','

Типы иррегулярных пульсации магнитного поля Pi (слева) и регулярных Рс (справа)

\r\n \r\n\r\n','Пульсации магнитного поля, регистрируемые на Земле, отражают переменный, ритмический характер процессов в магнитосфере и ионосфере. Это и передача переменной составляющей в давлении солнечного ветра, усиленная магнитосферным резонатором, и обусловленная периодическим характером движения заряженных частиц структура высыпаний частиц в ионосферу и ритмика магнитосферных неустойчивостей. \r\nСовременная классификация делит пульсации на регулярные (Pc) и иррегулярные (Pi).\r\nВ зависимости от частоты, типы регулярных пульсаций обозначаются от Рс1 (секундные периоды) до Рс5 ( 5 минут и выше). Соответствующее деление имеют и иррегулярные пульсации. Примеры записей пульсаций приведены на рис. 33.');
INSERT INTO book VALUES (219,'Атмосферное электричество','
\r\n
• Две основные современные теории атмосферного электричества были созданы английским ученым Ч. Вильсоном и советским ученым Я. И. Френкелем.
\r\n
• Согласно теории Вильсона, Земля и ионосфера играют роль обкладок конденсатора, заряжаемого грозовыми облаками. Возникающая между обкладками разность потенциалов приводит к появлению электрического поля атмосферы.
\r\n
• По теории Френкеля, электрическое поле атмосферы объясняется всецело электрическими явлениями, происходящими в тропосфере, - поляризацией облаков и их взаимодействием с Землей, а ионосфера не играет существенной роли в протекании атмосферных электрических процессов.
\r\n
• По теории Вильсона, высыпания заряженных частиц воздействуя на ионосферу, непосредственно влияют на атмосферное электрическое поле.
\r\n
• Теория Френеля также не исключает воздействие космических излучений, в частности, через вариации проводимости.
\r\n
','Две основные современные теории атмосферного электричества были созданы английским ученым Ч. Вильсоном и советским ученым Я. И. Френкелем. \r\nСогласно теории Вильсона, Земля и ионосфера играют роль обкладок конденсатора, заряжаемого грозовыми облаками. Возникающая между обкладками разность потенциалов приводит к появлению электрического поля атмосферы. \r\nПо теории Френкеля, электрическое поле атмосферы объясняется всецело электрическими явлениями, происходящими в тропосфере, - поляризацией облаков и их взаимодействием с Землей, а ионосфера не играет существенной роли в протекании атмосферных электрических процессов.\r\nОднако Теория Френеля не исключает воздействие космических излучений, в частности, через вариации проводимости. \r\nПо теории Вильсона, высыпания заряженных частиц воздействуя на ионосферу, непосредственно влияют на атмосферное электрическое поле.\r\nВ этом случае состояние ионосферы, определяемое космическими факторами, рассмотренными выше, может существенно влиять на как на глобальные, так и на локальные характеристики атмосферного электричества. \r\nРазность потенциалов между Землей и ионосферой составляет 200-250 кв.\r\nЭлектрическое состояние атмосферы в значительной степени определяется ее электрической проводимостью, которая создается ионами, находящимися в атмосфере. Электрическая проводимость зависит от количества ионов, содержащихся в единице объема (их концентрации), и их подвижности. \r\nОсновные ионизаторы атмосферы: 1) космические лучи, действующие во всей толще атмосферы; 2) излучение радиоактивных веществ, находящихся в Земле и воздухе; 3) ультрафиолетовое и корпускулярное излучения Солнца, ионизующее действие которых заметно проявляется на высотах более 50-60 км. Концентрация легких ионов возрастает с увеличением интенсивности ионизации и уменьшением концентрации частиц в атмосфере, поэтому концентрация легких ионов растет с высотой. Этот факт в сочетании с увеличением подвижности ионов при уменьшении плотности воздуха объясняет характер изменения l и Е с изменением высоты.\r\nВ этом кроется еще один источник воздействия космических излучений на атмосферное электричество, поскольку космические лучи - один из источников ионизации атмосферы.\r\nВместе с тем, если механизмы воздействия в принципе известны, степень воздействия, конкретные количественные характеристики неизвестны в первую очередь ввиду сложности происходящих процессов.');
INSERT INTO book VALUES (220,'Атмосферное электричество','

Измерение электрического поля при пролете спутника через авроральные зоны и полярную шапку, 600 км

\r\n\r\n','Крупномасштабное электрическое поле плазменного слоя магнитосферы, так называемое конвективное поле, определяется плазменными и магнитными параметрами солнечного ветра. Хотя о физическом механизме образования конвективного поля имеется несколько теорий, ни одна из которых не признана предпочтительной, структура поля, восстановленная по косвенным данным, подтверждена и прямыми измерениями.\r\nРис. 35 представляет измерения электрического поля при пролете спутника с утренней на вечернюю стороны на высоте 600 км. 1) - измерения в зоне полярных сияний, 2) - электрическое поле VxB индуцированное движением спутника в плазме, 3) - полярная шапка. Стрелки указывают области продольного тока магнитосфера-ионосфера. Поскольку в основном магнитные силовые линии эквипотенциальны, конвективное электрическое поле передается в ионосферу, и, таким образом, влияет нf электрическое поле атмосферы.');
INSERT INTO book VALUES (221,'Атмосферное электричество','

Электрическое поле в стратосфере, 30 км

\r\n

\r\n

\r\n

Электрическое поле в авроральной магнитосфере

\r\n

\r\n

','Существенный фактор воздействия космических излучений на атмосферное электрическое поле - локальные быстропеременные электрические поля, напряженность которых на порядки может превышать крупномасштабное поле.\r\nНа графиках приведены записи измерений электрического поля на квазигеостационарном спутнике CRRES и в высокоширотной стратосфере, на борту аэростата. Наблюдаемые периоды вариаций электрического поля - от десятков минут до секунд - ограничены лишь постольку, поскольку для измерения потенциала необходимы измерения за полный период вращения спутника или приборной подвески аэростата. На самом деле область частот перекрывает диапазон ОНЧ-излучений.');
INSERT INTO book VALUES (222,'Атмосферное электричество','\r\n\r\n

Спутник CRRES. Волновые измерения 12.03.1991 вблизи полуночи в экваториальной плоскости на расстоянии от 5 до 6.5 земных радиусов. Суббуревая экспансия началась около 20.30 UT.

','На рисунке приведена временная развертка периодограммы волн в магнитосферной плазме по измерениям на спутнике CRRES 12.03.1991 вблизи полуночи в экваториальной плоскости на расстоянии от 5 до 6.5 земных радиусов. Суббуревая экспансия началась около 20.30 UT и сопровождалась возбуждением волн в широком диапазоне частот.');
INSERT INTO book VALUES (223,'Аэростатные исследования',' \r\n\r\n\r\n

Радиозонд космических лучей был разработан и запущен С. Н. Верновым в 1936г. Он поднимался на резиновых оболочках.

\r\n

Современные аэростаты - это комплексные лаборатории, дрейфующие на высоте 25-35 км. десятки часов, а в отдельных экспериментах - несколько недель.

','Начало аэростатных исследований атмосферы было положено в самом первом полете профессора Шарля на 'шарльере' - воздушном шаре, в качестве рабочего газа в котором использовался водород. Шарль взял с собой в полет термометр и барометр. С тех пор пор приборное оснащение научных аэростатов возрастало, а в первой половине 20 века начались и регулярные полеты беспилотных радиозондов. В Советском Союзе в тридцатые года появился серийный радиозонд Молчанова, а вскоре С.Н. Вернов разработал радиозонд космических лучей. Полеты радиозондов космических лучей стали регулярными после создания Аэростатной станции ФИАН в Долгопрудной под руководством А.Н. Чарахчьяна и Т.Н. Чарахчьян.');
INSERT INTO book VALUES (224,'Аэростатные исследования','\r\n','Современные аэростаты - это комплексные лаборатории, дрейфующие на высоте 25-35 км. десятки часов, а в отдельных экспериментах - несколько недель.
\r\n\r\nОболочка аэростата изготавливается из тонкого (8-15 микрон) морозостойкого полиэтилена. В состав полетной аппаратуры входят: (свеху вниз от аэростата):
\r\n1) радарный отражатель,
\r\n2) взрывное устройство спуска,
\r\n3) парашют,
\r\n4) лебедка,
\r\n5) вспомогательная стартовая оболочка,
\r\n6) устройство отсоединения вспомогательной оболочки,
\r\n7) вращающий мотор,
\r\n8) основной научный контейнер,
\r\n9) штанги и датчики электрометра,
\r\n10) антенна');
INSERT INTO book VALUES (225,'Аэростатные исследования','\r\n\r\n

Комплекс полетной аппаратуры включает спектрометр рентгеновского излучения, фотометры полярных сияний, электрометр, магнитометр, датчик ОНЧ-излучения, телескоп космических лучей (Эксперимент 'САМБО')\r\nС помощью аэростатов впервые были зарегистрированы рентгеновское излучение авроральных электронов и высыпания в атмосферу релятивистский электронов.

\r\n

На рисунке: верхний график - вариации интегральной яркости полярных сияний, внизу - тормозное рентгеновское излучение, два канала спектрометра.

','Комплекс полетной аппаратуры включает спектрометр рентгеновского излучения, фотометры полярных сияний, электрометр, магнитометр, датчик ОНЧ-излучения, телескоп космических лучей (Эксперимент 'САМБО')\r\nС помощью аэростатов впервые были зарегистрированы рентгеновское излучение авроральных электронов и высыпания в атмосферу релятивистских электронов.\r\nРис. 40. один из примеров одновременной регистрации тормозного рентгеновского излучения и яркости полярных сияний в международном аэростатном эксперименте САМБО, проводившихся в 1974-1985гг. совместно советскими, французскими, австрийскими и шведскими учеными.');
INSERT INTO book VALUES (228,'Космические излучения и озоновый слой','\r\n\r\n

Источниками окислов азота и водорода в средней атмосфере могут являться и высокоэнергичные частицы (протоны и электроны), которые должны быть учтены при фотохимическом моделировании или интерпретации данных наблюдений в моменты солнечных протонных событий или сильных геомагнитных возмущений.

','Вариации озонового слоя в значительной степени нашли свое объяснение в рамках фотохимической теории озона. Объяснение основано на увеличении концентрации хлора в атмосфере, вызванном ростом содержания фреонов, диссоциирующих в стратосфере с освобождением атома хлора, разрушающего озон (т. е. по современным представлениям это явление антропогенного происхождения).\r\nФотодиссоциация радиационно-активных долгоживущих компонент \r\n(\"газов-источников\") приводит к образованию многих малых составляющих, в частности окислов азота и водорода, содержание которых в атмосфере определяет количество озона. \r\nРис. 41. Источниками окислов азота и водорода в средней атмосфере могут являться и высокоэнергичные частицы (протоны и электроны), которые должны быть учтены при фотохимическом моделировании или интерпретации данных наблюдений в моменты солнечных протонных событий или сильных геомагнитных возмущений.');
INSERT INTO book VALUES (229,'Космические излучения и озоновый слой','\r\n\r\n

Вариации озонового слоя в значительной степени нашли свое объяснение в рамках фотохимической теории озона. Объяснение основано на увеличении концентрации хлора в атмосфере, вызванном ростом содержания фреонов, диссоциирующих в стратосфере с освобождением атома хлора, разрушающего озон (т. е. по современным представлениям это явление антропогенного происхождения).

\r\n

Фотодиссоциация радиационно-активных долгоживущих компонент \r\n(\"газов-источников\") приводит к образованию многих малых составляющих,\r\n содержание которых в атмосфере определяет количество озона и других \r\nкомпонент.

','В области D происходит взаимодействие между ионными и нейтральными компонентами, которое приводит к дополнительному образованию окислов азота и водорода (на каждую пару ионов, образованных при торможении заряженных частиц, образуется приблизительно одна молекула NO и две молекулы ОН), которые разрушают озон в каталитических реакциях. Разрушение озона ведет к изменению широтных температурных контрастов и, как следствие, к изменению режима циркуляции \r\nНа рис. 42. и 43. приведены результаты модельных расчетов динамики озонного слоя после прихода на Землю интенсивных потоков солнечных протонов, генерированных во время мощной серии солнечных хромосферных вспышек. \r\n(Krivolutsky et al., 2006)\r\n');
INSERT INTO book VALUES (230,'Озон','\r\n
\r\n\r\n','Моделирование динамики озонового слоя после начала вспышки СКЛ. ( А.А.Криволуцкий)');
INSERT INTO book VALUES (232,'Космические излучения и нижняя атмосфера Земли','','

Энергетика системы Земля-океан-атмосфера определяется электро-магнитным излучением Солнца. Энергетический вклад корпускулярных излучений ничтожно мал. Однако есть многочисленные свидетельства корреляции метеорологических факторов и солнечной активности (см. следующие слайды), т.е. реального воздействия корпускулярных потоков на атмосферу.

\r\n

Такое воздействие может иметь триггерный характер. Как видно из схемы энергетического баланса системы, облачной покров и прозрачность атмосферы существенно влияют на соотношение поступающей, поглощенной и отраженной энергии. Прозрачность атмосферы может регулироваться вторгающимися в атмосферу корпускулярными потоками. Приводятся две схемы такого воздействия, предложенные Н.Г. Скрябиным и М.И. Пудовкиным.

');
INSERT INTO book VALUES (233,'Энергетический баланс Земли','\r\n\r\n','Как видно из схемы энергетического баланса системы, (рис. 45. ) облачной покров и прозрачность атмосферы существенно влияют на соотношение поступающей, поглощенной и отраженной энергии. \r\nПрозрачность атмосферы может регулироваться вторгающимися в атмосферу корпускулярными потоками и существенно изменять соотношение поглощаемой атмосферой и поверхностью и отраженной частью солнечной энергии (выделено красным цветом на схеме).');
INSERT INTO book VALUES (234,'Облачность и аэрозоль','\r\n\r\n

Связь ГКЛ и СКЛ с образованием частиц атмосферного аэрозоля

','Атмосферные аэрозоли (твердые и жидкие частицы, взвешенные в воздухе) оказывают значительное влияние на химические (гетерогенные реакции) и радиационные процессы (рассеяние), регулируя количество солнечной радиации, попадающей в нижние слои и, определяя таким образом, климатические характеристики земной атмосферы.\r\n Рис. 46 дает блок-схему воздействия космической погоды ( вариаций СКЛ и ГКЛ) на образование аэрозолей');
INSERT INTO book VALUES (235,'Модель Н. Г. Скрябина','\r\n','

В физических процессах, происходящих в атмосфере, должны существовать микроструктуры различных спусковых и усилительных механизмов, перестраивающих характер традиционной циркуляции атмосферы. Воздействие корпускулярной активности Солнца на такие микроструктуры возможно влияет на изменение погоды.

');
INSERT INTO book VALUES (236,'Модель М. И. Пудовкина','\r\n\r\n

Энергия, необходимая для создания атмосферного оптического экрана на несколько порядков меньше вызываемых этим экраном вариаций потока солнечной энергии, поступающей в нижнюю атмосферу.

\r\n','

Работы Петербургской школы проф. М.И. Пудовкина

\r\n

Усиление (ослабление) потока вторгающихся частиц вызывает уменьшение (или увеличение) прозрачности атмосферы и тем самым модулирует поступление солнечной энергии в атмосферу. Изменение потока поступающей солнечной энергии вызывает изменение температуры воздуха и высоты изобарических поверхностей в тропосфере, обуславливая тем самым заметные изменения скорости крупномасштабной циркуляции атмосферы.

');
INSERT INTO book VALUES (237,'','

\r\n

\r\n

\r\n

','В последнее время появилось большое количество работ, посвященных исследованию корреляций различных параметроы атмосферы с вариациями солнечной активности. \r\nНа рис. 49 и 50 приведены примеры из нескольких работ. Можно найти и более экзотические примеры опосредованного воздействия космической погоды через вариации атмосферных параметров, например, на возникновение землетрясений ( рис. 51) или количество молний (рис. 52). Более подробный анализ результатов работ этого направления требует отдельного рассмотрения.');
INSERT INTO book VALUES (238,'','

\r\n

\r\n','

Анализ вариаций метеорологических параметров (температура, количество осадков, атмосферное давление) в центральной части Европы (Швейцария) с 1700 по 1989 гг. в зависимости от изменения общего уровня солнечной активности свидетельствует не только о наличии корреляций между вековыми изменениями климата и солнечной активностью, но и об изменении как величины, так и знака коэффициентов корреляции в зависимости от фазы вековых циклов (ветви спада и роста активности Солнца) и при переходе от одного векового цикла к другому.

\r\n/М.И.Пудовкин, А.Л.Морозова/');
INSERT INTO book VALUES (239,'','\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (240,'Число молний в год над США и скорость ионообразования на высоте 2-10 км','\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (241,'Космические излучения и ноосфера','
\r\n
• Пионерская роль в исследованиях воздействия космических излучений и солнечной активности в частности, на биосферу Земли, здоровье людей, и даже на исторические процессы принадлежит российскому ученому А.Л. Чижевскому.
\r\n
• В настоящее время идеи Чижевского подтверждены и получили дальнейшее развитие, хотя о общем признании говорить еще рано. Анализ результатов этого обширного раздела солнечно-земной физики требует отдельного рассмотрения. Здесь же коротко отметим, что воздействие космических излучений на биосферу передается через атмосферу Земли - прежде всего посредством электромагнитных волн и пульсаций, генерирующихся в ионосфере, затем через вориации атмосферных параметров, статического электричества и т.д.
\r\n
','Рис 53 и 54. Пионерская роль в исследованиях воздействия космических излучений и солнечной активности в частности, на биосферу Земли, здоровье людей, и даже на исторические процессы принадлежит российскому ученому А.Л. Чижевскому.\r\nВ настоящее время идеи Чижевского подтверждены и получили дальнейшее развитие, хотя о общем признании говорить еще рано. Анализ результатов этого обширного раздела солнечно-земной физики будет рассмотрена отдельно. Здесь же коротко отметим, что воздействие космических излучений на биосферу передается через атмосферу Земли - прежде всего посредством электромагнитных волн и пульсаций, генерирующихся в ионосфере, затем через вориации атмосферных параметров, статического электричества и т.д. ');
INSERT INTO book VALUES (242,'Космические излучения и ноосфера','



\r\n

Земная органическая жизнь испытывает на себе все эти изменения в энергетических функциях космической среды, так как живое существо по своим физиологическим свойствам является наиболее чувствительным резонатором. Поток электронов и протонов, вылетавший из жерла солнечного пятна и пролетающий мимо Земли, вызывает огромные возмущения во всем физическом и органическом мире планеты: вспыхивают огни полярных сияний, Землю охватывают магнитные бури, резко увеличивается число внезапных смертей, заболеваний, случаев сумасшествия, эпилептических припадков, несчастных случаев вследствие шока в нервной системе и т.д.

','Пионерская роль в исследованиях воздействия космических излучений и солнечной активности в частности, на биосферу Земли, здоровье людей, и даже на исторические процессы принадлежит российскому ученому А.Л. Чижевскому.\r\nВ настоящее время идеи Чижевского подтверждены и получили дальнейшее развитие, хотя о общем признании говорить еще рано. Анализ результатов этого обширного раздела солнечно-земной физики будет рассмотрена отдельно. Здесь же коротко отметим, что воздействие космических излучений на биосферу передается через атмосферу Земли - прежде всего посредством электромагнитных волн и пульсаций, генерирующихся в ионосфере, затем через вориации атмосферных параметров, статического электричества и т.д.');
INSERT INTO book VALUES (246,'Литература','','Александров Э.Л., Кароль И.Л. и др. Атмосферный озон и изменения глобального климата. Л.: Гидрометеоиздат. - 1982.
\r\nАльперт Я.Л. Распространение электромагнитных волн и ионосфера. М.: Наука, 1972. 559 с.
\r\nАрыков А.А. Токовые системы геомагнитной бури, Изд. КНЦ РАН, Апатиты, 1999, 74стр.
\r\nБрюнелли Б.Е., Намгаладзе А.А. Физика ионосферы Изд. \"Наука\", М., 1988, 528 стр.
\r\nВитинский Ю.И.Прогнозы солнечной активности Изд. \"Наука\", ГАО, М., 1963, 152 стр.
\r\nВитинский Ю.И. Цикличность и прогнозы солнечной активности. Л.: Наука, 1973. 256 с.
\r\nГригоров Н.Л. Электроны высоких энергий в окрестности Земли, Изд. \"Наука\", М., 1985, 120 стр.
\r\nГульельми А.В. МГД- волны в околоземной плазме Изд. \"Наука\", М., 1979, 138 стр.
\r\nГульельми А.В., В.А. Троицкая Геомагнитные пульсации и диагностика магнитосферы. Изд. \"Наука\", М., 1973, 208 стр.
\r\nДанилов А.Д., Казимировский Э.С., Вергасова Г.В., Хачикия Г.Я.Метеорологические эффекты в ионосфере. Л.: Гидрометеоиздат, 1987. 269 с.
\r\nИсаев С. И. Морфология полярных сияний. Изд. \"Наука\", Ленингр. отд., Л., 1968, 168 стр. (см. на СиЗиФе)
\r\nИсаев С. И., Пудовкин М.И. Полярные сияния и процессы в магнитосфере Земли. Изд. \"Наука\", Ленингр. отд., Л., 1972, 244 стр.
\r\nКазимировский Э.С., Кокоуров В.Д. Движения в ионосфере. Новосибирск : Наука, 1979. 344 с.
\r\nЛазутин Л.Л. Рентгеновское излучение авроральных электронов и динамика магнитосферы, Изд. \"Наука\", Ленингр. отд., Л., 1979, 200 стр.
\r\nМакарова Е.А., Харитонов А.В., Казачевская Т.В. Поток солнечного излучения. М.: Наука, 1991. 396 с.
\r\nМолчанов О. А. Низкочастотные волны и индуцированные излучения в околоземной плазме, М. Наука, 1985, 224 с.
\r\nПудовкин М.И., В.П. Козелов, Л.Л. Лазутин, О.А. Трошичев, А.Д. Чертков Физические основы прогнозирования магнитосферных возмущений Изд. \"Наука\", Ленингр. отд., Л., 1977, 312 стр.
\r\nПудовкин М.И., Распопов ОМ., Клейменова НТ. Возмущения электромагнитного поля Земли. Л.: Иэд-во ЛГУ,1976.247 с.
\r\nХаргривс Д.К. Верхняя атмосфера и солнечно-земные связи. Введение в физику околоземной космической среды. - Л.: Гидрометеоиздат. - 1982.
\r\nХесс В. Радиационный пояс и магнитосфера, пер. с англ., М., 1972
\r\nХорошева О.В. Пространственно-временное распределение полярных сияний Изд. \"Наука\", МГК, Полярные сияния ?16, М., 1967, 82 стр.
\r\nЧижевский А.Л. Земное эхо солнечных бурь. М.: Наука. - 1973.
\r\nШабанский В.П. Явления в околоземном пространстве Изд. \"Наука\", М., 1972, 272 стр.
\r\nШабанский В.П., Веселовоский И.С., Кропоткин А.П. Физика межпланетного и околоземного пространства. М.: Изд. МГУ. 1981.
\r\nШкловский И.С. Вселенная, жизнь, разум. М.: Наука, 1987. 352 с.
\r\nШургин С.М., Обут А.М. Солнечная активность и биосфера. Новосибирск.: Наука. - 1986.
\r\nЭйгенсон М.С. Солнце, погода и климат. Л.: Гидрометеоиздат, 1963. 274 с.
\r\nЭйгенсон М.С. Очерки физико-географических проявлений солнечной активности. Издательство львовского университета, 1957. 229 с');
INSERT INTO book VALUES (248,'Кулоновское поле и Дебаевское экранирование. Дебаевский радиус. Плазменная частота','',' \r\n

Определение плазмы.

\r\n

Основное состояние вещества в космическом пространстве - это ионизированный газ, состоящий из отрицательных и положительных зарядов - электронов и ионов. Это состояние называется плазмой. В целом, число зарядов обоего сорта в плазме одинаково - она электрически нейтральна. Однако, при парных столкновениях необходимо учитывать наличие электрического заряда у частиц плазмы. Кроме того, относительное движение электронов и ионов приводит к появлению тока, который создает магнитное поле, влияющее на макроскопические свойства плазмы.
\r\nε₀ =(4π 9x10⁹)^-1 Кл² /Н x м² = 8,854x10^-12Кл² /Н x м² - диэлектрическая проницаемость вакуума, здесь и далее мы будем использовать систему СИ.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (249,'Дебаевский радиус.','
\r\n
• W=q x U_q
\r\n
• Оценим потенциальную энергию, W, которую приобретет электрон или ион плазмы, если по каким-то причинам внутри сферы радиуса r останутся заряды только одного знака:
  \r\nW~ r²n_e e²/ε₀
\r\n
• За счет теплового движения квазинейтральность может нарушаться, если эта энергия порядка тепловой энергии плазмы или:
  \r\nW~ r²n_e e²/ε₀= k_BT_e\r\n
\r\n
','

k^B =1,38 10^-23 Дж/К - постоянная Больцмана,
\r\nT_e -температура электронов (и ионов)
\r\n(1 эВ=11 600 К=1,6 10^-19 Дж),
\r\nn_e - плотность плазмы (электронов и ионов),
\r\ne - заряд электрона.\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (250,'Дебаевский потенциал','
• На больших расстояниях электрическое поле отдельного заряда оказывается заэкранированным.
\r\n
• Электрическое поле в плазме описывается Дебаевским потенциалом:
\r\n
• Φ_D = U_q exp{-r/r_D},
  \r\n где квадрат Дебаевского радиуса равен:
\r\n
• r_D² = ε₀k_BT_e/n_ee²
\r\n
',' \r\n

Для того чтобы использовать приближение квазинейтральности, необходимо, чтобы характерный размер системы L был гораздо больше r_D.
Кроме того, дебаевская сфера должна содержать достаточное число частиц, чтобы можно было пользоваться Дебаевским потенциалом для описания эффекта экранировки кулоновского потенциала\r\n(n_e r_D³>>1).\r\n\r\n

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (251,'Плазменная частота','
• Колебания электронов относительно состояния в котором заряд равен нулю происходят с плазменной (Ленгмюровской ) частотой
\r\n
• ω_pe² = n_ee²/m_eε₀ m_e - масса электрона.
\r\n
• t=ω_pe^-1= e(m_eε₀ /n_e)^1/2 - время, в течение которого может существовать пространственное разделение зарядов.\r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (252,'Параметры геофизической плазмы. Ионосфера, плазмосфера, магнитосфера и солнечный ветер','\r\n','

На представленной диаграмме показаны интервалы изменения Дебаевского радиуса и плазменной частоты для различных областей околоземного космического пространства. Плотность электронов отложена вдоль горизонтальной оси в см^-3, температура плазмы - вдоль вертикальной оси в градусах К. Плазменная частота в Гц. Мы не делаем различия между температурой электронов и ионов, хотя бесстолкновительная плазма космического пространства обычно далека от равновесного состояния и температуры отдельных компонент, как правило, существенно различаются.

\r\n

Двигаясь от земной поверхности, мы попадаем в ионосферу (высота около 100 км).\r\nВ F-слое ионосферы n_e=10¹⁵ см^-3, а плотность нейтралов n_e=10¹⁹ см^-3, соответственно, степень ионизации порядка 10^-4 . Температура ионосферной плазмы ~5x10³ К =0.4 эВ.\r\nПлазмосфера. T_e -температура около 5x10³ К ≈ 10 эВ, n_e — плотность 5 x 10² см^-3 (до 3 — 5 R_E , где R_E = 6 400 км радиус Земли), кольцевой ток (2 — 7 R_E), далее, двигаясь к Солнцу, мы пересекаем магнитопаузу (на удалении 10 R_E) и попадаем сначала в переходный слой между магнитопаузой и головной ударной волной перед магнитосферой Земли (на удалении 14 R_E), а затем в солнечный ветер — поток плазмы, испускаемый солнечной короной и радиально растекающийся от Солнца с постоянной скоростью около 400 км/сек . Средние значения T_e -температуры электронов солнечного ветра в окрестности орбиты Земли около 10⁵ К ≈ 10 эВ, n_e — плотность плазмы солнечного ветра около 5 см^-3. Межпланетное магнитное поле в районе магнитосферы около 5 нТ = 5 10^-9 Т.

\r\n ');
INSERT INTO book VALUES (253,'Ларморовское вращение','\r\n','

Движение изолированной (отдельной) заряженной частицы в магнитном поле. Уравнения движения, ларморовское вращение.

\r\n

При описании плазмы используются три основных подхода. Многие явления получают естественное объяснение при анализе траектории отдельной частицы в заданном электромагнитном поле. Глобальные черты течения солнечного ветра, форму головной ударной волны и магнитопаузы удается описать, используя приближение магнитной гидродинамики. В этом приближении плазму рассматривают как многокомпонентную жидкость. Тонкая структура плазменных токовых слоев, которые играют ключевую роль во многих динамических процессах в космосе, может быть описана с использованием кинетического уравнения Власова. Решения этого уравнения обеспечивают постоянство функции распределения частиц вдоль траекторий частиц в самосогласованно поле (самосогласованном в том смысле, что поля определяются зарядами и токами созданными самими частицами).

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (255,'Электрический дрейф и градиентный дрейфы.','

\r\n

\r\n
• V_E=[ExB]/B²
\r\n
• дрейфовое движение ведущего центра со скоростью E_x/B_z в направлении -Y
\r\n
\r\n

\r\n

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (256,'Градиентный дрейф','\r\n','

Величина дрейфовой скорости градиентного дрейфа оказывается равной:

\r\n

v_D =(μ/q) [BXVB] /B², где
\r\n
\r\nμ= W_┴/B - магнитный момент частицы.
\r\nW_┴= m v_┴²/ 2 - энергия частицы связанная с вращением в плоскости, перпендикулярной магнитному полю.

\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (257,'Суммарные краткие основные положения','\r\n\r\n\r\n\r\n

Дебаевский радиус \r\n \r\n \r\n плазменная частота \r\n \r\n \r\n Ларморовская частота \r\n \r\n \r\n Радиус Лармора \r\n \r\n \r\n скорость электрического дрейфа \r\n \r\n \r\n магнитный момент частицы \r\n \r\n \r\n скорость градиентного дрейфа

','



\r\n

\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

	1 кв	2 кв	3 кв	4 кв
Восток	20,4	27,4	90	20,4
Запад	30,6	38,6	34,6	31,6
Север	45,9	46,9	45	43,9

');
INSERT INTO book VALUES (258,'Дипольное поле','\r\n','

Адиабатические инварианты. Сохранение магнитного момента, продольное движение. Магнитные пробки. Бетатронное ускорение.

\r\n

μ= W_┴/B - магнитный момент частицы при движении вдоль силовой линии сохраняется. Минимальное значение модуля магнитного поля вдоль дипольной силовой линии достигается на экваторе. Этот минимум соответствует минимальному значению питч-угла.

\r\n

Магнитные пробки.

\r\n

При движении частицы от экватора к поверхности Земли магнитное поле нарастает, из-за сохранения μ растет W_┴. Поскольку полная энергия W сохраняется, W_ll убывает. При W_ll =0 происходит отражение частицы и W_ll меняет знак.

\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (259,'Напряженность геомагнитного поля.','\r\n\r\n','

Асимметрия геомагнитного поля

\r\n

Южно-бразильская аномалия - 24 000 нТ
\r\nМаксимум в районе Сибири - 60 000 нТ
\r\nМосква - 56 000 нТ.
\r\nЧастицы, которые имеют точки отражения на поверхности Земли в Бразилии, отражаются на высоте > 2200 км над Москвой.
\r\nПоле диполя на экваторе\r\n2000 год -29 556.8 нТ
\r\n1900 год -31 543 нТ или 0.06% в год.\r\nЗа 2004-2005 год диполь изменился на 0.2%

\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (260,'Захваченная частица в дипольном поле','\r\n','

Движение частицы в дипольном поле. Захваченные частицы.

\r\n

Растет перпендикулярная полю компонента скорости, вместе с ней растет и питч-угол, пока в некоторой точке (точке отражения) питч-угол не станет равен 90 град. При этом продольная компонента скорости обратится в нуль и поменяет знак. В результате частица колеблется между точками отражения и из-за радиального градиента магнитного поля вращается вокруг центра Земли.

\r\n

Протоны вращаются в западном направлении, а электроны - в восточном. Скорость азимутального дрейфа зависит от заряда частицы, ее энергии и от L, но не зависит от массы частицы, поэтому электроны и протоны одинаковой энергии дрейфуют вокруг Земли с одинаковыми скоростями, но в противоположных направлениях.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (261,'Зависимости периодов дрейфа вокруг Земли от экваториального расстояния до силовой линии L.','\r\n\r\n','

На рисунке энергия частиц равна 1 кэВ. Для иллюстрации показаны периоды дрейфа в часах для приэкваториальных частиц (питч-угол равен нулю) и для частиц, двигающихся параллельно полю (α=0). Приэкваториальные частицы движутся несколько быстрее. При энергии 2 кэВ и геоцентрическом расстоянии 10 R_E скорость азимутального дрейфа равна угловой скорости вращения Земли. Поскольку для протонов направление дрейфа противоположно вращению Земли, сложение градиентного дрейфа и электрического дрейфа, связанного с коротацией, дает нуль.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (262,'Картина эквипотенциалей электрического поля','\r\n\r\n','

Перезамыкание межпланетного и геомагнитного полей приводит к возбуждению магнитосферной конвекции. Это движение магнитосферной плазмы в экваториальной плоскости можно описать как присутствие однородного электрического поля направленного с утра на вечер. Картина эквипотенциалей электрического поля, возникающая при сложении поля коротации с однородным полем конвекции показана на рисунке.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (263,'Бетатронное ускорение','\r\n','

Перемещение частиц из хвоста магнитосферы ближе к Земле в область более сильного магнитного поля приводит к так называемому бетатронному ускорению частиц. Сохранение магнитного момента требует роста перпендикулярной энергии. Такой адиабатический разогрев плазмы увеличивает энергию от 1-10 кэВ до 10-100 кэВ. На рисунке показано изменение энергии 1 кэВ-ных протонов в зависимости от L.
\r\nПри энергии 2 кэВ и геоцентрическом расстоянии 10 R_E скорость азимутального дрейфа равна угловой скорости вращения Земли. Поскольку для протонов направление дрейфа противоположно вращению Земли, сложение градиентного дрейфа и электрического дрейфа, связанного с коротацией, дает нуль.

');
INSERT INTO book VALUES (264,'Полярные сияния','\r\n\r\n','УФ изображения северной и южной полярных шапок, полученные одновременно на спутниках IMAGE и Polar. ');
INSERT INTO book VALUES (265,'Полярные сияния','\r\n\r\n

Полярные сияния, возбуждаемые высыпающимися потоками ускоренных электронов и протонов.

','');
INSERT INTO book VALUES (266,'Типичная (средняя) магнитная буря','\r\n\r\n

Maltsev, Y. P., Points of controversy in the study of magnetic storms, Space Science Revs., 110, 227, 2004. \r\n

\r\n','

Кольцевой ток

\r\n

Азимутальный дрейф захваченных частиц создает кольцевой ток. Направление кольцевого тока (западное) таково, что внутри кольцевого тока (ближе к Земле) он создает магнитное поле, направленное примерно вдоль геомагнитного диполя. На экваторе это поле вычитается из дипольного поля.

\r\n

Магнитный момент кольцевого тока

\r\n

Вне кольцевого тока его поле стремится к дипольному полю с моментом, который зависит от силы тока и геоцентрического расстояния. Величина этого момента в спокойное время составляет около процента от момента геомагнитного диполя.
\r\nВо время сильной магнитной бури магнитный момент кольцевого тока может достигать десятков процентов (до 40-60%) от земного диполя.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (267,'Изменчивость внешнего электронного радиационного пояса','\r\n','

Радиационные пояса Земли

\r\n

Вокруг Земли наблюдается один протонный пояс с максимум при L=1.8 для 0.1 1 Мэв пик при L=1.6 и 4.0).
\r\nВнешний пояс сильно варьирует. Радиационные пояса опасны для астронавтов и КА.

');
INSERT INTO book VALUES (268,'Связь сбоев на ИСЗ с потоками энергичных электронов','

\r\n

\r\n



','

Возрастания электронов в радиационных поясах кореллируют с
\r\n

\r\n
• быстрыми потоками солнечного ветра,
\r\n
• корональными выбросами массы,
\r\n
• периодами, когда северо-южная компонента межпланетного магнитного поля Bz<0,
\r\n
• магнитными бурями.
\r\n
\r\nВо время магнитной бури, как правило:
\r\n
• во время главной фазы потоки быстро падают,
\r\n
• на фазе восстановления потоки выше предшествующего уровня в течении 2-3 дней.
\r\n
\r\nНе все бури или быстрые потоки дают возрастания потоков энергичных электронов внутри магнитосферы.
\r\n Ускорение частиц происходит внутри магнитосферы.
\r\n');
INSERT INTO book VALUES (271,'Магнитосфера','
• Взаимодействуя с собственным магнитным полем планеты,серхзвуковой поток плазмы солнечного ветра обтекает его, образуя ассиметричную полость —магнитосферу
\r\n
• Граница магнитосферы называется магнитопаузой. Магнитопауза —это токовая поверхность, на которой меняются параметры плазмы и магнитного поля.
','Обтекание солнечным ветром планеты, обладающей сильным магнитным полем, приводит к возникновению на магнитопаузе токов экранировки, препятствующих проникновению магнитосферного магнитного поля за пределы магнитопаузы, а также к образованию с ночной стороны магнитосферы протяженного магнитосферного хвоста. Магнитосферный хвост состоит из северной и южной долей хвоста, разделенных плазменным слоем, внутри которого находится токовый слой хвоста. Перед дневной магнитопаузой в сверхзвуковом потоке солнечного ветра при обтекании магнитосферы образуется ударная волна. Область между ударной волной и магнитопаузой называется переходным слоем. Межпланетное магнитное поле частично проникает внутрь магнитосферы. ');
INSERT INTO book VALUES (272,'СТРУКТУРА МАГНИТОСФЕРЫ','\r\n','

СТРУКТУРА МАГНИТОСФЕРЫ

\r\n

В формировании магнитосферного поля участвуют следующие источники:
\r\n

\r\n
• внутриземные токи,
\r\n
• поверхностные токи на магнитопаузе, экранирующие поле внутренних источников,
\r\n
• токи в нейтральном слое хвоста магнитосферы и замыкающие их токи на поверхности хвоста магнитосферы,
\r\n
• кольцевой ток и
\r\n
• продольные токи, образующие трехмерные токовые системы.
\r\n
\r\n');
INSERT INTO book VALUES (273,'Схема генерации продольных токов зоны 1','\r\n\r\n','

Генерация продольных токов зоны 1, связанная с передачей в ионосферу энергии и импульса солнечного ветра. Вид со стороны Солнца на северную полусферу [Cowley, 1991].

\r\n\r\n

Cowley, S.W.H., Acceleration and heating of space plasma: Basic concepts, Ann. Geophys., 9, 176-187, 1991.

');
INSERT INTO book VALUES (274,'Параболоидная модель магнитосферы','

\r\n\r\n

','

Параболоидная модель магнитосферы основана на том, что параболоидальная система координат являются одной из трех ортогональных систем координат (наряду с декартовой и сферической), в которых разделяются переменные при решении уравнения Лапласа (Алексеев, 1978, Alexeev, 1986; Alexeev и Belenkaya, 2005). Простейший путь для получения решения при различном угле раствора магнитопаузы сводится к тому, чтобы учесть форму магнитопаузы при задании координатных поверхностей (α,β,φ) в солнечно-магнитосферных координатах (x, y, z). В приведенных на слайде формулах ось x направлена на Солнце, плоскость x-z содержит планетарный диполь, φ - азимутальный угол вокруг оси x, γ - это безразмерная константа, определяющая степень расширения магнитопаузы, а R1 - радиус кривизны магнитопаузы в лобовой точке.
\r\nПоверхности α=const и β=const - параболоиды вращения вокруг оси x, раскрытые в противоположные стороны. Уравнение α= β задает плоскость зеркальной симметрии для этих параболоидов. В параболических координатах магнитопауза является поверхностью β=1, β <1 соответствует внутренности магнитосферы.
\r\nСиловые линии (сплощные линии) и линии B=const (пунктирные линии) для спокойной (верхняя половина рисунка) и возмущенной (нижняя половина рисунка) магнитосферы. Показаны силовые линии, лежащие в плоскости полночь-полдень. Цифрами показаны широта точки пересечения силовой линии с поверхностью Земли и величина поля на изолинии.

\r\n\r\n

Алексеев И.И., Регулярное поле в магнитосфере Земли,
Геомагнетизм и Аерономия, 18, 656-665, 1978.
\r\nAlexeev, I.I. Regular magnetic field in the Earth\'s magnetosphere. Gemagnetizm i Aeronomiya, Geomagn. Aeron., Engl. Transl., 18, 447-452, 1978.
\r\nAlexeev I.I. The penetration of interplanetary magnetic and electric fields into the magnetospher?, Journ. Geomagn. Geoelectr., 38, 1199-1221, 1986.
\r\nAlexeev, I. I., E. S. Belenkaya, Modeling of the Jovian Magnetosphere, Annal. Geophys., 23, No 3, 809-826, 2005.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (275,'Магнитопауза граница магнитосферы','

\r\n

\r\n



','

Приведены силовые линии и линии B=const, расположенные на поверхности магнитосферы (параболоиде β=1). Рисунок построен для случая ψ=0.
Поскольку\r\nкартина симметрична относительно экваториальной плоскости, изображена только северная половина магнитопаузы. Помимо силовых линий и линий B=const на рисунке показаны оси солнечно-магнитосферной системы координат и парабола, являющаяся экваториальным сечением магнитопаузы. Силовые линии, образующие поверхность магнитосферы, проходят через нейтральную точку и затем пересекают поверхность Земли в полдень на широте примерно 80њ.
\r\nВнизу слайда приведено уравнение параболоида β=1 в солнечно-магнитосферных координатах. Константа γ определяет угол раствора магнитопаузы, в данном случае γ=1

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (277,'Наклонный диполь','\r\n\r\n','Меpидиональное сечение магнитосфеpы для наклонного диполя (ψ=15њ - зима в севеpном полушаpии). Силовые линии магнитного поля (утолщенные линии) и линии B=const (тонкие линии). Цифpы показывают величину поля в нТл или шиpоту точки пеpесечения силовой линии с Землей (отpицательную в южном полушаpии). Рисунок иллюстрирует изменение конфигурации магнитосферы при возрастании угла наклона геомагнитного диполя к линии\r\nЗемля--Солнце. При отличном от нуля угле ψ широты точек пересечения силовой линии с Землей в северном и южном полушариях различны. Положительные цифры у силовых линий дают широту точки пересечения в северном полушарии, отрицательные - в южном. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (276,'Точность модели','\r\n','

Результаты модельных pасчетов (силовые линии). В веpхней половине рисунка расчеты проведены в паpаболоидной модели, а в нижней --- модель Hedgechock и Thomas, построенная в результате аппроксимации имеющегося набора данных. Данные измерений на ИСЗ HEOS показаны стрелками. Построены силовые линии в плоскости полдень-полночь в параболоидной модели с параметрами R₁ =11,6 R_E, R₂ =8,4 R_E ,Φ_∞ =570 МВб. Стрелками показано среднее направление измеренного вектора поля по данным HEOS 1 и 2, и ИМР-3 [Hedgechock and Thomas, 1975]. С учетом большой изменчивости магнитосферного поля и приближенного характера модели достигнутую точность следует считать хорошей.

\r\n\r\n

Hedgechock, P. C., and B. T. Thomas, HEOS observations of the configuration of the magnetosphere, Geophys. Roy. Astron. Soc., 41, 391--403, 1975.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (278,'Открытая модель магнитосферы','\r\n','Силовые линии магнитного поля в открытой модели магнитосферы в меридиональном сечении. Показаны головная ударная волна и магнитопауза (утолщенные параболы). Выше по потоку солнечного ветра от головной ударной волны межпланетное магнитное поле направлено на юг, силовые линии здесь не деформированы. В переходном слое между ударной волной и магнитопаузой поле драпируется вдоль магнитопаузы, что приводит к усилению в несколько раз тангенциальной к магнитопаузе компоненты поля и ослаблению примерно в пять раз нормальной к магнитопаузе компоненты. Пересекающие магнитопаузу силовые линии межпланетного поля проникают внутрь магнитосферы и формируют пучок открытых силовых линий, связывающих полярную ионосферу Земли и межпланетное пространство. Внутри магнитосферы расположены и замкнутые силовые линии, соединяющие северное и южное полушария. Расстояния измеряются в радиусах Земли (R_E = 6400 км).\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (279,'Токовая система хвоста','\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (280,'Магнитосферные токи','\r\n','Суммаpная токовая система. Токи, экpаниpующие диполь, сложены с токовой системой хвоста. Тонкими линиями показаны магнитные силовые\r\nлинии, фоpмиpующие магнитопаузу. Спокойная магнитосфеpа. Пунктиpные линии показывают ток в токовом слое хвоста магнитосфеpы. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (282,'Магнитные поля Юпитера и Сатурна','
\r\n
• Собственное магнитное поле планеты - ее важнейшая характеристика с точки зрения космической электродинамики.
\r\n
• Дипольный магнитный момент планеты M_p равен произведению магнитного поля на экваторе Bp на куб радиуса планеты R_p: M_p=B_pR_p³
\r\n
\r\n ','

Для Земли, Юпитера и Сатурна установлен не только факт существования их собственных магнитных полей, но известны величины их дипольных и мультипольных членов.
Взаимодействие солнечного ветра с собственным магнитным полем планеты приводит к формированию крупномасштабных магнитосферных магнитных и электрических полей, токовых систем и конвекции плазмы. Дипольный магнитный момент Земли (ME) направлен на юг, а дипольные моменты Юпитера (MJ) и Сатурна (MS) - на север.
\r\nДля быстро вращающихся планет, обладающих сильным магнитным полем (Юпитера и Сатурна) вращение оказывает сильное влияние на формирование их магнитосфер и взаимодействие с солнечным ветром.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (283,'Юпитер и Сатурн — планеты-гиганты','
• Юпитер и Сатурн — самые крупные планеты Солнечной системы, быстро вращающиеся, обладающие большой массой и относительно низкой плотностью, сильным собственным магнитным полем и многочисленными спутниками.\r\n
\r\n
• Юпитер находится на расстоянии 5,2 а.е., а Сатурн на расстоянии 9,54 а.е. от Солнца (1 а.е.=1,5ћ10⁸ км).
\r\n
• Тепловой поток из недр Юпитера и Сатурна примерно равен потоку получаемому ими от Солнца.
\r\n
• Атмосферы Юпитера и Сатурна образовались вместе с планетами. \r\n
','Физика космоса. Маленькая энциклопедия. 'Советская энциклопедия'. Москва. 1986. ');
INSERT INTO book VALUES (284,'Некоторые характеристики планет Солнечной системы','','Физика космоса. Маленькая энциклопедия. 'Советская энциклопедия'. Москва. 1986. ');
INSERT INTO book VALUES (285,'Юпитер','



\r\n

\r\n

\r\n
• Юпитер - крупнейшая планета Солнечной системы.
\r\n
• Фотография Юпитера. Взрыв в результате столкновения фрагментов кометы Шумейхера-Леви с Юпитером [http://www.h-cosmos.ru/planet/jupiter.htm].
','

На фотографии видны полярные сияния Юпитера в северной и южной полярных шапках. Полярные сияния и радиоизлучение Юпитера более мощные, чем у других планет. Угол наклона магнитного диполя к оси вращения планеты составляет 9,6^о.
\r\nАтмосфера Юпитера состоит, в основном, из водорода (86%) и гелия (14%). Внутренняя часть планеты жидкая и состоит из сплава жидкого металлического водорода и гелия.

');
INSERT INTO book VALUES (286,'Схема юпитерианской магнитосферы','\r\n\r\n\r\n
• Магнитосфера Юпитера включает планету с сильным магнитным полем, магнитопаузу, хвост и магнитодиск.
\r\n
• Юпитер имеет самую протяженную магнитосферу в Солнечной системе.
\r\n
• Протяженности магнитосфер характеризуются расстоянием от планеты до подсолнечной точки магнитопаузы. Для Юпитера это расстояние ~100 радиусов планеты R_j.
\r\n
','На схеме показано взаимодействие Юпитерианской магнитосферы с солнечным ветром и межпланетным магнитным полем. Составными элементами магнитосферы Юпитера являются: быстро вращающаяся планета с сильным собственным магнитным полем; хвост, представляющий собой доли хвоста, ограниченные токами хвоста; магнитодиск - тонкий токовый слой, сформированный магнитосферной плазмой и расположенный вблизи экваториальной плоскости магнитосферы; магнитопауза - токовый слой, ограничивающий магнитосферу, а также сконцентрированные продольные токи (токи, текущие вдоль магнитных силовых линий). \r\n');
INSERT INTO book VALUES (287,'Особенности магнитосферы Юпитера','
• Магнитосфера Юпитера обладает не только самыми большими размерами и мощностью, существуют два дополнительных фактора, определяющих ее специфику: быстрое вращение планеты и наличие мощного источника магнитосферной плазмы — спутника Юпитера Ио.
\r\n
• Период обращения Юпитера порядка 10 часов.
\r\n
• Скорость поступления плазмы в тор Ио порядка 1 Т/cек [Hill and Pontius, 1998].
\r\n
• В результате совместного действия быстрого вращения и образования внутримагнитосферной плазмы создается магнитодиск Юпитера.
','

Благодаря сильнейшей вулканической активности Ио, находящаяся на расстоянии 5,9 R_J от планеты, поставляет в магнитосферу Юпитера нейтральный газ, богатый серой, двуокисью серы, кислородом, натрием [Huddleston et al., 1998]. Из испускаемого Ио газа под действием ионизации и перезарядки образуется плазма, состоящая из ионов водорода, кислорода и серы. Часть этой плазмы вблизи орбиты Ио образует плазменный тор, который можно наблюдать даже при помощи наземных телескопов. Скорость поступления плазмы в тор Ио порядка 1 Т/cек [Hill and Pontius, 1998]. Под действием центробежной силы плазма концентрируется в низкоширотной области сердцевины магнитосферы, формируя магнитодиск.
\r\n\r\nHill, T. V., and D. H. Pontius Jr., Plasma injection near Io, J. Geophus. Res., 103, No E9, 19879-19885, 1998. \r\nHuddleston, D. E., R. J. Strangeway, J. Warnecke, C. T. Russell, and M. Kivelson, Ion cyclotron waves in the Io torus: Wave dispersion, free energy analysis, and SO+ source rate estimates, J. Geophys. Res., 103, No E9, 19887-19899, 1998.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (288,'Модель магнитосферы Юпитера','\r\n\r\n
Меридиональное сечение день-ночь. Точками показан токовый слой хвоста. По осям — расстояния в R_J от центра планеты. Приведены параметры модели, используемые при расчетах.
\r\n','

Параметры модели:
\r\nR_ss - расстояние от центра Юпитера до подсолнечной точки магнитопаузы;
\r\nR2 - расстояние от центра Юпитера до переднего края токового слоя;
\r\nBt - магнитное поле токов хвоста на переднем краю токового слоя;
\r\nRD1 - расстояние от центра Юпитера до внешнего края магнитодиска;
\r\nRD2 - расстояние от центра Юпитера до переднего края магнитодиска;
\r\nBDC - магнитное поле, созданное токами на внешнем краю магнитодиска.


\r\n\r\n

Alexeev and Belenkaya, Modeling of the Jovian Magnitosphere, Annal. Geophys., 23, 809-826, 2005.
\r\nBelenkaya, The Jovian magnetospheric magnetic and electric fields: effects of the interplanetary magnetic field, Planetary and Space Sci., V. 52/5-6, 499-511, 2004.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (289,'Продольные токи в магнитосфере Юпитера — источник полярных сияний','\r\n\r\n

Cхема электрической цепи [Mauk et al., 2002], возникающей при генерации полярных сияний Юпитера в модели Hill [1979].

\r\n

Для возникновения сияний необходимы: торможение вращения в магнитосфере; нагрузка - ионосфера; продольные токи с ускоряющим промежутком.
\r\nСияния связаны с вытекающим током.

','Hill, T.W., Inertial limit of corotation, J. Geophys. Res., 84, No A11, 6554-6558, 1979.
\r\nMauk, B. H., B. J. Anderson, and R. M. Thorne, Magnetosphere-ionosphere coupling at Earth, Jupiter, and beyond, Preprint SPR-05-02, Space Physics Group, The Johns Hopkins University Applied Physics Laboratory, Laurel, Maryland 20723-6099, 2002. ');
INSERT INTO book VALUES (290,'Полярные сияния на Юпитере','\r\n\r\n
• Юпитерианские полярные сияния в УФ лучах, полученные на космическом телескопе Hubble [Clarke, 2000].
\r\n
• Главный полярный овал; свечения, вызванные спутниками Юпитера Ио, Европой, Ганимедом; свечения полярной шапки, имеющие переменчивую структуру.
\r\n
','

В полярных сияниях на Юпитере постоянно присутствуют непрерывные овалы свечения, окружающие северный и южный магнитные полюса и проектирующиеся вдоль замкнутых силовых линий в сердцевину магнитосферы (на расстояния ≥ 20-30R_J). Яркое левое пятно - свечение, вызванное спутником Юпитера Ио. Главные полярные овалы локализованы на кошироте ~15-16^o. Свечения полярных шапок ограничены по широте с приэкваториальной стороны главными овалами.

\r\n\r\n

Clarke, J. T., Satellite footprints seen in Jupiter's aurora, Space Telescope Science Institute Press Release STScI-PRC00-38, Baltimore, Maryland, December 14, 2000.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (291,'Электрическое поле, генерируемое вращением планеты и созданное МГД-генератором солнечного ветра','
• Юпитерианская атмосфера передает момент вращения от планеты к ионосфере, где возникает коротация благодаря столкновениям ионов с нейтралами [Hill, 1979]. Электрическое поле коротации передается в магнитосферу вдоль высокопроводящих магнитных силовых линий. \r\n
\r\n
• Межпланетное магнитное поле частично проникает в магнитосферу Юпитера, создавая конвекцию магнитосферной плазмы.
\r\n
• Складываясь геометрически, эти поля создают суммарное электрическое поле в магнитосфере Юпитера.
\r\n
','

В приближении твердотельного вращения электрическое поле коротации определяется формулой: E_cor=-[Ω_Jxr]xB, где B - магнитное поле и r - радиус-вектор, проведенный из центра Юпитера, Ω_J =1,76ћ10^-4 сек^-1 - угловая скорость вращения Юпитера. Под действием электрического поля коротации возникает коротационное движени плазмы в магнитосфере.

\r\n\r\n

Hill, T.W., Inertial limit of corotation, J. Geophys. Res., 84, No A11, 6554-6558, 1979.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (292,'Сопоставление модельных расчетов с наблюдениями дает хорошее согласие','\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

Главные авроральные овалы наблюдаются на угловом расстоянии 15-16о от полюсов [Clarke, 2000].	Рассчитанный угловой размер главного аврорального овала составляет ~16о [Connerney et al., 1981, 1998; Belenkaya, 2004; Alexeev and Belenkaya, 2005].
Размер низкоширотной области антикоротации, наблюдаемой в полуденной внешней магнитосфере, ~6-8 RJ [Desai and Simnett, 1996; Cowley et al., 1996].	По расчетам в параболоидной модели магнитосферы Юпитера соответствующий размер области антикоротации составляет 5,3 RJ [Belenkaya, 2004]. \r\n

','

Alexeev, I. I., and E. S. Belenkaya, Modeling of the Jovian Magnitosphere, Annal. Geophys., 23, 809-826, 2005.
\r\n\r\nBelenkaya E.S., The Jovian magnetospheric magnetic and electric fields: effects of the interplanetary magnetic field, Planetary and Space \r\nSci., V. 52/5-6, 499-511, 2004.
\r\n\r\nConnerney, J. E. P., M. H. Acuna, and N. F. Ness, Modeling the Jovian current sheet and inner magnetosphere, J. Geophys. Res., 86, No A10, 8370-8384, 1981.
\r\n\r\nConnerney, J. E. P., M. H. Acuna, N. F. Ness, and T. Saton, New models of Jupiter's magnetic field constrained by the Io flux tube footprint, J. Geophys. Res., 103, No A6, 11929-11939, 1998.
\r\n\r\nCowley, S. W. H., A. Balogh, M. K Dougherty, M. W. Dunlop, T. M. Edwards, R. J. Forsith, R. J. Hynds, N. F. Laxton, and K. Staines, Plasma flow in the Jovian magnetosphere and related magnetic effects: Ulysses observations, J. Geophys. Res., 101, No A7, 15197-15210, 1996.
\r\n\r\nClarke, J. T., Satellite footprints seen in Jupiter's aurora, Space Telescope Science Institute Press Release STScI-PRC00-38, Baltimore, Maryland, December 14, 2000.
\r\n\r\nDesai, M. I., and D. M. Simnett, Solar wind-driven flows in the Jovian magnetosphere, J. Geophys. Res., 101, 13115-13135, 1996.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (293,'Сатурн','\r\n\r\n

Фотография Сатурна [http://www.h-cosmos.ru/planet/saturn.htm]

\r\n

Сатурн состоит, в основном, из водорода и гелия и не имеет твердой поверхности.

\r\n

Ось магнитного диполя Сатурна с точностью до 0,2^о совпадает с осью вращения планеты [Giampieri and Dougherty, 2004]. \r\n

\r\n

Сатурн окружен кольцами, состоящими из множества мелких тел (обломков).

\r\n','

Верхние слои атмосферы Сатурна состоят на 93% из водорода (по объему) и на 7% - из гелия (по сравнению с 11% в атмосфере Юпитера). Имеются примеси метана, водяного пара, аммиака и некоторых других газов. Аммиачные облака в верхней части атмосферы мощнее юпитерианских. В глубине атмосферы Сатурна растут давление и температура и водород постепенно переходит в жидкое состояние. На глубине около 30 тыс. км водород становится металлическим (а давление достигает около 3 миллионов атмосфер). Циркуляция электротоков в металлическом водороде создает магнитное поле (менее мощное, чем у Юпитера). В центре планеты находится массивное ядро из тяжелых материалов. У Сатурна кольца располагаются внутри его магнитосферы. Вещество, входящее в состав этих колец, поглощает заряженные частицы, которые движутся от одного полушария планеты к другому вдоль линий магнитного поля. В результате внутри магнитосферы образуется зона, свободная от заряженных частиц. Наличие колец и большого числа спутников у планет-гигантов в значительной мере влияет на явления, происходящие в околопланетном пространстве.

\r\n\r\n

Giampieri, G., and M.K. Dougherty (2004), Rotation rate of Saturn's interior from magnetic field observations, Geophys. Res. Lett., 31, L16701, doi:10.1029/2004GL020194.
\r\n\r\nФизика космоса. Маленькая энциклопедия. 'Советская энциклопедия'. Москва. 1986.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (294,'Магнитосфера Сатурна','\r\n

Схема магнитосферы Сатурна [Blanc et al., 2002].

\r\n

Движения плазмы в магнитосфере Сатурна происходят под влиянием вращения и взаимодействия с солнечным ветром [Cowley et al., 2004] .

','

Blanc, M., Bolton, S., Bradley, J., Burton, M., Cravens, T.E., Dandouras, T., Dougherty, M.K., Festou, M.C.,\r\nFeynman, J., Johnson, R.E., Gombosi, T.G., Kurth, W.S., Liewers, P.C., Mauk, B.H., Maurice, S., Mitchells,
\r\n\r\nD., Neubauer, F.M., Richardson, J.D., Shemansky, D.E., Sittler, E.C., Tsurutani, B.T., Zarka, Ph., Esposito,
\r\n\r\nL.W., Grun, E., Gurnett, D.A., Kliore, J.A., Krimigis, S.M., Southwood, D., Waite, J.H., and Young, D.T.,
\r\n\r\nMagnetospheric and plasma science with Cassini-Huygens, Space Sci. Rev., 104, 253-346, 2002.
\r\n\r\nCowley, S. W. H., Bunce, E. J., and Prang?e, R.: Saturn\'s polar ionospheric ows and their relation to the main\r\nauroral oval, Annales Geophysicae, 22, 1379-1394, 2004.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (295,'Модель магнитосферы Сатурна','\r\n\r\n

Меридиональное сечение день-ночь магнитосферы Сатурна [Alexeev et al., 2006; Belenkaya et al., 2006].

\r\n

Магнитосфера Сатурна ограничена токовым слоем магнитопаузы и включает в себя планету, обладающую сильным магнитным полем, хвост с токовой системой хвоста, кольцевой ток и продольные токи.

','

Alexeev, I. I., V. V. Kalegaev, E. S. Belenkaya, S. Y. Bobrovnikov, E. J. Bunce, S. W. H. Cowley,, and J. D. Nichols, A global magnetic model of Saturn's magnetosphere, and a comparison with Cassini SOI data, Geophys. Res. Lett., 33, L08 101, doi:10.1029/2006GL025896, 2006.
\r\n\r\nBelenkaya, E.S., Alexeev, I.I., Kalegaev, V.V., and Blokhina, M.S., Definition of Saturn's magnetospheric model parameters for the Pioneer 11 flyby, Annal. Geophys., 24, 1-12, 2006.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (296,'Подбор параметров модели Сатурна по пролетам космических аппаратов','\r\n\r\n

Модуль магнитного поля, по измерениям на КА Pioneer 11 во время его вхождения в магнитосферу Сатурна (черная кривая) [NASA's Planetary Data System (http://pds.jpl.nasa.gov/)]; модуль магнитного поля, рассчитанный в модели SPV (синяя кривая) [Davis and Smith, 1990] и в параболоидной модели (красная кривая) [Belenkaya et al., 2006a,b; Alexeev et al., 2006]. \r\n

\r\n

Из сопоставления с наблюдениями получены параметры модели магнитосферы Сатурна для эпохи Pioneer 11 [Беленькая, 2006].

','

Беленькая, Е.С., Подбор параметров для модели магнитосферы Сатурна по данным КА Pioneer 11, Геомагнетизм и аэрономия, Т. 46, ?5, 2006.
\r\n\r\nAlexeev, I. I., V. V. Kalegaev, E. S. Belenkaya, S. Y. Bobrovnikov, E. J. Bunce, S. W. H. Cowley,, and J. D. Nichols, A global magnetic model of Saturn's magnetosphere, and a comparison with Cassini SOI data, Geophys. Res. Lett., 33, L08 101, doi:10.1029/2006GL025896, 2006.
\r\n\r\nBelenkaya, E.S., Alexeev, I.I., Kalegaev, V.V., and Blokhina, M.S., Definition of Saturn's magnetospheric model parameters for the Pioneer 11 flyby, Annal. Geophys., 24, 1-12, 2006 a.
\r\n\r\nBelenkaya, E. S., Cowley, S. W. H., and Alexeev, I. I.: Saturn's aurora in the January 2004 events, Annales Geophysicae, 2006b.
\r\n\r\nDavis, L. Jr., and Smith, E. J.: A model of Saturn's magnetic field based all available data, J. Geophysical Res., 95, A9, 15,257-15,261, 1990.

\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (297,'Сопоставление с наблюдениями','\r\n\r\n

Сопоставление расчетов по параболоидной модели магнитосферы Сатурна (пунктирные линии) с данными КА Cassini (сплошные линии) [Alexeev et al., 2006]. Точками отмечено внутреннее магнитное поле планеты.

\r\n

На верхнем рисунке показан модуль полного магнитного поля. Три нижних рисунка представляют компоненты поля, из которого вычтено поле Сатурна. MP - пересечение магнитопаузы; CA - максимальное приближение Cassini к Сатурну; МС -момент предполагаемого сжатия магнитосферы.

\r\n

Получено хорошее согласие модельных расчетов с наблюдениями.

','

По оси Х отложено мировое время UT, магнитное местное время MLT и расстояние R от центра Сатурна.

\r\n \r\n

Alexeev, I. I., V. V. Kalegaev, E. S. Belenkaya, S. Y. Bobrovnikov, E. J. Bunce, S. W. H. Cowley,, and J. D. Nichols, A global magnetic model of Saturn's magnetosphere, and a comparison with Cassini SOI data, Geophys. Res. Lett., 33, L08 101, doi:10.1029/2006GL025896, 2006.

\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (298,'Динамика полярных сияний Сатурна','\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n Данные Cassini по магнитному полю и плазме в солнечном ветре [Badman et al., 2005]. \r\n \r\n

\r\n Полярные сияния в южной полярной шапке Сатурна в январе 2004 г., полученные при помощи космического телескопа Hubble [Clarke et al., 2005]. \r\nДинамика сияний отражает изменения структуры солнечного ветра.

','

Badman, S. V., Bunce, E. J., Clarke, J. T., Cowley, S.W. H., G?erard, J.-C., Groden, D., and Milan, S. E.: Open flux in Saturn's magnetosphere\r\nduring the January 2004 Cassini-HST campaign, and implications for reconnection rates, J. Geophysical Res., 110, A11216, doi:10.1029/2005JA011240, 2005.

\r\n\r\n

Clarke, J. T., G?erard, J.-G., Grodent, D., Wannawichian, S., Gustin, J., Connerney, J., Crary, F., Dougherty, M., Kurth, W., Cowley,\r\nS. W. H., Bunce, E. J., Hill, T., and Kim, J.: Morphological differences between Saturn's ultraviolet aurorae and those of Earth\r\nand Jupiter, Nature, 433, 717-719, 2005.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (299,'Модели магнитосфер Юпитера и Сатурна','\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n	\r\n
Магнитосферы Юпитера и Сатурна определяются взаимодействием солнечного ветра с быстро вращающейся планетой, обладающей сильным магнитным полем, а также наличием мощных внутримагнитосферных источников плазмы.	Построенные модели этих магнитосфер хорошо описывают результаты наблюдений.

','



\r\n



');
INSERT INTO book VALUES (304,'Солнечные вспышки и корональные выбросы массы','

Солнечные вспышки и корональные выбросы массы (КВМ)- наиболее мощные, нестационарные взрывообразные проявления солнечной активности напрямую ассоциируются с потоками СКЛ.

\r\n

Впервые солнечная вспышка в белом свете была зарегистрирована 1 сентября 1859 г. Р. Кэррингтоном и Ходжсоном.

\r\n

Около 100 лет природу солнечных вспышек изучали путем анализа их спектров в видимой области спектра . Около 40 лет назад казалось, что мы близки к пониманию процессов, происходящих во вспышках. Но затем появились внеатмосферные наблюдения вспышек в широком диапазоне длин волн, начиная от ультрафиолетового и вплоть до жесткого гамма-излучения с энергией фотонов несколько тысяч ГэВ (1ГэВ=10⁹ эВ). В наиболее крупных вспышках при длительности таких вспышек ~ 10³ с, выделяется энергия
\r\nε = 10³²-10³³ эрг (10²⁵-10²⁶ Дж).
Это соответствует средней мощности энерговыделения <ε>~ 10²⁹ эрг/с (1022 Дж/с). Однако эта мощность в 10⁴ - 10⁵ раз меньше мощности полного излучения Солнца (полной светимости L_С = 3,9.10³³ эрг/с).

','');
INSERT INTO book VALUES (305,'Магнитное поле в солнечной короне','

Магнитные силы вблизи Солнца преобладают над тепловым и динамическим давлением плазмы. (Именно они вместе с давлением волн определяют концентрацию и потоки плазмы в различных участках короны). Магнитное поле в солнечной короне обладает двумя типами плазменно-магнитных конфигураций: арочными структурами (замкнутые системы) и \"волосообразными\" струями, выходящими в межпланетную среду через солнечную корону. Горячее вещество 'подсвечивает' магнитные структуры.

','');
INSERT INTO book VALUES (306,'Примеры регистрации солнечных вспышек','



','');
INSERT INTO book VALUES (308,'Современная модель солнечной вспышки','



\r\n','

Наиболее интенсивные вспышки возникают в сложных магнитных областях. Современная модель солнечной вспышки, основана на процессах, происходящих во взаимодействующих между собой магнитных петлях, часть которых простирается в корону.
\r\nСам процесс энерговыделения не виден в солнечной атмосфере. Поэтому все сведения о вспышечном прцессе получены на основании измерений вторичных излучений, возникающим как следствие разогрева плазмы и ускорения заряженных частиц; и при исследовании потоков СКЛ.\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (309,'Модель корональных петель','



\r\n

Изображение корональных петель

\r\n\r\n

Источник:
\r\nhttp://sentinels.gsfc.nasa.gov/

\r\n\r\n\r\n','



\r\n

модель

');
INSERT INTO book VALUES (310,'Модельные представления о развитии вспышки и об ускорении частиц','\r\n \r\n\r\n ','

В месте первичного энерговыделения происходит ускорение заряженных частиц и разогрев плазмы.
Вещество выбрасывается в корону и, если его скорость превышает локальную скорость звука, его движение становится сверхзвуковым, образуется ударная волна, вызывающая различные эффекты (например, дополнительное ускорение заряженных частиц.)

\r\n

Часть наблюдаемых вспышечных электромагнитных излучений возникает прежде, чем ускоренные частицы потеряют всю свою энергию в окружающей атмосфере; эти излучения несут основную информацию о процессах ускорения частиц и их движении во вспышечном объеме.Оптическое излучение, ультрафиолетовое (UV) и тепловое рентгеновское излучение (SXR) с энергией фотонов <20 кэВ (λ<0,5 Å) возникают вследствие разогрева фотосферы и нижней короны тепловым фронтом и как следствие торможения в ней и полной потери энергии ускоренных частиц. Горячее вещество поднимается вверх. Если нагревание достаточно сильное, так что радиационные потери и теплопроводность не уравновешивают прогрев, то может возникнуть взрыв в солнечной атмосфере.

');
INSERT INTO book VALUES (312,'Излучения солнечных вспышек','

ИТАК,

\r\n

излучения солнечных вспышек представляют собой:

\r\n

Электромагнитное излучение, длина волны которого перекрывает диапазон от нескольких километров (радиоизлучение) до 0,0002Å (жесткое гамма-излучение с энергией фотонов ε_ф > 100 МэВ (в крупных вспышках))
(1 МэВ= 0,01 Å). Убежавшие в межпланетное пространство ускоренные во вспышечном процессе (надтепловые) протоны, ядра химических элементов и электроны. Вышедшие нейтроны, рожденные в атмосфере Солнца в ядерных реакциях во время развития очень больших вспышек.

','');
INSERT INTO book VALUES (313,'Наблюдения гамма-излучения','

Наблюдения гамма-излучения с энергией фотонов 0.3-100 МэВ представляют собой наиболее информативный способ изучения процесса ускорения частиц и, следовательно, самого процесса первичного энерговыделения. Это излучение возникает в результате взаимодействий ускоренных частиц с веществом атмосферы Солнца и с незначительными искажениями выходит из областей с высокой плотностью, сохраняя информацию о параметрах процессов в области ускорения.

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (314,'Взаимодействия заряженных частиц с окружающим веществом','

Движение заряженной частицы определяется вектором ее скорости и магнитным полем.\r\n Движение частиц вблизи Солнца контролирует, в первую очередь, магнитное поле активной области, в которой они были ускорены, а затем крупномасштабное поле. \r\nБольшая часть ускоренных во вспышках заряженных частиц сразу попадает в плотные слои атмосферы Солнца и теряет свою энергию на столкновения с ионами и электронами вещества плазмы.
\r\n
\r\n Взаимодействия заряженных частиц с окружающим веществом-это:

\r\n

Взаимодействие электронов:При столкновениях с веществом атмосферы Солнца электроны создают непрерывное излучение, интенсивность которого уменьшается с ростом энергии фотонов (падающий спектр).\r\n При этом энергии фотонов всегда меньше энергии электрона. Такое излучение называют тормозным излучением электронов.
\r\nВзаимодействие протонов и ядер.\r\n Протоны при столкновениях возбуждают ядра, которые снимая это возбуждение практически мгновенно, создают γ-линии, излучаемые наиболее интенсивно в диапазоне энергий 0.5÷ 10 МэВ, и нейтроны. \r\nЕсли же протоны были ускорены до энергий 300 МэВ и выше, то в результате их взаимодействия с веществом возникает также гамма-излучение с энергиями >30 MэВ и непрерывным спектром с характерным широким максимумом\r\n в области энергий 60÷ 100 МэВ.

\r\n\r\n\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (315,'Взаимодействия заряженных частиц с окружающим веществом','','

В результате этих взаимодействий формируется композитный спектр солнечной вспышки.

\r\n

ИТАК,

\r\n

Наблюдаемый композитный спектр излучения (зависимость числа фотонов от их энергии) есть суперпозиция излучений, возбуждаемых в солнечной атмосфере ускоренными частицами, который в случае мощного события выглядит как на графике слева.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (327,'Движение частиц вблизи Солнца','

В первом случае частицы получают возможность покинуть область сильного поля сразу после ускорения, распространяясь затем по всей Солнечной системе.\r\n
\r\n
\r\nВ зависимости от характера конкретной магнитной конфигурации может \"убегать\" до 50% всех ускоренных протонов и до 0.1-3% всех ускоренных электронов. Эти \"убежавшие\" частицы называют \"солнечными космическими лучами\" (СКЛ)

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (328,'Ускоренные частицы в магнитной ловушке','','');
INSERT INTO book VALUES (329,'Ускоренные частицы в магнитной ловушке','

Иными словами, частицы переходят из одной арки-петли магнитного поля в другую, удаляясь от места вспышки на большие угловые расстояния,

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (318,'Схемы мест возникновения различных излучений и их временной последовательности','\r\n','Схема простой вспышки, показывающая этапы вспышки и области возникновения различных излучений (Dennis, Schwarz, 1989)');
INSERT INTO book VALUES (319,'Схемы мест возникновения различных излучений и их временной последовательности','\r\n\r\n

Комбинированное изображение вспышки 13 января 1992 г в мягком рентгеновском излучении (SXR) и жестком рентгеновском излучении (HXR-Контуры равной интенсивности)

','');
INSERT INTO book VALUES (320,'Схемы мест возникновения различных излучений и их временной последовательности','\r\n\r\n','

Схема временного развития вспышки: а - компактная вспышка малой мощности; б - мощная вспышка. Фазы вспышки: I - начальная;
\r\n II - импульсная;
\r\nIII - взрывная;
\r\n IV - горячая.
\r\nСерым цветом выделены периоды первичного импульсного освобождения энергии

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (321,'Движение частиц в магнитном поле и Выход частиц в межпланетное пространство','

При движении в магнитном поле сохраняется магнитный момент частицы, т.е. остается постоянным отношение
sin2α(r)/B(r) = const,
где α - угол между силовой линией ММП и вектором скорости частиц (питч-угол частицы), B(r) - напряженность ММП, r - расстояние от Солнца.
Траектории частиц в магнитном поле имеют вид спирали, витки которой расширяются, а шаг уменьшается по мере уменьшения локальной индукции поля вдоль магнитной силовой линии. Центр витка этой спирали (мгновенный центр вращения) называется ведущим центром, радиус кривизны спирали - ларморовским радиусом или гирорадиусом частицы. Гирорадиус пропорционален импульсу частицы, отнесенному к ее заряду, и обратно пропорционален индукции магнитного поля.
rL= cp/z [B(r)]
р - импульс частицы, z - ее заряд, с - скорость света.
Характеристика частицы R=p/z носит название жесткость частиц и наряду с энергией W часто употребляется в физике частиц.

','');
INSERT INTO book VALUES (322,'Движение частиц вблизи Солнца','



\r\n

Законы движения частиц в магнитных ловушках подробно описаны в книге Арцимович и Лукьянов , 1972

','');
INSERT INTO book VALUES (496,'Понятие об электромагнитном спектре','\r\n\r\n

Рис. 1. Спектральные диапазоны электромагнитного излучения. \r\nЗаштрихованные области соответствуют интервалам длин волн, в которых атмосфера Земли прозрачна для космического излучения.

','Наряду с энергичными заряженными частицами на \r\nЗемлю изглубин Вселенной приходят и кванты электромагнитного поля -фотоны. Как известно\r\n электромагнитное излучение принятохарактеризовать длиной волны λ или частотой v = с/λ\r\n(с-скорость света), которая связана с энергией фотона E:
\r\nE = hv,
\r\nгде h - постоянная Планка.\r\n В зависимости от значений величинλ, v или Е спектр электромагнитного излучения \r\nприняторазделять на диапазоны: радио, инфракрасный, оптический,ультрафиолетовый, \r\nрентгеновский, \r\nгамма (см. Рис. 1).');
INSERT INTO book VALUES (324,'Вспышка, измеренная в УФ излучении','



\r\n

Источник:
\r\nhttp://www.windows.ucar.edu/tour/link=/sun/images/solar_flare_uv_4nov03_big_jpg_image.html

\r\n','

Это изображение Солнца в ультрафиолетовом диапазоне показывает , возможно, наибольшую вспышку, когда-либо наблюдавшуюся.
\r\nВспышка, возникла 4 .11. 2003 г. Вблизи западного лимба Солнца. Горизонтальные яркие лучи справа и слева от вспышки- артифакт, вызванный слишком большой засветкой).

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (325,'Выброс корональной массы (КВМ)','



\r\n

Источник:
\r\nhttp://www.windows.ucar.edu/tour/link=/sun/solar_activity.html

\r\n','

Изображение получено в белом свете на исз Solar Maximum Mission. (время на каждой панели возрастает слева направо) Черный круг -'затменный радиус' на 1.6 R_C

');
INSERT INTO book VALUES (326,'Петельная структура магнитного поля','



\r\n

Источник:
\r\nhttp://www.windows.ucar.edu/tour/link=/sun/atmosphere/sunspot_magnetism.html

\r\n\r\n','

Петельная структура магнитного поля в фотосфере, хромосфере и в короне играет доминирующую роль во всех процессах.

\r\n

Однако, природа возникновения петель, их стабильности до сих пор неизвестна!

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (330,'Структура магнитного поля на Солнце во время вспышек','\r\n','

Корональное поле, ассоциированное с каждым событием, представляет собой результат экстраполяции фотосферного магнитного поля, полученного с помощью магнитографа. Черные, темно серые, светло серые и белые тона обозначают области на солнечной поверхности, где Br ≤ -10 G, -10 G < Br < 0, 0 < Br < +10 G, and Br > +10 G, соответственно,
\r\n(Pick et al., 2006).

');
INSERT INTO book VALUES (331,'Модельная картина появления СКЛ и КВМ в межпланетном пространстве и траектории движения заряженных частиц в межпланетном магнитном поле','

\r\n

\r\n

Проект Sentinels.

\r\n

Источник:
\r\nhttp://sentinels.gsfc.nasa.gov/

\r\n\r\n','

Одновременные измерения, проведенные на нескольких спутниках, разнесенных в пространстве, позволят подробно исследовать
\r\n1) процессы ускорения и транспорта энергичных частиц ,а также
\r\n2) процессы возникновения и эволюции во времени и пространстве корональных выбросов массы и связь их со вспышками. NASA проектирует такое мультиспутниковое исследование в ближайшем будущем. Этот проект носит название Sentinels.

\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (452,'Движение заряженных частиц в поле','

Движение заряженных частиц в таком поле будет состоять из движения вдоль среднего регулярного поля с коллимацией частиц при этом движении и их рассеяния на встречающихся магнитных неоднородностях (турбулентности). При взаимодействиях с магнитными неоднородностями частицы наиболее эффективно рассеиваются на неоднородностях поля с размером L, близким к ларморовскому радиусу частицы.

\r\n



\r\n

Напомним, что в релятивистском случае импульс и энергия частицы связаны соотношением

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (455,'Для применения диффузионного приближения при изучении распространения СКЛ необходимы','
\r\n
• достаточная степень неупорядочености ММП;
\r\n
• независимость и неизменность энергии солнечных частиц при их движении в межпланетном пространстве.
','');
INSERT INTO book VALUES (453,'Движение заряженных частиц в поле','
\r\n
• При размерах неоднородностей L « r_L частицы рассеиваются на очень малый угол.\r\n
\r\n
• При L >> r_L частица, двигаясь вдоль силовой линии, огибает неоднородность так, что угол рассеяния оказывается также малым.
\r\n
• При взаимодействии частицы с крупномасштабным усилением поля может произойти также ее зеркальное отражение от неоднородности.
\r\n
\r\n

Как правило, угловое распределение частиц относительно силовой линии магнитного поля имеет осевую симметрию - осью служит направление магнитного поля.

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (454,'ДИФФУЗИОННАЯ МОДЕЛЬ РАСПРОСТРАНЕНИЯ ЧАСТИЦ','

Наиболее простой моделью, описывающей процесс распространения частиц в ММП, при их рассеянии на магнитных неоднородностях, является модель изотропной диффузии, предложенная в самом начале изучения солнечных космических лучей.
\r\nЭта простейшая модель в случае неограниченной среды и не зависящего от r коэффициента диффузии k(E) дает правильное описание временной зависимости потока частиц с энергией Е, времени наступления максимума потока заданной энергии и ряд других характеристик, например скорости спада потока со временем.

','

Уравнение диффузии является простым следствием общей теории случайных блужданий большого числа частиц без взаимного влияния. Направленность во времени решения уравнения диффузии является следствием того, что процесс отражает поведение некоторого среднего распределения совокупности многих частиц. Неоднородности в таких средних распределениях, которые первоначально могли существовать, с течением времени сглаживаются.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (457,'Решение уравнения диффузии при нулевом начальном условии в случае точечного источника','

Решение уравнения диффузии при нулевом начальном условии в случае точечного источника

\r\n



\r\n

имеет вид:

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (459,'Решение уравнения диффузии при нулевом начальном условии в случае точечного источника','

{1}

\r\n



\r\n

При k= const - диффузия в изотропной неограниченной среде
Кривая, описывающая диффузионную 'волну', является несимметричной относительно \r\n t и имеет максимум

\r\n

{2}

\r\n

причем концентрация частиц в этот момент равна:

\r\n



\r\n

{3}

\r\n



','СТРОГО ГОВОРЯ, ТОЧНОЕ ВРЕМЯ УСКОРЕНИЯ (Т0) ВО ВРЕМЯ РАЗВИТИЯ ВСПЫШКИ И \r\n ДЛИТЕЛЬНОСТЬ УСКОРЕНИЯ МОЖНО ОПРЕДЕЛИТЬ ТОЛЬКО ИЗ НАБЛЮДЕНИЯ γ-КВАНТОВ \r\nИ НЕЙТРОНОВ ДЛЯ ТЯЖЕЛЫХ ЧАСТИЦ И РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ ДЛЯ ЭЛЕКТРОНОВ.
\r\n
\r\nПравильнее всего считать, что момент инжекции протонов t₀ близок к времени\r\n регистрации γ-линий или γ-континуума с энергией квантов >30 МэВ, так как только\r\n это излучение представляет собой прямую индикацию появления энергичных протонов\r\n вблизи Солнца.
\r\n
\r\nОднако отсутствие таких данных практически для всех событий СКЛ \r\n вынуждает считать, что этот момент близок к началу импульсной фазы вспышки,\r\n измеренной в тепловом рентгеновском диапазоне.');
INSERT INTO book VALUES (456,'Недостатки диффузионной теории','

В непосредственной близости от источника частицы испытывают первые соударения на расстоянии, равном длине свободного пробега Λ. Диффузионная теория не вполне применима на малых расстояниях от источника.
\r\nПоэтому при r < Λ выводам диффузионной теории доверять нельзя. Другими словами, решение уравнения диффузии непригодно до тех пор, пока после выхода частицы из источника не пройдет время t > Λ/v.

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (458,'Решение уравнения диффузии при нулевом начальном условии в случае точечного источника','

Для источника, находящегося на Солнце, угловые размеры которого на три порядка меньше расстояния до Земли, использование точечного источника вполне правомочно.
если считать источник точечным и мгновенным - принять \r\n



\r\n

где N-полное число испущенных частиц, δ-дельта функция , то плотность частиц в каждый момент на расстоянии r может быть определена :

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (461,'Регистрация частиц','

Временное поведение потоков протонов высоких энергий, зарегистрированное приборами\r\n ИСЗ GOES и наземными \r\nнейтронными мониторами после мощной вспышки 15 июня 1991 г.

\r\n

\r\n

\r\n','

Как правило, события, в которых распространение частиц происходит по законам простой диффузии, были зарегистрированы для протонов и ядер достаточно высоких энергий, например, для протонов энергией ЕР ≥100 МэВ и для электронов с энергиями >40 кэВ.
Протоны и ядра\r\n меньших энергий имеют значительно более разнообразные временные профили потоков,\r\n что говорит о влиянии дополнительных факторов, кроме рассеяния, влияющих на распространение частиц этих энергий в межпланетном пространстве.

\r\n

Поскольку скорости частиц различных энергий различны и различны их диффузионные характеристики, то и времена регистрации частиц различных энергий могут существенно различаться.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (464,'На самом фронте волны может происходить дополнительное ускорение частиц','\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (465,'Спиральность межпланетного магнитного поля','

В системе координат, неподвижной относительно Солнца, линии квазирегулярного магнитного поля приобретают вид спиралей Архимеда

\r\n



\r\n

степень закрученности которых на конкретном расстоянии r определяется радиальной скоростью истечения солнечного ветра U_CB. \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (468,'Зависимость количества зарегистрированных в околоземном пространстве протонных событий от гелиодолготы источника','

Зависимость количества зарегистрированных в околоземном пространстве протонных\r\n событий от гелиодолготы источника наблюдается во всех энергетических диапазонах.
\r\n
\r\n Подавляющее большинство всех протонных вспышек сосредоточено в интервале долгот \r\n30^ºЕ -120^º W (97 % - для GLE, 96 % - для >100 МэВ и 94% для >10 МэВ). \r\nВнутри этого диапазона долгот изменения n(φ) не так велики

\r\n','

Для наземных протонных возрастаний долгота 30^ºЕ является предельной, не было ни одного\r\n более восточного источника GLE. В диапазонах >100 МэВ и >10 МэВ такие источники \r\nнаблюдались многократно, но и для них долгота 30^ºЕ является выделенной. Количество\r\n источников восточнее и западнее этой границы существенно различается.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (466,'Образование регулярного ММП','\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (467,'Решение уравнения диффузии при нулевом начальном условии в случае точечного источника','

Таким образом, наиболее 'удобная' силовая линия, связывающая Солнце с Землей, будет начинаться на разных солнечных долготах:
\r\n если U CВ ~300-400км/с долгота связи близка\r\n к 60^º- 70^º W,
\r\nпри U_CВ ~700-800км^*с^-1 долгота связи перемещается к центральному меридиану и становится близкой \r\nк 30^º- 40^ºW.
\r\nЕсли частицы были ускорены во вспышке, расположенной вблизи такой 'удобной' силовой линии, то они получают больше шансов быть зарегистрированными на 1 ае вблизи Земли.

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (470,'Возможность зарегистрировать потоки СКЛ','

Возможность зарегистрировать потоки СКЛ зависит \r\nне только от взаимного расположения источника и точки их регистрации , но и от мощности солнечного источника-\r\n полного энерговыделения во вспышке.
\r\n
\r\nИзучение долгопериодной временной зависимости вспышечной \r\nактивности показывает, что количество рентгеновских вспышек с баллом ≥M4-M5 - можно использовать как индекс солнечной активности, определяющий протонную продуктивность Солнца.

','');
INSERT INTO book VALUES (471,'Временные вариации количества вспышек и солнечных протонных событий','

Временные вариации количества вспышек балла >=M4 и солнечных протонных событий (>10 МэВ), наблюдавшихся за месяц в 1975-2003 гг.

\r\n

\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (472,'Вероятность регистрации протонного события','

Таким образом,
\r\n для того, чтобы вычислить вероятность регистрации протонного события, следует учесть
\r\n-долготную зависимость регистрации вблизи Земли, и
\r\n-зависимость регистрации заданного потока протонов от мощности источника.

\r\n

Однако до сих пор были вычислены отдельно
\r\n-вероятность регистрации протонного события для больших вспышек балла >M8 в зависимости от долготы ассоциированной с ним вспышки и
\r\n-вероятность регистрации протонного события от мощности вспышки в интервале 'наиболее удобных гелиодолгот'. (Белов и др., 2005)

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (474,'Вероятность регистрации протонного события от мощности (балла) рентгеновской вспышки, расположенной западнее 20 ^ºE','\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (473,'Гелиодолготное распределение доли протонных вспышек среди вспышек с рентгеновским баллом M8-X3','\r\n','

После западной вспышки мы имеем знаительно более высокие шансы зарегистрировать протоны у Земли.
\r\nЭто относится и к релятивистским, и к относительно \r\nмалоэнергичным (> 10 МэВ) протонам,
\r\n однако для последних долготное распределение источников намного шире, чем для GLE

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (484,'Спектр вышедших из Солнца частиц','
\r\n
• В ОЧЕНЬ МОЩНЫХ ВСПЫШКАХ, КОГДА ЭНЕРГИИ УСКОРЕННЫХ ЧАСТИЦ ПРЕВЫШАЮТ\r\n 200-500 МЭВ, СПЕКТР ИНЖЕКЦИИ ПРОТОНОВ И ЯДЕР, КАК ПРАВИЛО, НЕЛЬЗЯ ОПИСАТЬ ПРОСТЫМ ЗАКОНОМ. \r\n
\r\n
• ДЛЯ ОПИСАНИЯ СПЕКТРА ЧАСТИЦ В ТАКИХ ВСПЫШКАХ В КАЧЕСТВЕ АППРОКСИМИРУЮЩЕЙ ФУНКЦИИ ИСПОЛЬЗУЮТ ЭКСПОНЕНЦИАЛЬНЫЙ ЗАКОН (В ЖЕСТКОСТНОМ ПРЕДСТАВЛЕНИИ СПЕКТРА) ИЛИ ФУНКЦИЮ БЕССЕЛЯ.
\r\n
','Этот факт косвенно свидетельствует в пользу предположения о том, что в этих вспышках действовал не один механизм ускорения тяжелых частиц.');
INSERT INTO book VALUES (460,'Выводы из решения уравнения диффузии','

Из 1, 2, 3 непосредственно получаем ряд важных следствий, полезных в работе с экспериментальными данными

\r\n

\r\n

\r\n
• При t>r²/4k; экспоненциальный множитель в (1) не играет особой роли и концентрация частиц начинает падать по закону n ~t^-3/2. Такой временной ход концентрации является самым существенным признаком реализации трехмерной диффузии в изотропной неограниченной среде.
\r\n
• Поскольку поток частиц (интенсивность ) I =n/v пропорциональна концентрации, то график ln(It^3/2) будет иметь вид прямой линии, наклон которой определяется величиной -r²/ 4k, откуда можно найти значение k.
\r\n
• Если k=Λv/3 и Λ не зависит от энергии частиц,то
\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (469,'Распределение по гелиодолготе вспышек, связанных с протонными событиями различных типов','\r\n\r\n

Максимум распределения n(φ) для >10 МэВ находится в интервале 45^º-60^ºW, т.е. там, откуда в спокойном солнечном ветре выходит силовая линия, соединяющая Солнце и Землю.

','

Если учесть реальный диапазон скоростей солнечного ветра, то эта силовая линия может \r\nвыходить из широкого диапазона долгот W25^º-W75^º, который перекрывает большую часть \r\nдиапазона долгот солнечных протонных источников. Естественно, протоны могут переходить \r\nна открытые околоземные силовые линии и из соседних долготных интервалов, особенно, из \r\nболее западных.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (479,'Распределение частиц СКЛ по энергиям (спектры частиц)','

Зависимость числа измеренных частиц от их энергии f(E) (распределение частиц по энергиям)\r\n называется энергетическим спектром, где
\r\ndN/dE = f(E),-дифференциальный спектр,
\r\n N(>E) =F(E),-интегральный спектр.
\r\nЗависимость числа измеренных частиц от их жесткости f(R)\r\n (распределение частиц по жесткостям) называется жесткостным спектром , где
\r\ndN/dR = f(R),-дифференциальный спектр,
\r\n N(>R ) =F(R),-интегральный спектр.
\r\n(напомним, что R=p/z)\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (481,'Спектр вышедших из Солнца частиц','

Спектр вышедших из Солнца частиц определяют из величин потоков частиц различных энергий вблизи времени регистрации максимума в каждом энергетическом интервале. Время регистрации максимума частиц заданной энергии

\r\n



\r\n

используя соотношение

\r\n



\r\n

и формулу

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (482,'Спектр вышедших из Солнца частиц','\r\n\r\n

Спектр инжекции протонов во вспышке 8 декабря 1981 г. по измерениям на межпланетной станции 'Венера-13, т.е пересчитанное к Солнцу.

','

можно пересчитать измеренный на расстоянии r поток частиц к спектру инжекции в предположении, что частицы СКЛ
\r\n

\r\n
• распространяются в телесном угле Ω,
\r\n
• не изменяют энергию при своем движении до орбиты Земли.
\r\n
\r\n');
INSERT INTO book VALUES (483,'Спектр вышедших из Солнца частиц','

На практике чаще всего используют одностепенное представление спектра измеренных потоков частиц СКЛ

\r\n



\r\n

в интервале энергий 10-100 МэВ/нукл для протонов и ядер
\r\nи в интервале энергий 0.03÷10 МэВ для электронов.

\r\n

Показатели дифференциальных энергетических спектров потоков протонов СКЛ (в таком одностепенном представлении) лежат в интервале от 2.2 до 5 с наиболее вероятным значением <δ>=2.5÷3 для большинства вспышек СКЛ, в которых максимальная энергия ускоренных тяжелых частиц не превышает 500 МэВ.

','

Нижняя граница энергии ~10 МэВ выбрана из тех соображений, что вылетевшие из Солнца частицы таких энергий не изменяют ее при своем движении до орбиты Земли. Так, максимум потока релятивистских протонов с энергией >1ГэВ может быть зарегистрирован спустя 30-40 мин после момента их инжекции T0, а максимум частиц с энегией 5-10 МэВ может наступить спустя 5-15 часов.
\r\nЭнергия частицы меньших энергий, в особенности Е<1-3 МэВ/нукл проводят >20-30 часов в пути и их энергия может значительно измениться за это время.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (485,'Спектр вышедших из Солнца частиц','\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n	Комбинированные спектры, полученные для нескольких самых мощных событий СКЛ. Видно, что спектр невозможно описать единым степенным законом \r\n \r\nMаксимальная энергия протонов в этих событиях превышала 10 ГэВ \r\n
\r\n	Спектр межпланетных электронов, потоки которых были измерены на ИСЗ IMP-8. \r\n \r\nМаксимальная энергия электронов, зарегистрированная в СКЛ, не превышала 60 МЭВ

','');
INSERT INTO book VALUES (488,'СКЛ и ГКЛ','

СКЛ и ГКЛ (галактические лучи) являются основным фактором, воздействующим на трассах межпланетных полетов на космические аппараты и живые организмы. Соотношение между вызываемыми ими последствиями меняется как во времени, так и в пространстве на разных расстояниях от Солнца. В период максимума СА поток ГКЛ в 2-3 раза ниже, чем в период минимума. Абсолютная величина поражающего фактора от ГКЛ в период минимума солнечной активности близка к критической, а защититься от этой радиации практически невозможно. С другой стороны, самые большие потоки СКЛ, создающие реальную опасность радиационного поражения (наибольшие радиационные дозы), появляются в межпланетном пространстве и вблизи Земли после мощных вспышек на Солнце. Для демонстрации этого положения на последнем рисунке приведены для сравнения величин потоков СКЛ и ГКЛ два спектра:
\r\n

• спектр ГКЛ, измеренный в минимуме СА
\r\n
• спектр мощной солнечной вспышки
\r\n
\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (489,'Галактические КЛ','\r\n\r\n

(Рисунок любезно предоставлен А.В. Беловым)

','

Галактические КЛ для периода 1965 г (в области энергий <50 МэВ здесь даны в аппроксимации), (Lockwood J.A., Webber W.R.)
\r\nСпектр СКЛ-15 июня 1991 -это, конечно, не рекордное возрастание СКЛ. За всю историю наблюдений было несколько десятков больше этого, особенно если говорить про низкие энергии. Максимальные потоки СКЛ могут быть раз в 30 выше.

');
INSERT INTO book VALUES (490,'ЛИТЕРАТУРА','

Дорман Л.И., Мирошниченко Л.И. Солнечные космические лучи. М.: Наука, 1968.
\r\n
\r\nМирошничеко Л.М. Динамика радиационных условий в космосе.\r\n Под ред. Петрова В.М. и Мирошничеко Л.М.М.: Атомиздат, 1986.
\r\n
\r\nАстрофизика космических лучей. Под ред. Гинзбурга В.Л. М.: Наука, 528 с., 1990.
\r\n
\r\nБелов А.В., Гарсия Г., Курт В.Г., Мавромикалаки Е. Космические исследования, т. 43, вып. 3, стр. 165−178, 2005.
\r\n
\r\nГинзбург В.Л., Сыроватский С.И. Происхождение космических лучей. М.: Наука, 178 с., 1983.
\r\n
\r\nТоптыгин И.Н. Космические лучи в межпланетных магнитных полях. М.: Наука, 302 с., 1983.
\r\n
\r\nNOAA SEC Solar proton Events. Solar Geophysical Data, NOAA Boulder Co., 2003.
\r\n
\r\n Бруцек А. и Дюран Ш. Солнечная исолнечно-земная физика. М. : Мир, 1980
\r\n
\r\n Де Ягер К. Строение и динамика атмосферы Солнца. М.: ИЛ, 1962.
\r\n
\r\n Обридко В.Н. Солнечные пятна и комплексы активности. М.: Наука,256 с.,1985
\r\n
\r\n Паркер Е.Н. Космические магнитные поля. М.: Мир, 608с, 1982.
\r\n
\r\nWang Y.M., Pick M., Mason G. M., Astrophysical J, V.639, 495-509, 2006
\r\n
\r\n Логачев Ю.И., Писаренко Н.Ф., Курт В.Г. Космическая биология и медицина. Под общей ред. Газенко О.Г., Молера С.П.,1996
\r\n
\r\nСомов Б. В. Космическая электродинамика и физика Солнца. М.: И-во МГУ с.287,1993
\r\n
\r\nDennis B.R. Schwarz R.A., Solar Flares: The impulsive phase, Solar Physics, V.121, p.77, 1989
\r\n
\r\n Somov B. V. Physical Processes in Solar Flares, Durdrecht: Kluwer Academic,
\r\n
\r\nАрцимович Л.А., Лукьянов С. М. Движение заряженных частиц в электрических и магнитных полях. М: И-во Наука, с.224, 1972\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (450,'Распространение частиц СКЛ в межпланетном пространстве','\r\n\r\n

Пример серии протонных событий, связанных с активной областью AR5747 в октябре 1989 г.
Представлены рентгеновские и протонные измерения на GOES-7 и 15-минутные данные нейтронного монитора ст. Оулу. Красные стрелки отмечают моменты вспышек, ассоциированных с пртонными возрастаниями. Начало каждого пртонноговозрастания отмечено черной стрелкой.

','

После выхода из ближайших окрестностей Солнца (1-5 R_С)частицы попадут в межпланетное магнитное поле (ММП). Потоки этих частиц регистрируют в межпланетном пространстве и на уровне Земли с помощью нейтронных мониторов. Так как при движении в магнитном поле сохраняется магнитный момент частицы:
sin2 α(r)/B(r) = const,
\r\n где α - угол между силовой линией ММП и вектором скорости частиц (питч-угол частицы), B(r) - напряженность ММП, r - расстояние от Солнца,
\r\nТО в расходящемся (уменьшающемся) с расстоянием поле должна происходить коллимация частиц. На пути от Солнца до Земли магнитное поле убывает больше чем в 100 раз, следовательно, на орбите Земли угол α → 0 при любом начальном угле вылета частиц вблизи Солнца , а вероятность регистрации потоков СКЛ становится исчезающе малой. !Однако, возрастания интенсивности энергичных частиц регистрируют довольно часто.\r\n Измеренные на 1 а.е. потоки частиц наблюдают в широком интервале питч-углов, довольно часто они распределены практически изотропно по отношению к силовой линии ММП. Регистрация коллимированных событий, напротив, представляет собой исключения. ЭТИ наблюдательные факты связаны с рассеянием частиц по пути от Солнца до точки наблюдения.

\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (370,'Траектории заряженных частиц в однородном электрическом и магнитном поле','

tgα=V_┴/V_ll, α - ПИТЧ-угол

\r\n

\r\n

','

m d²r/dt²= F= q (E +[vXB])

\r\n

\r\nПусть E=0, тогда кинетическая энергия частицы остается постоянной.
\r\nB = B₀= const помимо энергии частицы сохраняется составляющая скорости вдоль магнитного \r\nполя V_ll = const.
\r\nЕсли V_ll = 0 , то траектория частицы будет окружностью
\r\nω^B=qB/m - Ларморовская частота\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (371,'Список литературы','

Alexeev, I. I., Kalegaev, V. V., Belenkaya, E. S., Bobrovnikov, S. Y., Bunce, E. J., Cowley, S.W. H., and Nichols, J. D.: A global magnetic\r\nmodel of Saturn's magnetosphere, and a comparison with Cassini SOI fly-through data, Geophys. Res. Lett., 33, L08101,\r\ndoi:10.1029/2006GL025896, 2006.
\r\n
\r\n\r\nBadman, S. V., Bunce, E. J., Clarke, J. T., Cowley, S.W. H., G?erard, J.-C., Groden, D., and Milan, S. E.: Open flux in Saturn's magnetosphere\r\nduring the January 2004 Cassini-HST campaign, and implications for reconnection rates, J. Geophysical Res., 110, A11216, doi:10.1029/2005JA011240, 2005.
\r\n
\r\n\r\nBehannon, K.W., Lepping, R. P., and Ness, N. F.: Structure and dynamics of Saturn's outer magnetosphere and boundary regions, J.\r\nGeophys. Res., 88, 8791-8800, 1983.
\r\n
\r\n\r\nBelenkaya, E. S.: The jovian magnetospheric magnetic and electric fields: effects of the interplanetary magnetic field, Planet. Space\r\nSci., 52, 499-511, 2004.
\r\n
\r\n\r\nBlanc, M., Bolton, S., Bradley, J., Burton, M., Cravens, T. E., Dandouras, T., Dougherty, M. K., Festou, M. C., Feynman, J., Johnson,\r\nR. E., Gombosi, T. G., Kurth, W. S., Liewers, P. C., Mauk, B. H.,Maurice, S., Mitchells, D., Neubauer, F. M., Richardson, J.\r\nD., Shemansky, D. E., Sittler, E. C., Tsurutani, B. T., Zarka, Ph., Esposito, L.W., Grun, E., Gurnett, D. A., Kliore, J. A., Krimigis,\r\nS. M., Southwood, D., Waite, J. H., and Young, D. T.: Magnetospheric and plasma science with Cassini-Huygens, Space Sci.\r\nRev., 104, 253-346, 2002.
\r\n
\r\n\r\nClarke, J. T., G?erard, J.-G., Grodent, D., Wannawichian, S., Gustin, J., Connerney, J., Crary, F., Dougherty, M., Kurth, W., Cowley,\r\nS. W. H., Bunce, E. J., Hill, T., and Kim, J.: Morphological differences between Saturn's ultraviolet aurorae and those of Earth\r\nand Jupiter, Nature, 433, 717-719, 2005.
\r\n
\r\n\r\nConnerney, J. E. P., M. H. Acuna, and N. F. Ness, Modeling the Jovian current sheet and inner magnetosphere, J. Geophys. Res., 86, No A10, 8370-8384, 1981.
\r\n
\r\n\r\nConnerney, J. E. P., M. H. Acuna, N. F. Ness, and T. Saton, New models of Jupiter's magnetic field constrained by the Io flux tube footprint, J. Geophys. Res., 103, No A6, 11929-11939, 1998.
\r\n
\r\n\r\nCowley, S. W. H., Alexeev, I. I., Belenkaya, E. S., Bunce, E. J., Cottis, C. E., Kalegaev, V. V., Nichols, J. D., Prang?e, R., and\r\nWilson, F. J.: A simple axi-symmetric model of magnetosphereionosphere coupling currents in Jupiter's polar ionosphere,\r\nJ. Geophys. Res., 110, A11209, doi:10.1029/2005JA011237, 2005.
\r\n
\r\n\r\nDesai, M. I. and Simnett, G. M.: Solar wind-driven flows in the Jovian magnetosphere, J. Geophys. Res., 101, 13 115-13 135,\r\n1996.
\r\n
\r\n\r\nDougherty, M. K., Kellock, S., Southwood, D. J., Balogh, A., Smith, E. J., Tsurutani, B. T., Gerlach, B., Glassmeier, K. H.,\r\nGleim, F., Russell, C. T., Erdos, G., Neubauer, F. M., and Cowley, S. W. H.: The Cassini magnetic field investigation, Space\r\nSci. Rev., 114, 331-383, 2004.
\r\n
\r\n\r\nFrank, L. A., Burek, B. G., Ackerson, K. L., Wolfe, J. H., and Mihalov, J. D., Plasmas in Saturn's magnetosphere, J. Geophys.\r\nRes., 85, 5695-5708, 1980.
\r\n\r\n
\r\nG?erard, J.-C., Grodent, D., Gustin, J., and Saglam, A.: Characteristics of Saturn's FUV aurora observed with the Space Telescope\r\nImaging Spectrograph, J. Geophys. Res., 109, A09207, doi:10.1029/2004JA010513, 2004.
\r\n
\r\n\r\nMaurice, S. and Engel, I.M.: Idealized Saturn magnetosphere shape and field, J. Geophys. Res., 100, 17 143-17 151, 1995.
\r\n
\r\n\r\nSmith, E. J., Davis, L., Jones, D. E., Coleman, P. J., Colburn, D. S. Dyal, P., and Sonett, C. P.: Saturn's magnetosphere and its\r\ninteraction with the solar wind, J. Geophys. Res., 85, A11, 5655-5674, 1980.
\r\n
\r\n\r\nStaines, K., Balogh, A., Cowley, S. W. H., Edwards, T. M., Forsith, R. J., and Hynds, R. J.: Ulysses observations of noncorotational\r\nflows in the outer dayside Jovian magnetosphere, Planet. Space Sci., 41, 931-946, 1993.

\r\n\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (480,'Ускоренные во вспышках заряженные частицы','

Ускоренные во вспышках заряженные частицы имеют падающий спектр, т.е. чем больше энергия (импульс) частиц, тем меньше их число. Это универсальный закон всех естественных ускорительных процессов. Здесь важен вид функциональной зависимости: по энергии или по импульсу (жесткости) частиц и форма спектра.

','

СТРОГО ГОВОРЯ, ФОРМУ СПЕКТРА УСКОРЕННЫХ ВО ВСПЫШКЕ ЧАСТИЦ, ВРЕМЯ УСКОРЕНИЯ, ДЛИТЕЛЬНОСТЬ УСКОРЕНИЯ МОЖНО ОПРЕДЕЛИТЬ ТОЛЬКО ИЗ НАБЛЮДЕНИЯ ГАММА - \r\n КВАНТОВ И НЕЙТРОНОВ ДЛЯ ТЯЖЕЛЫХ ЧАСТИЦ И ТОРМОЗНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ ДЛЯ ЭЛЕКТРОНОВ\r\n ВО ВРЕМЯ ВСПЫШКИ. ОДНАКО ИЗМЕРЕНИЯ ГАММА-ЛИНИЙ, НЕЙТРОНОВ И, ТЕМ БОЛЕЕ γ-КОНТИНУУМА \r\nС ЭНЕРГИЕЙ КВАНТОВ >30 МЭВ ДО СИХ ПОР БЫЛИ НЕМНОГОЧИСЛЕННЫ, И ПОЭТОМУ О СПЕКТРЕ УСКОРЕННЫХ\r\n ПРОТОНОВ И ЯДЕР СУДИЛИ НА ОСНОВАНИИ ИЗМЕРЕНИЙ ПОТОКОВ ЧАСТИЦ СКЛ.

');
INSERT INTO book VALUES (633,'Тормозное излучение','

Тормозное излучение - это электромагнитное излучение заряженной частицы, возникающее в результате ее торможения при взаимодействии с электростатическим полем атомного ядра и атомныхэлектронов. В электродинамике доказывается, что заряженная частица, движущаяся с ускорением, обязательно излучает электромагнитные волны. Аналогичное излучение возникает при движении электронов в магнитном поле синхротрона и тогда оно называется синхротронным излучением. В случае же возникновения при кулоновском взаимодействии с ядрами и электронами оно называется тормозным излучением и приводит к радиационным потерям энергии заряженной частицей.\r\n

\r\n

\r\n

\r\n

Рис.14. Движение заряженной частицы в поле ядра

\r\n

Пусть частица с массой М, зарядом ze и скоростью V=βc движется мимо ядра с зарядом Ze и массой m_я. Прм кулоновском рассеянии на ядре частица претерпевает отклонение (рис.14) и, следовательно, получает ускорение и в течение времени dt она излучает энергию

\r\n



\r\n

Излучаемая энергия пропорциональна квадрату ускорения. Поскольку

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (374,'Исходные положения','
\r\n
• Данные различных спутниковых систем наблюдения Земли разного пространственного и спектрального разрешения становятся все более доступными для широких кругов пользователей, занимающихся приложениями результатов обработки многоспектральных изображений - типичной формы представления материалов аэрокосмических съемок. Для различных групп пользователей возникают задачи реализации методов космического землеведения, объединяющих физико-математические, информационно-динамические, биогеофизические и другие аспекты развития возникающих приложений.\r\n
\r\n
• В настоящее время отсутствуют учебные пособия или систематизированные материалы, в которых были бы изложены существующие возможности и перспективы космических систем наблюдения, аппаратурных комплексов дистанционного зондирования, обработки данных измерительной аппаратуры и методов космического землеведения. Имеется необходимость изложения имеющихся подходов к решению возникающих прикладных задач. Данная публикация призвана восполнить этот пробел.\r\n
\r\n
• В лекции освещены следующие проблемы методики дистанционного зондирования Земли: описание аппаратурных комплексов, устанавливаемых на космические носители; обработка и интерпретации измерительных данных; использование получаемой информационной продукции для решения прикладных задач.\r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (376,'Спутниковые системы наблюдений (метеорологические, океанографические, природно-ресурсные и др.)','

Геостационарные (геосинхронные) спутники
\r\nпозволяют перекрывать непрерывными наблюдениями огромные территории с высоты около 40000 км, как бы 'зависая' (вращаясь синхронно с вращением Земли) на геосинхронных орбитах. Геостационары, которые обеспечивают непрерывный мониторинг Земли, обычно называют 'метеорологическими спутниками'. Такие космические системы обеспечивают регистрацию облачного покрова, возникновения и развития погодных образований над выбранными районами земного шара. предназначенных для оценки текущего состояния атмосферы и океана, изучения гидрологического цикла планеты и последствий влияния природных стихийных бедствий на ней (штормы, ураганы, циклоны и т.п.).

\r\n

Солнечно-синхронные полярно-орбитальные спутники
\r\nпозволяют иметь сплошное покрытие территорий с высот около 1000 км практически по всему земному шару при таких орбитах, которые обеспечивают прохождение экватора спутником в одно и то же локальное время (например, утренние или дневные витки). Сканирующие радиометры входят в типичный набор измерительной аппаратуры, устанавливаемой на эти спутники. Витки могут быть восходящими (с юга на север) или нисходящими (с севера на юг). Спектр приложений полярно-орбитальных спутниковых систем более широк, чем геостационарных систем: наблюдения атмосферы (облачность, осадки, аэрозоль, малые газовые примеси, температура и влажность и т.д.); океанография (температура поверхности моря, состояние морской поверхности, течения, распределение фитопланктона в воде и др.), гидрология (наводнения, запасы воды в почве и др.); экология отдельных регионов; природные ресурсы территорий.

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (377,'Некоторые примеры отображения различных районов земного шара из космоса','\r\n','Информационная продукция геостационарного Европейского спутника METEOSAT (находится над экватором, Гринвичский меридиан), полученная с помощью аппаратуры поворотного сканирования в видимой и инфракрасной областях спектра с последующим цветокодированием данных, при котором подчеркнуты особенности наблюдаемых полей облачности (при этом как бы оттенены характерные цветовые гаммы Африканского материка и Атлантического океана).\r\n');
INSERT INTO book VALUES (378,'Некоторые примеры отображения различных районов земного шара из космоса','\r\n','Одна из форм отображения территории с помощью аппаратуры геосинхронного метеорологического спутника Японии (Geosynchronous Meteorological Satellite/GMS) с нарисованной сетью параллелей и меридианов. Видны контуры материков, основных государств и наиболее мощных облачных образований.');
INSERT INTO book VALUES (379,'Некоторые примеры отображения различных районов земного шара из космоса','\r\n','Пример наблюдения Земли из космоса с одного из геостационарных спутников США (Geostationary Operational Environmental Satellite/GOES). Наряду с материками Северной и Южной Америки, акваториями Тихого и Атлантического океанов, облачными образованиями, можно видеть Луну в левом верхнем углу данного изображения, представленного в цветах, близких к естественным.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (380,'Некоторые примеры отображения различных районов земного шара из космоса','\r\n','Пример информационной продукции (направление и скорость приземного ветра в Атлантическом и Тихом океанах), полученной по данным скаттерометра спутника Quickscat. Оранжевым цветом выделены области наиболее сильных ветров, синим - слабые ветры, фиолетовым - с промежуточными значениями вектора скорости ветра. Скаттерометры (от слова 'рассеяние', scatter) - активные системы, которые специально настроенными приемниками принимают радиолокационные сигналы, рассеянные различными объектами земной поверхности (океана и суши). Данные скаттерометров отражают изменения шероховатости земной поверхности: в океане это зоны сильного волнения; на суше растительный покров, горные территории, пустыни и др. Можно видеть характерные сгущения изолиний (атмосферные вихри) в западной части тропических широт Атлантического океана, Южной Атлантике, к югу от Гренландии, к западу от побережья Испании, в Мексиканском заливе и т.д. На суше различия в цветах характеризуют изменения шероховатости земной поверхности: зеленые оттенки - разные типы лесной, степной и другой растительности; коричневые оттенки - пустынные, полупустынные и горные районы. ');
INSERT INTO book VALUES (381,'Изображения территории Урала и Западной Сибири, синтезированные в естественных и псевдоцветах за разные сроки наблюдений по данным аппаратуры MODIS полярно-орбитальной платформы Terra','\r\n','Ледовая обстановка в Карском море (голубые тона с просветами черной воды) на фоне Обской губы и рек Пур, Таз (справа), гор Заполярного Урала (слева) и окружающих районов поверхности суши. Можно различить облачные образования и ледовую шапку Уральских гор (слева от реки Обь).\r\n');
INSERT INTO book VALUES (382,'Изображения территории Урала и Западной Сибири, синтезированные в естественных и псевдоцветах за разные сроки наблюдений по данным аппаратуры MODIS полярно-орбитальной платформы Terra','\r\n','Отображение в псевдоцветах наводнения на реках Сибири. Слева направо: Обская губа, реки Пур, Таз, Енисей. Красный цвет - лед и снег; белый цвет - облака; черный цвет - открытая вода; зеленый цвет - растительность.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (383,'Изображения территории Урала и Западной Сибири, синтезированные в естественных и псевдоцветах за разные сроки наблюдений по данным аппаратуры MODIS полярно-орбитальной платформы Terra','\r\n','Два других примера отображения дельты реки Обь с притоками в весенний (слева) и летний (справа) сезоны. Видны различия в характере отображения территории Уральских гор на две выбранные даты космической съемки.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (384,'Формы отображения структуры сельскохозяйственных полей из космоса','

Спутниковые системы наблюдений являются незаменимым средством получения исходных данных о картах нарезки сельскохозяйственных полей и текущего состояния посевов на этих полях, имея в виду, что именно эти наблюдения из космоса являются определяющими при оценке потенциальной урожайности соответствующих культур.

\r\n

\r\n

','Изображение сельскохозяйственной зоны, полученное аппаратурой 'Тематический картограф' (Thematic Mapper) спутника Landsat в летний сезон и представленное в псевдоцветах, чтобы наглядно отобразить различия в состоянии посевов (желтые, красные и сине-фиолетовые цвета все более ухудшающегося состояния полей на фоне однородной зеленой луговой растительности). ');
INSERT INTO book VALUES (385,'Формы отображения структуры сельскохозяйственных полей из космоса','\r\n','Влажность почвы, как известно, является критическим параметром, знание которого необходимо для принятия решений в области агротехники и мелиорации. Этот параметр рассматривается как основной показатель возникновения стрессовых ситуаций у растений. На рисунке видны различия сельскохозяйственных полей при разной влажности почв при наблюдении этих полей с помощью фотографической аппаратуры высокого пространственного разрешения. На снимках заметны светлые пятна иссушенной почвы, с которыми соседствуют более темные участки нормально увлажненной почвы.');
INSERT INTO book VALUES (386,'Разные формы отображения структуры сельскохозяйственных полей из космоса','\r\n','

Слева
\r\nСканирующие системы теплового диапазона также несут информацию о влажности почв, как это показано на данном рисунке. Время съемки самолетного теплового сканера около 9 часов местного времени сразу после захода Солнца. Наблюдаемые яркие пятна (слева вверху) - это стадо коров, температура которых выше окружающей их местности. Черный (вверху справа) прямоугольник - это металлическая крыша от сооружения, которое оказывается более холодным в сравнении с окружающей территорией вследствие очень низкой излучательной способности таких конструкций.
\r\nСправа
\r\nПример, дающий представление о том, какую пользу для целей агрометеорологии могут дать радиолокационные изображения дистанционного зондирования сельскохозяйственных полей. Можно видеть различия полей по их структуре и пространственной неоднородности. При общем сером фоне большинства из наблюдаемых полей заметны различия между ними, а также различия внутри отдельных полей (более темные и более светлые участки). Можно наблюдать также деревья, населенные пункты, дорожную сеть и т.д.\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (387,'Дистанционное космическое зондирование в инфракрасной области спектра','Первые специализированные метеорологические спутники использовались для дистанционного зондирования вертикальных профилей температуры и влажности атмосферы. Используются они для этих целей и сейчас. Соответствующая аппаратура видимой, инфракрасной и микроволновой областей спектра получила название 'зондировщики' (sounders). Их отличительной чертой является то, что они могут быть ориентированы вертикально вниз для получения информации об отдельных слоях атмосферы либо на большие трассы так называемого наклонного лимбового зондирования атмосферы. ','');
INSERT INTO book VALUES (388,'Дистанционное космическое зондирование в инфракрасной области спектра','

Ниже демонстрируется пример информационной продукции одного из таких зондировщиков в применении к аппаратуре VISSR (Visible Infrared Spin-Scan Radiometer) геостационарного спутника GOES в полосе поглощения углекислого газа 15 мкм вместе с другими каналами видимой и ближней инфракрасной областей спектра. Каждая из представленных карт температуры получена при измерениях на определенной длине волны, что соответствует регистрации радиационной энергии, приходящей с конкретной высоты атмосферы. Давление (обычно измеряется в миллибарах, мб) - основная характеристика высотных уровней атмосферы. Последовательность карт на этом рисунке от левой верхней до правой нижней соответствует уменьшению высоты над уровнем земной поверхности, т.е. на правой нижней карте излучение приходит с более низких слоев атмосферы, чем на левой верхней карте. Из приведенной внизу температурной шкалы для нижних двух карт можно видеть общую тенденцию наличия более холодных воздушных масс на северо-западе данной территории в сравнении со значительно более теплыми массами на юго-востоке.
\r\n
\r\nПриведенная внизу шкала температур на левом рисунке показывает преимущественные высоты, с которых приходит регистрируемое данной аппаратурой излучение в момент съемки. В частности, для канала 14.4 мкм это излучение приходит с очень больших высот, где температура достигает от -50⁰ С до - 80⁰ С. Для канала 14.1 мкм значения температуры соответствующих слоев атмосферы близки к интервалу -30⁰ С до - 60⁰ С; для канала 14.0 мкм от -20⁰ С до - 30⁰ С; для канала 13.4 мкм от \r\n-10⁰ С до - 20⁰ С. В измерениях последних трех каналов заметно наличие облачных полей (понижают регистрируемые значения температуры, которые в этом случае относятся к верхней границе облачности) в области левее диагонали от юго-запада на северо-восток на данных этого рисунка. ','');
INSERT INTO book VALUES (389,'Дистанционное космическое зондирование в инфракрасной области спектра','\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (390,'Дистанционное космическое зондирование в инфракрасной области спектра','\r\n','

Зондировщик VISSR спутника GOES-8 имеет один измерительный канал в видимой области спектра (0.54 мкм) и 18 каналов в инфракрасной области спектра от 3.08 мкм до 14.71 мкм (еще один канал используется для передачи шкалы температур в инфракрасной области, а также черно-белых уровней альбедо в видимой области). Данные этой аппаратуры чувствительны к изменениям концентраций углекислого газа, озона и водяного пара на соответствующих уровнях атмосферы. Обычная форма представления получаемых результатов измерений в цветовом виде (правая часть рисунка) позволяет определять различия в тепловых значениях отдельных слоев атмосферы. Набор иллюстрируемых измерительных данных дает возможность проследить вертикальные изменения радиационно-тепловых свойств атмосферы.
\r\n
\r\n19 приведенных примеров измерений в выбранных каналах характеризуют различия в значениях принимаемого на спутнике излучения на разных длинах волн. Отдельные спектральные каналы чувствительны к вариациям температуры, обусловленным разным содержанием углекислого газа, озона и водяного пара на соответствующих уровнях атмосферы. Шкала значений температуры и альбедо атмосферы, облачных образований и земной поверхности по измерениям в инфракрасной и видимой областях спектра, приведена в нижнем правом углу.
\r\nВ канале 14.71 мкм (левый верхний угол рисунка) практически нет никаких различий в регистрируемых значениях температуры наблюдаемой территории. В канале 14.37 мкм намечаются некоторые различия, но они становятся более заметными в канале 14.05 мкм. В каналах 13.95 мкм и 13.37 мкм эти различия становятся еще более ярко выраженными. Здесь наряду с пятнами красноватых оттенков (температуры в центре этих атмосферных образований близки к -70 0С, а на их периферии к -50 0С), наблюдаются температуры в районе 0 0С. Эти пятна низких температур принадлежат, очевидно, мощным облачным образованиям, а отмеченные значения высоких температур - низкой облачности и земной поверхности. Измерения в канале 0.71 мкм подтверждают эти выводы, а измерения в канале 4.15 мкм дают детали термической структуры наблюдаемых образований. Три последующих канала (4.45 мкм; 4.52 мкм; 4.67 мкм) вносят свой вклад в распознавание наблюдаемых температурных неоднородностей территории. Дополнительную информацию о пространственном распределении температуры соответствующих слоев атмосферы дает полоса из представленных пяти каналов (3.98 мкм; 5.74 мкм; 6.51 мкм; 7.02 мкм; 7.43 мкм). Другие особенности термической структуры наблюдаемых образований атмосферы и земной поверхности можно идентифицировать по трем представленным на рисунке каналам правой части 'окна прозрачности' атмосферы (10-12 мкм). В данном случае это длины волн 11.00 мкм; 12.02 мкм; 12.66 мкм. Наконец, изображение данной территории в видимой области спектра (длина волны 0.54 мкм) демонстрирует различия в отражательной способности наблюдаемых объектов (их альбедо изменяется от 0.1 до 0.9).\r\n

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (392,'Основные типы аппаратуры дистанционного зондирования Земли','\r\n\r\n','

Общая схема выбора каналов измерительной аппаратуры дистанционного зондирования приведена на рисунке. Показаны функции пропускания атмосферы и трансформации собственного теплового излучения. Приведенная внизу (по оси абсцисс) шкала пропускания солнечного излучения и собственного теплового излучения дает представление о частотах этих видов излучения (в Герцах) и соответствующих им длинах волн (от 100 нм справа до 1 см слева). Вверху справа налево даны принятые обозначения иллюстрируемых диапазонов спектра: от ультрафиолетового, видимого (приведены цвета радуги), инфракрасного до субмиллиметрового и миллиметрового. Нижний уровень оси ординат характеризует максимальное пропускание атмосферы, верхний, наоборот, минимальное ее пропускание, т.е. чем больше поглощается соответствующее излучение, тем более сильно указанные пики отдельных полос поглощения (атмосферного кислорода, водяного пара, углекислого газа, озона) приближаются к верхней части графика. Кривая, которая начинается справа в виде отдельных линий электронных полос поглощения излучения Солнца (это поглощение происходит в защитном слое стратосферного озона в ультрафиолетовой области), имеет максимальную амплитуду вблизи длины волны около 0.55 мкм и убывает практически до нуля на длинах волн в сотни мкм.
\r\n
\r\n Отдельные линии поглощения излучения озоном, водяным паром, углекислым газом атмосферы отображаются характерными изломами соответствующих кривых излучения и пропускания. Например, в видимой области спектра практически отсутствует поглощение солнечного излучения на соответствующих длинах волн, за исключением известных слабых линий поглощения озона. Далее в сторону более длинных волн появляются полосы поглощения водяного пара и углекислого газа. Известно, в частности, существование полосы поглощения озона в области 'окна прозрачности атмосферы' 8-12 мкм. Этой же области соответствует максимум функции Планка (излучения абсолютно черного тела). Поглощение собственного излучения атмосферы и земной поверхности становится значительным в области субмиллиметровых волн, но здесь также существенное влияние на выбор спектральных интервалов дистанционного зондирования оказывают полосы поглощения водяного пара. Пропускание атмосферы для миллиметровых волн возрастает, но здесь также известны полосы поглощения излучения водяным паром и кислородом.
\r\n
Максимум собственного излучения системы соответствует длинам волн около 10 мкм и убывает в сторону субмиллиметрового диапазона. Возрастание данной кривой в области миллиметровых волн соответствует увеличению пропускания атмосферы в этой области; ее возрастание в видимом диапазоне спектра (приведены цвета радуги) соответствует практически отсутствию собственного излучения системы земная поверхность-атмосфера на этих длинах волн. В целом, следует отметить, что выбор спектральных каналов дистанционного зондирования - своя специфическая задача, которая решается исходя из особенностей распределения энергии солнечного и собственного теплового излучения системы для каждой выбранной задачи по оценке состояния окружающей среды и природных ресурсов Земли.\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (393,'Оптические системы среднего и высокого пространственного разрешения','

На практике используются следующие типы аппаратуры космического дистанционного зондирования: фотографическая аппаратура, обеспечивающая различное пространственное разрешение; многоспектральные сканирующие системы высокого и среднего разрешения (сканеры). В первых системах космического зондирования использовались сканирующие системы, когда обеспечивался поворот специального зеркала на борту космического носителя перпендикулярно направлению его перемещения с севера на юг или с юга на север. В более совершенных системах обеспечивается электронное сканирование, когда 'гребенка' датчиков выставляется на разные углы относительно надира.
\r\n
\r\nФотографические снимки с космических аппаратов с хорошими метрическими свойствами являются необходимыми для определения границ и площадей различных территорий, сельскохозяйственных угодий, составления земельных кадастров, топографических карт, определения координат наземных и надводных объектов. Использование режима стереосъемки позволяет составлять карты рельефа местности. При этом пространственное разрешение современных фотографический космических систем достигает единиц метров.

','');
INSERT INTO book VALUES (394,'Пример сканерного изображения высокого пространственного разрешения (десятки метров) с точки зрения наблюдения последствий стихийных бедствий','\r\n\r\n','Современные сканирующие системы спутниковых наблюдений не уступают по качеству фотографическим системам. На рисунке показано два примера наблюдения территории острова Пхукет (Phuket), Тайланд в районе аэропорта до (слева) и после (справа) известного катастрофического цунами 26 декабря 2004 года. Оба изображения получены с помощью аппаратуры ASTER высокого пространственного разрешения спутника EO (Earth Observer). Бросается в глаза поразительное изменение практически полностью отображенных зеленым цветом участков побережья (слева) на светло-коричневые оттенки отображения этих же участков (справа) при незначительных изменениях отображаемых участков вглубь наблюдаемой территории. Присутствие какого-то количества облаков (белые пятна) и их теней (темные пятна) не изменяет общего ощущения от разительных перемен прибрежных ландшафтов, инфраструктуры территории (населенные пункты, дорожная сеть и т.п.) вследствие воздействия указанного катастрофического явления. Таким образом, с помощью сканирующих систем спутниковых наблюдений удается воспроизводить отдельные детали ландшафтов и их изменения с качеством не хуже того, которого удается достичь с помощью фотографической аппаратуры высокого пространственного разрешения.');
INSERT INTO book VALUES (395,'Пример обработки разноуглового сканерного изображения как одно их средств повышения информативности космических съемок Земли','\r\n','Информационные свойства сканерных изображений могут быть получены при наблюдении со спутников одной и той же территории под разными углами. Данные аппаратуры MISR спутника Terra позволяют это сделать. Рисунок демонстрирует возможности различения облаков на фоне снежно-ледового покрова для выбранной территории 380 км х 1100 км, охватывающей Восточно-Сибирское море, Новосибирские острова и побережье суши. Левая часть изображения - результаты отображения исходных данных в естественных цветах при наблюдении в надир на дату 28 мая 2002 года. Правая часть рисунка дает значения высоты облаков после компьютерной обработки разноугловых наблюдений этой аппаратуры. В естественных цветах облака и ледовый покров выглядят белыми, а представленное стереоскопическое отображение выбранной территории позволяет идентифицировать уровни облаков на разных высотах при наблюдении этих облаков под разными углами. Вследствие их возвышения над уровнем моря при рассматриваемой схеме наблюдений облака представляются зелеными и желтыми цветами, а суша, ледовый покров и низкие облака - голубыми и фиолетовыми оттенками (в последнем случае облака наиболее близки к уровню моря). На стереоизображении территория острова отображается голубым цветом, демонстрируя наличие высот ниже 100 м над уровнем моря, а черно-серым цветом показаны области плохой идентификации высот при наличии малых контрастов (перепадов высот).
\r\n
\r\nНа левом изображении рисунка можно видеть различия в состоянии ледового покрова данной части территории Арктики (от расколотого льда в нижней части до сплошного ледового покрова с трещинами в его верхней части). По данным правого изображения этого рисунка идентифицируются разные типы облачных образований как над ледовым покровом, так и на суше, покрытой снегом. По данным правой части рисунка можно видеть также некоторые неоднородности снежного покрова суши, практически не заметные на его левой части.\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (396,'Исходные принципы интерпретации данных дистанционного зондирования почвенно-растительного покрова','

Основные принципы интерпретации данных многоспектральных сканирующих систем дистанционного аэрокосмического зондирования природных объектов сводятся к тому, что каждое конкретное природное образование имеет характерные спектральные особенности их отражательной способности. Например, нормально вегетирующая растительность имеет минимум отражательной способности в области полосы поглощения хлорофилла - основного пигмента фитопланктона (длина волны около 0.68 мкм), а также два характерных максимума: в области максимума энергии падающего солнечного излучения (длина волны 0.55 мкм) и значительно более интенсивный максимум в области длин волн 0.70-0.72 мкм. Этим зеленая растительность в нормальном состоянии отличается от растительности, находящейся в стрессовом состоянии (под влиянием дефицита увлажнения, загрязнений окружающей среды), отражательная способность которой монотонно возрастает по мере увеличения длины волны в рассматриваемой области спектра, если не считать отдельных полос поглощения водяного пара, кислорода, углекислого газа и т.п.
\r\n
\r\nСтресс при неблагоприятных условиях развития живой растительной системы проявляется в заметном уменьшении отражательной способности растительности в ближней инфракрасной области спектра так, как это видно, например, на верхнем рисунке для одного из типов сельскохозяйственных культур.
\r\n
\r\nНормальное развитие здоровой растительности соответствует верхней (для длин волн более 0.7 мкм) кривой ее отражательной способности. По мере увеличения повреждения посева при возникновении для него стрессовой ситуации отражательная способность в ближней инфракрасной области спектра снижается (в видимой области, как это видно из данных иллюстрируемого рисунка, она немного повышается), достигая почти монотонного хода для всех иллюстрируемых длин волн при сильном повреждении посева. На верхней части рисунка последний случай соответствует площади погибших растений в 87.6%. Соответствующая кривая отражения становится подобной кривой отражательной способности почв.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (397,'Особенности наблюдения отдельных фитоэлементов растительности из космоса','Для сельскохозяйственных культур их размер и форма являются важными параметрами, характеризующими пространственную структуру наблюдаемых посевов. Другими отличительными чертами посевов служат площадь, занимаемая листовой поверхностью, высота растений и уровень взаимного затенения их отдельных фитоэлементов (листья, ветви, стволы, побеги и т.п.). Фенологическая фаза развития как основная характеристика созревания соответствующих культур также является существенным факторов при анализе спутниковых изображений. То же самое относится к другим типам экосистем (например, к лесной растительности).
\r\n
\r\nНа практике для количественной оценки состояния посевов используется параметр, называемый площадью листовой поверхности (Leaf Area Index/LAI), который характеризует отношение половины общей площади листьев к общей площади поверхности, занимаемой конкретным типом растительного посева. Это характеристика плотности покрытия почв отдельными слоями растительности (плотность полога). Если собрать все листья анализируемого посева и уложить их на землю, то отношение их общей площади к площади, занятой всем таким посевом, будет достигать значения, превышающие 1, но обычно не более 10. Указанный параметр, применимый также и к лесной растительности, связан с общей биомассой (живой и мертвой) на единицу площади. Он обычно измеряется в тоннах на гектар. Иногда вместо полной биомассы, включающей объем древесины, коры деревьев и пр., рассматривают значения только зеленой фитомассы, увязывая их как с сырым, так и сухим весом лесных или сельскохозяйственных объектов. Объем зеленой фитомассы выборочных статистических измерений может быть определен в лабораторных условиях весовым методом. Параметру LAI стремятся поставить в соответствие различные комбинации измерительных каналов спутниковой аппаратуры. Эти комбинации обычно называют вегетационными индексами, которые при определенных обстоятельствах позволяют использовать данные дистанционного зондирования для построения моделей оценки состояния растительного покрова. ','');
INSERT INTO book VALUES (398,'','\r\n\r\n','В качестве примера на нижнем рисунке показано, как изменяются спектральные образы посевов кукурузы в ближней инфракрасной области спектра по мере созревания этих посевов за разные даты июля и августа в сравнении с почвой, непокрытой растительностью. Случай отражательной способности почв показан здесь красной кривой достаточно монотонного характера, которая демонстрирует почти линейное возрастание рассматриваемой характеристики по мере увеличения длины волны излучения. Можно проследить усиление немонотонного характера кривых спектрального отражения растительности при изменениях фенологических фаз развития наблюдаемого посева кукурузы на даты 23 июня, 12 июля и 16 августа. Таким образом, спутниковые измерительные системы оптического диапазона реагируют на различия в изменениях состояния посевов сельскохозяйственных культур, что создает условия для включения такого рода данных мониторинга в модели прогноза урожайности этих культур на разные даты их развития.');
INSERT INTO book VALUES (399,'Инфракрасные системы наблюдений (тепловизоры)','Тепловые характеристики объектов земной поверхности зависят не только от мгновенных свойств объектов в момент аэрокосмической съемки, но и от предшествующих условий нагревания/охлаждения. Например, в дневное время суток на тепловых изображениях городской территории можно наблюдать контрасты в разных условиях нагревания зданий в их затененных и освещенных областях. В ночное время при отсутствии теней эти контрасты сглаживаются, а более яркими на соответствующих изображениях остаются локальные 'острова тепла' - утечки отопительных систем; более инерционные объекты, удерживающие тепло; более увлажненные территории, в меньшей степени, чем окружающие их фоновые территории, подверженные выхолаживанию. В почвах наблюдаются температурные волны, т.е. дневное нагревание поверхностного слоя может приводить к накоплению тепла на некоторой глубине почвенного покрова, которое при определенных условиях пористости и шероховатости поверхности может сказываться на появлении отдельных тепловых контрастов для одних объектов или отсутствии их для других. Средняя за день температура верхнего слоя почвы обычно близка к\r\n температуре приземного слоя воздуха, в ночных условиях многое зависит от облачности, конвективных движений в атмосфере и других местных условий формирования выхолаживания. Естественно, что различия наблюдаемых объектов в тепловой инерции, их отражательной и излучательной способности с учетом изменчивости состояния атмосферы определяют условия интерпретации измеряемых значений температур земной поверхности. \r\n','');
INSERT INTO book VALUES (400,'Инфракрасные системы наблюдений (тепловизоры)','\r\n\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (401,'Инфракрасные системы наблюдений (тепловизоры)','Два приведенных примера демонстрирует, как отображаются выбранные объекты городской застройки мегаполиса по данным тепловизионной съемки в дневное (слева) и ночное (справа) время суток. Можно видеть, что наличие освещенных и затененный участков данной территории приводит к их разному нагреванию, что и отражается на контрастном тепловом изображении в дневное время. В ночное время эти контрасты значительно уменьшаются, но и некоторые объекты начинают отображаться по-другому в сравнении с дневным освещением. Так, в левом верхнем углу демонстрируемых рисунков можно отметить два объекта, похожие на водоемы, которые днем видны как темные, а ночью как белые объекты. Наоборот, два других близко расположенных объекта, расположенные ближе к левой нижней части рисунков, днем отображаются светлыми тонами, становясь ночью темными.
\r\n
\r\nВ других местах иллюстрируемых изображений также можно найти массу существенных различий в отображении одних и тех же объектов с помощью предлагаемой аппаратуры дистанционной тепловой съемки. Например, ближе к левому нижнему углу от центральной вертикальной оси изображений видна кровля сооружения достаточно больших горизонтальных размеров, которая видна как светлый (сильно нагретый) объект в дневное время и как темный объект (сильно охлажденный) в ночное время. Сама структура левого и правого изображений различна: в первом случае преобладают более сглаженные полутона; во втором случае видны преимущественно тонкие неоднородности с резкими границами между разными типами наблюдаемых объектов.\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (402,'Пассивное микроволновое зондирование','Пассивное микроволновое зондирование основано на получении информации об интенсивности излучения наблюдаемых объектов в соответствии с зависимости их излучения от температуры для разных длин волн. На поверхности суши результаты пассивного микроволнового зондирования несут информацию о влажности почвы и температуре, которая чувствительна к содержанию влаги в почве. Если вертикальная толщина слоя почвы на какой-то территории незначительна, то микроволновое излучение содержит информацию о подстилающих горных породах. Условия таяния снежного покрова - еще одно практическое приложение данных пассивного микроволнового зондирования. Определение пространственного распределения и сплоченности (концентрации) ледового покрова на морях и океанах, а также определение вертикальных профилей температуры атмосферы, интенсивности и зон осадков были первыми приложениями микроволнового спутникового зондирования.
\r\n
\r\nОдин из первых примеров получения информации с метеорологическом спутнике Nimbus-5, США с помощью радиометра электронного сканирования (Electronically Scanned Microwave Radiometer/ESMR), который работал на частоте 19.3 ГГц, показан на рисунке для двух выбранных дат съемки. Иллюстрируется цветовое отображение полученных результатов данной аппаратуры для северного и южного полушарий в терминах шкалы уровней квантования, приведенной между этими двумя изображениями. Видно, что на выбранную дату съемки начала марта вблизи северного полюса ледовые поля имеют температуру около 200-210 К (желтовато-оранжевые оттенки), в то время как для Гренландии эти значения составляют 260-270 К (преимущественно сине-голубые оттенки). Близкие к наблюдаемым вблизи северного полюса значения температуры характерны для скандинавских стран. \r\n','');
INSERT INTO book VALUES (403,'Пассивное микроволновое зондирование','На большей части территории России и Канады эти значения выше и составляют 240-250 К, что характерно также для акваторий Баренцева и Карского морей на выбранную дату съемки. Еще более высокие значения данной характеристики дистанционного зондирования видны для большей части территории Европы (преимущественно красные оттенки: около 250 К). Черные и рядом с ними расположенные светлые тона для большей части ледового покрова Арктических морей характеризуют значения радиояркостных температур на уровне 220-240 К. Наименьшие значения иллюстрируемых величин (сине-зеленые цвета, 150-170 К) характерны для акваторий Атлантического и Тихого океанов, причем в последнем случае эти значения (на уровне 140 К).
\r\n
\r\nВ центре Антарктиды на выбранную дату съемки сентября-месяца, радиояркостные температуры близки к 160-170 К (синие тона). Эти значения повышаются в виде двух больших полос к северу и югу от южного полюса, достигая значений 200-210 К и 240-250 К, соответственно. Для материка Южной Америки радиояркостные температуры близки к 250 К, как и для большей части территории Европы. Морские акватории южного океана также имеют самые низкие значения иллюстрируемых величин (на уровне 160-170 К, сине-зеленые цвета).','');
INSERT INTO book VALUES (404,'Пассивное микроволновое зондирование','\r\n\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (405,'','\r\n\r\n','Популярными среди различных групп пользователей являются данные аппаратуры 'Специальный микроволновый прибор, дающий изображения' (Special Sensor Microwave/Imager - SSM/I) спутников США серии DMSP (Defense Meteorological Satellite Project). С помощью этих данных имеется возможность измерения изменений скорости приводного ветра, влажности почв и атмосферных осадков. Существенно более широкое применение, чем данные аппаратуры ESMR, данные этой аппаратуры с получаемыми таким образом улучшенными возможностями имеют для мониторинга ледового покрова. Измерения производятся на вертикальной и горизонтальной поляризациях на частотах 19.36, 22.23 и 85.5 ГГц, а также при горизонтальной поляризации на частоте 37.0 ГГц.
\r\n
\r\nВ качестве иллюстрации дан пример оценки состояния ледового покрова в Арктике для зимних (слева) и летних (справа) условий съемки 1995-96 гг. по данным аппаратуры SSM/I. С помощью данных SSM/I можно наблюдать состояние и протяженность снежно-ледового покрова в Арктическом бассейне (светлые тона). В частности, в зимний сезон снежно-ледовый покров охватывал значительные территории Канадской и Российской Арктики вплоть до о. Ньюфаундленд, бассейнов Баренцева и Охотского морей. Летом 1996 г. район сплошного покрытия льдами значительно меньше, появляются свободные ото льда прибрежные районы Канады и России. ');
INSERT INTO book VALUES (406,'Активное микроволновое зондирование (радилокация)','В отличие от пассивного микроволнового дистанционного зондирования, основанного на регистрации теплового излучения от конкретных природных объектов, активная радиолокация предполагает создание устройств, посылающих излучение от специально разработанных передатчиков, и получение приемником обратно отраженных сигналов от зондируемых таким образом объектов. Эти сигналы, которые могут изменять свою форму и положение в пространстве при движениях или перемещениях зондируемых объектов, приводят к формированию изображений, имеющих определенное сходство с изображениями оптических систем дистанционного зондирования.
\r\nСамо слово 'радиолокатор' или 'радар' означает активную микроволновую систему дистанционного зондирования на частотах от 40000 Мегагерц (МГц) до 300 МГц, где 1 МГц соответствует частоте колебаний в 106 циклов в 1 секунду. Обычно говорят о следующих частотных полосах дистанционного зондирования при их соответствии записанным в скобках длинам волн:
\r\nПолоса Ka : 40000-26000 МГц (0.8-1.1 cm);
\r\nПолоса K: 26500-18500 МГц (1.1-1.7 cm);
\r\nПолоса X: 12500-8000 МГц (2.4-3.8 cm);
\r\nПолоса C: 8000-4000 МГц (3.8-7.5 cm);
\r\nПолоса L: 2000-1000 МГц (15.0-30.0 cm);
\r\nПолоса P: 1000- 300 МГц (30.0-100.0 cm).
\r\n\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (407,'Радиолокация из космоса','Антенны наземных радиолокаторов обычно имеют вид параболической 'тарелки'. На самолетах соответствующие антенны чаще всего монтируются таким образом, чтобы луч радиолокатора был ориентирован по нормали к направлению полета. Поэтому для таких систем введен специальных термин 'радиолокаторы бокового обзора/РЛСБО'. Типичной для них является антенна цилиндрической формы с характерным размером в 5-6 м. Такие радиолокаторы посылают лучи, состоящие из некогерентных (т.е. случайных, несогласованных) импульсов. В данных типах радиолокаторов используется длина импульсов для получения требуемого разрешения, обусловленного угловой шириной луча, в азимутальном относительно плоскости полета направлении.
\r\nДругой тип радиолокационных систем, которые называются 'радиолокаторами с синтезированной апертурой/РЛСА', характерен исключительно для движущихся платформ. В таких системах антенна имеет значительно меньшие размеры, чем в случае РЛСБО. Антенна посылает импульсы из разных положений по мере движения платформы, моделируя тем самым реальную апертуру при интегрировании эхо-сигналов в виде некоторого композиционного сигнала. Таким образом, при соответствующей обработке сигналов можно смоделировать эффективную антенну длиной до 100 м и более. На функционирование такой системы влияет эффект Доплера, который приводит к смещению частоты импульсных сигналов вследствие движения данной системы относительно зондируемого объекта. Данный эффект определяет азимутальное разрешение РЛСА. При посылке когерентных (строго согласованных по частоте и следованию) импульсов соответствующего источника и их отражении от зондируемого объекта земной поверхности последний оказывает такое действие, как будто он движется относительно платформы (самолетной или спутниковой). Возникающее за счет эффекта Доплера изменение частоты приводит к вариациям фазы и амплитуды регистрируемых эхо-сигналов. Последующая обработка этих сигналов с помощью оптических (на основе когерентного лазерного источника) или цифровых корреляционных методов позволяет получить синтезированные сигналы, эквивалентные узконаправленному лучу системы с реальной апертурой. \r\n','');
INSERT INTO book VALUES (409,'Некоторые примеры изображений, полученных с помощью спутниковых радиолокационных систем','\r\n','Синтезированное изображение территории 75 км х 100 км, полученное с помощью аппаратуры SIR-C/X-SAR (радиолокатор с синтезированной апертурой) за 5.10.1994 через несколько дней после начала извержения (30.10.1994) вулкана Ключевской (в центре; слева от него видны продукты извержения желтого цвета). Изображение развернуто так, что север находится в его нижней части; на нем правее Ключевского виден вулкан Безымянный, в самом верху - вулкан Толбачик, а река Камчатка протекает справа налево вдоль нижней части изображения. Красный цвет - HH-поляризация в L-полосе измерений (длина волны 24 см); зеленый цвет - HV- поляризация в этой же полосе; голубой цвет - HV-поляризация в С-полосе (длина волны 6 см).\r\n');
INSERT INTO book VALUES (410,'Некоторые примеры изображений, полученных с помощью спутниковых радиолокационных систем','\r\n','Пример многочастотного зондирования радиолокационной аппаратуры SIR-C с синтезированной апертурой приведен здесь для территории, охватывающей город Самару (отображена преимущественно розовым цветом), Волжское водохранилище, сельскохозяйственные поля (в правом нижнем углу изображения) и другие особенности территории. Здесь голубой цвет относится к Х-диапазону измерений, зеленый - к С-диапазону, красный - к L-диапазону. В частности, при комбинировании этих трехканальных измерений наиболее длинные волны доминируют для городской застройки, а наиболее короткие - для сельскохозяйственных посевов, которые при этом различаются наличием многообразных оттенков (от темно розовых до темно синих). ');
INSERT INTO book VALUES (408,'Радиолокация из космоса','Первые успехи в использовании спутниковых радиолокационных измерений обычно связывают с запусками кораблей многоразового пользования (Shuttle/'челноков') в США. Серия соответствующих радиолокаторов, дающих изображения, известна под названиями SIR (Shuttle Imaging Radar) с модификациями SIR-A, SIR-B, SIR-C. Они различались использованием разных полос измерений, углов депрессии и мод поляризации. На Европейских спутниках ERS-1 и ERS-2 также ставились радиолокационные системы подобного типа. Дальнейшим развитием этих систем стал специализированный спутник TOPEX-POSEIDON.
\r\nРадиолокационная аппаратура SIR-A с синтезированной апертурой функционировала в L-диапазоне на НН-поляризациях и позволяла достигать пространственного разрешения около 40 м при полосе захвата территории около 50 км. Относительно малые углы депрессии (в 430 и 370, соответственно), т.е. углы между горизонтальной плоскостью и мгновенным наклонным направлением, обеспечивали минимальные искажения наблюдаемых структур. Аппаратуру SIR-B на орбите 'челнока' при тех же частотах и поляризациях, что SIR-A, можно было ориентировать под разными углами между 150 и 550. Более усовершенствованный тип аппаратуры SIR-C/X-SAR функционировал на борту 'челнока' в 1994 году - через десятилетие после запуска SIR-B. Этот последний из рассматриваемых типов радиолокаторов с синтезированной апертурой позволял осуществлять измерения в полосах L, C, X на разных поляризациях (HH, VV, HV, VH) и под разными углами наблюдений. ','');
INSERT INTO book VALUES (411,'Некоторые примеры изображений, полученных с помощью спутниковых радиолокационных систем','\r\n','Комбинированное изображение сельскохозяйственной зоны из трех разных измерительных каналов: использовались два радиолокационных канала (L- и C-диапазоны) аппаратуры SIR-C, а третий канал представлен измерениями аппаратуры Х-диапазона. Весь измерительный комплекс устанавливался на челноке Shuttle, так что измерения производились в синхронном режиме. Проблема состояла в том, что эти две разные измерительные системы имели разное пространственное разрешение, а в некоторых случаях и разные углы наблюдения одних и тех же объектов при несовпадающих поляризациях. Получилась новая информационная продукция комбинированных измерений. Разные типы наблюдаемых сельскохозяйственных полей соответствуют разным культурам: преимущественно кукуруза, пшеница, ячмень, сахарная свекла. Красно-сиреневые тона соответствуют распаханным почвам, более яркие тона - полям кукурузы, более темные бирюзово-зеленые тона - посевам в хорошем состоянии.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (412,'Наблюдение аномалий в тропических широтах Тихого океана (явление Эль-Ниньо) по данным аппаратуры TOPEX-POSEIDON','\r\n','Данные спутника TOPEX-POSEIDON позволяют получать в непрерывном режиме информацию о высоте уровня океана, скорости приводного ветра и характеристиках волн, определяющих циркуляцию океана. Имеется возможность наблюдения сезонных изменений уровня океана и теплозапаса его верхнего деятельного слоев. Левая часть иллюстрируемого примера демонстрирует наблюдения стадии, предшествующей возникновению Эль-Ниньо. Это явление характеризует резкие изменения в атмосферном давлении в восточной части тропических широт Тихого океана. Один раз в 3-7 лет по неясным причинам происходит сбой пассатных ветров, обычно дующих в западном направлении в центральной части тропических широт Тихого океана. В результате такого сбоя теплые воды начинают перемещаться в восточном направлении и накрывают сверху зону апвеллинга (выноса холодных вод) у побережья Перу. Температура водной поверхности у побережья повышается на значительные величины (до 8оС), что приводит к усилению интенсивности штормов в южном полушарии. В Северной Америке также возникают возмущения нормальных погодных условий, которые проявляются в аномальном увеличении осадков в одних частях данного континента и в аномальном усилении засух в других его частях. Из данного примера следует, что температура поверхности океана в тропических широтах Тихого океана близка к норме и чуть теплее к западу от центральной части Тихого океана в этих широтах, чем к востоку от нее. Красным цветом представлены значения уровня океана приблизительно на 10 см выше нормы, а белым цветом на 14-32 см выше нормы. Эти 'белые пятна' в тропических широтах в определенной степени контрастируют с достаточно холодными водами (синий цвет) вблизи Берингова пролива и западных берегов США, где отмечаются значения уровня океана ниже нормы на 5-13 см наряду с еще более холодными водами (фиолетовые оттенки), где уровень превышает норму на 14-18 см.
\r\nПример левой части рисунка относится к 10-дневным данным аппаратуры указанного спутника о топографии водной поверхности за период времени до 14 июня 2002 года. Данный пример интересен в сочетании с аналогичным примером, относящемся к дате 7 августа 2002 года (правая часть рисунка), когда уже можно было наблюдать возникновение слабого Эль-Ниньо. Здесь показаны значения высот уровня Тихого океана за 10-дневный период с 28 июля по 7 августа 2002 года. Эти значения высот являются мерой запаса тепла по глубине верхнего слоя океана; соответствующие изменения теплозапаса воды оказывает воздействия на климат Земли. Можно видеть появление характерного образования (красно-белые оттенки, аномалии уровня океана достигают 10-15 см) в центральном районе тропических широт Тихого океана. Это и есть аномально теплые воды, нагон которых на западное побережье Южной Америки и приводит к возникновению Эль-Ниньо с последующим откликом глобальной атмосферы.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (414,'Методы обработки и интерпретации многоспектральных спутниковых изображений','Основной формой отображения данных дистанционного аэрокосмического зондирования являются многоспектральные изображения разного пространственного разрешения. Традиционно исходные градации квантования многоспектральных изображения на некоторое число уровней яркости (обычно это 256 градаций) служат для классификации этих изображений, т.е. для выделения какого-то числа классов на основе тех или иных процедур распознавания образов и анализа сцен - обширной области прикладной математики. В таком достаточно стандартном программном обеспечении обработки многоспектральных аэрокосмических изображений используются различные критерии выделения отдельных классов объектов (на основе обучающей выборки, без обучения, с использованием процедур дообучения в различных алгоритмах так называемых нейронных сетей и т.п.). Решается задача пространственного различения яркостных образов соответствующих объектов по их многоспектральным изображениям.
\r\nНовые подходы количественной оценки параметров состояния наблюдаемых объектов природно-техногенной сферы реализуются в процессе использования абсолютных энергетических характеристик измерений и методов вычислительной математики при решении обратных задач восстановления этих параметров для каждого элемента соответствующего многоспектрального изображения. Исходные данные представляются в виде матриц цифровых эквивалентов (абсолютные значения интенсивности восходящего излучения), соответствующих измерительным каналам. Поэтому наряду с широким применением математических моделей обработки, адекватных вычислительных процедур, методов анализа и интерпретации данных, становится возможным более эффективное применение технологий географических информационных систем (ГИС) с использованием региональных цифровых баз данных различного назначения, чем в традиционных подходах. \r\n','');
INSERT INTO book VALUES (415,'','Основу реализации новых подходов составляют методы космического землеведения - междисциплинарного направления научных и технологических разработок, объединяющего физико-математические, информационно-динамические, биогеохимические и другие аспекты оценки состояния природно-техногенной сферы по данным дистанционного зондирования и наземных наблюдений. При практической реализации вычислительных процедур космического землеведения необходима разработка обоснованных процедур преобразования данных дистанционного зондирования в параметры, характеризующие состояние соответствующих объектов. Одним из таких параметров является, например, объем биомассы растительности, значения которой восстанавливаются для каждого элемента обрабатываемого изображения на основе математических процедур обращения исходного функционала многоспектральных яркостей.\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (416,'Основы формирования спектральных образов наблюдаемых объектов','Информацию об объектах природной среды получают с помощью пассивного и активного дистанционного зондирования. В основе использования данных пассивных систем положена регистрация характеристик естественных источников излучения - Солнце, собственное длинноволновое (тепловое) излучение, радиотепловое излучение объектов и т.п. Такие системы обычно называются радиометрическими как в оптическом, так и микроволновом диапазонах спектра.
\r\nНа рисунке приведено спектральное распределение энергии Солнца на верхней границе атмосферы (кривая голубого цвета) и на уровне земной поверхности (кривая желтого цвета) в размерных величинах [Вт/(м2 нм)] во всей видимой и ближней инфракрасной области. Максимум энергии на обеих кривых соответствует длине волны около 550 нм (зеленой области спектра); этот максимум убывает в сторону более коротких волн (ультрафиолетовая область) и в сторону более длинных волн (ближняя инфракрасная область). Данные этого рисунка показывают, что по мере прохождения через атмосферу поток излучения, идущего от Солнца, уменьшается, что особенно заметно в области максимума приходящей энергии. Кроме того, отдельные полосы поглощения излучения атмосферными газовыми примесями (водяной пар, углекислый газ, кислород, озон) демонстрируют характерные пики и делают спектральное излучение Солнца, достигающее земной поверхности, значительно более изрезанным в сравнении с излучением на верхней границе атмосферы.\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (417,'Излучение Земля-Солнце','\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (418,'','Пример соответствует модели незначительного замутнения атмосферы при трансформации в ней падающего солнечного излучения. Такие условия достаточно малого изменения падающего солнечного излучения в атмосфере характеризуются на иллюстрируемых данных значениями аэрозольной оптической толщины, близкими к 0.1 на длине волны 550 нм, а также значениями общего содержания озона и водяного пара, равными 0.34 см и 2.0 см, соответственно. Угол падения солнечных лучей соответствует его средним значениям; этот угол обычно характеризуется величиной так называемой 'воздушной массы', равной обратной величине косинуса зенитного угла Солнца (на приведенном примере эта величина соответствует 1.5).
\r\nМожно видеть, как трансформируется солнечный спектр по мере прохождения излучения Солнца через такую атмосферу (переход от исходной кривой голубого цвета к оранжевой кривой). Трансформация спектра Солнца заметна по уменьшению общей энергии излучения по мере его прохождения через толщу атмосферы. Видно, что отдельные полосы поглощения излучения как бы 'выедают' часть его энергии, и спектр приходящего на земную поверхность излучения становится намного более изреженным, чем исходный спектр падающего на верхнюю границу атмосферы излучения Солнца. На рисунке показано также, куда попадают длины волн, соответствующие уже упомянутым измерениям аппаратуры MODIS. Например, некоторыми из центрированных длин волн этой аппаратуры являются: 469; 555; 645; 858; 1240; 1640; 2180 нм.\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (420,'Спектральные образы природных объектов, регистрируемые аппаратурой дистанционного зондирования','\r\n','При обработке и интерпретации данных дистанционного зондирования интерес представляют значения спектральных отражательных способностей наблюдаемых объектов. Различия спектральных образов некоторых типов лесной растительности приведены на рисунке. Говорят именно о спектральных образах наблюдаемых со спутника объектов по соответствующим результатам измерений многоспектральной аппаратуры.
\r\nВ качестве примера на приведены типичные кривые для лесной растительности: лиственный лес, еловый лес, сосновый лес, кустарниковая растительность. Здесь характерным является максимум энергии вблизи той же длины волны около 0.55 мкм (первая мода отражения), который значительно ослабляется в процессе взаимодействия солнечного излучения с растительностью. Вторая мода отражательной способности во всех этих четырех примерах связана с полосой поглощения хлорофилла вблизи длины волны около 0.68 мкм. Наконец, третья мода максимальных значений отражательной способности для длин волн более 0.7 мкм дает представление о функционировании живой системы, поскольку соответствует возрастанию отражательной способности здоровой растительности при общем убывании интенсивности падающего на нее солнечного излучения. На рисунке заметны и другие моды отражательной способности живой растительности для более длинных волн. В некоторых работах по актинометрии моду максимальной отражательной способности растительности вблизи длины волны около 0.7 мкм увязывают с многократным рассеянием света внутри зеленого листа, чтобы привязать соответствующие рассуждения к теории переноса излучения. Для неживого листа отражательная способность будет иметь достаточно монотонный ход по всей спектральной области спектра, лишь слегка возрастая в ближней инфракрасной области.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (423,'Аэрокосмический мониторинг природно-техногенной сферы: инновации в экологии','
• \r\nСуществующие методы и технологии обработки и использования данных аэрокосмического мониторинга природно-техногенной сферы на основе географических информационных систем (ГИС) основаны на достаточно стандартном программном обеспечении, предоставляемом западными фирмами (ArcInfo, ArcView, ENVI и т.п.)\r\n
\r\n
• При определенных финансовых затратах становятся все более доступными возможности получения многоспектральных изображений космических систем наблюдения (MODIS/Terra, ETM+/Landsat-7, IKONOS и др.)\r\n
\r\n
• \r\nИмеется необходимость реализации более широких возможностей количественной оценки состояния природно-техногенной сферы при использовании абсолютно калиброванных данных дистанционного зондирования и всего набора спектральных каналов дистанционного зондирования вместо традиционных качественных оценок при использовании стандартных градаций квантования обрабатываемых многоспектральных изображений\r\n
\r\n
• \r\nПоявляются новые возможности импортного замещения соответствующих программных средств обработки данных дистанционных и наземных измерений для решения прикладных задач устойчивого развития регионов
','');
INSERT INTO book VALUES (424,'Методы видеоспектрометрии при обработке цифровых аэрокосмических изображений','\r\n','Основные особенности использования таких данных видеоспектрометрии заключаются в получении соответствующих изображений достаточно высокого пространственного и достаточно высокого спектрального разрешения. Исходными являются изображения, полученные одновременно в десятках и сотнях спектральных каналах аппаратуры дистанционного зондирования; данные этих каналов образуют гиперкуб (рисунок). На его передней грани гиперкуба показано изображение, представленное в близких к естественным цветах. Виден, в частности, дым от лесного пожара, дорожная сеть, другие особенности местности. Это изображение получено синтезированием отражательных характеристик наблюдаемых объектов в трех узких спектральных каналах видимой области спектра. На двух других боковых гранях гиперкуба воспроизведены цвета спектров для каждого элемента разрешения, соответствующего элементам изображения на передней грани. Ближняя часть боковых граней соответствует более длинным волнам дистанционного зондирования, а дальняя - более коротким. Черные, сине-фиолетовые и синие оттенки цветов на боковых гранях ассоциируются с низкими значениями отражательной способности зондируемых объектов. Желто-красные и светлые оттенки характеризуют, наоборот, высокие значения отражательной способности. Так появляются возможности повышения точности интерпретации состояния наблюдаемых объектов при совмещении высокого пространственного разрешения видеоспектрометров с их высоким спектральным разрешением.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (425,'','Инновационные технологии количественной оценки состояния природно-техногенной сферы по данным многоспектрального дистанционного зондирования основаны на использовании адекватных физико-математических моделей преобразования в искомые показатели. В применении к природным экосистемам разрабатываемые модели учитывают достижения по исследованиям светового режима лесных покровов с разной плотностью полога (С_п) и ажурностью крон деревьев (А_кр). Первый из этих параметров характеризует расстояние между отдельными деревьями в пределах выбранного элемента разрешения аппаратуры дистанционного зондирования. Второй параметр описывает 'дырчатую структуру' полога, т.е. просветы между отдельными фитоэлементами растительного покрова.
\r\nОбычно говорят о прямых задачах описания интенсивностей уходящего излучения, регистрируемых спутниковой аппаратурой, при его взаимодействии с природными средами (земная поверхность и атмосфера), а также об обратных задачах восстановления параметров состояния наблюдаемых объектов по данным получаемых измерений. С формализованной точки зрения решение прямых задач дистанционного зондирования сводится к нахождению функционала J_ij регистрируемых аппаратурой дистанционного зондирования мгновенных значений яркости для строк и столбцов (i, j) многоспектральных изображений (n измерительных каналов) при заданных значениях зенитного θ, азимутального φ углов визирования, зенитного угла Солнца θ₀ и конкретного состояния атмосферы А, которое, обычно определяется ее прозрачностью и яркостью атмосферной дымки (той частью рассеянного в атмосфере излучения, которая в задаче об определении характеристик подстилающей поверхности является мешающим фактором) с учетом функции чувствительности F соответствующей системы дистанционного зондирования. В природно-ресурсных задачах значения функционала Jij зависят от конкретных предметно-специфических характеристик П_k (k - число таких характеристик), в свою очередь, определяемых такими комплексными показателями состояния природных объектов (M), как объем биомассы растительности (лесной, травянистой, сельскохозяйственной и др.). В частности, для лесных экосистем число k характеризует упомянутые выше значения плотности полога Сп и ажурности крон деревьев А_кр. Для типичных объектов природных экосистем установление эмпирических зависимостей M (П_k) обеспечивается методами наземного обследования состояния соответствующих объектов на тестовых полигонах. \r\n','');
INSERT INTO book VALUES (426,'ОБРАТНЫЕ ЗАДАЧИ ДИСТАНЦИОННОГО ЗОНДИРОВАНИЯ','Исходный функционал
\r\n J_ij {F [(θ, φ); θ₀; A; M (П_k)]} => M_ij
\r\nмгновенных значений яркости для строк и столбцов (i, j) многоспектральных изображений оптического диапазона (n измерительных каналов) при заданных углах визирования (θ, φ), зенитного угла Солнца θ₀, состояния атмосферы А (прозрачность + яркость дымки) и функции чувствительности F соответствующей измерительной системы преобразуется в предметно-специфические характеристики природных объектов Mij, инвариантные относительно угловых условий съемки и визирования этих объектов. Проблема предсказуемости глобальных и региональных изменений - это проблема нахождения статистической значимости кросс-корреляций аномалий значений M_ij (t) при анализе временных рядов спутниковых наблюдений.\r\n\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (427,'Некоторые примеры реализации новой технологии оценки состояния природных объектов по их многоспектральным изображениям (растительность суши, Мировой океан, весь земной шар)','\r\n\r\n','Пример обработки изображения аппаратуры 'Усовершенствованный тематический картограф' (Enhanced Thematic Mapper/ETM+) спутника Landsat-7.
\r\nИсходным является представленное в близких к естественным цветам изображение выбранного участка лесной растительности размером около 40 км х 40 км на дату 20 июня 2000 года. При обработке использовались цифровые данные всех 6 каналов аппаратуры: 0.45-0.52; 0.53-0.61; 0.61-0.69; 0.78-0.90; 1.55-1.75; 2.09-2.35 мкм. При стандартном синтезировании исходного изображения из них использовались 3 канала (красный, зеленой, голубой). Черный цвет - водоемы; интуитивно более темно-зеленые тона характеризуют хвойные породы (ель более темная, чем сосна); более светло-зеленые тона - лиственные породы с преобладанием осины; светлые пятна с красноватыми оттенками - вырубки, кустарники и подлесок.
\r\nЗначения M_ij для каждого элемента - это объем зеленой фитомассы растительности, зависящий от плотности полога леса (или подстилающего травяного покрова при отсутствии деревьев) и ажурности крон деревьев (или степени изреженности травяного покрова). В процессе получения новой информационной продукции производится классификация наблюдаемых объектов и восстановления биомассы растительности (в терминах представленного цветокодирования).\r\n');
INSERT INTO book VALUES (428,'ПРИМЕНЕНИЕ НОВЕЙШИХ ТЕХНОЛОГИЙ ВОССТАНОВЛЕНИЯ ЗНАЧЕНИЙ M_ij','

\r\n\r\n\r\n

\r\n



\r\n

Кластер-анализ результатов обработки выбранной тестовой территории с разным содержанием зеленой фитомассы растительности (т/га)

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (429,'МИРОВОЙ ОКЕАН (данные обработки текущих измерений)','

\r\n\r\n

\r\n

Глобальное распределение концентрации хлорофилла в водах Мирового океана по данным аппаратуры MODIS спутника Terra на дату 1 декабря 2000 года (цветовая шкала соответствует десятичному логарифму концентрации; в частности, голубой цвет соответствует значениям этого логарифма от -2 до +2).\r\nВеличины M_ij - это содержание хлорофилла (специфического пигмента фитопланктона) в воде; изменяются от минимальных значений (10^-3 мг/м³) до максимальных значений (60 мг/м³).

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (430,'МИРОВОЙ ОКЕАН','

\r\n\r\n

\r\n

(глобальное распределение температуры поверхности океана по композиционным инфракрасным измерениям в ночное время суток 1 и 2 декабря 2000 года с помощью аппаратуры MODIS спутника Terra)

','');
INSERT INTO book VALUES (431,'МИРОВОЙ ОКЕАН','

Данные осреднения ежесуточных значений биомассы фитопланктона в морской воды за 2000 год на основе экспоненциальной регрессионной зависимости, связывающей среднюю за год продуктивность фитопланктона с осредненным по площади содержанием хлорофилла в воде

\r\n

\r\n

','Первичная продукция океана определяется как скорость фиксации углерода фитопланктоном в процессе фотосинтеза. Скорость первичной продукции океана отражает тот факт, что биомасса фитопланктона, которая оценивается по значениям концентрации хлорофилла в воде, может значительно или слабо увеличиваться каждые сутки.
\r\nДля описания первичной продукции важны следующие характеристики: спектральная интенсивность солнечного излучения как функция глубины слоя воды; наличие нитратов в воде; температура, а также ряд других факторов (например, интенсивность перемешивания воды, адвекция, т.е. горизонтальные течения, содержание зоопланктона, который питается фитопланктоном и т.п.). \r\n');
INSERT INTO book VALUES (432,'МИРОВОЙ ОКЕАН (данные геологического строения дна)','\r\n\r\n

Глобальная карта батиметрии (высоты между уровненной поверхностью океана и океаническим дном), построенная по данным радиовысотомера спутника ERS-1.

','Удельная эффективная поверхность рассеяния радиосигналов в микроволновом диапазоне - аналог значений M_ij оптического диапазона несет информацию не только информацию о приповерхностных водах, но и о всей глубине океанических вод. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (433,'СВОДНЫЙ ИНДЕКС ПОКАЗАТЕЛЕЙ M_ij ДЛЯ СУШИ И ОКЕАНА ЗА 1990 ГОДЫ ПО ДАННЫМ АППАРАТУРЫ AVHRR СПУТНИКОВ NOAA:','

совместное действие обменных процессов (фотосинтеза и эвапотранспирации) на суше и соответствующих процессов нарастания и отмирания биомассы фитопланктона в океане

\r\n

\r\n

','Цвета для территории суши: темный - тропические леса и наиболее продуктивные леса умеренных широт; темно-зеленый - леса умеренных широт и растительность увлажненных степей; светло-зеленый - саванны засушливых зон, смешанные леса; желто-зеленый - хвойные леса, травянистая растительность; оранжевый - засушливые и полузасушливые степи, тундровая растительность; желтый - распаханные регионы, включая пустынные территории. Для океана: красный - мелководья, прибрежные зоны, внутренние водоемы; синий - основные океанические воды; фиолетовый - глубокий океан. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (434,'Региональные аспекты проблемы инноваций в экологии на основе использования данных космического мониторинга','На региональном уровне преимущества предлагаемого технологического подхода перед аналогичными разработками других авторов в сфере реализации технологий географических информационных систем (ГИС):
\r\n
• вместе с информацией о биомассе растительности выдается информация о типах межкроновой растительности (трава, разные типы болот и др.), о проективном покрытии почв растительностью (сомкнутость полога - число деревьев на единицу площади, ажурность крон деревьев - число просветов и затенений на выбранной площади и др.);
\r\n
• возможность восстановления биомассы растительности для каждого элемента многоспектрального изображения наряду с получением информации о преобладающем породном составе лесных экосистем (лиственные, хвойные, смешанные) и информацией о состоянии атмосферы в момент съемки, извлекаемой в обоих случаях из исходных данных дистанционного спутникового зондирования.
\r\n
\r\n

Ниже иллюстрируются примеры использования для этих целей изображений аппаратуры MODIS.

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (435,'Синтезированное изображение аппаратуры MODIS спутника Terra для территории Тверской области','

\r\n

\r\n

дата съемки 30.05.02

','');
INSERT INTO book VALUES (439,'Необходимость развития систем локального мониторинга','Продемонстрированные широкие возможности реализации инновационных технологий оценки состояния природно-техногенной сферы по данным аэрокосмического мониторинга диктуют необходимость валидации (наземного подтверждения) получаемых результатов восстановления параметров состояния соответствующих объектов. Одних спутниковых данных часто оказывается недостаточно для получения достоверной информации о состоянии природно-техногенной сферы вследствие сложностей оперативного получения исходных данных наблюдений для конкретных регионов (по условиям облачности, пространственного разрешения, прохождения орбит космических носителей и др.). Требуется создание системы локального мониторинга на базе малой авиации с минимальным составом аппаратуры в виде цветной панорамной камеры, приемниками глобального спутникового позиционирования, использованием текущей картографической информации и возможностью ее обновления с помощью спутниковых систем наблюдений. Такие системы сейчас находятся в стадии развития, объединяя весь комплекс аэрокосмических наблюдений Земли ','');
INSERT INTO book VALUES (436,'Тестовые участки (квадраты А и В территории)','\r\n\r\n

фотография взята с сайта http://earth.google.com

','');
INSERT INTO book VALUES (437,'Тестовый участок А','\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (438,'Тестовый участок В','\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (441,'Заключение','Современные космические системы наблюдений включают в себя геостационарные и полярно-орбитальные спутники, которые позволяют непрерывно получать глобальную и региональную информацию о состоянии природной среды и объектов природно-техногенной сферы в видимой, инфракрасной и микроволновой областях спектра. Аппаратура дистанционного зондирования Земли из космоса включает в себя пассивные и активные измерительные системы, которые дают возможность получения многоспектральных изображений разного пространственного разрешения.
\r\nМетоды обработки и интерпретации получаемых многоспектральных изображений основаны на разработке алгоритмических и программных средств распознавания образов и анализа сцен - обширной области прикладной математики, позволяющей разделять отдельные элементы изображений на классы образов наблюдаемых объектов. Развиваются новые подходы по количественной оценке параметров состояния объектов на расклассифицированных изображениях.
\r\n Спутниковые системы наблюдений позволяют осуществлять мониторинг больших территорий на основе обработки многоспектральных изображений с использованием географически привязанных данных, но имеется необходимость получения новой информационной продукции в том виде, с которым имеют дело конкретные пользователи (например, объем биомассы лесных, сельскохозяйственных и других экосистем в момент съемки). Показаны возможности реализации инновационных технологий восстановления соответствующих параметров состояния с целью валидации получаемой новой информационной продукции обработки многоспектральных изображений Земли.\r\n\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (442,'Адреса сайтов, с которых взяты отдельные космические изображения, использованные в лекции наряду с собственными результатами',' http://csep10.phys.utk.edu/guidry/internet_resources/weather_satel.html
\r\n\r\nhttp://geo.arc.nasa.gov/esd/esdstaff/landsat/landsat.html
\r\n\r\n http://www.spotimage.fr/
\r\n\r\nhttp://www.esoc.esa.de/external/mso/ers.html
\r\n\r\nhttp://hdsn.eoc.nasda.go.jp/guide/guide/satellite/satdata/jers_e.html
\r\n\r\nhttp://adro.radar1.sp-agency.ca/adrohomepage.html
\r\n\r\nhttp://www.visibleearth.nasa.gov \r\n','');
INSERT INTO book VALUES (451,'Рассеяние частиц','

Рассеяние частиц вызывается флуктуациями (неоднородностями различных размеров) в ММП, рассеивающими частицы различных энергий.

\r\n

\r\n

\r\n

Геометрия линий ММП.

','

При удалении от Солнца мощность колебаний A(r) уменьшается ~ r-3
\r\nМощность колебаний магнитного поля меняется в цикле солнечной активности сильно - в несколько раз или даже на порядок величины.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (463,'Спиральность межпланетного магнитного поля','\r\n\r\n

Распространение КВМ и связанной с ним ударной волны изменяет распределение частиц в пространстве.

\r\n\r\n

Источник:
\r\nhttp://sentinels.gsfc.nasa.gov/

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (475,'Бабочки Маундера','

Зависимость наблюдения протонных событий от гелиошироты ассоциированной вспышки

\r\n

\r\n

\r\n

Бабочки Маундера для всех рентгеновских вспышек(серые точки) и
\r\nвспышек, связанных с протонными возрастаниями\r\n (светлые кружки)

\r\n\r\n','

ОКАЗАЛОСЬ, что
\r\nположение 'родительских' для СПС вспышек по отношению к солнечному экватору повторяет\r\n циклическую широтную зависимость, обнаруженную ранее для всех вспышек.
\r\n Это означает, что потоки СКЛ, отождествленные с вспышками, могут приходить на 1 АЕ \r\nс солнечных широт, удаленных от плоскости эклиптики на 40^º- 50^º.\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (487,'Основные характеристики ускорителя на солнце','

Сопоставление результатов исследования солнечных космических лучей и рентгеновского излучения, γ-линий и γ-континуума, возникающего при торможении ускоренных во вспышках электронов и тяжелых частиц, позволило оценить основные характеристики ускорителя на солнце
\r\n

\r\n
• максимальную энергию, до которой могут быть ускорены частицы:
  \r\n E_MAXЭЛЕКТРОНОВ ≈200-300 МэВ
  \r\nE_MAXПРОТОНОВ≈ 10-20 ГэВ \r\n
\r\n
• время, необходимое для достижения этих энергий:
  \r\n ≈ 1 сек для электронов и
  \r\n≈ 10-30 сек для протонов (ядер)
\r\n
','

Во вспышке 26 марта 1991 максимальная энергия фотонов тормозного спектра γ-континуума достигала 300 МэВ, что однозначно определило и максимальную энергию ускоренных в данном событии электронов.
\r\nНАИБОЛЬШАЯ ЭНЕРГИЯ ПРОТОНОВ ВО ВСПЫШКАХ БЫЛА ОПРЕДЕЛЕНА НА ОСНОВЕ ИЗМЕРЕНИЙ НАЗЕМНЫХ ВОЗРАСТАНИЙ СКЛ.
В частности, для самой энергичной вспышки 23 цикла СА\r\n максимальная энергия в спектре протонов оценивается как \r\n20 ГЭВ

');
INSERT INTO book VALUES (477,'Состав СКЛ','
• Химический и изотопный cостав ускоренных во вспышках частиц должен передавать состав атмосферы Солнца в области ускорения. Несмотря на то, что состав атмосферы в центрах активности может значительно отличаться от среднего состава атмосферы Солнца, предполагают, что процесс ускорения в них захватывает очень большие объемы солнечной атмосферы. В этом случае различные аномалии солнечной атмосферы, сглаживаются, и состав ускоренных частиц в широком интервале энергий достаточно хорошо передает средний состав атмосферы Солнца. \r\n
\r\n
• Известные механизмы ускорения частиц обладают различной эффективностью для электронов, различных ядер и изотопов, в частности, некоторые механизмы могут быть более эффективны для изотопа ³Не и некоторых тяжелых ядер.
\r\n
','

Условия, обеспечивающие ускорение частиц во вспышках реализуются в центрах активности Солнца, называемых активными областями. Состав атмосферы в центрах активности может значительно отличаться от среднего состава атмосферы Солнца. В очень мощных вспышках создаются условия для ускорения большого числа протонов, ядер и электронов. Обычно предполагают, что процесс ускорения в них захватывает очень большие объемы солнечной атмосферы, и частично осуществляется ударной волной. В этом случае различные аномалии солнечной атмосферы, сглаживаются, и состав частиц СКЛ в широком интервале энергий достаточно хорошо передает средний состав атмосферы Солнца.
\r\n
\r\nСостав солнечных космических лучей

\r\n

\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

z	1.	ионизационный потенциал	Фотосфера	СКЛ Корона (Постепенные)	Вспышки (Импульсные)
H	1	13.53	1.18x10	(1.57+0.22)x1e+6	~1x1e+6
He	2	24.46	1.15x105	57000+3000	46000+4000
C	6	11.22	468	465+9	434+30
N	7	14.48	118	124+3	157+18
O	8	13.55	1000	1000±10	1000±45
F	9	17.34	0.0351	<0.1	<2
Ne	10	21.47	161	152±4	400±28
Na	11	5.12	2.39	10.4±1.1	34±8
Mg	12	7.61	44.6	96±4	408±29
AL	13	5.96	3.54	15.7±1.6	68±12
Si	14	8.12	41.7	152±4	325±27
P	15	10.9	0.433	0.65±0.17	4±3
S	16	10.3	20.4	31.8±0.7	117±15
Cl	17	12.95	0.218	0.24±0.1	<2
Ar	18	15.68	4.21	3.3±0.2	30±8
K	19	4.32	0.157	0.55±0.15	2±2
Ca	20	6.09	2.55	10.6±0.4	88±13
Ti	22	6.81	0.10	034±0.1	<2
Cr	24	6.74	0.563	2.1±0.3	12±5
Fe	26	7.83	37.9	134±4	1078±46
Ni	28	7.61	2.05	6.4±0.6	42±9
Zn	30	9.36	0.0525	0.11±0.04	6±4

');
INSERT INTO book VALUES (445,'Краткая аннотация','

В предлагаемой лекции Вы сможете познакомиться с феноменом солнечной вспышки. Узнаете, что во время развития вспышечного процесса заряженные частицы \r\n ( ядра, ионы и электроны) могут быть ускорены до релятивистских энергий, узнаете как, взаимодействуя с веществом солнечной атмосферы, эти частицы возбуждают нейтральное излучения высоких энергий в широком диапазоне длин волн и как они покидают окрестности Солнца. \r\nЭти убежавшие от Солнца и распространяющиеся в гелиосфере частицы и есть солнечные космические лучи.
\r\n Далее вы узнаете основные законы их движения в межпланетном магнитном поле, и каковы характеристики потоков этих частиц на орбите Земли. В конце концов, вы узнаете, что именно эти частицы высоких энергий определяют космическую погоду, и какова вероятность регистрации радиационно опасных потоков СКЛ от мощности и координат вспышки и от фазы цикла солнечной активности.

','');
INSERT INTO book VALUES (446,'Введение','

Солнечными космическими лучами (СКЛ) называют ускоренные на Солнце во время вспышек, а затем \"вылетевшие\" в межпланетное пространство заряженные частицы.

Возможно, что дополнительное ускорение частиц происходит вблизи фронта ударной волны, возникающей в короне при выбросе коронального вещества (коронального выброса массы-КВМ). Ускорение на ударных волнах рассматривают многие авторы, однако, прямые доказательства такого ускорения получены лишь в экспериментах 'in situ' до энергий <30 МэВ. Нет прямых доказательств участия ударной волны в ускорении вблизи Солнца.

\r\n

СКЛ

\r\n

-это протоны и ядра более тяжелых элементов, нижний порог энергии которых составляет несколько сот кэВ, а верхний вариирует в широком интервале энергий и иногда достигает 10-20 ГэВ в очень мощных событиях;
-электроны, минимальная энергия которых близка к 10-20 кэВ, а максимальная не превышает 60-100 МэВ; в составе СКЛ, возможно присутствуют и позитроны, возникающие в области вспышки в результате взаимодействия с веществом ускоренных до высоких энергий протонов. При взаимодействии протонов с веществом возникают также и энергичные нейтроны, часть которых также выходит в межпланетное пространство и может быть зарегистрирована как в космическом пространстве, так и на уровне Земли.
Позитроны возникают при ядерных реакциях высокоэнергичных протонов с веществом солнечной атмосферы и, в принципе, могут выйти в межпланетное пространство и быть за регистрированы на КА.
В работе Кузнецов и др. (2006 в печати) обсуждается пример такого события.

','');
INSERT INTO book VALUES (447,'Введение (продолжение)','

Солнечные космические лучи (СКЛ) интенсивно изучаются уже свыше 50 лет, первое событие в СКЛ было зарегистрировано в 1942 г. на уровне Земли

\r\n

Уже первые наблюдатели отмечали связь потоков СКЛ с солнечными вспышками. Эта связь вполне очевидна для наземных возрастаний СКЛ, которые обычно наблюдаются одновременно или непосредственно после очень больших вспышек. В тех случаях, когда нет явных данных о мощной вспышке на видимой части Солнца, существуют убедительные косвенные свидетельства того, что такая вспышка происходила за солнечным лимбом. Наземными приборами (нейтронными мониторами)могли быть замечены события в СКЛ огромной мощности.
\r\n
\r\nПоток частиц СКЛ падает с увеличением их энергии, ( это универсальный закон всех ускорительных механизмов) поэтому и число зарегистрированных событий зависит от их энергии.
\r\n
\r\nИзмерения в стратосфере и на космических аппаратах, повышение чувствительности методик регистрации частиц привело к значительному увеличению числа событий СКЛ. Сейчас аппаратура на спутниках реагирует практически на все возрастания потоков СКЛ, превышающие фоновый уровень детекторов в интервале времени их регистраци. \r\n

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (448,'Введение (окончание)','

Распределение во времени числа протонных событий СКЛ разной интенсивности, измеренных в течение трех последних циклов Солнечной активности. (энергия протонов в этих событиях превышает 10 МэВ)\r\n

\r\n



\r\n

Pfu- единицы потока ч*см²*с¹ (Proton flux units)\r\n','

Распределение числа зарегистрированных событий с энергией протонов >10МэВ (СПС) в зависимости от фазы цикла СА для трех последних циклов, когда проводился непрерывный мониторинг. Видно, что даже в минимумах СА могут быть зарегистрированы слабые события . Суммарное число СПС ,в особенности, событий с большими потоками протонов обычно больше на фазе спада активности, чем на фазе роста!!
\r\n Будущее покажет, общий ли это закон, или следствие короткого ряда наблюдений.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (478,'Состав СКЛ','
• В самом деле, были зарегистрированы очень слабые по интенсивности события СКЛ, обогащенные 3Не и тяжелыми элементами.\r\n Коэффициент обогащения в таких событиях мог достигать значений К=³Не/⁴Не~1.
\r\n
• Такие богатые гелием-3 вспышки, как правило, обогащены также тяжелыми элементами по сравнению с составом элементов на Солнце.\r\n Практически все обогащенные гелием-3 события СКЛ с энергией Е=1МэВ/нуклон были ассоциированы с очень слабыми вспышками, происшедшими высоко в короне, и потоками солнечных электронов с энергией Ее ~ 2-100 кэВ
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (498,'','\r\n\r\n

Рис. 1. Спектральные диапазоны электромагнитного излучения. \r\nЗаштрихованные области соответствуют интервалам длин волн, в которых атмосфера Земли прозрачна для космического излучения.

','');
INSERT INTO book VALUES (499,'Основные диапазоны рентгеновской и гамма-астрономии','
\r\n
• диапазон 'мягкого' гамма-излучения, 0.1 - 1.0 МэВ;
\r\n
• область гамма-излучения 'средних' энергий, 1 - 20 МэВ;
\r\n
• область 'высокоэнергичного' (high energy) гамма-излучения, \r\n20 МэВ -20 ГэВ (2x10⁶ - 2x10⁹ эВ);
\r\n
• диапазон гамма-излучения 'очень высоких'\r\n энергий (very high energy),10¹¹ -10¹⁴ эВ (0.1 - 100 ТэВ);
\r\n
• диапазон гамма-излучения 'сверх высоких' энергий (ultra high energy),>10¹⁴ эВ (>100 ТэВ).
\r\n
\r\n

Основные явления и объекты, изучаемыеметодами рентгеновской и гамма-астрономии

\r\n

Космология:

\r\n
\r\n
• рентгеновские наблюдения скоплений галактик\r\n -проблемы темной материи и темной энергии;
\r\n
• космические гамма-всплески;
\r\n
• метагалактическое диффузное излучение;
\r\n
• далекие активные галактики и квазары- космические лучи сверхвысоких энергий.
\r\n
\r\n

Пространство-время и материя вэкстремальных условиях:

\r\n
\r\n
• черные дыры - релятивистские эффекты в сильныхгравитационных полях,\r\n проверка теорий гравитации;
\r\n
• рентгеновские и гамма-пульсары - физическиепроцессы в сверхсильных\r\n электромагнитных полях.
','');
INSERT INTO book VALUES (500,'Основные явления и объекты, изучаемыеметодами рентгеновской и гамма-астрономии','

Космология:

\r\n
\r\n
• рентгеновские наблюдения скоплений галактик\r\n -проблемы темной материи и темной энергии;
\r\n
• космические гамма-всплески;
\r\n
• метагалактическое диффузное излучение;
\r\n
• далекие активные галактики и квазары- космические лучи сверхвысоких энергий.
\r\n
\r\n

Пространство-время и материя вэкстремальных условиях:

\r\n
\r\n
• черные дыры - релятивистские эффекты в сильныхгравитационных полях,\r\n проверка теорий гравитации;
\r\n
• рентгеновские и гамма-пульсары - физическиепроцессы в сверхсильных\r\n электромагнитных полях.
','');
INSERT INTO book VALUES (501,'Механизмы ускорения частиц, происхождение космических лучей - гамма-линии в галактическом диффузном излучении','

Основные проблемы\r\n астрофизики, решаемые методами рентгеновской и гамма-астрономии

\r\n

Астрофизика:

\r\n
\r\n
• происхождение космических гамма-всплесков;
\r\n
• природа метагалактического диффузного фона;
\r\n
• природа активных ядер галактик;
\r\n
• механизмы формирования аккреционных дисков ирелятивистских струй - джетов;
\r\n
• природа светимости рентгеновских и гамма-пульсаров;
\r\n
• роль тесных двойных систем и формированиярелятивистских компактных объектов;
\r\n
• роль ядерных реакций в образовании гамма-излучениянекоторых объектов.
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (502,'Физические процессы, приводящие к возникновению рентгеновского и гамма-излучения, связь этих процессов с взаимодействиями космических лучей в Галактике','В условиях космического пространства фотоны, относящиеся к разным спектральным диапазонам,\r\nмогут рождаться в следующих процессах:\r\n
1. Излучение 'свободных' заряженных частиц, главным образом электронов, движущихся\r\n по искривленным траекториям во внешних полях ('свободно-свободные'переходы):\r\n
   • тормозное излучение электронов при их рассеянии в Кулоновских полях ядер и\r\n электронов вещества межзвездной среды (тормозное излучение также может возникать\r\n при выбивании, так называемых, δ-электронов в результате взаимодействия энергичных \r\nпротонов с электронами атомов вещества среды);
   \r\n
   • магнитотормозное излучение электронов;\r\n выделяют, так называемое, изгибное излучение или излучение кривизны,\r\n возникающее при движении электронов по незамкнутым траекториям - в основном вдоль \r\nсиловых линий магнитного поля, а также циклотронное или синхротронное\r\n(при релятивистских энергиях электронов) излучение, возникающее при движении \r\nэлектронов по круговым траекториям под действием силы Лоренца (Ларморовское вращение);
   \r\n
   • излучение, возникающее при рассеянии электронов в поле электромагнитной волны \r\n(обратноеТомсоновское рассеяние) или при рассеянии электронов на фотонах (обратное \r\nКомптоновское рассеяние).
   \r\n
   \r\n
\r\n
\r\n

Энергетический спектр фотонов, излучаемых 'свободными' электронами,\r\n определяется спектром последнихи, как правило, имеет непрерывный характер \r\n(так называемый континуум). Поэтому в зависимости от энергии электронов эти процессы \r\nмогут проявляться во всех электромагнитных диапазонах. Особенно существенно \r\nэмагнитотормозное излучение в радиодиапазоне, также синхротронное излучение релятивистских\r\n электронов рассматривается в качестве одного из основных механизмов образования \r\nгамма-квантов. Обратное Комптоновское рассеяние играет важную роль при \r\nформировании спектров жесткого рентгеновского излучения некоторых астрофизических объектов.

','');
INSERT INTO book VALUES (503,'Физические процессы, приводящие к возникновению рентгеновского и гамма-излучения, связь этих процессов с взаимодействиями космических лучей в Галактике (продолжение)','
\r\n
1. Рекомбинационное излучение, возникающее при захвате ионами 'свободных' электронов\r\n('свободно-связанные' переходы), а также излучение, возникающее при радиационных\r\n переходахэлектронов в атомах и молекулах ('связанно-связанные' переходы). \r\nВ этих случаях энергиявозникающего фотона равна разности энергий электрона в конечном \r\nи начальном состоянии.Соответственно энергетический спектр рекомбинационного излучения \r\nможет иметь непрерывныйхарактер, в то время как фотоны, образующиеся в результате \r\nрадиационных переходов, обладаютфиксированной энергией, - их энергетический спектр \r\nявляется линейчатым. Поскольку вероятностьрекомбинации ионов и электронов уменьшается \r\nс увеличением энергии последних, этот процессприводит к генерации фотонов, относящихся в \r\nосновном к длинноволновой части электромагнитногоспектра (диапазоны от радио до \r\nультрафиолетового). Радиационные переходы имеют место ввозбужденных атомах и молекулах, \r\nкоторые в свою очередь образуются в результате взаимодействияизлучения с веществом, \r\nионизации атомов вещества энергичными заряженными частицами ипоследующей их рекомбинации \r\nс электронами и т.п. В случае радиационных переходов в молекулахобразуются фотоны, \r\nсоответствующие, в основном радио и инфракрасному диапазонам. Большинствоэмиссионных \r\nлиний излучения, наблюдаемых при радиационных переходах в атомах, относится коптическому \r\nи прилегающим к нему - инфракрасному и ультрафиолетовому диапазонам. Однако прирадиационных\r\n переходах электронов на внутренних оболочках (K, L и др.) возникают достаточноэнергичные\r\n фотоны - так называемое, характеристическое рентгеновское излучение.\r\n
\r\n
2. Аннигиляция электрона и позитрона. Если в результате аннигиляции медленных электрона \r\nипозитрона образуются два фотона:
   \r\ne^- + e⁺ -> γ + γ,
   энергия каждого из них должна быть равна\r\n энергии покоя электрона - E^γ = 0.511 МэВ, котораясоответствует гамма-диапазону (см. Рис. 1).\r\n В этом случае должна наблюдаться, так называемая, аннигиляционная линия гамма-излучения.\r\n Основными процессами, приводящими к генерации позитронов,являются распады различных \r\nчастиц и античастиц, образующихся в результате взрывов сверхновых,взаимодействий \r\nкосмических лучей в источниках и межзвездной среде, а также образование \r\nэлектрон-позитронных пар в сильных гравитационных и электромагнитных полях. \r\nГамма-кванты могут возникать ив результате аннигиляции других частиц и античастиц, \r\nв частности, протонов и антипротонов. Однаковероятность этого процесса невелика, \r\nввиду малой величины потока антипротонов в Галактике.
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (506,'Основные методы наблюдений в разных энергетических диапазонах','

Для наблюдений в диапазонах 'жесткого' рентгеновского и 'мягкого' гамма-излучения \r\nв основном используются приборы на основе известных детекторов, широко применяемых в\r\n ядерной физике: газонаполненных, полупроводниковых и сцинтиляционных. Из газонаполненных \r\nдетекторов разного типа наибольшее распространение в рентгеновской астрономии получили\r\n пропорциональные счетчики,которые чувствительны в основном к рентгеновскому излучению\r\n в диапазоне энергий от нескольких кэВ до ~100 кэВ (именно такие детекторы использовались\r\n в известном эксперименте на спутнике 'Ухуру').
Диапазон применения полупроводниковых и \r\nсцинтилляционных детекторов - от ~10 кэВ до нескольких десятков МэВ.
\r\n При этом полупроводниковые детекторы (как правило на основе сверхчистого или обогащенного\r\n германия) обладают наилучшим энергетическим разрешением (~0.2% при E_γ = 1 МэВ), \r\nихиспользуют для спектрометрических измерений. Сцинтилляционные же детекторы относительно \r\nдешевыи просты в эксплуатации, поэтому на их основе создают высокочувствительные \r\nприборы с большой эффективной площадью.
\r\n
\r\nПриборы, применяемые для наблюдений в диапазонах \r\n'жесткого' рентгеновского и 'мягкого' гамма-излучения,можно разделить на два основных\r\n класса. Первый класс - это приборы с ограниченным полем зрения или узконаправленные,\r\n основная задача которых - исследование известных дискретных источников. Приборы такого \r\nтипа решают также и спектрометрические задачи, иногда их используют и для независимого \r\nобзора небесной сферы (например,сцинтилляционный спектрометр A4 на космической станции\r\n HEAO-1). В последние годы наряду со спектрометрией инструменты данного типа наделяют \r\nвозможностью строить изображение исследуемого (как правило, узкого) участка неба.\r\nДля этого были разработаны специальные приборы с кодированной апертурой на основе \r\nкомбинации, так называемой,кодирующей маски (коллиматор с определенным расположением \r\nвходных отверстий) и позиционно-чувствительного детектора. С этой точки зрения приборы\r\n с кодированной апертурой можно называть гамма телескопами (например,телескоп 'СИГМА'\r\n на космической обсерватории 'ГРАНАТ').
\r\n
\r\n\r\nВторой класс приборов - так называемые патрульные\r\n приборы, которые отличаются от предыдущих тем, чтообладают широкими полями зрения и\r\n не разделяют источники излучения внутри них. Такие приборы используются восновном для \r\nспектрометрических и мониторных измерений. В частности, с помощью подобных спектрометров \r\nбылиоткрыты и исследованы космические гамма-всплески (например, аппаратура 'КОНУС' на\r\n межпланетных станциях'Венера'), временные (транзиенты), а также периодические источники.\r\n Широкое поле зрения является необходимым элементом при изучении гамма-всплесков и \r\nтранзиентов, так как события эти довольно редкие, и невозможно заранее предсказать место \r\nих появления на небе.

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (505,'Физические процессы, приводящие к возникновению рентгеновского и гамма-излучения, связь этих процессов с взаимодействиями космических лучей в Галактике (продолжение)','
\r\n
1. Распад нейтрального π⁰-мезона (пиона):
   \r\nπ⁰ -> γ + γ.
   \r\nХарактерное время распада нейтрального \r\nпиона ~10^-16 с. Энергетический спектр образующихся фотоновимеет максимум при энергии, \r\nсоответствующей половине энергии покоя π ⁰-мезона - E_γ ≈ 70 МэВ.\r\nНейтральные пионы возникают в основном в результате ядерных взаимодействий \r\nэнергичных протонов иядер космических лучей с веществом межзвездной среды. \r\nПодобные взаимодействия приводят и кмножественному рождению нестабильных заряженных частиц,\r\n распад которых также можетсопровождаться генерацией гамма-излучения. \r\nОднако теоретические оценки показывают, что ожидаемаяинтенсивность такого гамма-излучения \r\nкрайне мала, например поток гамма-квантов, возникающих приобразовании электронов или \r\nпозитронов в результате цепочки распадов:
   \r\n π^-(π⁺) -> ч^-(ч⁺) + V^~_ч(V_ч);ч^-(ч⁺) > e^-(e⁺) +V_ч(V^~_ч) + V_e(V^~_e),.
   \r\nболее чем на 2 порядка меньше потока гамма-квантов, образующихся прираспаде π⁰-мезона.\r\n
\r\n
2. Радиационные переходы в атомных ядрах. Возбужденные ядра, в которых возможны переходы,\r\nприводящие к высвечиванию достаточно высокоэнергичных фотонов, относящихся в основном к \r\nгамма-диапазону, образуются в результате взрывных процессов типа вспышек сверхновых и новых,\r\n а такжевзаимодействий космических лучей с ядрами атомов и ионов межзвездной среды.\r\n Возникающие при этомгамма-кванты обладают фиксированной энергией - т.е.\r\n имеет место так называемое гамма-излучение 'в линиях'.
   \r\n
\r\n
\r\nНаблюдения в большинстве\r\n диапазонов электромагнитного спектра осуществляются с помощью астрономических методов.\r\n Образование рентгеновских фотонов и гамма-квантов тесно связано с процессами взаимодействия\r\n космических лучей, поэтому проблемы соответствующих разделов астрономии: \r\nрентгеновской и особенно гамма-астрономии представляют большой интерес и для\r\n физики космических лучей.
\r\nПроцессы, приводящие к возникновению космического радио,\r\n рентгеновского и гамма-излученияниже будут проанализированы более подробно,\r\n будут также рассмотрены основные источники высокоэнергичного космического электромагнитного\r\n излучения.','');
INSERT INTO book VALUES (507,'Основные методы наблюдений в разных энергетических диапазонах (продолжение)','В диапазоне гамма-излучения 'средних' энергий в качестве гамма-телескопов используют, \r\nтак называемые, Комптоновские телескопы, основанные на эффекте Комптоновского рассеяния\r\n (например инструмент COMPTEL на космической обсерватории им.Комптона CGRO). \r\nТакие приборы представляют собой комбинацию двух позиционно-чувствительных детекторов,\r\n позволяющих локализовать места взаимодействия первичного гамма-кванта в верхнем детекторе \r\nи рассеянного в нем (за счет Комптон-эффекта) кванта в нижнем детекторе,\r\n в котором рассеянный квант должен полностью потерять свою энергию. \r\nТаким образом, определяя величины энерговыделений в обоих детекторах и угол рассеяния, можно \r\nизмерить энергию первичного кванта и угол его прихода относительно плоскости детектора.
\r\n
\r\nОсновным инструментом, применяемым для наблюдений в диапазоне гамма-излучения 'высоких'\r\n энергий, является искровая камера. Поскольку в этом диапазоне взаимодействие гамма-квантов\r\n с веществом происходит в основном через образование электрон-позитронных пар, регистрация\r\n гамма-квантов в искровых камерах и определение их характеристик \r\n(в частности, углов прихода)производится по наблюдениям траекторий образовавшихся пар.\r\n Для того, чтобы измерить полное энерговыделение при регистрации высокоэнергичного \r\nгамма-кванта и тем самым определить его энергию, применяют комбинацию искровой камеры и \r\nионизационного калориметра. Для регистрации гамма-квантов с энергиями десятки МэВ и более\r\n используют также Черенковские счетчики, т. е.детекторы, основанные на эффекте \r\nВавилова-Черенкова. В некоторых инструментах применяют комбинацию Черенковского счетчика,\r\nискровой камеры и ионизационного калориметра (например, гамма-телескоп на космической\r\n станции 'Гамма').
\r\n
\r\nВ силу того, что в диапазонах 'очень высоких' и 'сверхвысоких' энергий\r\n потоки регистрируемых гамма-квантов очень малы, дляих наблюдения требуется создание\r\n установок с очень большой эффективной площадью. Ввиду ограниченности ресурсов в \r\nкосмических экспериментах, имеющиеся на сегодняшний день возможности не позволяют \r\nосуществлять эффективные наблюдения в космосе в этих диапазонах энергии. Поэтому\r\n используются косвенные методы регистрации, в которых своеобразным детектором космических \r\nгамма-квантов является атмосфера Земли. Космические гамма-кванты с энергиями более ТэВ при\r\n попадании в атмосферу вызывают ливничастиц, которые регистрируются наземными \r\n(распложенными на уровне моря или на горах) установками. Если энергия \r\nпервичного гамма-кванта не превосходит 100 ТэВ, то вызываемый им ливень может развиться,\r\n как правило, лишь в верхних слоях атмосферы,поэтому наземные установки регистрируют\r\n только оптическое Черенковское излучение, испускаемое заряженными частицами ливня \r\n(т.н. наземные Черенковские телескопы). При больших энергиях первичного кванта \r\nвозможно развитие ливня по всей глубине атмосферы и соответственно регистрация вторичных\r\n частиц ливня непосредственно наземными детекторами, аналогично тому как регистрируют\r\n широкие атмосферные ливни от заряженных частиц космических лучей. Основоположником\r\n наблюдательной гамма-астрономии сверхвысоких энергий в нашей стране является академик \r\nА.Е. Чудаков. Под его руководством в начале 60-х гг. на базе обсерватории в Крыму была\r\n создана установка, с помощью которой регистрировалось Черенковское излучение ливней \r\nчастиц,порождаемых высоко энергичными гамма-квантами. Благодаря развитию \r\nпозиционно-чувствительных методов регистрации Черенковского света \r\n(на основе мозаики фотоэлектронных умножителей) были созданы\r\n гамма-телескопы, обеспечившие высокое угловое разрешение (≤1^о) и высокую чувствительность.\r\n С помощью таких приборов недавно были открыты и в настоящее время активноизучаются\r\n реальные источники гамма-квантов сверхвысоких энергий, среди которых\r\n пульсар в Крабовидной туманности, а также в негалактические объекты - Mkn 421, Mkn 501.
\r\n
\r\nСледует отметить, что диапазон энергий от десятков ГэВ до ~1 ТэВ является наименее\r\nизученным в гамма-астрономии, поскольку при этих энергиях эффективность космических методов\r\n наблюдений существенно падает, а чувствительность наземных Черенковских телескопов\r\n недостаточна для надежной идентификации первичных гамма-квантов. В диапазоне 'мягкого' \r\nгамма-излучения также имеется область - от ~0.3 до ~1 МэВ, в которой достигнутая на\r\n сегодняшний день чувствительность в большинстве экспериментов существенно ниже, чем\r\n в соседних диапазонах. Это связано с особенностями фона гамма-излучения в космических\r\n экспериментах. Поэтому, как представляется, дальнейший прогресс гамма-астрономии будет\r\n связан в первую с очередь с развитием методик, повышающих чувствительность наблюдений\r\n в указанных диапазонах.','');
INSERT INTO book VALUES (509,'','

Согласно законам классической электродинамики заряженная частица, движущаяся с ускорением,излучает электромагнитные волны, причем мощность этого излучения W равна:

\r\n



\r\n

Здесь e - заряд электрона, c - скорость света, v - скорость заряженной частицы,\r\n m - ее масса, F - сила,действующая на частицу со стороны внешнего поля.
\r\nФормула (1) справедлива во всем диапазоне электромагнитного спектра и соответственно\r\n может быть использована при описании механизмов излучения рентгеновских и гамма-квантов.
\r\n Согласно (1) мощность электромагнитного излучения падает с увеличением массы излучающей \r\nзаряженной частицы, поэтому электромагнитные радиационные процессы наиболее эффективны для\r\n электронов, которые, как известно, являются наиболее 'легкими' среди стабильных \r\nмикрочастиц.

\r\n\r\n

электромагнитные радиационные механизмы образования рентгеновских\r\n и гамма-квантов разделяют в зависимости от типа поля, \r\nкоторое обусловливает силу,действующую на электрон:\r\n

• Кулоновское поле - тормозное излучение;
\r\n
• магнитное поле - магнитотормозное излучение;
\r\n
• поле электромагнитной волны - обратное Томсоновское рассеяние.
\r\n
\r\n\r\n\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (510,'','

Тормозное излучение возникает при рассеянии электронов в Кулоновском поле ядер среды (см.Рис. 2). В космических условиях источником Кулоновского поля могут служить ядра атомов межзвездной среды или ядра вещества в излучающем объекте. Поскольку энергия образующегосяфотона не может быть больше энергии электрона, генерацию гамма-квантов в этом процессе могут обеспечить только достаточно высокоэнергичные электроны - с энергией более 0.1 МэВ. Спектр тормозного излучения подобен спектру излучающих электронов. При нетепловом излучении, связанном с энергичными электронами, обычно наблюдается степенной спектр гамма-квантов с показателем, равным показателю спектра электронов. Такую форму спектра имеет, в частности, галактическое диффузное гамма-излучение в диапазоне энергий ~0.1 - 100 МэВ, основной вклад в которое, как предполагают, дает именно тормозное излучение энергичных электронов. 'Тормозным' механизмом объясняют и нетепловые спектры некоторых астрофизических объектов, излучающих в гамма-диапазоне, в том числе активных галактических ядер. В то же время тормозное излучение может иметь и тепловую природу, например, в случае излучения 'оптически тонкой' плазмы. Спектр такого излучения обычно характеризуют эффективной температурой kT и представляют в экспоненциальном виде:

\r\n

 

\r\n

Тормозным излучением 'оптически тонкой' плазмы, возникающей при аккреции вещества\r\n накомпактный объект (нейтронная звезда, черная дыра) в двойной звездной системе,\r\n объясняют тепловые спектры излучения некоторых рентгеновских двойных. \r\nПри этом эффективная температура плазмы в таких источниках может быть достаточно\r\n большой - десятки кэВ. Тепловым тормозным излучением межгалактического газа \r\nобъясняют и рентгеновскую светимость некоторых внегалактических объектов, в частности,\r\n скоплений галактик.

','');
INSERT INTO book VALUES (511,'','

При движении электрона по криволинейной траектории в магнитном поле возникает магнитотормозное излучение. Как известно, на заряженную частицу, движущуюся в магнитном поле,действует сила Лоренца:

\r\n



\r\n

где v - скорость частицы, H - напряженность магнитного поля. Как следует из (3) сила Лоренца направленаперпендикулярно скорости частицы и, таким, образом заставляет ее двигаться по винтовой траектории внаправлении магнитного поля (см. Рис. 3а), причем радиус окружности, которую описывает траектория, -так называемый Ларморовский радиус ρ определяется из уравнения:

\r\n



\r\n

где H_┴ - перпендикулярная к направлению скорости составляющая магнитного поля. При этом возникаетизлучение, называемое циклотронным, если энергия электрона E_e ≤ m_ec² и синхротронным, если E_e ≥ m_ec². Можно показать, что в случае синхротронного излучения энергия возникающего фотона E_γ:

\r\n



\r\n

\r\n\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (512,'','

Как следует из (4) необходимым условием образования фотона достаточно большой энергии являетсяналичие либо магнитного поля высокой напряженности, либо высокоэнергичных электронов. В случае,если исходная скорость частицы направлена вдоль незамкнутой силовой линии магнитного поля,частица будет двигаться вдоль такой силовой линии (см. Рис. 3б). Возникающее при этом излучениеназывают 'изгибным' или 'излучением кривизны'.

\r\n

Высокоэнергичные фотоны могут возникать и при рассеянии электронов в поле электромагнитнойволны (обратное Томсоновское рассеяние) или рассеянии электронов на фотонах (обратное Комптоновскоерассеяние) (см. Рис. 4). Очевидно, что о последнем имеет смысл говорить, когда энергия фотона в системе покоя электрона ≥m_ec², при этом требуется квантовое рассмотрение эффекта. Энергия фотона E_γ,возникающего при обратном Комптоновском рассеянии определяется энергиями электрона E_e и первичного фотона E_γ0:

\r\n



\r\n

Так, для образования квантов с энергиями в десятки - сотни кэВ прирассеянии на тепловых фотонах с энергиями ~эВ, энергия электроновдолжна составлять тысячи МэВ и более. Подобный механизм эффективен при большой интенсивности тепловых фотонов.

\r\n



\r\n

В частности, при аккреции материи на сколлапсировавший компактный объект ('черную дыру') за счет выделившейся гравитационной энергии осуществляется эффективный нагрев вещества аккреционного диска. При этом основными носителями тепловой энергии являютсяинфракрасные фотоны. Предполагают, что именно эффектом обратного Комптоновского рассеяния инфракрасных фотонов нарелятивистских электронах ('Комптонизация') можно объяснить наблюдающиеся жесткие спектры как галактических (например источник Cyg X-1), так и внегалактических (активные галактические ядра, квазары) черных дыр. Спектр гамма-квантов, образующихся врезультате обратного Комптоновского рассеяния, определяется спектром электронов. При степенном представления показатели спектров гамма-квантов (α) и электронов (γ) связаны так же, как и в случае синхротронного излучения: α = (γ-1)/2.

','');
INSERT INTO book VALUES (513,'','

Если в результате рассмотренных выше процессов излучения: тормозного, магнитотормозного иобратного 'Комптоновского рассеяния' образуются гамма-кванты, характеризуемые в основном непрерывными спектрами, то в случае двухфотонной электрон-позитронной аннигиляции (см. Рис 5):
e^-+e⁺-> γ +γ
в спектре гамма-излучения должна наблюдаться линия при энергии E_γ=0.511 МэВ, соответствующей энергии покоя электрона. Действительно, если относительная энергия электрона и позитрона E_e-,e+ = 0,то согласно законам сохранения, энергия каждого гамма-кванта должна быть равна половине суммарной энергии покоя электрона и позитрона.

\r\n



\r\n

Наблюдение в спектре гамма-излучения линии 0.511 МэВ свидетельствует о наличии\r\n в источнике этого излучения позитронов. Такая линия наблюдалась, в частности, \r\nв диффузном гамма-излучении из района центра Галактики,а также в спектрах некоторых \r\nрентгеновских двойных -кандидатов в черные дыры (Cyg X-1, 1E1740.7-29).Наличие в спектре\r\n рентгеновской двойной 'аннигиляционной' линии рассматривается в качестве признака \r\n'черной дыры' в таком объекте. При этом, как предполагают, в сильном гравитационном\r\n поле вблизи'черной дыры' должно происходить массовое рождение гамма-квантами \r\nэлектрон-позитронных пар, которые,аннигилируя, и дают наблюдающуюся линию 0.511 МэВ.\r\nОсновными источниками галактических позитронов, ответственных за наблюдающуюся \r\n'аннигиляционную' линию в районе центра Галактики, являются: образующиеся в результате \r\nвзрывов сверхновых ядра, которые могут испытывать позитронный β-распад; продукты \r\nвзаимодействий космических лучей с ядрами атомов межзвездной среды\r\n (главным образом положительно заряженные пионы), а также электрон-позитронные пары,\r\n образующиеся в сильных магнитных полях пульсаров.

','');
INSERT INTO book VALUES (514,'Электрон-позитронная аннигиляция','δ_2γ = πr0² C/V\r\n

δ_3γ =4/3(π² - 9)αr0² C/V
\r\nα = e²/ћC

\r\n

В случае образования позитрония

\r\n

Следует отметить, что гамма-кванты могут возникать и при аннигиляции других частиц, \r\nнапример, протонов и антипротонов (через рождение нейтрального пиона, см. Рис. 6).
\r\n Однако потоки соответствующих античастиц, в частности, антипротонов, ничтожно малы, \r\nпоэтому они не дают существенного вклада в образование галактического гамма-излучения.

\r\n

\r\n

\r\n

Образование пионов\r\n при аннигиляции протонов и\r\n антипротонов

\r\n

Эффективное сечение аннигиляции

\r\n\r\nδ_a = δ₀/βC, δ₀ ~ 2.4 x 10^-26 см²\r\n

P + P -> nπ

\r\n\r\n3p/m_π<14\r\n

При аннигиляции покоящихся протона и антипротона, максимальная энергия пиона при n=3:E_π =(4M_ρ² - 3m_π²)/4M_p ~ 923 МэВ

','');
INSERT INTO book VALUES (515,'','

Существенную роль в образование гамма-квантов высоких энергий играет распад π⁰-мезона или нейтрального пиона (см. Рис. 7):
π⁰ -> γ + γ
Характерное 'время жизни' нейтрального пиона ~10¹⁶ с. Нейтральные пионы возникают, как правило в результате множественного рождения частиц при столкновении энергичных нуклонов космических лучей с ядрами межзвездной среды.

\r\n

\r\n

\r\n

Другой возможный механизм образования π⁰-мезонов связан с упоминавшейся выше аннигиляцией \r\nпротона и антипротона (илинуклона и антинуклона). Однако ввиду того, что потоки антинуклонов\r\n малы, вклад подобных процессов в образование галактического гамма-излучения невелик. \r\nПоскольку образующиеся в результате протон-нуклонных и нуклон-нуклонных столкновений \r\nнейтральные пионы обладают, как правило, достаточно высокой энергией и вследствие \r\nэлектрической нейтральности не тратят энергию на ионизацию,они испытывают распад \r\n'на лету'.Кинематический анализ такого распада показывает, что дифференциальный \r\nспектр образующихся гамма-квантов имеет максимум при энергии равной половине энергии\r\n покоя π⁰-мезона: 1/2m_π0c²=70 МэВ и симметричен относительно этой энергии в\r\n логарифмической шкале. Таким образом, в случае если нейтральные пионы дают вклад\r\nв образование галактического гамма-излучения, на спектральном континууме\r\n должна наблюдаться особенность в виде избытка гамма-квантов с энергиями \r\nоколо 70 МэВ. Так как нейтральные пионы являются продуктом исключительно \r\nнуклонных взаимодействий,интенсивность связанного с ними гамма-излучения,\r\n пропорциональна концентрации протонно-ядерного компонента космических \r\nлучей в Галактике.

','');
INSERT INTO book VALUES (516,'Возбуждение ядер при столкновении с быстрыми нейтронами','

Гамма линии, обусловленные взаимодействием ядер с быстрыми нейтронами

\r\n

\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n Изотоп Энергия гамма-линии,МЭВ 12C 4.438 14N 2.313; 5.105 16O 2.741; 6.129; 6.917; 7.117 20Ne 1.634; 2.613; 3.34 24Mg 1.369; 2.754 28Si 1.779; 6.878 56Fe 0.847; 1.238; 1.811

\r\n

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (517,'Возбуждение ядер при столкновении с быстрыми нейтронами (продолжение)','При радиационных переходах в возбужденных ядрах высвечиваются гамма-кванты\r\n определенной энергии, при этом в спектре наблюдаются, так называемые линии гамма-излучения.\r\n Диапазон характерных энергий, при которых, как правило, наблюдаются линии гамма-излучения - \r\n~1 - 10 МэВ. Известно несколько механизмов возбуждения ядер, в астрофизике наиболее\r\n значимыми процессамиявляются: столкновения с энергичными нуклонами, радиоактивный распад и\r\n радиационный захват тепловых нейтронов. При столкновении энергичных нуклонов с ядрами \r\nвещества (например,межзвездной среды) последние могут переходить в возбужденное состояние.
\r\n Если энергия нуклонов достаточно велика - десятки - сотни МэВ и более, они могут расщеплять\r\n ядра мишени (см. Рис. 8). В этом случае в спектре гамма-излучения могут наблюдаться линии, \r\nсоответствующие как ядрам мишени, так и осколкам расщепленных ядер. Следует отметить, \r\nчто подобные линии гамма-излучения \r\n(в частности ¹²С, 4.438 МэВ; ¹⁴N, 2.313 МэВ; ¹⁶О, 6.129 МэВ) наблюдались во время некоторых \r\nсолнечных вспышек. Возбужденные ядра могут также образовываться при радиоактивном распаде.
\r\n\r\n В принципе короткоживущие радиоактивные ядра, обладающие высокой активностью, могут \r\nсинтезироваться внедрах некоторых звезд. Однако, поскольку они быстро распадаются и не \r\nуспевают выйти на поверхность звезды, образующиеся гамма-кванты поглощаются в ее недрах.\r\n Поэтому основными поставщиками радиоактивных ядер являются взрывные процессы на звездах, \r\nв первую очередь взрывы сверхновых, при которых в межзвездную среду выбрасывается огромное \r\nколичество разнообразных изотопов (⁵⁶Ni, 0.812МэВ; ⁵⁶Co, 0.847 МэВ и др.). Наконец, \r\nвозбужденные ядра возникают при поглощении тепловых нейтронов. Для этого необходимо очевидно,\r\n чтобы имели место процессы, в которых образуются свободные нейтроны. В частности,\r\n нейтроны могут рождаться наряду с другими частицами (например рассмотренными выше \r\nπ⁰-мезонами) в результате нуклон-нуклонных и протон-нуклонных соударений при больших \r\nэнергиях, а затем терять энергию в результате упругого рассеяния на ядрах межзвездной среды.\r\n Свободные нейтроны небольших энергий могут возникать и в ходе некторых ядерных реакций, \r\nнапример:
\r\np + α -> ³He + n + p.
\r\nВ веществе с естественным химическим составом тепловые \r\nнейтроны, как правило, захватываются водородом, образуя дейтерий, при этом излучается\r\n гамма-квант с энергией, равной энергии связи ядра дейтерия:
\r\nn + p -> ²D + γ(2.23 МэВ).
\r\nЛиния 2.23 МэВ наблюдалась во время некоторых солнечных вспышек, в результате наблюдений \r\nс прибором COMPTEL на космической обсерватории им. Комптона были получены указания о том, \r\nчто в Галактике имеется источник, излучающий гамма-кванты в этой линии.','');
INSERT INTO book VALUES (519,'','В жестком рентгеновском и гамма-диапазонах наблюдается излучение отдельных \r\nастрофизических объектов (дискретные источники), а также распределенное по небу (диффузное)\r\n фоновое излучение(галактическое и метагалактическое). В свою очередь среди дискретных \r\nисточников различают объекты,излучающие более или менее стационарно, и объекты, излучение\r\n от которых наблюдается только время отвремени (спорадически). К последним относятся \r\nгамма-всплески и так называемые транзиентные (то есть временные) источники.
На Рис. 9 \r\n изображена карта неба, полученная в рентгеновском диапазоне 2-20 кэВ в эксперименте\r\n на космической обсерватории 'Ухуру'. Как видно из рисунка имеется две популяции источников: \r\nконцентрирующихся к галактической плоскости и центру Галактики и распределенных на \r\nвысокихгалактических широтах. Очевидно, что к первой популяции относятся объекты, \r\nпринадлежащие нашей Галактике, а ко второй - преимущественно внегалактические. [Giacconi R., Murray S., Gursky H. et al., The Third UHURU Catalog of X-Ray Sources, Astrophys. J. Suppl., 27. pp. 37-64, 1974.]
\r\nСогласно современным представлениям галактические рентгеновские источники - это двойные\r\n звездные системы, состоящие из 'нормальной' звезды известного спектрального класса и,\r\n так называемого, релятивистского компактного объекта (белого карлика, нейтронной звезды\r\n или черной дыры). При этом, в качестве основного механизма, обеспечивающего высокую \r\nсветимость в жестком диапазоне, рассматривается выделение энергии при аккреции вещества \r\n'нормальной' звезды на релятивистский компактный объект, обеспечивающее нагрев\r\n этого вещества до температур в десятки миллионов градусов. В ходе многочисленных\r\n наблюдений, проведенных на различных космических аппаратах, на сегодняшний день в \r\nнашей Галактике и ее ближайших спутниках - большом и малом Магеллановом облаках открыто \r\nнесколько сотен подобных объектов. Следует отметить, что большинство рентгеновских двойных\r\n звезд отличаются сильной переменностью излучения в жестком диапазоне, причем временные\r\n вариации потоков очень разнообразны. Наблюдаются источники, которым присущи \r\nрегулярные периодические изменения светимости, в том числе типа затмений (см. Рис. 10),\r\n что непосредственно указывает на то,что подобные объекты являются двойными системами.\r\n Для большинства рентгеновских источников характерныкрайне нерегулярные изменения потока.\r\n Эти вариации могут иметь вид стохастических флуктуаций шумового типа, квазипериодических\r\n осцилляций, либо спорадических возрастаний - кратковременных, длительностью не \r\nболее десятков секунд (такие источники называют барстерами, от английского слова\r\n burst - вспышка) или более продолжительных, длительностью от нескольких часов до \r\nдесятков суток и даже нескольких месяцев (транзиенты -от английского слово \r\ntransient - временный).','');
INSERT INTO book VALUES (520,'','

\r\n

\r\n

Рис.9 Карта неба в рентгеновских лучах, полученная во время исследований на спутнике \"Ухуру\" (в галактических координатах). Cyg - созвездие Лебедя, Cen - созвездие Центавра, M, NGC и 3C - обозначения каталогов небесных объектов (Мессье, Новый генеральный и 3-й Кембриджский), числа при них - порядковые номера объектов в каталоге; БМО и ММО - Большое и Малое Магеллановы Облака. [Giacconi R., Murray S., Gursky H. et al., The Third UHURU Catalog of X-Ray Sources, Astrophys. J. Suppl., 27. pp. 37-64, 1974.]','');
INSERT INTO book VALUES (521,'Тесные двойные системы подразделяют на маломассивные двойные и массивные двойные','

характер временного поведения\r\n

• орбитальная периодичность - затмения (периоды 10⁴ - 10⁵ с)
\r\n
• модуляция потока, дины (периоды 10³ - 10⁴ с) \r\n
\r\n
• вращение магнитной нейтронной звезды - пульсации (10^-3 - 10³ с)
\r\n
• прецессия - долгопериодические циклы (> 10⁶ с)
\r\n
• квазипериодические осцилляции (10^-3 - 10^-1 с)
\r\n
• нерегулярные вариации (шум), (10^-3 - 10⁶ с)
\r\n
• вспышки (1 - 10 с)
\r\n
• транзиенты (10^-2 - 10⁶ с)
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (522,'','

\r\n

\r\n

Рис.10. Средние фазовые зависимости интенсивности излучения (кривые блеска) двойной системы 4U1700-37, измеренные в экспериментах на спутнике \"Прогноз-9\" и обсерватории им. Комптона (прибор BATSE). [Кудрявцев М.И., Свертилов С.И. и В.В. Богомолов, Характеристики периодических источников жесткого рентгеновского излучения, обнаруженных в эксперименте на станции \"Прогноз-9\". Результаты дополнительного анализа, Письма в астрон. журн., 24, сс. 663-676, 1998.; \r\nRubin B.S., Finger M.H., Harmon B.A. et al., Observations of 4U1700-37 with BATSE, Astrophys. J., 459, pp. 259-270, 1996.\r\n]

','');
INSERT INTO book VALUES (523,'Рентгеновские и гамма-пульсары','

\r\n

\r\n

Рис. 11 Средний фазовый профиль пульсаций (период 1.24 с) рентгеновского излучения двойной системы Her X-1 [Nagase F., Accretion-powered X-ray pulsars, Publ. Astron. Soc. Japan, 41. pp. 1-79, 1989.]

\r\n

\r\n

\r\n

Рис. 12 Рентгеновская кривая блеска двойной системы Cen X-3, измеренная в эксперименте на \"Ухуру\" [5. Schreier E, Levinson R., Gursky H. et al., Evidence for the Binary Nature of Centaurus X-3 from UHURU X-Ray Observations. Astrophys. J. (Letters), 172, pp. L79-L89, 1972.]

','');
INSERT INTO book VALUES (524,'','Наиболее жесткими спектрами обладают рентгеновские двойные, содержащие в \r\nкачестве компактного объекта магнитную вращающуюся нейтронную звезду - пульсар \r\nлибо черную дыру. Отличительным признаком рентгеновского пульсара в двойной системе\r\n является наличие периодических изменений рентгеновского потока типа пульсаций (см. Рис. 11),\r\n причем период пульсаций равен периоду вращения нейтронной звезды. На сегодняшний день\r\n открыто более 30 подобных объектов с периодами пульсаций в диапазоне от долей секунды \r\nдо 1413 с (пульсар RXJ1046.9+6121). Типичным рентгеновским пульсаром в двойной системе \r\nявляется источник Cen X-3, кривые блеска которого изображены на Рис. 12.
\r\nРегулярные изменения рентгеновского потока с периодом 2.087 суток обусловлены\r\n затмениями нейтронной звезды оптическим компаньоном при ее орбитальном движении.\r\n Спектры рентгеновских пульсаров в двойных системах как правило имеют тепловой\r\n характер - т.е. могут быть аппроксимированы зависимостью (2), причем параметр\r\n kT (эффективная температура) может иметь значения в десятки кэВ \r\n(что соответствует температуре в сотни миллионов градусов).
\r\n
\r\nАккрецирующие пульсары в двойных системах можно разделить на группы в зависимости от \r\nмассызвезды-донора. Это, так называемые, мало-массивные системы (М_комп, ≤ 2.5M_●) и \r\nсистемы с оптическим компаньоном большой массы (М_комп ≥ 6M_●). Массивные двойные системы \r\nмогут быть разделены на те,которые содержат в качестве компаньона Ве-звезду главной \r\nпоследовательности и на системы с ОВ-супергигантом на поздней стадии эволюции.\r\n Системы, включающие звезду-супергигант, могут быть всвою очередь быть разделяются на \r\nобъекты, в которых звезда-компаньон заполняет полость Роша(дисковые аккреторы) и на \r\nсистемы, в которых аккреция идет из звездного ветра. В некоторых системах могут иметь \r\nместо оба типа передачи массы. На Рис. 13 показана диаграмма P_spin - P_orb, на \r\nкоторой помещены те системы, у которых одновременно известны период пульсаций и \r\nорбитальный период. Каждый из указанных классов занимает определенную область на \r\nдиаграмме. [Corbet R.H.D., The three types of high-mass X-ray pulsator, Monthly Not. Roy. Astron. Soc., 220. pp. 1047-1056, 1986.].','');
INSERT INTO book VALUES (525,'','

\r\n

\r\n

Рисунок 13. Диаграмма Корбет (период вращения - орбитальный период). Квадратики - системы с супергигантами, незаполнившими полость Роша; звездочки - системы с супергигантами, заполнившими полость Роша; кружочки -Ве-транзиенты; крестики - маломассивные системы; треугольники - системы с неопределенными оптическими компонентами.[Corbet R.H.D., The three types of high-mass X-ray pulsator, Monthly Not. Roy. Astron. Soc., 220. pp. 1047-1056, 1986.].

','');
INSERT INTO book VALUES (526,'Гамма-пульсары','В жестком диапазоне электромагнитного спектра излучают и некоторые одиночные пульсары - остатки сверхновых. К таким объектам относится упоминавшийся выше пульсар в Крабовидной туманности (спектр его излучения лежит практически во всех диапазонах электромагнитного спектра, для жесткого диапазона он приведен на Рис. 14), а также пульсар Vela. Всего на сегодняшний день в нашей Галактике открыто около десяти одиночных пульсаров, от которых зарегистрировано гамма-излучение. В некоторых случаях источником гамма-квантов является не только сам пульсар, но и окружающая его оболочка. В последнем случае механизм излучения гамма-квантов считается известным - это синхротронное излучение энергичных электронов, ускоренных в магнитосфере пульсара. Вопрос о природе светимости в гамма-диапазоне собственно пульсаров остается открытым. В качестве одного из возможных механизмов рассматривается генерация упоминавшегося выше излучения кривизны при движении энергичных электронов вдоль магнитных силовых линий пульсара. Поскольку, например, в случае пульсара в Крабовидной туманности спектр пульсирующей составляющей простирается вплоть до энергий ~10¹²-10¹³ эВ для реализации этого механизма требуется каким-то образом обеспечитьускорение электронов до очень больших энергий. \r\n

Гамма-пульсары

\r\n

\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

Источник	\r\n Период,мс	\r\n Скорость изменения периода, с/с	\r\n Светимость, эрг/с	В, Гс
Crab	33	~5х10-33	4.5х1035	6х1013
Vela	89	~10-13	2.5x1034	4.5x1013
Geminga	150	~5x10-15	10	10
B 1509-58	120	~2x1012	2.0x1035	2.0x1014
B 1706-44	60	~5x10-15	3.5x1034	7.0x1012
B 1951+32	100	~10-13	5.0x1033	4.0x1013
B 1055-52	200	~10-14	4.5x1035	2.0x1013

','');
INSERT INTO book VALUES (527,'','

\r\n\r\n

\r\n

Рисунок 14. Спектр жесткого излучения пульсара в Крабовидной туманности [Gold T., Rotating Neutron Stars and the Nature of Pulsars, Nature, 221, pp. 25-28, 1969.].

','');
INSERT INTO book VALUES (528,'','\r\n\r\n

Рисунок 15. Диаграмма 'производная изменения периода вращения - период вращения'. Маленькими точками отмечены пульсары, от которых гамма-излучение не регистрировалось, крупные точки - гамма-пульсары.Сплошными линиями отмечены уровни, соответствующие различному возрасту пульсаров, прерывистыми линиями - значению поверхностного магнитного поля, пунктирными линиями - разности потенциалов на открытых силовых линиях [Thompson D.J., Gamma-ray Pulsars: Observations, 'High Energy Gamma-Ray Astronomy', Int. Symp., 26-30 June, 2000, Heidelberg, Germany, AIP Proc., 558, eds. A. Felix. A. Aharonian & H.J. Völk, AIP publ., Melville, New York 2001, ISBN 1-56396-990-4, pp. 103-114.].

','На рис. 15 представлено распределение пульсаров в зависимости от величины периода вращения нейтронной звезды и производной этого периода по времени, которые в какой-то мере отражает возраст пульсара [Thompson D.J., Gamma-ray Pulsars: Observations, 'High Energy Gamma-Ray Astronomy', Int. Symp., 26-30 June, 2000, Heidelberg, Germany, AIP Proc., 558, eds. A. Felix. A. Aharonian & H.J. Völk, AIP publ., Melville, New York 2001, ISBN 1-56396-990-4, pp. 103-114.]. Из рисунка видно,что по сравнению с представителями основной популяции одиночных магнитных нейтронных звезд - радиопульсаров гамма-пульсары концентрируются (за исключением одного миллисекундного кандидата) в области относительно молодых источников с большим магнитным полем (1012 - 1014 Гс) и короткими периодами вращения, которые составляют десятки-сотни миллисекунд.');
INSERT INTO book VALUES (529,'','\r\n\r\n

Рисунок 16. Кривые блеска известных гамма-пульсаров в различных диапазонах жесткой области электромагнитного спектра [Thompson D.J., Gamma-ray Pulsars: Observations, 'High Energy Gamma-Ray Astronomy', Int. Symp., 26-30 June, 2000, Heidelberg, Germany, AIP Proc., 558, eds. A. Felix. A. Aharonian & H.J. Völk, AIP publ., Melville, New York 2001, ISBN 1-56396-990-4, pp. 103-114.].

','На сегодняшний день открыто около десяти гамма-пульсаров [Thompson D.J., Gamma-ray Pulsars: Observations, 'High Energy Gamma-Ray Astronomy', Int. Symp., 26-30 June, 2000, Heidelberg, Germany, AIP Proc., 558, eds. A. Felix. A. Aharonian & H.J. Völk, AIP publ., Melville, New York 2001, ISBN 1-56396-990-4, pp. 103-114.]. Предполагается, что свойства этих пульсаров обусловлены вращением намагниченной нейтронной звезды,излучающей направленное нетепловое излучение. Однако,кривые блеска для одних и тех жеобъектов существенно отличаются в разных энергетических диапазонах(см. рис. 12), что свидетельствует о том, что механизмы жесткого излучения при разных энергиях могут быть неодинаковыми. В частности, в мягком рентгеновском диапазоне, излучение, вероятно,имеет тепловую природу и генерируется вблизи поверхности нейтронной звезды, что явно неимеет место в гамма диапазоне.');
INSERT INTO book VALUES (530,'','До сих пор нет полной ясности относительно того, где и каким образом образуется в \r\nмагнитосфере пульсара высокоэнергичное нетепловое излучение. Как видно из Рис. 15, \r\nгамма-пульсары характеризуются типичными для большинства радиопульсаров значениями \r\nразности потенциалов (V) на открытых линиях поля, которое пропорционально токам в \r\nполярных шапках нейтронной звезды и определяет светимость гамма-пульсаров при энергиях \r\nвыше 1 эВ (L ~ V). Это подтверждает предположение о том, что\r\n высокоэнергичное электромагнитное излучение генерируется частицами, ускоренными в\r\n результате электромагнитных взаимодействий до ультрарелятивистских энергий \r\n(лоренц-фактор ~ 10⁵-10⁷), о чем свидетельствует наблюдение пульсаций в излучении\r\n некоторых гамма-пульсаров вплоть до энергий ~10 ГэВ. Предполагается, что до \r\nтаких энергий частицы могут ускоряться в крупномасштабных электрических полях, \r\nкоторые естественным образом возникают в окрестности магнитной нейтронной звезды.[Harding A.K., Gamma-ray Pulsars: Models and Predictions, High Energy Gamma-Ray Astronomy, Int. Symp., 26-30 June, 2000, Heidelberg, Germany, American Institute of Physics (AIP) Proceedings, 558, eds. F.A. Aharonian and H.J. Völk, American Institute of Physics, Melville, New York 2000, ISBN 1-56396-990-4, pp. 115-126.].
\r\n
\r\nНаличие у гамма-пульсаров очень сильного магнитного поля (~10¹²-10¹³ Гс) создает \r\nблагоприятные условиядля ускорения заряженных частиц., что в свою очередь позволяет\r\n рассматривать одиночные пульсары в качестве одного из вероятных источников космических \r\nлучей. Еще более интригующим в плане решения проблемы происхождения космических лучей\r\n стало недавнее открытие объектов с еще более сильным магнитным полем(~10¹⁵ - 10¹⁶ Гс)\r\n - так называемых, магнетаров. Свойства этих объектов совершенно не изучены, известно лишь,\r\n что они активны в рентгеновском и гамма-диапазонах, являясь источниками реккурентных\r\n (т.е. повторяющихся) всплесков мягкого гамма-излучения \r\n(так называемые мягкие гамма-репитеры, soft gamma-ray repeaters). \r\nК Кнастоящему времени открыто 4 таких источника \r\n(3 в нашей Галактике, 1 - в Большом Магеллановом облаке)[Duncan R.C., and Thomson C., Formation of very strongly magnetized neutron stars - Implications for gamma-ray bursts, Astrophys. J. (Letters), 392, pp. L9-L13, 1992.].
\r\n
\r\nПредполагается, что магнетарами являются и аномальные или шестисекундные пульсары,\r\n свойства которых существенно отличаются от свойств как обычных аккрецирующих пульсаров,\r\n входящих в состав двойных систем, так и большинства одиночных пульсаров. На сегодняшний \r\nдень известно шесть подобных объектов, три из них идентифицированы с довольно молодыми \r\n(<10⁵ лет) остатками сверхновых.[van Paradijs J., Taam R.E. and E.P.J. van den Heuvel, On the nature of the 'anomalous' 6-s X-ray pulsars, Astron. & Astrophys., 299, pp. L41-L44, 1995.].
\r\n
\r\nОт объектов типа магнетаров наблюдаются очень интенсивные события - гигантские вспышки.\r\n Среди них особо выделяется событие 27 августа 1998 г. от источника SGR 1900+14.\r\n Оно было настолько сильным, что привело к значительной ионизации верхней атмосферы Земли.\r\n Еще более мощная вспышка была зарегистрирована 27 декабря 2004 г. от источника SGR 1806-20 \r\n(см. Рис. 17). Эта вспышка сопровождалась образованием релятивистской струи-джета, \r\nкоторая привела к выбросу вещества в межзвездную среду, врезультате чего возникла \r\nрасширяющаяся радиотуманность. Проведенная ранее идентификация с известным остатком \r\nсверхновой позволила оценить расстояние до объекта (~17 кпс) и соответственно его \r\nпиковую светимость в источнике, которая составила 7x10⁴⁰ - 3x10⁴¹ эрг/с, что намного\r\n превышает Эддингтоновский предел, если пренебречь возможностью коллимации излучения.[ Mereghetti S., Gotz D., von Kienlin A., et al. The first giant flare from SGR 1806-20: with the INTEGRAL SPI Anti-Coincidence Shield, Astrophys. J. (Letters), 624, pp. L105-L108, 2005]','');
INSERT INTO book VALUES (531,'','

'Мягкие гамма-повторители' (Soft Gamma-Ray Repeaters).

\r\n

\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

Источник	Период, с	Скорость измерения периода, с.с	Энергетика вспышки, эрг	кТ, кэВ
SGR 0526-66	8	-	4.0x10	25
SGR 1627-41	6.4	-	-	27
SGR 1806-20	7.56	~10-10	1.5x1044	28
SGR 1900+14	5.16	(5-15)x10-11	5.0x1043	30

\r\n

Аномальные рентгеновские пульсары

\r\n

\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

Источник	Период, с	Скорость изменения периода, с/с	Возраст остатка, тыс. лет	Спектральный индекс
1E 1048.1-5937	6.45	(1.5-4)x10-11	-	2.5
1E 2259+586	6.98	5.0x10-33	3-20	3.9
4Г0142+62	8.69	2.0x10-12	-	4
RXSJ170849+4009	11.0	2.0x10-11	-	2.92
1E 1841-045	11.77	4.1x10-11	≤3	3.4
AX J1845.0-0300	6.97	-	≤8	-

','');
INSERT INTO book VALUES (532,'','\r\n\r\n

Рисунок 17. Временной профиль интенсивности жесткого излучения во время гигантской вспышки магнетара SGR 1806-20 27.12.2004 [ Mereghetti S., Gotz D., von Kienlin A., et al. The first giant flare from SGR 1806-20: with the INTEGRAL SPI Anti-Coincidence Shield, Astrophys. J. (Letters), 624, pp. L105-L108, 2005].

','');
INSERT INTO book VALUES (533,'Черные дыры во Вселенной','

\r\n\r\n

\r\n



\r\n

Рисунок 18. Диаграмма, показывающая соотношение массы компактного объекта и массы обычной звезды в рентгеновских двойных системах. Изображены объекты, для которых существует надежное определение масс. Пунктирной линией отмечен верхний предел для массы нейтронных звезд. Объекты, расположенные ниже этой линии, являются пульсарами и барстерами, выше нее находятся источники-кандидаты в черные дыры.
\r\nЦифрами обозначены:
\r\n1- система Cen X-3, 2- LMC X-4, 3- SMC X-1, 4- 4U1538-52, 5- 4U0900-40.
\r\nТочками отмечены радиопульсары, ошибки определения масс которых пренебрежимо малы [Черепащук А.М., Рентгеновские двойные системы с черными дырами, в сб. 'Двойные звезды', Космосинформ, Москва, 1997, cc. 45-104.].

','');
INSERT INTO book VALUES (534,'Черные дыры в двойных системах','Среди множества рентгеновских источников наибольший интерес для исследователей представляют, по-видимому, объекты, содержащие загадочные черные дыры. Кандидаты в такие объекты отбирают по величине массы компактного компонента, которая в случае черной дыры, должна,как известно, превышать предел Волкова-Оппенгеймера, равный ~2.2Мї. К настоящему времени вкачестве таких кандидатов отобрано 12 двойных систем, 10 из которых находятся в нашей Галактике, адве - в Большом Магеллановом облаке (LMC X-1, LMC X-3). Среди них есть стационарно излучающие источники, оптические компоненты которых являются сверхгигантами классов O-B (типа Cyg X-1) или звездой Вольфа-Райе (Cyg X-3), а также транзиенты типа рентгеновских новых, их оптические компоненты относятся к маломассивным звездам классов M-F.
Для определения массы компактного объекта используют анализ кривой лучевых скоростей, которуювозможно получить в период между вспышками, когда яркость оптического излучения аккреционногопотока намного меньше яркости звезды-компаньона. Определяемые по смещению спектральных линийданные о скорости движения компаньона позволяют вычислить функцию масс:\r\n

\r\nгде М1 и М2 - массы компактной и оптической звезды, i - угол наклона орбиты. Величина функции масс является верхним пределом на массу компактного объекта в двойной системе. Более точную оценку массы можно сделать в случае известного угла наклона орбиты [Черепащук А.М., Рентгеновские двойные системы с черными дырами, в сб. 'Двойные звезды', Космосинформ, Москва, 1997, cc. 45-104.].
\r\n
\r\nНа Рис. 18 приведены массы релятивистских объектов в зависимости от масс спутников в двойных системах. Показаны все объекты из числа кандидатов в черные дыры и систем с нейтронной звездой, для которых массы известны с достаточной надежностью (на момент 1997 г.). Как видно из Рис. 18, зависимость масс релятивистских объектов от массы спутников отсутствует. И нейтронные звезды, ичерные дыры встречаются в двойных системах со спутниками как большой, так и малой массы (как и в классических тесных двойных системах, где встречаются любые комбинации масс компонентов). Среди самих черных дыр в двойных системах также встречаются объекты как большой массы (система V404 Cyg, М = (10-15)M_●), так и относительно малой массы (например, система V518 Per, М = (2.5-5.0)M_●) [Черепащук А.М., Рентгеновские двойные системы с черными дырами, в сб. 'Двойные звезды', Космосинформ, Москва, 1997, cc. 45-104.]','');
INSERT INTO book VALUES (535,'Характеристики рентгеновских двойных систем с черными дырами','\r\n\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (536,'','

Спектры рентгеновских двойных - кандидатов в черные дыры имеют нетепловой вид и являются довольно жесткими. В частности, спектр источника Cyg X-1 простирается вплоть до энергий ~10 МэВ. Отличительным признаком таких объектов может быть наличие в спектре излучения 'аннигиляционной' линии 0.511 МэВ. На Рис. 19 для примера приведен спектр рентгеновской двойной GRO J 1655-40. Для стационарно излучающих двойных типа Cyg X-1 также типичны нерегулярные стохастические вариации потока с очень короткими характерными временами - вплоть до нескольких миллисекунд. Дальнейшее исследование возможных наблюдательных проявлений двойных -кандидатов в черные дыры остается одной из основных задач рентгеновской и гамма-астрономии.

\r\n

\r\n

\r\nРисунок 19. Энергетические зависимости спектральной плотности потока (J), характеризующие интенсивность 62-ч периодического процесса в жестком излучении GRO J 1655-40, полученные по данным экспериментов на станции 'Прогноз-9' и ГРИФ на ОС 'Мир' [Кудрявцев М.И., Свертилов С.И. и В.В. Богомолов, Характеристики периодических источников жесткого рентгеновского излучения, обнаруженных в эксперименте на станции \"Прогноз-9\". Результаты дополнительного анализа, Письма в астрон. журн., 24, сс. 663-676, 1998.; Кудрявцев М.И., Свертилов С.И. и В.В. Богомолов, Наблюдения рентгеновских двойных 4U1700-37 и GRO 1655-40 в эксперименте 'ГРИФ' на орбитальной станции 'Мир', Письма в астрон. журн., 27, cc. 762-773, 2001.]. Представлены также результаты измерений спектральной плотности,характеризующей полный поток излучения в разных диапазонах энергии, во время наблюдений всплесков активности источника в экспериментах OSSE CGRO в августе 1994 г. (1), декабре 1994 г. (2), марте-апреле 1995 г. (3) [Kroeger R.A., Strickman M.S. and J.E. Grove, Gamma-ray observations of GRO J1655-40, Astron. &Astrophys. Suppl. Ser., 120, pp. 117-120, 1996.], BATSECGRO и WATCH 'Гранат' (оба - июль-август 1995 г. [Zhang S.N., Ebisawa K., Sunyaev R.A. et al., Broadband High-Energy Observations of the Superluminal Jet Source GRO J1655-40 during an Outburst, Astrophys. J., 479, pp. 381-387, 1997.]).','');
INSERT INTO book VALUES (537,'','\r\n\r\n

Рисунок 20. Временная зависимость величины полного потокаво время вспышки транзиента H1705-25 [Watson M.G., Rickets M.J and R.E. Griffits, The X-Ray Light Curve of Nova Ophiuchi 1977 (H1705-25), Astrophys. J. (Letters), 221, L69-L71, 1978.].

\r\nСреди двойных систем - кандидатов в черные дыры довольно много транзиентных источников типа рентгеновских новых, проявляющихся в виде достаточно длительных (>10 сут) ярких (яркость возрастает во время вспышки на несколько порядков и может достигать величины 1-100 Краб) рекуррентных вспышек, характерное время между которыми для различных источников лежит в пределах 0.5-60 лет и в среднем составляет 1.5-2 года. Как правило, эти источники представляют собой маломассивные рентгеновские двойные системы. Для большей части вспышек кривая блеска имеет типичную форму в виде относительно быстрого роста и более медленного спада интенсивности излучения (см. Рис. 20).','');
INSERT INTO book VALUES (538,'','\r\n\r\n\r\n

Рисунок 21. Кривые блеска GRO J 1655-40 в рентгеновском (данные наблюдений ASM RXTE [Kuulkers E., Wijnands R., Belloni T. et al., Absorption Dips in the Light Curves of GRO J1655-40 and 4U 1630-47 during Outburst, Astrophys. J., 494, pр. 753-758, 1998.]) (а) и жестком (данные наблюдений BATSE CGRO; [Gerels N., Norris J. and J.D. Myers, site, http://coscc.gsfc.nasa.gov/batse/hilev/occ.html, webmaster J.D. Myers.]) (б) диапазонах электромагнитного спектра в различные периоды активности этого источника в 1994 - 1997 гг. Также представлены оценки потока в 62-ч периодическом компоненте, полученные в разные эпохи в результате наблюдений в экспериментах на станции 'Прогноз-9' (1983 г.) и ГРИФ на ОС 'Мир' (1995 - 1997 гг.) [Кудрявцев М.И., Свертилов С.И. и В.В. Богомолов, Наблюдения рентгеновских двойных 4U1700-37 и GRO 1655-40 в эксперименте 'ГРИФ' на орбитальной станции 'Мир', Письма в астрон. журн., 27, cc. 762-773, 2001.].

','');
INSERT INTO book VALUES (539,'ГАЛАКТИЧЕСКИЙ ДИФФУЗНЫЙ ФОН','Среди рентгеновских двойных - кандидатов в черные дыры в последнее время большой интересисследователей привлекают, так называемые, 'микроквазары'. 'Микроквазар' - это объект, для которогохарактерны наблюдающиеся в радиодиапазоне джеты, то есть выбросы плазмы, движущейся в противоположныестороны с релятивистскими скоростями (v/c ∼ 0.9). На сегодняшний день в нашей Галактике известно 8 подобныхобъектов. Принято считать, что два из них (SS433, LS5039) содержат нейтронную звезду, а, по крайней мере, 6являются кандидатами в черные дыры типа рентгеновских новых (GRO J 1655-40, GRS 1915+105, GRS1758-258,1E1740.7-2942, XTE J 1550-564, SAX J1819.3-2525) [18-20]. На Рис. 21 представлены зависимости,характеризующие временное поведение микроквазара GRO J 1655-40.
\r\nПоскольку объекты типа рентгеновских пульсаров и черных дыр в двойных системах могут бытьсвоеобразными 'ускорителями' заряженных частиц, они наряду со взрывами сверхновыхрассматриваются в качестве возможных источников галактических космических лучей. Таким образом,изучение этих объектов имеет большое значение не только для астрофизики, но и для физикикосмических лучей.\r\n

ГАЛАКТИЧЕСКИЙ ДИФФУЗНЫЙ ФОН

\r\nГалактический диффузный фон гамма-квантов состоит из компонента с непрерывным спектром - так называемого континуума и излучения в линиях. Спектр континуума галактического диффузного гамма-излучения в широком диапазоне энергий изображен на Рис. 22. Предполагают, что континуум частичноможет быть обусловлен излучением неразрешенных дискретных источников типа одиночных пульсаров(выше было отмечено, что на сегодняшний день обнаружено по крайней мере 6 пульсаров, излучающих вгамма-диапазоне), вклад которых в разных энергетических диапазонах составляет по оценкам от несколькихпроцентов до ~20% суммарной фоновой интенсивности. Основная же доля галактического гамма-фона связана с истинно диффузным излучением, возникающем в результате взаимодействий космических лучей иэнергичных электронов с межзвездной средой. Форма спектра галактического диффузного гамма-излучения свидетельствует о том, что в диапазоне энергий от нескольких МэВ до ~1 ГэВ оно связано в основном распадом π⁰-мезонов. Также как и излучение в 'ядерных линиях' оно обусловлено исключительно ядерными взаимодействиями галактических космических лучей, поэтому оценки соответствующих потоков дают непосредственную информацию о плотности космических лучей в Галактике. Как видно из Рис. 22 спектр континуума жесткого галактического излучения прослеживается вплоть до энергий в несколько кэВ. Его спектр в диапазоне энергий от ~ 10 кэВ до нескольких сотен кэВ может быть аппроксимирован степенной зависимостью с показателем γ ~ -2.7. Предполагается, что диффузное гамма-излучение в этом интервале энергий обусловлено тормозным излучением энергичных галактических электронов.','');
INSERT INTO book VALUES (540,'','

\r\n

\r\n

Рисунок 22. Оценки диффузного высокоэнергичного континуума из внутренних\r\n направлений галактической плоскости по данным различных экспериментов \r\n(указаны на рисунке).Измеренные значения спектральной плотности потока домножены на \r\nвеличину E_γ². [Pohl M., Gamma ray astronomy, Proc. 27th ICRC, ed. R. Schlickeiser., Copernicus Gesellschaft, 1, pp. 147-161, 2001.].

','');
INSERT INTO book VALUES (541,'','Сравнение наблюдаемой интенсивности фонового жесткого рентгеновского излучения \r\nс оценками потоков гамма-квантов от распада π⁰-мезонов и в 'ядерных линиях' показывают, \r\nчто космические лучи не обеспечивают требуемой интенсивности электронов. Поэтому для\r\n объяснения наблюдаемого спектра диффузного излучения привлекают дополнительные источники \r\nэнергичных электронов, в частности, рассматривают механизм ускорения электронов на \r\nтурбулентности межзвездной плазмы. Как показывают расчеты при энергиях свыше 1 ГэВ \r\nвзаимодействия космических лучей обеспечивают лишь около 60% наблюдаемой интенсивности \r\nфонового гамма-излучения. Остальные ~40% интенсивности объясняют тормозным излучением \r\nрелятивистских электронов, ускоренных в оболочках сверхновых. Что касается диффузного \r\nгамма-излучения 'в линиях', из района центра Галактики помимо упоминавшейся \r\nвыше аннигиляционной линии 0.511 МэВ наблюдались также линии 1.826 и 0.847 МэВ, \r\nсвязанные с излучением возбужденных изотопов ²⁶Al и ⁵⁶Co. Изотопы ⁵⁶Co в большом \r\nколичестве образуются в результате ядерных реакций при взрыве сверхновых. Вероятными\r\n же источниками изотопа ²⁶Al являются звезды Вольфа-Райе, которые могут быть также \r\nисточниками низкоэнергичных космических лучей. Ядерные линии излучения изотопов ¹²С \r\n(4.4 МэВ) и ¹⁶О (6.1 МэВ), связанные с взаимодействиями малоэнергичных (~2-100 МэВ/нуклон) \r\nнуклонов космических лучей были обнаружены с помощью прибора COMPTEL на обсерватории \r\nим. Комптона в направлении созвездия Ориона, где расположен крупный газо-пылевой комплекс, \r\nявляющийся очагом активного звездообразования. На этой обсерватории были получены и новые \r\nданные о галактическом излучении в аннигиляционной линии. Оказалось, что помимо диффузного\r\n излучения в этой линии, распределенной вдоль галактической плоскости и концентрирующегося\r\n к центру Галактики наблюдается некоторый избыток излучения из области положительных \r\nгалактических широт над галактическим центром.Основным источником позитронов, \r\nобеспечивающих аннигиляционное гамма-излучения считаются реакции β-распада радиоактивных\r\n ядер, образующихся при взрывах сверхновых. При этом предполагают, чтонаблюдающийся \r\nизбыток излучения из области над галактическим центром связан с 'фонтаном' радиоактивных \r\nосколков, истекающего из центра Галактики, для которого характерна повышенная'активность\r\n сверхновых'.','');
INSERT INTO book VALUES (544,'ЯДРА АКТИВНЫХ ГАЛАКТИК','

К галактикам,\r\n обладающим активными ядрами относят:
\r\nРАДИО-ГАЛАКТИКИ,
\r\nСЕЙФЕРТОВЫ ГАЛАКТИКИ,
КВАЗАРЫ,
\r\nБЛАЗАРЫ\r\n

\r\n

В жестком диапазоне электромагнитного спектра излучает большинство внегалактических объектов.Так тепловое излучение горячего газа вблизи галактического ядра и межгалактического газа является причиной светимости многих галактик и скоплений галактик в диапазоне 'мягкого рентгеновского излучения'. Известно однако лишь несколько десятков внегалактических источников (главным образом квазаров и, так называемых, Сейфертовых галактик), излучающих в диапазоне от нескольких десятков до сотен кэВ. В диапазоне 'мягкого гамма-излучения' значимые потоки зарегистрированы лишь от 3-х объектов. Это радиогалактика Cen-A (самый яркий в рентгеновском диапазоне внегалактический объект),Сейфертова галактика NGC 4151 и квазар 3С273. В ходе недавних наблюдений на космической обсерватории им. Комптона с помощью прибора EGRET были открыты около 30 источников гамма-квантов высоких энергий (более 30 МэВ), которые были затем идентифицированы с известными внегалактическими объектами. Эти источники получили наименование блазары (Bl Lac objects, blazars). Значимый поток отодного из блазаров - Mkn421 был зарегистрирован при энергии ~10¹²-10¹³ эВ наземными Черенковскими установками. В диапазоне гамма-излучения 'очень высоких энергий' временные возрастание потока (в течение нескольких суток) наблюдались еще от одного объекта такого типа - Mkn501.
\r\n
\r\nСогласно наиболее распространенным представлениям блазары, квазары, Сейфертовы и радиогалактики имеют одинаковую природу и представляют собой объекты одного вида - так называемые активные галактические ядра. Принято считать, что источником колоссальной светимости (∼1047-1048 эрг/с) этих объектов, в том числе и в жестком диапазоне электромагнитного спектра, является аккреция вещества на сверхмассивную (с массой ~10⁶-10⁹ Мї) черную дыру, расположенную в центре галактического ядра (см. Рис.23). При этом вокруг черной дыры образуется вращающийся сверхмассивный аккреционный диск, вдоль оси вращения которого происходит высокоскоростное истечение плазмы, т.е. образуются, так называемые,плазменные струи (plasma jet), приводящие к образованию в окружающей материи ударных волн, с которыми связаны ускорение частиц и генерация жесткого излучения. Изображение одного из квазаров в радиодиапоазоне представлено на Рис. 24.
\r\n
\r\nСледует отметить, что детальные механизмы, лежащие в основе упомянутых процессов, остаются до сих пор полностью неизученными. В то же время, являясь одними из самых грандиозных в плане энерговыделения объектами во Вселенной, активные галактические ядра могут быть рассматриваться в качестве возможных источников космических лучей сверхвысоких энергий, поэтому их дальнейшее изучение представляет безусловный интерес для физики космических лучей.

','');
INSERT INTO book VALUES (545,'Модель активного галактического ядра','\r\n\r\n

Рис. 23. Схема, иллюстрирующая модель активного ядра галактики.

\r\n

На рисунке указаны: Сверхмассивная черная дыра
\r\n10⁶ - 10⁹ М _●
\r\n
\r\n\r\nаккреционный диск
\r\n
\r\n\r\nрелятивистские струи (джеты)
\r\n2-7⁰, десятки кпс
\r\n
\r\n\r\nгазо-пылевой тор\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (546,'','\r\n\r\n

Рисунок 24. Изображение квазара PKS 0743-673 в линии 8640 МГц, диаграмма направленности 0.9x1.1\'\', \r\nпозиционный угол -78.8^о [Punsly B. and S. Tingay, PKS 0743-67: An Ultra-luminous Accretion Disk and a High Kinetic Luminosity Jet, Astro-ph/0510044. 2005.].

','');
INSERT INTO book VALUES (547,'','В плане классификации активных ядер галактик широкое распростарнение получил, \r\nтак называемый,унифиакационный подход, согласно которому разные типы активных \r\nгалактических ядер отражают положение линии наблюдения относительно направления джета \r\n(см. Рис. 25). Если яркий объект типа активного галактического ядра обладает\r\n мощным релятивистским джетом, то он будет проявляться как интенсивный радиоисточник\r\n - т.н. радио-громкий квазар с жестким спектром. В случае, если джет направлен \r\nна наблюдателя, такой объект по своим наблюдательным свойствам классифицируется как\r\n оптически сильно переменный и высокополяризованный квазар. Если он наблюдается под \r\nпромежуточными углами к направлению распространения джета, то такой объект проявляется\r\n как квазар с радиолобами. Если же объектвиден под большими углами по отношению к \r\nнаправлению джета, то он будет рассматриваться как радиогалактика Фанарова-Райли 2 \r\nтипа с крупномасштабной радиоморфологией (подсвеченные на краях лобы с горячими точками).\r\n Малоинтенсивные, но радио-громкие активные галактические ядра часто сопровождаются мощными \r\nджетами. Объекты, в которых джеты ориентированы в сторону от линии наблюдателя выглядят\r\n в большинстве случаев как радиогалактики Фанарова-Райли 1 типа с радиоморфологией, \r\nхарактеризуемой протяженными радиоструктурами с затененными краями. Радиоагалактики \r\nФанарова-Райли 1 типа вероятно образуют 'родительскую' популяцию для объектов типа \r\nлацертидов [Urry C.M. and P. Padovani, Unified Schemes for Radio-Loud Active Galactic Nuclei, Publ. Astron. Soc. Pacif., 107, pp.803-845, 1995.], в которых аналогично квазарам с жесткими спектрами джеты направлены \r\nпод малыми углами относительно линии наблюдателя. Такие квазары вместе с лацертидами \r\nобразуют популяцию активных галактических ядер типа блазаров. Общая схема активного \r\nгалактического ядра изображена на Рис. 26.
\r\n
\r\nФизика джетов остается пока не ясной. Очевидно, что джеты несут значительную \r\nкинетическую энергию, достаточную для формирования протяженных радиолобов.\r\n Каким образом эта энергия конвертируется в излучение, пока полностью не ясно,\r\n однако это может быть относительно малоэффективный процесс, в который могут быть \r\nвовлечены внутренние ударные волны (типа тех, что рассматриваются в моделях гамма\r\n всплесков. Существенно менее ясно как энергия экстрактируется из черной дыры и \r\nпереносится в зону излучения. В этом плане внутренние области джетов \r\nрадиоисточников могут различаться. Большинство кинетической энергии вероятно \r\nуносится протонами. Если они являются носителями энергии вместо электронов, тогда\r\n должно существовать большое количество холодных электронов (минимальная энергия которых\r\n соответствует Лоренц-фактору ~1). Объемное релятивистское истечение в джете позволяет \r\nэтим электронам обеспечить комптонизацию оптических и ультрафиолетовыхфотонов в\r\n рентгеновские. В этом случае на спектре должен наблюдаться, так называемый \r\nКомптоновский горб. Недавние интерпретации мягких рентгеновских спектров подтвердили\r\n возможность существованиятакой особенности [Nandra K., George I.M., Mushotzky R.F. et al., ASCA Observations of Seyfert 1 Galaxies. I. Data Analysis, Imaging, and Timing, Astrophys. J., 476, pp. 70-82, 1997.].','');
INSERT INTO book VALUES (548,'Унификационный подход','\r\n\r\n\r\n

Рис. 26. Схема активного галактического ядра в рамках унификационного подхода.

','\r\n\r\n

Рисунок 25. Схема, иллюстрирующая унификационный подход к классификации активных галактических ядер.

');
INSERT INTO book VALUES (549,'','

\r\n\r\n

\r\n

Рисунок 27. Спектры в широком диапазоне 'ГэВ-го' и 'МэВ-го' блазаров. Выделены вкладыразличных компонентов: SYN - синхротронное излучение, uv bump - ультрафиолетовый 'горб', SSC -'синхротронная самокомптонизация', EC(IR) - обратное Комптоновское рассеяние инфракрасныхфотонов, EC(UV) - обратное Комптоновское рассеяние излучения широких эмиссионных линий.Прерывистыми вертикальными линиями отмечены границы рентгеновского диапазона (2-10 кэВ) идиапазона гамма-квантов высоких энергий (30 МэВ - 3 ГэВ)[Blazejowski M., Sikora M., Moderski R. and G. Madejski, Unifying MeV-blazars with GeV-blazars, in Proc. Symp. 'New Visions of the Universe in the XMM-Newton and Chandra Era', ESTEC, Noordwijk, The Netherlands, 2001.].

','');
INSERT INTO book VALUES (550,'','Радиоквазары с жесткими спектрами подразделяют на объекты с относительно круто падающими спектрами 'мягкими' (т.н., МэВ-е блазары) и объекты с плоскими 'жесткими' спектрами (Гэв-е блазары,см. Рис. 27). Для этих внегалактических источников характерны вариации потоков жесткого(рентгеновского и гамма-) излучения, проявляющиеся, в том числе, в виде интенсивных возрастаний (вспышек) с характерными временами менее суток. При этом рассматривается двухступенчатый механизм ускорения образующихся в релятивистских джетах электронов, на которых происходит обратное Комптоновское рассеяние: при малых энергиях через - нестабильности, связанные с ионами,отраженными ударными волнами, которые формируются при столкновении плазменных неоднородностей, а при высоких энергиях - посредством резонансного рассеяния на альфвеновских волнах. Большинство блазаров, наблюдавшихся в эксперименте EGRET на обсерватории CGRO в энергетическом диапазоне от100 МэВ до 10 ГэВ (всего около 70), относятся к этому классу. В то же время, как было отмечено выше,изображающие атмосферные черенковские телескопы зарегистрировали несколько блазаров в диапазонеэнергий около нескольких ТэВ, большинство из которых являются лацертидами. Последние, как известно, характеризуются относительно малой долей теплового излучения в оптическом диапазоне, что может быть связано с менее плотным полем окружающих источник излучения малоэнергичных (мягких) фотонов по сравнению с радио-квазарами с жестким спектром. Это подразумевает, что в лацертидах менее эффективно внутренне поглощение за счет образования электрон-позитронных пар, также как и обратное комптоновское рассеяние мягких фотонов по сравнению с обратным комптоновским рассеянием синхротронных фотонов, образующихся в джетах (синхротронная самокомптонизация).
\r\n
\r\nДо недавнего времени исследования гамма-излучения лацертидов в области высоких и очень высоких энергий были затруднены, в то время как представители класса радиоквазаров с жесткими спектрами, в частности, 3C279 - классические радиоисточники, в жесткой области энергий были детально изучены приборами типа EGRET. Однако с реализацией черенковского эксперимента HEGRA, работающего в диапазоне 500 ГэВ - 10 ТэВ, наблюдения высокоэнергичного гамма излучения лацертидов, проводимые параллельно с рентгеновскими наблюдениями на спутниках RXTE, ASCA, BeppoSAX и др., начали давать свои результаты. Наиболее известные объекты типа лацертидов, которые наблюдаются в гамма-диапазоне высоких и очень высоких энергий - Mkn 421 и Mkn 501. На Рис. 29 представлены зависимости, характеризующие переменность этих объектов в рентгеновском диапазоне и в высокоэнергичном гамма- излучении. Недавно новые объекты типа лацертидов были зарегистрированы установкой WHIPPLE, а затем и в экспериментах HEGRA и CAT.','');
INSERT INTO book VALUES (551,'','\r\n\r\n\r\n

Рисунок 28. Временные зависимости интенсивности рентгеновских фотонов (эксперимента PCA на рентгеновской обсерватории им. Росси) и гамма-квантов высоких энергий )данные установки WHIPPLE) от источника Mkn 421 [Pohl M., Gamma ray astronomy, Proc. 27th ICRC, ed. R. Schlickeiser., Copernicus Gesellschaft, 1, pp. 147-161, 2001.].

','');
INSERT INTO book VALUES (552,'МЕТАГАЛАКТИЧЕСКИЙ ДИФФУЗНЫЙ ФОН','Метагалактическое диффузное излучение характеризуется полной изотропией. \r\nПоскольку Вселенная прозрачна для гамма-квантов с энергиями вплоть до 10¹⁴ эВ \r\n(гамма-кванты больших энергий могут поглощаться за счет γ-γ рассеяния на реликтовых\r\n фотонах с образованием электрон-позитронных пар), можно предположить, что \r\nметагалактическое излучение связано с объектами и процессами, находящимися на очень\r\n далеких, космологических расстояниях. Спектр метагалактического диффузного излучения\r\n в широком интервале энергий изображен на Рис. 29. В диапазоне от долей кэВ до нескольких\r\n сотен кэВ он имеет тепловой характер - может быть аппроксимирован зависимостью (2)\r\n с параметром kT = 40 кэВ. Как видно из Рис. 29 в диапазоне от сотен кэВ до ~10 МэВ\r\n имеется довольно значительный разброс данных различных экспериментов, пока нельзя \r\nсделать окончательного вывода о форме спектра в этом интервале энергий. При энергиях\r\n свыше 30 МэВ согласно измерениям, порведенным с помощью прибора EGRET на обсерватории им. \r\nКомптона, спектр имеет нетепловой вид и может быть представлен степенной зависимостью \r\nс показателем степени γ = -2.1. При этом интегральная интенсивность метагалактического \r\nдиффузного излучения при энергиях выше 100 МэВ составляет ~1.24x10^-5 фот см^-1с^-1ср^-1.','');
INSERT INTO book VALUES (553,'Метагалактический диффузный фон','\r\n\r\n

Рисунок 29. Широкий спектр диффузного внегалактического излучения от рентгеновского до гамма-диапазона по данным различных экспериментов (указаны на рисунке). Кривые линии представляют теоретические оценки вкладов: Сейфертоввых галактик I типа (штрих-пунктирная линия), II типа (пунктир), квазаров (линия триточки-пунктир), сверхновых I типа, блазаров (длинный пунктир) для степенного спектра с показателем -1.7 при энергиях ниже 4 МэВ и -2.15 при более высоких энергиях. Жирная сплошная линия соответствует сумме всех вкладов [Pohl M., Gamma ray astronomy, Proc. 27th ICRC, ed. R. Schlickeiser., Copernicus Gesellschaft, 1, pp. 147-161, 2001.].

','Метагалактическое диффузное излучение характеризуется полной изотропией. \r\nПоскольку Вселенная прозрачна для гамма-квантов с энергиями вплоть до 10¹⁴ эВ \r\n(гамма-кванты больших энергий могут поглощаться за счет γ-γ рассеяния на реликтовых\r\n фотонах с образованием электрон-позитронных пар), можно предположить, что \r\nметагалактическое излучение связано с объектами и процессами, находящимися на очень\r\n далеких, космологических расстояниях. Спектр метагалактического диффузного излучения\r\n в широком интервале энергий изображен на Рис. 29. В диапазоне от долей кэВ до нескольких\r\n сотен кэВ он имеет тепловой характер - может быть аппроксимирован зависимостью (2)\r\n с параметром kT = 40 кэВ. Как видно из Рис. 29 в диапазоне от сотен кэВ до ~10 МэВ\r\n имеется довольно значительный разброс данных различных экспериментов, пока нельзя \r\nсделать окончательного вывода о форме спектра в этом интервале энергий. При энергиях\r\n свыше 30 МэВ согласно измерениям, порведенным с помощью прибора EGRET на обсерватории им. \r\nКомптона, спектр имеет нетепловой вид и может быть представлен степенной зависимостью \r\nс показателем степени γ = -2.1. При этом интегральная интенсивность метагалактического \r\nдиффузного излучения при энергиях выше 100 МэВ составляет ~1.24x10^-5 фот см^-1с^-1ср^-1.');
INSERT INTO book VALUES (554,'','Существует две группы моделей, пытающихся объяснить происхождение метагалактического \r\nфоновогоизлучения. В некоторых моделях оно рассматривается как истинно диффузное и его \r\nпроисхождение связывают с процессами на ранних стадиях эволюции Вселенной. В частности,\r\n во многих космологических сценариях предполагается барионная симметрия, т.е. примерное \r\nравенство числа частиц и античастиц, образовавшихся после 'Большого взрыва'.\r\n В этом случае диффузное гамма-излучение может возникнуть в результате \r\nаннигиляции первичных частиц и античастиц. Рассматриваются и более экзотические модели, \r\nв которых образование диффузного гамма-излучения связывают, например, с испарением \r\nреликтовых черных дыр, коллапсом сверхмассивных черных дыр, находящихся на космологических\r\n расстояниях, характеризуемых z ~ 100, распадом гипотетических частиц и т.п. \r\nОднако ни одна из этих моделей не позволяет получить спектр гамма-квантов, адекватно \r\nотражающий наблюдательные данные. Поэтому большинство исследователей склоняются в \r\nпользу альтернативной модели, в рамках которой метагалактический диффузный гамма-фон \r\nрассматривается как совокупное излучение большого числа неразрешенных дискретных источников,\r\n находящихся на больших расстояниях. Основной вклад в фоновое излучение могут давать\r\n активные галактические ядра типа блазаров,которые, как было отмечено выше,\r\n характеризуются жесткими спектрами излучения, причем измерения с помощью прибора \r\nEGRET показали, что типичный спектр такого объекта в области энергий выше 30 МэВ \r\nимеет наклон, близкий к 2.1, т.е. наклону спектра метагалактического диффузного фона.\r\n В то же время, чтобы корректно получить средний спектр по всем источникам, которые могут \r\nнаходиться на расстояниях, характеризуемых разными значениями космологического параметра z,\r\n необходимо учесть возможную эволюцию светимости. Наблюдения в гамма-диапазоне пока не дают\r\n достаточной информации для того, чтобы сделать определенные выводы о виде функции,\r\n характеризующей эволюцию светимости. Суммарный спектр излучения активных галактических\r\n ядер, построенный с учетом эволюции светимости, определенной на основе данных \r\nнаблюдений квазаров в радиодиапазоне, а также с учетом того, что для объектов,\r\n находящихся на расстояниях z > 5, Вселенная становится непрозрачной для \r\nгамма-излучения из-за упомянутого выше эффекта фоторождения электрон-позитронных пар\r\n на реликтовых фотонах, дает интенсивность метагалактического гамма-излучения во \r\nвсем диапазоне энергий меньше наблюдаемой. Таким образом, можно сделать вывод,\r\n что до сих пор природа метагалактического диффузного излучения остается неизвестной.','');
INSERT INTO book VALUES (556,'КОСМИЧЕСКИЕ ГАММА-ВСПЛЕСКИ','Однако самые мощные процессы во Вселенной связаны, по-видимому, с космическими \r\nгамма-всплесками. Открытые в шестидесятые годы в экспериментах на спутниках Vela,\r\n предназначенных для контроля за ядерными взрывами в атмосфере, гамма-всплески в течение \r\n30 лет оставались самым непонятным явлением в астрофизике. Гамма-всплески проявляются как \r\nспорадические (при наблюдении всего неба с частотой в среднем 2 события в сутки)\r\n возрастания потока жесткого рентгеновского и гамма-излучения. Временные профили типичных \r\nгамма-всплесков изображены на Рис. 30. Длительность гамма-всплесков лежит в интервале\r\n от одной десятой секунды до нескольких минут. Распределение гамма-всплесков по \r\nдлительности (см. Рис. 31) имеет 'бимодальный' характер, т.е. выделяются две группы \r\nсобытий - короткие (длительностью от 0.1 до 1 с) и более длительные (>2 c) события. \r\nСпектры гамма-всплесков имеют как правило тепловой характер и могут аппроксимироваться\r\n зависимостью (2), при этом типичные значения спектрального параметра kT лежат в \r\nдиапазоне 100-300 кэВ. В спектрах некоторых гамма-всплесков прослеживались \r\nнетепловые составляющие - вплоть до энергий порядка нескольких ГэВ. \r\nДолгое время основной проблемой впонимании природы гамма-всплесков \r\nбыло согласование в рамках одной модели их статистических характеристик - распределения \r\nпо наблюдаемым потокам (или флюенсам) и распределения источников по небесной сфере.\r\n Интегральное распределение по флюенсам (так называемое распределение logN - logS), \r\nкоторое изображено на Рис. 32 свидетельствует о явном дефиците (если конечно исключить \r\nвозможность наблюдательных селекционных эффектов) слабых всплесков посравнению с тем, \r\nчто предсказывает зависимость
\r\n
\r\nN(>S) ~ S^-3/2 ,
\r\n
\r\nкоторая выполняется для источников, \r\nраспределенных в пространстве однородно и изотропно. Другими словами, если предполагать\r\n приблизительно одинаковую светимость в источнике ('стандартная свеча'), что естественно\r\n для большинства астрофизических объектов, это распределение свидетельствует о том, \r\nчто популяция гамма-всплесков ограничена в пространстве. Единственные известные объекты, \r\nпопуляции которых ограничены в пространстве - это объекты, принадлежащие нашей Галактике.\r\n Но вто же время распределение источников гамма-всплесков по небу (см. Рис. 33) полностью \r\nизотропно, на нем отсутствует сколько-нибудь выраженная концентрация к галактической \r\nплоскости и центру Галактики, которая с неизбежностью должна иметь место для галактических \r\nобъектов.','');
INSERT INTO book VALUES (557,'Гамма-всплески','

Временные структуры

\r\n

\r\n\r\n

\r\n

Гамма-всплески проявляются как спорадические (при наблюдении всего неба с частотой в среднем 2 события в сутки) возрастания потока жесткого рентгеновского и гамма-излучения

\r\n

Рис. 30. Временные профили типичных гамма-всплесков, зарегистрированных в эксперименте на космической обсерватории им. Комптона. [Pasiesas W.S., Meegan C.A., Pendleton G.N., et al., On-line BATSE Gamma-Ray Bursts Catalog (revised), http://www.batse.msfc.nasa.gov/batse/grb/catalog/4b/]

','');
INSERT INTO book VALUES (559,'Спектр гамма-всплеска','

В диапазоне энергий от десятков до сотен кэВ дифференциальныеэнергетические спектры большинства гамма-всплесков могут бытьаппроксимированы зависимостью типа спектра теплового излучения оптическитонкой плазмы:

\r\n


Типичные значения спектрального параметра kT лежат в диапазоне 100-300кэВ.

\r\n

Для аппроксимации спектров космических гамма-всплесков в широкомдиапазоне энергий (от десятков кэВ до нескольких МэВ) частоиспользуют универсальную комбинацию экспоненциальной и степеннойфункций (модель Бэнда):

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (560,'Статические распределения гамма-всплесков','','');
INSERT INTO book VALUES (561,'Распределение по длительности гамма-всплесков, зарегистрированных в эксперименте BATSE','\r\n\r\n

Рис. 31. Распределение гамма-всплесков по длительности. [Kommers J.M., Lewin W.H.G., Kouveliotou C., van Paradijs J., Pendleton G.N., Meegan C.A. and G.J. Fishman, A nontriggered burst supplement to the BATSE gamma-ray burst catalogs, Astrophys. J. Suppl., 134, pp. 385-454, 2001.].

','');
INSERT INTO book VALUES (562,'','Таким образом, указанное противоречие можно разрешить, либо предположив наличие\r\n в нашей Галактики особой сферической популяции объектов (галактическое гало), либо допустив,\r\n что ограниченность популяции источников гамма-всплесков в пространстве связана с\r\n ограниченностью самой Вселенной, т.е. в этом случае источники гамма-всплесков должны \r\nнаходиться на очень далеких, т.н. космологических расстояниях. В последнем случае, чтобы \r\nсоответствовать наблюдаемым потокам энерговыделение в источнике должно составить только в \r\nгамма-диапазоне ~10⁵³-10⁵⁴ эрг/с, что трудно объяснить в рамках известных представлений.\r\n Модель же галактического гало дает энерговыделение висточнике ~10⁴²-10⁴⁴ эрг/с, которое \r\nв принципе могут обеспечить нестационарные процессы на нейтронных звездах типа \r\n'звездотрясений'. Однако эта модель требует объяснения происхождения галоиз нейтронных\r\n звезд, при этом главная проблема заключается в том, чтобы понять, почему нейтронные звезды\r\n галактического диска не дают гамма-всплесков. Кроме того, подобное гало из нейтронных \r\nзвезд должно наблюдаться у ближайшей галактики, полностью подобной нашей - туманности \r\nАндромеды. Однако наблюдения с прибором BATSE на космической обсерватории им. Комптона,\r\n в ходе которых были получены наилучшие на сегодняшний день результаты по статистике \r\nгамма-всплесков не дали сколько-нибудь значимого отличия распределения источников\r\n гамма-всплесков по небу от изотропного. Поэтому наибольшее распространение получила\r\n космологическая модель.
\r\n
\r\nПодлинную же революцию в понимании природы гамма-всплесков дали результаты эксперимента\r\n на спутнике Beppo SAX. В этом эксперименте впервые удалось достаточно точно\r\n (~1\') локализовывать источник гамма-всплеска в диапазоне жесткого рентгеновского\r\n излучения, а затем достаточно оперативно (с задержкой в несколько часов) наводить\r\n в область локализации гамма-всплеска телескоп, регистрирующий мягкое рентгеновское\r\n излучение. Этот телескоп также позволял осуществлять угловую привязку источника\r\n гамма-всплеска с очень высокой точностью -менее десяти угловых секунд. \r\nТаким образом, было обнаружено, так называемое, рентгеновское послесвечение (afterglow)\r\n Информация о местоположении на небе источника гамма-всплеска также передавалась на мощные\r\n оптические телескопы и, таким образом, было обнаружено и оптическое послесвечение.\r\n Длительность рентгеновского послесвечения составляет как правило несколько суток,\r\n интенсивность же оптического послесвечения спадает гораздо медленнее - например вслучае\r\n события GRB972802 оно наблюдалось в течение нескольких месяцев.\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (563,'','\r\n\r\n\r\n

Рис. 32. Интегральное распределение гамма-всплесков по полным потокам S, полученное в эксперименте с прибором РХ-2 (1) [Кудрявцев М.И., Свертилов С.И. и О.В. Морозов, Статистика слабых гамма-всплесков по данным эксперимента ГРИФ на орбитальной станции \"Мир\", Письма в астрон. журн., 28, cс. 331-340, 2002., Кудрявцев М.И., Свертилов С.И. и О.В. Морозов, Наблюдения мягких гамма- или жестких рентгеновских всплесков в эксперименте ГРИФ на орбитальной станции \"Мир\", Письма в aстрон. журн., 29, cс. 323-333, 2003.]; зависимость logN - logS для частоты регистрации всплесков со всего неба, построенная на основе данных эксперимента с прибором РХ-2 в предположении плоского(2) и типа S-3/2 (3) исходных распределений N(>S). Приведены соответствующие данные экспериментов 'Конус' (4) [Mazets E.P. and S.V. Golenetskii, Recent results from the gamma-ray burst studies in the KONUS experiment, Astrophys. Space Sci., 75, pp. 47-81, 1981.] и BATSE CGRO (5) [Pasiesas W.S., Meegan C.A., Pendleton G.N., et al., On-line BATSE Gamma-Ray Bursts Catalog (revised), http://www.batse.msfc.nasa.gov/batse/grb/catalog/4b/], а также зависимость N(>S) ~ S-3/2, выполняющаяся для однородного распределения источников в пространстве и результаты расчетов зависимости в рамках некоторых космологических моделей \"слияния\" двух компактных обьектов для разных значений космологического красного смещения z.

','');
INSERT INTO book VALUES (564,'Теоретические модели гамма-всплесков','\r\n\r\n

Рис. 33. Распределение по небу в галактических координатах источников гамма-всплесков [Meegan C.A., Fishman G.J., Wilson R.B. et al., Spatial distribution of gamma-ray bursts observed by BATSE, Nature, 355, pp. 143-145, 1992.].

','');
INSERT INTO book VALUES (565,'Теоретические модели гамма-всплесков','К настоящему времени зарегистрировано уже около тридцати всплесков, для которых\r\n наблюдалось оптическое послесвечение. В областях локализации этих событий находятся \r\nвнегалактические объекты - так называемые 'хозяйские галактики' (host galaxy), к которым,\r\n как предполагается, относятся источники послесвечения - оптические транзиенты. \r\nДля этих внегалактических объектов характерно космологическое смещение эмиссионных\r\n линий в красную область, свидетельствующее о том, что 'хозяйские галактики'\r\n могут находиться на очень больших расстояниях (для одного из событий было получено\r\n значение z ~3.5), что явилось сильнейшим аргументом в пользу космологической модели. \r\nДля всплеска, зарегистрированного 8 мая 1997 г., красное смещение эмиссионных линий было\r\n обнаружено непосредственно в оптическом транзиенте. Наконец, 23 января 1999 г. \r\nс помощью специальной установки на основе широкоапертурной фотокамеры, которая могла \r\nдостаточно быстро (в течение ~40 с) наводиться в область локализации гамма-всплеска,\r\n было зарегистрировано оптическое свечение непосредственно во время гамма-всплеска.\r\n В максимуме всплеска оно оказалось довольно интенсивным - на уровне 8-9 наблюдаемой\r\n звездной величины. Проведенная идентификация показала, что 'хозяйская галактика'\r\n находится на космологическом расстоянии, соответствующем z ~ 2. Таким образом,\r\n оптическая светимость в источнике должна была составить ~10⁴⁸эрг/с, что сопоставимо\r\n со светимостью квазаров. В то же время полная светимость очень удаленных (z > 2)\r\n источниковгамма-всплесков может достигать ~10⁵¹ - 10⁵³ эрг/с.
\r\n
\r\nГлавной задачей\r\n теоретических моделей, объясняющих космологическую природу гамма-всплесков, \r\nявляется необходимость объяснения огромной светимости. С учетом того, что в \r\nгамма-излучение, согласно большинству сценариев, может конвертироваться ~1%\r\n полного энерговыделения, его величина для наиболее мощных событий оказывается\r\n равной ~10⁵³-10⁵⁵ эрг/с, что превышает полную энергию взрыва сверхновой.
\r\n
\r\nТакая энергетика обеспечивается в получивших широкое распространение моделях\r\n 'огненного шара' (fair ball) -релятивистски расширяющегося по действием \r\nогромного лучистого давления электронно-фотонного 'газа', который образовался \r\nв результате гигантского взрыва в относительно малом объеме. В процессе расширения \r\nплотность электронов падает, и файерболл становится оптически прозрачным.\r\n В результате взаимодействия с межзвездной средой он тормозится, при этом \r\nобразуется ударные волны: внешняя (расходящаяся) и внутренняя (сходящаяся). \r\nЭнергия этих волн конвертируется в электромагнитное излучение в основном за счет\r\n тормозного излучения электронов, ускоряемыхна фронте ударной волны. При этом считается,\r\n что за собственно гамма-всплеск 'ответственна' внутренняя волна, а внешняя обеспечивает\r\n послесвечение в мягком рентгеновском и оптическом диапазонах. Подобная модель\r\n описывает сферически-симметричный файерболл и, вообще говоря, не объясняет наблюдающейся\r\n у большинства гамма-всплесков сложной временной структуры. В последнее время была \r\nразработана модель неоднородного расширения, позволяющая объяснить сложную временную\r\n структуру некоторых всплесков. Согласно этой модели, образуются релятивистски расширяющиеся\r\n оболочки, которые характеризуются различными Лоренц-факторами. За счет этого в\r\n процессе расширения одна оболочка может нагонять другую и сталкиваться с ней.\r\n Именно столкновение таких оболочек проявляется в виде отдельных возрастаний на\r\n профиле всплеска.','');
INSERT INTO book VALUES (566,'Теоретические модели гамма-всплесков','

Главная задача теоретических моделей - необходимость обяснения огромной светимости

\r\n

\r\n

\r\n

Основная поблема - большой разброс светимости в источнике: от ~10⁴⁷ до ~10⁵⁴ эрг/с.

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (567,'','Для объяснения природы взрыва, который может привести к возникновению 'огненного шара'\r\n или оболочек, разлетающихся с релятивистскими скоростями, обычно привлекают модель слияния\r\n (merging) двух нейтронных звезд или модель гиперновой. Поскольку при слиянии нейтронных\r\n звезд на гамма-излучение приходится лишь около 1% всей выделившейся энергии, эта модель \r\nне может объяснить энергетику самых мощных всплесков. Энергетику таких всплесков может\r\n обеспечить, так называемая, гиперновая. В модели гиперновой рассматривается коллапс\r\n проэволюционировавшей звезды с массивным (с массой ≥10М_●) быстро вращающимся железным\r\n ядром в черную дыру Керра, при этом за счет большого углового момента большая часть\r\n вещества удерживается от разлета, и обеспечиваются условия для выделения большей части \r\nэнергии в излучение.
\r\n
\r\nПоскольку в космологических моделях происхождение гамма-всплесков\r\n связывают с процессами на конечных стадиях эволюции массивных звезд космологические\r\n сценарии предполагают, что частота возникновения гамма-всплесков в той или иной степени\r\n отражает историю звездообразования вплоть до очень больших значений z ~ 20.
\r\n
\r\nОсновной проблемой\r\n существующих моделей гамма-всплесков является необходимость объяснения большого разброса\r\n светимости - от ~10⁴⁷ до ~10⁵⁴ эрг/с в источнике для тех событий, для которых\r\nбыла проведена идентификация с 'материнскми галактиками', что может свидетельствовать\r\n о том, что популяция гамма-всплесков не гомогенна, т.е. отдельные события могут иметь\r\n различную природу. Альтернативой является допущение, так называемого, 'биминга'\r\n (от англ. beam - луч), то есть сильно анизотропного излучения в источнике. \r\nВ этом случае наблюдаемый разброс светимостей естественным образом объясняется тем,\r\n что направление гамма-луча в источнике произвольно ориентировано относительно \r\nнаблюдателя. В последнее время гипотеза 'биминга' находит все больше сторонников,\r\nпоскольку в наиболее продвинутых моделях гамма-всплесков, типа упоминавшейся выше\r\n гиперновой, генерацию гамма-квантов связывают именно с релятивистскими струями\r\n вещества (типа джетов в активных галактических ядрах и микроквазарах),\r\n истекающих из полюсов коллапсирующего центрального тела.
\r\n
Большой интерес\r\n также представляет возможная связь гамма-всплесков со сверхновыми. \r\nПервоначально на такую связь имелись лишь косвенные указания: в частности,\r\n в оптическом послесвечении некоторых гамма-всплесков прослеживался возможный вклад\r\n сверхновой (см., например). Однако, на сегодняшний день имеется несколько случаев\r\n непосредственной идентификации гамма-всплесков со сверхновыми в других галактиках. \r\nДля этих всплесков энерговыделение в источнике на 3 порядка меньше величины, \r\nхарактерной для космологической популяции гамма-всплесков, а временной ход интенсивности\r\n оптического послесвечения подобен кривой блеска сверхновой.','');
INSERT INTO book VALUES (568,'Открытия последних лет','
\r\n
• возможная связь гамма-всплесков со сверхновыми
  \r\n\r\n
  \r\nGRB980425 сосверхновой SN 1998bwz = 0.0085, ~10⁴⁸ эрг
\r\n
• 'рентгеновские вспышки' (X-ray flash)
  \r\n20-100 кэВ, 2-30 кэВ
\r\n
• 'темные гамма-всплески'
  \r\nСвязь гамма-всплесков с процессами на конечных стадиях эволюции массивныхзвезд: частота возникновения гамма-всплесков отражает историюзвездообразования вплоть до очень больших значений z ~20
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (569,'','Несмотря на достигнутые успехи в изучении космических гамма-всплесков, связанные \r\nс наблюдениями 'послесвечения' в радио, оптическом и рентгеновском диапазонах природа\r\n источников гамма-всплесков остается до конца не ясной. Следует отметить, что данные \r\nоб идентификации источников всплесков полученыдля относительно небольшого числа событий,\r\n в то время, как, изучая статистические характеристики, можно получить информацию о \r\nпопуляции источников гамма-всплесков в целом. Поэтому, несмотря на успехи,связанные\r\n с наблюдениями в оптическом диапазоне, исследование статистических характеристик\r\n гамма-всплесков остается по-прежнему актуальным. Помимо данных об источниках\r\n гамма-всплесков статистические характеристики могут также использоваться для получения\r\n информации об истории первичного звездообразования во Вселенной и тестирования \r\nкосмологических моделей.
\r\n
\r\nКлючевая в плане понимания природы гамма-всплесков информация\r\n содержится в физических характеристиках, определяющих светимость, спектральную жесткость\r\n и т.п. непосредственно в источнике всплеска. В то же время история первичного \r\nзвездообразования задает частоту генерации всплесков ρ_GRB в зависимости от величины\r\n красного смещения z. Получаемые непосредственно из наблюдений такие статистические\r\n характеристики гамма-всплесков, как распределение источников по небу и распределение \r\nпо наблюдаемым интенсивностям или флюенсам, в той или иной степени отражают их \r\nпространственное распределение, распределения по z и по светимостям в источнике L_iso.\r\n Однако, измеряемые распределения типа logN - logP или logN - logS, также как и связанное\r\n с ними дифференциальное распределение частоты регистрации всплесков по наблюдаемым\r\n потокам определяются как зависимостью частоты генерации всплесков (ρ_GRB) от z, так и \r\nфункцией светимости (то есть распределением по L_iso). Поэтому, чтобы решить обратную задачу,\r\n то есть определить частоту генерации всплесков и распределение их источников по \r\nсобственным светимостям, необходимо, либо сделать определенные предположения относительно\r\n зависимости ρ_GRB от z, либо задать параметры модели, характеризующей распределение\r\n гамма-всплесков по собственным светимостям. Таким образом, возникает проблема\r\n независимого определения функции светимости и частоты генерации всплесков на разных z.
\r\n
\r\nОпределение величины z для различных групп гамма-всплесков с помощью анализа\r\n статистических распределений является ключевым фактором и в оценке доли, так называемых, \r\n'темных гамма-всплесков' средирегистрируемых событий. Согласно некоторым моделям, \r\nдопускающим широкое распределение по z источниковгамма-всплесков, все всплески, \r\nпроисходящие на z > 6 должны быть 'оптическими темными', то есть без послесвечений. \r\nЭто обусловлено эффективным поглощением излучения послесвечения в межзвездной \r\nи межгалактической пыли (толща которой тем больше, чем более удаленными являются \r\nисточники всплесков). Поэтому погрешность в определении доли 'оптически темных' событий\r\n зависит от того, насколько полной является регистрация всплесков, относящихся к разным z.\r\n В этом плане особый интерес представляет изучение распределений по наблюдаемым полным\r\n потокам S в области малых значений S ≤ 10^-7 эрг/см², поскольку частота регистрации слабых\r\n гамма-всплесков может иметь критическое значение, как в плане космологических моделейих \r\nисточников, так и моделей первичного звездообразования.','');
INSERT INTO book VALUES (570,'ЗАДАЧИ','

определение собственной болометрической светимости в источнике L_B
\r\nопределение величиныE_iso, характеризующей полную энергию, выделенную во время всплеска в предположении изотропного характера излучения
\r\nвыделение тех особенностей гамма-всплесков, которые могут быть обусловлены физическими процессами в источнике, и тех, которые связаны с космологическими эффектами растяжения масштабов времени и 'красного' смещения энергии фотонов.
\r\nособый интерес представляет изучение распределений типа logN-logS в области малых величин полных потоков S≤10-7эрг/см2, поскольку значение S≤10^-7 эрг/см²близко к порогу регистрации всплеска в эксперименте BATSE CGRO, поэтому необходимо получить независимую оценку частоты регистрации слабых гамма-всплесков

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (571,'','Наряду с распределением по наблюдаемым потокам важную роль в статистике гамма-всплесков \r\nиграют распределения по длительности и спектральной жесткости (характерной энергии).\r\n Данные BATSE содержат информацию о, так называемых, 'гамма-всплесках, для которых \r\nхарактерная энергия составляет, как правило менее 50 кэВ, а также гамма-всплесков,\r\n обогащенных рентгеновским излучением в диапазоне 2-30 кэВ. В последнее время за\r\n подобными событиями закрепился термин 'рентгеновские вспышки' (X-rayflash).\r\n Как следует из космологических моделей гамма-всплесков события с относительно \r\n'мягкими' энергетическими спектрами должны относится к более удаленным источникам.\r\n Поэтому в качестве однойиз причин существования гамма-всплесков, обогащенных \r\nрентгеновским излучением, рассматривается обусловленный космологическим красным\r\n смещением спектральный сдвиг в рентгеновский диапазон тогогамма-излучения, которое\r\n связанно с собственной системой отсчета источника всплеска. Однако, более распространена\r\n точка зрения, согласно которой гамма-всплески, обогащенные рентгеновским излучением, \r\nотносятся к сильно коллимированным событиям, видимым под большим углом к оси \r\nраспространения излучения - то есть относятся к периферии коллимированного луча.
\r\n
\r\nВ плане дальнейшего изучения упомянутых выше явлений представляется весьма \r\nактуальным провести поисковые исследования популяции \"мягких\" космических всплесков.\r\n Статистические характеристики таких всплесков, в частности распределения по спектральной \r\nжесткости и длительности могут дать ответы на вопрос о том, действительно ли в популяции\r\n гамма-всплесков имеется несколько отдельных групп? В связи с последним вопросом необходимо\r\n отметить, что все результаты, свидетельствующие в пользу космологической природы \r\nгамма-всплесков, получены именно для группы относительно длительных всплесков(∆T > 1 с). \r\nЧто касается более коротких всплесков, то пока не получено данных, в полном объеме\r\n свидетельствующих об их принадлежности к популяции объектов,находящихся на\r\n космологических расстояниях. Не исключено, что короткие(∆T < 1 с) гамма-всплески\r\n отличаются от более длительных и по своим спектральным характеристикам, поскольку \r\nони в среднем более жесткие.
\r\n
Таким образом, несмотря на успехи, связанные с наблюдениями\r\n в оптическом диапазоне, проблема гамма-всплесков еще далека от решения. Необходимы\r\n дальнейшие исследования, и одним из перспективных направлений представляется изучение\r\n статистических характеристик, в частности анализ частоты регистрации слабых и относительно\r\n мягких событий, расширение диапазона исследования гамма-всплесков в область\r\n рентгеновского излучения.','');
INSERT INTO book VALUES (573,'Литература общая','
• Р.Хилльер. Гамма-астрономия. М.: Мир. 1987.
\r\n
• Е.И.Москаленко. Методы внеатмосферной астрономии. М.: Наука. 1984.
\r\n
• В.Л.Гинзбург. Теоретическая физика и астрофизика. М.: Наука. 1987.
\r\n
• Астрофизика космических лучей (под ред. В.Л.Гинзбурга). М.: Наука. 1990.
\r\n
• М.Лонгейр. Астрофизика высоких энергий. М.: Мир. 1984.
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (574,'Литература специальная','
• Giacconi R., Murray S., Gursky H. et al., The Third UHURU Catalog of X-Ray Sources, Astrophys. J. Suppl., 27. pp. 37-64,1974.
\r\n
• Кудрявцев М.И., Свертилов С.И. и В.В. Богомолов, Характеристики периодических источников жесткогорентгеновского излучения, обнаруженных в эксперименте на станции \"Прогноз-9\". Результаты дополнительного анализа, Письма в астрон. журн., 24, сс. 663-676, 1998.
\r\n
• Rubin B.S., Finger M.H., Harmon B.A. et al., Observations of 4U1700-37 with BATSE, Astrophys. J., 459, pp. 259-270, 1996.
\r\n
• Nagase F., Accretion-powered X-ray pulsars, Publ. Astron. Soc. Japan, 41. pp. 1-79, 1989.
\r\n
• Schreier E, Levinson R., Gursky H. et al., Evidence for the Binary Nature of Centaurus X-3 from UHURU X-RayObservations. Astrophys. J. (Letters), 172, pp. L79-L89, 1972.
\r\n
• Corbet R.H.D., The three types of high-mass X-ray pulsator, Monthly Not. Roy. Astron. Soc., 220. pp. 1047-1056, 1986.
\r\n
• Gold T., Rotating Neutron Stars and the Nature of Pulsars, Nature, 221, pp. 25-28, 1969.
\r\n
• Thompson D.J., Gamma-ray Pulsars: Observations, 'High Energy Gamma-Ray Astronomy', Int. Symp., 26-30 June, 2000,Heidelberg, Germany, AIP Proc., 558, eds. A. Felix. A. Aharonian & H.J. Völk, AIP publ., Melville, New York 2001, ISBN 1-56396-990-4, pp. 103-114.
\r\n
• Harding A.K., Gamma-ray Pulsars: Models and Predictions, High Energy Gamma-Ray Astronomy, Int. Symp., 26-30 June,2000, Heidelberg, Germany, American Institute of Physics (AIP) Proceedings, 558, eds. F.A. Aharonian and H.J. Völk,American Institute of Physics, Melville, New York 2000, ISBN 1-56396-990-4, pp. 115-126.
\r\n
• Duncan R.C., and Thomson C., Formation of very strongly magnetized neutron stars - Implications for gamma-ray bursts,Astrophys. J. (Letters), 392, pp. L9-L13, 1992.
\r\n
• van Paradijs J., Taam R.E. and E.P.J. van den Heuvel, On the nature of the 'anomalous' 6-s X-ray pulsars, Astron. &Astrophys., 299, pp. L41-L44, 1995.
\r\n
• Mereghetti S., Gotz D., von Kienlin A., et al. The first giant flare from SGR 1806-20: with the INTEGRAL SPI Anti-Coincidence Shield, Astrophys. J. (Letters), 624, pp. L105-L108, 2005
\r\n
• Черепащук А.М., Рентгеновские двойные системы с черными дырами, в сб. 'Двойные звезды', Космосинформ, Москва, 1997,cc. 45-104.
\r\n
• Кудрявцев М.И., Свертилов С.И. и В.В. Богомолов, Наблюдения рентгеновских двойных 4U1700-37 и GRO 1655-40 вэксперименте 'ГРИФ' на орбитальной станции 'Мир', Письма в астрон. журн., 27, cc. 762-773, 2001.
\r\n
• Kroeger R.A., Strickman M.S. and J.E. Grove, Gamma-ray observations of GRO J1655-40, Astron. &Astrophys. Suppl. Ser., 120, pp.117-120, 1996.
\r\n
• Zhang S.N., Ebisawa K., Sunyaev R.A. et al., Broadband High-Energy Observations of the Superluminal Jet Source GRO J1655-40during an Outburst, Astrophys. J., 479, pp. 381-387, 1997.
\r\n
• Watson M.G., Rickets M.J and R.E. Griffits, The X-Ray Light Curve of Nova Ophiuchi 1977 (H1705-25), Astrophys. J. (Letters), 221,L69-L71, 1978.
\r\n
• Kuulkers E., Wijnands R., Belloni T. et al., Absorption Dips in the Light Curves of GRO J1655-40 and 4U 1630-47 during Outburst,Astrophys. J., 494, pр. 753-758, 1998.
\r\n
• Gerels N., Norris J. and J.D. Myers, site, http://coscc.gsfc.nasa.gov/batse/hilev/occ.html, webmaster J.D. Myers.
\r\n
• Orosz J.A., Groot P.J., Van Der Klis M. et al., Dynamical Evidence for a Black Hole in the Microquasar XTE J1550-564, Astrophys. J.,568, pp. 845-861, 2001а.
\r\n
• Pohl M., Gamma ray astronomy, Proc. 27th ICRC, ed. R. Schlickeiser., Copernicus Gesellschaft, 1, pp. 147-161, 2001.
\r\n
• Punsly B. and S. Tingay, PKS 0743-67: An Ultra-luminous Accretion Disk and a High Kinetic Luminosity Jet, Astro-ph/0510044.2005.
\r\n
• Urry C.M. and P. Padovani, Unified Schemes for Radio-Loud Active Galactic Nuclei, Publ. Astron. Soc. Pacif., 107, pp.803-845, 1995.
\r\n
• Nandra K., George I.M., Mushotzky R.F. et al., ASCA Observations of Seyfert 1 Galaxies. I. Data Analysis, Imaging, and Timing,Astrophys. J., 476, pp. 70-82, 1997.
\r\n
• Blazejowski M., Sikora M., Moderski R. and G. Madejski, Unifying MeV-blazars with GeV-blazars, in Proc. Symp. 'New Visions ofthe Universe in the XMM-Newton and Chandra Era', ESTEC, Noordwijk, The Netherlands, 2001.
\r\n
• Pasiesas W.S., Meegan C.A., Pendleton G.N., et al., On-line BATSE Gamma-Ray Bursts Catalog (revised), http://www.batse.msfc.nasa.gov/batse/grb/catalog/4b/
\r\n
• Kommers J.M., Lewin W.H.G., Kouveliotou C., van Paradijs J., Pendleton G.N., Meegan C.A. and G.J. Fishman, A nontriggered burst supplement to the BATSE gamma-ray burst catalogs, Astrophys. J. Suppl., 134, pp. 385-454, 2001.
\r\n
• Кудрявцев М.И., Свертилов С.И. и О.В. Морозов, Статистика слабых гамма-всплесков по данным эксперимента ГРИФна орбитальной станции \"Мир\", Письма в астрон. журн., 28, cс. 331-340, 2002.
\r\n
• Кудрявцев М.И., Свертилов С.И. и О.В. Морозов, Наблюдения мягких гамма- или жестких рентгеновских всплесков в эксперименте ГРИФ на орбитальной станции \"Мир\", Письма в aстрон. журн., 29, cс. 323-333, 2003.
\r\n
• Mazets E.P. and S.V. Golenetskii, Recent results from the gamma-ray burst studies in the KONUS experiment, Astrophys.Space Sci., 75, pp. 47-81, 1981.
\r\n
• Meegan C.A., Fishman G.J., Wilson R.B. et al., Spatial distribution of gamma-ray bursts observed by BATSE, Nature, 355, pp.143-145, 1992.
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (577,'','Задача о прохождении частиц (излучения) через вещество и связанных с этим потерях энергии была поставлена при самом возникновении современных представлений о структуре атомов. Этапы в решении этой задачи совпали с этапами развития квантовой теории и теории относительности. Опыты по прохождению частиц через вещество послужили экспериментальной основой для проверки справедливости этих теорий.
\r\n
\r\nТрудно переоценить значение теорий явлений, связанных о прохождением частиц через вещество, для становления современной физики. Большая честь методов исследования атомных ядер и элементарных частиц, а также интерпретация измерений в ядерной физике, физике высоких энергий и космических лучей основывается на выводах этой теории.
\r\nБольшая часть данной главы посвящена изучению электромагнитных взаимодействий частиц с веществом, которые в основном определяют проникающую способность частиц, вероятность различных процессов взаимодействия и зависимость их от природы и параметров частиц и свойств вещества.
\r\n
\r\nЭлектромагнитные взаимодействия - лишь один из четырех типов взаимодействия, известных в настоящее время. Остальные три типа взаимодействия здесь подробно не рассматриваются.','');
INSERT INTO book VALUES (579,'Классификация элементарных частиц','Со времен Ньютона и Лейбница под понятием \"элементарная частица\" подразумевался бесструктурный точечный объект. По мере накопления знаний о природе материи на протяжении только последних ста лет элементарными частицами считали сначала атомы, потом ядра, адроны. К 60-м годам нашего века число элементарных частиц достигло сотни. Возникло подозрение относительно их \"элементарности\". Казалось, что природа не может быть столь расточительной. Все разнообразие этих частиц попытались объяснить наличием меньшего количества унифицированных элементарныхобъектов.
\r\n
\r\nНа современном уровне знаний элементарными считают 12 частиц и 12 античастиц или, как говорят, ароматов, а также 12 переносчиков взаимодействий. Все элементарные частицы - фермионы\r\n(их спин s=1/2ħ), а все переносчики взаимодействия - бозоны (s=1ħ).
\r\n
\r\nВ свободном состоянии наблюдается только 6 (из 12) элементарных частиц. Это - лептоны: электрон e- , мюон μ^- , таон τ^- , нейтрино электронное ν_e, нейтрино мюонное ν_μ, и нейтрино таонное ν_τ. Антинейтрино и положительно заряженные лептоны считаются античастицами. Лептоны - слабо взаимодействующие частицы.
\r\n
\r\nОстальные 6 элементарных частиц - кварки - существуют только в связанном состоянии. Это относится и к 6 антикваркам. Кварки и антикварки - частицы, обладающие сильным взаимодействием.\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (580,'Элементарные частицы','\r\n','Кварки и антикварки имеют дробный электрический заряд: q=2/3e у u (\"up\" - верхний), c (\"charm\" - очарованный), t (\"truth\" - истинный или \"top\" - вершинный);
\r\nсоответственно заряд q=-2/3е имеют антикварки: u, c, t. Заряд q=-1/3e имеют кварки: d (\"down\" - нижний), s (\"strange\" - странный) и b (\"beautyful\" - прелестный или \"bottom\" - донный), а заряд q=+1/3e у антикварков: ¯d, ¯s, b¯.
\r\n
\r\nКомбинации из кварков и антикварков (qq¯) дают мезоны. \r\n
\r\nНапример: π¯(ūd), π⁺(ud¯), π⁰(uu¯,dd¯,ss¯). Комбинация трех кварков создает барионы. Например: p(uud), n (udd) .');
INSERT INTO book VALUES (581,'','Частицы, построенные из кварков (q) и антикварков (q¯), называются адронами. Слово \"адрон\" происходит от греческого \"хадрос\" - сильный, поскольку все эти объекты участвуют в сильных взаимодействиях.
\r\n
\r\nВсе элементарные частицы (12 частиц и 12 античастиц) естественным образом разбиваются на три группы, или, как говорят, на три поколения фундаментальных фермионов. Каждое поколение содержит четыре частицы (и 4 античастицы). Самые легкие частицы образуют первое поколение. В каждом из последующих поколений заряженные частицы тяжелее, чем в предыдущем.
\r\n
\r\nФермионы первого поколения постоянно существуют в природе. Они в совокупности с фотонами являются той материей, из которой построена современная Вселенная. Из u и d-кварков состоят нуклоны, а значит, и ядра атомов, из электронов - атомные оболочки. Без электронных нейтрино не могли бы протекать реакции\r\nядерного синтеза в Солнце и звездах.
\r\n
\r\nЧастицы второго и третьего поколений возникают во взаимодействиях адронов и лептонов высокой энергии в космических лучах или на ускорителях. Фермионы второго и третьего поколений\r\nиграли важную роль в ранней Вселенной, в первые мгновения так\r\nназываемого Большого Взрыва. В частности, число сортов (ароматов) нейтрино определило соотношение между распространенностями водорода и гелия во Вселенной. Фермионы второго и третьего поколений нестабильны, в результате распада все они быстро переходят в частицы первого поколения. Конечными продуктами всех превращений являются лептоны. Исключение составляет лишь протон. Однако есть предположение, что и протон распадается, хотя время его жизни очень велико - много больше 10³³ лет.\r\n\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (582,'Взаимодействия элементарных частиц','Процессы, в которых участвуют элементерные частицы, бесчисленны и разнообразны. Но за всеми процессами, которые наблюдались до сих пор, кроются фундаментальные взаимодействия всего лишь четырех типов: гравитационное, электромагнитное, слабое и сильное. Также называются и силы, обеспечивающие эти типы взаимодействия.
\r\n
\r\nГравитационное взаимодействие универсально: в нем участвуют все частицы, имеющие массы. Но поскольку массы элементарных частиц малы, влияние гравитационных сил обычно не учитывается.
\r\n
\r\nСлабые силы действуют между всеми известными элементарными частицами. Сильные взаимодействия существуют только между кварками. Электромагнитные взаимодействия испытывают только электрически заряженные частицы.
\r\n
\r\nХотя природа этих сил различна, механизм взаимодействия частиц одинаков - взаимодействие частиц происходит благодаря обмену другими частицами, которые называются пареносчиками взаимодействия или квантами соответствующего поля. Тек, при электромагнитных взаимодействиях происходит обмен фотонами (квантами электромагнитного поля), при слабых - W^± и Z⁰-бозонами (квантами слабого поля). Все три бозона - тяжелые частицы: m_w = 80,8 ГэВ, m_z = 92,9 ГэВ. При сильных взаимодействиях происходит обмен глюонами (8 типов глюонов), при гравитационном - обмен гравитонами. Из-за слабости гравитационного взаимодействия до сих пор гравитоны не обнаружены.','');
INSERT INTO book VALUES (583,'','

Расстояние r , на котором две частицы \"чувствуют\" присутствие друг друга, определяется массой переносчика взаимодействия m. Эта масса может быть определена из соотношения неопределенности: ∆E · ∆t ~ h, где ∆E=mc2, a &38710;t=r/с. Отсюда r ~ h/mс. Поскольку массы гравитона, фотона и глюона равны нулю, гравитационные, электромагнитные и сильные взаимодействия должны были бы обладать бесконечным радиусом взаимодействия. Слабые взаимодействия имеют малый радиус взаимодействия:
\r\n r_w ~ ħ/m_wc ~ 2 · 10^-16 см.
\r\n На расстояниях r <<10^-16 см, по-видимому, все силы ведут себя одинаково - они обратно пропорциональны квадрату расстояния:
F ~ r^-2.
\r\n Поэтому величина F · r² характеризует интенсивность взаимодействия, независимую от расстояния (для r<10^-16см). В случае электромагнитного взаимодействия электронов F · r² = e² Удобнее интенсивность взаимодействия выражать в безразмерных величинах

\r\n

.
Тогда вероятность любого акта электромагнитного взаимодействия пропорциональна α. Для кварков с дробным зарядом q вероятность электромагнитного взаимодействия будет пропорциональна q² · α. Теория электромагнитных взаимодействий --- квантовая электродинамика (КЭД).

','');
INSERT INTO book VALUES (584,'','

В случае сильных взаимодействий по аналогии с электродинамикой вводится константа сильного взаимодействия :

\r\n

,
\r\nгде q_s - сильный (цветовой) заряд является источником этих сил.
\r\n Теория сильных взаимодействий строится аналогично КЭД, но называется квантовой хромодинамикой (КХД), и вот почему. В электродинамике имеется лишь один заряд e, отличающийся только знаком (+, -) для частиц и античастиц.
\r\n Сильный заряд q_s кварков имеет три значения, т.е. кварки каждого аромата существуют в виде трех разновидностей. Принято говорить, что эти, разновидности отличаются друг от друга своими цветами. Обычно говорят, что кварки бывают трех цветов: желтого, синего и красного. \"Цвет\" в этом случае - просто удобный термин для обозначения квантовых чисел, характеризующих кварки.
\r\n Выбор трех основных оптических (желтого, синего, красного) цветов для обозначения зарядов кварков позволяет пользоваться наглядной оптичеокой-аналогией. Цветовые заряды антикварков сопряжены зарядам кварков. Иногда их называют антижелтым, антисиним, антикрасным, иногда - фиолетовым, оранжевым и зеленым в соответствии с известной последовательностью дополнительных цветов в оптическом спектре. Сумма одинаковых заряда и антизаряда равна нулю. Сумма трех зарядов взаимно дополнительных цветов также равна нулю. При таком подборе кварковых цветов адроны естественно называть бесцветными, белыми частицами. Барионы бесцветны, так как, состоят из трех кварков трех взаимно дополнительных цветов. Мезоны представляют собой бесцветные суперпозиции кварков и антикварков. Таким образом, было принято называть заряды сильного взаимодействия - цветными, а теорию сильного взаимодействия - хромодинамикой.
\r\n Итак, каждый кварк с определенным ароматом может иметь один из трех цветных зарядов: красный (к), желтый (ж), синий (с). Их взаимодействие сводится к обмену цветом. Поэтому переносчик сильного взаимодействия - глюон - должен быть двухцветным, т.е. он имеет цветной заряд. В зтом заключается существенное отличие от электромагнитного взаимодействия, где переносчик взаимодействия фотон не имеет электрического заряда.

','');
INSERT INTO book VALUES (585,'','

Явление поляризации вакуума приводит в квантовой электроди намике к экранировке электрического заряда. Электрический заряд непрерывно испускает и поглощает виртуальные фотоны, которые могут порождать виртуальные злектрон-позитронные пары. Заряд поляризует эти пары так, что исходный заряд оказывается частично экранированным распределенным в окружающем пространстве облаком виртуальных пар. На макроскопических расстояниях мы наблюдаем некоторый эффективный заряд e . По мере приближения к центру экранирующее действие пар ослабевает, что эквивалентно увеличению заряда, т.е. возрастанию \"константы взаимодействия\". Действительно, на расстоянии r=10^-17 см константа электромагнитного взаимодействия α оказывается равной 1/129, а не 1/137 как при r>10^-13. Аналогичное влияние на цветные заряды оказывают виртуальные qq¯ -пары, образующиеся около сильного заряда, они также поляризуютоя исходным кварком и в результате уменьшают его заряд. Но возникающие вместе с qq¯ -парами цветные глюоны тоже поляризуются и иначе, чем кварки. Кроме того их - восемь видов, и, благодаря своим цветовым зарядам, глюоны сильно взаимодействуют друг с другом. В результате этого исходный заряд как бы \"распухает\" из-за виртуальных глюонов, и с увеличением расстояния суммарный заряд кварка и облака виртуальных глюонов возрастает. На больших расстояниях при r > 10^-13 см цветные силы становятся постоянными (рис. 1)

\r\n

 

\r\n

а потенциал (т.е. энергия взаимодействия) V возрастает с расстоянием:

\r\n



\r\n

Между кварками как бы натянута струна. На малых расстояниях струна \"провисает\",\r\n энергия их взаимодействия мала и кварки свободны, а на больших расстояниях струна\r\n натянута и стягивает кварки с силой 10 тонн.

','');
INSERT INTO book VALUES (586,'','

При уменьшении расстояния, по мере проникновения в глубь глюонного облака, окружающего кварк, цветовой заряд его уменьшается. Это означает, что в пределе бесконечно малых расстояний между кварками цветовое взаимодействие между ними выключается. Константа сильного взаимодействия становится очень малой, и кварки почти не взаимодействуют между собой. Это явление получило название асимптотической свободы.

\r\n

\r\n

\r\n

Рис.1. Зависимость сильных, электромагнитных и слабых сил от расстояния до центра соответствующего заряда

','');
INSERT INTO book VALUES (587,'','

Таким образом \"константа\" сильного взаимодействия меняется с расстоянием, поэтому ее называют бегущей константой. На расстоянии r≈ 10^-13 см α_s=1, а на расстоянии r=10^-17см α_s=0,1(рис.2).
\r\n Поскольку переносчиками слабого взаимодействия также являются заряженные частицы - W^±-бозоны, тo константа слабого взаимодействия, как и сильного, уменьшается с уменьшением расстояния. На расстоянии r=10^-17см α_w≈1/27.

\r\n

\r\n

\r\n

Рис.2. Зависимость величины безразмерных констант для трех типов взаимодействия от расстояния между зарядами

\r\n

Итак, константы всех трех взаимодействий при расстояниях порядка l0^-17 см не так\r\n уж далеки друг от друга по величине и проявляют тенденцию к дальнейшему сближению.\r\n Экстраполяция всех бегущих констант в область очень малых расстояний приводит к тому, \r\nчто на расстояниях r~ 10^-28 см все они становятся одинаковыми α_GU ≈ 1/40. Индекс GU происходит от\r\n английских слов grand unification и означает великое объединение трех фундаментальных\r\n взаимодействий. Возможно, что при таких ₤ исчезает различие между лептонами и кварками\r\n и существует один тип частиц - лептокварки.

','');
INSERT INTO book VALUES (588,'','Опыт показал, что в слабых взаимодействиях участвуют только некоторые пары частиц, образующие слабо взаимодействующие дублеты. Причиной этого является зависимость слабого взаимодействия от спиральности частицы, т.е. от того, совпадает или нет направление проекции спина частицы с направлением ее движения. Если направление проекции спина совпадает с направлением движения частицы, то такая частица называется правополяризованной, если нет, - то левополяризованной. Если масса частицы равна нулю, то ее спиральность не может быть изменена. Массивные частицы могут менять свою спиральность.
\r\n
\r\n0казывается, в слабых взаимодействиях участвуют только частицы с левой поляризацией, и античастицы с правой поляризацией. Эти частицы могут переходить друг в друга в результате обмена W^±-бозонами, они и образуют дублеты. Например, слабо взаимодействующие дублеты первого поколения: ( e^-лев, ν^eлев), ( e⁺прав ,¯ν_e прав), (Uлев, dлев), (ūправ , ¯dправ).','');
INSERT INTO book VALUES (590,'Классификация электромагнитных взаимодействий','

Теория злектромагнитных взаимодействий (электродинамика - ЭД, квантовая электродинамика - КЭД) разработана уже довольно давно и настолько хорошо, что она может быть применена к большинству проблем, возникающих при электромагнитном взаимодействии излучения с веществом. При любой экспериментальной проверке предсказания этой теории подтверждались в пределах экспериментальных ошибок и математических приближений.
\r\n
\r\nЭлектромагнитные взаимодействия существуют между всеми частицами, имеющими \r\nэлектрический заряд, и фотонами. Их можно рассматривать как результат обмена\r\n в момент взаимодействия фотонами или как результат поглощения и испускания фотонов.\r\n В качестве константы взаимодействия, определяющей интенсивность процесса,\r\n в случае электромагнитных взаимодействий выступает квадрат заряда e2 или безразмерная\r\n величина, пропорциональная e2:

\r\n



.\r\n

Если в процессе взаимодействия участвует один фотон,\r\n то вероятность такого процесса пропорциональна α, если два фотона, то пропорциональна\r\n α² и т.д.
\r\n
\r\n Остановимся на основных процессах, которые происходят с наибольшей \r\nвероятностью и при которых осуществляется наибольшая передача анергии.\r\n Эти элементерные электромагнитные процессы можно классифицировать о точки\r\n зрения классической физики на основе представления о параметре удара\r\n (прицельном параметре соударений) b, т.е. расстоянии наибольшего сближения частиц.

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (591,'','При взаимодействии частиц с атомами среды, через которую они летят, естественно сопоставлять величину\r\n параметра удара b с размерами атомов a . В зависимости от того, как соотносятся между собой величины b\r\n и a происходит тот или иной процесс взаимодействия.\r\n
1. b >> α При взаимодействии частиц с атомами среды, через которую они летят, естественно сопоставлять величину\r\n параметра удара b с размерами атомов a . В зависимости от того, как соотносятся между собой величины b\r\n и a происходит тот или иной процесс взаимодействия.
\r\n
2. b ~ α Если параметр удара сравним с размерами атома, то будет происходить взаимодействие частицы с \r\nотдельными электронами атома. В этом случае заряженная частица может передать электрону значительную\r\n энергию, электрон вырывается из атома и сам может производить ионизацию других атомов.\r\n Такой электрон называется ?-электроном. Если энергия, получаемая ?-электроном, велика по сравнению\r\n с энергией связи в атоме, то зто явление может рассматриваться как взаимодействие пролетающей частицы \r\nи свободного электрона. При столкновении фотона с таким \"свободным\" электроном фотон рассеивается\r\n (комптоновокое рассеяние, комптон-эффект).
\r\n
3. b << α При еще меньших значениях параметра удара происходит взаимодействие частицы с кулоновским полем\r\n ядра. Траектория частицы при этом заметно искривляетоя, и происходит ускорение (или замедление) частицы.\r\n Согласно классической электродинамике в этом случае должно возникнуть тормозное излучение.
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (592,'','При взаимодействии фотонов высокой энергии с ядрами атомов могут возникать электрон-позитронные пары. При этом фотон поглощается, и вся его энергия переходит в энергию пары. Этот эффект пороговый, так как он может происходить, если энергия фотона больше суммарной энергии покоя электрона и позитрона, hν > 2m_ec². Ядро принимает на себя избыток импульса. Заряженные_частицы тоже могут образовывать электрон-позитронные пары e^- e⁺, так как электромагнитное поле быстро движущейся частицы может быть представлено как поток фотонов со спектром, зависящим от энергии частицы. Эти виртуальные фотоны могут создавать e^- e⁺-пары так же, как и реальные фотоны. Схематически прямое рождение e^- e⁺-пары электроном изображено рис.3.\r\n

\r\n

\r\n

Рис.3. В пунктирном овале изображен виртуальный фотон, не наблюдаемый на опыте

\r\n

Особый класс взаимодействий составляют процессы излучения\r\nэлектромагнитных волн при равномерном движении частиц в среде с\r\nпоказателем преломления
\r\nn > 1. К ним относится излучание Вавилова-Черенкова, на основе которого созданы\r\n разнообразные\r\nчеренковские детекторы. Кроме того, есть переходное излучение, возникающее при переходе частицы через\r\n границу раздела двух сред с различными диэлектрическими постоянными.

','');
INSERT INTO book VALUES (593,'Размер атома a','Некоторые полезные оценки и соотношения можно получить из простейшей концепции Нильса Бора. Пусть имеем ядро с зарядом Ze. Рассмотрим электрон в стационарном состоянии, т.е. допустим, что электрон вращается вокруг ядра по стационарной круговой орбите радиуса a с орбитальной скоростью V_орб (рис.4).\r\n

\r\n

\r\n

Рис.4. Стационарная круговая орбита электрона в атоме

\r\n

Атом - система квантовая, поэтому момент количества движения m_e· V_орб · a квантуется, т.е. может принимать лишь дискретные значения
\r\nm_e· V_орб · a = nħ, где n = 1,2,3,….

','');
INSERT INTO book VALUES (594,'Размер атома a (продолжение)','

Поскольку рассматриваемая система стационарна, то центробежная сила равна кулоновской силе притяжения электрона к ядру, т.е.

\r\n



\r\n

Отсюда получаем важные для нас соотношения:

\r\n



\r\n

т.е. скорость вращения электронов в атоме убывает с увеличением главного квантового числ n , а радиус орбиты вращения электронов в атоме пропорционален n². Энергия связи электрона с ядром (E_CB), т.е. его потенциальная энергия на орбите, получается равной:

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (595,'Размер атома a (продолжение)','Отсюда видно, что скорость вращения больше у внутренних электронов атома, для которых больше E_CB.
Например, для К-электронов n=1, следовательно
Для атома водорода Z=1, поэтому см/с и
\r\n
\r\nВ общем случае для электронных орбит в атомах имеем:
\r\n\r\n

Чтобы произошла ионизация, т.е. электрон мог покинуть атом,\r\nнадо, чтобы при взаимодействии с пролетающей мимо заряженной\r\nчастицей этот электрон получил кинетическую энергию E_e большую, чем энергия связи его с атомом E_CB, т.е. E_e>E_CB.

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (597,'Размер атома a (продолжение)','

Если энергия, передаваемая электрону E_e>>E_CB, т.е. энергия пролетающей частицы то все электроны атома могут рассматриваться свободными и покоящимися по сравнению с быстро летящей частицей. Какова же должна быть энергия частицы, чтобы выполнялось это условие?

\r\n

Найдем, например, энергию протона, который имеет скорость V=4,6 · 10⁸см.с (т.е. равную 2V_орбдля атома водорода):

\r\n



\r\nПротон с E_p > 100кэВ может ионизовать атом водорода, но лишь при энергии протона E_p >> 100кэВ можно пренебречь связью электронов с ядрами атомов водорода и считать их свободными.','');
INSERT INTO book VALUES (596,'Размер атома a (продолжение)','

Определим минимальную кинетическую энергию и скорость V пролетающей частицы, необходимую для ионизации ею атома среды.

\r\n

Пусть пролетающая частица имеет массу M>>m_e и кинетическую энергию .

\r\n

Так как максимальная энергия, которая может быть передана при упругом столкновении то при M>>m_e наибольшая энергия, получаемая электроном, будет

\r\n



\r\n

Чтобы электрон смог покинуть этот атом, необходимо, чтобы E_e>E_CB, т.е. Отсюда получаем соотношения

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (598,'Ионизационные потери тяжелых заряженных частиц','

Ионизация вещества - явление исключительное по своему значению для экспериментальной ядерной физики и физики высоких энергий, поскольку оно лежит в основе действия большинства детекторов элементарных частиц. Путем регистрации ионизации были открыты естественная радиоактивнооть и космические лучи, впервые наблюдены реакции расщепления атомных ядер.

\r\n

В результате возбуждения и ионизации быстрыми заряженными\r\nчастицами атомов вещества детектора и последующего усиления слабого первоначального ионизационного сигнала возникает наблюдаемый макроскопический ионизационный эффект. Измерения этого\r\nионизационного эффекта как и времени пролета, а также черенковского излучения широко используются для идентификации заряженных частиц и интерпретации экспериментов.\r\n

\r\n

Основные закономерности, описывающие ионизационные потери\r\nтяжелых заряженных частиц, можно получить из сравнительно простых качественных соображений, основанных на классических представлениях. Впервые эти закономерности были получены в 1915 г.\r\nНильсом Бором.\r\n

\r\n

Итак, рассмотрим прохождение через вещество тяжелой (M >> m_e) \r\nнерелятивистской (V << c) заряженной (ze) частицы. Предположим, что частица эта настолько быстра (V >> v_орб), что можно считать все атомные электроны свободными.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (599,'Ионизационные потери тяжелых заряженных частиц (продолжение)','

Сначала разберем взаимодействие этой частицы с одним электроном среды, расположенным на расстоянии b от ее траектории (b - прицельный параметр) (рис.5). В результате электростатического взаимодействия электрон получает импульс в направлении, перпендикулярном к направлению движения частицы. Продольная же составляющая импульса электрона близка к нулю, так как две ее компоненты, соответствующие приближению частицы к электрону и удалению от него, почти равны по величине (если потери энергии частицей малы) и противоположны по направлению. Так как M >> m_e, то можно не учитывать изменения направления движения частицы после такого единичного взаимодействия.

\r\n

\r\n

\r\n

Рис.5. Взаимодействие заряженной частицы с\r\nэлектроном атома\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (600,'Ионизационные потери тяжелых заряженных частиц (продолжение)','
\r\n

1. Итак, в результате действия кулоновских сил между частицей и электроном среды этот электрон получает импульс p_e = F ћ t, где
   \r\n- время взаимодействия, т.е.

   \r\n

   

\r\n

2. Если электрон в результате взаимодействия приобрел импульс то, следовательно, он приобрел и кинетическую энергию:

   \r\n

   

   \r\n

   Здесь уместно вспомнить о законе сохранения энергии для данного\r\nчастного случая: сколько энергии приобрел электрон (T_e), столько же энергии (∆E) потеряла частица при взаимодействии с этим электроном:\r\n

   \r\n

   

','');
INSERT INTO book VALUES (601,'Ионизационные потери тяжелых заряженных частиц (продолжение)','
\r\n

3. Теперь вспомним, что среда наполнена атомами (A ,Z) и, следовательно, в ней много электронов.\r\n Если плотность среды ρ г/см³, то плотность атомов в ней будет:

   \r\n

   

   \r\n

   где N_AB- числе Авогадро. Плотность электронов будет в Z раз больше

   \r\n

   

\r\n

Если частица проходит в среде путь dx, то она взаимодействует почти одинаково со всеми\r\n электронами, которые располагаются на одном и том же расстоянии b от ее траектории и\r\n каждому из них передает анергию T_e. Количество таких электронов на пути dx будет\r\n определяться плотностью электронов и объемом кольцевого цилиндра длиной dx с внутренним\r\n радиусом b и внешним радиусом b + db (рис.6). Объем этого цилиндра - 2π b db dx (см³). Электронов в нем будет: n_e(эл/см³) · 2π b db dx (см³) =2π b db dx Zn_аТ

\r\n

\r\n Рис.6. К расчету ионизационных потерь

\r\n

Каждому из этих электронов пролетающая частица передает энергию ∆E, а всем электронам,\r\n находящимся на расстоянии b от нее на пути dx , частица передает энергию

\r\n



\r\n

He следует забывать, что энергия частицы при этом взаимодействии уменьшается, \r\nи поэтому производная отрицательна.

\r\n
\r\n\r\n\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (602,'Ионизационные потери тяжелых заряженных частиц (продолжение)','
\r\n

4. Чтобы найти ионизационные потери частицы на пути dx со всеми электронами среды, с которыми она \r\nвзаимодействует с разными параметрами удара, надо проинтегрировать по всем возможным параметрам\r\n удара от b_min до b_max:

   \r\n

   

   \r\n

   Пределы интегрирования должны быть конечны, так как из самых общих физических соображений \r\nудельные потери энергии должны\r\nиметь конечную величину - частица с конечной энергией не может\r\nпотерять бесконечную энергию. Отсюда следует, что b_max≠ ∞ и b_min ≠ 0 . Рассмотрим, какими факторами\r\n определяются величины предельных прицельных параметров.

\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (603,'b_min','

b_min Минимальному значению параметра удара соответствует максимальная передеваемая энергия. \r\nРанее было получено соотношение, связывающее передаваемую электрону энергию ∆E с параметром\r\n удара

\r\n



\r\n

Если сталкиваютоя две частицы с массами M и m_e и M >> m_e то максимальная передаваемая энергия будет:

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (604,'b_min (продолжение)','

В релятивистском случае в выражении для b_min появляется коэффициент √1 - β², так как максимальная\r\n передаваемая энергия будет:

\r\n



\r\n

Итак, мы получили выражение для b_min с точки зрения классического подхода.

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (605,'b_max','

b_max Чем больше параметр удара, тем меньше передаваемая электрону энергия. b_max соответствует случаю,\r\n когда передаваемая энергия близка к энергии связи этого электрона с ядром. Поскольку энергия\r\n связи разных электронов атома различна, то вводится обычно некоторая усредненная характеристика\r\n энергии связи злектронов в атомах данного элемента (A,Z), называемая средним потенциалом\r\n ионизации I .

\r\n

Для разных элементов I = I₀ · Z, где I₀ слабо зависит от Z вещества. В табл.2 приведены значения I₀ для некоторых элементов.

\r\n

Таблица 2: Величины I₀ для разных элементов

\r\n

\r\n

\r\n

Итак, выбираем в качестве максимального прицельного параметра такой, при котором\r\n электрону передается энергия, равная среднему потенциалу ионизации:

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (606,'b_max (продолжение)','

Теперь можно вычислить \r\nПодставляя найденные нами значения b_max и b_min, получаем:

\r\n



\r\n

Выражение для удельных ионизационных потерь энергии приобретает вид:

\r\n



\r\n

Вывод этой формулы на основе классических представлении первоначально был предложен \r\nН.Бором в 1915 г., поэтому она и называется формулой Бора в этом виде или в более уточненном \r\nварианте:

\r\n



\r\n

Формула для ионизационных потерь энергии, выведенная Бете и Блохом с учетом квантовых\r\n и релятивистских эффектов, называется их именем (формулой Бете-Блоха) и имеет вид

\r\n



\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (607,'Зависимость ионпотерь от параметров частицы','
\r\n

1. Удельные ионизационные потери пропорциональны квадрату заряда частицы:

   \r\n

   

   \r\n

   это означает, что удельные ионизационные потери ядра железа\r\n(z = 26) в 676 раз больше, чем для протона той же скорости.

\r\n

2. Удельные потери не зависят от массы частицы М. Это получается из-за того,\r\n что происходит взаимодействие электрических зарядов частиц, а не их масс.\r\n Однако, если интересоваться сопоставлением потерь на ионизацию различных частиц \r\nс одинаковой кинетической энергией, тогда в коэффициент перед логарифмическим членом \r\nнеизбежно войдет масса частицы, так как

   \r\n

   Поскольку в нерелятивистском случае ионизационные потери обратно\r\n пропорциональны квадрату скорости частицы:

   \r\n

   

   \r\n

   Следовательно, частицы с одинаковой кинетической энергией теряют ее на ионизацию тем \r\nбольше, чем больше их масса. Например, дейтрон теряет на единице своего пути на ионизацию \r\nэнергию в 2 раза большую, чем протон с такой же кинетической энергией, а мюон в ~9 раз меньше.

\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (608,'Зависимость ионпотерь от параметров частицы (продолжение)','
\r\n

1. Удельные потери энергии на единице пути являются довольно сложной функцией\r\n скорости (и, следовательно, кинетической энергии) частицы. Эта зависимость схематически\r\n изображена на рис.7, где по оси абсцисс отложена кинетическая энергия в единицах своей\r\nсобственной энергии Mc², а по оси ординат - удельные потери энергии этой частицей \r\nна ионизацию среды.

   \r\n

   \r\n

   \r\n

   Рис.7. Зависимость ионизационных потерь энергии\r\nот энергии тяжелых частиц\r\n

   \r\n

   Вся сложная кривая рисунка разделена буквами А, В, С, D, E, F на отдельные участки с характерным для них поведением этой зависимости.

\r\n
\r\n\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (609,'Зависимость ионпотерь от параметров частицы (продолжение)','

(BC) Участок (ВС) соответствует случаю, когда с, одной стороны, частица нерелятивиотская, таким образом E_кин < Mc² и β < 1 ,\r\nс другой стороны, она настолько быстрая, что все электроны атомов могут считаться свободными. Поведение кривой в этой области (ВС) определяется коэффициентом перед квадратными скобками в формуле Бете-Блоха:

\r\n



\r\n

Эта зависимость в нерелятивистской области получилась из-за\r\nтого, что переданный электрону импульс p_e = F · t зависит от времени взаимодействия t, которое, в свою очередь, обратно пропорционально скорости частицы t ~ 1/V. Переданная же электрону энергия ~P_e² т.е. энергия, потерянная частицей ~ 1/V², следовательно ~ 1/E.

\r\n

Зависимость имеет место вплоть до релятивистских скоростей V ≈ c. При V ≈ c. коэффициент перед скобкой принимает минимальное значение.

','');
INSERT INTO book VALUES (610,'','

(CD). На участке (СD) кривой рис.7 удельные ионизационные потери снова начинают увеличиваться. Этот рост потерь обусловлен ростом величины логарифмического члена, так как при
\r\nПоскольку этот множитель стоит под знаком логарифма, то и рост потерь наблюдается медленный - \"логарифмический\".
\r\nЛогарифмическое возрастание с увеличением энергии обычно называют релятивистским подъемом ионизации. Он начинается после того, как достигнет минимальной величины при V ≈ 0,96c.

\r\n

Частично этот подъем, происходит за счет близких столкновений, так как увеличивается максимальная передаваемая энергия ∆E_max, а частично за счет далеких столкновений из-за релятивистского увеличения b_max

\r\n

Рост потерь, обусловленный вторым фактором происходит из-за релятивистского сжатия кулоновского поля частицы в продольном направлении (вдоль траектории частицы) и возрастания поля в поперечном направлении. Рис.8 иллюстрирует сказанное: для нерелятивистских честиц эквипотенциальная поверхность имеет\r\nсферически симметричную форму (а), а форма эквипотенциальной\r\nповерхности поля релятивистских частиц другая (б): расстояние\r\nв продольном направлении уменьшается в (1 - β²)^1/2 раз, а в поперечном - увеличивается в (1 - β²)^-1/2 раз, получается эллипсоид, \"блин\", который с увеличением скорости частицы все более сплющивается в продольном направлении и увеличивается в поперечном.

\r\n

Это означает, что все большее число электронов среды попадает\r\nв поле воздействия летящей частицы. Растет b_max и все большему числу электронов частица передает свою энергию. Следовательно, и потери энергии частицей на единице ее пути растут.

','');
INSERT INTO book VALUES (611,'Зависимость ионпотерь от параметров частицы (продолжение)','

(DE). Казалось бы, эффект релятивистского сжатия поля должен был бы приводить к неограниченною увеличению потерь. Однако это не так. При дальнейшем увеличении энергии частицы может стать больше расстояния между атомами среды. В этом случае возникает так называемый эффект плотности, который особенно существенен для плотных газов, жидкостей и, тем более, для твердых веществ.

\r\n

\r\n

\r\n

Рис.8. Форма эквипотенциальной поверхности кулоновского поля: для нерелятивистской (а) и релятивистокой (б) скорости частицы

\r\n

Эффект плотности связан с тем, что поле летящей частицы поляризует атомы среды. В результате поляризации многих атомов возникает поле диполей, направленное в сторону, противоположную полю летящей частицы. Оно ослабляет поле частицы и как бы экранирует от него далеко расположенные электроны. На некотором расстоянии от траектории частицы поле ее компенсируется полностью противоположным полем диполей.

','');
INSERT INTO book VALUES (612,'','

(EF). Область кривой (EF) и соответствует этому случаю: рост потерь энергии существенно замедляется из-за эффекта плотности.

\r\n

В формуле Бете-Блоха эффект плотности учитывается членом \"б\". Поскольку поляризация прямо пропорциональна плотности электронов в среде (n_e) то этот эффект в сильной степени зависит от плотности вещества, за что и получил свое название.

\r\n

Поправка на эффект плотности в несколько упрощенном виде впервые была рассчитана Э.Ферми в 1939 г. и поэтому область (EF) часто называют \"плато Ферми\". В крайнем релятивистском случае поправка на эффект плотности дается выражением:

\r\n



\r\n

В предельном случае очень больших энергий часть релятивистского возрастания потерь полностью компенсируется эффектом плотнооти.

\r\n

Оставшаяся часть связана с передачей энергии при близких\r\nстолкновениях. В случае не очень больших энергий максимальная\r\nпередаваемая энергия ∆E_max растет как (1 - β²)^-1. При очень высоких энергиях ∆E_max возрастает приблизительно как (1 - β²)^-1/2. т.е. релятивистский подъем сказывается в три раза меньше того,\r\nчто можно было ожидать без учета эффекта плотности.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (613,'','

(АВ). Формула для ионизационных потерь была выведена в предположении, что все электроны атомов среды при взаимодействии с частицей могут считаться свободными, т.е. выполняется условие:

\r\n



\r\n

По мере уменьшения энергии частицы это соотношение может оказаться нарушенным. В первую очередь это нарушение будет относиться к наиболее сильно связанным электронам в атомах: K- и\r\nL-электронам. Когда скорость частицы станет меньше скорости\r\nорбитального движения K-электронов, передача энергии им станет невозможной, и, следовательно, K-электроны должны быть выключены при вычислении плотности электронов в среде, т.е. число их как бы уменьшится, и, соответственно, потери энергии также уменьшатся.\r\n

\r\n

При дальнейшей уменьшении скорости частицы то же самое следует отнести и к L-электроном, затем к М-электронам и т.д. Чем больше Z среды, тем больше E_CB и тем выше граничная энергия частицы, при которой следует учитывать этот эффект:

\r\n



\r\n

Пример. Для K-электронов скорость орбитального движения V^k_орб = 2,3 · 10⁸Z см/с. Граничная энергия для протонов и α-частиц получаетоя равной:

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (614,'Зависимость ионпотерь от параметров частицы (продолжение)','

Чем больше масса частицы, тем выше граничная энергия. Для частицы массы М граничная энергия получается равной:

\r\n



\r\n

В табл.3 приведена граничная энергия для протонов и α-частиц в нескольких средах.

\r\n

Уменьшение потерь энергии частицей при малых энергиях соответствует левому \"завалу\" кривой ионизационных потерь (АВ), и в формуле Бете-Блоха учитывается последним членом u в квадратных скобках.

\r\n

При рассмотрении ионизационного торможения тяжелых заряженных частиц (ионов атомов) нужно учитывать явление перезарядки, связанное с захватом частицей электронов среды и их потерей.

\r\n

Таблица 3: Граничная энергия для протонов и α-частиц

\r\n

\r\n

\r\n

Этот эффект становится существенным при скоростях частицы, сравнимых с V_орб(участок АВ).

','');
INSERT INTO book VALUES (615,'3ависимость ионпотерь от параметров среды','
1. Положение максимума кривой (В) определяется E^грдля этой среды. Как было найдено E^гр ~ Z² среды.
\r\n

2. Удельные ионизационные потери энергии пропорциональны плотности электронов в среде:

   \r\n

   

   \r\n

   где N_A - число Авогадро, Z, А - заряд и атомный вес среды, ρ г/см³ - плотность среды.

   \r\n

   Для легких веществ Z/A ~ 0,5. Следовательно, для этих сред получаетоя простая зависимость Это обстоятельство побудило ввести в обиход массовую единицу длины xρ, размерность которой \r\n[xρ] - г/см². Смысл массовой единицы длины очевиден: это такая высота столбика вещества с\r\n сечением 1 см², который весит xρ г, иначе говоря, это давление, которое оказывает на площадь\r\n в 1см столбик вещества высотою xρ.

   \r\n

   В массовых единицах формула Бете-Блоха принимает вид\r\n

   \r\n

   

   \r\n

   Поскольку Z/A ~ 0,5 a I(A,Z) слабо влияет на величину потерь, так как входит под знаком логарифма,\r\n то оказывается, что при расчете на 1 г/см² ионизационные потери во всех веществах \r\nприблизительно одинаковы. Для иллюстрации сказанного в табл.4 приведены ионизационные потери\r\n энергии однозарядных релятивистских частиц около минимума кривой, где E ≈ (2-3) Mc².

   \r\n

   Как видно из табл.4, зависимость от A и Z слабая, но все же заметная из-за того, что отношение\r\n Z/A уменьшается с ростом А.

','');
INSERT INTO book VALUES (616,'3ависимость ионпотерь от параметров среды (продолжение)','
\r\n

1. Величина потенциала ионизации I(A,Z) уже обсуждалась нами ранее. И хотя потенциал ионизации I(A,Z) входит под знаком\r\nлогарифма и слабо сказывается на величине ионизационных потерь, тем не менее для аккуратных\r\n вычислений его надо обязательно учитывать.

   \r\n

   Таблица 4: Величина ионизационных потерь энергии в I г/см2 вещества

   \r\n

   \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (617,'Ионизационные потери электронов','

Вывод формулы для потерь энергии на ионизацию электронами\r\nв принципе такой же, как и для других заряженных частиц. Также\r\nдля электронов (z=1) получается соотношение:

\r\n



\r\n

но величины b_min и b_max приходится выбирать несколько по-другому.

\r\n

Необходимо при этом учитывать, что\r\n

1. падающие электроны в процессе взаимодействия из-за малости своей массы будут отклоняться\r\n от первоначального направления;
\r\n
2. из-за тождественности взаимодействующих частиц будут\r\nвозникать обменные эффекты, имеющие квантовую природу.
\r\n
\r\n

При учете этих замечаний формула для удельных ионизационных\r\nпотерь принимает вид:

\r\n



\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (618,'Ионизационные потери электронов (продолжение)','

В этой формуле - релятивистская кинетическая энергия электрона.
\r\nВ нерелятивистском случае формула сводится к более простому выражению:

\r\n



\r\n

В ультрарелятивистском случае при E >> m_ec² формула для потерь\r\nэнергии также имеет простой вид

\r\n



\r\n

В отличие от тяжелых частиц для электронов важны оба эти предельных случая, так как m_ec² = 0,511 MэВ и электрон становится ультрарелятивистским уже при энергии в несколько МэВ.

','');
INSERT INTO book VALUES (619,'Ионизационные потери электронов (продолжение)','Сравнение ионизационных потерь для электронов и тяжелых \r\nзаряженных частиц приводит к следующим выводам.\r\n
\r\n
1. Множители перед квадратными скобками в выражениях для ионизационных потерь для электронов и тяжелых заряженных частиц\r\nодинаковы, т.е. при одинаковых скоростях удельные потери их одинаковы.
\r\n
2. При одной и той же энергии электронов и тяжелых частиц в нерелятивистском случае удельные потери энергии пропорциональны массе частиц. Сладовательно, для протонов они почти в 2000 раз больше, чем для электронов. Это очень важно для практики, для методов регистрации частиц. Например, в ядерных эмульсиях\r\nпротоны с энергией 5 МэВ оставляют отчетливый след, тогда как\r\nэлектрон такой же энергии практически незаметен.
\r\n
3. При очень высоких энергиях все по-другому. При v ~ c член перед скобкой не меняется. \r\nСтановится существенной зависимость от
   √1 - β² под логарифмом. Поэтому при ультрарелятивистских\r\n скоростях величина слабо зависит и от энергии, и от массы частиц. Например, при кинетической\r\n энергии электрона и протона, равных 10 ГэВ, , т.е. потери энергии отличаютются всего в 2 раза\r\n при различий масс в 2000 раз.
','');
INSERT INTO book VALUES (620,'Пробег заряженных частиц в веществе','

Потеряв всю энергию, частица останавливается. Расстояние, пройденное частицей в веществе, называется пробегом. На этом пути заряженная частица изменяет свою энергию от начального значения E₀ до нуля в результате разных механизмов взаимодействия, основным из которых для области энергий до 100 МэВ являются ионизационные потери. Поэтому понятно, что величина пробега зависит от массы, заряда, энергии частицы и характеристик среды.

\r\n

Пробег R частицы с начальной энергией E₀. можно определить\r\nвыражением\r\n

\r\n



\r\n

Для нерелятивистских частиц dE = (MV²/2) = MVdV, а

\r\n



\r\n

Оценим теперь, как пробег зависит от параметров частицы и среды:

\r\n



\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (621,'Пробег заряженных частиц в веществе (продолжение)','Из зтого соотношения можно сделать ряд полезных выводов:\r\n
1. При равных скоростях пробеги частиц прямо пропорциональны их массам и обратно пропорциональны квадратам зарядов (R ~ M/z²).
\r\n
2. Пробеги обратно пропорциональны плотности среды (R ~ 1/ρ). т.е. удобно измерять пробеги в массовых единицах длины xρ([Rρ] = г/см²). В этом случае величина пробега практически не будет зависеть от характеристик среды:
   \r\nПри более аккуратных расчетах не следует забывать, что в формуле Бете-Блоха есть еще \r\nкоэффициенты, зависящие от среды:Z/A и I. Но для большинства веществ с малыми и средними А величина отношения Z/A ~ 0,5 и очень медленно растет с увеличением A , а средний ионизационный потенциал I\r\n стоит под знаком логарифма, т.е. тоже слабо влияет на величину средних потерь энергии и,\r\n как следствие этого, на величину пробега.
   \r\nЕсли среда содержит атомы различных элементов со своими\r\nхарактеристиками Zi, Ai,и ρi, то плотность электронов в среде будет зависеть от всех этих величин.\r\n В формуле Бете-Блоха для средних ионизационных потерь в 1 г/см вместо величин Z/A и lnI появятся соответственно другие коэффициенты:\r\n

   

','');
INSERT INTO book VALUES (622,'Пробег заряженных частиц в веществе (продолжение)','
\r\n

1. Чтобы сравнивать пробеги частиц с одинаковыми кинетическими энергиями, удобно несколько\r\n преобразовать выражение для R:

   \r\n

   

   \r\n

   Из этого соотношения видно, что при равных кинетических энергиях пробеги частиц\r\n обратно пропорциональны их массам.

   \r\n

   \r\n

   \r\n

   Рис.9. Прохождение частиц через поглотитель

   \r\nПусть на слой поглотителя перпендикулярно к нему падает пучок однородных частиц с одинаковой \r\nэнергией E₀. Как будет выглядеть зависимость числа этих частиц N от толщины поглотителя x\r\n (рис.9)? Для тяжелых заряженных частиц(практически всех, кроме электронов), которые проходят\r\n слой поглотители почти без рассеяния и поэтому имеют прямолинейную траекторию в веществе,\r\n все очень просто: частицы выбывают из пучка в основном из-за остановки в результате потерь\r\n энергии на ионизацию и возбуждение среды. А так как у них начальная энергия E₀ была одинакова\r\n и средние потери энергии тоже одинаковы, то все частицы должны были бы проходить одинаковые расстояния в веществе. В этом случае кривая поглощения описывается горизонтальной,\r\n резко обрывающейся линией. На самом деле, вместо этой картины наблюдается разброс\r\n величины пробегов, связанный со статистическим характером процесса ионизационных потерь.\r\n Частицы теряют свою энергию в очень большом, но конечном числе отдельных актов. Флуктуациям\r\n подвержено как число таких актов на единицу длины, так и потери энергии в каждом отдельном\r\n акте, в особенности в связи с образованием δ-электронов.
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (624,'Пробег заряженных частиц в веществе (продолжение)','

Для электронов ситуация с пробегами иная. Понятие пробега для электронов весьма условно,\r\n потому что кроме ионизационных потерь для электронов существенную роль играют радиационные\r\n потери энергии. Электроны испытывают в веществе многократное рассеяние, и поэтому их путь\r\n в веществе не прямолинеен (как для тяжелых частиц). Направление их движения часто меняется,\r\n и только небольшое число электронов из пучка проходят максимальное расстояние в поглотителе\r\n в направлении, перпендикулярном к его поверхности. Кривая поглощения коллимированного пучка\r\n моноэнергетических электронов имеет другой, чем для тяжелых частиц, вид (рис.11).\r\n

\r\n

\r\n

\r\n

Рис.11. Зависимость числа моноэнергетических электронов от толщины поглотителя\r\n

\r\n

Относительный разброс пробегов (стрэгглинг)и параметр разброса R_э - R₀ для электронов значительно\r\n больше, чем для других частиц. Для электронов вводят еще одно понятие: максимальный пробег R_max,\r\n это толщина вещества, в которой задерживаются все электроны. Теоретически рассчитать R_max очень\r\n трудно. Поэтому для оценок обычно пользуются полуэмпиричеокими формулами. Например,\r\n для моноэнергетических электронов с энергией E МэВ часто применяется простая формула:

\r\n

R_max(г/см²) = 0,526 · E(MэB) - 0,24.

\r\n

Обычно энергию электронов определяют не по пробегу, а по полной ионизации, \r\nпроизведенной ими в веществе.

','');
INSERT INTO book VALUES (623,'Пробег заряженных частиц в веществе (продолжение)','

Пробеги отдельных частиц \r\nраспределены около среднего пробега по закону Гаусса:

\r\n



\r\n

где R₀ -средний пробег, - среднеквадратичное\r\nотклонение от среднего значения. Относительный разброс пробегов называется стрэгглингом. Наличие этого разброса пробегов приводит к тому, что кривая\r\n поглощения имеет не резкий, а плавный спад, такой, как изображен на рис.10 для α-частиц.\r\n На основании свойств гауссова распределения можно найти, что интенсивность пучка упадет в \r\nдва раза в точке x = R₀, которая соответствует среднему пробегу частиц. Более того, в точке x = R₀ кривая имеет наибольшую крутизну. Построив касательную с максимальным наклоном в точке x = R₀ и продолжив ее до пересечения с осью абсцисс, можно найти экстраполированный пробег R_э

\r\n

Обычно разность R_э-R₀ называется параметром разброса. Величина параметра разброса для тяжелых заряженных частиц незначительна и составляет единицы или десятые доли процента от R₀. Это обстоятельство дает возможность по величине пробега с хорошей точностью определять энергию частиц.

\r\n

\r\n\r\n

\r\n

Рис.10. Зависимость числа моноэнергетических α-чаотиц от толщины поглотителя

','');
INSERT INTO book VALUES (625,'δ-электроны','

При столкновении заряженной частицы с электроном среды в случае достаточно малого параметра удара b ~ a электрон может получить такую энергию, что сам будет вызывать ионизацию других атомов.\r\n Такие электроны называются δ-электронами.\r\n

\r\n

При ионизационных потерях в каждом столкновении пролетающей частицы с электроном среды в среднем\r\n ею теряется очень небольшая порция энергии. И только в редких случаях передается значительная\r\n энергия, т.е. образуется δ-электрон. Вспомним\r\nуже полученное нами соотношение между энергией электрона Т_е и\r\nпараметром удара:

\r\n



\r\n

Отсюда следует заключение, что большая передача энергии с образованием δ-электрона \r\nосуществляется при малых параметрах удара. Поэтому вероятность образования δ-электронов\r\n определяется вероятностью попадания электрона среды в кольцо площадью 2πbdb около траектории частицы (рис.12), т.е. dσδ = 2πbdb.

\r\n

\r\n

\r\n

Рис.12. К вычислению вероятности образования δ-электронов

','');
INSERT INTO book VALUES (626,'δ-электроны','



\r\n

При прохождении частицей пути dx она передает энергию Т_e каждому из электронов среды, \r\nнаходящихся в объеме кольцевого цилиндра радиуса b, площадью основания и высотой dx (рис.6).\r\n Обьем такого кольцевого цилиндра - 2πbdbdx , а количество электронов, находящихся в нем - n_e · 2πbdbdx, где n_e- плотность электронов в среде. Таким образом, на единице своего пути в веществе частица\r\n образует следующее число δ-электронов с энергией в интервале (T_e,T<_e + dT_e): dN_δ = 2πbdbdx · n_e = n_edxdσδ.

\r\n

Подставляя выражение для dσδ получим:

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (627,'δ-электроны','

Таким образом, мы получили энергетический спектр δ-электронов

\r\n



\r\n

из которого видно, что наиболее часто образуются δ-электроны меньших энергий и по мере\r\n увеличения энергии δ-электронов число их резко падает.
\r\n Для релятивистских частиц (β ≈ 1) величина и Q перестает зависеть от энергии частицы:

\r\n



\r\n

а число δ-электронов с энергией Т_e(МэВ) в интервале (T_e, T_e + dT_e), созданных в среде на пути в 1 г/см²\r\n релятивистской частицей, получается равным:

\r\n



\r\n

Из этой формулы видно, что число δ-электронов с энергией Т_e , образованных\r\n в 1 г/см² вещества релятивистской частицей, прямо пропорционально квадрату заряда частицы z² и практически не зависит от характеристик среды, так как Z/A ≈ 0,5. Отсюда следует, что по плотности\r\n δ-электронов определенной энергии на треке частицы (например, в пузырьковой камере\r\n или фотоэмульсии) можно определить заряд Z релятивистской частицы.

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (628,'Кулоновское взаимодействие частиц с ядрами (упругое рассеяние)','

При пролете заряженной честицы через атом в непосредственной близости от ядра происходит\r\n кулоновское взаимодействие с ядром, так как прицельный параметр (b << a) настолько мал,\r\n что кулоновское поле ядра не экранируется полем атомных электронов.
\r\n Механизм кулоновского взаимодействия частиц с ядрами в общих чертах тот же, что и при\r\n ионизационном торможении. Сравним потери знергии заряженной частицей (M,ze,V) при взаимодействии\r\n с кулоновским полем ядер (m_e,Ze) и атомными электронами (m_e,e), при этом покажем, что передача\r\n энергии ядрам за счет кулоновских сил будет невелика по сравнению с ионизационными потерями.\r\nОтношение потерь энергии в этих случаях будет:

\r\n



\r\n

Таким образом, потери энергии на упругое взаимодействие с ядрами\r\nсоставляют около 0,03% от ионизационных потерь, т.е. дают незначительный вклад в общие потери \r\nзнергии.
\r\nВеличину энергетических потерь из-за кулоновского взаимодействия частицы с ядрами среды получают\r\n интегрированием по всем возможным прицельным параметрам:

\r\n



\r\n

где b_min приблизительно равен радиусу ядра b_min ≈ R, а b_max соответствует расстоянию от ядра, на котором\r\n наблюдается полное экранирование кулоновского поля ядра атомными электронами b_max ≈ a.

\r\n\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (629,'Кулоновское взаимодействие частиц с ядрами (упругое рассеяние) (продолжение)','

Несмотря на то, что кулоновское взаимодействие частиц с ядрами среды не приводит к большим\r\n потерям энергии, тем не менее это взаимодействие существенно, так как вызывает рассеяние частиц.\r\n Дело в том, что траектория частицы, взаимодействующей с многозарядным тяжелым ядром (m_я,Z_e),\r\n заметно отличается от прямолинейной. В каждом акте взаимодействия частица отклоняется от \r\nсвоего первоначального направления на угол рассеяния θ (рис.13).

\r\n

\r\n

\r\n

Рис.13. Изменение траектории частицы при единичном акте взаимодействия с \r\nкулоновским полем ядра

\r\n

Этот угол может быть найден из условия , где p - импульс налетающей частицы, а \r\n ∆p- приращение импульса в результате взаимодействия с рассеивающим центром. Но

\r\n



\r\n

Из этого соотношения видно, что:\r\n

\r\n
1. Наиболее сильно рассеиваются легкие частицы, а тяжелые частицы рассеиваются слабее.
\r\n
2. Поскольку tgθ ~ 1/b, а более вероятны далекие взаимодействия, то преобладают рассеяния на малые углы.\r\n Однако, поскольку в реальном случае прицельный параметр ограничен размерами атома (b_max ≈ a), то очевидно, что углы рассеяния не могут принимать сколь угодно малые значения.Иными словами, из-за эффекта экранирования рассеяние на очень малые углы маловероятно.
\r\n
3. Чем меньше передаваемая ядру энергия, тем меньше и угол рассеяния, так как T_Я ~ 1/b
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (630,'Многократное рассеяние','

При прохождении через вещество частицы претерпевают многократное рассеяние. Если заряженная частица движется в плотной среде, то, проходя мимо различных ядер этой среды в пределах b < b_max, она\r\nбудет рассеиваться каждым из них на некоторый угол θ, среднее\r\nзначение которого тем больше, чем меньше масса движущейся частицы и чем меньше ее скорость. Этот процесс упругих рассеяний частицы в кулоновском поле ядер, мимо которых она движется, называется многократным кулоновским рассеянием.

\r\n

Пусть в результате N столкновений на пути x частица испытает последовательную серию отклонений θ₁, θ₂,...., θ_N. Каждый из этих углов θ_i определяется конкретными условиями данного столкновения (например, значением параметра удара b_i), так что вообще говоря θ₁ ≠ θ₂ ≠ θ₃ ≠ ... ≠ θ_N.

\r\n

Каждое из зтих отклонений может быть направлено в любую сторону относительно предшествующего, т.е. они статистически\r\nнезависимы и равновероятны по разным направлениям, т.е. суммарное отклонение будет равно нулю

\r\n



\r\n

Поэтому результирующий угол рассеяния не может служить мерой\r\nмногократного рассеяния. Однако из-зa того, что каждое рассеяние дает θ_i ≠ 0, для количественного описания вводится среднеквадратичный угол многократного рассеяния

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (631,'Многократное рассеяние (продолжение)','

Ранее было получено соотношение между угловым отклонением θ и прицельным параметром Так как для малых углов tgθ ~ θ, то можно записать:\r\n

\r\n



\r\n

Число столкновений с параметром удара b на пути x , приводящих к отклонению на угол θ(b), равно N(b)db = 2πnxbdb, а полное число столкновений на пути x будет

\r\n



\r\n

Среднее значение θ₂ на пути x в результате N столкновений можно найти следующим образом:

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (632,'Многократное рассеяние (продолжение)','

Эта формула была бы совершенно точной, если бы на расстояниях,\r\nбольших b_max , заряд ядра был полностью экранирован, т.е. если бы рассеяния не было совсем, а для всех расстояний, меньших b_max и больших b_max, экранирование вообще бы отсутствовало. Но такой определенной границы в действительности не существует,так как с увеличением расстояния от ядра экранирование возрастает постепенно. Однако логарифмический множитель слабо зависит от величин и , и поэтому можно положить, что По порядку величины логарифмический член равен 10.

\r\n

Таким образом, если скорость частицы на пути x не меняется, то среднеквадратичный угол многократного рассеяния

\r\n



\r\n

В классическом случае произведение pV равно удвоенной кинетической энергии частицы. В предельно релятивистском случае почти равно кинетической энергии, поэтому при грубой оценке можно считать, что

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (634,'Тормозное излучение (продолжение)','

Из этого соотношения можно сделать два важных для нас заключения:\r\n

\r\n
1. Потери энергии на излучение обратно пропорциональны квадрату массы частицы. Это приводит к тому, что тяжелые частицы излучают значительно меньшую энергию, чем легкие. Например, мюон (M_μ=207m_e) излучает энергию в 40 000 раз меньшую, чем электрон, а протон (M_p=1836m_e) - в 3,4·10⁶ раз меньше электрона. Поэтому радиационные потери энергии наибольшее значение имеют для легчайших заряженных частиц - электронов.
\r\n
2. (dE)_изл~Z² - излучаемая энергия прямо пропорциональна квадрату заряда рассеивающего центра, т.е. наиболее существенны радиационные потери в тяжелых веществах, например, в свинце. Поэтому в экспериментах с космическими лучами, где мы часто имеем дело с релятивистскими электронами и со свинцом в качестве фильтра, тормозное излучение играет очень существенную роль и его обязательно надо учитывать.
\r\n
\r\n
\r\n

Полное рассмотрение потерь энергии на излучение электроном было проведено в 1934 г. Бете и Гайтлером. В качестве первого результата было получено сечение процесса, при котором рассеяние падающего электрона энергии E сопровождается испусканием кванта электромагнитного излучения с энергией E' в интервале (E',E'+dE'). Вероятность излучения существенным образом зависит от эффективного расстояния электрона от ядра, т.е. от прицельного параметра b . Дело в том, что электрическое поле ядра можно считать кулоновским, если b>>R_ядра. Если b~a, начинает сказываться экранирование поля ядра атомными электронами. При b>a экранирование будет максимальным или, как его называют, полным. Этот случай чаще всего встречается, и поэтому мы на нем остановимся.

\r\n

По модели Томаса-Ферми размер атома определяется соотношением:

\r\n



\r\n

Следовательно, условие полного экранирования сводится к неравенству:

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (635,'Тормозное излучение (продолжение)','

Поскольку эффективный параметр удара зависит от энергии падающего электрона E, то условие полного экранирования накладывает определенные ограничения на энергию электронов. Оказывается, что экранирование будет полным, если

\r\n



\r\n

где E - полная энергия налетающего электрона. Поэтому величина E_п.экр.= 137m_ec²Z^-1/3 называется энергией полного экранирования. В табл.5 приведены ее значения для некоторых веществ.

\r\n

Итак, для случая полного экранирования вероятность излучения электроном с энергией E фотона с энергией E' в интервале\r\n(E',E'+dE') в поле атомных ядер с зарядом Ze на пути в 1 см этого вещества будет\r\n

\r\n



\r\n

Эта формула называется формулой Бете-Гайтлера, в ней классический радиус электрона, - концентрация атомов в веществе.

\r\n

Таблица 5: Энергия полного экранирования

\r\n

\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (636,'Тормозное излучение (продолжение)','

При прохождении вблизи атома электрон будет испытывать торможение не только в поле ядра, но и в поле атомных электронов. Можно приближенно считать, что вероятность излучения в поле электрона такая же, как и в поле протона. Назовем ее W_e^p Тогда полная вероятность излучения от взаимодействия с полем ядра - W_e^p · Z², , а с полем атомных электронов - W_e^p · Z, так как в атоме Z электронов. Полная вероятность излучения от взаимодействия с атомом будет

\r\n



\r\n

а формула Бете-Гайтлера приобретает вид:

\r\n



\r\n

Поэтому величина t₀ называется радиационной единицей длины (еще ее называют t-единицей, каскадной единицей, лавинной единицей). Величина радиационной единицы длины не зависит от энергии налетающего электрона E и энергии излученного фотона E', она зависит от рода вещества и его плотности. Для примера в табл.6 приведены для некоторых веществ значения t₀.

\r\n

Радиационная единица длины для смеси веществ, имеющих радиационные единицы t_i и весовые доли P_i , находится по формуле

\r\n



\r\n

Таким образом, если вероятность радиационных потерь энергии относить не к 1 см вещества, а к 1 t₀ -единице вещества, то оказывается, что вероятность излучения на одной радиационной единице длины во всех веществах будет одинакова

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (637,'Тормозное излучение (продолжение)','

Таблица 6:Величина радиационной единицы длины

\r\n

\r\n

\r\n

Теперь, когда известна вероятность процесса, можно получить\r\nсразу же много физических сведений об этом процессе. Итак, следствия из формулы Бете-Гайтлера.

\r\n

\r\n

\r\n

Рис.15. Энергетический спектр тормозных фотонов

','');
INSERT INTO book VALUES (638,'Тормозное излучение (продолжение)','
\r\n
1. Энергетический спектр тормозных Фотонов, т.е. распределение излученных фотонов по энергиям (рис.15) во-первых, является сплошным, а во-вторых, имеет вид гиперболы, т.е. на единице пути излучается либо много фотонов малой энергии, либо мало фотонов большой энергии.
\r\n
2. Полная излучаемая электроном энергия на единице пути
   \r\n
   Отсюда следует, что полная излучаемая на единице пути энергия пропорциональна энергии электрона E.\r\n
\r\n
3. Относительная потеря энергии на излучение:
   \r\n
   \r\nявляется постоянной для данного вещества и не зависит от энергии излучающего электрона. (При неполном экранировании относительная потеря энергии слабо возрастает с увеличением E).
\r\n
4. Если проинтегрировать полученное дифференциальное уравнение то получим закон убывания энергии электрона за счет тормозного излучения при прохождении слоя вещества x:
   \r\n E = E₀ exp(-x/t₀)\r\nгде E₀ - начальная энергия электрона. Это соотношение помогает раскрыть смысл радиационной единицы длины t₀ : при прохождении слоя вещества в 1 t₀-единицу (при x=t₀) энергия электрона в среднем за счет тормозного излучения уменьшается в e раз.
\r\n
5. Дифференциальная вероятность передачи определенной доли энергии E\'W_e(E,E\')dE\' имеет очень простой вид:
   \r\n
   \r\n Это выражение не зависит от энергии фотона E' в рассматриваемом приближении.\r\n
\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (639,'Тормозное излучение (продолжение)','

На рис.16 приведено дифференциальное эффективное сечение\r\nтормозного излучения на радиационной единице длины в свинце для электронов с энергиями 1010 и 108 эВ. Из рисунка видно, что энергия излучения почти с равной вероятностью распределяется между фотонами с большой и малой энергиями, т.е. энергия, передаваемая фотонам на единице пути в интервале от 0 до 0,5 E, почти равна энергии, передаваемой фотонам в интервале от 0,5 E до E. В первом случае возникает большое число малоэнергичных фотонов, а во втором - всего один-два фотона высокой энергии.

\r\n

\r\n
\r\nРис.16. Дифференциальные потери энергии на тормозное излучение на 1 t₀-единице в свинце

\r\n

Следствием этого является большой разброс электронов по энергиям после первого же акта торможения их в веществе - электрон может передать значительную часть своей энергии фотону и сразу затормозиться. В этом ярко проявляется различие между ионизационными потерями и потерями энергии на тормозное излучение. Энергия, израсходованная на ионизацию, передается атомным электронам, как правило, малыми порциями, и быстро растрачивается на тепловое движение атомов вещества, т.е. происходит нагрев вещества. Энергия в этом случае теряется безвозвратно.

\r\n

При тормозном излучении фотон имеет большую вероятность унести энергию, сравнимую с энергией электрона. В этом случае энергия электрона как бы \"перекачивается\" к фотонам, а не теряется безвозвратно.

\r\n

Итак, при торможении электрон может затормозиться сразу, образовав энергичный фотон, или плавно терять энергию, создавая\r\nмного фотонов. Это обстоятельство приводит к сильным флуктуациям в радиационных потерях энергии.\r\n

\r\n

Угловое распределение Фотонов тормозного излучения существенно зависит от энергии образующих их электронов. В нерелятивистском случае фотоны могут испускаться как вперед, так и назад. Их угловое распределение пропорционально cos²θ .

','');
INSERT INTO book VALUES (640,'Тормозное излучение (продолжение)','

Чем выше энергия электронов E, тем больше фотонов будет излучаться по направлению движения электронов. В ультрарелятивистском случае (E>>m_ec²) фотоны тормозного излучения сильно коллимированы в направлении движения электронов. Угловое распределение фотонов имеет вид:

\r\n



\r\n

Средний угол вылета фотонов равен \r\nт.е. чем выше энергия электронов E, тем острее конус излучения.\r\n

\r\n

В электронных ускорителях типа бетатрона или синхротрона\r\nпри торможении пучка быстрых электронов на мишени возникает\r\nгамма-излучение в виде узкого пучка по направлению порождающих\r\nего электронов.
\r\nТормозное излучение - это основной метод получения пучков\r\nфотонов высокой энергии, о помощью которых изучаются электромагнитная структура элементарных частиц и атомных ядер, фоторождение элементарных частиц и другие процессы взаимодействия излучения с веществом.
\r\nСравнение удельных потерь энергии электронов на излучение и ионизацию показывает, что они по-разному зависят от энергии электронов и параметров среды.
\r\nРадиационные потери сильнее зависят от атомного номера вещества, чем ионизационные (~ Z² вместо ~ Z), и сильнее зависят от энергии электрона. Как уже отмечалось, радиационные потери быстро растут с возрастанием энергии электрона, в то время как ионизационные потери остаются практически постоянными. Таким образом, при больших энергиях электронов потери на излучение являются гораздо более существенными, чем ионизационные потери.
\r\n\r\n
\r\nРис.17. Относительные потери энергии на ионизацию и на излучение на 1 t₀-единице длины для\r\nэлектронов в воздухе и свинце\r\n\r\n

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (641,'Тормозное излучение (продолжение)','

На рис.17 показаны относительные потери энергии на излучение и ионизацию на радиационной единице длины в воздухе и свинце. Возрастание относительных потерь на излучение до энергии электрона\r\n эВ обусловлено эффектом неполного экранирования атомарными электронами поля ядра; относительные потери энергии при торможении слабо возрастают с энергией электрона, достигая единицы при энергии эВ. Количественное сравнение потерь энергии электронами на ионизацию и тормозное излучение приводит к соотношению

\r\n



\r\n

где const≈ 600 МэВ, если энергию электрона E измерять в МэВ. Из этой формулы следует, что радиационные потери превышают ионизационные при То есть для воздуха, например,они сравниваются при энергии E = 81 МэВ, для свинца - при E = 7,4 МэВ, для воды - при E = 73 МэВ.

\r\n

Энергия электронов, при которой потери на излучение становятcя равными потерям на ионизацию, называетоя критической энергией ε. Она разная для разных веществ
\r\n
\r\n В табл.7 приведены величины £ для разных веществ.
\r\n\r\n

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (645,'Кривая поглощения (продолжение)','

Пусть на поверхность плоской мишени перпендикулярно ей падает поток фотонов Jсм^-2c^-1, и пусть толщина мишени x(см) настолько мала, что происходит лишь однократное взаимодействие (риc.18). Изменение интенсивности этого потока dJ при прохождении фотонами слоя вещества dx пропорционально величине потока J на глубине этого слоя, толщине слоя dx(см), плотности атомов Jсм^-2c^-1, и эффективному сечению взаимодействия фотонов σ(см²)

\r\n



\r\n

Решение этого уравнения дает кривую поглощения

\r\n



\r\n

Обычно с поглощением фотонов в веществе связывают два понятия.

\r\n
\r\n
1. Линейный коэффициент поглощения
   \r\n
   \r\nТаким образом τ^-1-эта такая толщина вещества в сантиметрах, на которой поток фотонов ослабляется в e раз.
\r\n
2. Массовый коэффициент поглощения - плотность вещества;
   \r\n
   \r\nтолщина вещества, измеренная в массовых единицах. Смысл тот же: μ^-1 - эта такая толщина вещества в г/см², на которой поток ослабляется в e раз
\r\n
\r\n
\r\n

Коэффициент поглощения полностью характеризует прохождение γ\r\nчерез вещество. Он зависит от свойств среды и от энергии фотонов. Если поглощение идет за счет нескольких различных процессов, каждому из которых соответствует свой коэффициент поглощения μ_iτ_i , то полный коэффициент поглощения
\r\n
\r\nПоглощение фотонов веществом в основном происходит эа счет трех процессов: I) фотоэффекта; 2) комптон-эффекта и 3) рождения электронно-позитронных пар в кулоновском поле ядра.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (642,'Тормозное излучение (продолжение)','

Итак, при E < ε ионизационные потери больше тормозных, а при E > ε преобладают потери на излучение (рис.17). Численно критическая энергия равна ионизационным потерям на пути в 1 t₀-единицу:

\r\n



\r\n

Отсюда получаем приближенное соотношение (для ультрарелятивистского случая):
(см. таб.7).\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (644,'Кривая поглощения','

К γ-излучению относят электромагнитные волны, длина волны\r\nкоторых значительно меньше межатомных расстояний, т.е. λ<а\r\nгде а ~ 10^-8 см. Таким образом, нижний предел энергии γ-квантов получается E = hν = hc/λ = 12 кэВ.
\r\nПодобно заряженным частицам, поток фотонов поглощается веществом в основном за счет электромагнитного взаимодействия. Однако механизм этого поглощения существенно иной. На это есть две причины:

\r\n

\r\n

\r\n
1. фотоны не имеют электрического заряда и, следовательно,\r\nне подвержены влиянию дальнодействующих кулоновских сил. Поэтому при прохождении через вещество фотоны сравнительно редко сталкиваются с электронами и ядрами, но зато при столкновении,\r\nкак правило, резко отклоняются от своего пути, т.е. практически\r\nвыбывают из пучка;
\r\n
2. фотоны обладают нулевой массой покоя и, следовательно, не могут иметь скорости, отличной от скорости света. А это значит, что в среде они не могут замедляться. Они либо поглощаются, либо рассеиваются, причем в основном на большие углы.
\r\n
\r\n

При прохождении пучка фотонов через вещество в результате\r\nстолкновений постепенно ослабляется интенсивность этого пучка.
\r\nНайдем закон, по которому происходит это ослабление, т.е. кривую поглощения фотонов в веществе.\r\n

\r\n

\r\n

\r\n

Рис.18. Иллюстрация к получению кривой поглощения

','');
INSERT INTO book VALUES (646,'Фотоэффект','

Фотоэффектом называется процесс, при котором атом поглощает фотон и испускает электрон. В этом процессе фотон взаимодействует со связанным в атоме электроном и передает ему свою энергию. Электрон получает кинетичеокую энергию Т_е и покидает атом, а атом остается в возбужденном состоянии. Поэтому фотоэффект всегда сопровождается характеристическим рентгеновским излучением атома или испусканием электронов Оже. При эффекте Оже происходит непосредственная передача энергии возбуждения атома одному из его электронов, который в результате этого покидает атом.

\r\n

Законы сохранения энергии и импульса при фотоэффекте могут быть представлены в виде:
\r\n
\r\nгде - кинетическая энергия ядра отдачи; J_i - энергия ионизации i-й оболочки атома;
\r\nТак как обычно , то энергия фотоэлектронов T_e ≈ hν, и, следовательно, энергетический спектр фотоэлектронов близок к монохроматическому.

\r\n

Из законов сохранения энергии и импульса следует, что фотоэффект не может происходить на свободном электроне. Докажем это 'от противного': предположим, что такой процесс возможен. Тогда законы сохранения будут выглядеть так:

\r\n



\r\n

Отсюда получаем уравнение которое имеет два корня  β = 0 и β = 1. Первый из них соответствует T_e = hν = 0, а второй не имеет физического смысла для частиц с массой отличной от нуля.

','');
INSERT INTO book VALUES (647,'Фотоэффект (продолжение)','

Еще нагляднее это доказательство выглядят для нерелятивистского случая:

\r\n



\r\n

Решение системы приводит к выражению V = 2c, чего не может\r\nбыть. Таким образом, свободный электрон не может поглощать фотон.\r\nДля фотоэффекта существенна связь электрона с атомом, которому\r\nпередается часть импульса фотона. Фотоэффект возможен лишь на\r\nсвязанном электроне. Чем меньше энергия связи электрона с атомом по сравнению с энергией фотона, тем менее вероятен фотоэффект. Это обстоятельство определяет все основные свойства фотоэффекта: \r\n

\r\n

а) ход сечения с энергией фотона - б) соотношение вероятностей фотоэффекта на разных электронных оболочках и\r\nв) зависимость сечения от Z среды.\r\n

\r\n

На рис.19 изображен ход сечения фотоэффекта с энергией излучения. Если энергия фотона велика по сравнению с энергией связи электронов в атоме, то сечение быстро убывает с увеличением энергии фотона: при
\r\nпри

\r\n

\r\n

\r\n

Рис.19. Зависимость эффективного сечения фотоэффекта от энергии фотонов

','');
INSERT INTO book VALUES (648,'Фотоэффект (продолжение)','

По мере убывания hν, т.е. возрастания связанности электронов , сечение процесса быстро растет до тех пор, пока энергия фотона не станет равной энергии J_K ионизации K-оболочки. При фотоэффект на K-оболочке атома станет невозможным, и сечение фотоэффекта будет определяться только взаимодействием фотонов с электронами L, М и т.д. оболочек. Но эти электроны связаны с ядром слабее, чем K-электроны. Поэтому при равных энергиях фотонов вероятность фотоэффекта на L-электронах много меньше, чем на К-электронах. В кривой зависимости будет наблюдаться резкий скачок. Затем при hν < J_K снова начинает расти с убыванием hν, так как возрастает относительная связанность электрона и т.д.

\r\n

б) Формулы для сечения фотоэффекта на K-электронах имеют вид:

\r\n



\r\n

Отношения сечений фотоэффекта на разных оболочках получаются следующими:

\r\n



\r\n

Поэтому при вычислении полного сечения фотоэффекта обычно используется соотношение:

\r\n

\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (649,'Фотоэффект (продолжение)','

в) Из этой же формулы видна сильная зависимость δ_ф от Z\r\nсреды: δ_ф ~ Z⁵ Это понятно, так как в легких злементах электроны связаны кулоновскими силами ядра слабее, чем в тяжелых. В тяжелых веществах фотоэффект является главной причиной поглощения мягких фотонов.
\r\n Угловое распределение фотоэлектронов получается расчетным\r\nпутем из формулы для дифференциального сечения. Из нее следует, что фотоэлектроны распределены симметрично по закону ~ cos²Φ относительно направления электрического вектора падающей электромагнитной волны. Кроме того угловое распределение существенно зависит от энергии фотоэлектронов. В нерелятивистском случае интенсивность фотоэлектронов максимальна в плоскости поляризации векторов фотона, т.е. в плоскости, перпендикулярной направлению движения фотона (рис.20а). При больших энергиях угол, под которым интенсивность фотоэлектронов максимальна, уменьшается (рис.20б), причем чем больше энергия\r\nэлектронов, тем меньше угол их вылета по отношению к направлению движения фотона, угловое распределение получается вытянутым вперед.\r\n

\r\n

\r\n

\r\n

Рис.20. Угловое распределение фотоэлектронов:


','');
INSERT INTO book VALUES (650,'Комптон-эФФект','

Взаимодействие фотонов с веществом может приводить к их рассеянию без поглощения. Рассеяние может быть двух видов:\r\n1) без изменения длины волны (когерентное рассеяние, томсоновское, классическое) и 2) некогерентное - с изменением длины волны (комптоновокое рассеяние).

\r\n

\r\n

\r\n
1. Томсоновское рассеяние происходит, если эффективное сечение томсоновского рассеяния, рассчитанное на 1 электрон, равно:
   \r\n
   \r\nИсточниками рассеянного излучения становятся связанные злектроны атома, которые под действием падающего излучения приходят в резонансные колебания и начинают сами излучать фотоны той же частоты.
   \r\nТомсоновское рассеяние не зависит от длины волны фотона. Угловая зависимость интенсивности рассеянного излучения имеет вид:
   
   \r\n
   где θ- угол рассеяния фотона (рис.21).
   
   \r\n\r\n
   
   \r\nРис.21. Угловое распределение фотонов при томсоновском рассеянии
\r\n
2. Комптоновское рассеяние возникает при в этом случае все электроны атома можно считать свободными.
\r\n
\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (651,'Комптон-эФФект (продолжение)','

Комптоновское рассеяние происходит в результате упругого столкновения фотона с электроном, причем фотон передает электрону часть своей энергии и импульса. Поэтому энергетические и угловые характеристики явления полностью определяются законами сохранения энергии и импульса для упругого удара (рис.22):

\r\n

\r\n

\r\n

Рис.22. Закон сохранения импульса при эффекте Комптона

\r\n



\r\n

где - кинетическая энергия и импульс электрона отдачи.

\r\n

Совместное решение этих уравнений позволяет получить энергии\r\nрассеянного фотона hν и электрона отдачи Те в зависимости от\r\nугла рассеяния фотона θ\r\n

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (652,'Комптон-эФФект (продолжение)','

Из этих соотношений вытекает ряд важных следствий.\r\n

\r\n
1. Из первого соотношения легко найти, на сколько изменилась длина электромагнитной волны при комптоновском рассеянии (формула Комптона):
   \r\n
   \r\nгде - комптоновская длина волны электрона. Из формулы Комптона следует, что:
   \r\nа) сдвиг волны Δλ не зависит от величины длины волны,
   \r\nб) сдвиг Δλ определяется лишь углом рассеяния фотонов θ: при θ=0 Δλ=0 (т.е. нет рассеяния), при и при (максимально возможный сдвиг происходит при рассеянии назад).\r\n
\r\n
2. Энергетический спектр фотонов, полученный в результате комптоновского рассеяния пучка моноэнергетических γ-квантов,\r\nоказывается непрерывным в интервале энергий от
   \r\n
   \r\n
\r\n
3. В результате комптоновского рассеяния моноэнергетических γ-квантов получается непрерывный энергетический спектр электронов отдачи в интервале от
   \r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (653,'Комптон-эФФект (продолжение)','

Связь углов вылета рассеянного фотона θ и электрона отдачи φ (рис.22) можно найти из закона сохранения импульса, записанного для продольной и поперечной (относительно направления движения первичного фотона) составляющих:

\r\n



\r\n

Отсюда получаем:

\r\n



\r\n

Из полученного соотношения видно, что изменению угла рассеяния\r\nфотона в интервале соответствует изменение угла вылета электрона отдачи в интервале Таким образом, электроны вылетают только в переднюю полусферу, причем наиболее энергичные электроны летят в направлении первичного фотона.\r\n

\r\n

Дифференциальное эффективное сечение комптоновского рассеяния было впервые рассчитано Клейном и Нишиной в 1929 г., а в 1930 г. эту же формулу другим способом получил И.Е.Тамм. Формула Клейна-Нишины-Тамма имеет вид:

\r\n



\r\n

где дифференциальное эффективное сечение рассеяния фотона под углом θ в телесный угол dΩ , а - классический радиус электрона. В угловом распределении рассеянных фотонов (рис.23) наблюдается асимметрия: больше фотонов рассеиваетоя по направлению вперед причем с увеличением первичной энергии hν повышается вероятность рассеяния на малые углы.

','');
INSERT INTO book VALUES (654,'Комптон-эФФект (продолжение)','

Полное сечение комптоновского рассеяния можно получить, проинтегрировав по всем углам θ.

\r\n

Полученная таким образом вероятность рассеяния фотона на свободном электроне имеет вид:

\r\n



\r\n

где σ_Т - сечение томсоновского рассеянии, а - функция, меньшая единицы и возрастающая с увеличением hν. При малых\r\nэнергиях фотонов функция и

\r\n

В случае больших энергий фотонов вероятность\r\nрассеяния фотона на пути 1 см получается в виде:\r\n

\r\n



где nZ - количество электронов в 1 см3 вещества.

','');
INSERT INTO book VALUES (655,'Комптон-эФФект (продолжение)','

\r\n

\r\n

Рис.23. Угловое распределение рассеянных фотонов

\r\n

Таким образом, вероятность комптоновского рассеяния на 1 см пути обратно пропорциональна энергии фотонов и пропорциональна Z вещества (сечение в расчете на 1 электрон не зависит от Z вещества, а каждый атом содержит Z электронов). На рис.24 изображен график зависимости отношения от энергии фотонов. На этом рисунке приведены в тех же единицах сечение фотоэффекта в различных веществах. Сравнение зависимостей показывает, что с повышением энергии фотонов вероятность комптон-эффекта становится существенно больше сечений фотоэффекта.

\r\n

\r\n

\r\n

Рис.24. Зависимость полных сечений\r\nкомптоновокого рассеяния(сплошная кривая) и фотоэфекта в пересчете на 1 электрон (пунктир для С, Al, Сu и Рb) от энергии фотонов\r\n

\r\n

Комптоновское рессеяние может происходить не только на электронах, но и на других частицах, имеющих электрический заряд. Однако вероятность такого эффекта очень мала. Например, комптоновское рассеяние на ядрах атомов пренебрежимо мало из-за того, что у ядер очень мала величина их классического электромагнитного радиуса
\r\n\r\n Существует еще явление, называемое обратным комптон-эффектом. Оно происходит при упругом рассеянии фотонов на релятивистских электронах. В этом случае энергия и импульс фотонов будут увеличиваться за счет энергии и импульса электронов-мишеней.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (656,'Рождение электронно-позитронных пар','

При достаточно большой энергии фотонов становится возможным процесс образования пары, при которой в поле ядра фотон поглощается, и рождаются электрон и позитрон. Расчет по КЭД и опыт свидетельствуют о том, что этот процесс происходит не внутри ядра, а около него, в области, имеющей размер комптоновской длины волны

\r\n

Поскольку в зтом взаимодействии фотона с полем ядра рождаются электрон и позитрон, то этот процесс имеет энергетический порог, т.е. он происходит, если
\r\n Законы сохранения энергии и импульса могут быть записаны в виде:

\r\n



\r\n

где β_- и β₊ - относительные скорости электрона и позитрона, где T_e^- и T_e⁺- их кинетические энергии, а - энергия и импульс ядра отдачи.

\r\n

Исходя из законов сохранения энергии и импульса, можно показать, что образование пары фотоном в вакууме невозможно; энергия и импульс обязательно должны распределяться между тремя частицами: электроном, позитроном и, например, ядром.

\r\n

Если предположим, что рождение пары может происходить в вакууме (T_я = p_я = 0) то законы сохранения принимают вид :

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (657,'Рождение электронно-позитронных пар (продолжение)','

Первое из этих уравнений можно записать в форме:

\r\n



\r\n

и сразу же становится очевидной его несовместимость со вторым уравнением. В частном случае, когда T_e⁺ = T_e^- =0 получается система противоречивых уравнений:

\r\n

Таким образом, чтобы выполнялись законы сохранения нужна третья\r\nчастица, в поле которой происходит процесс и которая принимает\r\nна себя избыточный импульс. Такой частицей может быть не толь- ко ядро, но и, например, электрон. Но если в случае ядра - малая величина, то в случае электрона отдача будет очень большая, и электрон отдачи может получить энергию того же порядка, что и компоненты пары. В этом случае порог процесса будет существенно превышать 2m_ec<². Пороговая энергия фотона для образования пары в поле электрона равна 4m_ec² = 2,044 МэВ. Теоретические расчеты зависимости сечения рождения пар от энергии γ-квантов приводят к довольно сложному виду. Однако\r\nдля области энергий эта зависимость может быть представлена в виде:\r\n

\r\n



\r\n

При энергии фотонов сечение растет медленнее. При рост сечения ограничивается экранированием кулоновского поля ядра атомными электронами.

','');
INSERT INTO book VALUES (658,'Рождение электронно-позитронных пар (продолжение)','

В предельно релятивистском случае при сечение не зависит от энергии:

\r\n



\r\n

\r\n

\r\n

Рис.25.Зависимость сечения рождения пар от энергии фотонов

\r\n

Общий характер изменения сечения с энергией фотонов представлен\r\nна рис.25. Процесс рождения пар подобен процессу тормозного излучения. Поэтому выражения, описывающие эти два процесса, очень похожи по своей структуре: в случае полного экранирования вероятность того, что фотон с энергией на пути в 1 см образует электрон энергии Е в интервале и позитрон энергии E'-E будет\r\n

\r\n



\r\n

Вероятность образования пары не зависит от энергии электрона Е и позитрона E'-E, и это понятно, так как в процессе их образования фотон исчезает и равновероятно распределение энергии между компонентами пары.

','');
INSERT INTO book VALUES (659,'Рождение электронно-позитронных пар (продолжение)','

Зная W_n , можно найти полную вероятность образования пары на пути 1 см:

\r\n



\r\n

Таким образом, в случае полного экранирования полное сечение\r\nрождения пары не зависит от энергии фотона.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (660,'Другие процессы взаимодействия γ-квантов с веществом','

\r\n

\r\n
1. Ядерный фотоэффект - поглощение γ -кванта ядром и испускание при этом нуклона, т.е. (γ,n)-реакция. Порог ядерного фотоэффекта ~ 6-10 МэБ т.е. порядка энергии связи нуклонов в ядрах. σ_яф ~ Z и по величине существенно меньше сечений трех рассмотренных эффектов.
\r\n
2. Если энергия фотонов много больше энергии связи нуклонов в ядрах, то может происходить фоторасщепление ядер с вылетом нескольких частиц. Например, реакции. Сечение такого процесса
\r\n
3. Если hν > 2mμc2, т.е. hν > 140 МэВ, то в поле ядра γ-кванты могут образовывать μ-μ+-пары, аналогично e-e+-парам.
\r\n
4. Если то может возникать фотогенерация пионов с сечением
\r\n
\r\n
\r\n

Таким образом, поглощение γ-квантов за счет всех перечисленных процессов пренебрежимо мало по сравнению с σ_n

','');
INSERT INTO book VALUES (661,'Суммарное сечение взаимодействия фотонов с веществом','

Таким образом ослабление потока фотонов при прохождении через вещество определяется главным образом тремя процессами: фотоэффектом, комптон-эффектом и образованием пар в кулоновском поле атомных ядер. Вследствие этого в формуле \r\nсечение σ является суммой сечений этих процессов:\r\n

\r\n



\r\n

а линейный и массовый коэффициенты поглощения соответственно равны:

\r\n



\r\n

Каждое из слагаемых по-разному зависит от энергии фотонов и вещества, поэтому относительная роль отдельных слагаемых может\r\nсильно меняться. Так, в алюминии (рис.26а) в широком интервале энергий фотонов 50 кэВ < hν < 15 МэВ преобладает комптон-эффект, а при hν > 15 МэВ - образование пар. В свинце же фотоэффект (рис.26б) является доминирующим вплоть до энергии 0,5 МэВ, а при hν > 5 МэВ основную роль играет процесс рождения пар.\r\n

\r\n

\r\n

\r\n

Рис.26. Зависимость коэффициента поглощения фотонов от их энергии в алюминии (а) и свинце (б)

\r\n

В заключение следует отметить важное обстоятельство: все три вида взаимодействия фотонов с веществом приводят к возникновению быстрых электронов.

','');
INSERT INTO book VALUES (662,'Аннигиляция позитронов в веществе','

Слово \"аннигиляция\" означает \"исчезновение\", \"превращение\r\nв ничто\". Это процесс, в котором частица и ее античастица превращаются в электромагнитное излучение (фотоны) или другие элементарные частицы (лептоны, кварки). Это процесс, обратный рождению пар γ-квантами. И тот, и другой процессы - это просто\r\nвзаимопревращение частиц.\r\n

\r\n

Как же происходит аннигиляция позитрона? Попав в вещество,\r\nпозитрон испытывает ионизационные потери и, как правило, почти\r\nполностью теряет свою скорость. Поэтому перед аннигиляцией и\r\nпозитрон и один из электронов атома вещества чаще всего находятся в состоянии, когда их моменты количества движения равны нулю (S -состояния). Дальнейшая судьба частиц зависит от взаимной ориентации их спинов.\r\n

\r\n

Если спины частиц направлены в противоположные стороны (+1/2 ħ и -1/2 ħ), то суммарный спин равен нулю, и в результате аннигиляции может образоваться лишь четное число фотонов (согласно закону сохранения четнооти), так как спин каждого фотона равен 1 ħ. Так как вероятность аннигиляции W ~ αⁿ где ⁿ - число фотонов, то наиболее вероятно рождаютcя два фотона (W ~ α²), менее вероятно - четыре фотона (W ~ α⁴).

\r\n

Поскольку импульсы e^- и e⁺ близки к нулю, то суммарный импульс системы равен нулю, и, следовательно, образовавшиеся при аннигиляции фотоны летят в противоположные стороны, и каждый из них забирает половину энергии системы, т.е. по 0,511 МэВ.
\r\n Если спины e^- и e⁺ оказались параллельными, то их суммарный спин равен 1 ħ. В этом случае возможно образование нечетного числа фотонов, вероятнее всего - трех, так как один фотон возникнуть не может из-за невыполнения закона сохранения импульса. Вероятность трехфотонной аннигиляции ~ α³ т.е. существенно меньше (в 1/I37 раз), чем двухфотонной. В среднем трехфотонная аннигиляция осуществляетоя в (0,2-0,3)% случаев.\r\n

\r\n

Если аннигиляция происходит \"на лету\", т.е. в случае, когда позитрон еще не потерял скорость, то фотоны разлетаются под\r\nуглом, преимущественно \"вперед\" и \"назад\" относительно направления движения позитрона. Тот фотон, который летит \"вперед\", уносит большую часть энергии позитрона. Тот, который летит \"назад\", уносит минимальную энергию, т.е. 0,511 МзВ. Поэтому при прохождении быстрых позитронов через вещество образуется пучок γ-квантов, летящих в одном направлении, что используется для получения монохроматических пучков γ-квантов.\r\n

\r\n

Позитрон - стабильная частица, в вакууме она существует бесконечно долго, но в веществе позитрон очень быстро аннигилирует. Среднее время жизни позитрона в твердых веществах к процессу аннигиляции составляет τ ~ 10^-10c а в воздухе при нормальных условиях τ ~ 10^-5c

\r\n

Явление аннигиляции позитронов сейчас широко используется для исследования свойств элементарных частиц. На встречных пучках позитронов и электронов в вакууме камеры ускорителя происходит процесс аннигиляции, при котором выделяетоя точно определенная энергия. Точечность взаимодейотвия и знание его энергии используется для доказательства существования кварков и определения их массы.

','');
INSERT INTO book VALUES (664,'Использованная литература','

\r\n

\r\n
1. Окунь Л.Б. Физика элементарных частиц. - М.: Наука, 1988.
\r\n
2. Вайскопф В., Готтфрия К. Концепции физики элементарных частиц. - М.: Мир, 1988.
\r\n
3. Мурзин B.C. Введение в физику космических лучей. - М.: Изд-во\r\nМоск. ун-та, 1988.\r\n
\r\n
4. Меликов Ю.В. Экспериментальная техника в ядерной физике. -\r\nП.: Изд-во Моск. ун-та, 1973 (ротапринт).\r\n
\r\n
5. Люк К.Л.Юан и By Цзянь-Сюн. Принципы и методы регистрации\r\nэлементарных частиц. - П.: ИЛ., 1963.\r\n
\r\n
6. Ракобольская И.В. Ядерная физика. - М.: Изд-во Моск.ун-та,\r\n1981.\r\n
\r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (667,'Введение','

В 90-е годы прошлого века в наблюдениях разрядов над облаками были обнаружены кратковременные вспышки в широком диапазоне длин волн. Они радикально отличаются от молний и обладают следующими характерными признаками:\r\n

\r\n
• Большие размеры диффузного свечения (порядка десятков км в ширину и по высоте в атмосфере).\r\n
\r\n
• Выход свечения в верхние слои атмосферы.\r\n
\r\n
• Длительность 1 - 100 миллисекунд
\r\n
• Большая выделенная в свет энергия: МДж
\r\n
• Свечение в УФ и синем видимом диапазоне при высоте до 50 км и в красном при высотах больше 50 км.\r\n
\r\n
• Энергетические характеристики вспышек (разрядов в атмосфере) и их частота указывают на их, возможно, важную роль в воздействии на верхнюю атмосферу и на аппараты, работающие в верхней атмосфере. \r\n
\r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (669,'Строение атмосферы','','

Давление X и плотность ρ атмосферы как функция высоты Н (для 150>Н>40 км):
\r\nX(Н)=540/exp(H/7.7) г/cм²
\r\n\r\nρ(H)=5,8 10-4 /exp(H/7.7) г/cм³
\r\n\r\nПолная толщина атмосферы ~ 1000 г/см²\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (670,'Изменение состава атмосферы с высотой','','Изменение плотности и состава атмосферы приводит к изменению спектрального состава излучения с высотой.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (678,'Типы детекторов, применяемых для изучения вспышек в верхней атмосфере (продолжение)','



\r\n

Видео камера в диапазоне\r\nдлин волн 400-600 нм.\r\n

\r\n

   

\r\n

6-канальный спектрометр. Длины волн показаны на рисунке.\r\n

\r\n','
\r\n
2. Видео камеры на спутниках Земли. Спектрометры в широком диапазоне длин волн (установка ISUAL на спутнике ROCSAT-2)\r\n
\r\n
');
INSERT INTO book VALUES (679,'Типы детекторов, применяемых для изучения вспышек в верхней атмосфере (продолжение)','



\r\n

26 станций по приему атмосфериков от молний: WWLLN . http://webflash.ess.washington.edu/users.html

','
\r\n
3. Мировая сеть станций, определяющих координаты \r\nмолний на земном шаре. Внизу представлен результат измерений за 20.10.2006.
\r\n
');
INSERT INTO book VALUES (680,'Пример регистрации молний','

Пример регистрации молний (синие точки) в районе \r\nИндии-Индонезии- Австралии. 27.10.2006 г.\r\n

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (681,'Распределение молний на Земле по данным детекторов LIS','

www.ghcc.msfc.nasa.gov/overview/lightning.html

\r\n



','Интенсивность красного цвета пропорциональна частоте появления молний. Видна отчетливая корреляция появления молний с расположением континентов.');
INSERT INTO book VALUES (677,'Типы детекторов, применяемых для изучения вспышек в верхней атмосфере','','
\r\n
1. Видео камеры на наземных станциях и самолетах, дополненные спектрометрами.(экспедиция Sprite-93, Sprite-94, Blue Sand-95 и наиболее успешная EXL98, организованные в США )\r\n
\r\n
');
INSERT INTO book VALUES (682,'Экспериментальные мировые данные о транзиентных вспышках электромагнитного излучения в атмосфере.','  \r\n

1- 'спрайт', 2- 'голубая струя', зарегистрированные с поверхности Земли. 3- пример спрайта, зарегистрированного со спутника.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (683,'Пример развития вспышки (разряда) во времени','

Съемка с самолета, США, 1999 (Heavner, диссертация) Вспышка длительностью >100 мсек. Кадры получены через каждые 17 мс.

\r\n\r\n

Вспышка над морем (SU et al, Nature, 423 (2003) 974. Кадры через 17 мс

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (684,'Типы зарегистрированных вспышек','\r\n

Рисунок из статьи Pasko, Nature, v.423 (2003) 927

','Типы зарегистрированных вспышек (снизу- вверх):\r\n
\r\n\r\n
1. Молнии
\r\n
2. Голубые струи
\r\n
3. Спрайты
\r\n
4. Эльфы
\r\n
\r\n

\r\n Характерные длительности:\r\n

\r\n
• Голубые струи 100 мс
\r\n
• Спрайты - десятки мс
\r\n
• Эльфы ~ 1-10 мс
\r\n
\r\n
\r\n');
INSERT INTO book VALUES (686,'Модели электрического разряда в верхней атмосфере','

Когда в атмосфере к постоянному вертикально направленному \r\nэлектрическому полю добавляется дополнительное кратковременное\r\nполе, то там, где плотность атмосферы мала (в верхней атмосфере), \r\nвозникает электрический пробой. В качестве триггера такого пробоя \r\nможет быть локальное повышение поля при разряде молнии между облаками \r\nи землей. Какого типа разряд начнется в атмосфере, зависит от соотношения \r\nвеличины напряженности электрического поля и давления атмосферы, и от \r\nпространственных размеров и конфигурации поля.
\r\nЧтобы объяснить появление вспышек рентгеновского и гамма- излучения, в теории разряда привлекается ускорение 'затравочных' электронов в сильном электрическом поле. Электроны, ускоренные до энергии > МэВ обладают минимальными потерями на ионизацию и для них потери энергии легко восполняются ускорением в достаточно сильном электрическом поле.
\r\nТакая теория разряда 'на убегающих электронах' позволяет объяснить многие экспериментально наблюдаемые свойства разрядов в верхней атмосфере. Вместе с тем, большое разнообразие типов разрядов требует учета все новых факторов и сегодня нельзя утверждать, что мы хорошо понимаем явление транзиентных вспышек в атмосфере.\r\n

\r\n

Существенным фактором для явлений, происходящих в атмосфере,\r\nявляется постоянное электрическое поле Земли. На экваторе \r\nэлектрическое поле направлено вертикально вниз. Потенциал электрического поля между ионосферой и землей 400 - 500 кВ. Средняя величина электрического тока в безоблачных районах \r\n~2 10^-12 А/м². Мощность земного генератора ~10³ МВт. \r\n

\r\n



\r\n

Наличие электрического поля Земли важно только на начальной стадии разряда в атмосфере.
\r\nГлавную роль в разряде играют огромные локальные электрические поля, образующиеся в грозовых облаках.

','');
INSERT INTO book VALUES (687,''Затравочные' электроны в теории разряда на 'убегающих электронах'','

\r\n

• Ионизация в грозовом разряде
\r\n
• Галактические космические лучи (ионизация на высотах 5-20 км)
\r\n
• Кратковременная мощная ионизация при прохождении 'горизонтального' широкого атмосферного ливня на высотах 10-20 км.
\r\n
\r\n

Теоретическое рассмотрение спектров излучения во время \r\nэлектрического разряда показывает, что излучаются линии \r\nвозбуждения молекул и атомов атмосферы (возбуждение производят электроны разряда). В рассмотрении учитывается конкуренция между безылучательными переходами возбужденных уровней, вероятность \r\nкоторые велика в плотной атмосфере, и излучением.\r\nНиже приведен характерный спектр излучения в разряде, развивающемся \r\nот уровня облаков (высота в атмосфере 10 км) до первых слоев\r\n ионосферы (высота 60 км), расчеты Milikh et al, 1998. \r\n

\r\n



\r\n

Видно, что наиболее представлены линии ближнего УФ и линии красного и ИК излучения

','');
INSERT INTO book VALUES (688,'Пример изменения цвета излучения во вспышке','

Пример изменения цвета излучения во вспышке, простирающейся \r\nот уровня облаков до уровня ионосферы (снимок со спутника в \r\nнаправлении лимба Земли).\r\n

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (690,'Данные, полученные с помощью детектора УФ на спутнике 'Университетский-Татьяна'','



\r\n

Запущен в честь 250-летия МГУ им. Ломоносова 20 января 2005 г.

\r\n

( высота орбиты 1000 км, наклонение орбиты 83˚ )

','');
INSERT INTO book VALUES (691,'Детектор УФ на борту спутника 'Татьяна'','\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

Разрез детектора УФ излучения:\r\n \r\n коллиматор, \r\n УФ фильтры на входных окнах ФЭУ, \r\n бокс детектора, \r\n блок электроники, \r\n разъем силового и информационного кабеля, 6 - ФЭУ с открытым окном, 6а - ФЭУ с закрытым окном, \r\n крышка, \r\n УФ излучение. \r\n \r\n	Блок схема детектора \r\nультрафиолетового излучения. \r\n В состав блока электроники входят цифровые осциллографы с длительностью разверток 4 и 64 миллисекунд. \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (692,'Спектральные характеристики детектора','



\r\n

\r\n

\r\n
1. \r\nпрозрачность фильтра,
\r\n
2. квантовая эффективность фотокатода ФЭУ,
\r\n
3. прозрачность полной толщины атмосферы в вертикальном направлении,
\r\n
4. прозрачность половины толщины атмосферы,
\r\n
5. прозрачность полной толщины атмосферы только за счет поглощения при рэлеевском рассеянии.
\r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (693,'Примеры регистрации импульса шума','

Примеры регистрации импульса шума (1) и двух вспышек УФ (2,3). Длина развертки осциллографа 4 мс, деление осциллограммы 16 мкс.\r\n

\r\n



\r\n

Энергия, выделенная в УФ в атмосфере во вспышках 2 и 3 ~0,1 Мдж.

','');
INSERT INTO book VALUES (694,'Примеры регистрации одиночной вспышки УФ','

Примеры регистрации одиночной вспышки УФ (1) и серии вспышек в одном событии (2,3). Длина развертки осциллографа 64 мс, деление осциллограммы 256 мкс.

\r\n



\r\n

Энергия, выделенная в УФ в атмосфере в этих вспышках ~0,1-1 Мдж.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (695,'Распределение вспышек УФ по координатам на Земле','



\r\n

Обработанные данные получены в диапазоне широт от 65° СШ до 65° ЮШ. Зарегистрированные вспышки концентрируются в экваториальных широтах от 10° СШ до 10° ЮШ.\r\n\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (696,'Сравнение распределения молний и вспышек УФ.','



\r\n



\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (697,'зарегистрированные в экваториальной области вспышки УФ находятся в облачных районах','



','
\r\n

Сравнение координат и времени вспышек УФ, зарегистрированных на спутнике 'Татьяна', с фотографиями облачного покрова ночной атмосферы Земли в инфракрасном излучении показывает, что зарегистрированные в экваториальной области вспышки УФ находятся в облачных районах. \r\n

\r\n

Большая часть отобранных мощных вспышек УФ происходит \r\nнад океаном (40%), в противоположной тенденции к вспышкам молний, которые чаще происходят над материками (<10% молний встречается над океаном). В настоящее время проводится работа по сопоставлению координат и времени каждой вспышки с координатами молний, зарегистрированных мировой сетью радио станций.\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (698,'Сравнение распределения гамма- вспышек, зарегистрированных приборами BATSE и RHESSI с распределением молний','



\r\n

Интенсивность красного цвета пропорциональна частоте молний.
\r\nКрестиками обозначены события гамма- вспышек.\r\nВидна хорошая корреляция между обоими типами событий.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (699,'','

Различие в географическом распределении вспышек УФ и гамма вспышек указывает на вполне возможную разницу в природе разрядов в верхней атмосфере. Для генерации гамма квантов с энергией порядка МэВ необходим поток электронов с энергией того же порядка, который может появиться только в результате ускорения электронов.
\r\n Излучение УФ связано с флуоресценцией молекул азота атмосферы, которая может быть возбуждена электронами совсем небольших энергий -порядка сотен эВ. Возможно, энергетические спектры электронов в разрядах разного типа сильно отличаются (в зависимости от начальных условий разряда) и наблюдаемые вспышки УФ и вспышки гамма квантов относятся к совершенно разным типам разрядов.

\r\n

В будущих экспериментах необходимо применить детекторы УФ и гамма квантов на одном и том же космическом аппарате.\r\n

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (700,'Связь между транзиентными вспышками в верхней атмосфере и другими геофизическими явлениями','

Современные экспериментальные данные о разрядах в верхней атмосфере показывают, что само явление разрядов в верхней атмосфере имеет глобальный характер, число разрядов и энергия, выделяемая в этих разрядах так велики, что мы вправе ожидать определенной связи между явлением разрядов и другими геофизическими явлениями. Из механизмов, объясняющих появление разрядов следует, что разряды в верхней атмосфере, электрическое \r\nполе Земли и ее ионосфера безусловно взаимосвязаны. Все факторы, \r\nвлияющие на электрическое поле Земли и ионосферу (состояние магнитосферы, количество гроз, 'приливные' силы Земли и Луны) могут влиять и на частоту разрядов, на спектральный состав электромагнитного излучения в разрядах.\r\n

\r\n

Требует изучения вопрос о возможности выхода части высокоэнергичных электронов разряда в радиационные пояса Земли и, наоборот, высыпания электронов из радиационного пояса при нарушениях электромагнитного поля Земли в момент разряда в верхней атмосфере.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (702,'детектор спутника Компасс-2','','В детекторе спутника Компасс-2 помимо ФЭУ, работающего в диапазоне длин волн 300-400 нм (УФ), поставлен второй ФЭУ, работающий в диапазоне длин волн 600-700 нм (красный цвет). В обоих диапазонах работают цифровые осциллографы с длительностью разверток 4 и 64 мс и разрешением 16 и 256 мксек соответственно.
\r\nЭтот детектор будет использован и в последующих экспериментах.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (703,'Широкоугольная камера обскура- детектор изображения вспышки в УФ диапазоне длин волн (проект космического эксперимента РЭЛЕК)','','

Многоанодный ФЭУ- фотодетектор (1), расположенный внутри контейнера с отверстиями (2). Второй ФЭУ (3) служит для определения адреса 'работающего' отверстия

\r\n

Камера позволит измерять вспышки с угловым размером 0,1 рад с разрешением ~0,01 рад при поле зрения до 1 рад.\r\n(при высоте орбиты 500 км\r\nразмер вспышки в атмосфере 50 км , разрешение 5 км) \r\n

');
INSERT INTO book VALUES (704,'Детектор ТУС (трековая установка),','



\r\n

а- детектор ТУС в транспортном положении; б- в рабочем положении

','Детектор ТУС (трековая установка), предназначенная для исследования космических лучей ультра высоких энергий, будет регистрировать также вспышки УФ (длины волн 300-400 нм).\r\n');
INSERT INTO book VALUES (705,'Чувствительность детектора ТУС','



\r\n

Площадь зеркала 2 м² . \r\nВременное разрешение 256 ячеек \r\nфотоприемника- 0,8 мксек.

','

Чувствительность детектора ТУС в тысячи раз выше чувствительности предыдущих детекторов вспышек благодаря применению зеркала-концентратора (слева внизу), фокусирующего УФ излучение атмосферы на мозаику ФЭУ фотоприемника (справа внизу).

\r\n
\r\n');
INSERT INTO book VALUES (706,'Детектор ТУС позволит наблюдать начальную стадию вспышки','

Детектор ТУС позволит наблюдать начальную стадию вспышки- показаны кадры детектора ТУС, 'регистрирующего' вспышку УФ из космоса с интервалом времени между кадрами 0,1 мс.

\r\n



\r\n

Подобные события регистрировались видеокамерой при съемке\r\nв горизонтальном направлении (интервал времени между кадрами 17 мс), но слабая чувствительность камеры \r\nне позволяла видеть начальную \r\nстадию вспышки.\r\n

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (708,'Заключение','
\r\n
1. В настоящее время получены интересные экспериментальные данные о кратковременных (транзиентных) вспышках электромагнитного излучения в верхней атмосфере Земли, в том числе в области видимого света, УФ и гамма- излучения.
\r\n
2. Эти вспышки связаны с электрическим разрядом между \r\n облачным слоем и ионосферой. Энергия, выделяемая в таких \r\n разрядах велика и следует ожидать, что разряды в верхней\r\n атмосфере существенно влияют на состояние атмосферы \r\n (на ее ионный и химический состав) и могут быть связаны с рядом других геофизических явлений
\r\n
3. Созданы интересные теоретические модели электрического разряда в верхней атмосфере, объясняющие важные экспериментальные особенности вспышек, но явление вспышек оказывается значительно разнообразнее и многие экспериментальные данные ждут своего объяснения.
\r\n
4. Наука о разрядах в верхней атмосфере молода и предстоит еще \r\n большая исследовательская работа, как в области экспериментального изучения вспышек (особенно важны комплексные данные в широком спектральном диапазоне, получаемые для каждой вспышки), так и в области теории.
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (711,'Новая биофизика - биологическое действие микродоз','

В последние десятилетия в биофизике сделан ряд открытий фундаментальной важности. Может быть, самым впечатляющим и, одновременно, самым масштабным является надежное обнаружение исключительно высокой чувствительности биологических систем к внешним воздействиям разной природы.

\r\n

Общеизвестно, что физиологический эффект от введения в организм какого-нибудь биологически активного вещества зависит от применяемой дозы - количества молекул этого вещества, попавшего во внутреннюю среду организма. С уменьшением дозы измеряемый физиологический эффект снижается, так что при некотором ее значении делается необнаружимым, не отличающимся от контрольных замеров. Суть открытия, которое было сделано в Институте биохимической физики РАН, состоит в том, что при дальнейшем снижении дозы - на несколько порядков - физиологический эффект снова появляется. Оказалось, что такая закономерность имеет место для очень многих биологически активных веществ - противоопухолевых и радиозащитных препаратов, ингибиторов и стимуляторов роста растений, гормонов, нейротропных препаратов, адаптогенов и т.д. Самое же главное - физиологическое воздействие регистрируется при сверхмалых количествах космических веществ, когда доза падает до одной молекулы, приходящейся на одну клетку организма, когда перестает 'работать' знакомый из школьного курса химии 'закон действующих масс'. Выяснилось, что этот парадокс - действие сверхмалых доз - не связан с какой-то структурной особенностью вещества или уровнем биологической организации. Другие закономерности, выявленные в такого рода опытах, представляются странными и загадочными (о них можно узнать, обратившись к обзорной работе (Бурлакова и др., 2004)). Однако, основная интрига здесь состоит в том, что действие сверхмалых доз - со всеми их таинственными закономерностями - существует не только для химических агентов, но и для физических.

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (712,'Александр Михайлович КУЗИН','\r\n

Член-корреспондент РАН
\r\nАлександр Михайлович КУЗИН
\r\n(1906 - 1999)

','Большие дозы ионизирующей радиации гибельны для большинства организмов. Но, как выяснилось, микродозы радиоактивных излучений для жизни, видимо, необходимы.
\r\n Самые красивые эксперименты в этой области поставил наш соотечественник А.М. Кузин. Например, он сравнивал развитие некоторых растений, у которых было обычное (нормальное) соотношение двух изотопов калия К39/К40 (радиоактивный) с растениями, у которых радиоактивного калия не было вообще. Оказалось, что растения с радиоактивным изотопом К40 'чувствовали' себя лучше (Кузин, 1994). Для справки: для любого организма внутренние источники радиоактивного облучения (из-за содержания радиоактивных элементов) составляют не более 24% всей естественной дозы. Доля калия от всей дозы внутренних источников - около 20%.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (713,'Биогенное излучение','\r\n

Рис. 1. Схема измерения индекса регенерации планарий; s - площадь вновь образовавшейся ткани (бластемы); S - площадь всего тела планарии; s/S - индекс регенерации.

','В лаборатории А.М. Кузина было открыто еще и особое биологически-активное вторичное излучение, возникающее при облучении организмов малыми (безопасными) дозами ионизирующей радиации. Если, например, облучить гамма-излучением семена, а потом поместить рядом с ними обычные (необлученные) на несколько часов, то всхожесть этих последних возрастает. Это излучение - 'биогенное', действующее на расстоянии, является электромагнитным и очень слабым. Его проще всего обнаружить не при помощи ФЭУ, а 'биоиндекатором' - путем измерения физиологического эффекта на другом родственном биообъекте. (Так в свое время были открыты 'митогенетические лучи' - сверхслабое оптическое излучение делящихся клеток). Между прочим, биоиндикаторы теперь все чаще стали использоваться для изучения сверхслабого оптического излучения клеток (интегральный поток - порядка сотни фотонов в сек. с кв. сантиметра). Это сверхслабое излучение отнюдь не является простой биолюминесценцией. Установлено, что поток этого излучения несет важную для клеток информацию. Между клетками, находящимися между собой в общении по оптическому каналу, можно поставить узкополосные фильтры. Оказывается, для клеток не безразлично в какой именно полосе они принимают излучение от своих 'индукторов'. Выяснено, что биологическое воздействие сверхслабыми электромагнитными полями возможно в самых разных частотных диапазонах - в том числе - на экстремально низких частотах. Вот один из экспериментов, демонстрирующих биологическое действие сверхслабого переменного магнитного поля: у плоских червей планарий Gigardia tigrina (размер около 8 мм) ампутировали часть тела; затем следили за скоростью регенерации с помощью компьютерной морфометрии, как именно строился индекс регенерации показано на рисунке; если биообъекты находились в переменном магнитном поле, коллинеарном геомагнитному, регенерация проходила значительно быстрее. Эффект устойчиво воспроизводился даже тогда, когда амплитуда переменного поля на частоте 10 Гц составляла всего 0,6 нТл. Индукция статического геомагнитного поля - около 50 мкТл (Н.А. Белова и др., 2005).\r\n');
INSERT INTO book VALUES (714,'','','Если обобщить накопленный в последние десятилетия экспериментальный материал, то основной вывод, важный для последующего изложения, таков: зависимости 'доза - биологический эффект' подлежат уточнению; раньше полагали, что эти зависимости имеют вид, показанный на рис. А; на самом деле эти зависимости выглядят так, как показано на рис. В. Здесь имеются особенности, которые принято определять как 'насыщение', 'привыкание', 'окна чувствительности', 'изменение знака эффекта'.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (715,'Практические последствия открытий','Практические последствия всех этих открытий, очевидно, очень важны. В медицине, например, воздействие микродозами различных факторов открывают совершенно новые терапевтические возможности. Получает, между прочим, некоторое теоретическое обоснование старинная медицинская система - гомеопатия. В экологии учет новых данных неминуемо приводит к кардинальным изменениям. Оказывается, ниже предельно-допустимых уровней физические и химические факторы окружающей среды также оказывают биологическое действие. И это означает, что список биотропных факторов внешней среды сразу резко возрастает. Раньше считалось, что отрицательные аэроионы воздуха не имеют сколько-нибудь серьезного экологического значения - уж очень низка их концентрация в естественных условиях. Теперь ясно: это экологический фактор. Прежде полагали, что инфразвуковые колебания, генерируемые во время развития полярных сияний, едва ли экологически значимы - уж очень 'мала' их амплитуда: Теперь это соображение не кажется серьезным. И так далее: В разряд экологически важных параметров внешней среды попадают все геофизические поля. Например, поле радиоволн, в котором мы всегда живем (эти радиоволны низкой и очень низкой частоты 'заперты' в естественном волноводе-резонаторе, о котором см. ниже, раздел 2). Упомянутые геофизические поля по разным причинам зависят от солнечной активности. Но если изменения этих геофизических полей (весьма 'слабых') зависят от солнечной активности и, одновременно, имеют экологическое значение, то можно ожидать, в принципе, наличие зависимости от хода солнечной активности и каких-то биологических показателей? Оказывается, именно такой класс явлений реально существует и давно изучается. Долгое время, однако, зависимость биологических показателей от солнечной активности - космической погоды казалась странным парадоксом. Разве может быть такое?..\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (717,'Космическая погода','

Космическая погода - совокупность различных процессов в космическом окружении Земли - определяется сложным комплексом явлений, протекающим на поверхности Солнца. Поэтому сначала уместно напомнить некоторые сведения об этой ближайшей к нам звезде. Согласно 'стандартной солнечной модели', которая базируется на колоссальном, тщательно проанализированном материале наблюдений Солнца и большого числа звезд, энерговыделение в его ядре стабильно. Это соответствует отсутствию каких-либо изменений светимости (не более 0,1% - согласно данным последних десятилетий). Энергия из зоны ядерных реакций (сфера 0,1 радиуса звезды) передается наружу сначала диффузией фотонов. На глубине 0,3 радиуса (считая от поверхности) включается еще один механизм переноса - конвекция. Циркуляция солнечного вещества в этой зоне порождает самовозбуждающиеся колебания: часть кинетической энергии движущейся плазмы превращается в энергию магнитных полей, а эти поля влияют на картину течений. Основной период автоколебаний - составляет 22 года. На солнечной поверхности наблюдается непосредственно половина этого периода - около 11 лет. Циклы этого фундаментального ритма нумеруются: сейчас (2007)начинается цикл ?24.

\r\n

11-летние циклы легко обнаружить в простейших наблюдениях по многим показателям. Исторически первым таким показателем было просто число солнечных пятен, наблюдаемое в данный день. Согласно современным модельным представлениям, пятна - это просто жгуты силовых линий магнитного поля. На диске видно их сечение поверхностью Солнца (фотосферой). Они вполне аналогичны подковообразным магнитам, располагающимся преимущественно вдоль параллели, мы видим их полюса, по ходу вращения северный и южный - или наоборот - в каждом 11-летнем цикле последовательность меняется. Пятна кажутся черными по контрасту - температура внутри жгута силовых линий ниже окружающего газа процентов на 25. Самые употребительные индексы, характеризующие степень интенсивности всякого рода явлений, наблюдаемых на солнечном диске в данный день, связаны именно с пятнами. Пятна наблюдаются группами (активные области). Можно подсчитывать общее число пятен и учитывать число их групп. Тогда - это так называемые числа Вольфа. Можно определить просто суммарную площадь пятен. Ежесуточные ряды подобных индексов за весь период телескопических наблюдений (около 300 лет) тщательно анализировались. При этом было, прежде всего, изучено солнечное осевое вращение. Картина получилась сложная: ведь вращается рисунок конвективных течений, в которых есть еще и особые поверхностные колебания - так называемые инерционные. Для земного наблюдателя экваториальная зона вращается с периодом около 25 суток, полярная - около 29 суток. Употребителен некоторый 'средний' период вращения (керрингтоновский) - 27,275 суток. Эти условные периоды для удобства нумеруются - первый день оборота номер 2290 соответствует дате 25 апреля 2001 г. и так далее через 27 суток (отбрасывая дробную часть). Если располагать обороты последовательно друг под другом, получается особый календарь Бартельса. Многие важные детали пространственной организации явлений на солнечной поверхности в таком календаре хорошо видны - например, активные долготы - меридиональные зоны преимущественного появления активных областей. Упомянутая пространственная организация может быть выявлена и другими методами. На рис.1 показан спектр вариаций общего магнитного поля Солнца, наблюдаемого с помощью магнитографа. Период 26,95 суток присутствует практически всегда - даже после 'переполюсовки' (инверсии знака поля), что случается в каждый максимум 11-летнего цикла. Еще один важный итог анализа деятельности ряда чисел Вольфа - вывод о присутствии в солнечных автоколебаниях целого ряда долговременных устойчивых периодов - от 2,0 0,2 года до 200 лет. Многочисленные закономерности, касающиеся динамики солнечной активности, изложены во многих монографиях (Витинский и др., 1986).\r\n

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (718,'Спектр мощности вариаций общего магнитного поля Солнца в области семейства периодов','\r\n

Рис.1. Спектр мощности вариаций общего магнитного поля Солнца (наблюдаемого как звезда) в области семейства периодов ≈ 27 суток. По вертикальной оси - величина, пропорциональная спектральной плотности. Цифры у пиков - значения периодов. Данные 1968 - 1981 гг. (В.А. Котов, Л.С. Левицкий, 1984).

','');
INSERT INTO book VALUES (719,'События солнечной активности','\r\n

Рис. 2 Вид со стороны полюса Солнца на плоскость земной орбиты. Спирали - силовые линии межпланетного магнитного поля, они изображены близ границы смены знака. Большие стрелки - полярность поля в пределах сектора (от Солнца - северная полярность, к солнцу - южная).

','Многие важнейшие события солнечной активности - космической погоды происходят довольно высоко над поверхностью Солнца - в его атмосфере. Самые внешние слои солнечной атмосферы (очень горячие) - короны находятся в состоянии непрерывного расширения. На расстоянии в несколько десятков солнечных радиусов скорость расширения достигает примерно 400 кмсек. Это грандиозное явление получило название солнечного ветра. Солнечный ветер 'дует' во все стороны и вся межпланетная среда заполнена этой движущейся горячей плазмой. (Здесь Читатель переходит от астрофизики в совсем иную область знаний - космическую физику). Химически солнечный ветер - водород с примесью гелия. Физически - это сплошная среда, в которой может распространятся звук и возможны газодинамические разрывы, включая ударные волны. Важная оставляющая межпланетной плазмы - магнитное поле, 'вытягиваемое' ветром из короны. Если некоторый объем межпланетной плазмы покидает солнечную корону, то двигаясь по радиусу со скоростью 400 кмсек, он преодолеет расстояние до орбиты Земли (астрономическая единица, 150 млн. км) за 4,5 суток. Солнце успевает за это время повернуться примерно на 60њ. Силовые линии межпланетного магнитного поля не теряют связь с Солнцем. В итоге, если смотреть со стороны северного полюса Солнца на плоскость земной орбиты, получается картина спиралей, показанная на схеме рис.2. Очень важный элемент этой картины - секторная структура межпланетного магнитного поля. В определенных интервалах гелиодолгот силовые линии поля направлены либо от Солнца (северная полярность, знак '+'), либо - к Солнцу (южная полярность, знак '-'). Эта структура - отражение соответствующей структуры общего магнитного поля Солнца, измеряемого с Земли оптическими методами. Прохождение Земли через границу сектора (например, '+'  '-') - весьма существенное изменение космической погоды. Такие события происходят при умеренном уровне солнечной активности каждую неделю - в это время наблюдаются обычно четыре сектора. Но, конечно, составляющими космической погоды являются и всякие другие изменения параметров солнечного ветра. Можно привести такие примеры:
\r\n- межпланетное магнитное поле (полный вектор) имеет в среднем индукцию около 7 нанотесла, но иногда может превышать 50 или падать до 0,7 (те же единицы);
\r\n- скорость составляет, как уже говорилось, для низких гелиоширот около 400 кмсек, но были зафиксированы значения 156 кмсек и 1020 кмсек;
\r\n- плотность плазмы в среднем около 9 частиц в см3, но бывает и 0,1 и 140 (те же единицы);
\r\n- температура плазмы может различаться в 200 раз.
\r\n Следует отметить, что замагниченный солнечный ветер, будучи одним из определителей космической погоды, не участвует вовсе в энергетическом бюджете Солнца, составляя энергетически совершенно ничтожную долю от его светимости.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (720,'Спектр волнового электромагнитного излучения Солнца','\r\n

Рис. 3 Спектр солнечного излучения за пределами атмосферы. 1,2 - максимум и минимум солнечной активности, 3 - вспышка баллв 3n. Заштриховано - область спектра, воспринимаемая глазом.

','Спектр волнового электромагнитного излучения Солнца представлен на рис.3. Заштрихованная область, как уже говорилось, не изменяется при вариациях солнечной активности. Зато в коротковолновой области - жесткий ультрафиолет, рентген - изменения очень значительны. Эти изменения имеют ритмическую и спорадическую составляющие и являются также важными факторами космической погоды.
\r\n Для того, чтобы разобраться как именно различные проявления космической погоды 'перерабатываются' далее в вариации экологических параметров и действуют 'микродозами' на биосистемы, необходимо в общих чертах представить себе 'устройство' среды обитания (рис.4). Биосфера - это глобальное сообщество всех организмов - располагается на поверхности Земли под защитой нескольких оболочек. (Читатель заметит, что здесь изложение будет касаться еще одной области знаний, так что имеет место переход от космической физики к геофизике). Самая внешняя из них (и самая обширная) - магнитосфера. Ее сложная структура и процессы, в ней протекающие, не могут быть здесь рассмотрены. Краткие сведения можно почерпнуть из справочной литературы (Бруцек,1980; Мальцев, 1993), где приведена и соответствующая библиография. Благодаря магнитосфере солнечный ветер никогда не попадает в среду обитания, но изменения всех его параметров фиксируются на поверхности планеты косвенно. Можно сказать, что в магнитосфере располагаются естественные 'радиостанции', работающие на очень низких - экстремально низких частотах - килогерцы - миллигерцы. 'Сигналы' этих 'радиостанций' постоянно 'принимаются' Биосферой, параметры этих сигналов сильно зависят от космической погоды. Следующая защитная оболочка - \r\nионосфера. ');
INSERT INTO book VALUES (721,'Устройство среды обитания','','');
INSERT INTO book VALUES (722,'Индексы геомагнитной активности','','Она образуется из-за поглощения в верхней атмосфере солнечного рентгеновского излучения. Ионизирующее ультрафиолетовое солнечное излучение поглощается озоносферой. Динамика этих оболочек также очень сильно зависит от космической погоды. Электрически высокопроводящие поверхности ионосферы и поверхности Земли образуют особую полость - волновод. В этой полости 'заперты' радиоволны с частотой менее 1 МГц. Этот электромагнитный фон формируется несколькими источниками: шумит сама атмосфера, есть еще несколько чисто геофизических источников, излучает и литосфера. В нашу эпоху вклад в этот фон вносят и поля индустриально-технического происхождения. Близ максимума солнечной активности, когда поток солнечного рентгеновского излучения относительно велик, ионосфера становится весьма мощным электромагнитным экраном, интенсивность запертого радиоизлучения заметно возрастает по сравнению с эпохой минимума. Волновод имеет собственные частоты, так что он еще и резонатор (основной 'тон' - 8 герц). Стенки волновода электрически заряжены, так что мы находимся в сферическом конденсаторе (поверхность Земли - 'минус'). Электрическое поле атмосферы также зависит от космической погоды. Совокупность электромагнитных явлений в магнитосфере-ионосфере в обобщенном виде отражается индексами геомагнитной активности. Таких индексов известно несколько. Все они являются показателями размаха изменений геомагнитного поля. Иногда этот размах (средний для некоторого числа обсерваторий) измеряется в баллах (С-индекс), иногда - прямо в величине изменений индукции (А-индекс, нанотеслы). Подобно числам Вольфа, длительный ряд геомагнитных индексов подробно исследовался. На рис.5 показан спектр мощности вариаций аа-индекса, где хорошо видна космическая ритмика - полосы повышенной спектральной плотности на периодах около 27 - 13 - 9 суток. Важно обратить внимание на различие этих индексов от индексов солнечной активности: последние отражают явления, происходящие на всем солнечном диске интегрально, с запаздыванием Солнце-наблюдатель 8 минут. Индексы геомагнитной активности описывают главным образом эффект солнечного ветра - магнитосферы. Сигнал от Солнца исходит от узкой зональной области, откуда стартует струя солнечного ветра, поступающая на Землю спустя 4,5 суток.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (723,'Причины - следствий для солнечной вспышки','\r\n

Рис. 6 'Тонкая структура' магнитной бури: какие микропульсации геомагнит-ного поля и в какой последовательности возбуждаются по мере ее развития.

','

Весь рассказ о механизмах передачи эффектов космической погоды в среду обитания уместно иллюстрировать, перечислив цепочку причин - следствий для самого яркого ее проявления - мощной солнечной вспышки. Итак: в активной области на Солнце (в короне) происходит быстрое (десять минут) выделение энергии, накопленное в локальных магнитных полях; магнитная энергия трансформируется в кинетическую энергию большого облака плазмы, которое выбрасывается в межпланетное пространство по радиусу ('корональный выброс'); одновременно фиксируется всплеск коротко-волнового излучения (жесткий рентген, иногда - гамма-излучение); генерируются ускоренные до больших энергий (более десятка мегаэлектроновольт) частицы - солнечные космические лучи; земные радиотелескопы фиксируют в это время всплеск солнечного радиоизлучения.\r\n

\r\n

Через 8 минут после начала вспышки на всей освещенной ионосфере резко возрастает проводимость (поглощается рентгеновское излучение); в ионосферном волноводе тот час же увеличивается интенсивность 'запертого' радиоизлучения, наблюдаются всякие аномалии в распространении радиоволн; в ионосфере генерируются особые очень низкочастотные колебания, которые детектируются магнитными станциями как пульсации геомагнитного поля определенного типа; продолжительность всех перечисленных явлений - около часа; спустя полчаса на высокие широты приходят частицы солнечных космических лучей; примерно через сутки на Землю приходит облако выброшенной плазмы (оно двигается по плазме солнечного ветра, образуя в головной части ударную волну); упомянутое облако вызывает глобальное возмущение магнитосферы; все геомагнитные индексы скачкообразно возрастают; на рис.6 показана обобщенная картина 'тонкой структуры' бури - когда и какие излучения генерируются по мере ее развития. Всякого рода детали этой картины подробно излагаются, например, в монографии Пудовкин и др. (1975).\r\n

\r\n

Наконец, самая общая схема, показывающая связь космической погоды с экологическими факторами, показана на рис.7. \r\n

');
INSERT INTO book VALUES (724,'Общая схема воздействия космической погоды на Биосферу','','');
INSERT INTO book VALUES (726,'История изучения солнечно-биосферных связей','\r\n

В.Гершель. Королевский астроном \r\n(1738 - 1822). Признанный основатель Звездной астрономии. Открыл Уран. Установил сезонное изменение полярных шапок Марса. \r\nИ многое другое.\r\n

\r\n

На самом деле история изучения солнечно-биосферных связей уходит в седую древность и непосредственно касается возникновения самой древней космической доктрины - вавилонской астрологии (первый гороскоп был составлен не позже 450 г. до н.э.).\r\n

\r\n

В Новое время начальной точкой отсчета можно считать замечательное наблюдение В.Гершеля (1801 г.). Четыре десятилетия он наблюдал солнечные пятна. Анализируя эти свои наблюдения, он обнаружил, что цены на пшеницу в тогдашней Англии систематически выше в годы, когда пятен на солнечном диске мало. Гершель предположил, что корреляция возникает из-за влияния пятен на климат данного региона, следовательно - на урожайность и - отсюда - на рыночные цены. До самого последнего времени биографы трактовали этот результат просто как чудачество великого человека. Недавняя проверка с использованием новейших исследовательских технологий показала, однако, что он был совершенно прав (Pustil\'nik, Din, 2004).\r\n

','В последующее время важнейшие опорные даты таковы:
\r\n1843 г. - открыта цикличность солнечной активности (Г.С. Швабе)
\r\n1852 г. - найдено точное значение одного из основных солнечных циклов (Р. Вольф)
\r\n1851 - 52 гг. - открытие связи числа солнечных пятен с геомагнитными возмущениями (И. Ламонт и др.)
\r\n1859 г. - первое наблюдение явления хромосферной вспышки (Р.К. Кэррингтон)
\r\n1898 - 1900 гг. - первая формулировка основной идеи, описывающей влияние космической погоды на Биосферу: какие-то процессы в Космосе воздействуют на (какие-то) экологические параметры в среде обитания, а эти параметры непосредственно влияют на организм (Св.А. Аррениус, М.В. Соколов)\r\n');
INSERT INTO book VALUES (727,'Что обнаружил В. Гершель?','','По вертикальной оси - рыночные цены на пшеницу, относи-тельные единицы. Кривая - ход солнечной активности, восстанов-ленный по концентрации изотопа бериллия Be10. Ромбы отмечают цены - белые для максимумов активности, черные - для минимумов (средние за трехлетний интервал). Треугольники: белые - максимум активности, черные - минимумы. (Из работы Пустыльника - Дина, 2004)\r\n');
INSERT INTO book VALUES (728,'Cвязь изменений космической погоды с социальными кризисами','

В начале 20-го в. идею о том, что поверхность нашей планеты не вполне изолирована от процессов, протекающих в Космосе, разделили многие. Однако, в практически реализуемые исследовательские программы эта идея была преобразована российскими естествоиспытателями, представителями особого мировоззренческого течения - 'русского космизма'.
\r\n Как раз в это время были начаты первые историометрические работы, раскрывшие связь изменений космической погоды с социальными кризисами - революциями: Д.О. Святский, А.Л. Чижевский, В.И. Анучин. Этими вопросами серьезно интересовались и некоторые другие - поэт В. Хлебников; знаменитый физиолог и врач-психиатр В.М. Бехтеров.
\r\n Даниил Осипович Святский (1881 - 1940) - астроном, метеоролог, историк науки. Его работа была прервана в 1930 г. в связи с арестом, затем - ссылкой.

\r\n



\r\n

Страница 'Известник российского Общества любителей мироведения' (т.6, ?6, 1917 г.), где приводится таблица Д.О. Святого, иллюстрирующая связь солнечной активности с революциями.\r\n

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (729,'Александр Леонидович Чижевский','



\r\n

Обложка переиздания самой первой публикации А.Л. Чижевского\r\n

\r\n','Из упомянутой плеяды российских ученых только Александр Леонидович Чижевский (1897 - 1964) сумел реализовать при разработке рассматриваемой проблемы полный исследовательский цикл. Он провел весьма трудоемкие статистические работы, высказал важные теоретические идеи и поставил первые в мире эксперименты по экранированию от космофизических воздействий.
\r\n Его публикации сейчас легко доступны (Чижевский, 1976, 1995, 1998). В свое время они вызвали противоречивые оценки. А.Л. Чижевского выдвигали на Нобелевскую премию и объявили лжеученым. Особенно много всяких глупостей было связано в связи с публикацией самой первой его историометрической работой 'Физические факторы исторического процесса' (1924). Оппоненты А.Л. Чижевского - даже такие как всем известный академик О.Ю. Шмидт - оперировали смешными сейчас нормативно-идеологическими доводами. Сейчас основной вывод А.Л. Чижевского:
\r\nСоциальные кризисы - революции - если случаются - происходят во всем мире в максимумы солнечной активности\r\n проверен с использованием современных исследовательских технологий и сомнений не вызывает (Эртель, 1996)
\r\n В 30-е гг. А.Л. Чижевский работал в контакте с некоторыми зарубежными исследователями - M. Faure, G. Sardon (Франция), C. Kindlimann, B. и T. Düll (Германия). Именно в это время были обнаружены воздействия космической погоды на сердечно-сосудистую патологию, частоту следования самоубийств и открыта космическая ритмика в эпидемических явлениях.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (730,'Александр Леонидович Чижевский (продолжение)','\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n В тюрьме Ивдель (Челябинск) написаны такие строки: \r\n \r\nЧто человеку гибель мирозданья - \r\nПусть меркнет неба звездная порфира: \r\nСтрашитесь же иного угасанья: \r\nМрак разума ужасней мрака мира!

\r\nАлександровка 1914г. июнь \r\n \r\nВечереет. 1953г.

','Единственный сын российского кадрового военного, А.Л. Чижевский получил блестящее образование. Он профессионально владел кистью и поэтическим словом, серьезно занимался музыкой и был энциклопедически начитан. Высшее образование получил как историк, но параллельно прослушал в МГУ курсы лекций по некоторым естественным дисциплинам. Круг вопросов, которым занимался Чижевский, теперь относят к биофизике (основатель отечественной биофизики академик П.П. Лазарев энергично поддерживал его работы). В пору расцвета творческой активности А.Л. Чижевский попал в ГУЛАГ.
\r\n Опубликована биография А.Л. Чижевского (Ягодинский, 2004). В Калуге работает музей А.Л. Чижевского. Есть малая планета 'Чижевский' (? 3113).\r\n');
INSERT INTO book VALUES (731,'Вклад зарубежных исследователей','Из зарубежных исследователей выдающийся вклад в изучение эффектов космической погоды сделал итальянский физико-химик профессор Д. Пиккарди (G. Piccardi, 1895 - 1972). Он разработал особые химические тесты и организовал наблюдения с ними во многих пунктах в период проведения Международного Геофизического Года (1957 - 58). В сущности он открыл влияние космической погоды на физико-химические (не биологические) процессы.
\r\n Тесты Пиккарди - это измерение скорости осаждения оксихлорида висмута в воде. Упомянутое вещество получается в результате разложения соли (карбоната висмута) на самом первом этапе проведения тест-реакции. Инструкции по проведению тестов легко доступны (Пиккарди, 1964). Они кажутся сложными. Так получается из-за того, что проводится одновременно три варианта теста, и все приспособлено для работы с веществами разной степени очистки необязательно руками профессионального химика.
\r\n Результаты измерений с тестами обнаруживают высокозначимую корреляцию с обычными космофизическими индексами. Не представленном здесь графике виден эффект хромосферных вспышек в тесте типа F (график получен методом наложения эпох, вспышки оптического балла ≥2, 37 событий 1951 - 53 гг.; по вертикальной оси - показатель теста, по горизонтальной - сутки до (знак минус) и после (знак плюс) дня вспышки (нуль); заимствованы из книги самого Пиккарди). Тесты воспроизводились и анализировались независимыми авторами, полностью подтвердившими результаты Пиккарди (Опалинская, Агулова, 1984). Сейчас тесты Пиккарди почти забыты - их трудно автоматизировать.
\r\n А.Л. Чижевский и Д. Пиккарди очень интересовались работами друг друга. Но никогда лично не встречались: власти Советского Союза специально позаботились об этом, когда Пиккарди приезжал в Россию. Но у потомков знаменитого итальянца хранится полотно кисти Чижевского:\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (732,'Пиккарди','



\r\n

График из книги Д Пиккарди Chemical \r\nBases of Medical Climatology, 1962 г. \r\nЭффект хромоядерных вспышек \r\nв тестах типа F (наложение эпох).\r\n

','

\r\n

\r\n

Д. Пиккарди, фото из архива автора

');
INSERT INTO book VALUES (734,'Бактерии, клетки и клеточные культуры','



\r\n

рис. 1

\r\nОбзор наблюдений, указывающих на воздействие космической погоды, целесообразно начать с данных о бактериях, клетках и клеточных культур. Такие объекты легче наблюдать, удобнее контролировать и, главное, проще разобраться во влияющих на них факторах. Здесь и далее будут представлены отдельные примеры, описанные в некоторых деталях.\r\n Самый продолжительный ряд наблюдений принадлежит итальянскому микробиологу П. Фараоне. Он ежедневно в первую половину дня собирал на некоторой высоте пробу бактериальной аэрофлоры в Милане (потом в Риме), с 1970 г. более солнечного 11-летнего цикла. Собранные бактерии сутки проращивались в термостате. В итоге, около каждой бактерии вырастала колония. В микроскопе было хорошо видно, что у некоторых колоний в процессе роста происходят определенные изменения, так что вместо однородного кружочка получаются участки (секторы) другого цвета, прозрачности, фактуры. Меру этих изменений - процент таких аномальных колоний (среди всех видов и штаммов) - удобно взять в качестве индекса изменчивости аэрофлоры в данный день. Причина подобной изменчивости не рассматривалась, но можно было легко сравнить индекс изменчивости с показателями космической погоды. Оказалось, что для средних за год индекс сильно растет в годы минимума солнечной активности (чисел Вольфа) (рис. 1). Но помимо 11-летнего цикла в динамике изменчивости (обозначена CSD) есть и другие известные космические периоды - такие, например, как период осевого вращения Солнца (27 суток) и его половинка. И есть заметный эффект магнитных бурь (изменчивость падает в такие дни примерно на 10%). Оказывается возможным выделить даже (среди различных вариаций) эффект секторов межпланетного магнитного поля - отдельно, когда знак 'минус' сменяется на 'плюс' и наоборот (рис. 2) и суммарно (рис. 3).\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (735,'Бактерии, клетки и клеточные культуры (продолжение)','



\r\n

Рис. 2. Ход изменения процента CSD близ момента смены полярности межпланетного магнитного поля, определенный методом наложения эпох. По вертикали - процент аномальных колоний (отклонение от среднего). Столбцы - переход типа \"+\"- \"-\" - весна, n=28; ломаная линия - переход \"-\" - \"+\", осень, n=32

','



\r\n

Рис. 3. Средние значения процента CSD в аэрофлоте по разные стороны для смены полярностей межпланетного магнитного поля. Границы разного типа объединены. Использован весь материял 1970 - 78 гг. когда общее магнитное поле Солнца не изменяло знак. Различие средних для периодов разной полярности значимо, согласно критерию Манна-Уиттни, на уровне 0,014.

');
INSERT INTO book VALUES (736,'Бактерии, клетки и клеточные культуры (продолжение)','Магнитная буря на высоких широтах сильно влияет на клеточные культуры - если судить по морфологическим признакам (Н.К. Белишева, А.Н. Попов, 1995)
\r\n Опыт проводился на высокоширотном (66,3њ) геофизическом полигоне, где нет никаких промышленных помех. Клеточные культуры были самого разного происхождения, они выращивались в специальных флаконах на стандартных питательных средах и регулярно наблюдались с применением специальной технологии, принятой в подобных исследованиях.\r\n Было обнаружено, что спустя несколько часов после начала магнитной бури во всех образцах всех культур наступили синхронно хорошо заметные изменения. На рис. показаны примеры таких изменений для одного показателя - количества многоядерных клеток.
\r\n Сверху вниз:\r\n
\r\n\r\n
• возмущенность геомагнитного поля - левая шкала индекс размаха колебаний горизонтальной составляющей (локального) геомагнитного поля в ед. нанотесла; правая шкала - индекс Кр. По горизонтали - числа октября 1989 г. - Стрелка - момент внезапного начала бури.
\r\n
• возрастание числа многоядерных клеток (проценты относительно средних в первые сутки, когда геомагнитное поле было спокойным). Видно, что разные ткани реагируют по-разному.
\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (737,'Бактерии, клетки и клеточные культуры (продолжение)','



','');
INSERT INTO book VALUES (738,'Показатель роста растительных клеток в фитотроне','



','Показатель роста растительных клеток в фитотроне - при фиксированных температуре и влажности. По вертикальной оси - интенсивность роста в усл. единицах, кривая обозначенная квадратами. Кривая обозначенная крестами - ход изменения индекса магнитной активности аа - в те же сутки. По горизонтальной оси - календарные дни. Видно, что клетки растут более интенсивно, когда уровень магнитной активности снижается. (Д. Томассен, 1990)\r\n');
INSERT INTO book VALUES (739,'Отклонения в датах зацветания подснежников','



','Отклонения в датах зацветания подснежников от многолетней средней - сутки (левая шкала по вертикали; более раннее зацветание - 'плюс', позднее - 'минус'). Правая вертикальная шкала - отклонения от среднего показателя для солнечной активности. По горизонтальной оси - годы. Наблюдения собраны в Канаде (Cuming, 1990).
\r\n Основной вклад в эти изменения вносят, очевидно, климатические изменения, прежде всего - изменения температуры.');
INSERT INTO book VALUES (741,'Навигационный аппарат голубей','



\r\n

(голуби)
\r\n(из обзора Б. Шрайбера и О. Росси, 1979)

','Общеизвестно, что навигационный аппарат некоторых видов птиц являет нам пример удивительного совершенства: домашние голуби способны возвращаться на родную голубятню за сотни километров из совершенно незнакомой местности даже ненастной ночью. Это явление называется 'хоминг' ('чувство дома'). Оно в современной биофизике до сих пор не получило объяснения, хотя исследуется уже несколько десятилетий. В процессе этих исследований и было установлено, что 'чувство дома' нарушается при гелиогеофизических возмущениях.
\r\n На графике представлен один из примеров, иллюстрирующих это явление. Опыты проводились по классической схеме: птицы возвращаются на родную голубятню из некоторого пункта, куда были привезены в клетках. Показателем 'правильности' работы навигационной системы является средняя скорость, с которой преодолевается расстояние 'пункт выпуска - голубятня'. На рис. эта скорость (метры в минуту) отложена по вертикальной оси и относится к самой первой птице данной группы, с которой в данный день проводились опыты. Уровень солнечной активности (неизвестный в свое время экспериментаторам, числа Вольфа) отложен по горизонтали. Усреднены данные многих опытов. Те же результаты (статистически значимые на уровне Р≤10^-3) получаются для других видов птиц - птенцов чайки, ночных мигрантов, принадлежащих к воробьиным. Для дневных опытов и ночных.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (742,'\"Чувство меридиана\"','



','Аналогичная навигационная система, видимо, 'встроена' и во многие другие организмы. Медоносные пчелы улетают от своего улья на фуражировку на расстояния до 5 км. Во время гелиогеофизических возмущений время полета по этой трассе заметно возрастает.
\r\n Человек также обладает 'чувством меридиана' (таким же, пока загадочным:). Это следует из так называемых 'автобусных опытов', проводившихся целым рядом психофизиологов (например, R. Backer, Великобритания). Испытуемых (обычно, студентов) привозят в незнакомую местность, завязывают глаза, усаживают во вращающееся кресло и - после нескольких оборотов - предлагают указать направление на север. У некоторых 'компасное чувство' определенно 'срабатывает': в среднем правильное направление указывается значительно чаще, чем это могло бы происходить чисто случайно. Из представленного графика видно, что 'ощущение меридиана' выявляется только тогда, когда магнитная активность, измеряемая стандартным индексом Кр очень низкая (< 4,0). На этом графике по вертикальной оси - показатель правильности указания меридиана, по горизонтальной - Кр-индекс в день проведения опытов. Размеры кружков - мера статистической значимости, цифры около них - число испытуемых в данной серии опытов (эксперименты E. Batschelet, 1981 г).\r\n');
INSERT INTO book VALUES (743,'Проявления космической погоды в водной среде','



\r\n



','Важная особенность космической погоды состоит в том, что ее проявления хорошо заметны в водной среде, даже на больших глубинах. На рис. 1 - динамика добычи краба на западном побережье Северной Америки, начиная с Аляски. Как видно, уловы (2) возрастают каждый максимум солнечной активности (кривая 1). Конечно, статистика промысла отражает влияние нескольких причин. И не сводится ли эта зависимость к обычным изменениям температуры? При этом, правда, трудно понять почему уловы горбуши на Амуре следуют той же закономерности:
\r\n Нетривиальный характер эффектов космической погоды в водных средах следует из рассмотрения рис. 2. здесь показан прирост рако-вин мидий Граяна в северо-западной части Японского моря - кривая 1 (шкала справа, М, %). График получен следующим образом: взяты все значения прироста в минимум солнечной активности (по горизонтали - точка нуль); то же сделано для всех лет, отстоящих от минимума на 1 год, 2 года и т.д. Годы до минимума - знак минус, после - плюс. Изменения прироста происходят синхронно в разных районах.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (744,'Динамика популяций водорослей','



\r\n



','Изучение многолетней динамики популяций водорослей на Байкале демонстрирует сложный характер воздействия космической погоды. На рис. 1 - колебания численности водоросли (по вертикальной шкале) A. baicalensis. Пунктирная кривая - аппроксимация наблюдений и прогноз. Видно, что водоросль активно размножается только в четные циклы солнечной активности (цифры на графике у пиков 20, 22, 24:)
\r\n Интрига состоит в том, что другая байкальская водоросль A. islandica ведет себя прямо противоположным образом, что следует из рис. 2. Видно, что в данном случае численность максимальна в нечетные циклы 19, 21, 23. Авторы работы, откуда взяты приведенные графики (В.К. Евстафьев, Н.А. Бондаренко, 2002), свою статью так и назвали: 'Почему мелозира байкальская развивается по четным солнечным циклам, а исландская - по нечетным?' Ответа на этот вопрос пока нет.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (747,'Физиологические показатели кроликов в зависимости от сезона','



','Один из ярких примеров вмешательства космической погоды в работу организма млекопитающих - результаты исследований физиологов Университета Дружбы народов (С.М. Чибисов и сотр., 1998). Они проводили долговременную программу изучения физиологических показателей кроликов в зависимости от сезона. При этом выявилась зависимость этих показателей и от солнечной активности. Рис. 1 иллюстрирует эту зависимость. Здесь приведены величины давления в полости левого желудочка сердца кролика (каждая точка - среднее по грудине из 5 - 20 животных, ошибки - стандартные отклонения) в зависимости от фазы 11-летнего цикла солнечной активности.
\r\n Во время одного из экспериментов (каждый из них охватывал трое суток непрерывных измерений) произошли две подряд магнитные бури (сентябрь 1984 г.). Впервые в истории удалось зафиксировать эффект магнитной бури для сердечно-сосудистой системы во всеоружии современных физиологических методик. У всех подопытных животных сразу после начала бури синхронно наступили глубокие функциональные изменения. После анализа всего массива собранных данных (это подробно описано, например, в книге Бреус и др., 2002), можно было сделать два основных вывода :\r\n
\r\n
• магнитная буря нарушила временную организацию работы сердца, вызвав десинхроноз;
\r\n
• на клеточном уровне магнитная буря нарушила работу митохондрий - основных энергообразующих органелл клетки.
\r\n
\r\n');
INSERT INTO book VALUES (748,'Влияниие космической погоды на человека','



\r\n



','Самые информативные (и убедительные) данные о влиянии космической погоды на 'среднего практически здорового человека' были получены в последние годы путем организации специального мониторинга. Например, исследователи ИЗМИРАН (Рагульская, 2005) организовали эту работу таким образом: каждый день в одно и то же время представители некоторой постоянной группы (20 - 30 чел.) отвлекались от своей работы для того, чтобы один и тот же человек, одним и тем же прибором, измерил у каждого испытуемого электрический потенциал определенных биологически активных точек (БАТ). Продолжалась эта работа годами, в нескольких городах, по одним и тем же правилам. Важно, что потенциал БАТ измеряется быстро и не является серьезным вмешательством в работу организма.
\r\n Вот два важных вывода, полученных при изучении эффекта магнитных бурь с внезапным началом:
\r\n Рис. 1 - Реакция организма на наступление бури наступила синхронно у всех испытуемых во всех пунктах - как правило, в день бури (на горизонтальной оси - нуль). По вертикальной оси - условные ед. шкалы, которые соответствуют проводимости в БАТ, килоомы. М 1, 2 и П 1, 2 - это группы в Москве и Петербурге.
\r\n Рис. 2 - Испытуемые реагируют на наступление бури по типу стресс-реакции неодинаково - можно выделить характерные варианты кривых: 1 - норма; 2 - в организме имеет место острый воспалительный процесс; 3 - имеется хроническое воспаление.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (749,'Влияниие космической погоды на человека (продолжение)','На магнитные бури реагируют даже 'сверхздоровые' люди - космонавты в условиях орбитального полета на космической станции. Их физиологические показатели, непрерывно регистрируются и передаются на Землю. Изучение эффекта бурь проводилось задним числом - по архивным записям.
\r\n Исходный материал тщательно классифицировался. Сравнивались физиологические показатели космонавтов, которые работали на орбите (и совершали посадку) во время магнитных бурь и в невозмущенные интервалы времени (контрольная группа) - при прочих равных условиях. Всего были изучены данные для нескольких десятков космонавтов (1991 - 97 гг.)
\r\n После анализа всей совокупности накопленных данных авторы приходят к заключению, что:
\r\n ': воздействие магнитной бури ведет к усилению тонуса симпатической нервной системы (увеличению частоты пульса, снижению общей вариабельности сердечного ритма, снижению мощности спектра дыхательных волн и т.д.) и к возможному включению в процессы регуляции более высоких уровней управления физиологическими функциями'.
\r\n (Бреус, Рапопорт, 2003, с. 141)
\r\n Значение этой выдающейся работы состоит, конечно, не только в том, что воздействие магнитных бурь надежно установлено для абсолютно здоровых людей. Испытуемые находились в совершенно особых условиях: на них не действовали обычные экологические параметры среды обитания. Но это означает, что физическая природа действующего агента определяется в данном случае однозначно: не влияет здесь инфразвук, 'не работают' в условиях невесомости слабые изменения гравитации, и так далее. Остаются изменения в уровне ионизирующей радиации и интенсивности переменного магнитного поля очень низких частот.\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (750,'Вмешательство космической погоды в нейропсихологические процессы','','К действию космофизических агентов чувствительна, конечно, не только сердечно-сосудистая система. Существуют данные, свидетельствующие о вмешательстве космической погоды в самые глубинные и сложные нейропсихологические процессы. Удивительный (и загадочный) пример - результат, полученный канадским нейрофизиологом М. Персинджером (M. Persinger).
\r\n Многие слышали о странных и трудно объяснимых случаях так называемой 'спонтанной телепатии'. Такие события, производящие, как правило, очень сильное впечатление, субъективно воспринимается как появление ощущения, что с близким человеком (находящимся на некотором расстоянии) случилось что-то очень важное, иногда - трагическое. Общеизвестен сон М.В. Ломоносова - он переживал опасное происшествие, случившееся реально с его отцом - помором. Такие случаи (галлюцинации) давно изучаются, существуют соответствующие каталоги. М. Персинджер обнаружил, что подобные события происходят, как правило, в день очень низкой магнитной активности ('геомагнитный штиль') - график, полученный методом 'наложения эпох', показан на рис. Цитируемый автор провел анализ весьма тщательно, результат сомнений не вызывает.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (751,'Вмешательство космической погоды в нейропсихологические процессы (продолжение)','\r\n

Индексы геомагнитных возмущений
\r\nСреднее число дорожно-транспортных происшествий на улицах Санкт-Петербурга (1987-89 гг.) в зависимости от уровня геомагнитной возмущенности, Аа<10 соответствует спокойным условиям; самые сильные бури обозначены ФП.
\r\n(Н.Г. Птицына и др., 1998)

','Но существуют, конечно, и другие - не столь экзотические - свидетельства воздействия космических агентов на центральную нервную систему - психику человека. Более полувека назад было найдено, что время реакции человека на внезапное изменение ситуации возрастает при гелиогеофизических возмущениях. Кажется, каждое поколение переоткрывало этот эффект заново - малоосведомленным, но авторитетным скептикам он казался совершенно неправдоподобным: Один из современных результатов показан на рис. В среднем, в возмущенные дни число аварий на улицах С.Петербурга возрастает по сравнению со спокойными на 17,4 ± 3,1 % (Р = 10^-7).
\r\n Делается понятным, что эти трагические случаи не есть простое замедление реакции: установлено, что во время возмущений - даже умеренных, когда внезапное начало SC не выражено - изменения на электроэнцефалограмме весьма значительны, о чем красноречиво говорит и утрата 'чувства меридиана', о котором речь шла выше.
\r\n Неверно было бы связывать что-то обязательно негативное с переменой космической погоды. Статистика показывает, что крупнейшие достижения в различных сферах духовной, интеллектуальной творческой деятельности приходятся на максимумы 11-летнего цикла солнечной активности. Любознательный читатель и сам легко убедится в реальности этой закономерности, сравнив числа Вольфа и хронологию публикаций, например, А. Эйнштейна. Здесь много загадочного, непонятного, неизученного. Эффект, кажется, зависит от типа личности. Знаменитого поэта В. Брюсова вдохновение посещало после каждой магнитной бури.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (753,'влияние космической погоды на сердечно-сосудистую патологию','','Если космофизические возмущения влияют на физиологические показатели здорового человека, то такие возмущения обязательно должны проявлять себя в медицинской статистике: ведь для больного организма адаптационные механизмы работают хуже. На сегодняшний день подробнее всего изучено влияние космической погоды на сердечно-сосудистую патологию. Каждая магнитная буря сопровождается всплеском в частоте следования инфарктом миокарда - синхронно в разных пунктах. Заметен 11-летний цикл (рис.). Имеется эффект смены знака межпланетного поля. Известный московский врач Ю.И. Гурфинкель убедительно продемонстрировал, что сердечно-сосудистых больных, чье состояние внушает опасение, можно от перепадов космической погоды защитить.
\r\n Он помещал некоторых своих пациентов в особо оборудованную электромагнитно-экранированную палату, где индукция геомагнитного поля снижалась в 4,5 раза (во столько же раз уменьшилась амплитуда геомагнитных микропульсаций). Пациенты помещались в палату сразу после начала магнитной бури и находились там в среднем чуть более двух суток. По ряду показателей их состояние заметно улучшалось. Особенно важно, что нормализовались их показатели циркуляции крови в капиллярах: соответствующий индекс при повышенной магнитной активности составлял 6,6 + 1,1 вне экранированной палаты, к концу пребывания в палате он снижался до 3,8 + 0,8.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (754,'Эффекты космической погоды в статистике нервно-психических заболеваний','

Как уже говорилось, вариации гелиогеофизических факторов определенно влияют на функционирование центральной нервной системы. Поэтому эффекты космической погоды обязательно должны присутствовать в статистике нервно-психических заболеваний. Действительно, число поступлений в психиатрические клиники достоверно возрастает с увеличением уровня гелиогеофизической возмущенности. Нет сомнений, что имеется космофизическая составляющая в динамике самоубийств (это лучше заметно в статистике 'социально-благополучных' стран, располагающихся на сравнительно высоких широтах - Финляндия). Пациенты, страдающие маниакально-депрессивным психозом, в годы с частыми магнитными бурями, находятся, как правило, в маниакальном состоянии. Частота следования эпилептических припадков в среднем выше в дни положительной полярности межпланетного магнитного поля (знак этого эффекта, скорее всего, изменяется при смене полярности общего магнитного поля Солнца).

\r\n

В специальной медицинской литературе имеется немало сообщений о связи с солнечной активностью и других заболеваний, притом - самых разных по своему происхождению. Ниже представлен список примеров, очевидно, не исчерпывающий:

\r\n
• система крови: геморрагический диатез (болезнь Верльгофа);\r\n
\r\n
• органы дыхания: туберкулез легких; пневмонии; хронический бронхит; бронхиальная астма;\r\n
\r\n
• офтальмологические болезни: глаукома; гнойный кератит;\r\n
\r\n
• кожные болезни: экзема; нейродерматозы; псориаз;\r\n
\r\n
• акушерская патология: преждевременные роды; выкидыши; поздние токсикозы беременности. Связь с космической погодой акцентируется с повышением широты (условная граница располагается около 62њ);\r\n
\r\n
\r\n
\r\n

Для онкологической заболеваемости ясность имеется только для статистики заболеваний раком кожи (злокачественная меланома).
\r\n Вопрос об инфекционных заболеваниях удобно рассмотреть в следующем разделе, посвященном биологическим ритмам.\r\n

\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (755,'Космическая погода - внутриутробное развитие','Если 'космический агент' проникает через толщу морской воды и влияет на темп прироста мидий, вполне вероятно, что он проникает и в гомеостат, где развивается эмбрион. В развитии эмбриона есть относительно кратковременные периоды, когда он особенно уязвим для внешних воздействий, а эти воздействия могут оказать влияние на дальнейшее развитие организма. Вот почему тема 'космическая погода - внутриутробное развитие' представляется очень важной и привлекает внимание все большего числа врачей и биологов. Изучать эти закономерности трудно - ведь в критические периоды на эмбрион влияет многое, космофизические воздействия составляют какую-то долю от всей совокупности влияющих факторов. Но такая космическая составляющая определенно присутствует:\r\n
\r\n
• риск заболевания шизофренией и олигофренией возрастает, если период внутриутробного развития приходится на эпоху повышенного уровня гелиогеофизической возмущенности;\r\n
\r\n
• болезнь Верльгофа, панкреатит протекает тяжелее, если в период эмбрионального развития магнитная активность была повышенной;\r\n
\r\n
• длина тела новорожденных антикоррелирует с К-индексом и числами Вольфа года рождения;\r\n
\r\n
• летчики, родившиеся в годы близ максимума солнечной активности, при прочих равных условиях, допускают больше ошибок при пилотировании, чем их коллеги, родившиеся в годы умеренной активности.\r\n
\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (756,'Космическая погода - внутриутробное развитие (продолжение)','','Следующий график иллюстрирует одну из подобных закономерностей. Здесь уровень магнитной активности откладывается назад (в 'прошлое') и вперед (в 'будущее') от дня зачатия (нуль). По вертикальной оси - отклонения от сглаженной средней кривой аа-индекса, по горизонтальной - недели развития. Нужно сравнивать две группы: изучаемую, где во взрослом состоянии зафиксирован психоз; контрольную - это просто удачливые профессионалы из справочников 'Кто есть Кто в :'. Одна деталь здесь сразу бросается в глаза: на 3-й недели после зачатия у будущих психотиков наблюдается пониженная магнитная активность (некоторое указание на опасность 'геомагнитного штиля'?). Эффект слабый, но статистически значимый (Р < 10^-2). Для контрольной группы он определенно отсутствует.
\r\n На заключительном графике к психотикам добавлены самоубийцы (или сделавшие попытку самоубийства). В общем, если аа-индекс понижен, когда закладываются базовые структуры головного мозга, это увеличивает риск появления аномальных черт психики во взрослом состоянии.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (757,'Космическая погода - внутриутробное развитие (продолжение)','



\r\n

По вертикальной оси - аа-индекс, отклонение от сглаженной кривой; по горизонтальной оси - время в неделях от зачатия\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (759,'Космические периоды в динамике инфекционных заболеваний','



\r\n

Рис. 1 На кривой чисел Вольфа отмечены случаи возникновения эпизоотий чумы в ее природных азиатских очагах
\r\n (А.А. Лавровский, 1971)\r\n

','Когда рассматривается случай инфекционной болезни, приходится иметь дело с простейшей ситуацией: внешний сигнал → физиологические изменения → патологические процессы. Уже А.Л. Чижевский отчетливо понимал, что в случае инфекционного заболевания воздействие оказывается не на отдельный организм, а на экосистему (биоценоз): имеет значение степень вирулентности возбудителя, численность переносчика и иммунный статус пациента. В подобных системах из-за наличия обратных связей обычно возбуждаются автоколебания (типа 'хищник - жертва', 'паразит - хозяин'). Автоколебания устойчивы тогда, когда существует внешний датчик времени. Поскольку мы наблюдаем только устойчивые колебания (неустойчивые быстро затухают!), то скорее всего, космические периоды в динамике инфекционных заболеваний, в эпидемических процессах присутствуют из-за явления синхронизации. Синхронизация в некотором диапазоне условий может реализоваться при необычайно малой амплитуде управляющего сигнала. Вот почему во многих случаях не удается по сей день разобраться какой именно экологический фактор на какое звено системы действует. Но феноменологическая картина регулярных эпидемических колебаний, о которых писал А.Л. Чижевский и другие авторы, остается в силе (рис. 1).\r\n');
INSERT INTO book VALUES (760,'Космические периоды в динамике инфекционных заболеваний (продолжение)','



\r\n

Рис. 2.1. А. Периодичность изменений свойств вируса и пандемий гриппа и их прогноза, сделанного в середине 60-х годов (верхняя огибающая - числа Вольфа). погоризонтальной оси - годы.
(В.Н. Ягодтнский, Ю.В. Александров, Россия).
\r\nБ. Периодичность изменения вируса грипа и пандемий гриппа в Европе, Вертикальные линии - максимумы пандемий.
\r\nХоуп, Симпсон, Хойл-Викрамансингх, 1990.\r\n

','В некоторых случаях ритмика эпидемий - пандемий очень проста - доминирует один период. Такова ситуация с изменениями свойств вируса гриппа и соответствующих пандемий: последние наступают в каждый максимум чисел Вольфа - и так 17 раз! (рис. 2 Б). в таком случае возможен долгосрочный прогноз. Он и был сделан в 60-х гг. В.Н. Ягодинским и Ю.В. Александровым (рис. 2 А). прогноз оправдался, но :не обратил на себя внимания!\r\n');
INSERT INTO book VALUES (761,'7 - 14 - 28-дневные ритмы у простых организмов','



\r\n

Рис. 3. Спектры обострений после начала заболеваний лихорадкой, построенные по записи врачей античного периода (слева) и отторжений трансплантантов после операций по пересадке почек и сердца, расчитанные по протоколам клиник в Париже, Милане и Миннеаполисе (справа)
\r\n(Т.К. Бреус, С.И. Рапопорт 2003)

','

Ситуация с синхронизацией биологических автоколебаний внешним космическим датчиком времени вообще типична в биоритмологии. В классическом разделе этой дисциплины многие космические периоды не фигурируют по той причине, что долгое время оставалась неизвестной физическая природа синхронизирующего сигнала. Особенно сложное и запутанное положение сложилось для ритма, близкого к календарной неделе. Казалось бы, нет сомнений, что наблюдения великих врачей древности и новейшие данные об отторжении пересаженных органов, свидетельствуют о 'привязке' биологических явлений к недельному циклу (или кратным нему) - рис.3. С другой стороны, невозможно надежно исключить косвенные связи с социумом, а значит - гарантировать отсутствие эффекта календарной недели.
\r\n Все разъяснилось после открытия 7 - 14 - 28-дневных ритмов у простых организмов, живущих в естественных условиях. Одновременно было обнаружено, что у только что родившихся младенцев обычные физиологические показатели (например, частота сердечных сокращений) изменяются именно с нoедельным циклом, а суточный период делается заметным только после 4-х месяцев жизни. В общем, видимо, календарная неделя появилась в связи с необходимостью согласовать социальную активность с важнейшим ритмом Биосферы.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (762,'Классы циклических изменений биологических показателей','В классической биоритмологии принято разделять все периодические (циклические) изменения биологических показателей на два класса - эндогенные (автоколебательные) и экзогенные (формируются как пассивная реакция биосистемы на изменения во внешней среде). Поскольку временная структура среды обитания определяется космической погодой, связь космических и биологических ритмов имеет место. Независимо от их упомянутых типов. В очень многих случаях датчики времени - регулярные изменения электромагнитного фона. Поэтому когда эта временная организация нарушается магнитной бурей, происходит в короткопериодной биологической ритмике хаотизация - называемая в специальной литературе десинхронозом.\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (763,'Панорама биологических ритмов','\r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n

\r\n \r\n Диапазон \r\n \r\n \r\n	\r\n Примеры \r\n	\r\n Комментарии \r\n
микро	менее суток, часы - минуты	\r\n Периодические изменения биопотенциалов головного мозга человека - 10-45 минут; \r\n Периоды в показателях сна - 1,5 - 2 часа; \r\n Периоды в вариациях скорости синтеза белка - около 60 минут; \r\n Периоды в изменениях размеров клеток и клеточных органелл - дискретные значения в диапазоне 50 - 120 минут. \r\n \r\n \r\n	В большинстве случаев - ритмы - эндогенные, не связаны непосредственно с ритмикой внешней среды. Однако, известны примеры синхронизации - периодами собственных колебаний Земли - 54, 44 мин. и др.
мезо	сутки, многодневные ритмы, кратные неделе; ритмы около месяца	\r\n Вариации физиологических показателей человека и животных - периоды 3,5; 7,0; 13,5; 26 - 30 суток; \r\n Периоды прироста массы тела млекопитающих 10 - 15 суток; \r\n Периоды в медицинской статистике: отторжение трансплантатов - 7,14 суток; обострения психических заболеваний - 5, 7, 9 суток; около 27 суток. \r\n \r\n	\r\n Как правило, ритмика - эндогенная, синхронизированная с космической ритмикой. \r\n \r\n
\r\n макро \r\n \r\n	более полугодия, несколько лет, десятилетия	\r\n Периоды в творческой продуктивности - 8 месяцев, 6 лет, 11 лет; \r\n Периоды в возникновении эпидемий эпизоотий - дискретные значения в интервале 2 года - 25 лет; \r\n Периоды 'волн жизни' - 5 лет, около 10 лет; \r\n Циклы прироста деревьев - 2 года - 25 лет. \r\n \r\n	\r\n Многие ритмы - экзогенные; есть примеры синхронизованных автоколебаний на надорганизменном уровне. \r\n \r\n

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (765,'Вариации творческой активности в различных областях духовной деятельности','



\r\n

Творчество П. Дирака - число публикаций в год (шкалк справа)
\r\nи числа Вольфа (штриховая линия, шкала слева)
\r\n(Т.В. Плотникова, 2003)

','Общепринято, что социальное и биологическое - связано, иногда - очень тесно, хотя такая связь не всегда очевидна. Если космическая погода влияет на биологические детерминанты поведения человека, то эффекты космической погоды должны, конечно, обнаружится и в различных показателях общественной жизни. Такое ожидание оправдывается в полной мере.
\r\n Один из примеров - вариации творческой активности в различных областях духовной деятельности. На рис. видно , что знаменитый физик-теоретик П. Дирак чаще публиковал свои работы близ максимума солнечной активности и в годы спада. Точно такая же закономерность обнаруживается для других выдающихся людей, чьи биографии хорошо изучены - например, у великого философа И. Канта и широко известного геофизика С. Чепмена (наблюдаются, понятно, и некоторые типологические особенности этой динамики).
\r\n Некоторые исследователи полагают, что этот феномен - просто проявление биологической макроритмики: творческие подъемы и паузы, зависящие от переходов 'маниакальное состояние' - 'депрессивное'. Не все данные описываются, однако, такой простой моделью.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (766,'Творческая продуктивность в двух очагах цивилизации, изолированных друг от друга','



\r\n



\r\n

Творческая продуктивность художников Европы и Китая (1) и творческая продуктивность ученых и мыслителей Европы и Китая (2).

','Замечательный пример показан на рис. Здесь творческая продуктивность - отдельно для художников и ученых и мыслителей - показана в двух очагах цивилизации, которые в данную эпоху пребывали в полной изоляции. И для Европы (переживавшей в это время замечательный культурный подъем - 'век гениев') и для Китая использованы громадные базы данных. Как видно, и художественное творчество и творчество ученых варьировали в этих регионах практически синхронно. Заметен, однако, некоторый сдвиг во времени между этими двумя типами деятельности - почти одинаковый в Европе и Китае.
\r\n Синхронизующий 'сигнал' как-то связан, видимо, с громадными изменениями космической погоды в это время: во второй половине 17-го в. зафиксирован так называемый 'маундеровский минимум', когда пятен на Солнце практически не наблюдалось полвека (каждому такому минимуму предшествует, как сейчас известно, аномально большой максимум продолжительностью в несколько 11-летних циклов).
\r\n В крупномасштабной динамике культуры сейчас зафиксированы еще два таких эпизода: эпоха Возрождения Европы имела своего синхронного двойника в Китае, чему предшествовал минимум Шперера; скачок в развитии цивилизации в Европе в 'век Перикла' (5 в. до н.э.) совпадает во времени с духовным подъемом в Индии и Китае, и эта эпоха 'всеобщего брожения умов' приходится на гигантский 'максимум солнечной активности Гомера' с последующим минимумом (напоминающим минимум Шперера).\r\n');
INSERT INTO book VALUES (767,'Восстановленный ход солнечной активности по индексу 'суммарная площадь солнечных пятен'','



\r\n

Восстановленный ход солнечной активности по индексу 'суммарная площадь солнечных пятен'. Средние за год. Около 1475 г. - минимум Шперера; около 1675 г. - минимум Маундера. Реконструкция по десятилетним средним доведена до 3000г. до н.э. (Yu.F. Nagovitsyn et al, 2004).\r\n

','По мере разработки технологии 'чтения' природных архивов - палеомагнетизм, керны глубокого бурения ледниковой шапки Антарктиды, дендроклиматология, палеоизмерения концентраций радиоизотопов С14 и Ве10 - выясняется, что масштабы изменений космической погоды много больше, чем это казалось на основе изучения 'телескопического' ряда наблюдений. Исследования последствий этих изменений для среды обитания - климатических, биологических, социально-исторических - только начинаются. Здесь много загадочного и таинственного. Некоторые из уже сформулированных проблем этой области знаний - настоящий вызов человеческому интеллекту и проницательности.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (768,''Пассионарные толчки' Л.Н. Гумилева','



\r\n

Евразийские степи и расположение основного очага, откуда в Средние века следовали вторжения кочевников. Стрелками указаны направления наиболее масштабных миграций.
\r\n(Г.А. Гончаров, 1994)

','Как уже упоминалось (раздел 3), основной историометрический результат А.Л. Чижевского - революции случаются в максимум активности - ныне надежно установленный факт. Он теперь не воспринимается как странный парадокс: связь космической погоды установлена и с другими типами общественных явлений. Вот их краткий список:
\r\n- некоторые виды уголовной преступности;
\r\n- суды Линча;
\r\n- террористическая активность;
\r\n- отдельные проявления религиозно-церковной жизни.
\r\n Некоторые другие исторические эпизоды - стандартные 'сценарии' определенного набора событий, инвариантные относительно географического региона и исторической эпохи - также сейчас связываются с космической погодой. Таковы 'пассионарные толчки' Л.Н. Гумилева (эта весьма популярная концепция считается известной читателю). В.Р. Дольник (1994) указал, что появление 'пассионариев' допускают простую социобиологическую интерпретацию - это аналог 'иммиграционного исступления'. Имеет место следующая цепочка причин-следствий : локальная перенаселенность популяции → рождение потомков с совсем иной врожденной программой поведения → агрегация особей с аномальным поведением в компактные группы → миграция этой группы (и 'сочувствующих') из ареала обитания. Это - мощный и эффективный механизм ликвидации угрозы существования вида как целого путем выброса 'вовне' 'лишних ртов'. Изучение миграций кочевников южно-сибирских степей в экологическом контексте обнаружило полную аналогию с поведением леммингов или саранчи. Последовательность событий такова (Гончаров, 1994): повышение солнечной активности → изменение циркуляции нижней атмосферы (смещение к северу траектории атлантических циклонов, несущих влагу в Центральную Азию) → длительная засуха → появление (при первых признаках катастрофы) 'пассионариев' → миграция. В интервале 3 -17 вв. подобных миграций кочевников было всего 10. Монгольское нашествие 13 в., затронувшее Европу, выделяется среди них только протяженностью миграционного пути. В общем, чтобы понять некоторые исторические закономерности, необходимо Природу и Историю рассматривать совместно - учитывая при этом изменения космической погоды. Конечно, обидно сопоставление поведения человека ('венца творения') с поведением саранчи: Всегда, наверное, будут люди, не желающие слышать о существовании у человека и обезьяны общего предка, о наличии у человека и животных сходных базовых программ поведения:\r\n');
INSERT INTO book VALUES (770,'Космическая погода влияет на все без исключения биологические процессы','



','Основной итог работы первого исследователя солнечно-биосферных связей - А.Л. Чижевского (раздел 3) - вывод о том, что космическая погода влияет на все без исключения биологические процессы. Этот вывод сейчас не вызывает сомнений. Но что означает такой универсализм? Какова причина тотальной зависимости биологических явлений от солнечной активности? Самое простое объяснение состоит в том, что эффекты солнечной активности проявляются на уровне физико-химических процессов. 'Гелиобиология' - это неизбежное следствие открытости к космическим воздействиям физико-химических систем. Постепенно формируется новое междисциплинарное направление исследований, призванное заниматься этой фундаментальной проблемой.\r\n Сначала думали, что единственным восприемником космических воздействий является вода - чрезвычайно сложно устроенное вещество, задействованное во всех биологических процессах, обладающее исключительной чувствительностью ко многим сверхслабым воздействиям. В процессе работы с водными растворами были подтверждены данные Д. Пиккарди (раздел 3) и найдены корреляции со всеми известными космофизическими индексами (включая границы секторов межпланетного магнитного поля). Самый большой массив наблюдений был накоплен в лаборатории С.Э. Шноля (1998). На рис. - показан многолетний ход разброса результатов для стандартизованной тест-реакции, проводившейся почти три солнечных цикла. По вертикальной оси - нормированное на среднее стандартное отклонение. Точки - средние за год (сотни опытов), кривая - аппроксимация. По вертикальной оси - годы. Дисперсия возрастает в минимумы активности примерно в 1,5 раз.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (771,'Анализ космофизических воздействий','

Вскоре обнаружилось, однако, что космическая погода может влиять и на кристаллические тела. Открыто это было в попытках понять причину невоспроизводимости результатов измерений постоянной гравитации на классической установке с крутильным маятником. Одна из таких установок, работающая упомянутым методом, была переведена в принципиально новый режим измерений - мониторинг. Было сделано беспрецедентное число измерений (5  104), что позволило провести анализ космофизических воздействий с некоторой полнотой. Основные результаты этого анализа сводятся к следующему:\r\n

\r\n
• измеренное значение константы выше в дни пониженной магнитной активности; в эти же дни выше дисперсия измерений;
\r\n
• дисперсия измерений зависит от степени возмущенности дневной ионосферы;\r\n
\r\n
• в результатах измерений присутствует эффект знака межпланетного магнитного поля: измеренное значение константы выше в дни отрицательной полярности;\r\n
\r\n
• в результатах измерений имеется суточный эффект; заметны и некоторые известные космофизические периоды - например, около 27 суток.\r\n
\r\n
\r\nКонечно, при таком изобилии экспериментальных данных оказалось возможным построить качественную модель влияния космической погоды. Прежде всего, действующий агент - низкочастотное электромагнитное поле: он зависит от ионосферы, магнитных индексов, секторов межпланетного поля, проникает внутрь вакуумной камеры установки. Единственный чувствительный элемент прибора - тонкая, находящаяся под напряжением нить подвеса крутильного маятника (никель). Возникает предположение, что слабое фоновое низкочастотное электромагнитное поле может влиять на упругие параметры нити подвеса. Может ли такое быть? Новейшие модели, рассматривающие эффекты действия нетепловых электромагнитных полей на немагнитные кристаллы, такую возможность допускают и даже предполагают. Речь идет о влиянии этих полей на динамику дислокации в кристаллах. Описание физики этих интересных явлений остается, понятно за пределами данного текста, но оно легко доступно (Golovin, 2004).\r\n\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (772,'Зависимость значений гравитационной постоянной , измеряемой методом Кавендиша, от чисел Вольфа','



\r\n

Рис. Зависимость значений гравитационной постоянной (G), измеряемой методом Кавендиша, от чисел Вольфа (W) (1985 - 97 гг.). Данные сгруппированы для интервалов времени, указанных горизонтальными чертами, вертикальные черты - стандартные отклонения. Числа Вольфа - средние за месяц (шкала справа). Данные нестабильны для эпох подъема и спада активности (Измайлов, 1998).

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (773,'Автоматизированный мониторинг 'простых' систем','



\r\n

Рис. Спектр Фурье вариаций тока в системе 'световой эталон - ФЭУ-140'. Вместо гладкой дорожки разброса, соответствующей классическому Фликкер-шуму, наблюдается структура полос. Устойчивые периоды выявляются из анализа большого числа таких спектров. По вертикальной оси - спектральная плотность, умноженная на частоту. По горизонтальной - частота в миллигерцах (Брунс и др., 2006). \r\n

','

Новым этапом этих исследований являются автоматизированный мониторинг каких-то совсем 'простых' систем, таких как 'радиоактивный эталон плюс детектор частиц', 'световой эталон - фотоумножитель', темновые или рабочие токи через транзисторы или микросхему. Приборы либо располагают в далеко отстоящих друг от друга пунктах - и изучают синхронно происходящие изменения. Либо помещают в особо стабильные условия. Полученные к настоящему времени данные носят предварительный характер, некоторые результаты нуждаются в подтверждении. Однако, определенные эффекты космической погоды здесь уже обнаружены. Важнейшие из них таковы:\r\n

\r\n
• имеются суточные вариации; эти вариации демонстрируют сложное поведение; имеется как солнечно-суточная, так и звездно-суточная составляющие; многие свойства этих вариаций пока остаются непонятными;\r\n
\r\n
• наблюдаются вариации с известным космическим периодом около 27 - 30 суток;\r\n
\r\n
• наблюдаются изменения дисперсии измеряемых параметров при переходе от магнитовозмущенных условий к магнитоспокойным.\r\n
\r\n
\r\nНеожиданным в этих исследованиях было открытие коротко-периодических вариаций в диапазоне от 10 минут до часов. Их происхождение остается пока неясным. Некоторые из найденных устойчивых периодов совпадают с гармониками собственных сейсмических колебаний Земли - 12,3; 15,5; 17,6 минут; некоторые, возможно имеют космическую природу.\r\n
\r\n');
INSERT INTO book VALUES (774,''Технические аварии'','



\r\n

Рис.1. Вероятность катастрофы на международных авиалиниях возрастает во время магнитных бурь. По вертикальной оси - число событий, по горизонтальной - дни относительно бури. (Конрадов и др. 2005)

','Если в элементах, из которых состоят различные инженерно-физические системы, что-то происходит, связанное с космической погодой, обязательно должен существовать класс явлений 'технические аварии, коррелирующие с космофизическими показателями'. Подобный класс явлений теперь реально обнаружен. Ниже представлены два интересных примера:\r\n
\r\n
• частота следования аварий на международных авиатрассах достоверно возрастает во время магнитных бурь (рис.1). Установлено, что только часть этих катастроф происходит из-за ошибок пилотирования (т.е.из-за воздействия космических агентов на психику пилотов);
\r\n
• найдено, что нетривиальные сбои при функционировании автоматизированных систем управления железнодорожным транспортом достоверно возрастают во время магнитных бурь (рис.2).\r\n
\r\n
\r\n');
INSERT INTO book VALUES (775,''технические аварии' (продолжение)','



\r\n

По вертикальной оси - суточный индекс магнитной активности А и суммарная в данные сутки продолжительность аномальных сбоев в системе управления Южно-Сибирской железнодорожной магистрали Т (десятки минут); шкалы совмещены, синие ромбы - продолжительность Т, красные квадраты - величины А. над графиками указаны даты магнитных бурь, А мах - максимальное значение А-индекса в данную бурю. к - коэффициент корреляции между А и Т. По горизонтальной оси - сутки, отсчитываемые от начала интервала (Касинский и др., 2006).\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (778,'Краткий итог всему рассказанному','Если подвести краткий итог всему рассказанному, то самое главное допускает формулировку в виде следующих обобщающих положений:
\r\n
• идея о том, что наша среда обитания со всеми протекающими в ней процессами, полностью изолирована от Космоса, ошибочна и неприемлема для современного стиля научного мышления. Эволюция Биосферы всегда протекала под влиянием как чисто земных факторов, так и космических. Если не учитывать воздействия космической погоды, то описание самого феномена жизни будет неполным и ущербным.\r\n
\r\n
• в среде обитания изменения космической погоды фиксируются как совокупность большого числа 'вторичных' явлений. Как именно процессы на Солнце и в ближайшем космическом окружении планеты преобразуются в вариации экологических факторов - в общих чертах понятно. Но нет уверенности, что сейчас можно составить полный список действующих на организм экологических параметров, контролируемых Космосом. Еще более трудной представляется задача их ранжирования. Какой физический агент является 'главным' в передаче изменений космической погоды в мир биологических явлений? Сейчас возникает впечатление, что наиболее важным таким фактором являются изменения электромагнитных полей (радиоволн) в некотором достаточно широком диапазоне частот - с акцентом на очень низкие - экстремально низкие частоты. На самом деле открыт новый очень важный экологический фактор - ведь изменения упомянутых полей тесно связаны со многими чисто земными процессами, включая погоду и сейсмические явления. Да и вообще - Жизнь - феномен электромагнитный:\r\n
\r\n
• можно констатировать, что проблема 'космическая погода - биосфера' включает в себя комплекс вопросов большой степени сложности. Микродозы различных физических (и химических) факторов действуют в Природе на биосистемы всегда совместно. Но и изолированных биосистем не существует - воздействие всегда же имеет место на экосистему - биоценоз. Отклик биосистемы на внешнее воздействие - это обязательно ответ генерализованный, но имеющий одновременно типологические особенности, которыми нельзя иногда пренебречь. Этот отклик зависит от функционального состояния системы, фазы макроритма и географического региона. Спорадическое возмущение разрушает на какое-то время временную организацию биосистемы (десинхронов), но для более продолжительных интервалов времени сами такие возмущения обнаруживают в частоте следования организацию, и могут выполнять роль 'временного ключа' для ритмики более высокого порядка. Все такие соображения должны приниматься во внимание при планировании модельных (имитационных) экспериментов. А проведение таких опытов (искусственная магнитная буря в лаборатории) - неизбежный ближайший этап развития обсуждаемых исследований.\r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (779,'Краткий итог всему рассказанному (продолжение)','
\r\n
• нет сомнений, что космическая погода влияет на социальные процессы. Масштабы этого влияния сейчас недооцениваются. Трудно сказать, когда наступит время для глубокого и всестороннего изучения данного круга вопросов. Подобные исследования сдерживаются сейчас масштабными философскими противоречиями между гуманитарной и естественнонаучной ветвями знаний: принцип 'свободы воли' исключает какое-либо природное вмешательство в психические явления - включая космическую погоду.\r\n
\r\n
• проблема 'космическая погода - техносфера' получит, думается, энергичное развитие в ближайшие годы. Порукой тому - высокие требования к стабильности работы компьютерных систем. Возможно, такие исследования стимулируют решение ключевой проблемы молекулярных механизмов действия микродоз. Космическая погода влияет на все биологические процессы потому, что существует универсальный механизм действия (ведущего экологического фактора?) на физико-химические процессы. Если знать этот механизм, эффекты космической погоды можно будет прогнозировать, от космической погоды физико-химические системы можно будет защищать:\r\n
\r\n
• не вызывает сомнений и высокая практическая важность исследований влияния космической погоды на жизнь нашей планеты. Может быть, наиболее интересным и обещающим являются вопросы Прогноза. В явлениях космической погоды - как во всех явлениях в Природе - есть Хаос и Организация. Если изучить этот последний аспект - возможен прогноз. Все сейчас являются свидетелями конфронтации двух базовых концептуальных схем в области долгосрочного климатического прогноза. Если считать 'климатическую машину' Земли самодостаточной и полностью изолированной от Космоса, то получаем хорошо известный сценарий глобального потепления. Если Космос влияет на климат, то после 2010 г. на высоких и умеренных широтах следует ожидать серию суровых и продолжительных зим (сторонники схемы глобального потепления оккупировали трибуну ООН и контролируют реакции ведущих специальных журналов, так что эта точка зрения менее известна).\r\n
\r\n
• следует признать, что накопление знаний в рассматриваемой области совершалось очень медленно и проходило с трудом, особенно в новейшее время. Одна из причин этого понятна: междисциплинарные барьеры. Возможно, отрицательные последствия глубокой разобщенности между различными специалистами были впервые ярко продемонстрированы именно здесь. Кажется, именно в этих исследованиях впервые стало ясным, что все решают 'специалисты по проблеме', а не просто специалисты в данной области знаний. Вот почему, вглядываясь в будущее, не видно оснований для особого оптимизма. Достаточно быстрое развитие исследований в рассматриваемой области потребовало бы некоторых существенных изменений в организации и менеджменте, в методологии, в системе преподавания. Узкоспециализированной и бюрократизированной 'грантовой' науке этот барьер не взять: Конечно, указанное обстоятельство довольно быстро становится общенаучной проблемой. Как тут не вспомнить мудрые слова знаменитого биохимика Э. Чаргаффа:
  \r\n'Излишняя дробность представления о природе, зачастую приводящая к его полному исчезновению, делает мир похожим на Шалтая-Болтая, которого не удалось собрать: такой мир может стать еще более неуправляемым по мере того, как от Континуума Природы будут отламываться - 'для более тщательного изучения' - кусочки все мельче и мельче'.\r\n \r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (781,'Литература','
\r\n
1. Белишева Н.К., Попов А.Н., Динамика морфофункционального состояния клеточных культур при вариациях геомагнитного поля, Биофизика, 1995, т. 40, ?4, с. 755 - 764.
\r\n
2. Бреус Т.К., Чибисов С.М., Баевский Р.М., Шебзухов К.В., Хроноструктура работы сердца и факторы внешней среды, изд. РУДН, М., 2002, 232 с.
\r\n
3. Бруцек А., Солнечная и солнечно-земная физика, Иллюстрированный словарь терминов, М. Мир, 1980, 312 с.
\r\n
4. Бурлакова Е.Б., Конрадов А.А., Мальцева Е.Л., Сверхслабые воздействия химических соединений и физических факторов на биологические системы, Биофизика, 2004, т. 49, вып. 4, с. 551 - 564.
\r\n
5. Витинский Ю.И., Копецкий М., Куклин Г.В., Статистика пятнообразовательной деятельности Солнца, М., Наука, 1986, 295 с.
\r\n
6. Владимирский Б.М., Космическая погода и социальные явления, Земля и Вселенная, 2003, ?3, с. 82 - 87.
\r\n
7. Гончаров Г.А., Вторжение азиатских кочевников и солнечные циклы, Природа, 1994, ?9, с. 25 - 29.
\r\n
8. Гульельми А.В., Троицкая В.А., Геомагнитные пульсации и диагностика магнитосферы, М. Наука, 1973, 208 с.
\r\n
9. Дольник В.Р., Непослушное дитя биосферы, изд. Педагогика Пресс, М. 1994, 182 с.
\r\n
10. Евстафьев В.К., Бондаренко Н.А., Почему мелозира байкальская развивается по четным солнечным циклам, а исландская - по нечетным, Биофизика, 2002, т. 47, вып., 5, с. 943 - 944.
\r\n
11. Измайлов В.П., Карагиоз О.В., Пархомов А.Г., Вариации результатов измерений гравитационной постоянной, в кн. Атлас временных вариаций природных, антропогенных и социальных процессов, т. 2, изд. Научный мир, М. 1998, с. 163 - 176.
\r\n
12. Касинский В.В., Птицына Н.Г., Ляхов Н.Н. и др., Влияют ли геомагнитные возмущения на работу систем железнодорожной автоматической блокировки? Погода и биосистемы, материалы межд. конференции, 11 - 14 окт. 2006 г., СПБ, с. 84 - 85.
\r\n
13. Конрадов А.А., Коломийцев О.П., Иванов-Холодный Г.С., Петров В.Г., Особенности статистики авиационных аварий и ее связь с геомагнитной активностью, Геофизические процессы и биосфера, 2005, т. 4, ?½, с. 121 - 124.
\r\n
14. Кузин А.М., Суркенова Г.Н., Мозговой Е.Г., Влияние К40 на развитие растений, Доклады РАН, 1994, т. 334, ?1, с. 112 - 114.
15. \r\n
16. Леднев В.В., Белова Н.А., Рождественская З.Е., Тирас Х.П., Биоэффекты слабых переменных магнитных полей и биологические предвестники землетрясений, Геофизические процессы и биосфера, 2003, т. 2, ?1, с. 3 - 11.
\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (782,'Литература (продолжение)','
\r\n
1. Мальцев Ю.П. (ред.), Магнитосферно-ионосферная физика, Краткий справочник, СПБ, Наука, 1993, 184 с.
\r\n
2. Пиккарди Д., Солнечная активность и химические тесты, в кн. Влияние солнечной активности на атмосферу и биосферу земли, М. Наука, 1971, с. 141 - 147.
\r\n
3. Плотникова Т.В., О корреляции всплесков творческой активности П.А.М. Дирака и других классиков теоретической физики ХХ в. со всплесками солнечной активности, Исследования по истории физики и механики, М., 2003, с. 38 - 73.
\r\n
4. Пудовкин М.Н., Распопов О.М., Клейменова Н.Г., Возмущения электромагнитного поля Земли, Л., изд. ЛГУ, 1975, т. 2, 270 с.
\r\n
5. Чижевский А.Л., Земное эхо солнечных бурь, М., 'Мысль', 1976, 367 с.
\r\n
6. Чижевский А.Л., Космический пульс жизни, М., 'Мысль',1995, 767 с.
\r\n
7. Чижевский А.Л., Неизданное. Библиография. Размышления. Развитие идеи, РАЕН - Министерство науки и технологии РФ, М., 1998, 360 с.
\r\n
8. Шноль С.Э., Коломбет В.А., Пожарский Э.В. и др., О реализации дискретных состояний в ходе флуктуаций в макроскопических процессах, УФН, 1998, т. 168, ?10, с. 1129 - 1140.
\r\n
9. Ягодинский В.Н., Чижевский А.Л., М., Наука, 2004, 438 с.
\r\n
10. Cumming B.G., Biological cyclicity in relation to some astronomical parameters: a review, in Geo-cosmic relations; the Earth and its macro-environment, Pudoc, Wageningen, 1990, p. 31 - 55.
    \r\n
11. Ertel S., Bursts of creativity and aberrant sunspot cycles, - in Scientific Study of Human Nature, Oxford, 1997, p. 491 - 510.
\r\n
12. Ertel S., Space weather and revolutions: Chizevsky\'s heliobiological claim scrutinized, Studia phychologia, 1996, v. 38, ?½, p. 3 - 22.\r\n
13. Golovin Yu.I., Low Doses in Physics of Real Crystals, Biophysics, 2004, v. 49, Suppl. 1, p. S127 - S154.
\r\n
14. Nagovitsyn Yu.A., Ivanov V.G., Miletsky E.V., Volobuev D.M., ESAI database and some properties of solar activity in the past, Solar Physics, 2004, v. 224, ?½, p. 103 - 112.
\r\n
15. Pustil\'nik L.A., Din G.V., Influence of solar activity on the state wheat market in medieval England, Solar Physics, 2004, v. 223, p. 335 - 356.
\r\n
16. Tomassen G.J.M., Solar imprinting in geomagnetic fields: some biological consequences, in, Proc. of Intern. Symposium 'Exact, natural and human sciences in the presence of uncontrolled environmental factors', Brussels, CIFA, 1992, p. 47 - 51.\r\n
\r\n
\r\n

Примечание. Большое число работ по данной проблеме опубликовано в специальных выпусках журналов 'Биофизика' т. 37, вып. 3 и 4 (1992); т. 40, вып. 4, 5 (1995); т. 43, вып. 4, 5 (1998); т. 46, вып. 5 (2001); Biophysics, v. 49, Suppl. 1 (2004); и журнала 'Геофизические процессы и биосфера', т. 4, вып. ½, (2005).\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (783,'Монографические публикации по проблеме 'Солнечная активность - биосфера' (2000 - 2006)','
\r\n
1. Б.М. Владимирский, Н.А. Темурьянц. Влияние солнечной активности на биосферу - ноосферу (Гелиобиология от А.Л. Чижевского до наших дней). Изд. МНЭПУ, М. 2000, 374 с.\r\n
\r\n
2. Т.К. Бреус, С.М. Чибисов, Р.М. Баевский, К.В. Шебзухов. Хроноструктура биоритмов сердца и факторы внешней среды. Изд. Росс. Ун-та дружбы народов, М. 2002, 232 с.\r\n
\r\n
3. В.Н. Бинги. Магнитобиология. Эксперименты и модели. Изд. МИЛТА, М., 2002, 592 с.\r\n
\r\n
4. Т.К. Бреус, С.И. Раппопорт. Магнитные бури: медико-биологический и гелиогеофизический аспект. Изд. Советский спорт, М. 2003, 192 с.\r\n
\r\n
5. Б.М. Владимирский, Н.А. Темурьянц, В.С. Мартынюк. Космическая погода и наша жизнь. Изд. Век 2, Фрязино, 2004, 221 с.\r\n
\r\n
6. Ю.И. Гурфинкель. Ишемическая болезнь сердца и солнечная активность. М., 2004, 168 с.\r\n
\r\n
7. В.Н. Ягодинский, А.Л. Чижевский. Изд. Наука, М. 2004, 438 с. \r\n (см. также гл. 'Чижевский' в кн. С.Э. Шноль, 'Герои, злодеи и конформисты русской науки' М. 2002).\r\n
\r\n
8. В.В. Александров, Экологическая роль электромагнетизма, изд. Политехнического Университета, СПБ, 2006, 716 с.\r\n
\r\n
\r\n\r\n\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (784,'Эти книги не стоит читать и не следует цитировать - как безграмотные!','



','');
INSERT INTO book VALUES (785,'Об авторе','



','Борис Михайлович Владимирский (р. 1932) - вед. научный сотрудник Крымской астрофизической Обсер-ватории, д-р ф. - м. наук, автор (соавтор) свыше 200 статей в академических журналах по физике космических лучей, космической физике, гамма-астрономии, астро-физике. В последние годы занимается в основном физикой - биофизикой солнечно-биосферных связей. Лауреат Государственной премии Автономной Республики Крым.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (788,'Вид солнечной короны во время полного солнечного затмения','



','');
INSERT INTO book VALUES (790,'Эруптивный протуберанец на фоне расширяющейся солнечной короны','



','Кинофильм снят 2 марта 2002 г. с помощью телескопа EIT в крайнем ультрафиолетовом диапазоне спектра на космическом аппарате SOHO (http://umbra.nascom.nasa.gov/eit/). Протуберанец виден как возвышающееся темное образование над лимбом Солнца в левом углу кадра. Его более плотное и холодное вещество затеняет собой участки разреженной и горячей солнечной короны, которая также расширяется и состоит из множества ярких волокон и петель. Вначале спокойный протуберанец имеет температуру порядка десятка тысяч градусов, но при подъеме отдельные его части прогреваются до температуры короны, которая достигает порядка миллиона градусов. Причудливо свитые и меняющиеся геометрические формы протуберанца и короны свидетельствуют о протекании сильных электрических токов и дают возможность оценить их силу, которая достигает здесь сотен миллиардов ампер и более. Проект SOHO осуществляется совместно Европейским космическим агентством и НАСА.');
INSERT INTO book VALUES (791,'Схема протекания электрических токов в протуберанце','



','
\r\n
• Стрелками показано направление токов, отвечающих за образование аркады магнитных петель. В петлях постоянно происходит подъем и опускание вещества вдоль магнитных полей и поперек них.\r\n
\r\n
• Распределенная в объеме сила Ампера может поднять и 'оторвать' верхнюю, более легкую часть протуберанца, выбросив ее наружу, тогда как нижняя, более массивная часть остается привязанной к Солнцу силой тяжести. 'Ноги' петель еще долго прослеживаются в виде двухленточной вспышки после быстро расширившегося и улетевшего петлеобразного выброса. \r\n
\r\n
• На месте произошедшего выброса часто вновь формируется похожий протуберанец, так как магнитная конфигурация там не сильно нарушается.\r\n
\r\n
• Важную роль в процессе эрупции играют индукционные электрические поля и токи, связанная с ними сила Ампера и дрейфовые движения плазмы в скрещенных электрических и магнитных полях. \r\n
\r\n
');
INSERT INTO book VALUES (792,'Солнечные вспышки','
\r\n
• Белую вспышку на Солнце впервые описали в научной литературе английские наблюдатели Р. Кэррингтон и Р. Ходжес, заметившие ее как кратковременное увеличение яркости небольшого участка на телескопических изображениях солнечного диска 1сентября 1859 г. С тех пор, и особенно в космическую эру, накоплен огромный наблюдательный материал, относящийся к солнечным вспышкам и другим взрывным процессам на Солнце. Ныне они постоянно наблюдаются как наземными, так и космическими средствами в широком диапазоне электромагнитного излучения от радиоволн до рентгеновских и гамма - квантов, с ними связаны динамические плазменные и ядерные процессы, ускорение энергичных частиц на Солнце и их последствия в гелиосфере, геофизике и биофизике. В последнее время их рассматривают как один из важнейший факторов космической погоды. \r\n
\r\n
• Чем мощнее подобные события, тем реже они встречается, тем индивидуальнее их основные черты. Сейчас кроме больших вспышек часто говорят об умеренных и слабых событиях. Никакого универсального сценария для их развития принять нельзя ввиду огромного разнообразия наблюдаемых геометрических форм и взаимосвязей между различными физическими величинами, как правило, показывающими очень сложные динамические изменения в ходе вспышки со множеством разнокалиберных деталей от самых крупных до мельчайших и едва различимых волокон, петель, аркад и т.п. Появились термины микровспышка, нановспышка и тому подобные. Они условно обозначают отдельные наблюдаемые и подозреваемые события, отличающиеся соответственно на шесть, девять и т.д. порядков величины по своему масштабу в интенсивности, длительности, линейным размерам или каким-либо другим параметрам. \r\n
\r\n
• Физическая природа солнечных вспышек исследована далеко не полностью, хотя существуют различные гипотезы, теоретические конструкции и даже численные модели, пытающихся объяснить и предсказать эти интересные и до сих пор во многом загадочные явления не только на чисто статистической основе, но и на основе фундаментальных физических законов, описываемых математическими уравнениями.\r\n
\r\n
• Многочисленные современные попытки достаточно глубоко понять и правильно описать явление солнечных вспышек и корнальных выбросов массы исходя из динамических уравнений магнитной гидродинамики с излучением или плазменной кинетики пока не увенчались желаемым результатом - их прогнозированием на основе наблюдений. Экспертные оценки дают здесь более приемлемые результаты. Основной прогностический критерий сводится к рассмотрению и оценке эволюции быстро меняющихся сложных магнитных и плазменных конфигураций на уровне фотосферы. Если нет таких быстрых изменений - сильных вспышек не ожидается. Это правило работает безотказно и лучше всего указывает на то место, где 'заваривается вся кухня'. Вовсе не в солнечной атмосфере, а где-то в недрах под фотосферой. Детали совершенно мало изучены из-за полного отсутствия или крайней скудности непосредственных сведений об этих слоях. Но прогресс возможен, и большие надежды связываются ныне с методами гелиосейсмологии. \r\n
\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (793,'Пояснение некоторых терминов, относящихся к солнечным вспышкам и корональным выбросам массы','
• Вспышечные явления наблюдаются разными методами, поэтому часто говорят о белых, оптических, Н-альфа, рентгеновских, радио- , гамма и т.п. вспышках или всплесках. Физически речь, конечно, должна идти об едином процессе и о его различных проявлениях. То же самое относится к термину хромосферная вспышка, который используется все реже, хотя ранее он был весьма распространен. Это вовсе не означает что физический процесс локализован исключительно в хромосфере, просто наблюдения его велись в наиболее ярких линиях водорода и кальция, типичных для излучения при хромосферных температурах. Правда, спектральное разнообразие солнечных вспышек столь велико, что каждый из терминов при аккуратном его использовании оправдан и может иметь свой смысл.\r\n
\r\n
• Попытки изгнать из солнечной физики 'зоологию' предпринимались неоднократно, но полным успехом до сих пор не увенчались, так как 'сложное' явление по своей сути далеко не всегда сводится к 'простому'. Анализ и синтез неразрывны.\r\n
\r\n
• Очень неясный термин 'первичное выделение энергии'. Что здесь имеется ввиду - часто вовсе непонятно. У некоторых современных авторов, к сожалению, источником энергии вспышек объявляется так называемое 'магнитное пересоединение', играющее роль некоего флогистона или теплорода. Трудность здесь в том, что мы до сих пор не знаем цепочку превращения энергии на стадии подготовки и протекания взрывного процесса, порой восполняя свое незнание нелокальных связей домыслами.\r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (794,'Мощная солнечная вспышка','Явление, показанное в виде кинофильма на следующем слайде, называется хромосферной вспышкой. Данный случай относится к длительным событиям. Более короткие вспышки называют импульсными. Они имеют длительность несколько минут. Кинофильм снят в центре красной водородной линии в обсерватории Big Bear (США).Хорошо видна сложная петельная структура, очерчивающая конфигурацию магнитного поля. Петли увеличиваются в размере, изменяют свое положение, яркость и внешний вид, сохраняя в целом свою связность. Источник энергии солнечных вспышек расположен в недрах Солнца, он имеет сложную электромагнитную и плазменную природу, которая в настоящее время усиленно исследуется. Гипотезы о существенной роли возможного быстрого высвобождения потенциальной энергии в поле силы тяжести ('обвалы' вещества в кавернах под фотосферой), образование и всплытие 'фотонных пузырей', то есть локально перегретых участков плазмы с захваченным в них излучением, ядерные источники энергии или внешнее влияние планет сейчас вызывают у многих специалистов лишь снисходительную улыбку, хотя никто их окончательно не 'закрыл'. В свое время А. Б. Северный и другие думали и писали о возможности термоядерных взрывов как о причине солнечных вспышек. Последующие количественные оценки, по-видимому, делают такую возможность слишком мало правдоподобной из- за слишком высоких температур ~100 MK, необходимых для такого процесса. Термоядерные реакции в атмосфере Солнца, действительно, слишком медленный и малоэффективный процесс в смысле получения ядерной энергии при синтезе ядер из-за низкого сечения неупругих реакций при тепловых энергиях частиц с такой температурой. Однако, это вовсе не исключает возможность реакций ядерного синтеза в термически неравновесных ситуациях, например, в пучках энергичных ионов с энергией в десятки килоэлектроновольт, достаточной для преодоления кулоновского барьера в реакциях слияния легких ядер при торможении их в фоновой плазме. Такие ионы постоянно наблюдаются в солнечных космических лучах, которые во время солнечных вспышек усиливаются на несколько порядков величины и могут производить заметное число реакций в атмосфере Солнца с положительным выходом энергии. Ядерный и изотопный состав выбрасываемых Солнцем энергичных частиц, при этом, действительно, иногда сильно отличается от среднего состава солнечной атмосферы. Ядерные реакции синтеза с положительным выходом энергии при этом, несомненно, происходят в солнечной атмосфере. Вопрос в том, могут ли они при каких-то условиях преобладать над конкурирующими ядерными процессами с потерей энергии. Количественная оценка суммарного энергетического баланса весьма затруднительна. Надежных расчетов нет. Интересный вопрос остается до сих пор по существу открытым: могут ли ядерные реакции синтеза давать существенную добавочную энергию к магнитной и другим видам энергии в солнечных вспышках?','');
INSERT INTO book VALUES (795,'Мощная солнечная вспышка (продолжение)','



','');
INSERT INTO book VALUES (796,'Солнечная вспышка в ультрафиолетовом, рентгеновском и гамма-излучении','

(http://cse.ssl.berkeley.edu/hessi_epo//html/rhessi_gallery_main.html)

\r\n



','
\r\n
• Совмещены кинофильмы, полученные 20 .01.2005 на КА RHESSI (изображение в гамма-излучении условно показано голубым цветом, а в рентгеновском диапазоне - красным) и на ИСЗ TRACE в ультрафиолетовом диапазоне (условный цвет -белый).\r\n
\r\n
• Гамма-излучение производится ускоренными энергичными протонами. Видно, что это происходит в основаниях отдельных петель, принадлежащих магнито-плазменной аркаде, а вовсе не высоко в короне над ней, как ожидалось некоторыми исследователями исходя из неадекватных теоретических схем.\r\n
\r\n
• Аркада петель поднимается и расширяется без каких-либо заметных крупномасштабных изменений топологии.\r\n
\r\n
• Ускоренные на Солнце протоны в этом событии быстро достигли Земли без сильного рассеяния и изменения своего энергетического спектра в межпланетной среде. \r\n
\r\n
');
INSERT INTO book VALUES (797,'Сложная динамическая геометрия вспышечных петель и аркад в солнечной короне','



','

Проекционные эффекты могут приводить к возможности разнообразных зрительных иллюзий, возникающих при наложении отдельных трехмерных образов на картинную плоскость.
\r\nСреди подобных иллюзий, различимых на этом изображении солнечной короны в рентгеновском излучении можно видеть\r\n

\r\n
• ложное 'пересоединение' петель \r\n
\r\n
• их кажущееся пересечение
\r\n
• несуществующие заострения в верхушках петель
\r\n
• Х-точки и отсоединившиеся острова - этого всего лишь скрученные петли \r\nи т.д.\r\n
\r\n
\r\nПравильное решение в подобных затруднительных случаях возможно при построении стереоскопических реконструкций или при тщательном анализе кинематографического материала, когда 'живая' структура короны 'дышит', движется, поворачивается и допускает обзор с разных сторон. В этом случае в обработке информации участвует лучший на сегодняшний день зрительный анализатор - человеческий глаз и лучший компьютер - человеческий мозг. Задача автоматизации подобных реконструкции крайне сложна и стоит на повестке дня особенно остро в связи с новым космическим проектом 'Stereo'. Основной математический прием при этом базируется на погружении двухмерных изображений в трехмерной пространство, а трехмерных образов в четырехмерное пространство-время. Чем-то это напоминает принципы компьютерной томографии и динамической диагностики, используемой ныне с большим успехом в медицине.
\r\nВ этой связи мы особенно хотели бы предупредить учащихся от поспешного и некритического принятия бытующих до сих пор в популярных книгах и статьях упрощенных, а порой и ошибочных схематических картинок, поясняющих устройство и работу механизмов солнечных вспышек и эрупций.\r\n
\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (799,'Магнитная гидродинамика с излучением','Обозначения стандартные : ρ - массовая плотность, v - массовая скорость, p - давление, B - магнитное поле, u - внутренняя энергия, w - энтальпия, σ_\'ik - тензор вязкости, κ - теплопроводность, T - температура, e_ikl - абсолютно антисимметричный единичный тензор, j -плотность электрического тока, σ - электропроводность (см. пояснения в курсе Л.Д. Ландау и Е.М. Лифшица. В последнем ( энергетическом) уравнении добавлены члены: L - работа в поле сил тяжести , A - мощность электромагнитного излучения или поглощения\r\n



\r\n



\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (800,'Безразмерное масштабирование в уравнениях МГД с диссипацией и излучением','
\r\n
1. Введение безразмерных масштабов крайне полезно для физического анализа и возможно многими способами. Выбор масштабной единицы произволен и диктуется исключительно соображениями удобства в рассматриваемой задаче. Поскольку нас часто интересует динамическая картина, удобно в каждом из законов сохранения и материальных уравнений в качестве нормировочной единицы выбрать тот член, который содержит производную по времени от скорости. Тогда в первом уравнении, которое выражает собой закон сохранения вещества и называется уравнением неразрывности, возникнет отношение, называемое числом Штрухаля. Это известная мера нестационарности в гидродинамике. Она включает в себя помимо скорости v характерное время процесса t и его характерный пространственный масштаб x. Если число Штрухаля много меньше единицы, режим называют нестационарным, а в противоположном предельном случае - квазистационарным. Эти определения не являются инвариантными относительно преобразований Галилея и потому носят неабсолютный характер.\r\n
\r\n
2. Поступая аналогичным образом, можно получить целый набор неприводимых (в обычном математическом смысле), то есть ортогональных друг другу параметров. Поскольку выбор базиса произволен, полный набор таких параметров может выглядеть по-разному. Многие из них взаимозаменяемы по простым правилам преобразования от одного полного и независимого базиса к другому. Тут есть полная аналогия с обычной линейной алгеброй и теорией групп. Можно также говорить о размерности обобщенного пространства неприводимых безразмерных параметров. Для выбранного нами базиса неприводимые параметры показаны в таблице на следующем слайде. Видно, что каждый из них 'отвечает' за свою физику.\r\n
\r\n
3. Очень важно при анализе экспериментов и построении их моделей не потерять самые существенные черты явления. Контроль за безразмерными параметрами позволяет это делать удобным и регулярным образом. Это особенно важно в физике солнечной и гелиосферной плазмы, где оказываются важными как огромные космические пространственно-временные масштабы, сравнимые с радиусом Солнца или всей гелиосферы, так и самые мелкие внутренние масштабы, например, дебаевская длина, ларморовский радиус и т.п.. Часто используемые 'для простоты' аналогии и понятия идеальной гидродинамики в этом случае имеют весьма узкую область применимости. Особенно опасно пренебрегать предосторожностью при использовании приближения вмороженности плазмы в вещество, а также связанных с ним весьма обманчивых и далеко не универсальных образов движущихся силовых линий, что, к огромному сожалению, далеко не редкость в научной и учебной литературе по физике Солнца.. Х.Альвен ввел эти представления, но он же сам постоянно и тщетно предупреждал об их ограниченном и приближенном характере, видя как бездумно они используются сплошь и рядом. \r\n
\r\n
4. Важную роль на Солнце во многих плазменных процессах играет электромагнитное излучение. Часто это основной канал потерь энергии из рассматриваемого объема. Пренебрежение излучением (приближение Дарвина) может приводить к грубейшим физическим ошибкам не только в физике Солнца. Такое случалось и в лабораторной плазме при масштабировании установок для термоядерного синтеза. Соответствующий параметр также фигурирует в таблице. Он весьма полезен для разграничения различных событий и процессов на Солнце от вспышек до корональных выбросов массы, которые, как правило, сопутствуют друг другу в пропорциях, определяемых величиной этого параметра..\r\n
\r\n
5. Часто безосновательно изгоняются из рассмотрения индукционные либо потенциальные электрические поля. Число Фарадея позволяет объективно оценивать относительную роль этих полей. Мир электростатических явлений на Солнце огромен, но практически очень мало исследован, отчасти из-за трудностей непосредственных измерений электрического поля и заряда, а отчасти и потому, что условие квазинейтральности плазмы неправильно толкуется как полное отсутствие поляризации и заряда. \r\n
\r\n
6. Так называемые триестские числа характеризуют степень открытости рассматриваемых физических систем по потокам вещества, импульса и энергии в них. \r\n
\r\n
7. Роль остальных чисел в таблице хорошо известна из обычных курсов физики.\r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (801,'Независимые безразмерные параметры - пример одного из возможных неприводимых базисов','



','');
INSERT INTO book VALUES (803,'Взаимодействие солнечного ветра с головой кометы Галлея (КА 'Вега')','



','
\r\n
• Кометы - одно из средств диагностики состояния межпланетного магнитного поля, солнечного ветра и вспышек солнечных космических лучей. Термин 'солнечный ветер' был впервые предложен исследователями комет.\r\n
\r\n
• На верхних рисунках показаны функции распределения ионов за головной ударной волной (слева) и перед ней (справа). Траектория сближения КА 'Вега' с кометой Галлея, измеренные вектора скорости плазмы показаны на нижнем рисунке. \r\n
\r\n
');
INSERT INTO book VALUES (804,'Кометы - источники пыли и нейтрального газа в межпланетной среде','



','
\r\n
• Показаны пылевые оболочки у кометы Хейла-Боппа. Они возникают в результате потери вещества из вращающегося ядра на освещенной Солнцем стороне.\r\n
\r\n
• Испарившееся и расширяющееся вещество ионизуется ультрафиолетовым излучением Солнца и подхватывается солнечным ветром, 'нагружая' и тормозя его скорость. В результате образуется огромное облако (кома) и плазменный хвост диной во многие миллионы километров в направлении от Солнца. \r\n
\r\n
• Динамика кометного хвоста весьма чувствительна к скорости и плотности солнечного ветра, направлению и величине межпланетного магнитного поля. \r\n
\r\n
');
INSERT INTO book VALUES (805,'Семейство теоретических решений для зависимости скорости солнечного ветра от гелиоцентрического расстояния','



','
• Семейство стационарных гидродинамических моделей подобного типа было первоначально построено и исследовано в начале 1950-х годов английским астрофизиком Бонди для звезд с падением вещества извне на их поверхность (центрально симметричная аккреция межзвездного газа в поле тяжести звезды). Тогда не исключали такую возможность и для Солнца, а некоторые ученые даже полагали, что таким образом можно объяснить существование солнечной короны. \r\n
\r\n
• Сейчас мы знаем, что такое объяснение неправильно. У Солнца существует постоянное истечение вещества - солнечный ветер, однако формальная математическая теория сохраняется - достаточно изменить лишь знак радиальной скорости.
\r\n
• Ответ на вопрос, почему на Солнце осуществляется именно этот режим, не может быть дан в рамках данной простейшей теории. Происхождение солнечного ветра связано с нестационарными процессами на Солнце, с эволюционным состоянием самого Солнца и окружающей его межзвездной среды.\r\n
\r\n
');
INSERT INTO book VALUES (806,'Расчетная зависимость скорости солнечного ветра от гелиоцентрического расстояния для изотермического расширения плазмы при различных значениях температуры короны','



','
\r\n
• Данная простая гидродинамическая модель качественно правильно указывает на зависимость скорости истечения от температуры солнечной короны. Однако для количественного описания потребовались более сложные модели, в том числе учитывающие в явном виде действие магнитных сил, наличие различных плазменных составляющих - ионов и электронов и ряд других физических обстоятельств, приводящих к дополнительному ускорению быстрых потоков солнечного ветра. \r\n
\r\n
• Любопытно в этой связи отметить, что кинетические модели, учитывающие редкость кулоновских столкновений между заряженными частицами - ионами и электронами в солнечном ветре также оказались востребованными. На качественном уровне они позволяют дать простой ответ на вопрос, почему расширение ионов носит сверхзвуковой характер. Это связано с присутствием более легкой электронной жидкости с более высокой хаотической скоростью движения и ее стремлением к расширению в вакуум быстрее ионов, благодаря чему устанавливается самосогласованное электрическое поле, связанное с частичным разделением зарядов и нарушением полной зарядовой нейтральности плазмы. Электроны 'притормаживаются' этим полем, а ионы 'подускоряются'. В результате достигается некоторый 'компромисс' - скорость расширения плазмы устанавливается вблизи значений, равных среднему геометрическому из тепловых скоростей ионов и электронов.
\r\n
• Физический вывод прост: плазма может быстрее расширяться в вакуум, чем нейтральный газ при той же кинетической температуре.\r\n
\r\n
');
INSERT INTO book VALUES (808,'Типичные значения параметров солнечного ветра','



\r\n

Здесь n - плотность плазмы, u - скорость, T p,e - температура протонов, электронов, T||/T┴ - анизотропия температур вдоль и поперек магнитного поля, B - напряженность межпланетного магнитного поля. Fе - тепловой поток, переносимый электронами вдоль магнитного поля. βp = 8πnTp/B2 - отношение кинетического давления протонов к магнитному давлению, VA = - альвеновская скорость, MA = - альвеновское число Маха. \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (809,'Схема строения межпланетного магнитного поля','



','Показаны три основных области - Солнце (1), его атмосфера (2) и солнечный ветер (3).
\r\nОбласть 1.
\r\nМагнитные поля на Солнце создаются электрическми токами, которые поддерживаются согласно закону Ома электрическими полями. Последние имеют либо потенциальную природу, связанную с не полностью скомпенсированными кулоновскими зарядами ионов и электронов в плазме, либо с переменными вихревыми магнитными полями согласно закону индукции Фарадея как во всех движущихся проводниках. Источником энергии для их поддержания служат конвективные движения в недрах Солнца, то есть в конечном счете - мощная 'тепловая машина' и связанный с ней генератор поля, о котором говорят как о 'солнечном динамо'.
\r\n
\r\nОбласть 2 .
\r\nЗдесь начинает формироваться регулярный радиальный поток солнечного ветра . В моделях часто предполагают, что на расстояниях в 2-3 солнечных радиуса этот поток 'выстраивает' поле по радиусу. Это означает, что все замкнутые линии поля остаются ниже этой условной границы, которую принято называть 'поверхностью источника солнечного ветра'. Для того, чтобы это произошло, в короне также должен течь соответствующий электрический ток, который сам по себе невозможно измерить непосредственно, но легко оценить его силу по величине и структуре наблюдаемых магнитных полей
\r\n
\r\nОбласть 3.
\r\nСпиральный узор потоков плазмы из вращающегося Солнца 'вытягивает' вместе с собой электрические токи и связанные с ними магнитные поля. Получающаяся конфигурация линий поля отвечает спиралям Архимеда. Противоположного направленные поля отделяются друг от друга секторной границей, которая физически представляет собой относительно тонкий гелиосферный токовый слой.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (810,'Модель магнитного поля в области формирования солнечного ветра в годы низкой солнечной активности','



','
\r\n
• Модель образована суперпозицией поля точечного диполя, располагаемого в центре Солнца, и тонкого гелиосферного токового слоя в экваториальной плоскости. Такая модель обладает целым рядом привлекательных свойств и отражает правильное асимптотическое поведение поля как на малых расстояниях (диполь), так и на больших расстояниях, где согласно наблюдениям на КА Ulysses, радиальная составляющая поля практически не зависит от гелиошироты и убывает как квадрат гелиоцентрического расстояния.
\r\n
• В модели имеется сепараторная поверхность, отделяющая замкнутые линии поля в приэкваториальной области от открытых линий в полярных участках. Модель воспроизводит основные наблюдаемые черты солнечной короны с полярными корональными дырами и приэкваториальными стримерами в минимуме активности.
\r\n
• Параметры модели удается прокалибровать количественно по наблюдениям магнитного поля на фотосфере для определения магнитного момента Солнца и по данным измерений межпланетного магнитного поля на космических аппаратах для определения величины силы тока на секторных границах
\r\n
');
INSERT INTO book VALUES (811,'Энергетические спектры флуктуаций компонент магнитного поля, его модуля В и радиальной скорости по данным КА 'Маринер-2' и 'Маринер-4'','



\r\n



','
\r\n
• Спектры флуктуаций в солнечном ветре и гелиосферном магнитном поле в целом имеют большую мощность в области крупномасштабных и долговременных изменений, спадая в области мелких масштабов.\r\n
\r\n
• Падающая форма спектра довольно давно натолкнула исследователей на мысль о возможности развитой турбулентности с прямым энергетическим каскадом от крупных масштабов к более мелким вплоть до их диссипации. Эта идея оказалась плодотворной, но ограниченно применимой из-за сильно перемежающегося и неустановившегося характера турбулентности, отражающей состояние подстилающих солнечных участков.\r\n
\r\n
');
INSERT INTO book VALUES (813,'Гелиосферное магнитное поле','
\r\n
• Гелиосферное магнитное поле тесно связано с магнитными полями на Солнце, но поддерживается оно в основном электрическими токами в самой гелиосфере.
\r\n
• В популярной и даже научной литературе до сих пор очень часто рассуждают о 'солнечных источниках межпланетного поля'. Строго говоря, уже само словосочетание, взятое в кавычки, содержит в себе противоречие с классической электродинамикой и потому лишено физического смысла. Согласно уравнениям Максвелла, магнитные заряды не существуют: div B=0. В этом смысле у магнитного поля нет источников, а у электрического поля они есть - это электрические заряды: div E=4πρ. У магнитного поля нет источников, но есть ротор - электрический ток. Поэтому вместо 'источников' магнитного поля полезнее и правильнее было бы рассуждать об электрических токах.
\r\n
• Магнитное поле в рассматриваемом объеме часто представляют в виде суммы двух составляющих - потенциальной и вихревой. Потенциальная составляющая поля создается электрическими токами, целиком протекающими вне рассматриваемого объема (в случае гелиосферы этот объем представлен самим Солнцем и межзвездной средой). Помимо таких токов есть токи, целиком сосредоточенные в гелиосфере или пересекающие ее границы. Их называют гелиосферными токами. Спиральный узор магнитного поля в гелиосфере обусловлен в основном именно этими токами. Они создают вихревое магнитное поле, которое больше потенциальных (внешних - солнечных и межзвездных) магнитных полей в гелиосфере.
\r\n
• Любопытна в этом отношении ошибка, допущенная авторами первых непосредственных измерений в межпланетной среде на американском космическом аппарате 'Mariner-2' (1962год). Они поспешили объявить, что регистрируют постоянное межзвездное поле. Только по прошествии некоторого времени, когда стала ясна сильная изменчивость измеряемого ими магнитного сигнала, были сказаны правильные слова - межпланетное поле, гелиосферное поле.
\r\n
• Структура и динамика гелиосферного магнитного поля определяется плазменными и электродинамическими процессами на Солнце, в самой гелиосфере и окружающей ее межзвездной среде. Относительный вклад этих различных составляющих сейчас активно исследуется.
\r\n
• Наиболее значительный прогресс в исследовании трехмерной структуры гелиосферы связан с рабой космического аппарата 'Ulysses'. Один из авторов данного раздела благодарен Andre Balogh -главному исследователю магнитных полей в этом проекте - за предоставленные материалы, использованные при подготовке следующих слайдов.
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (814,'Связь между магнитными полями в гелиосфере и короне','



','
\r\n
• Гелиосферные магнитные поля тесно связаны с корональными дырами, которые хорошо развиты в районе полюсов, но не только с ними.\r\n
\r\n
• Модельный расчет выполнен T. Hoeksema на основе наблюдений фотосферных магнитных полей.\r\n
\r\n
');
INSERT INTO book VALUES (815,'Нестационарная корона Солнца и гелиосфера','
\r\n
• Структура солнечной короны и гелиосферы, все параметры плазмы и магнитных полей в них, заметно меняются во времени на всех исследованных интервалах от самых малых (доли секунд в некоторых случаях) до самых больших (многие годы).
\r\n
• На слайдах 26 - 49 представлен материал, иллюстрирующий некоторые наиболее исследованные примеры этих изменений, в особенности, в ходе солнечных циклов.
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (816,'Изменение корональных магнитных полей в цикле','



','');
INSERT INTO book VALUES (817,'Переполюсовка глобального магнитного поля на Солнце и в гелиосфере','Поворот плоскости гелиосферного токового слоя, лежащего вблизи магнитного экватора. Схематический фильм (следующий слайд) показывает динамику процесса, который происходит в годы вблизи максимума активности в каждом одиннадцатилетнем цикле. Магнитный цикл (цикл Хейла) имеет длительность около 22 лет. В минимуме циклов магнитная ось Солнца мало отклоняется от оси его вращения. ','');
INSERT INTO book VALUES (818,'Переполюсовка магнитного поля в гелиосфере','','');
INSERT INTO book VALUES (819,'Крупномасштабные магнитные поля в короне','
 
\r\n

Контуры линий равной напряженности на поверхности источника. Расчет выполнен на основе описанной выше модели.
\r\n(Wilcox Solar Observatory, Todd Hoeksema)\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (820,'Постоянная полярность гелиосферного магнитного поля в минимуме солнечной активности','



','');
INSERT INTO book VALUES (821,'Переменная полярность гелиосферного магнитного поля в максимуме солнечной активности','



','');
INSERT INTO book VALUES (822,'Магнитные полярности по наблюдениям на КАUlysses','



','');
INSERT INTO book VALUES (823,'Карта магнитных полярностей на Солнце в период наблюдений на КА Ulysses в 1990-2004 годах','



','');
INSERT INTO book VALUES (824,'Подтверждение идеи о тесной связи между магнитными полями в корональных дырах и в гелиосфере','



\r\n

André Balogh (The Blakett Laboratory, Imperial College, London). The heliospheric magnetic field. COSPAR04-A-04473; D1.1-0006-04 19 July 2004\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (825,'Подтверждение идеи о тесной связи между магнитными полями в корональных дырах и в гелиосфере (продолжение)','



\r\n

André Balogh (The Blakett Laboratory, Imperial College, London). The heliospheric magnetic field. COSPAR04-A-04473; D1.1-0006-04 19 July 2004\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (826,''Мгновенный разрез' параметров солнечного ветра и гелиосферного магнитного поля по гелиошироте в годы солнечного минимума','



','Сверху вниз:\r\n
\r\n
• Скорость
\r\n
• Плотность
\r\n
• Температура
\r\n
• Отношение числа ионов магния к числу ионов кислорода (Mg/O)
\r\n
• Азимутальный угол магнитного поля
\r\n
• Напряженность магнитного поля
\r\n
\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (827,''Мгновенный разрез' параметров солнечного ветра и гелиосферного магнитного поля по гелиошироте в годы солнечного максимума','



','Сверху вниз:\r\n
\r\n
• Напряженность магнитного поля
\r\n
• Азимутальный угол магнитного поля
\r\n
• Магнитный поток радиального поля
\r\n
• Скорость
\r\n
\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (828,'Сравнение гелиоширотных зависимостей солнечного ветра и магнитного поля в гелиосфере для фазы минимума (слева) и максимума (справа) солнечной активности','



\r\n

McComas, D.J., et al., Ulysses\' second fast-latitude scan: Complexity near solar\r\nmaximum and the reformation of polar coronal holes, Geophys. Res. Lett., 2002.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (829,'КА Ulysses продолжает исследовать гелиоширотную зависимость параметров гелиосферы','



','
\r\n
• Жирная кривая показывает гелиографическую широту КА Ulysses\r\n
\r\n
• На график нанесены также расчетные положения для наклона главного гелиосферного токового слоя. Точность таких расчетов относительно неплохая лишь при низкой солнечной активности, а в годы максимума, когда происходит наиболее интересное явление перепоюсовки, она падает.
\r\n
');
INSERT INTO book VALUES (830,'Нестационарная гелиосфера в годы солнечного максимума','



','Показаны (сверху вниз):
\r\nскорость солнечного ветра, азимутальный угол гелиосферного магнитного поля и его напряженность по данным КА 'Ulysses' за ноноябрь 1998- апрель 1999 гг.
\r\n\r\nГелиосфера почти всегда заполнена мощными транзиентами.
\r\n\r\nЭто ее основное состояние, особенно хорошо заметное в данный промежуток времени.
\r\nСпокойное состояние отсутствует.
\r\n\r\nТурбулентность носит неустановившийся и нелинейный сверхмагнитозвуковой характер с множеством распространяющихся ударных волн и разрывов. Секторная структура поля нарушена и разбита на множество динамических доменов.
\r\n\r\nЗаметим, кстати, что ни о каких медленно меняющихся и квазистационарных границах гелиосферы при этом думать не приходится, хотя расчетные модели и основанные на них концепции в своем большинстве подразумевают именно этот вариант взаимодействия с межзвездной средой, которая также для простоты полагается независящей от времени. А как на самом деле? Предстоит узнать в будущем.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (831,'Сильное возмущение гелиосферного магнитного поля в октябре-ноябре 2003 г. по наблюдениям на КА Ulysses','



','Сверху вниз:\r\n
\r\n\r\n
• Меридиональный угол вектора магнитного поля
\r\n
• Азимутальный угол вектора магнитного поля
\r\n
• Напряженность магнитного поля
\r\n\r\n
');
INSERT INTO book VALUES (832,'Коротирующая структура гелиосферы на спаде солнечного цикла','



','Сверху вниз:\r\n
\r\n
• Азимутальный угол магнитного поля
\r\n
• Напряженность магнитного поля
\r\n
• Скорость солнечного ветра
\r\n
• Координаты местоположения КА 'Ulysses' -гелиоширота (красная кривая), гелиоцентрическое расстояние (черная кривая).
\r\n
\r\nХорошо прослеживается квазипериодическая повторяемость от оборота к обороту Солнца и резкие спорадические возмущения ');
INSERT INTO book VALUES (833,'Более тонкие отличия между свойствами плазмы могут быть связаны с различием в характере турбулентности в трубках солнечного ветра','



','');
INSERT INTO book VALUES (834,'Различие между турбулентностью в приэкваториальном и высокоширотным магнитном поле','



','Сверху вниз:\r\n
\r\n
• Относительный уровень флуктуаций напряженности магнитного поля\r\n
\r\n
• Относительный уровень флуктуаций радиального магнитного поля\r\n
\r\n
• Относительный уровень флуктуаций азимутального магнитного поля
\r\n
• Относительный уровень флуктуаций меридионального магнитного поля\r\n
\r\n
\r\n

Приэкваториальная зона - главный стример, переходящий в гелиосферный плазменный слой. Преобладают волны сжатия магнитозвукового типа.\r\n

\r\n

Высокие широты - солнечный ветер из полярных корональных дыр. Преобладают альвеновские волны без сжатия поля и плазмы

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (835,'Пример альвеновской турбулентности в потоке солнечного ветра из корональной дыры по данным КА 'Ulysses'','



','Сверху вниз:\r\n
\r\n
• Радиальные, азимутальные и меридиональные составляющие векторов скорости солнечного ветра и магнитного поля\r\n
\r\n
\r\nВидна тесная корреляция между векторными составляющими скорости и поля\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (837,'Литература','
\r\n
• Дж.П.Койпер (ред.). Солнце. М.: ИИЛ, 1957, 609 с..\r\n
\r\n
• Х. Альфвен и К.-Г. Фельтхаммер. Космическая электродинамика. М.: Мир. 1997, 260 с.\r\n
\r\n
• Э. Гибсон. Спокойное Солнце. М.: ИИЛ, 1977, 408 с.\r\n
\r\n
• А. Бруцек и Ш.Дюран (ред.). Солнечная и солнечно-земная физика. Иллюстрированный словарь терминов. М.: Мир, 1980, 254 с. \r\n
\r\n
• В.П. Шабанский, и.С. Веселовский, А.П.Кропоткин. Физика околоземного космического пространства. М.: Изд-во МГУ, 1981, 70.\r\n
\r\n
• Физика космоса. Маленькая энциклопедия (гл.ред. Р. А. Сюняев), М.: Советская энциклопедия, 1986, 784 с. (электронное издание с предисловием В.Г.Курта: (http://www.astronet.ru/db/FK86/)\r\n
\r\n
• http://www.kosmofizika.ru/obzor.htm
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (838,'Коротко об авторах','\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

	Веселовский Игорь Станиславович \r\nглавный научный сотрудник НИИЯФ МГУ, профессор, доктор физико-математических наук.\r\nСпециалист в области физики космической плазмы и электродинамики. Основные научные интересы относятся к солнечной короне, солнечному ветру и гелиосфере.
	Яковчук Олеся Станиславовна \r\nаспирантка Кафедры физики космоса и космических лучей Физического факультета МГУ. \r\nТема диссертационной работы связана с исследованием экстремальных состояний активности на Солнце и в гелиосфере.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (841,'Введение','С космическими лучами каждый из нас сталкивается ежесекундно, не осознавая этого. Потоки различных частиц пронизывают все пространство Вселенной, падают на атмосферу Земли, вызывают генетические мутации, способствуют климатическим изменениям и, как сейчас думают, образованию молний. Несмотря на почти столетнюю историю изучения космических лучей, происхождение их до сих пор остается предметом исследований. Теперь ясно, что это не локальное явление в околоземном пространстве, а глобальная составляющая пространства, частично формирующая структуру межзвездной среды, имеющая непосредственное отношение к самым катастрофическим процессам во Вселенной и в нашей Галактике. В лекции приведена сводка последних данных о различных характеристиках космических лучей, о роли, которую они играют в астрофизике, о современном понимании происхождения КЛ в целом и новых подтверждениях существующих концепций. Надо, однако, оговориться, что общепринятой точки зрения на эту проблему пока не существует. \r\n','');
INSERT INTO book VALUES (842,'Что такое космические лучи?','\r\n

Фотографии с места запуска воздушных\r\nшаров, на которых были открыты КЛ из доклада (W. Hofman, 2003).\r\n

','

На Землю из Космоса приходит большое количество излучений различной природы. Согласно сложившейся традиции, собственно космическими лучами (КЛ) принято называть потоки падающих на Землю заряженных частиц, начиная от протонов и ядер гелия и кончая ядрами более тяжелых элементов вплоть до урана, рожденных вне пределов Земли и ускоренных до энергий, значительно превышающих тепловые ~10⁷ эВ -- 10²⁰ эВ. Электронов в составе КЛ почти в 100 раз меньше, но они играют очень важную роль в исследовании природы КЛ. Вопросы, касающиеся входящих в состав космического излучения электронов, позитронов, антипротонов, нейтрино, гамма-квантов, а также различных электромагнитных излучений, освещаются в других разделах учебника. Интенсивность их на порядки меньше, чем протонов.

\r\n

Существование некоторого проникающего излучения было открыто Виктором Гессом в 1912 г. практически случайно. Ученый изучал ионизацию в газе, находящемся в закрытом сосуде. При подъеме регистрирующей аппаратуры при помощи аэростата он обнаружил, что скорость ионизации на высоте 5 км возросла в несколько раз по сравнению с уровнем моря. Открытие было интерпретировано так: из Космоса приходит излучение, легко проникающее через атмосферу и стенки сосуда и ионизирующее газ. Это излучение было названо космическими лучами. И только через 40 лет было установлено, что они представляют собой заряженные частицы, в основном ядерной природы, но название сохранилось. \r\n

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (843,'Как изучают космические лучи','\r\n

Схематическое развития широкого\r\nатмосферного ливня (ШАЛ) от КЛ из\r\n доклада (W. Hofman, 2003).\r\n

','

Космические лучи образуют часть радиационного фона Земли, при этом, благодаря экранирующим свойствам атмосферы, создаваемый КЛ фон уменьшается при приближении к поверхности Земли. Атмосфера не только защищает нас от этой радиации, но и в каком то смысле помогает изучению КЛ. Даже самые энергичные частицы космического излучения достигают земной поверхности только с очень малой вероятностью менее 10^-5, основная масса частиц взаимодействует с ядрами атомов атмосферы, рождая ливни вторичных частиц, которые при высоких энергиях Eo> 10¹⁴ эВ могут быть зарегистрированы установками на уровне моря и гор, что дает возможность измерить их энергию.

\r\n

Описанное явление называется широким атмосферным ливнем (ШАЛ).

\r\n

Метод, использующий регистрацию тех или иных характеристик ШАЛ для определения энергии первичной частицы, называется методом широких атмосферных ливней, этот метод дает возможность, в принципе, получать информацию и о массовом числе первичной частицы. По мере роста первичной энергии число частиц в ливне возрастает примерно пропорционально энергии, и становится возможным собирать вторичные частицы с огромных площадей - десятков км² и более, а создаваемые установки достигают площадей тысяч км².\r\n

\r\n

Метод ШАЛ в настоящее время является единственным, способным изучать характеристики первичных КЛ при энергиях более 10¹⁵ эВ, так как непосредственная их регистрация каким либо детектором (прямые измерения) невозможна за разумное время в связи с очень малой интенсивностью. Для изучения частиц с энергиями менее 10¹⁵ эВ надо поднимать установки (магнитные спектрометры или калориметры) на баллонах или спутниках на высоту более 30 км, и тогда можно измерить не только энергию, но и заряд частицы. (Приложение 1). \r\n

');
INSERT INTO book VALUES (845,'Измерение энергетического спектра космических лучей','','С помощью разнообразных методов к настоящему времени удалось измерить распределение частиц по энергии (энергетический спектр) в огромном диапазоне энергий.
Поток космических лучей принято измерять в следующих единицах: число частиц в единичном энергетическом интервале dN/dE, падающих на единицу площади в единицу времени в единице телесного угла: частиц/м² стерадиан секунда ГэВ. \r\n1 ГэВ = 10⁹ эВ=1.6 10^-3 эрг. Кроме того, в лекции будут использоваться единицы
1ТэВ=10¹² эВ,
\r\n1 ПэВ=10¹⁵ эВ,
\r\n1 ЕэВ=10¹⁸ эВ).
\r\n Чаще всего спектр всех ядер КЛ приводят по энергии на частицу, а спектры отдельных ядер, как правило, представляется по энергии на нуклон En=E/A (A-масса ядра).');
INSERT INTO book VALUES (846,'Энергетический спектр космических лучей: особые точки','','Оказалось, что К Л имеют почти степенное распределение по энергиям от 10⁹ до 10²⁰ эВ F(E)~E^-γ , которое в двойном логарифмическом масштабе выглядит как прямая. Интенсивность частиц в этом энергетическом интервале уменьшается на 32 порядка. Если частицы с энергией более 10 ГэВ падают на каждый м² атмосферы раз в секунду, то частицы с энергий 10 ПэВ уже только раз в год. Поэтому невозможно становится измерять КЛ на спутниках и баллонах. При энергии 1ЕэВ на площадь 1 км² падает в год 1 частица. При более подробном рассмотрении оказывается, что есть 4 особые точки в спектре, в которых показатель наклона несколько изменяется \r\n
\r\n
• E<1-10 ГэВ - потоки нестабильны (область модуляций Солнцем
\r\n
• E=1015-1016 эВ изменение показателя от γ =-2.7 до γ = -3.1 (колено)\r\n
\r\n
• E=1018.5 эВ изменение от γ = -3.25 до γ = -2.7 (лодыжка)\r\n
\r\n
• E>1020 эВ - возможный обрыв спектра, так называемый эффект Грейзена-Зацепина-Кузьмина (ГЗК - обрезание)\r\n
\r\n
\r\nИсследование этих особенностей несет чрезвычайно важную информацию о происхождении КЛ\r\n');
INSERT INTO book VALUES (847,'Область солнечных модуляций Е<1 ГэВ','\r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n

В области Е< ~1-10 ГэВ Галактические КЛ (ГКЛ), приходящие из Галактики к Солнечной системе, не достигают Земли, поскольку они экранируются магнитным полем Гелиосферы, которое зависит от уровня солнечной активности. Потоки ядер КЛ вблизи Земли в год минимума солнечной активности изображены красным, а в год максимума зеленым. На картинке солнечный ветер (поток плазмы с 'вмороженным' в нее магнитным полем ) модулирует магнитное поле Земли.\r\n

Но и Солнце также является источником КЛ, и потоки солнечных космических лучей (СКЛ), особенно во время солнечных вспышек, в течение часов и дней могут возрастать на порядки, как это было во время вспышки\r\n15.06.1991 г., но и она не рекордная (Белов, 2006). Однако характерная величина их энергии, как правило, не превосходит 10 ГэВ. СКЛ подробно рассматриваются в Главах 4,5,6,8 .\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (848,'Колено в спекрте ГКЛ','\r\n

Если поток КЛ F~E^-γ умножить на E2.5, то хорошо видны особенности спектра, которые, как полагают некоторые, напоминают ногу человека.\r\n

','Изменение показателя спектра КЛ в области 2-6 10¹⁵ эВ c γ~-2.7до γ~-3.15 было открыто сотрудниками НИИЯФ МГУ (Г.В.Куликов, Г.Б.Христиансен, 1958) при анализе спектра ШАЛ полвека назад. Это одно из самых значительных открытий в физике КЛ, до сих пор не получившее окончательной интерпретации и дающее повод для множества спекуляций о его происхождении.
\r\n Разброс точек вызван неточностью энергетических измерений на разных установках, которые обозначены разными символами на рисунке. Если это учесть, ввести небольшие поправки в энергию и провести усреднение (как это было сделано в работе (J. Horandel , 2003), то Вы увидите, что излом очень резкий (Щелчок мыши). ');
INSERT INTO book VALUES (849,'2-колено, лодыжка, обрезание спектра','



\r\n



\r\n

Спектр КЛ, умноженный на E³. Второй рисунок\r\n - когда спектры в области высоких энергий\r\n нормированы по точке дипа.

','Часто в области высоких энергий поток КЛ умножают на E^3.0, (это значит, что участок спектра, где показатель наклона равен -3, будет выглядеть как горизонтальная прямая). Тогда можно более отчетливо видеть, что в области E~10^8.5 ГэВ также наблюдается излом, он был обнаружен недавно и его иногда называют вторым коленом.
\r\n Показатель наклона здесь изменяется от γ =- 3.1 до -3.25, а вот при E=10^9.5 ГэВ показатель степени спектра изменяется от γ = -3.25 до γ = -2.7. Это так называемая лодыжка в спектре КЛ. Еще эту точку перегиба называют дип (dip). Вопрос о существовании частиц с энергией более 10¹¹ ГэВ (ГЗК эффект, см. слайд 42) остается открытым. Разброс данных в области более 1ЕэВ очень большой из-за проблем с абсолютной нормировкой измеренной энергии. В работе (В. Березинский и др. 2005) было предложено ввести нормировочные множители в энергию в разных экспериментах так, чтобы фиксировать положение дипа. Мы получили такой нормированный спектр и совместили его с аппроксимацией спектра при более низких энергиях (J.Horandel, 2003), приведенной на предыдущем слайде. Оказалось, что в области, где спектры пересекаются, разница в интенсивности составила лишь 20%. (Щелчок мыши)\r\n');
INSERT INTO book VALUES (851,'Химический состав КЛ при низких энергиях','','Обычно химический состав КЛ, называемый иначе распространенностью ядер с различными зарядами Z, рассматривают в сравнении с их распространенностью в солнечной системе. Отметим несколько существенных закономерностей, которые чрезвычайно важны для понимания происхождения КЛ: \r\n
\r\n
1. Доля легких ядер с Z=3-6 (Li, Be, B) и ядер группы Z=21-25, так называемой группы sub Fe, на несколько порядков (!) превышает солнечную. Эти ядра не образуются в недрах звезд в процессах нуклеосинтеза (как основные элементы), а генерируются на пути к Земле в процессах взаимодействия более тяжелых ядер с галактической средой, в результате чего возникают фрагменты, соответствующие легким ядрам (их называют вторичными ядрами). \r\n
\r\n
2. Представленность тяжелых элементов относительно водорода и гелия в космических лучах на несколько порядков выше, чем наблюдается в солнечной системе.\r\n
\r\n
3. Наблюдается заметный избыток сверхтяжелых ядер с Z>40, возникающих в результате медленного (по сравнению с β- распадом) нейтронного захвата, который происходит при небольших плотностях нейтронов и приводит к образованию стабильных ядер с закрытыми оболочками, и быстрого нейтронного захвата, в результате которого образуются высоконестабильные ядра, с коротким временем полураспада. Такие условия достигаются только в момент взрыва сверхновых или слияния двух нейтронных звезд, когда в выбросе сосредоточено большое количество нейтронов при высокой температуре (К.А. Постнов, 2001). \r\n
\r\n
');
INSERT INTO book VALUES (852,'Химический состав КЛ в боласти 1 ТВ-1','\r\n

Спектры отдельных групп ядер КЛ, полученные в прямых экспериментах при E<10⁶ ГэВ, и косвенными методами по ШАЛ в эксперименте KASСADE (E>10⁶ ГэВ). \r\n

','В области более 10 ТэВ измерена представленность только групп различных элементов. Если при энергиях частиц около 1 ТэВ в химическом составе КЛ преобладают легкие ядра (44% протонов, 26% ядер гелия, 11% ядер углерода, азота, кислорода, около 10 % ядер железа, 9% - ядра с зарядом 10-25), то при приближении к колену он явно 'утяжеляется'. Это хорошо видно из рисунка: если бы химический состав не изменялся с энергией, то различные компоненты должны были бы иметь одинаковый наклон, однако в нескольких экспериментах получено, что спектры ядер гелия и более тяжелых ядер явно положе спектра протонов. \r\nВозможно, что в районе колена преобладают ядра гелия, или даже ядра группы углерода (CNO), указания на это получены почти во всех экспериментах. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (853,'Химический состав КЛ в боласти 100 ТэВ - 100 ПэВ','\r\n

В области колена из-за недостатка информации\r\nхимический состав представляют в виде зависимости\r\nсреднего логарифма массового числа ядра от энергии. На рисунке приведена компиляция данных (J.Horandel, 2005)\r\n

','При высоких энергиях в экспериментах ШАЛ массу первичной частицы можно лишь оценить либо по глубине максимума ливня в атмосфере, либо по соотношению мюонной и электронной компоненты (на рисунке представлены такие данные). Эта процедура модельно зависима, поэтому полученный разброс разных экспериментов огромен. Тем не менее, как видно из рисунка, во многих экспериментах наблюдается увеличение среднего массового числа c ростом энергии, в некоторых экспериментах достигающее при энергии 6x10⁷ ГэВ величины ~ 3.5 (A=32). Практически это означает что при таких энергиях в КЛ преобладают тяжелые ядра типа марганца или железа. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (855,'Анизотропия КЛ - определение','

Одной из основных особенностей КЛ является сильная изотропия их потока. Измерения анизотропии очень важны с точки зрения выявления пространственного распределения источников в Галактике и характера движения релятивистских заряженных частиц в межгалактической среде.

\r\n



\r\n

Определение степени анизотропии: это избыток частиц с какого либо направления

\r\n



\r\n

где A₀ - изотропная составляющая, ω = 2π/T, T - длительность звездных суток, An - амплитуда, а φn - фаза n-ой гармоники. Обычно ограничиваются отысканием амплитуды A₁ и фазы φ₁ первой гармоники, пренебрегая высшими порядками

\r\n I(t)=A0+A1 Cos(t) δ=A₁/A

\r\nНаправление вектора анизотропии δ совпадает с максимумом интенсивности. Одним из источников анизотропии является анизотропия, связанная с пекулярным движением солнечной системы относительно Галактики (эффект Комптона-Геттинга). Возникающая при этом анизотропия порядка δ≈0.03%. Другие причины появления анизотропии обусловлены общим характером движения космических лучей, генерируемых в нашей Галактике, и вкладом отдельных близких источников. \r\n

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (856,'Анизотропия: эксперементальные данные','\r\n

Сводные данные о зависимости амплитуды анизотропии\r\nот энергии (LAAS group, 2005).

','Экспериментальные измерения анизотропии очень сложны. Они требуют набора статистики, достаточной для отделения эффектов, связанных с изменением в течение суток степени воздействия как Солнца, так и давления и температуры на интенсивность потоков вторичного излучения, достигающего Земли. Во-первых, анизотропия очень мала, по крайней мере до Е0≤10¹⁵ эВ она не превосходит 0.1%. Во-вторых, амплитуда и фаза анизотропии не показывают заметной зависимости от энергии до Е ≤10⁶ ГэВ. При больших энергиях, по-видимому, можно говорить о тенденции к росту анизотропии (не быстрее, чем E^0.3) и к изменению ее направления. Одними из наиболее точных являются результаты, полученные на Баксанском нейтринном телескопе, выполненные под руководством А.Е.Чудакова (V.F.Kozyarivsky et al. , 2005). \r\n');
INSERT INTO book VALUES (857,'Анизотропия в галактических координатах','\r\n

Карта неба в галактических координатах. Красной линией обозначена избыточная область, синей - область дефицита КЛ. Красной пунктирной линией обозначено направление на рукав Ориона, белое пятно -невидимая для детектора часть Галактики (G. Guillian & Super-Kamiokande collaboration 2005).

','Один из возможных механизмов образования анизотропии связан с градиентом концентрации КЛ относительно Галактического экватора в направлении на южный Галактический полюс, так как солнечная система находится на 20 пс к северу от Галактического экватора. Кроме того, ожидается избыток в направлении на рукав Ориона, поскольку Солнечная система сосредоточена на внутренней границе рукава, а основные источники, как предполагается, должны быть сосредоточены, в основном, в рукавах. Полученные недавно по мюонам в установке Super-Kamiokande прецизионные данные (при средней энергии КЛ около 10 ТэВ) подтверждают эти ожидания: обнаружен избыток КЛ на уровне (0.104+-0.02) % (красная сплошная линия) в направлении на созвездие Тельца и дефицит потока (0.094+-0.014)% (синия сплошная линия) в направлении на созвездие Дева. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (859,'Вопросы, на которые надо ответить','

Проблема происхождения космических лучей возникла сразу после их открытия и за десятилетия было\r\nвыдвинуто огромное количество гипотез, включая гипотезы только солнечного происхождения КЛ или\r\nтолько метагалактического происхождения КЛ. В настоящее время много вопросов прояснилось, но решение целого ряда вопросов требует дальнейших напряженных поисков. Поэтому сначала мы изложим наиболее распространенную в настоящее время модель происхождения КЛ, более или менее\r\nописывающую перечисленные выше характеристики КЛ и отвечающую на основные вопросы, связанные с происхождением КЛ (некоторые даже называют эту модель стандартной):\r\n

\r\n
• Представляют ли собой космические лучи глобальное явление для Галактики и Вселенной в целом или же нет?\r\n
\r\n
• Откуда берется такая большая энергия КЛ: ~ 1.5 E⁴¹ эрг/сек, что в 4х10⁷ раз больше, чем энергия, выделяемая Солнцем ?
\r\n
• Как можно получить степенной спектр частиц в таком широком диапазоне?
\r\n
• Каким образом формируется наблюдаемый химический состав КЛ?
\r\n
• Как возникает изотропия, ведь большинство источников энергии концентрируется к плоскости Галактики и спадает от центра к периферии? \r\n
\r\n
• Происхождение особых точек в спектре КЛ.
\r\n
\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (860,'Радиоизлучение Гало-электроны КЛ','\r\n

Наша Галактика в радиоизлучении 408 МГц, \r\nкартинка из доклада (W. Hofman, 2003) и\r\nвнизу радиоизлучение галактики NGC91.

','

Один из главных вопросов - является ли наблюдаемое излучение глобальным для Галактики и Вселенной в целом исследуется двумя косвенными методами: по синхротронному радиоизлучению электронов и по гамма-квантам. (Подробнее см. главу 2 настоящего учебника). Эти методы основаны на следующих соображениях

\r\n

Хотя электроны составляют лишь сотую часть от потока заряженных протонов в КЛ, они играют очень важную роль в исследовании КЛ. Если где-то в Галактике есть заряженные релятивистские протоны, то должны быть и электроны, а если релятивисткий электрон попадает в магнитное поле, то, вращаясь вокруг магнитных силовых линий, он становится источником синхротронного излучения, которое при средних Галактических магнитных полях может регистрироваться на Земле в радиодиапазоне. Поэтому, распределение этого радиоизлучения в Галактике должно в какой- то степени отражать пространственное распределение КЛ. Уже полвека назад было обнаружено, что синхротронное радиоизлучение наблюдается на очень высоких широтах в Галактике, и это явление было интерпретировано (Гинзбург , Сыроватский 1963), как наличие Гало, которое заполняют космические лучи вплоть до расстояний 4 -10 кпк от галактического экватора). Позже с развитием радиоастрономии было обнаружено и радиогало в других галактиках. \r\n

');
INSERT INTO book VALUES (861,'Диффузное гамма-излучение галактики как инструмент исследования КЛ','\r\n

Галактика в гамма-квантах с E>100 MeV, по данным EGRET (Universe in gamma rays, 2003). \r\n

','

В последние два десятилетия появилась возможность исследовать не только электроны КЛ вдалеке от Солнечной системы, но и протоны КЛ, поскольку, они, взаимодействуя с атомами среды, рождают гамма-кванты, которые могут достигнуть наблюдателя из самых отдаленных областей Галактики. Поэтому исследование пространственной\r\n интенсивности диффузного гамма излучения\r\n Галактики в последнее десятилетие дало много новой информации и подтвердило Галактическую природу КЛ.\r\n

\r\n

Диффузный фон Галактики - это общий поток гамма-квантов, излучаемый межзвездной средой, т.е. полный поток из которого вычтен вклад точечных источников гамма-квантов. Он формируется 3 основными процессами.\r\n

\r\n
1. Гамма-кванты образуются самими заряженными протонами КЛ и другими ядрами при взаимодействии с межзведной средой (P+P= π⁺ +π^-+ π⁰ через распад рождаемых нейтральных пионов (π⁰→2γ). Все эти гамма-кванты излучаются в точке взаимодействия, поэтому отражают плотность протонов КЛ и распределение плотности среды.
\r\n
2. Гамма-кванты образуются в процессе обратного комптоновского рассеяния (если электрон сталкивается с фотонами межзвездной среды, а это в основном фотоны микроволнового реликтового фона и реже инфракрасные и оптические фотоны, то эти фотоны ускоряются и достигают больших энергий)
\r\n
3. Гамма-кванты образуются в процессе тормозного излучения электронов КЛ .
\r\n
\r\n
');
INSERT INTO book VALUES (862,'Диффузное гамма-излучение - некоторые выводы относительно КЛ','\r\n

Поток гамма-квантов по данным EGRET (синие точки), основной вклад дают КЛ (желтая область), Видно, что при E>1 ГэВ это гамма от протонов КЛ - красный пунктир, а не электронов - зеленый и синий пунктир). Наблюдается заметный избыток, (красная область), который может быть интерпретирован как гамма-кванты от аннигиляции темной материи в Галактике (De Buer, 2005). \r\n

','

COMPTEL and EGRET телескопы получили изображение Галактики в гамма -квантах с энергиями 1-30 МэВ и более 100 МэВ) . Целый ряд интересных результатов, относится к космическим лучам. (Universe in gamma rays, 2003)\r\n\r\n

\r\n
1. Суммарное излучение гамма-квантов для низких энергий удается согласовать только в предположении, что КЛ занимают область не менее 4 кпс от Галактического экватора.
\r\n
2. Найдено уменьшение интенсивности КЛ от центра к периферии Галактического экватора, и от плоскости к полюсам экватора, что свидетельствует о Галактической природе КЛ. Но этот градиент интенсивности гораздо меньше, чем ожидалось в предположении, что сверхновые - основные источники КЛ.
\r\n
3. При энергии выше 1 ГэВ суммарная интенсивность гамма-квантов значительно превышает расчетную, что может быть истолковано различным образом. Так, например, в некоторых работах избыток интенсивности интерпретируется как проявление темной материи (см. рисунок.)
\r\n
4. Гамма излучение от близкой к нам спиральной Галактики Большого Магелланового облака довольно хорошо согласуется с интенсивностью КЛ, подобной нашей Галактике. А вот интенсивность гамма-квантов от Малого Магелланового облака оказалась гораздо ниже, чем у нас. Это скорее всего означает, что по крайней мере в области низких энергий космические лучи генерируются внутри Галактики, а не вне ее, поскольку в последнем случае интенсивность КЛ должна была бы быть одинаковой в разных Галактиках.\r\n
\r\n
');
INSERT INTO book VALUES (863,'Эергетический баланс КЛ в галактике','Если известен поток и спектр частиц космических лучей I(E)/ см² с¹ ср¹, то можно перейти к концентрации частиц в 1 см³ N(E)=I(E)*4π/c (c-скорость света =310¹⁰см/сек), а затем, проинтегрировав спектр по энергии, получить плотность энергии КЛ в Галактике в 1 см³. Она оказывается равной
\r\n W_cr=~1.4 эВ/см³~2x10^-12 эрг/см³.
\r\n Такая плотность энергии очень значительна, она сравнима с плотностью суммарного электромагнитного излучения звезд в Галактике, с плотностью энергии магнитного поля Галактики, энергией теплового движения межзвездного газа. Если считать, что КЛ заполняют гало Галактики до 4000 пк от диска (парсек = 3.08 10¹⁸ см или 3.26 световых года), и учесть, что радиус Галактики около 15 кпк, то можно, предполагая, что они заполняют объем 1.65х10⁶⁸ см³, получить суммарную энергию, сосредоточенную в КЛ: 3.3 1056 эрг. Но КЛ имеют конечное время жизни (время удержания, которое будет обсуждаться позже), и оно, по последним оценкам, составляет около 4x10⁷ лет=1.26 10¹⁵ c. Поделив энергию на время, можно получить оценку мощности КЛ:
\r\n P_cr=2.6 10⁴¹ эрг/сек.
\r\n Очень непросто оказалось найти источники такой мощности. Поэтому первые оценки основываются на энергетических оценках.\r\n
\r\n
1. Сверхновые (http://astronet.ru/db/msg/1188703). Еще в 60-х прошлого века было открыто сильное радиоизлучение от сверхновых, что было интерпретировано, как высокоэнергичные электроны в оболочках сверхновых - т.е. космические лучи (В.Л.Гинзбург, С.И. Сыроватский 1963). С тех пор сброшенные оболочки сверхновых считаются главными кандидатами на источники КЛ. Сверхновая вспыхивает раз в 30 лет, передавая в среднем в оболочку кинетическую энергию 1051 эрг, и оценка мощности выделяемой энергии\r\n PSN=11042 эрг/сек. \r\n То есть, чтобы обеспечить мощность КЛ в Галактике необходимо предположить, что сверхновые могут передать до 25 % энергии сброшенной оболочки в космические лучи, и оказалось, как показывают последние расчеты, что это вполне реальная величина.\r\n
\r\n
2. Новые звезды (http://astronet.ru/db/msg/1178021). Они вспыхивают гораздо чаще - около 100 новых в год в нашей Галактике, но при этом в каждой вспышке выделяется гораздо меньшая энергия -- 10⁴⁵-10⁴⁶ эрг. Даже, если взять 10⁴⁶ эрг, то суммарная мощность новых оказывается явно меньше требуемой
   \r\n P_N=3 x10⁴⁰ эрг/сек
   \r\n
\r\n
3. Пульсары (http://astronet.ru/db/msg/1162370). Вращательная энергия пульсаров огромна, но оценить мощность, передаваемую в КЛ, достаточно трудно, поскольку механизм ускорения не очень ясен, и время, в течение которого пульсар может ускорять КЛ, неизвестно; для пульсаров с периодом T существует такая оценка (Птускин, ???)
   \r\n E= 2×1050 (10 мсек/Т)2 эрг.\r\n
\r\n
4. Звездный ветер \r\n(http://astronet.ru/db/msg/1162207). Звездный ветер существует даже у таких небольших звезд как наше Солнце, у массивных же звезд, потеря массы в виде ветра, движущегося со скоростью 2000 км/сек, может достигать 2x10⁵ масс солнца в год на стадии Вольфа-Райе. Суммарные оценки вкладов ветра всех звезд не позволяют объяснить мощность КЛ
   \r\n Psw=1.4 1041 эрг/сек\r\n
\r\n
5. Источники гамма всплесков (http://astronet.ru/db/msg/1191481) в нашей Галактике. Гамма-всплески образуются, как сейчас думают, в самых катастрофических процессах во Вселенной. По оценкам, энергия источников может в десять и более раз превышать энергию сверхновых. Но все гамма-всплески были обнаружены в других галактиках и оцененная частота таких событий в галактике типа нашей составляет 1/10⁵ год, и оценка мощности оказывается также ниже требуемой. Найдена корреляция гамма-всплесков и супер-энергичных сверхновых (гиперновых). Никто не сомневается, что вклад источников гамма-всплесков в ускорение КЛ существует, но скорее всего в области высоких энергий.
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (865,'Сверхновые','\r\n

Сверхновая 1987а, зарегистрированная в момент взрыва недалеко от нашей Галактики в БМО (картинка из курса К. Постнова, 2001, 2003)\r\n.\r\n

','Что же из себя представляют наиболее вероятные ускорители КЛ в Галактике? Во время вспышек Сверхновых (Supernova -SN) светимость одной звезды становится сравнимой со светимостью целой Галактики. Их природа сейчас достаточно хорошо изучена (см., например, Т.А.Лозинская, 1992, К.Постнов, 2001,2003) правда в основном по другим галактикам.
\r\n SN-Ia - белый карлик эволюционирует вместе с массивной звездой, с которой под действием гравитации стекает (аккреция) часть массы, когда масса белого карлика достигает предела Чандрасекара (1.4 M_ө), то происходит термоядерный взрыв и вся масса разлетается в межзвездное пространство с Vs~1000-10000 км/сек и кинетической энергией E~1051эрг (этот остаток от звезды называют SN remnant или SNR). Так как белые карлики имеют очень долгую эволюцию, то SNIa часто находят далеко от областей активного звездообразования, их взрывы очень унифицированы. А вот SN-II, SNIb, SNIc очень разнообразны, они образуются в результате гравитационного коллапса звезд с массой, больше 8-10 M_ө, который наступает после того как у звезды иссякнет термоядерное топливо, происходит процесс нейтронизации вещества, образуется нейтронная звезда, которая обычно вращается с колоссальной скоростью (пульсар). Часто пульсар окружен светящейся туманностью, создаваемой пульсарным ветром (Pulsar Wind Nebular -PWN). Если масса первоначальной звезды превышает 20 M_ө, то образуется черная дыра. В обоих случаях сброшенная оболочка разлетается в окружающее пространство. Полная высвободившаяся энергия ~10⁵³ эрг уносится нейтрино, а кинетическая энергия остатка составляет в среднем E0~10⁵¹эрг. Эти вспышки наблюдаются, как правило, в областях активного звездообразования, часто они взрываются в свой собственный ветер, испущенный до взрыва. \r\n Частота вспышек сверхновых в Галактике типа нашей составляет 2- 3 в 100 лет и в каждой выделяется энергия около 10⁵¹ эрг. В последние годы были обнаружены взрывы с энергией вплоть до 5x10⁵¹ эрг - Гиперновые, но частота их гораздо меньше - одна в 10⁵лет в Галактике типа нашей.\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (866,'','\r\n

Картинки по сверхновым\r\nиз курсов (К. Постнов, 2001, 2003)

','Сброшенная при вспышке сверхновой оболочка - SNR (Supernova remnant) расширяется со сверхзвуковой скоростью в межзвездную среду и образует ударную волну. Различают три стадии существования оболочки. На стадии свободного разлета оболочка движется по инерции так, как если бы внешней среды не было вообще, и ее радиус пропорционален времени R(t)~vt. На этой стадии наблюдается только сверхновая SN1987a, вспыхнувшая в Большом Магеллановом облаке в 1987 г. При своем движении оболочка 'заметает' межзвездное вещество. Условно стадия завершается, когда масса заметенного вещества станет равной массе расширяющейся оболочки M. Когда масса заметенного газа становится много больше M, движение оболочки описывается автомодельным решением Л.И. Седова (1946) для сильного взрыва в среде - cтадия Седова:. R(t)~(E/ρ) t^2/3. Скорость оболочки замедляется. На этой стадии находятся все 5 остатков сверхновых, наблюдаемых в нашей Галактике. Сверхновая Кеплера, как она видна в разных диапазонах электромагнитных волн, приведена на нижнем рисунке. Затем наступает стадия снегоочистителя (или радиационная) после катастрофического охлаждения газа оболочки плазма начинает интенсивно высвечивать запасенную тепловую энергию, скорость оболочки снижается до 10 -100км/с, оболочка сливается с межзвездной средой после 10⁴ лет. (подробнее см. К.Постнов , 2001, 2003)\r\n');
INSERT INTO book VALUES (867,'Механизм ускорения Ферми','\r\n

ускорение Ферми 2-рода\r\nΔE/E~ 4/3 (ΔV/c)\r\n

','Э.Ферми в 1949 г. выдвинул идею, каким образом возможно возникновение степенного спектра при взаимодействии частиц с плазменными облаками в межзвездной среде (E. Fermi, 1949). Если при взаимодействии заряженной частицы с ансамблем хаотически движущихся облаков плазмы, частица в среднем при каждом столкновении увеличивает свою энергию на величину
\r\n (6.1) ξ = ΔE/E,
\r\nто после n столкновений она может набрать энергию
\r\n (6.2) En~(1+ξ)ⁿE0
\r\nПри этом, после каждого столкновения у нее есть вероятность покинуть область ускорения Pesc, поэтому число частиц, достигших энергии En степенным образом уменьшается Pn~(1-Pesc)ⁿ , в результате после суммирования получается степенной спектр частиц
\r\n(6.3) N(>E)=(1/Pesc)x(E/E0)^-γ γ=Pesc/ξ
\r\nВ исходной работе Ферми предполагалось, что
\r\n (6.4) ξ=4/3 (ΔV/c)²
\r\nНо такой механизм (ускорение 2-рода) неэффективен из-за малой величины ξ ~10^-8. А вот если магнитные неоднородности движутся в одном направлении, то эффективность ускорения резко возрастает (ускорение 1-рода)
\r\n (6.5) ξ= ΔE/E ~ 4/3 ΔV/c
\r\nИменно такая ситуация складывается на фронте ударной волны в остатках Сверхновых.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (868,'Ускорение Ферми на фронте УВ','','При распространении УВ со сверхзвуковой скоростью Vs~103-104 км/сек уже в конце стадии свободного разлета возникает обратная ударная волна, распространяющаяся внутрь оболочки (в системе координат, связанной с фронтом УВ). На фронте волны существует область контактного разрыва, где все параметры (давление, скорость, плотность) скачкообразно изменяются в несколько раз (величина этого скачка характеризуется степенью компрессии , которая в свою очередь связана с отношением скорости распространения фронта ударной волны к скорости звука в среде - Vs/C1 -числом Маха). Эта величина при средних параметрах SNR и среды близка к 4. Магнитные неоднородности за фронтом движутся относительно среды со скоростью
\r\n(6/6) Vgas=(1-1/δ)xVs=3/4Vs
\r\nНекоторая часть окружающего вещества (~10-3) инжектируется в процесс ускорения (поэтому состав ускоренных частиц похож на состав межзведной среды), и частицы рассеиваются на магнитных неоднородностях, много раз пересекая фронт волны и в каждом цикле набирая энергию. Из формул 6.5, 6.6 получается, что увеличение энергии пропорционально скорости распространения фронта:
\r\n ξ=ΔE/E ~ 4/3^*(3/4Vs)/c ~ Vs/c
\r\nУвеличение энергии происходит очень эффективно ξ ~0.003~0.1, спектр оказывается степенным с показателем
\r\n(6/7) γ=(δ+2)/(δ-1),
\r\nи при δ=4 γ=2. В такой модели чем больше время ускорения, тем больше число циклов, тем больше набранная энергия.');
INSERT INTO book VALUES (869,'Максимальная энергия ускоренных частиц','

Максимальная энергия, которую могут на фронте УВ получить частицы или ионы с массой А и зарядом Q можно оценить по следующей формуле (D.Ellison et al , 1997):
\r\n (6.8) (E/A)мах =2x10¹⁴ (Q/A) (0.3B/ 3мкГс)(n_H/1cм³)^-1/3E51^1/3 (Vs/1000 км/с) ^1/3 эВ.
\r\n Она линейно зависит от величины магнитного поля в среде B (~ 3мкГс) и как корень кубический от энергии Е51=E/10⁵¹эрг~1, числа протонов в см³ n_H, скорости ударной волны (10³-10⁴ км/сек). Формально при известных параметрах среды не удавалось добиться Emax более 10-30 ТэВ. Фактически это означало, что при больших энергиях ларморовский радиус частицами становится сравнимым с радиусом расширяющейся оболочки, и она ее резко покидает.

\r\n



\r\n

Рассчитанный в (Е.Г.Бережко и др. 1997) спектр протонов с учетом влияния КЛ на фронт ударной волны)

\r\n

Учет нелинейных эффектов помогает поднять величину Emax. Расчеты показали, что по мере ускорения КЛ до 15-30 % энергии расширяющейся оболочки передается в КЛ, их давление становится сравнимо с давлением газа оболочки и они начинают влиять на фронт ударной волны - фронт 'размывается'. При этом по-разному для разных энергий и на разных стадиях ускорения меняется и величина компрессии δ, поэтому спектр искривляется и уже не носит чисто степенного характера. При релятивистских энергиях γ=1.75. Максимальная энергия оказывается около 300 ТэВ при низкой плотности окружающей среды (Е.Г.Бережко, Г.Крымский, 1997), (D.Ellison et al , 1997) . \r\n

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (870,'Генерация КЛ больших магнитных полей в оболочках сверхновых','



\r\n

Сверхновая Тихо Браге из (К.Постнов, 2003). В жестком рентгеновском излучении, измеренном телескопом Чандра существует нимб (голубой) . Радиальная проекция этого свечения приведена на нижнем рисунке.

\r\n



','Прорыв в понимании механизмов ускорения произошел совсем недавно (2001-2002). В работе ( A.R.Bell & S.G.Lucek, 2001) было показано, что КЛ как потоки заряженных частиц на фронте ударной волны, несущие значительную энергию оболочки, являются нестабильными, потоковые неустойчивости приводят к генерации ими магнито-гидродинамических волн, т.е. случайных магнитных полей в области перед фронтом, причем величина магнитных полей тем больше, чем больше давление Pкл.
\r\n(6.9) B ~ Vs x n_H1/2 x (P_кл/(0.1n_HV_s²))^1/2
\r\n\r\n\r\nТакое усиление магнитного поля было обнаружено телескопом Чандра в сверхновой Тихо Браге (верхний рисунок). Оказалось, что в жестком рентгеновском излучении существует нимб, который можно объяснить синхротронным излучением электронов в сильном магнитном поле ~300 мкГ. Расчеты (H.J.Volk, E.G.Berezhko, L.T.Ksenofontov, 2004) показали, что такие сконцентрированные на фронте УВ магнитные поля могут создаваться заряженными протонами КЛ. В этом случае радиальная проекция потока рентгеновского излучения от SN Тихо Браге будет выглядеть так, как на нижнем рисунке обозначено линиями, которые хорошо совпадают с экспериментальными точками. Большие магнитные поля найдены и в других SNR: Cas A, SN 1006, RCW 86, SN Кеплера, RX J1713.7-3946, Vela Jonior (H.J.Volk, E.G.Berezhko, L.T.Ksenofontov, 2004).\r\n');
INSERT INTO book VALUES (871,'Колено - 1-ая интерпретация','\r\n

Расчеты спектров КЛ (M.Hillas, 2005), ускоренных в оболочках сверхновых SNIa, для плотности среды n=0.01 см^-3 и n=1 см^-3. В этом случае колено в спектре ПКЛ можно интерпретировать как \r\n предел ускорения КЛ в SNR.\r\n

\r\n','Эффект генерации космическими лучами случайных магнитных полей принципиально изменил все закономерности для максимальной энергии ускорения частиц в остатках (M.Hillas, 2005):\r\n
\r\n
1. Максимальная энергия при обычных параметрах среды достигает 10⁶ ГэВ и при некоторых обстоятельствах 10⁸ ГэВ, поскольку магнитное поле столь велико, что частицы даже таких высоких энергий могут им удерживаться на фронте УВ.
\r\n
2. Максимальная энергия уже не пропорциональна времени ускорения, а достигается в конце стадии свободного разлета, когда скорость ударной волны и давление КЛ максимально.\r\n
\r\n
3. Почти пропадает зависимость от плотности окружающей среды: n_H^-1/3 в формуле (6.8) компенсируется множителем n_H^1/2 в формуле (6.9).\r\n
\r\n
4. Ослабевает зависимость от магнитного поля в среде.\r\n Поэтому можно ожидать, что разброс максимальных энергий КЛ в разных сверхновых станет меньше. А это позволяет получить достаточно резкий излом в энергетическом спектре КЛ, причем при нужной энергии, соответствующей энергии колена. В приближении, когда ускоряемые частицы не оказывают обратного влияния на фронт ударной волны и не генерируют случайные магнитные поля, такого результата\r\n достичь было нельзя, приходилось использовать достаточно сложные конструкции как \r\n для получения излома при нужном значении энергии, так и для обеспечения его резкости.\r\n
\r\n
\r\n');
INSERT INTO book VALUES (873,'Гамма-астрономия ТэВ-ных энергий','','Прямые подтверждения ускорения КЛ в остатках SN вплоть до сотни ТэВ получены черенковскими\r\n телескопами (2 из них из них - H.E.S.S. http://www.mpi-hd.mpg.de/hfm/HESS.html и CANGAROO http://icrhp9.icrr.u-tokyo.ac.jp изображены на рисунках), регистрирующими черенковский свет от ливня, развивающегося в атмосфере от гамма-квантов с E>50 ГэВ, приходящих от точечных источников. Такие гамма-кванты могут образовываться протонами с энергиями на порядок больше в местах, где ускоряются КЛ, но это могут быть и электроны. Оказалось, что источники концентрируются к Галактической плоскости, и среди Галактических источников основная масса - это SNR и PWN - остатки сверхновых. Надо подчеркнуть, что почти треть источников не удается сопоставить ни с какими известными объектами. Карта источников ТэВ-ных гамма квантов взята из обзорного доклада (R.Onge, 2005).');
INSERT INTO book VALUES (874,'Спектры гамма-квантов высоких энергий из оболочек сверхновых','

SNR:RX J0852.0-4622 'Vela Junior'

\r\n



\r\n

RXJ 1713-3946

\r\n



\r\n','С помощью этих телескопов удалось не только получить пространственные характеристики КЛ в источниках, но и спектр гамма-квантов. На рисунке приведены изображения двух сверхновых в гамма-квантах с энергией более 50 ГэВ и соответствующие спектры гамма-квантов, которые в обоих случаях имеют степенной характер с показателем около 2, который ожидается из теории Ферми. \r\n(H.E.S.S. home page)\r\n');
INSERT INTO book VALUES (875,'Спектры гамма-квантов от пульсарных туманностей','Крабовидная туманность\r\n



\r\n



\r\n','Большая часть обнаруженных источников гамма-квантов это туманности, образованные ветром пульсаров (PWN). Крабовидная туманность - первый и эталонный пример. Центральный пульсар с характерным магнитным полем 10¹² Гс и начальным периодом вращения от 10 до 100 млсек питает энергией эту туманность. Энергия пульсара по оценкам достигает 10⁴⁹ эВ, и потенциально является источником для гамма-квантов. Вращательная энергия пульсара уносится в основном релятивистским ветром, состоящим из электронов и позитронов (возможна примесь и адронной компоненты). Взаимодействие этого ветра со сброшенной оболочкой создает релятивистскую ударную волну, на фронте которой, как и на фронте SNR частицы могут ускоряться до высоких энергий механизмом Ферми. Как видно из рисунка, светит внутренняя часть. При этом последние точки в спектре соответствуют гамма-квантам с энергией 6 ТэВ. Различие показателей спектров гамма-квантов в разных экспериментах, и факт, что они в основном значительно круче 2, предсказанной теорией, показывает, что мы еще далеки от окончательного понимания проблемы.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (876,'Спектры гамма-квантов высоких энергий от других источников','



\r\n','Гамма-телескопами было обнаружено, что высокоэнергичные гамма-кванты рождаются не только в оболочках сверхновых, но и в тесных двойных системах с аккрецией; очень интенсивно светит Галактический центр. Во всех из них наблюдаются степенные спектры, характерные для механизма Ферми. Так что SNR по крайней мере не единственные источники КЛ. Кроме того, остается некоторая вероятность, что наблюдаемые гамма-кванты генерируются электронами в результате обратного комптоновского рассеяния (слайд 28), а не протонами КЛ. Этот вопрос требует дальнейших исследований и активно дискутируется в настоящее время (R. Onge, 2005).\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (878,'Движение КЛ в магнитных полях галактики','



\r\n','Покинув место ускорения в Галактике, КЛ достигают Земли лишь миллионы лет спустя. Межзвездная среда имеет очень сложный характер (Приложение 2), поэтому и вопросы распространения очень сложны, но основа распространения - это движение заряженных частиц в регулярных и иррегулярных магнитных полях Галактики.
\r\n A) Движение заряженных частиц в регулярном магнитном поле c напряженностью B характеризуется Ларморовским радиусом r_g:
\r\n
\r\nПри среднем магнитном поле Галактики B ~ 3мкГ для протона с энергией E=10 ГэВ r_g~ 1 a.е. (Солнечная система), при E= 10⁶ ГэВ rg= 1 пк (расстояние до ближайшей звезды), при E= 10¹⁰ ГэВ r_g=10 кпк (это почти радиус Галактики )
\r\nB) Если магнитное поле уменьшается в некотором направлении, то помимо винтового движения возникает дрейф в регулярном магнитном поле Галактики, поскольку растет гирорадиус частицы.
\r\nC) Если поле имеет нерегулярный характер, что и характерно для \r\nастрофизических сред, то существуют точки отражения, возникающие в местах сжатия облака, частица меняет направление движения, в целом ее блуждание напоминают броуновское движение.
\r\nD) Движение КЛ носит диффузионный характер, о чем свидетельствуют приводимые на следующем слайде аргументы. \r\n \r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (879,'Другие указания на диффузионную природу распространения КЛ','



\r\n

Проходимый космическими лучами путь в \r\nГалактике (в г/см2) (правая шкала) и соответствующее\r\nвремя жизни КЛ в Галактике (левая шкала) в зависимости от энергии частиц, рассчитанные в \r\nработе (Калмыков и др., 2006). \r\n

\r\n','Имеются следующие косвенные указания на диффузионную природу распространения космических лучей.\r\n
\r\n
1. Поскольку Солнечная система находится на периферии Галактики, то при отсутствии диффузии (или слабой диффузии) поток из центра Галактики должен бы заметно превысить поток с противоположного направления. Но данные по анизотропии потока космических лучей свидетельствуют, что величина анизотропии вплоть до энергий 10¹⁴ эВ остается малой (≤10^-3), что указывает на сильное перемешивание КЛ по дороге к Земле и дает еще один аргумент в пользу наличия диффузии.\r\n
\r\n
2. Отношение потоков легких NL и средних NM ядер составляет (для ядер с энергией выше 2.5 ГэВ/нуклон) NL/NM=0.3+0.05, тогда как эта величина для звезд составляет 10-6, т.е. КЛ экстремально обогащены легкими ядрами, и раз этих ядер практически нет в источниках, то они появляются в результате взаимодействий более тяжелых ядер. Для того, чтобы это произошло, требуется частицам много раз провзаимодействовать с атомами межзвездной среды и пройти в межзвездной среде довольно большой количество вещества Хg10г/см2. Эту величину следует сопоставить с количеством вещества Галактики, проходимого по прямой Xog=ρћRG ≈ 0.01 г/см². Отношение Xg/Xog≈103 означает необходимость диффузии. Зная пройденное вещество, можно оценить время жизни КЛ разных энергий. При энергии несколько ГэВ на нуклон время жизни космических лучей составляет ≈3∙10⁷ лет и затем убывает. На рисунке приведены расчеты времени жизни КЛ в некоторой конкретной модели (Калмыков и др., 2006). В соответствии с этими расчетами в области энергий 10⁶ ГэВ режим диффузии изменяется, а при E> 10⁹ ГэВ процесс становится не диффузионным, частицы летят почти по прямой.\r\n
\r\n
');
INSERT INTO book VALUES (880,'Связь турбулентности среды с диффузией КЛ','



\r\n

Большинство этих структур\r\n создаются
\r\n- турбулентностью
\r\n-хаотичными газовыми потоками
\r\n-различного масштаба\r\n

','Характерной особенностью магнитных полей Галактики является их вмороженность в среду. Она означает сохранение магнитного потока через замкнутый проводящий контур при его деформации. При сжатии облака плазмы поперек поля величина магнитного поля возрастает, и наоборот, изменение поля вызывает движение среды. В результате мы видим очень сложную картину межзвездной среды: клочки, волокна, слои самых разных размеров. Большинство этих структур создается турбулентностью - хаотичными газовыми потоками различного масштаба c вмороженным магнитным полем: выбросами сверхновых, звездным ветром и самими космическими лучами. Случайные магнитные поля в терминах волн вызваны прохождением множества Альвеновских магнитогидродинамических (мгд) волн, распространяющихся в намагниченной плазме вдоль регулярных магнитных полей. \r\n Случайная составляющая турбулентного магнитного поля Галактики характеризуется основным масштабом λ ≈100 пк и амплитудой δB, превышающей амплитуду регулярного поля в несколько раз. Cпектр неоднородностей точно неизвестен, возможно, как и спектр неоднородностей газа, он близок к колмогоровскому в интервале масштабов от 10¹² см до 100пк :
\r\n\r\n P(q)~q^-5/3 (q~1/λ) (подробнее в Приложении 2)
\r\n Скорее всего, именно рассеяние заряженных частиц на случайных гидромагнитных волнах обеспечивает пространственную диффузию КЛ в Галактике. Коэффициент диффузии определяется следующим приблизительным соотношением (Астрофизика, 1990) для модели резонансного рассеяния, когда частицы наиболее эффективно рассеиваются Альвеновскими волнами, с длиной волны, близкой к Ларморовскому радиусу частицы rg:
\r\n D(R)=v rg B²/(12q_res P(q_res),
\r\nГде v- скорость частицы, R -- жесткость, qres~1/rg - резонансное волновое число, P(q) - спектральная энергетическая плотность волн. При P(q)~q^-α получается формула D~vR^2-α . Таким образом, для турбулентной среды типа Колмогорова
\r\n D~v·R^1/3 \r\n');
INSERT INTO book VALUES (881,'Уравнение диффузии космических лучей','Диффузия в магнитном поле имеет тензорный характер. Пусть N_i(E,r,t) -концентрация ядер группы i с энергией E, на расстоянии r (измеряемом, например, от центра Галактики) в момент времени t. Уравнение диффузии, которому удовлетворяет Ni(E,r,t), имеет вид (Астрофизика космических лучей, 1990)\r\n

(8.1)

\r\nгде Di- тензор диффузии, b_i(E) описывает непрерывные энергетические потери частиц, T_i и T_k -времена жизни частиц относительно неупругого взаимодействия, P_ki -коэффициенты фрагментации, задающие среднее число ядер группы i, возникающих в неупругих взаимодействиях ядер группы k, Q(E,r,t) -функция источника.\r\nКомпоненты D_ij тензора диффузии определяются следующим образом:\r\n

(8.2)

\r\nгде b_i=B_0i/B₀ - компонента единичного вектора магнитного поля; D_, D_┴ и D_A коэффициенты параллельной, перпендикулярной и холловской диффузии соответственно, δ_ij -символ Кронекера, e_ijn -абсолютный антисимметричный тензор, индекс, определяющий группу ядер, опущен.\r\nВ реальных условиях нашей Галактики наиболее существенную роль играют коэффициенты диффузии D_┴ и D_А, Холловская диффузия представляет собой дрейф частиц в крупномасштабном регулярном магнитном поле Галактики (Ptuskin et al, 1993), . При малых энергиях, существенно меньших энергии 3.10¹⁵ эВ, при которой наблюдается излом в энергетическом спектре ГКЛ, доминирует D_┴, и имеет место обычная скалярная диффузия с коэффициентом диффузии D=D_┴~E^0.2-0.7, при больших энергиях должна преобладать Холловская диффузия с D_A ~E','');
INSERT INTO book VALUES (882,'Соотношение спектра КЛ у земли и спектра в источнике','



\r\n

Спектр КЛ, наблюдаемый на Земле, посчитанный в работе (J.R.Horandel, N.N.Kalmykov, Timohin, 2006).\r\n

','Рассмотрим простейший случай, когда можно пренебречь ядерными взаимодействиями и непрерывными потерями энергии (последнее для космических лучей сверхвысоких энергий справедливо практически всегда), а также воспользоваться скалярным уравнением диффузии, которое для какой-либо группы ядер имеет вид (Астрофизика КЛ, 1990):
\r\n\r\n

(8.3)

\r\nЕго решение для независимого от места в Галактике коэффициента диффузии D(r,E) = D(E) и универсальных источников Q(E,r) = Q(E)δ(r) при требовании нулевой концентрации КЛ на границе Галактики N(r=R_Гал) описывается очень просто\r\n

(8.4)

\r\nЭто означает, что наблюдаемый спектр КЛ у Земли будет отличаться от спектра в источниках.
\r\n В частности, если механизм ускорения Ферми работает, то Q(E)~E^-γs (γ_s =2÷ 2.2), и если спектр турбулентностей также имеет степенной вид D ~ E^γd (γ_d =0.2-0.6) (напомним, что при спектре Колмогорова γ_d =1/3) наблюдаемый спектр должен иметь степенной вид
\r\n N(E,r) ~ E^-(γs+γd)
\r\nЕсли зависимость коэффициента диффузии от энергии меняется при Ek, например, начинает преобладать Холловская диффузия c D_A~E¹, то в спектре мы увидим 'колено'\r\n\r\n



\r\nТакая гипотеза была реализована в работе (J.R.Horandel et al, 2006), в которой был рассчитан спектр протонов у Земли в предположении, что спектр протонов в источниках степенной во всем диапазоне энергий, а коэффициент диффузии D~E^0.2 до E~10⁶ ГэВ, а далее происходит смена режима распространения с преобладанием холловской диффузии. Как видно из рисунка, такие модели позволяют на качественном уровне описать происхождение колена в спектре КЛ. ');
INSERT INTO book VALUES (883,'Оценки параметров распространения из отношения ядер к первичным','



\r\n

Отношение вторичных ядер бора к первичным ядрам углерода в зависимости от энергии и в сравнении с предсказаниями диффузионных моделей (F.Jones et al, 2001).

','Многие параметры модели распространения можно получить из отношения вторичных ядер к первичным (Li, Be, B)/(CNO) или (Sc, Ti, V,Cr, Mn)/Fe. Вторичные ядра не синтезируются в источниках, а возникают в процессе распространения КЛ при взаимодействии с межзвездным газом. Если время удержания в Галактике равно T_сr , то пройденный путь X_h при средней плотности ρ (ρ в g/см³)
\r\n X_h=T_сr^*v ^* ρ г/см² ,
\r\nЧисло вторичных ядер сорта j, образованных ядрами сорта i пропорционально сечению фрагментации σ_ij и пройденному пути N_j=N_i0x σ_ij x X_h. Число непровзаимодействовавших ядер сорта i N_j=N_j0x(1-σ_ix X_h). Тогда легко находится
\r\n(8.5) N_j/N_i= σ_ij * X_h/(1- σ_i X_h)
\r\n С другой стороны в диффузионных моделях средняя толща проходимого вещества связана с коэффициентом диффузии D (Астрофизика КЛ, 1990, p72 ). В одномерной диффузионной модели при толщине галактического диска h_g
\r\n < X_h> = (n v hg2/D)
\r\n\r\nЕсли проходимый частицей путь падает с энергией, то коэффициент диффузии растет с ростом энергии.\r\nНа эксперименте доля вторичных к первичным ядрам, как видно из рисунка, падает при энергии более 1 ГэВ, а значит, падает и средняя толща проходимого вещества. При 1 ГэВ она составляет около 11 г/см², а с c ростом жесткости частицы R она уменьшается как R^{0.3 -0.54}. Некоторое уменьшение наблюдается и при E<1 ГэВ. Интерпретация зависит от модели . Рассмотрим этот вопрос подробнее.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (884,'Две модели диффузии, описывающие эксперимент','Интерпретация данных по отношению вторичных к первичным ядер (F.Jones et al, 2001) приводит\r\n к двум моделям, более или менее описывающим всю совокупность данных по спектрам всех элементов и по отношению вторичных к первичным ядрам. При этом считается, что Гало Галактики плоское, т.е. его вертикальная\r\n составляющая H (~4 кпк) гораздо меньше радиуса диска Галактики R (~20 кпк), а источники КЛ сосредоточены в диске с вертикальным размером a<\r\n
• Модель простой диффузии : спектр в источниках степенной (по жесткости R): Q=R^-2.35, спектр турбулентностей в Галактике Крайчнана (R.H.Kraichnan, 1965) P(q)=q^-3/2, тогда получается следующий коэффициент диффузии:
  \r\n D=2.0 x 10²⁸ βR^0.54 см²/cек, при R>5GV (R=pc/Ze - жесткость)\r\n Эта модель дает несколько более крутые спектры, чем наблюдается на эксперименте.\r\n
\r\n
• Модель диффузии с доускорением частиц: Q=R^-2.4, спектр турбулентностей\r\n Колмогорова (A.V.Kolmogorov, 1941) P(q)~q^-5/3, частицы, кроме того, испытывают стохастическое\r\n доускорение магнитными неоднородностями (процесс Ферми 2-ого рода) в межзвездной среде, что меняет спектр\r\n при низких энергиях.
  \r\n D=5.9 x 10²⁸ αR^0.3 см²/cек, при R>5GV\r\n
\r\n\r\n



\r\n

Спектр в источниках γ_s оказался чисто степенным по жесткости и универсальным для легких\r\n и тяжелых ядер. Для всех моделей γ_s =2.35-2.4. Это указывает на то, что и легкие и тяжелые ядра\r\n образуются в одних и тех же источниках, но эта величина не согласуется со стандартной моделью \r\nускорения, дающей γ=2 или 1.75 с учетом обратного влияния КЛ на фронт УВ.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (885,'Результаты диффузии и анизотропия','



\r\n

Сравнение экспериментальных данных по анизотропии с расчетами\r\nпо двум моделям с предыдущего слайда. Синие линии 1-ая модель.\r\nКрасные линии -- 2-ая модель из доклада (В.С.Птускин, 2005.) \r\n

','В приближении скалярной диффузии амплитуда анизотропии, возникающая из-за пространственного градиента КЛ, пропорциональна коэффициенту диффузии:
\r\n (8.6) δ=(3D/c) (gradN/N)
\r\nПространственный градиент возникает из-за глобального истекания КЛ из Галактики и локальных градиентов, вызванных вкладом близкорасположенных сверхновых. Быстрый рост коэффициента диффузии, как это получается в 1-ой модели D~E^0.54, на порядок противоречит данным по анизотропии, 2-ая модель с доускорением частиц, в которой D~E^0.3, гораздо лучше согласуется с экспериментом. Рассчитанный вклад от близкорасположенных сверхновых также лучше описывает эксперимент. Таким образом в рамках модели с коэффициентом диффузии D~E^0.3 удается воспроизвести и данные по анизотропии и данные по отношению первичных ядер к вторичным.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (886,'ГКЗ - эффект','Обратимся к 'лодыжке' в спектре КЛ (слайд 6). В этой области энергий, по мнению большинства, начинают доминировать КЛ Метагалактического происхождения, то есть они приходят на Землю из других Галактик. В Галактике КЛ рассеиваются на магнитных неоднородностях, но энергию практически не теряют, по крайней мере, в области более 1 ТэВ, а Метагалактические КЛ как раз при высоких энергиях начинают терять энергию в очень специфических процессах: \r\n
\r\n
1. существуют адиабатические потери энергии вследствие расширения Вселенной dlnE/dt =H0 - (постоянная Хаббла);
\r\n
2. когда энергия протонов достигает примерно 8 x 10⁸ ГэВ, то при столкновении их с фотонами реликтового фона эффективно рождаются электрон-позитронные пары (p+γ=p+ e⁺e^- );
\r\n
3. при большей энергии начинает доминировать процесс рождения пионов (p+γ=p,n + π), и резко увеличивающиеся при E~3 x 10¹⁹ эВ потери энергии приводят к так называемому ГЗК обрезанию, \r\n предсказанному в 1966 в работах (К.Грейзен,1966), (Г.Т.Зацепин, В.А.Кузьмин,1966).
\r\n
\r\nПлотность реликтовых фотонов велика (~ 500 в см³) по сравнению с плотностью барионов (10^-6. в см³). Чем больший путь до Земли проходят КЛ, тем больше им встретится фотонов, тем меньше вероятность дойти до Земли. Кроме того, если протоны образовались в эпоху с красным смещением Z , то в соответствующее время плотность фотонов была в (1+Z)³ больше и энергия их была в (1+Z) раз выше. Поэтому необходимо учитывать эволюцию Вселенной. Вопрос о том, является ли точка провала (дипа) в спектре при E~10^9.5 ГэВ, точкой, где доминируют КЛ Метагалактики, остается пока открытой. Не исключено, что в этой точке уже сказываются потери на рождение пар, которые и приводят к образованию провала (V.S.Berezinskii, 2005). Формирование спектра КЛ самых высоких энергий рассмотрено далее подробнее. \r\n','');
INSERT INTO book VALUES (888,'Интерпретация лодыжки','



\r\n

Расчеты спектра КЛ (V.S.Berezinskii, 2005) у Земли (левый рисунок) в предположении однородного распределения источников КЛ по Вселенной: от очень далеких источников (Z=4), частицы высоких энергий просто не дойдут, их энергия уменьшится на порядки и они образуют так называемый бамп (увеличение интенсивности) перед обрывом 10⁸ ГэВ. От близких Галактик с Z<0.01, спектр почти не успевает претерпеть изменений, а для промежуточных Z ~ 0.1 -1 спектр принимает очень специфическую форму, в которой есть не только бамп, но и дип, связанный с выбыванием протонов из за рождения e+e пар. Суммарная черная кривая описывает наблюдаемый дип.
\r\n В такой модели (правый рисунок) красная линия обозначает суммарный вклад от Метагалактики, а зеленой линией обозначен вклад КЛ Галактического происхождения, который необходим, чтобы описать эксперимент до 10⁹ ГэВ. Но сам провал не является точкой смены галактических КЛ на метагалактические. Вклад Метагалактики начинает преобладать уже при E> 5х10⁸ ГэВ. \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (891,'Поведение спектра всех частиц в районе колена','



\r\n



','Рассмотрим, как же может выглядеть спектр всех частиц, состоящий из разных ядер. Предположим, что в основном классе сверхновых заряженные протоны могут ускоряться до Emax (p) = 41015 эВ (как мы видили - есть серьезные основания это считать), а частицы с большими энергиями начинают резко покидать оболочку, спектр обрывается (резкий излом может быть вызван и изменением процесса диффузии - слайд и).Так как все процессы рассеяния и ускорения на магнитных неоднородностях во Вселенной зависят от жесткости частицы, а при релятивистcких энергиях импульс почти равен энергии, то излом в каждой компоненте будет наблюдаться при фиксированном значении E/Z:
\r\n Emax(Z)=Z Emax(p).
\r\n Так, ядра гелия должны иметь энергию обрыва в два раза большую, а ядра железа - в 26 раз большую энергию. Схематически поведение различных химических компонент в такой модели изображено на верхнем рисунке. А это означает, что в спектре всех частиц  уже будет зависеть более от вклада различных групп ядер, чем от  в каждой ядерной компоненте. При E =26*Emax(p) ~ 1017 эВ ядра железа должны оборваться, а в интервале до этой энергии состав космических лучей должен достаточно резко утяжеляться. На это указывают очень многие эксперименты (слайд 12), в том числе, эксперимент КАSСADE ( нижний рисунок):( A.Haungs, 2003), (T.Antony, 2005). \r\n');
INSERT INTO book VALUES (892,'Одна из возможных интерпретаций спектра КЛ во всем диапазоне энергий','



\r\n

Одна из из возможных интерпретаций спектра КЛ\r\n из работы М. Хилласа (М. Хиллас, 2005), в котоой\r\n подведены итоги современного понимания проблемы \r\nпроисхождения КЛ во всем энергетическом диапазоне.\r\n

','Пусть при ускорении в оболочках сверхновых различные ядерные компоненты космических лучей в источниках имеют спектр ~ E^-2.4 и максимальную энергию ускорения Ek(Z)= Z x 4 x 10¹⁵ эВ. За счет распространения спектр КЛ укручается на Δγ~0.3, тогда наблюдаемый спектр у Земли будет ~E^-2.7. В точке 26 x 4 x 10¹⁵ эВ такой спектр должен обрываться. Пусть метагалактическая компонента (обозначенная розовой линией), состоит только из протонов и ядер Не, имеет спектр в источниках E -2.3 и максимальную энергию Еmax ~10²² эВ, после распространения и потерь энергии она приобретает форму с провалом при E~10^18.5. Серые линии - это дополнительная галактическая компонента, которой не хватает, чтобы воспроизвести спектр при 10¹⁷-10¹⁸ эВ (М. Хиллас, 2005). Природа источников этой дополнительной компоненты пока остается неизвестной (возможно, это упомянутые ранее пульсары или Гиперновые или тесные двойные системы), состав частиц может отличаться от среднего, а максимальная энергия достигать Еmax ~ 5E¹⁷эВ. В таких предположениях удается описать спектр космических лучей во всем диапазоне энергий. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (893,'Нерешенные вопросы','
\r\n
1. В 6 было показано, что ожидаемый из механизма Ферми степенной спектр частиц в источниках КЛ F~E^-γ должен иметь показатель γ=2.0-2.15 или даже положе в области перед максимальной энергией. Значение же показателя спектра КЛ у Земли γ=2.7 до излома и γ=3.15-3.2 после излома. Если объяснять различие спектров в источниках и спектров у Земли только за счет процессов распространения (см. 6, слайд 36), то приходится предполагать слишком резкую зависимость коэффициента диффузии от энергии (D~E0.7), что, однако, очень плохо согласуется с данными по анизотропии КЛ 8 (слайд 39). Да и большинство данных по гамма астрономии говорит о более крутых спектрах в источниках (слайд 30-31). Таким образом, вопрос о том, какой спектр КЛ генерируется в источниках, пока остается открытым.\r\n
\r\n
2. Область энергии - 10^16.5-18. эВ является наименее изученной (в экспериментальном плане) и наименее понятой (в теоретическом плане). Не понятно даже, заряженные ли это частицы. Экспериментально есть лишь указание на некоторое облегчение химического состава по сравнению с областью 10¹⁶ эВ. Именно здесь скорее всего происходит смена источников ускорения в Галактике: либо это особый класс сверхновых, либо это сверхновые или пульсары в бинарных системах, либо неизвестные источники, указания на существование которых получено в последних данных гамма-астрономии. Доказательство Галактического происхождения этих частиц и исследование их природы и химсостава позволит оценить предел ускорения протонов и ядер КЛ в Галактике, а значит очертить круг объектов, возможно еще не открытых, которые способны генерировать такие частицы. Загадкой остается и наблюдаемая (как и при низких энергиях) сильная изотропизация излучения в этой области энергий, хотя по оценкам вклады отдельных источников должны приводить к нерегулярностям в наблюдаемых спектрах, высокой анизотропии и временным колебаниям КЛ. Не исключена и возможность метагалактического происхождения КЛ в этой области энергий.\r\n
\r\n
3. Не нашел удовлетворительного объяснения тот факт, что представленность тяжелых элементов относительно водорода и гелия в космических лучах на несколько порядков выше, чем наблюдается в солнечной системе. В рамках модели генерации КЛ обычными сверхновыми частицы инжектируются в процесс ускорения из межзвездной среды, поэтому химсостав КЛ должен в принципе повторять состав межзвездной среды. Но, учитывая, что тяжелые ионы захватываются в процесс ускорения с большей вероятностью, можно при некоторых условиях получить увеличение вклада тяжелых ядер. Существует также гипотеза, что космические пылинки, в которых сосредоточены тяжелые элементы, имеют некоторые преимущества для ускорения (D.C. Ellison, L.O'C. Drury, J.P. Mayer. , 1997), но пока подтверждения эти гипотезы не получили. \r\n\r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (894,'Заключение','Исследования ГКЛ, продолжающиеся уже в течение нескольких десятилетий, не привели, к сожалению, к закрытию 'белых пятен' в этой интересной области, хотя многие вопросы были успешно решены. Так, накопленной информации вполне достаточно для оценки вклада ГКЛ в радиационный фон на орбитах космических аппаратов. Однако, по мере повышения энергии частиц, качество информации ухудшается. Недостаточная светосила используемых установок на больших высотах и в космическом пространстве не позволяет исследовать область 10¹⁴-10¹⁵ эВ прямыми методами с достаточной статистикой, не говоря уже о том, чтобы продвинуться в область энергий, в которой происходит излом спектра ГКЛ. Следствием такой ситуации является некоторая нестабильность экспериментальных данных, которые в области выше 10¹² эВ после осуществления новых экспериментов меняют оценки интенсивности на 20-30%. Поэтому ближайшей и актуальной задачей остается создание аппаратуры с большими геометрическими факторами, для исследования области излома прямыми методами.
\r\n Использование косвенных методов (в первую очередь, изучение ШАЛ) позволило за последнее десятилетие достичь определенного прогресса в исследовании энергетического спектра ГКЛ, хотя проблема модельной зависимости результатов все еще существует. В настоящее время вопрос о получении спектров отдельных групп ядер начал находить экспериментальное решение. Можно с уверенностью предположить, что предстоящий в 2007 году запуск LHC коллайдера позволит получить информацию относительно адронных взаимодействий вплоть до эквивалентной энергии ~10¹⁷ эВ и значительно сузить существующую в настоящее время неопределенность, возникающую при экстраполяции феноменологических моделей адронных взаимодействий в область сверхвысоких энергий.
\r\n Установки ШАЛ следующего поколения должны обеспечить прецизионные исследования энергетического спектра и состава космических лучей в области 10¹⁷-10¹⁹ эВ. В этой области, по- видимому, происходит переход от ГКЛ к КЛ экстрагалактического происхождения. Можно также надеяться, что в ближайшие годы будет окончательно решен вопрос о существовании ГЗК-эффекта, на что сейчас имеются серьезные указания.\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (896,'Литература','
\r\n
• Астрофизика космических лучей. Под ред. В.Л.Гинзбурга. М.: Наука. 1990. 528 с.\r\n
\r\n
• Гинзбург В.Л., Сыроватский С.И., Происхождение космических лучей, М.: АН СССР. 1963. 384с.\r\nА.В.Белов, частное сообщение , 2006 г.
\r\n
• Григоров Н.Л., Мурзин В.С., Рапопорт И.Д. Метод измерения энергии частиц в области выше 1011 эВ. ЖЭТФ, Т.34, ?2, С.506-507, 1958.\r\n
\r\n
• Зацепин Г.Т., Кузьмин В.А., О верхней границе спектра космических лучей, Письма в ЖЭТФ, Т.4, С.114-116, 1966.\r\n
\r\n
• Куликов Г.В., Христиансен Г.Б., О спектре широких атмосферных ливней по числу частиц, ЖЭТФ, Т.35, С.635-640, 1958.
\r\n
• Крымский Г.Ф., Регулярный механизм ускорения заряженных частиц на фронте ударной dолны., ДАН СССР, Т. 234, С.1306-1308, 1977.\r\n
\r\n
• Панасюк М.И. Странники Вселенной или эхо большого взрыва. Изд. ВЕК2, Фрязино, 2005\r\n
\r\n
• К.Постнов. Лекции по общей астрофизике для физиков (2001) http://www.astronet.ru/ab/msg/1176797
\r\n
• ATIC. home page. http://atic.phys.lsu.edu/aticweb/\r\n
\r\n
• Armstrong, J.W., Rickett, B.J., Spangler, S.R., 1995, ApJ, 443, 209
\r\n
• M., Antoni T., astro-ph/0505413 (2005)Astrop. Phys. 2005. \r\n
\r\n
• R.Battiston, Rapporteur talk on Direct measurements and Origin of cosmic rays. Proc. of 28 Int. Cosmic Ray conf. V.8, p.229 (2003)\r\n
\r\n
• V.S.Berizinskii et all, Phys. Let. B.612 147 (2005).
\r\n
• A.R.Bell & S.G.Lucek, MNRAS, 321, 433 (2001)\r\n
\r\n
• De Buer, Sander, Zhukov, Gladyshev, Kazakov, (2005) astro-ph/0508617) \r\n
\r\n
• E.G.Berezhko, G.F.Krymsky et al. Spectrum and chemical composition of CRs, accelerated in SNRs. arXiv:astro-ph/9706209, v.2, 19Jun, 1997.\r\n
\r\n
• Fermi E. //Phys. Rev. -1949, V. 75. P.1169\r\n
\r\n
• K.Greizen (Phys. Rev. Let. 16 (1966) 748)\r\n
\r\n
• G. Guillian, for the Super-Kamiokande Collaboration. Observation of the Anisotropy of 10 TeV Primary Cosmic Ray Nuclei Flux with the Super-Kamiokande-I Detector. Proc. of 29 ICRC, Pune, India. 2005.\r\n
\r\n
• J.L.Han, Magnetic fields in our Galaxy. How much do we know?. Astro-ph//0603512 (2006). \r\n
\r\n
• Haungs A., Rebel H., Roth M., Energy spectrum and mass composition of high-energy cosmic rays, Rep. Prog. Phys., Vol.66, pp.1145-1206, 2003.\r\n
\r\n
• M.l Hillas Journal of Physics J. V. 31. ( 2005). 95.
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (897,'Литература (продолжение)','
\r\n
• M. Hillas (University of Leeds) Propagation and Acceleration of High-Energy Cosmic Rays. http://www.isapp2005.to.infn.it/Lessons/Hillas.html
\r\n
• H.E.S.S. http://www.mpi-hd.mpg.de/hfm/HESS.html
\r\n
• W. Hofman. Invited HESS lectures, Proc. of 28 Int. Cosmic Ray Conf. Tsukuba, Japan 31.07-7.08 2003 г. \r\n
\r\n
• Hörandel J.R., On the knee in the energy spectrum of cosmic rays, Astropart. Phys., Vol.19, pp.193-220, 2003. astro-ph/\r\n
\r\n
• Hörandel J.R., astro-ph/0508014 (2005).\r\n
\r\n
• J.Horandel, N.N.Kalmykov, Timohin. J. of Phys. Conf. Ser. 47 (2006), p.132-141.\r\n
\r\n
• A.V.Kolmogorov, 1941, C.R. Acad. Sci. USSA, 30, 301.\r\n
\r\n
• R.H.Kraichnan, 1965, Phys. Fluids, 8, 1385.\r\n
\r\n
• Klages H.O. for the KASCADE Collaboration, The extensive air shower experiment KASCADE - first results, in Proc. 25th ICRC, Durban, 1997, Vol.8, pp.297-306.\r\n
\r\n
• V.F.Kozyarivsky, A.S.Lidvansky et al. Proc. Of 29th ICRC, Pune, India, 2005.\r\n
\r\n
• F.C.Jones et al. The modified weighted slab technique : models and results, ApJ 547, p.264. (2001), astro-ph/0007293.\r\n
\r\n
• T.A.Lozinskaya. Supernava and stellar Wind, AIP, (1992).
\r\n
• LAAS group: A.Iyono, N.Konishi, Т.Morita e al. (LAAS group) The cosmic ray anisotropy Observed by Large Area Air Shower Experiments (LAAS). Proc. of 29 ICRC. V. (2005)\r\n
\r\n
• Mayer J.P., D.Ellison, L.Drury. Interpretating the cosmic ray composition (2002). arXiv:astro-ph/9905008 v.1
\r\n
• D.C. Ellison, L.O'C. Drury, J.P. Mayer. Shock acceleration of dust and gas. Astro-ph/9704293 , 1997.\r\n
\r\n
• R. A. Ong, Rapporteu Talk at 29 ICRC, Pune, India. Proc. of 29 ICRC, v. 10, 329. \r\n
\r\n
• V.S.Ptuskin. Rapporteu Talk at 29 ICRC, Pune, India. Proc. of 29 ICRC, v. 10, 317.\r\n
\r\n
• Ptuskin V.S., Rogovaya S.T., Zirakashvili V.N., Chuvilgin L.G., Khristiansen G.B., Klepach E.G., Kulikov G.V., Diffusion and drift of very high energy cosmic rays in galactic magnetic fields, Astron.æAstroph., Vol.268, pp.726-735, 1993.\r\n
\r\n
• Universe in gamma rays.Volker Schonnfelder (Ed.). Springer. 2001. http://www.Volker-Schonfelder/dp/3540678743
\r\n
• H.J.Volk, E.G.Berezhko, L.T.Ksenofontov, astro-ph/0409453 (2004) .
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (900,'Метод широких атмосферных ливней - теория','



\r\n

Схема развития ШАЛ в атмосфере (Haungs,2003).

','Основу ШАЛ составляет адронный каскад в атмосфере, развивающийся от первичной частицы - протона или ядра, провзаимодействовавшей на границе атмосферы.По мере развития каскада образуются другие компоненты ШАЛ - электронно-фотонная компонента, мюонная, а также возникающие в результате прохождения заряженных частиц через атмосферу оптические излучения (черенковское и флуоресцентное). Наиболее многочисленными среди заряженных частиц ШАЛ являются электроны и позитроны. В максимуме ливня их число связано с первичной энергией Ne≈0.7E(в ГэВ), а на уровне моря
\r\n Ne~0.1E(в ГэВ) (E/10⁶)^0.2 . Количество мюонов составляет примерно 10% от числа электронов. Число гамма-квантов примерно вдвое превосходит число электронов, а адроны составляют лишь ~1% от полного числа частиц в ШАЛ. Развитие ливня в атмосфере происходит таким образом, что число частиц в ШАЛ сначала увеличивается, затем достигает максимума, а далее уменьшается по мере того, как энергия все большего числа частиц падает ниже порога для дальнейшего образования частиц. Частицы ШАЛ образуют тонкий диск релятивистских частиц. Адроны высокой энергии, составляющие ствол ШАЛ, подпитывают электромагнитную часть ливня, в основном, фотонами от распада нейтральных пионов, а, кроме того, дает вклад в адронный каскад. Заряженные пионы и каоны более низкой энергии распадаются, давая вклад в мюонную компоненту. \r\n Наряду с регистрацией ШАЛ по потоку заряженных частиц получили широкое распространение также методы детектирования ШАЛ, основанные на регистрации сопутствующих ШАЛ оптических излучений - черенковского излучения и флуоресценции (ионизационного свечения), потоки которых определяются, в основном, характеристиками электронно-фотонных каскадов . \r\n');
INSERT INTO book VALUES (901,'Метод широких атмосферных ливней - эксперименты','\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

Установка KASCADE (Klages et al, 1997), в которой измерение\r\nэнергии первичной частицы осуществляется по электронной и мюонной\r\n компоненте ливней. Кроме того, в центре расположен 320 м2 калориметр для\r\nизмерения адронной компоненты ливня.\r\n	Для реализации метода ШАЛ требуются детекторы большой площади, рассчитанные на длительную экспозицию, что обусловлено малостью потока частиц таких энергий. Наиболее распространенный путь - это строить на поверхности земли установки, которые могут охватывать площади, измеряемые квадратными километрами, и эксплуатироваться годами.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (902,'Космический эксперимент \"Тус\" по исследованию космических лучей предельно высоких энергий','



','Приведем пример еще одной планирующейся установки для изучения КЛ самых высоких энергий. В этом эксперименте предполагается со спутника регистрировать флюоресцентное свечение от ШАЛ сверхвысоких энергий.

\r\nЦели космического эксперимента ТУС:
\r\n
\r\n
• Доказательство возможности изучения космических лучей предельно высоких энергий из космоса, непосредственное испытание новой технологии 'космического телескопа'.\r\n
\r\n
• Измерение спектра КЛ с порогом по энергии 3 x 10²⁰ эВ и геометрическим фактором 3000 км² ср в год.\r\n
\r\n
• Поиск локальных источников КЛ таких энергий.\r\n
\r\n
• Измерение распределения зарегистрированных событий по глубине максимума с целью оценки возможного состава (протон и ядро, фотон, пылинка, нейтрино).\r\n
\r\n
• Исследование метода детектирования нейтрино при помощи прямого черенковского излучения от тау-нейтрино, проходящего сквозь Землю.
\r\n
\r\n');
INSERT INTO book VALUES (903,'Прямые измерения','Для проведения непосредственного изучения космических лучей необходимо выносить за пределы атмосферы детекторы, которые могут измерить заряд и энергию частицы. Если для частиц КЛ при относительно невысоких энергиях Е<10¹² эВ можно использовать пороговые черенковские счетчики, магнитные спектрометры, масс-спектрометры, то при переходе к более высоким энергиям используются ионизационные калориметры (ИК), впервые разработанные в НИИЯФ МГУ (Н.Л.Григоров, В.С.Мурзин, И.Л. Раппопорт, 1958), в дальнейшем получившие широчайшее распространение не только в физике КЛ, но и в ускорительных экспериментах. В этом методе частица много раз взаимодействует с веществом детектора и выделяет энергию в электронно-фотонный каскад, энергия которого и измеряется различными методами. Детекторы определения заряда, основаны как правило на измерении ионизационных потерь частицы в веществе, которые пропорциональны квадрату заряда частицы.
\r\n В области низких энергий работали и работают десятки экспериментов на спутниках и баллонах, наиболее известные из них: AMS, Pamela, Imax, BESS, CRN, HEAO-3, MASS, IMAX, CAPRICE, TIGER :(R.Battiston, 2003). Они исследуют детальный состав различных компонент, включая античастицы. В ТэВ-ной области, примыкающей к колену, впервые спектр измерен прямым методом почти 40 лет назад сотрудниками НИИЯФ МГУ под руководством Н.Л.Григорова в диапазоне 1011 - 1015 эВ. Этот рекорд по диапазону измеренного спектра и огромному весу прибора не удалось побить никому до сих пор. В 1984-1986 гг проведены два эксперимента 'Сокол' на спутниках серии 'Космос'. В последние годы измерения ПКИ в области высоких энергий велись с помощью тонких калориметров, в которых в качестве датчиков применялась рентгеновская пленка и ядерная эмульсия. В 1973-1988 гг в НИИЯФ МГУ осуществлен аэростатный эксперимент MUBEE, а в 1995-1999 гг эксперимент RUNJOB, в которых на высоте 33 км экспонировались эмульсионные камеры. Эксперимент ATIC с участием НИИЯФ МГУ проводился на аэростатах, запускаемых вокруг Южного полюса. По этой же трассе в 2004 г. выполнен самый длительный (31 день) полет эксперимента CREAM. В этих экспериментах был измерен химический состав КЛ в области перед коленом. Для примера мы приведем более подробное описание эксперимент а ATIC на следующем слайде.\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (904,'Прямые измерения: для примера','



\r\n



','Для примера приведем более подробно конструкцию прибора ATIC (ссылка на электронный адрес), который летал на аэростатах над Антарктидой два раза 28.12.2000 - 13.01.2001 и 29.12.2002 - 18.01.2003 на высоте 36.5 г/см² по круговой трассе. Общий вид прибора изображен на нижнем рисунке, его вес составляет 1.5 т. На верхнем рисунке приведена принципиальная схема.
\r\n1 - Матрица из 4480 полупроводниковых кремниевых детекторов по 1.5 x 2 см, для измерения заряда частицы.
\r\n2 - Сцинтилляционные годоскопы для выработки триггерного сигнала от частицы над фоном, а также для измерения заряда и измерения траектории движения частицы.
\r\n3 - Графитовая мишень, в которой основная масса частиц взаимодействует.
\r\n4 - BGO (Bi₄Ge₃O₁₂) полностью активный калориметр ~ (0.9 пробега протона, 18 каскадных единиц.), в котором развивается электромагнитный каскад, электроны ионизуют среду, сцинтилляционный свет регистрируется электроникой.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (909,'Регулярные крупномасштабные магнитные поля галактики (J.L. Han, 2006)','\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

Существует магнитное поле параллельное Галактической плоскости и в рукавах это поле направлено против часовой стрелки, а между рукавов, возможно, по часовой стрелке. \r\n	Тороидальное поле в галактическом гало, как было обнаружено, имеет противоположное направление под и над галактическим диском.

\r\n



\r\n

Радиальная зависимость м. поля

','');
INSERT INTO book VALUES (910,'Случайная составляющая магнитного поля','

СПЕКТР КОЛМОГОРОВА

\r\n\r\n

(Armstrong, Rickett & Spangler 1995) \r\nP(q) - плотность энергии волны, содержащаяся\r\n в волне с волновым числом q.

','Спектр Колмогорова был предложен (А.В.Колмогоров, 1941) для описания спектра турбулентностей по размерам, возникающих в турбулентном потоке. Из очень простых посылок, что самая большая энергия сосредоточена в самой большой структуре, а затем она трансформируется во все более мелкие структуры, так, что сохраняется динамическое равновесие, и используя простые соотношения между размером структуры, скоростью и переданной энергией, он получил спектр плотностей энергии (плотность P(q) - энергии волны, содержащаяся в волне с волновым номером q на единицу q) P(q)~q^-5/3.
\r\n Рассеяние заряженных частиц на случайных гидромагнитных волнах обеспечивает пространственную диффузию КЛ в Галактике. Коэффициент диффузии определяется следующим приблизительным соотношением (Астрофизика 1990)
\r\n D(p)=v r_g B²/(12πq_res P(q_res),
\r\nГде v- скорость частицы
\r\nrg=pc/eZ - Ларморовский радиус в среднем магнитном поле,
\r\n q_res~1/r_g - резонансное волновое число,
\r\n P(q) ~q^-α- спектральная энергетическая плотность волн\r\nОпределяемая как ∫dqW(q)=δB²/4 π,
δB - случайное магнитное поле.
\r\nОтсюда получается формула D~vR^2-α .\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (908,'Межзвездная среда','

Наша Галактика: звезды, газ, пыль. 27.09.1999

\r\n



\r\n

Автор: Джон П. Глисон, \"Небесные картинки\"

\r\n

(http://astronet.ru/db/msg/1217709) Диск Галактики состоит из звезд, туманностей и звездной пыли. Красные туманности - светящиеся облака водорода, нагретого излучением вблизи расположенных ярких молодых звезд. Голубые туманности - облака газа и мельчайшей пыли, отражающей свет тех же ближайших ярких звезд. Области абсолютной темноты - более плотные вкрапления пыли и холодные облака молекулярного газа. \r\n

','Основными особенностями межзвездной среды являются ее нестационарность и большое разнообразие физических условий (Астрофизика КЛ, 1990). Межзвездный газ, масса которого составляет 5ћ10⁹ Мс, существует в нескольких модификациях. Горячий газ, образующийся в результате взрывов сверхновых, характеризуется плотностью n≈3ћ10^-3 см^-3, температурой Т≈10⁶ К и занимает в галактическом диске долю f≈0.2÷0.8. Кроме того, имеются теплая межоблачная среда (n≈0.1 см^-3, Т≈104 К, f≈0.2÷0.8), облака атомарного водорода (n≈40 см^-3, Т≈100 К, f≈0.03), молекулярные облака (n≈200 см^-3, Т≈10 К, f≈3ћ10^-3). Средняя концентрация ядер водорода в галактическом диске составляет ≈1 см^-3.\r\n Большая часть межзвездного газа Галактики, как и большинство молодых звезд, сосредоточены в спиральных рукавах Галактики, ширина которых в галактической плоскости составляет несколько сотен парсек. Массы атомарного и молекулярного водорода примерно равны (~2ћ10⁹ МO). Горячий газ из диска должен проникать и в гало, где, возможно, содержится порядка нескольких процентов от общей массы газа; концентрация ядер водорода в гало.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (913,'Введение','

Лекции посвящены бурно развивающемуся разделу астрофизики - нейтринной астрофизике. Нейтрино, благодаря слабому взаимодействию с веществом, может выходить из объектов, непрозрачных для других видов излучения, и, следовательно, может дать важную информацию о процессах внутри них.

\r\n

Кратко сформулируем основные направления исследований в области нейтринной астрофизики, проводимые в настоящее время:

\r\n
\r\n
1. Исследование внутреннего строения Солнца.
\r\n
2. Исследование гравитационного коллапса массивных звезд.
\r\n
3. Поиск нейтрино от объектов, в которых, по-видимому, происходит ускорение космических лучей, таких как бинарные звездные системы, туманности, образовавшиеся после взрыва сверхновых звезд, ядра активных галактик, источники гамма-всплесков.
\r\n
4. Поиск темной материи с помощью нейтрино.
\r\n
5. Исследование нейтринных осцилляций, использующее в качестве источника атмосферные нейтрино или солнечные нейтрино .
\r\n
6. Поиск нейтрино из недр Земли (геонейтрино).
\r\n
7. Исследование темпа формирования массивных звезд в ранние эпохи по диффузному потоку нейтрино от всех гравитационных коллапсов
\r\n
\r\n \r\n

О содержании лекций . Первая лекция посвящена истории открытия нейтрино. В лекции дается общий обзор основных источников нейтрино в природе: от реликтовых нейтрино с энергией 10^-3 эВ до космологических нейтрино с энергией 10²⁰ эВ. В второй лекции описываются современные детекторы нейтрино - нейтринные телескопы. Подробно рассмотрены вопросы регистрации нейтрино от Солнца, рассказывается об открытии осцилляций при исследовании атмосферных нейтрино и о космическим нейтрино высоких и сверхвысоких энергий. Более сложные вопросы ( теория нейтринных осцилляций, вывод ограничения Ваксмана-Бакала на поток нейтрино и др.) и вопросы носящие справочный характер ( черенковское излучение, свойства мюона, свойства каскадного ливня и др.) вынесены в приложения.

\r\n

Список литературы далеко не полон. Приведены только наиболее известные оригинальные работы и обзоры

','');
INSERT INTO book VALUES (914,'Естественные единицы','

с ( скорость света) = ħ ( постоянная Планка) =1

\r\n

Единица измерения энергии - электронвольт( эВ)
\r\n 1эВ = 1.6 10^-19 дж.
\r\n масса электрона ≈ 0.510⁶ эВ = 0.5 МэВ
\r\n масса протона ≈ 10⁹ эВ = 1 ГэВ
\r\n
\r\nПереводные формулы :
\r\nh = 6.6 10^-25 ГэВ с →1 ГэВ = 0.15 10^-25 с^-1
\r\nс= 3 1010 см/с → 1 с = 3 10¹⁰ см
\r\n \r\n10^-13 см = 5 ГэВ^-1 ','');
INSERT INTO book VALUES (915,'Используемые сокращения','10³ эВ = 1 КэВ
\r\n10⁶ эВ = 1 МэВ
\r\n10⁹ эВ = 1 ГэВ
\r\n10¹² эВ = 1 TэВ
\r\n10¹⁵ эВ = 1 ПэВ\r\n
\r\n10¹⁸ эВ = 1 EэВ
\r\n10²¹ эВ = 1 ЗэВ
\r\n\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (917,'Гипотеза В. Паули','



\r\n

Радиоактивный распад ядер \r\nдо 1930

\r\n

A₁≈ A₂ + e

\r\n

после 1930\r\n

\r\n

A₁≈ A₂ + e+ ν\r\n

','Существование нейтрино как элементарной частицы с очень малой массой, спином 1/2 и электрическим зарядом равным нулю было предложено немецким физиком Вольфгангом Паули в 1930 году для объяснения энергетического спектра электронов при радиоактивных распадах ядер. Согласно Паули энергия, выделяющаяся при радиоактивном распаде, уносится электроном или позитроном (e⁺) и нейтрино(ν) или антинейтрино (^-ν):
\r\nA₁≈ A₂ + e+ ν\r\n');
INSERT INTO book VALUES (918,'Первая теория распада (Ферми 1934 год)','

Нейтрино - 'нейтрончик'

\r\n\r\n \r\n \r\n \r\n \r\n

Распад нейтрона \r\n n → p + e + ν\r\n \r\n \r\n

','Первая теория, использующая гипотезу Паули о нейтрино, была создана итальянским физиком Энрико Ферми в 1934 году, практически сразу после открытия нейтрона Джеймсом Чадвиком. Ферми принадлежит сам термин \"нейтрино\" в переводе с итальянского маленький нейтрон, \"нейтрончик\". В теории Ферми вводится новое короткодействующее ( радиус взаимодействия много меньше размеров ядра) взаимодействие, названное впоследствии слабым взаимодействием. Слабое взаимодействие вызывает превращение нейтрона в протон ( или протона в нейтрон, что возможно для протонов внутри ядра) с одновременным рождением электрона (позитрона) и антинейтрино(нейтрино). Интенсивность слабого взаимодействия определяется размерной константой G_F (константа Ферми). Размерность G_F - эрг^-2 Значение G_F равно: Значение G_F равно: 10^-5 /m²_p , где m_p - масса протона. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (919,'Первая теория распада (Ферми 1934 год) (продолжение)','

Зная G_F можно найти сечение реакции:

\r\n

^-ν + p → e⁺ + n

\r\n

σ ~ G²_FE²_ν ≈ 10^-43 см² Для 1 МэВ (1 МэВ = 10⁶ эВ)

\r\n

Что такое сечение:
\r\nпоток x время x число нуклонов в мишени x сечение= число событий

\r\n

Пробег:

\r\n



','Зная константу взаимодействия G_F можно легко оценить сечение¹ реакции взаимодействия нейтрино с веществом. Ответ легко получить из соображения размерности:
\r\n σ ≈ G²_FE²_ν
\r\n\r\n Для энергии 1 МэВ величина сечения оказывается очень малой - около 10^-43 см².
\r\n При таком сечении взаимодействия пробег нейтрино в веществе оказывается равным 10²⁰ см. Эта величина в 10¹¹ раз больше радиуса Земли. Теперь понятно почему такое взаимодействие назвали слабым.
\r\n

---

\r\nСечение - величина с размерностью площади, характеризующая иннесивность\r\n взаимодействия между частицами. Число событий в мишени получается по следующей формуле:
\r\n Число событий= поток x время x число нуклонов в мишени x сечение\r\n \r\n');
INSERT INTO book VALUES (920,'Открытие нейтрино ( Коэн, Райнес 1956)','



','Впервые зарегистрировать факт взаимодействия нейтрино ( точнее антинейтрино) с веществом удалось американским физикам Ф.Райнесу и Ч.Коуэну в 1956 году. В качестве источника нейтрино Райнес и Коуэн использовали ядерный реактор - самый мощный источник нейтрино на Земле. Использовалась реакция обратного - распада, в результате которой рождается позитрон и нейтрон. Установка состояла из двух полиэтиленовых баков с водой объемом по 200 л. В воду добавлялась соль кадмия для увеличения эффективности захвата нейтрона. Гамма-кванты, образуемые при аннигиляции позитрона и после захвата нейтрона регистрировались в резервуарах, наполненных жидким сцинтиллятором¹. Установка была окружена защитой из парафина и свинца.
\r\n

---

\r\nсцинтиллятор - вещество, используемое для регистрации заряженных частиц. При прохождении заряженных частиц через сцинтиллятор часть энергии, теряемой частицей на ионизацию, достаточно эффективно преобразуется в свет, который можно зарегистрировать фотоумножителями. ');
INSERT INTO book VALUES (921,'Основная идея эксперимента','



','Рассмотрим еще раз идею эксперимента. При взаимодействии антинейтрино с протонов рождается позитрон и нейтрон. Позитрон очень быстро ( менее чем за 1 нс) аннигилирует с электроном. При этом образуются два гамма-кванта с энергией по 0.5 МэВ, которые разлетаются в противоположные направления и попадают в резервуары со сцинтиллятором. В сцинтилляторе гамма-кванты теряют свою энергию на выбивание электронов из атомов (эффект Комптона¹). Выбитые электроны вызывают вспышку света в сцинтилляторе. Родившийся мюон сравнительно долго 'блуждает' в водном баке\r\n( до 10 мкс), замедлялся и захватывался ядром кадмия. При этом рождаются 3 гамма-кванта, которые также регистрируются сцинтиллятором.
\r\n Таким образом признаком реакции обратного β-распада является определенная временная последовательность событий - 2 гамма-кванта от аннигиляции и задержанный сигнал от захвата нейтрона. Это позволило выделить искомые события от фоновых.
\r\n

---

\r\nЭффект Комптона - рассеяние гамма-кванта на электроне с передачей части энергии электрону.');
INSERT INTO book VALUES (922,'Результаты эксперимента','



\r\n

Всего за 200 часов работы было зарегистрированно более\r\n 500 событий.Сечение взаимодействие нейтрино с протоном \r\n оказалось близким к предасказанию теории Ферми :\r\n

\r\n

σ ≈ 10^-42 cm²

\r\n

E_ν ≈ 3МэВ

','Суммарные сигналы с ФЭУ, просматривающие резервуары со сцинтиллятором, подавались на 3-х лучевой осциллограф. На слайде показана временная развертка первого события от нейтрино. За 200 часов работы было зарегистрировано около 500 событий. Сечение взаимодействие нейтрино оказалось в хорошем согласии с предсказанием теории Ферми.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (925,'Свойства нейтрино','
\r\n
1. Существуют три типа ( аромата) нейтрино - \r\n электронное (ν_e), мюонное (ν_μ) и таонное (ν_τ).\r\n
\r\n
2. Масса мала ( < 1эВ), но существует.
\r\n
3. Время жизни : > 10¹⁰ сек x m_ν ( возможно бесконечное) m_ν - масса в эВ.\r\n
\r\n
4. Электрический заряд меньше 10^-17 e , возможно равен нулю.\r\n
\r\n
5. Спин - ½ . Cпин нейтрино направлен против направления движения, cпин антинейтрино направлен по направлению движения.\r\n
\r\n
6. Нейтрино разных ароматов могут переходить друг в друга - осцилляция нейтрино.\r\n
\r\n
7. Магнитный момент нейтрино меньше 10^-12 магнитного момента электрона, но по-видимому не равен нулю. Возможна прецессия в сильных магнитных полях.\r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (927,'Потоки нейтрино','



','В этой лекции будет приведен общий обзор основных источников нейтрино. Наглядное представление об ожидаемых интенсивностях потока нейтрино в широком энергетическом диапазоне можно получить из зависимости потока нейтрино от энергии (G.Giagomelli, 2002). На следующих двух слайдах все источники будут перечислены очень кратко. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (928,'Основные источники нейтрино (низкие энергии)','



','');
INSERT INTO book VALUES (929,'Основные источники нейтрино ( высокие энергии)','



','');
INSERT INTO book VALUES (930,'Реликтовые нейтрино','

Диапазон 10^-5 - 10^-3 эВ : реликтовые нейтрино

\r\n

330 cm^-3 - все сорта\r\n

\r\n

Кинетическая энергия ~ 10^-4 эВ, T~2^o - несколько ниже температуры реликтовых фотонов

\r\n

Влияние на формирование крупномасштабной\r\nструктуры Вселенной - ∑m_i < 1 eV \r\n

\r\n

Возможные методы регистрации\r\n

\r\n
1. Давление на вещество - ускорения ~10^-23 см /сек²
\r\n
2. Взаимодействие с протонами высокой энергии\r\n E ~ 10⁷ GeV
\r\n
','Согласно современной космологии Вселенная заполнена реликтовыми нейтрино. Современная концентрация всех сортов нейтрино ( электронных, мюонных и тау) равна 330 см. Энергия реликтовых нейтрино эВ, примерно такая же, как и у реликтовых фотонов ( температура нейтринного газа ~ 2 K). Нейтринный газ образует так называемую Горячую Темную Материю (Hot Dark Matter), затрудняющую формирования структур (галактик и скоплений галактик) во Вселенной. Новые эксперименты, изучающие флуктуации температуры реликтового чернотельного излучения, а также данные по распределению масс на космологических масштабах позволяют получить ограничение на плотность Горячей Темной Материи и, соответственно, на массу нейтрино. Так, анализ данных эксперимента WMAP (D.Spergel et al., 2003) показывает, что сумма масс всех сортов нейтрино должна быть меньше 0.7 эВ. Лучшее ограничение на массу электронного нейтрино, полученное в лабораторных экспериментах, в настоящее время около 2 эВ. Таким образом в настоящее время космологический предел на массу нейтрино существенно лучше лабораторного. Тем не менее, нельзя считать космологическое ограничение полностью модельно независимым, т.к. оно во многом основывается на доминировании во Вселенной неидентифицированной пока Холодной Темной Материей ( Cold Dark Matter)
\r\n Непосредственно зарегистрировать сигнал от реликтовых нейтрино крайне сложно. Возможно, самый многообещающий подход к регистрации реликтовых нейтрино - регистрация механического воздействия нейтрино на макроскопическую мишень. Ожидаемое ускорение не зависит от массы мишени и приблизительно равно при этом \r\n10^-23 см/сек².\r\n\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (931,'Диапазон 0.1 -100 МэВ','
\r\n
1. Солнечные нейтрино
\r\n
2. Нейтрино от гравитационных коллапсов
\r\n
3. Нейтрино от ядерных реакторов
\r\n
4. Нейтрино из центра Земли
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (932,'Солнечные нейтрино','

Поток : 6.10¹⁰ см^-2сек^-1
\r\n\r\nЭнергия: 0 - 19 MeV
\r\nПервая регистрация нейтрино от\r\nСолнца: 1968 ( Р. Дэвис)

','Солнце является мощным источником нейтрино. Энергетический спектр солнечных нейтрино простирается от нуля до 19 MэВ. Полный поток солнечных нейтрино около Земли примерно равен 6x10¹⁰ см^-2сек^-1. Первая регистрация солнечных нейтрино была осуществлена в конце 60-х годов Раймондом Дэвисом (Нобелевская премия за 2002 год). С тех пор в этом разделе нейтринной астрофизики достигнуты впечатляющие результаты( лекция 2). \r\n');
INSERT INTO book VALUES (933,'Нейтрино от гравитационного коллапса','



\r\n

В конце эволюции звезды массивной\r\nзвезды (M>10 M_sun) железное ядро с\r\nмассой (2-2.5) M_sun. Дальнейшие реакции\r\nсинтеза становятся невозможными.\r\nВ результате охлаждения ( фоторащепление Fe, нейтринное охлаждение) ядро теряет устойчивость и\r\nпроисходит быстрое (~1сек) сжатие ядра 99% гравитационной\r\n энергии переходит в\r\n нейтрино\r\n\r\n

','Вспышки сверхновых второго рода - одно из грандиознейших явлений во Вселенной. Cогласно теории звездной эволюции (С.Шапиро,С.Тьюкальски, 1985), в процессе последовательного \"сгорания\" легких элементов в центре массивной звезды (M > 10 M_⊙ ) образуется железное ядро с массой (2 - 2.5) M_⊙. Дальнейшие реакции синтеза становятся невозможны, т.к. энергия связи нуклонов в ядре железа максимальна ~8 МэВ. Плотность в центре звезды достигает ~10⁹ г/см³. Звезда теряет устойчивость, и происходит катастрофическое сжатие вещества с образованием нейтронной звезды с плотностью уже ~10¹³ г/см³ и температурой 3 - 4 МэВ. Изменение гравитационной энергии связи от начального состояния до конечного составляет :
\r\n \r\n

E =G M²/2R ~3 x 10⁵³ эрг, (M~1.5 M_sun R≈10 км.)

\r\n \r\n Девяносто девять процентов. этой энергии переходит в нейтрино и антинейтрино всех сортов и только 1% переходит в кинетическую энергию разлетающейся оболочки и световую вспышку. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (934,'Характеристика нейтринного импульса','



\r\n
\r\n
1. 0 - 10^-1 сек
   \r\nНейтрино от делептонизации
   \r\n e^- + p → n + ν_e
   \r\ne^- + Z_A → n + ν_e\r\n
\r\n
2. Термальные нейтрино\r\n\r\n e⁺ e^- → ν_i ν^-_I , i = e, μ, τ\r\n
\r\n
\r\n \r\n ','Поддающейся детектированию нейтринный импульс при гравитационном коллапсе состоит из двух частей. Первый импульс состоит из электронных нейтрино, образующихся при делептонизации ( захват электронов протонами и более тяжелыми ядрами). Длительность этого импульса порядка 10 мс. При этом уносится 5% полной энергии, высвободившейся во время коллапса.
\r\n Наибольшее число нейтрино возникает при тепловом охлаждении образовавшийся нейтронной звезды за счет процессов аннигиляции электронов и позитронов. Длительность нейтринного импульса ~10 сек. Средняя энергия электронных нейтрино ~ 12 МэВ, электронных антинейтрино ~15 МэВ, а для других сортов ~18МэВ \r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (935,'Вспышка 23 февраля 1987','

SN1987 a ( 23 февраля 1987)

\r\n

Вспышка произошла в Большом Магеллановом Облаке\r\n на расстоянии 55 кпс от Земли.\r\n

\r\n

Около 20 нейтринных событий ( установки IMB, Kamioka,\r\nБаксанский телескоп). Хорошее согласие с теорией.\r\n

\r\n

5 событий на установке LSD на 5 часов раньше(!?)

','Изложенная выше картина основана на теоретических представлениях и численных расчетах и была экспериментально проверена только один раз - в 1987 при регистрации нейтринного сигнала от вспышки сверхновой в Большом Магеллановом Облаке (В.Имшенник, Д.Надежин, 1988) . Вспышка произошла на расстоянии 55 кпарсек от Земли и тремя работавшими нейтринными телескопами (IMB, Kamiokande и Баксанским сцинтилляционным телескопом) было зарегистрировано около 20 нейтринных событий. Количество событий, их энергия и распределение во времени качественно совпали с предсказаниями теории. За 5 часов до этого установкой LSD было зарегистрировано 4 нейтринных события. Эти 4 события, зарегистрированные установкой с существенно меньшей чем IMB и Kamiokande массой, не укладывались в стандартную картину звездного коллапса и в течение длительного времени игнорировались. Только в последнее время появилась весьма интересная интерпретация возможной природы этих событий (V.Imshennik, O.Ryazhskaya, 2004). Безусловно, регистрация временной структуры, энергетического спектра и доли нейтрино различных сортов даст весьма важную информацию для понимания такого сложного явления, как звездный коллапс \r\n');
INSERT INTO book VALUES (936,'Нейтрино от ядерных реакторов','



\r\n

Реактор с мощностью 1000 МВт → 10^{20 -}ν^e в секунду
\r\n\r\nПоток на расстоянии 10 м от реактора 10¹³ см^-2 с^-1
\r\n\r\nЭнергия антинейтрино 0 - 8 МэВ\r\n

','Ядерный реактор является наиболее мощным на Земле источником нейтрино.
\r\nПри одном деление ядра урана образуются два осколка с избыточным числом нейтронов. Среднее число β-распадов испытываемых обоими осколками равно 6.
\r\nТаким образом на 200 МэВ ( энергия выделяемая при одном делении) рождается 6 электронных антинейтрино в диапазоне энергий от нуля до примерно 8 МэВ. Легко вычислить, что в ректоре с мощностью 1000 МВт будет рождаться 10²⁰ электронных нейтрино. Поток нейтрино на расстоянии 10 м от активной зоны реактора составит \r\n10¹³ см^-2 с^-2\r\n');
INSERT INTO book VALUES (937,'Нейтрино от реакторов (продолжение)','
\r\n
1. Открытие нейтрино - эксперимент Райнеса-Коуэна
\r\n
2. Исследование осцилляций нейтрино.Эксперимент KamLAND
\r\n
3. Нейтринная диагностика внутриреакторных процессов
\r\n
4. Контроль за уровнем нейтринного фона - поиск секретных \r\n реакторов и реакторов производящих оружейный плутоний.
\r\n
','

Кратко перечислим главные результаты, полученные при исследовании нейтрино от ядерных реакторов, и направления будущих работ.\r\n Первое - это само открытие нейтрино в эксперименте Райнеса-Коуэна и исследование как нейтрино взаимодействует с ядрами и электронами. \r\nВторое направление фундаментальных исследований - поиск осцилляций нейтрино. Эксперименты в этом направлении были начаты в начале 80-х годов. Постепенное развитие экспериментальной техники позволило в начале этого века получить положительный результат - в японском эксперименте KamLAND были подтверждено существование осцилляции. В этом уникальном эксперименте нейтринный поток регистрировался от совокупности всех ядерных реакторов Японии.\r\n

\r\n

С точки зрения методики регистрации детектор KamLAND похож на детектор Райнеса-Коуэна.\r\n

\r\n

Существенно изменились масштабы эксперимента. В детекторе Райнеса-Коуэна было использовано около тонны жидкого сцинтиллятора, а в детекторе KamLAND 1000 тонн сцитиллятора.\r\n

\r\n

До сих пор нейтринные эксперименты, хотя и оказывали косвенное влияние н развитие техники, тем не менее не имели непосредсвенного выхода в прикладную область.\r\nПункты 3 и 4 , приведенные на слайде, относятся именно к прикладной области нейтринных экспериментов. Измеряя энергетический спектр нейтрино можно получать информацию о составе реакторного топлива топлива без остановки реактора. Система больших нейтринных детекторов может осуществлять контроль на за нейтринным фоном на нашей планете и даже определять где появились новые ядерные реакторы. Кроме того по энергетичеким спектрам нейтрино возможно отличаться мирную атомную станцию от за завода по производству плутония. Это безусловно очень важно для контроля за нераспространением ядерного оружия.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (938,'Нейтрино из центра Земли','

Поток тепла из центра Земли около 40 10¹² вт
\r\n Что является источником этого тепла?
\r\nРаспад долгоживущих изотопов? Ядерный реактор в центре Земли ?\r\n

\r\n

Ответ может дать изучение потока нейтрино из Земли.
\r\nНовая наука -нейтринная геофизика

\r\n

Нейтрино от распада долгоживущих радиактивных изотопов:
\r\n²³⁸U → ²⁰⁶Pb + 8 ⁴He +6 e +6 ν E_max= 3.26 МэВ
\r\n²³²Th → ²⁰⁸Pb + 6 ⁴He +4 e +4 ν E_max= 2.25 МэВ
\r\n⁴⁰K → ⁴⁰Ca + e + ν E_max= 1.31 МэВ \r\n

\r\n

Первая регистрация геонейтрино японской установкой KamLAND в 2005 году \r\n

','Известно, что полная мощность выделяемая внутри Земли ≈4x10¹³ Вт. Что является источником этой энергии? Какой вклад в полное энерговыделение вносит распад радиоактивных элементов U/Th - рядов? Частично на эти вопросы можно получить ответ, регистрируя нейтрино, образующиеся в цепочке распада урана и тория. Как известно земное магнитное поле непостоянно в больших временных масштабах и полная переориентация Земного магнитного диполя происходит в среднем с периодом 200 000 лет. В 90-е годы для объяснения такого поведения магнитного поля была выдвинута гипотеза о существовании ядерного геореактора в центре Земли (J.Herndon, 1993,2003). Мощность геореактора - 3 - 6 ТВт. Отделить нейтрино от геореактора от уран/ториевых нейтрино можно по энергии : энергия уран/ториевых нейтрино не превышает 3 МэВ, а энергетический спектр нейтрино от реактора простирается до 8 МэВ. Детектор для поиска нейтрино от геореактора должен быть достаточно удален от промышленных реакторов. Весьма удобным местом для расположения детектора является Баксанская нейтринная обсерватория (G.Domogatski. 2004).
\r\n Летом 2005 коллаборации KamLand (T.Araki et al. 2005) сообщила о регистрации первых геонейтрино. Таким образом , можно считать, что появился новый раздел геофизики - нейтринная геофизика. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (939,'Диапазон 1 ГэВ - 100 ТэВ','

Диапазон 1 ГэВ - 100 ТэВ: атмосферные нейтрино

','');
INSERT INTO book VALUES (940,'Атмосферные нейтрино','



','Атмосферными нейтрино принято называть нейтрино, образующиеся при взаимодействии космических лучей с ядрами воздуха. Мюонные нейтрино рождаются в основном при распаде пионов, каонов и мюонов, а электронные - при распаде мюонов. Таким образом на одно электронное нейтрино приходится два мюонных. Фактически энергетический спектр атмосферных нейтрино простирается до 10²⁰ эВ, т.е. до максимальной энергии космических лучей, но, по-видимому, при энергиях выше 10¹⁴-10¹⁵ эВ в полном потоке нейтрино начинают доминировать нейтрино космического происхождения. При изучении атмосферных нейтрино было открыты явление осцилляции нейтрино. Это одно из наиболее важных открытий для физики элементарных частиц за последние 10 - 15 лет и первое указание на новую физику за границами Стандартной Модели элементарных частиц.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (941,'Диапазон 100 ГэВ - 100 ПэВ','

Диапазон 100 ГэВ - 100 ПэВ - космические нейтрино высоких энергий

\r\n

Диапазон >100 ПэВ \r\n- нейтрино ультравысоких энергий\r\n

\r\n

Источники таких нейтрино будут рассмотрены ниже\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (943,'Нейтринные телескопы','
\r\n
1. Общие принципы регистрации нейтрино.
\r\n
2. Подземные нейтринные телескопы.
\r\n
3. Оптические нейтринные телескопы\r\n в естественных средах.\r\n
\r\n
4. Альтернативные методы регистрации\r\n нейтрино.\r\n
\r\n
\r\n','В лекции будут рассмотрены принципы регистрации нейтрино и приводится обзор наиболее крупных детекторов нейтрино - нейтринных телескопов. Радиохимические детекторы, используемые при изучении солнечных нейтрино будут кратко описаны в лекции посвященной солнечным нейтрино. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (944,'Общие принципы регистрации нейтрино','



','Рассмотрим еще раз атмосферные нейтрино. При распаде пиона рождаются мюон и мюонное нейтрино. Мюонное нейтрино может провзаимодействовать с веществом и родить мюон. Этот мюон может долететь до установки. Но до установки также может долететь и мюон родившийся от распада пиона. Как же отличить этот мюон от мюона от нейтрино? \r\n');
INSERT INTO book VALUES (945,'Поиск мюонов из-под Земли','

Основной метод нейтринной астрофизики высоких энергий поиск мюонов из-под Земли

\r\n



','Ответ на вопрос, поставленный на предыдущем слайде, легко получить взглянув на этот рисунок. Нужно выделять мюоны летящие снизу. Они заведомо от нейтрино. Только нейтрино может пролететь сквозь Землю и родить мюон на подлете к нашей установке. Мюонов от нейтрино существенно меньше, чем атмосферных мюонов ( мюонов от распада пионов). На глубине 1 км их меньше в 10⁶ раз. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (946,'Типы нейтринных телескопов','



','Нейтринные телескопы можно разбить на две большие группы - подземные телескопы и нейтринные телескопы в естественных средах ( вода, лед). \r\nПодземные нейтринные телескопы - это большие баки с водой или жидким сцинтиллятором. Их помешают в шахтах или туннелях для экранирования от фона от атмосферных мюонов. Энергетичесий порог подземных установок может опускаться до 5-10 МэВ. Это достаточно для регистрации нейтрино от гравитационного коллапса и от Солнца.
\r\nНейтринные телескопы в естественных средах - это система фотоумножителей, расположенных на вертикальных тросах глубоко под водой или во льду.Фотоумножители регистрируют черенковский свет от мюона или каскадного ливня. Объем таких нейтринных телескопов во много раз больше, чем подземных, а энергетический порог существенно выше - примерно 10 ГэВ.\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (947,'Подземные нейтринные телескопы','','Нейтринные телескопы - крупные экспериментальные установки, содержащие 10 - 10 регистрирующих каналов. Методика регистрации заряженных частиц, рожденных при взаимодействии нейтрино, самая разнообразная - сцинтилляционные баки (Баксанский сцинтилляционный телескоп), стримерные трубки ( установка MACRO), регистрация черенковского света в воде ( установки Super-Kamiokande и SNO). Энергетический порог установок 5¸10 МэВ. Для уменьшения фона от атмосферных мюонов нейтринные телескопы размещают в помещениях, экранированных от поверхности слоем грунта толщиной 1 - 2 км. Достаточно подробный обзор нейтринных телескопов приведен в работе (A.McDonald, C.Spiering, 2003). ');
INSERT INTO book VALUES (948,'Большие нейтринные телескопы (подземные)','\r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n

	Детектор	Год пуска	Площадь (м )	Состояние
1.	\r\n Баксанский телескоп (Россия)\r\n	1978	260	в работе
2.	IMB, Kamiokande, \r\n Nusex, Frejuse, LSD, \r\n Soudan, LVD \r\n	1981-1993	10 - 400	в работе LSD и LVD
3.	MACRO (Италия)	1994	900	остановлен в 2000
4.	Super - Kamiokande \r\n (Япония)	1996	1100	в работе
5.	SNO \r\n (Канада)\r\n	1999	150
6.	KamLAND \r\n (Япония)	2002	150 ;	в работе

','В таблице приведены параметры практически всех нейтринных телескопов. Следует отметить, что ряд установок ( IMB, NUSEX, FREJUS, SOUDAN) создавался в 80-е годы прежде всего для поиска распада протона. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (949,'Баксанский сцинтилляционный телескоп','\r\n \r\n\r\n\r\n

\r\n 3000 баков с жидким сцинциллятором, просматриваемых ФЭУ-49 \r\n\r\n

\r\n

','Один из первых ( из крупных) и до сих пор работающих нейтринных телескопов был создан под руководством А.Е.Чудакова на Баксанской нейтринной обсерватории ИЯИ РАН.
\r\n Телескоп расположен в туннеле под горой Андырчи в Баксанском ущелье на Кавказе.
\r\n Телескоп состоит из более чем 3000 боков с жидким сцинтиллятором. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (950,'Super-Kamiokande','



\r\n

50000 тонный водный \r\nчеренковский детектор\r\nна глубине 1 км.\r\n

\r\n

11146 ФЭУ с диаметром\r\nфотокатода 50 см, \r\nСуммарная площадь всех фотокатодов 40% площади поверхности бака\r\n

','Наибольшим из существующих подземных нейтринных телескопов является водный черенковский детектор Super-Kamiokande. Детектор представляет собой стальной цилиндрический резервуар ( высотой 41 м и диаметром 40 м), наполненный водой. Полная масса воды ~ 50 тыс.тонн. Внутренний объем просматривается 11 тысячами фотоумножителей с диаметром фотокатода 50 см, равномерно размещенных по внутренней поверхности резервуара. Площадь покрытая фотокатодами фотоумножителей примерно равна 40% всей внутренней площади резервуара. Такое большое число фотоумножителей позволяет регистрировать слабые вспышки света от взаимодействия нейтрино в объеме детектора. Снаружи резервуар окружен со всех сторон слоем воды толщиной 2.5 м, также просматриваемой фотоумножителями. Большое число фотоумножителей позволяет получать детальный \"образ\" события и разделять события от взаимодействия мюонных нейтрино с образованием мюона от событий, вызванных взаимодействием электронных нейтрино с электроном в конечном состоянии. Наличие активной защиты дает возможность выделять нейтринные события не только снизу, т.е. от нейтрино прошедших Землю, но и сверху. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (951,'Детектор SNO','\r\n \r\n\r\n\r\n

\r\n Sudbury Neutrino Observatory \r\n \r\n

\r\n

','Канадский детектор SNO также является водным черенковским детекором, только в этом детекторе обычная вода заменена на тяжелую. Это сделало этот детектор уникальным при исследовании солнечных нейтрино.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (952,'Детектор KamLAND','



','Детектор представляет из себя сферу диаметром 13 м, наполненную 1000 т жидкого сцинтиллятора. Первоначальная цель детектора - изучение осцилляций нейтрино, путем измерения потока электронного антинейтрино на больших расстояниях от реактора. Эта задача успешно решена. В настоящее время начаты работы на существенного снижения энергетического порога детектора для регистрации низкоэнергичных нейтрино от Солнца.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (953,'Нейтринные телескопы в естественных средах','

Что регистрируется в Нейтринных\r\n телескопах

\r\n



','Глубоководный нейтринный телескоп можно представить как систему пространственно разнесенных фотоприемников (фотоумножители с большой площадью фотокатода или гибридные фотоприемники, как например Квазар-370 в Байкальском глубоководном нейтринном телескопе НТ200). Расстояние между фотоприемниками по порядку величины совпадает с длиной поглощения света. Траектория мюона может быть восстановлена по времени регистрации черенковского света фотоприемниками с точностью порядка 10. Примерно с такой же точностью при высоких энергиях (> 100 ГэВ) направление движения мюона совпадает с траекторией нейтрино. Нейтрино и, соответственно, мооны от нейтрино пересекают детектор со всех направлений, но отделить мюоны от нейтрино от мюонов, рожденных в распадах пионов и каонов, можно только с направлений из нижней полусферы (из-под Земли). Действительно, только нейтрино может пересечь земной шар и родить мюон вблизи поверхности.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (955,'Типы источников нейтрино','



','Все источники космических нейтрино удобно разделить на два больших класса - астрофизические источники и источники основанные на новых предсказаниях физики элементарных частиц.
\r\nАстрофизические источники - это известные астрономические объекты, например оболочки сверхновых звезд, пульсары, ядра активных галактик. Как правило плохо известно как устроен тот или иной источник, как в нем могут ускоряться заряженные частицы, сколько их, до какой максимальной энергии они ускоряются, с чем эти частицы взаимодействуют? Ответы на эти и другие вопросы может дать регистрация нейтрино.
\r\nВ космических лучах, как известно, были зарегистрированные частицы с энергией выше 10²⁰ эВ. Найти астрофизические объекты в которых частицы могли бы ускорится до таких энергий оказалось совсем непросто. Тогда к объяснению существования частиц с такой энергией стали привлекаться объекты, предсказываемые современной физикой элементарных частиц - сверхтяжелые частицы ( с массой более 10¹¹ ГэВ) и топологические дефекты. Топологические дефекты это стабильные конфигурации материи, образующиеся при фазовых переходах от одного вакуумного состояния к другому в ранней Вселенной. К топологическим дефектам относятся, например, магнитные монополи - точечные объекты с изолированным магнитным зарядом или космические струны - нити с длиной сотни парсек (они могут быть замкнуты) , толщиной 10^-29 - 10^-30 см и массой на единицу длины 10¹⁵ тонн/см. При распаде таких объектов могут рождаться космические лучи ультравысоких энергий и нейтрино. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (956,'Астрофизические источники нейтрино','\r\n \r\n\r\n\r\n

Галактические \r\nисточники\r\n \r\n Оболочки сверхновых \r\n Пульсары \r\n Двойные системы \r\n Микроквазары \r\n Галактическая плоскость \r\n \r\n \r\n	Внегалактические\r\n источники\r\n \r\n Ядра активных галактик.\r\n \r\n Источники гамма-\r\nвсплесков \r\n

','На слайде перечислены наиболее популярные астрофизические источники. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (957,'Локальные источники и диффузный поток','

Локальные источники - оболочки сверхновых, пульсары ..

\r\n

Диффузный поток\r\n

\r\n
1. Нейтринный фон Галактики - космические лучи рождают\r\n нейтрино при взаимодействии с межзвездным газом
\r\n
2. Поток от совокупности отдельных локальных источников
\r\n
\r\n','Космическое нейтринное излучение можно представить как ряд острых пиков излучения в направлении на наиболее мощные источники нейтрино (локальные источники) и диффузной, изотропной компоненты от совокупности менее сильных источников.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (958,'Рождение нейтрино в источнике','



','Нейтринное излучение высоких энергий генерируется в космических объектах в цепочке распадов заряженных пионов, образованных в результате столкновения ускоренных частиц с ядрами или фотонами низкой энергии. Регистрация космических нейтрино даст возможность существенно лучше понять механизм ускорения космических лучей. В источнике рожаются электронные и мюонные нейтрино в соотношении 1 к 2, а на Землю, в силу осцилляций нейтрино, приходят все три аромата нейтрино в примерно равных соотношениях. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (959,'Энергетический спектр космических нейтрино','



','Энергетический спектр космических нейтрино сильно отличается от спектра атмосферных нейтрино. Спектр ускоренных протонов в источнике, по-видимому, имеется степенной вид с показателем наклона -2. Такой вид спектра предсказывается механизмом ускорения космических лучей на фронте ударной волны и подтверждается недавними наблюдениями гамма-квантов высоких энергий от оболочек сверхновых звезд. Пионы, рожденные при взаимодействии ускоренных протонов с окружающим источник веществом или фотонами, распадаются до взаимодействия. Таким образом энергетический спектр нейтрино будет повторять энергетический спектр ускоренных протонов в источнике и иметь показатель наклона -2. Спектр диффузных космических нейтрино имеет существенно более пологий наклон, чем спектр атмосферных нейтрино и при высоких энергиях (≥ 1000 ТэВ) будет доминировать над потоком атмосферных нейтрино. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (960,'Связь между числом мюонов от нейтрино в телескопе исветимостью источника','



\r\n

'Воображаемый' источник: M = M_sun , L_ν ~ 0.1 L_EDD ,
\r\nD = 10 кпс ( центр Галактики)

\r\n\r\n В телескопе с площадью 1 км² будет зарегистрировано\r\n в год 500 мюонов от нейтрино. Есть ли такие источники?\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (961,'Возможные источники нейтрино в Галактике','
\r\n
1. Оболочки сверхновых
\r\n
2. Пульсары
\r\n
3. Микроквазары
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (962,'Нейтрино из оболочек сверхновых','

p +p → заряженные пионы → нейтрино

\r\n

p +p → нейтральные пионы → гамма-кванты

\r\n

Ф_ν≈ Ф_γ\r\n

\r\n

N_ν(>E) ≈ 10^-11 см^-2 сек^-1 (1 ТэВ / E) ( d / 1 кпс)^-2\r\n

\r\n

Число событий (>100 ГэВ) ≈ 30 км^-2 год^-1
\r\n( в нейтринном телескопе объемом 1 км³) \r\n

','В настоящее время главным источником галактических космических лучей считаются оболочки. Регистрация нейтринного сигнала дала бы окончательное доказательство существования ускоренных протонов и ядер в оболочках сверхновых. На основе данных гамма - астрономии можно ожидать ~30 событий в год в нейтринном телескопе площадью 1 км2 по крайней мере для отдельных оболочек.
\r\nВ тоже время возможно, что число событий и окажется и существенно меньше, т.к гамма-кванты могут рождаться не только при распаде нейтральных пионов , но и при рассеяние высокоэнергичных электронов на фотонах( обратный Комптон-эффект) \r\n');
INSERT INTO book VALUES (963,'Связь между потоком гамма-квантов низких энергий и потоком нейтрино: предел Березинского','

При всех процессах рождения нейтрино обязательно\r\nпроисходит рождение гамма-квантов и электронов. При этом оказывается,\r\nчто доля энергии переходящая в электромагнитную компоненту\r\nбольше доли энергии, переходящей в нейтрино\r\n

\r\n
\r\n



','Один из первых пределов на поток нейтрино был получен В.Березинским из сравнения интегрального потока нейтрино и плотности потока рентгеновского и гамма- излучения. В pp и p столкновениях вероятность образования заряженных пионов не превышает 2/3 . ¾ энергии уносит нейтрино, остальная часть уходит в электромагнитный каскад. Таким образом энергии в нейтрино должна быть меньше плотности энергии в гамма-квантах.\r\n На основе приведенных на слайде соотношении и получаем искомый предел.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (964,'Связь между потоком космических лучей высоких энергий и потоком нейтрино: предел Ваксмана-Бакала','



\r\n

Подробный вывод приведен в приложении

','');
INSERT INTO book VALUES (965,'Диффузный поток нейтрино - экспериментальные пределы','



','На слайде показаны теоретические пределы на потоки нейтрино ( Березинского и Ваксмана-Бакала) и\r\nЭкспериментальные пределы, полученные в разных экспериментах. Пунктиром показана чувствительность\r\nНовых установок.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (966,'Нейтрино от ядер активных галактик','

\r\nДва типа моделей:\r\n

\r\n
1. Генерация нейтрино в аккрецирующем диске (AGN-core)\r\n Источник оптически толстый τ_pγ >> 1.
   Не дает вклада\r\n в космические лучи высокой энергии.\r\n
\r\n
2. Генерация нейтрино в релятивистском джете (AGN-jet) \r\nИсточник оптически тонкий τ_pγ < 1.
   \r\nБлазары - АГЯ с джетом направленным на Землю.\r\n Являются источниками гамма-квантов высоких энергий и возможно космических лучей сверхвысоких энергий \r\n
\r\n
\r\n
','Регистрация внегалактического нейтринного потока позволит глубже понять наиболее удивительные объекты Вселенной - ядра активных галактик (AGN). Существует два класса моделей, предсказывающих поток нейтрино от AGN. К первому классу относятся модели, рассмотренные впервые в пионерской работе Ф.Стеккера(F.Stecker, 1991) и развитые далее в работе Сабо и Протеро (A.Szabo and R.Protheroe, 1996) и самого Стеккера ( см. например (F.Stecker and M.Salamon, 1996)), так называемые AGN-core модели. Источник нейтрино в этой модели является оптически толстым.
\r\nКо второму классу относятся так называемые AGN-jet модели, впервые рассмотренные в работе К.Маннхейма (K.Mannheim, 1992) и развитые в серии последующих работах (K.Mannheim, 1995, R.Protheroe, 1996, 1998). Источник нейтрино в этих моделях - оптически тонкий.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (967,'Нейтрино от ядер активных галактик (продолжение)','



','Согласно современным представлениям ядро активной галактики - это черная дыра с массой 10⁴ - 10⁸ массы Солнца, окруженная плоским диском аккрецирующего на черную дыру вещества. Часть падующего на черную дыру вещества переизлучается в форме узкой струи или джета (принятое в английской литературе название) в направлении перпендикулярным плоскости диска и по-видимому ( согласно ряда моделей) совпадающем с осью вращения черной дыры. Джеты разбиваются на тонкие подстуктуры - 'блобы' (сгустки намагниченной плазмы), движущиеся с Лоренц-факторами порядка 10. Джеты наблюдаются в радиодиапазоне практически для всех источников гамма-излучения высокой энергии. В AGN-jet моделях предполагается, что протоны и электроны ускоряются на ударных волнах, образованных при прохождении джета через межзвездный газ. Нейтрино и гамма-кванты образуются при распаде пионов, рожденных при pg-взаимодействии. Фотонами мишени могут быть как синхротронные фотоны от электронов высокой энергии, так и тепловые фотоны, Можно показать (см. например F.Halzen, 1998), что оптическая толща источника понижается обратно пропорционально 3 степени Лоренц-фактора и джет становится прозрачным для выхода гамма-квантов высокой энергии и нейтронов Энергия излучаемая восех диапазонах не должна превышать Эддингтоновского предела, равного 10⁴² - 10⁴⁶ эрг/сек \r\n');
INSERT INTO book VALUES (968,'Отступление: Упрощенная модель джета','

Оценка Лоренц-фактора\r\n Гамма-кванты высокой энергии должны выходить изблоба E_max E_фон < Г² m_e²
\r\n \r\n Г > 10\r\n

\r\n



\r\n



\r\n','

Блазары - источники гамма-квантов \r\nвысокой энергии ~10 ТэВ.
\r\n Гамма-кванты с большей энергией поглощаются на инфракрасном фоне:
\r\n γ + γ_инф→ e⁺e^-
\r\n и не доходят до Земли

\r\n

Толщина блоба:\r\n длительность вспышки - часы - дни
\r\n Г c Δt ~ R \r\n

');
INSERT INTO book VALUES (969,'Нейтрино от блазаров','

Рождение пионов на\r\nультрафиолетовых\r\nфотонах\r\n

\r\n

p + γ→ p +π⁺+ →μγ\r\n

\r\n

p + γ→ n +π⁰+ →2γ\r\n

\r\n

В системе блоба: E\' > 0.1 GeV / E\'\r\n

\r\n

В лаб. cистеме E_p > 1.4 10¹⁹ eV (Г/30)² ( 10эВ /E_γ)\r\n

\r\n

E_ν > 7 10¹⁷ eV (Г/30)² ( 10эВ /E_γ)\r\n

\r\n

Если блазары 'ответственны' за космические лучи\r\n сверхвысоких энергий ( выше 10¹⁹ эВ), тогда число событий\r\nот 'блазарных ' нейтрино оказывается равным\r\n

\r\n

N событий ~ 10 км^-2 год^-1
\r\n(Eγ>10¹⁷ eV)

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (970,'Всплески нейтрино от блазаров','

От блазаров наблюдаются всплески гамма-излучения\r\nвысокой энергии длительностью 1час - 1 месяц.

\r\n
\r\n

Рождение пионов рентгеновских фотонах

\r\n

p + γ→ p +π⁺+ →μγ\r\n

\r\n

p + γ→ n +π⁰+ →2γ\r\n

\r\n
\r\n

E_ν > 7 10¹³ эВ (Г/30)² (100 КэВ / E_γ)\r\n

\r\n

N = 2 км^-2 (L_p / 10⁴⁵эрг/сек)( Δt /1000 сек)(1000 Mпс/D)²\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (971,'Нейтрино ультравысоких энергий','

Нейтрино ультравысоких энергий >10¹⁸ eV

\r\n
\r\n
1. Космологические (или GZK) нейтрино
   \r\np + γ_rel. ≈ n +π\r\n
\r\n
2. Нейтрино от распада топологических дефектов \r\n ( монополи, космические струны) и сверхтяжелых частиц
\r\n
\r\n
','Нейтрино от распада пиона, рожденного при взаимодействии протона сверхвысокой энергии с реликтовым фотоном, принято называть космологическим нейтрино. Т.к Вселенная прозрачна для нейтрино, то в спектр космологических нейтрино вносят вклад эпохи с различным красным смещением. Из-за порогового характера фоторождения пионов дифференциальный спектр нейтрино от эпохи с красным смещением z имеет максимум при энергии (В.Березинский и др. 1990):
\r\nE max = 2.4x10¹⁸ / (1 + z)² эВ.
Следовательно, исследование энергетического спектра космологических нейтрино позволит понять, как изменялась в разные эпохи интенсивность космических лучей \r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (972,'Z-вспышки','



\r\n

Если поток нуклонов с энергией выше 10¹⁹ эВ объясняется этим механизмом, то поток нейтрино с энергией выше 10¹⁸ эВ 100 км^-2 год^-1 стер^-1 \r\n

\r\n

Трудности:\r\n

\r\n
1. Откуда берутся первичные нейтрино столь высокой энергии
   \r\nE_ν = M²_Z /(2m<_ν) = 4.2 10²¹ eV\r\n
\r\n
2. Слишком много гамма-квантов низкой энергии
\r\n
','Рассмотрим сценарий Z-вспышек ( Z-bursts) (T.Weiler, 1999)( под Z следует понимать нейтральный бозон стандартной модели). В этом сценарии нейтрино, собираясь с космологических расстояний, взаимодействуют с реликтовыми нейтрино: ν +ν_р →адроны, нейтрино, фотоны. При энергиях нейтрино, соответствующих резонансному рождению Z -бозона (E_ν = M²_Z / (2m_ν) =4.2&x10²¹( 1 эВ/m_ν) ), сечение этой реакции резко возрастает. При распаде Z-бозона на один протон рождаются 26 нейтрино (от распада пионов). Если космические лучи с энергией выше 10¹⁹ эВ объясняются этим механизмом, то поток нейтрино с энергией выше 10¹⁸ эВ будет примерно равен 100 км^-2 год^-1 стер^-1. Такой поток может быть зарегистрирован на вводимых в строй в ближайшее десятилетие установках.\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (974,'Заключение','В ближайшие 10 лет в нейтринной\r\nастрофизике высоких энергий\r\nможно ждать много интересных\r\nоткрытий.\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (976,'Приложения (содержание)','
\r\n
1. Современные представления о свойствах слабых взаимодействий\r\n и нейтрино.
\r\n
2. Реакции, используемые для регистрации нейтрино
\r\n
3. Осцилляции нейтрино
\r\n
4. Энергетический спектр атмосферных нейтрино
\r\n
5. Ограничение на поток космических нейтрино
\r\n
6. Черенковское излучение
\r\n
7. Свойства мюона
\r\n
8. Каскадный ливень
\r\n
9. Интенсивность акустического сигнала от каскадного ливня
\r\n
10. Космические объекты с релятивистскими джетами
\r\n
11. Фоторождение пиона: p +γ → n +π
\r\n
12. Эддингтоновский предел на светимость источника
\r\n
13. Оптическая толща источника.
\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (977,'Современные представления о свойствах нейтрино и слабых взаимодействиях','
\r\n
1. Кварки и лептоны
\r\n
2. Фундаментальные взаимодействия
\r\n
3. Диаграммы Фейнмана.
\r\n
4. Слабые токи
\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (978,'Кварки и лептоны - строительные блоки вещества','



\r\n

Протоны, нейтроны, пи-мезоны и другие адроны\r\nсостоят из кварков ( и атикварков).\r\nОткрыты 6 типов (ароматов) кварков :\r\nup-кварк ( u ), down- кварк ( d ), 'странный' кварк (s),\r\n'очарованный ' кварк, bottom- кварк (b) и top - кварк

','Согласно современным, экспериментально доказанным, представлениям вся существующая материя состоит из точечноподобных (т.е очень малым, неизвестным в настоящее время размером, меньшим 10^-15 см) фермионов¹ ( частиц со спином² ½) - кварков³ , имеющих дробный ( относительно заряда электрона) электрический заряд (+2/3 e, -1/3 e), и лептонов, подобных электронов и нейтрино. Эти составляющие матери и могут взаимодействовать путем обмена различных фундаментальных бозонов ( частиц с целым спином). Кварки, кроме спина и электрического заряда несут особый 'цветовой' заряд⁴.\r\nКаждый кварк может находится в 3-х 'цветовых' состояниях. \r\nКроме открытых фундаментальных фермионов и бозонов современная теория предсказывает существование особого класса бесспиновых бозонов, называемых 'хигсовыми бозонами'. Главная задача строящегося в настоящее время гигантского ускорителя LHC⁵ в Швейцарии состоит в поиске хигсовских бозонов. Важность этих частиц в современной теории определяется тем, что благодаря взаимодействию с этими частицами остальные частицы приобретают массу.\r\n
\r\n

---

\r\n
\r\n
1. Слово фермион - производное от фамилии итальянского физика Энрико Ферми.
\r\n
2. Спин -
\r\n
3. Термин кварк введен в 1964 г. американским физиком Гелл-Манном и взят им из романа Д.Джойса ' Поминки по Финнегну' (герою снится сон, в котором чайки кричат: 'Три кварка для мистера Марка').\r\n
\r\n
4. Цвет кварков никак не связан с цветом объектов в оптике и используется как обозначение особого квантового числа.\r\n
\r\n
5. LHC - Large Hadron Collider.\r\n
\r\n
');
INSERT INTO book VALUES (979,'Кварки и лептоны - строительные блоки вещества (продолжение)','

Кварки можно сгруппировать в три дуплета, называемых 'семействами' или 'поколениями'\r\n

\r\n



\r\n

Кварки имеют дробный (относительно заряда\r\nэлектрона) заряд:\r\n

\r\n



\r\n

Антикварки ( u, d ..) - противоположный электрический\r\nзаряд \r\n

\r\n

Примеры: Протон - (uud), нейтрон - (udd)\r\nПионы :π⁺ - (u d) π^- - (u d)

','Кварки можно сгруппировать в три дуплета, называемых 'семействами' или 'поколениями'. Смысл такой группировки будет объяснен ниже. Кварки из верхнего ряда имеют заряд\r\n+2/3 |e|, из нижнего -1/3 |e|.
\r\n\r\n В свободном состоянии кварки не были обнаружены, они всегда находятся в связанном состоянии внутри адронов¹. \r\nПротоны и нейтроны состоят из 3-х кварков, пионы² - из 2-х.\r\n
\r\n

---

\r\n
\r\n
\r\n
1. Адроны - частицы, участвующие в сильном взаимодействии. Адроны с целым спином называются мезонами, а с полуцелым - барионами
\r\n
2. Пионы или пи-мезоны - легчайшие адроны с массой 139 МэВ. Существуют два заряженных пи-мезона (π⁺) и нейтральный пи-мезон (π⁰). Заряженные пионы имеют время жизни 2.10^-8 сек и распадаются на мюон и мюонное нейтрино. Нейтральные пион имеет время жизни 10^-17 сек и распадается на два гамма-кванта.
\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (980,'Лептоны','



','Лептоны, по определению, это частицы не участвующие в сильных взаимодействиях. Цветовой заряд у лептонов отсутствует.
\r\nСуществуют три заряженных лептона ( электрон ( e), мюон (μ), тау (τ) ) и три нейтральных ( электронное нейтрино (ν_e), мюонное нейтрино (ν_μ) и тау-нейтрино (ν_τ)).
\r\nЛептоны, как и кварки группируются в три поколения.
\r\nНейтрино разного типа ν_e, ν_μ и ν_τ являются разными частицами. Так, при взаимодействии ν_μ с веществом будут рождаться мюоны, а не электроны и тау-лептоны. Такой характер слабого взаимодействия ( сохранение электронного, мюонного и таонного лептонных чисел) был подтвержден в многочисленных экспериментах и заложен в структуру современной стандартной модели (СМ) элементарных частиц. Мюоное нейтрино было открыто в 1962 году, а тау - нейтрино совсем недавно, только в 2000 году ( правда в том, что тау-нейтрино существует уже никто не сомневался)
\r\nИнтересно отметить, что окружающая нас Вселенная в основном состоит из u, d - кварков, электронов и электронных нейтрино, т.е. из кварков и лептонов первого поколения. Остальные кварки и лептоны получены в экспериментах на ускорителях и также рождаются при взаимодействии космических лучей высоких энергий с атомами атмосферы. Фермионы 2-го и 3-го поколения играли важную роль в ранней Вселенной, в первые мгновения после большого взрыва. Так, число сортов нейтрино определило соотношение между гелием и водородом.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (981,'Фундаментальные взаимодействия','

В физике известны 4 фундаментальных взаимодействия:\r\n

\r\n\r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n

Взаимодействие	\r\n область действия \r\n	\r\n частицы, переносчики взаимодействия	Пример
Гравитация	∞	Гравитон	\r\n Притяжение тел \r\n \r\n
Электромагнитное	∞	фотон (γ)	Сила Кулона
Сильное	10-13см	глюоны (g)	\r\n Протоны и нейтроны в ядре, кварки в протоне
Слабое	10-16 см	W + , Z0 - бозоны	\r\n b - распад, взаимодействие нейтрино

','В современной физике известны четыре фундаментальных взаимодействия - сильное, электромагнитное, слабое и гравитационное. Наиболее интенсивное сильное взаимодействие существует между кварками. Его дальнодействующая составляющая порождает ядерную силу, удерживающую протоны и нейтроны внутри ядра. Сильное взаимодействие - короткодействующее, радиус действия около 10^-13 см ( 1 ферми). Переносчиком сильного взаимодействия между кварками являются безмассовые бозоны, несущие цветной заряд - глюоны ¹. \r\nДалее по интенсивности следует электромагнитное взаимодействие, действующее между всеми заряженными частицами и телами. Переносчиком взаимодействия является обычный фотон.
\r\nДалее следует слабое взаимодействие, действующее между кварками и лептонами.Переносчиками взаимодействия являются массивные заряженные (W+ ) и нейтральные (Z0) массивные бозоны. Массы этих бозонов примерно в 100 раз больше массы протона( mW = 80ГэВ , mz =91 ГэВ, напомню, что масса протона около 1 ГэВ)
\r\nРадиус слабого взаимодействия (~1/ M_W) ~10^-16см.
\r\nСамое слабое в мире элементарных частиц - гравитационное взаимодействие.\r\n
\r\n

---

\r\n
\r\n
\r\n
1. Термин глюоны происходит от английского слова glue -клей.\r\n
\r\n
\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (982,'Несколько замечаний о характере слабого взаимодействия','
1. Слабое взаимодействие ответственно за β - распад ядер, распады\r\n элементарных частиц , реакции с участием нейтрино.\r\n
\r\n
2. Нейтрино - частица участвующая только в слабом взаимодействии.
\r\n
3. В слабом взаимодействии нарушаются законы сохранения \r\n пространственной и зарядовой четности.
\r\n
4. Слабое взаимодействие приято называть 'слабым' т.к процессы \r\n инициированные им являются медленными, а сечения \r\n взаимодействия малыми. При высоких энергия ( более 100 ГэВ\r\n в системе центра инерции) слабое взаимодействие по интенсивности\r\n сравнивается с электромагнитным.
\r\n
5. Слабое и электромагнитное взаимодействие - проявление единого\r\n электрослабого взаимодействия, подобно тому как электрическое и \r\n магнитное проявление единого электромагнитного.
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (983,'Диаграммы Фейнмана','



','Для дальнейшего рассмотрения удобно использовать диаграммы Фейнмана.
\r\nДиаграммы Фейнмана - диаграммы, графически изображающие процессы взаимодействия частиц. Ричард Фейнман - американский физик, внесший большой вклад в развитие физики элементарных частиц и физики высоких энергий. Основными элементами диаграммы являются линии, изображающие распространение частиц, и вершины, изображающие их локальные взаимодействия. На слайде для иллюстрации показана диаграмма рассеяния электрона на электроне. Принято говорить, что электромагнитное взаимодействие обусловлено взаимодействием электромагнитного тока с фотонами. Вообще ток - это физическая величина определяющая взаимодействие с данным векторным полем. \r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (984,'Слабые токи','



','');
INSERT INTO book VALUES (985,'Реакции, используемые для регистрации нейтрино','','');
INSERT INTO book VALUES (986,'Реакции, используемые для регистрации нейтрино (продолжение)','



','');
INSERT INTO book VALUES (987,'Реакции, используемые для регистрации нейтрино (продолжение)','



','');
INSERT INTO book VALUES (988,'Реакции, используемые для регистрации нейтрино (продолжение)','



','');
INSERT INTO book VALUES (989,'Осцилляции нейтрино (1)','

ν₁, ν₂ - состояния с массами m₁ и m₂ \r\n

\r\n

|ν_e > = cos θ |ν₁ > + sin θ |ν₂ >\r\n  |ν_μ > = -sin θ |ν₁ > + cos θ |ν₂ >\r\n

\r\n

Параметр θ - угол смешивания


\r\n

Изменение состояния во времени :\r\n

\r\n

| ν_e > t = cos θ_exp(-i E₁ t) | ν₁ > + sin θ exp(-i E₂ t) | ν₂ > \r\n

\r\n

E₁ и E₂ - энергия двух массовых состояний с одинаковым импульсом p\r\n

','Осцилляции нейтрино - переход нейтрино одного аромата в другой.
\r\nВпервые гипотеза о существовании осцилляций нейтрино была высказана Бруно Понтекорво в конце 50-х годов. Он же в начале 70-х годов предложил осцилляции нейтрино как возможное объяснение дефицита солнечных нейтрино в эксперименте Р.Дэвиса (Б.Понтекорво, 1967). Действительно, если часть электронных нейтрино на пути от Солнца к Земле перейдет в мюонные нейтрино, то число событий в эксперименте будет меньше, т.к. в эксперименте Дэвиса возможна регистрация только электронных нейтрино.. Причина осцилляций в том, что нейтрино определенного типа (ν_e , ν_μ ) рождаются как смесь состояний (ν₁ и ν₂) c определенными и неравными массами ( m₁ и m₂ ):

\r\n ν_e = cosθ ν₁ + sinθ ν₂ ; ν_μ = -sin θ ν₁ + cosθ ν₂
\r\n где параметр θ называется углом смешивания.\r\nИзменение состояние электронного нейтрино во времени описывается формулой, приведенной на слайде.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (990,'Осцилляции нейтрино (2)','

|< ν_e | ν_e >_t |² = 1 - sin² 2θ sin² [ ½ ( E₂ - E₁ ) t] \r\n

\r\n

E₂ - E₁ ≈ (m²2 - m²₁ ) / 2p = Δm² / 2E ( Δm² = m²₂ - m²₁)

\r\n

( для p >> m₁, m₂ вместо p можно писать E₁ или E₂ )

\r\n

Вероятность перехода ν_e в\r\nν_μ\r\n

\r\n

P( ν_e → ν_μ ) =sin² 2θ sin² (Δm² / 4 E) x \r\n

\r\n

x - расстояние от точки рождения

\r\n

L_осц = 2π 2 E / Δm² = 2.5 E (ГэВ) /Δm² (эВ), км \r\n

\r\n

P( ν_e → ν_μ ) =sin² 2θ sin² (π x / L_осц )\r\n

','Вероятность, что электронное нейтрино по прошествии времени t останется электронным нейтрино описывается формулой, приведенной на слайде.
\r\nВероятность, что нейтрино с энергией E, образовавшееся как ν_e , будет после прохождения расстояния x находиться в состоянии ν_μ равна:
\r\n P(ν_e → ν_μ ) = sin²2θ x sin² ( (m²₂ - m²₁ ) / 4 E ) x
\r\n \r\nВероятность P(ν_e ⇶ν_μ ) изменяется по периодическому закону с расстоянием, периодичность характеризуется \"длиной осцилляций\" L_осц :
\r\n \r\n L_осц = 2π x 2E/ Δm² = 2.5 E(ГэВ) /Δm² (эВ2) км
\r\n (Δm² = m²₂ - m²₁ ).
\r\n\r\n Эта формула показывает, что если энергия нейтрино равна 1 ГэВ, а Δm² примерно равно 10^-3 эВ, то длина осцилляция равна 2500 км, т.е. сравнима с размером Земли.
\r\nЕсли угол θ= π/4 ( полное смешивание), то на определенных расстояниях вероятность перехода становится равной единице.
\r\nВпервые гипотеза о существовании осцилляций нейтрино была высказана Бруно Понтекорво в конце 50-х годов. Он же в начале 70-х годов предложил осцилляции нейтрино как возможное объяснение дефицита солнечных нейтрино в эксперименте Р.Дэвиса (Б.Понтекорво, 1967). Действительно, если часть электронных нейтрино на пути от Солнца к Земле перейдет в мюонные нейтрино, то число событий в эксперименте будет меньше, т.к. в эксперименте Дэвиса возможна регистрация только электронных нейтрино.\r\n Об открытие осцилляций нейтрино будет рассказано в лекциях посвященных солнечным и атмосферным нейтрино.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (991,'Матрица смешивания 3-x состояний','



','При наличие трех типов нейтрино и трех массовых состояний матрица смешивания содержит три угла смешивания θ₁₂, θ₁₃, θ₂₃ и еще три параметра, значения и смысл которых нам в дальнейшим не понадобятся \r\n');
INSERT INTO book VALUES (992,'Матрица смешивания','



','Можно показать, что в общем случае матрицу смешивания можно представить в следующем виде. Отдельные параметры этой матрицы уже определены из экспериментов по изучению атмосферных и солнечных нейтрино. . В силу того, что θ₁₂ и θ₂₃ >> θ₁₃ и Δm²₁₂<< Δm² ₂₃ можно независимо рассматривать осцилляции между двумя состояниями и использовать выражение для вероятности перехода приводимое ранее. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (993,'Осцилляции в веществе - МСВ-эффект','

Причина отличия осцилляций в веществе от вакуумных:\r\nэлектронные и мюонные ( и таонные) нейтрино по разному\r\nвзаимодействуют с электронами вещества

\r\n



','

Существенное дополнение в теорию осцилляций, связанное с влиянием вещества, было внесено в работах С.Михеева, А.Смирнова и Л.Волфенштейна (МСВ -эффект)(L.Wolfenstein, 1978, Михеев, Смирнов, 1985,1987). В основе МСВ -эффекта лежит различие во взаимодействии с веществом нейтрино разных типов. В то время как взаимодействие электронов вещества за счет слабых нейтральных токов одинаково для всех типов нейтрино, только электронные нейтрино могут взаимодействовать с электронами также за счет заряженных токов.\r\n

\r\n

Собственные функции в веществе (γ_1m и ν_2m ) и угол смешивания (θ_m ) зависят от плотности электронов и отличаются от собственных функций и угла смешивания в вакууме(ν_e , ν_μ , θ) : \r\n

\r\n

ν_e = cosθ,sub>m ν_1m + sinθ_m ν_2m ; ν_μ = -sin θ_m ν_1m + cosθ_m ν_2m

\r\n

При осцилляции в веществе в теории появляется еще один параметр размерности длины - длина рефракции:

\r\n

L⁰ =√ 2 π / G_F n_e ≈ 1.7 x 10⁹ см / Z/A ρ г/см³\r\n

\r\n

n_e - плотность электронов, а ρ - плотность вещества.

\r\n

Введем параметр x равный отношению L_ocц к. L₀ Легко видеть, что x ~E_ν x n_e При x>>1 ( высокая плотность или высокая энергия)θ_m →π/2. При x=cos2θ (резонансная плотность или энергия) смешивание максимально - θ_m =π/4. Наконец, при x → 0 , θ_m →θ. При медленном ( на длине L₀) изменении плотности (адиабатическое приближение) не происходит переходов между состояниями ν_1m и. ν_2m.Так электронное нейтрино, родившись в центре Солнца в состоянии ν_2m (θ_m =π/2), остается в состоянии ν₂ на выходе из Солнца. Вероятность, что нейтрино при этом будет в состоянии ν_e равна sin²θ
\r\n ( P =|< ν_e | ν₂ >|² .)\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (994,'Собственные функции в веществе','



','Собственные функции в веществе (ν_1m и ν_2m ) и угол смешивания (θ_m ) зависят от плотности электронов и отличаются от собственных функций и угла смешивания в вакууме(ν_e , ν_μ , θ) :
\r\nν_e = cosθ_m ν_1m + sinθ_m ν_2m ; ν_μ = -sin θ_m ν_1m + cosθ_m θ_2m ');
INSERT INTO book VALUES (995,'Длина рефракции L₀','



','При осцилляции в веществе в теории появляется еще один параметр размерности длины - длина рефракции:
\r\n \r\nL₀ =√ 2 π / G_F n_e ≈ 1.7 x 10⁹ см / Z/A ρ г/см³
\r\n
\r\nn_e - плотность электронов, а ρ - плотность вещества.
\r\n Введем параметр x равный отношению L_ocц к. L₀
Легко видеть, что x ~E_ν x n_e При x>>1 ( высокая плотность или высокая энергия)θ_m →π/2. При x=cos2θ (резонансная плотность или энергия) смешивание максимально - θ_m =π /4. Наконец, при x → 0 , θ_m →θ. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (996,'Адиабатическая конверсия','



','При медленном ( на длине L₀) изменении плотности ( адиабатическое приближение) не происходит переходов между состояниями ν_1m и. ν_2m.Так электронное нейтрино, родившись в центре Солнца в состоянии ν_2m (θ_m =π /2), остается в состоянии ν₂ на выходе из Солнца. Вероятность, что нейтрино при этом будет в состоянии ν_e равна sin²θ (P =|<ν_e | ν₂ >|² .)\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (997,'Энергетический спектр атмосферных нейтрино','



','При получении выражения для энергетического спектра атмосферных нейтрино следует учитывать возможность взаимодействия пиона и каона до его распада. Время жизни пиона пропорционально его энергии, и, соответственно, вероятность распада до взаимодействия обратно пропорциональна энергии. При энергии много выше некоторой критической (E^кр) энергетический спектр нейтрино будет иметь наклон на единицу больший, чем спектр первичных космических лучей. Спектр мюонных нейтрино в широком диапазоне энергий можно аппроксимировать следующим выражением (Л.Волкова, 1980), приведенным на слайде. \r\n Размерность выражения: см^-2-сек^-1стер^-1ГэВ^-1. Первый член в круглых скобках описывает нейтрино от распада пионов (E^кр=120 ГэВ), второй от каонов (E^кр =820 Гэв), третий член (C_pr) описывает нейтрино \"быстрой\" (или прямой) генерации (нейтрино от распада чармированных ( частиц в состав которых входит с-кварк) частиц).
\r\n При высоких энергиях (E_ν > 10ТэВ) дифференциальный энергетический спектр атмосферных нейтрино от p и K - распадов описывается степенной функцией с показателем ~3.7 - на единицу больше, чем показатель наклона спектра космических лучей. Показатель наклона спектра нейтрино \"быстрой\" генерации равен ~2.7. При консервативных представлениях о сечениях рождения чармированных частиц C_pr =(3 ÷5) 10^-4 . Нейтрино \"быстрой\" генерации при этом начинают вносить существенный вклад в полный поток атмосферных нейтрино при E_ν > 300ТэВ. Отметим, что в настоящее время нельзя отбросить возможность и существенно большего потока нейтрино \"быстрой\" генерации - C_pr ~ 3 10^-3 . Знание потока нейтрино \"быстрой\" генерации весьма важно при выделении событий от космических нейтрино высоких энергий.
\r\n Причина отличия в энергетических спектрах нейтрино от распада пионов и от распада чармированных частиц связана с отличием во времени жизни этих частиц. Время жизни пиона τ_π равно 2.6 10^-8 сек. При высоких энергиях это время увеличивается за счет эффектов теории относительности. Так при энергии пиона 1 ТэВ время жизни пиона становится равным 2 10^-4 сек (τ_π E/m_π , m_π =139 МэВ). Двигаясь со скоростью света пион до распада должен в среднем пролететь расстояние 60 км ! Это расстояние существенно больше как расстояния от точки рождения пиона в атмосфере до земли так и среднего пробега пиона с ядрами воздуха. Пион высокой энергии только с малой вероятностью ( P ~ 1/ E) распадается до взаимодействия и передает свою энергии мюону и нейтрино. Чармированные частицы имеют время жизни существенно меньше, а массу существенно больше, чем пион. В силу этого описанные выше эффекты наступают при сущесвенно более высоких энергиях. Так время жизни D-мезона ( мезона состоящего из с и d кварков) равно 10^-12 сек, а масса 1800 МэВ. Длина до распада D-мезона равная 60 км будет при энергии 4 10⁵ ТэВ.
\r\n Из выражения, приведенного на слайде, видно, что при увеличении зенитного угла θ поток нейтрино возрастает. Причина этого в том, что при больших зенитных углах пионы и каоны рождаются в более разреженной атмосфере, и вероятность их распада по сравнению со взаимодействием увеличивается. В области, где доминируют нейтрино \"быстрой\" генерации, угловое распределение нейтрино изотропное ( если не учитывать поглощение нейтрино в Земле). \r\n');
INSERT INTO book VALUES (998,'Связь между потоком космических лучей предельно высоких энергий и потоком нейтрино - предел Ваксмана-Бакала','

Спектр космических лучей

\r\n



','Напомним широко известную картинку спектра космических лучей. Считается, что космические лучи с энергией выше 10¹⁹ эВ имеют внегалактической происхождение и, плотность таких космических лучей примерно однородна в очень большом масштабе.
\r\nОценим темп генерации таких космических лучей. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (999,'Темп генерации космических лучей','



','');
INSERT INTO book VALUES (1000,'Переход к нейтрино','



','');
INSERT INTO book VALUES (1001,'Плотность энергии в нейтрино','



','');
INSERT INTO book VALUES (1002,'Предел Ваксмана-Бакала','



','');
INSERT INTO book VALUES (1003,'Как обойти предел Ваксмана-Бакала ?','
\r\n
1. Источники не ускоряют космические лучи до 10¹⁹ eV -\r\n ограничение Манхейма- Протеро-Рачена\r\n
\r\n
2. Источники оптически толстые - космические лучи не\r\n выходят. Ограничение на поток - \r\n E²Ф_ν < 10^-6 см^-2 сек^-1стер^-1
   \r\n Пример модели - AGN-core модель Стекера и Соломона \r\n
\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1004,'Черенковское излучение ( П.А.Черенков, 1934 )','

Заряженные частицы, движущиеся со скоростью большей\r\nфазовой скорости света в данной среде, излучают свет.

\r\n



','

Заряженная частица движущаяся со скоростью больше чем скорость света в данной среде изучает в диапазоне видимого света. Это замечательное открытие было сделано П.А.Черенковым в 1934 г. Теория этого явления была создана И.Е.Таммом и И.М.Франком. В 1958 год Черенков, Тамм и Франк были удостоены Нобелевской премии.

\r\n

Излучение распространяется под углом θC ( этот угол принято называть черенковским углом) к\r\n направлению движения частицы:\r\n

\r\n

cosθ_C = c/ v n
\r\nv - скорость частицы, c- скорость света в вакууме, n -показатель преломления среды

\r\n

Поскольку показатель преломления зависит от длины волны, то и θ_C зависит от длины волны излучаемого света.
\r\n Интенсивность черенковского излучения на единицу пути дается формулой Тамма-Франка:
\r\n\r\n dN/dl dλ = 2πα sin² θ_C 1/ λ² '\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1005,'Свойства мюона','Масса ≈ 200 me
\r\nВремя жизни ≈ 2.2 мкс
\r\n( μ → e + ν_e + ν_μ)
\r\n

Энергетические потери мюона\r\n

\r\n

dE/dx = a + b E
\r\n a ≈ 2 МэВ/ г /см² - ионизационные потери
\r\n b E - радиационные потери
\r\n b ≈ 3 10^-6 г^-1 см² a ≈ b E при E₀ = 600 ГэВ
\r\n \r\nПробег мюона E_i - начальная энергия
\r\n E_f - конечная энергия
\r\nR = 1/ b x Ln( E_i + E₀ / E_f + E₀)
\r\n\r\nЕ = 1 ТэВ R ( в воде ) ≈ 3 км \r\n

\r\n ','Масса мюона примерно в 200 раз больше\r\n массы электрона. Мюон достаточно долгоживущая частица- время жизни в состоянии покоя 2.2 мкс.
\r\n Энергетические потери мюона складываются из ионизационных потерь, практически не зависящих от энергии мюона и радиационных потерь, линейно растущих с ростом энергии.
\r\n Ионизационные потери - энергия мюона расходуется на ионизацию вещества вдоль трактории.
\r\n Радиационные потери - рождение тормозных гамма-квантов, электрон-позитронных пар и ядерные ращепления.
\r\n Пробег мюона можно расчитать по приведенной на слайде формуле.\r\n Мюон с энергией 1 ТэВ в воде до остановки проходит расстояние около 2 км. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (1006,'Каскадный ливень в воде','



','

Электрон высокой энергии в отличие от мюона не может пролететь в среде большое расстояния. Причина этого в существенно меньшей меньшей массе электрона. Вероятность тормозного излучения гамма-кванта электроном на единицу пути примерно в 20000 раз больше чем для мюона. Гамма-квант с энергией примерно равный половине энергии электрона излучается на длине, которую в теории принято называть радиационной длиной (или радиационной единицей). Для воды эта длина равна 35 см. Гамма -квант на радиационной длине превращается в электрон- позитронную пару.\r\n

\r\n

В среде начитает развиваться электронно-фотонный каскад или каскадный ливень. Развитие каскада продолжается до тех пор пока энергия электронов, позитронов и фотонов не уменьшится до, так называемой, критической энергии, равной для воды 80 МэВ. Расстояние до максимума развития ливня логарифмически зависит от начальной энергии электрона и равно нескольким метрам. Поперечный размер ливня ( эту величину называют Мольеровским радиуом) примерно равен 10 см.\r\n

\r\n

Число частиц в максимуме ливня линейно растет с ростом начальной энергии и для начальной энергии 10 ТэВ это число равно 10⁴. Число черенковских фотонов от каскада можно рассчитать по формуле приведенной на слайде. Для Е= 10 ТэВ число фотонов равно 10⁸ . Размер ливня существенно меньше расстояние между оптическими детекторами в нейтринных телескопах и его можно рассматривать как яркий точечный источник света. Ливни образуются как при взаимодействии электронных нейтрино с веществом так и при взаимодействии мюонных. При взаимодействии электронных нейтрино вся энергия нейтрино переходит в каскад ( элетронно-фотонный и адронный), а при взаимодействии мюонного нейтрино примерно половину энергии уносит мюон. \r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1007,'Интенсивность акустического сигнала от каскадного ливня','



','Интенсивность акустического сигнала от каскада можно оценить по формулам приведенным на слайде. Теоретические предсказания теории термоакустического излучения подтверждены в экспериментах на ускорителях (L.Sulak et al., 1979) \r\n');
INSERT INTO book VALUES (1008,'Космические объекты с релятивискими джетами:Квазары,микроквазары и колапсары','



','');
INSERT INTO book VALUES (1009,'Отступление:','

реакция p + γ→ n +π

\r\n

p + γ → Δ⁺ → n +<\r\n

\r\n

m_Δ =1232 МэВ \r\n

\r\n

σ_res ≈ 5.10^-28 cm²\r\n

\r\nУсловие резонанса \r\n

E_pћ E_ν ~ (m²_Δ - m² )_p/ 2 = 0.2 ГэВ²\r\n

\r\n

E_γ ~10^-3 эВ - энергия реликтовых фотонов
\r\nE_p ~10²⁰ эВ - энергия 'обрезания' протонов космических лучей. ГЗК (Грейзен, Зацепин,Кузьмин) - эффект.\r\n

','В виду важности реакции фоторождения пионов для нейтринной астрофизики и вообще для астрофизики высоких энергий рассмотрим этот процесс по подробнее. Реакция \r\np + γ→ n +π протекает через рождение адронного резонанса Δ⁺ открытого еще Е.Ферми в начале 50-х годов прошлого века. Адронный резонанс - возбужденное состояние кварков с крайне малым временем жизни τ ~10^-23 сек. Сечение реакции, протекающих через резонанс, резко увеличивается, если энергия в системе центра инерции сталкивающихся частиц совпадает с точностью до ширины 1 резонанса с его массой. Без вывода приведем формулу связывающую энергию протона и гамма-кванта с условием резонанса. Важный пример. Если в качестве фотонов мишени рассматривать реликтовые фотоны то резонансное рождение пионов возможно при энергиях протонов выше 10²⁰ эВ. При этих энергиях протон будет эффективно терять энергию на рождение пионов и должно наблюдаться резкое укручение (обрезание) спектра космических лучей. Это явление было предсказано в 1966 году К.Грейзеном, Г.Т.Зацепиным и В.А.Кузьминым и по первым буквам фамилии авторов получило название ГЗК -эффекта. \r\n\r\n
\r\n

---

\r\n
\r\n
\r\n
1. В силу соотношения неопределенности Гейзенберга неопределенность в массе нестабильной частицы порядка 1/τ (в естественной системе единиц) и для адронных резонансов составляет величину около 100 МэВ.
   Эту величину принято называть шириной резонанса. \r\n
\r\n
');
INSERT INTO book VALUES (1010,'Эддингтоновский предел на светимость источника','

Для стационарного источника

\r\n\r\n

L_max < 1.3 10³⁸ ( M / Msun) эрг/сек

\r\n

Световое давление на электроны больше силы\r\nпритяжения фотонов\r\n

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1011,'Оптическая толща источника τ_pγ','



','');
INSERT INTO book VALUES (1013,'Список литературы','
\r\n
1. Аскарьян. Гидродинамическое излучение от треков ионизующих частиц в стабильных жидкостях. \r\n // Атомная энергия 3(1957) 152
\r\n
2. Г.А.Аскарьян. Избыточный отрицательный заряд электрон-фотонного ливня и когерентное радиоизлучение от него. // ЖЭТФ 41(1961) 616
\r\n
3. Дж.Бакал. Нейтринная астрофизика. Москва, Мир 1993
\r\n
4. Березинский В.С. и др. Астрофизика космических луей, гл. 8 Москва, Наука, 1990
\r\n
5. Волкова Л.В. Энергетические спектры и угловые распределения атмосферных нейтрино. \r\n //Ядерная физика 1980. Т. 31 С. 1510
\r\n
6. А.Д.Долгов, Я.Б.Зельдович,М.В.Сажин Космология ранней Вселенной МГУ 1988
\r\n
7. Г.В.Домогацкий. Возможности изучения частоты гравитационных коллапсов звезд во Вселенной с помощью регистрации изотропного потока электронных антинейтрино. // Астрономический журнал, 1984, Т.61 С. 51
\r\n
8. Г.Клабдор-Клайнгротхаус, А.Шмидт. Неускорительная физика элементарных частиц\r\n М.: Наука 1997 С. 391
\r\n
9. Кузьмин В.А. О детектировании солнечных нейтрино при помощи реакции\r\n Ga71( ,e-)Ge71 // ЖЭТФ, 1965 т. 49 с. 1532
\r\n
10. В.С.Имшенник, Д.К.Надежин. Сверхновая 1987А в Большом Магелановом Облаке: наблюдения и теория. // УФН 1988 т.156 с.561
\r\n
11. C.П.Михеев, А.Ю.Смирнов Резонансное усиление осцилляций в веществе и спектроскопия солнечных нейтрино. // Ядерная физика, 1985,т.42, с.1441
\r\n
12. C.П.Михеев, А.Ю.Смирнов Резонансные осцилляции нейтрино в веществе. // УФН, 1987 т.153 с.3\r\n
13. Л.Б.Окунь. Лептоны и кварки, Москва, Наука 1990
\r\n
14. Б.М.Понтекорво.Нейтринные эксперименты и проблема сохранения лептонного заряда. \r\n // ЖЭТФ, 1967 т. 53, с.1717
\r\n
15. С.Шапиро, С.Тьюкальски. Черные дыры, белые карлики и нейтронные звезды. Москва, Мир, 1985
\r\n
16. S.Aтdo et al. Detectability of the supernova relict neutrino and neutrino oscillation. // Astropart.Phys. 18 (2003) 307
\r\n
17. Q.R.Ahmad et al (SNO Collaboration) The Sudbary Neutrino Observatory. // Nucl.Instrument and Meth. A449 (2000) 172
\r\n
18. Q.R.Ahmad et al (SNO Collaboration) Direct evidence for neutrino flavor transformation from neutral current interaction\r\n in Sudbary Neutrino Observatory. // Phys.Rev.Lett. 89 ( 2002) 11301
\r\n
19. S.N.Ahmed et al Measurement of the total active B-8 solar neutrino flux at the Sudbury Neutrino Observatory with enhanced neutral current sensitivity. nucl-ex/0309004
\r\n
20. E.Andres et al(AMANDA Collaboration). The AMANDA neutrino telescope: Principle of operation and first results.\r\n //Astroparticle Physics 13(2000) 1-20.
\r\n
21. T.Araki et al. (KamLand Collaboration) Experimental investigation of geologically produced antineutrinos with kamLAND. \r\n //Nature 436(2005) 499
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1015,'Список литературы (продолжение)','
\r\n
1. M.Kachelrie Status of particle physics solution to the UHECR puzzle. hep-ph/0406174 , 2004
\r\n
2. Kolb E, Turner M, 1990, The Early Universe, (Reading, MA: Addison-Wesley)
\r\n
3. Ch. Kraus et al. Most resent results of the Mainz Neutrino mass Experiment. // Nucl.Phys. B (Proc. Suppl.) 118 (2003) 482
\r\n
4. A.E.Lange et al. Cosmological parameters from the first results. of BOOMERANG // Phys.Rev. 2001. V. D63 P. 042001.
\r\n
5. J.Learned, K.Mannheim. High-energy neutrino astrophysics. // Ann.Rev.Nucl.Part.Sci. 50(2000) 679
\r\n\r\n
6. J.Learned Alternative techniques for High Energy Neutrino Astronomy. //Nuclear Phys. B (Proc. Suppl.) 118 (2003) 405
\r\n
7. A.Letessier-Selvon. Auger: A latge Air Shower Array and Neutrino Telescope. //Nuclear Phys. B (Proc. Suppl.) 118 (2003) 399
\r\n
8. V.M.Lobashev et al. Direct search for mass of neutrino and anomaly in the tritium beta spectrum. // Phys.Lett B460(1999) 227
\r\n
9. K.Mannheim. High-energy neutrinos from extragalactic jets. // Astropartical Phys, 1995 V.3 P. 295-302.
\r\n
10. K.Mannheim, R.Protheroe, J.Rachen. On the cosmic ray bound for models of extragalactic neutrino production. // Phys. Rev. 2000 V.63D, P. 023003
\r\n
11. Markov M.A. On high energy neutrino physics. //Proc. 1960 Annual Int.Conf on High Energy Physics., Rochester. 1960 P. 578
\r\n
12. A.B.McDonald, C.Spiering. Astrophysical neutrino telescopes. astro-ph/0311343, 2003
\r\n
13. R.McKeon, P.Vogel Neutrino masses and oscillations: Triumphs and challenges. hep-ph/ 0402025, 2004
\r\n
14. Mohapatra R. New Contributions to Neutrinoless Double Beta Decay in Supersymmetric Theories.// Phys.Rev. 1986. D34, 3457
\r\n
15. L.Nellen, K.Mannheim, P.Biermann Neutrino production through hadronic cascades in AGN accretion disks. // Phys. Rev. 1993 V.47D, P. 5270
\r\n
16. K.A.Olive, G.Steigman, T.Walker Primordial nucleosynthesis: Theory and observation // Physics Reports. 2000. V. 333 P. 389.
\r\n
17. A.Osipowicz et al. KATRIN: A Next generation tritium beta decay experiment with sub-eV sensitivity for the electron neutrino mss. Letter of intent. hep-ex/0109033, 2001
\r\n
18. S.Perlmutter et al. Measurements of omega and lambda from 42 high redshift supernova. // Astrophysical J. 1999. V. 517 P.565
\r\n
19. T.Piran. Gamma-ray bursts and the fireball model. // Phys.Reports. 1999. V. 314, P. 575 - 667.
\r\n
20. R.Protheroe, P.Jonson. Propagation of ultrahigh-energy protons over cosmological distances and implications for topological defect models. // Astroparticle Phys. 1995. V.4. P. 253.
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1014,'Список литературы (продолжение)','
\r\n
1. J.Bahcall, M.Pinsonneault, S.Basu Solar models: Current epoch and time dependences, neutrinos and helioseismological properties. .// Astrophys.J. 555(2001) 990
\r\n
2. A.Balbi et al. MAXIMA-1: A measuremnt of the cosmic microwave background anisotropy on angular scales of 10 arcminutes\r\n to 5 degrees. // Astrophysical J. Letters. 2000. V.545. P.1.
\r\n
3. J.Beacom and M.Vagis GADZOOKS! Anti-neutrino spectroscopy with large water Cherenkov detectors. astro-ph/0309300, 2003
\r\n
4. W.Bednarek et al. Galactic discrete sources of high energy neutrinos. astro-ph/0404534, 2004
\r\n
5. I.A.Belolaptikov et al. (Baikal Collaboration) The Baikal underwater neutrino telescope: design, performance and first results. //Astroparticle Physics 7 (1997) 263-282
\r\n
6. P.Bhattacharjee,C.T.Hill and D.N.Schramm. Grand unified theories, topological defects and ultrahigh-energy cosmic rays.\r\n // Phys.Rev.Lett. 69 (1992) 567
\r\n
7. K.Mannheim. Neutrino at ultrahigh energies from component radio sources. // High energy neutrino astrophysics ( Honolulu, USA, 1992) P.86-93,
\r\n\r\n
8. A.Bottino et al. Signals of neutralino dark matter from the Earth and Sun. // Astrop.Physics. 1995. V.3. P. 65
\r\n
9. C.L.Cowan, F.Reines et al. Detection of the free neutrino: A Confirmation. // Science 124 (1956) 103
\r\n
10. R.Davis et al. Search for neutrino from the sun. // Phys.Rev.Lett. 20 (1968) 1205
\r\n
11. G.Domogatski et al. Neutrino geophysics at Baksan I: Possible detection of georeactor anti-neutrino. // hep-ph/0401221
\r\n
12. V.N.Gavrin et al. Measurement of the solar neutrino capture rate in SAGE. // Nucl.Phys. B(Proc.Suppl.) 118(2003) 39
\r\n
13. G.Giagomelli and M.Sioli Astroparticle physics. hep-exe/0211035, 2002
\r\n
14. Y.Fukuda et al (Super-Kamiokande Collaboration) Evidence for oscillation of atmospheric neutrinos. //Phys.Rev.Lett. 81 (1998) 1562-1567
\r\n
15. S.Fukuda et al. Solar B-8 and hep neutrino measurements from 1258 days of Super-Kamiokande data. \r\n // Phys.Rev.Lett.86(2001)5651
\r\n
16. C.Hagman A Relic Neutrino Detector. astro-ph/9902102, 1999
\r\n
17. F.Halzen. Lectures on neutrino astronomy: Theory and experiment. astro-ph/9810368, 1998
\r\n
18. W.Hampel et al. GALLEX solar neutrino observation: Results for GALEX IV. // Phys.Lett. B 447 (1999) 127
\r\n
19. Herndon J.M. Feasibility of a nuclear fission reactor at the center of the earth as the energy source for geomagnetic field. \r\n // J.Geomagn. and .Geoelectr. 45 (1993) 423
    \r\n Herndon J.M. Nuclear georeactor origin of oceanic basalt 3He/4He, evidence, and implication. // Proc.Nat.Acad.Sci USA 100 (2003) 3047
\r\n
20. K.Hirata et al. Real time, directional measurement of B-8 solar neutrinos in the Kamiokande-II detector. // Phys.Rev. D44 (1991) 2241
\r\n
21. V.S.Imshennik and O.G.Ryazhskaya. A Rotating Collpsar and Possible Interpretation of LSD Neutrino Signak from SN 1987A. // astro-ph/ 0401221, 2004
\r\n
\r\n\r\n\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1016,'Список литературы (продолжение)','
\r\n
1. R.Protheroe. High-energy neutrinos from blazars. astro-ph/9607165, 1996
\r\n
2. R.Protheroe. High-energy neutrino astrophysics. astro-ph/9809144, 1998
\r\n
3. D.Saltzberg et al. Observation of the Askaryan effect: Coherent microwave Cherenkov emission from charge asymmetry in high-energy particle. hep-ex/0011001, 2000
\r\n
4. G.Sigl. Particle and astrophysics aspects of ultrahigh-energy cosmic rays. astro-ph/0008364, 2000
\r\n
5. D.Spergel et al. First year Wilkinson Anisotropy Probe(WMAP) observation: Detemination of cosmological parameters. Astrophys.J.Suppl. 2003. V.148, P.175, astro-ph/0302209
\r\n
6. C.Spiering.The IceCube Project. astro-ph/0404090, 2004
\r\n
7. F.W.Stecker et al. High-energy neutrinos from active galactic nuclei. // Phys.Rev. Lett. 1991. V.66, P.2697 -2700
\r\n
8. F.Stecker and M.Salamon. High-energy neutrinos from quasars. // Space Sci.Rev. 1996. V.75. P.341. (astro-ph/9501064)
\r\n
9. L.Sulak et al. Experimental Studies of the Acoustic Signature of Proton Beams Traversing Fluid Media. //NIM 1979. V.161, P.203
\r\n
10. A.Szabo and R.Protheroe. High-energy neutrinos from active galactic nuclei. //High Energy Neutrino Astronomy, eds. V.Stenger et al (World Scientific, Singapore, 1992) P.24
\r\n
11. E.Waxman and J.Bahcall. High-energy neutrinos from cosmological gamma-ray bursts. // Phys.Rev.Lett. 1997 V.78 P.2292-2295\r\n
12. E.Waxman and J.Bahcall. High-energy astrophysical neutrinos: The Upper bound is robust. // Phys.Rev. 1999. V. D59, P. 023002.
\r\n
13. T.J.Weiler. Cosmic ray neutrino annihilation on relic neutrinos revised: A Mechanism for generation air showers above the Greisen-Zatsepin-Kuzmin cutoff. // Astropart.Phys. 1999. V.11, P. 303
\r\n
14. L.Wolfenstein. Neutrino Oscillation in Matter. // Phys.Rev. D. 1978. V.17, P.2369
\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1019,'Введение','\r\n

Воздействие космической радиации на материалы и элементы оборудования является одной из главных причин возникновения отказов в работе бортовых систем КА. Радиационные условия в космическом пространстве определяются совокупностью потоков частиц и квантов, энергии которых лежат в диапазоне ~103 - 1021 эВ.

\r\n

В результате радиационных воздействий в материалах и элементах оборудования КА возникают обратимые и необратимые эффекты. Такие эффекты принято разделять на два класса:\r\n

\r\n
1. обусловленные суммарной поглощенной дозой космической радиации \r\n (в некоторых случаях следует рассматривать также эффекты, связанные с мощностью поглощенной дозы);\r\n
\r\n
2. вызываемые попаданием в элементы оборудования одиночных заряженных частиц.\r\n
\r\n
\r\n
\r\n

Дозовые эффекты проявляются в постепенной деградации (ухудшении свойств) материалов, а эффекты, которые вызываются одиночными заряженными частицами, опасными прежде всего для элементной базы современной микроэлектроники, возникают непосредственно после воздействия.\r\n

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1020,'Список сокращений','ВАХ - вольт-амперная характеристика
\r\nГКЛ - галактические ливневые частицы
\r\nГСО - геостационарная орбита
\r\nИС - интегральная схема
\r\nКА - космический аппарат
\r\nЛПЭ - линейные потери энергии
\r\nМКС - международная космическая станция
\r\nМОП - металл-окисел - полупроводник (структура)
\r\nОС - одиночные сбои
\r\nОЯЧ - отдельные ядерные частицы
\r\nРПЗ - радиационный пояс Земли
\r\nСБ - солнечная батарея
\r\nСВ - солнечный ветер
\r\nСКЛ - солнечные космические лучи
\r\nТРП - терморегулирующее покрытие
\r\nУФ - ультрафиолетовое (излучение)
\r\nФКП - факторы космического пространства
\r\nФЭП - фотоэлектронный преобразователь ','');
INSERT INTO book VALUES (1023,'Основные виды космической радиации','\r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n

\r\n Вид корпускулярного излучения\r\n	\r\n \r\n \r\n Состав \r\n \r\n \r\n	\r\n \r\n Энергия частиц, МэВ\r\n	\r\n Плотность потока, \r\n м-2.с-1\r\n
\r\n \r\n Галактические космические лучи \r\n \r\n \r\n	\r\n \r\n протоны \r\n ядра гелия \r\n более тяжелые ядра\r\n \r\n	\r\n \r\n 102-1015 \r\n (для всех \r\n групп ядер) \r\n	\r\n 1,5.104 \r\n 1.103 \r\n 1,2.101\r\n
\r\n Солнечные космические лучи\r\n \r\n	\r\n протоны \r\n	\r\n 1 - 104 \r\n	\r\n 107-108 \r\n
\r\n Радиационные пояса Земли \r\n	\r\n протоны \r\n электроны \r\n	\r\n 1-30 \r\n >30 \r\n 0,1-1,0 \r\n >1,0\r\n \r\n	\r\n \r\n 3.1011 \r\n 2.108 \r\n 1.1012 \r\n 1.1010\r\n \r\n
\r\n Горячая магнитосферная плазма \r\n	\r\n протоны \r\n электроны \r\n	\r\n 10-3 - 10-1 \r\n	\r\n \r\n 1011 - 1014 \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1025,'Взаимодействия ионизирующих излучений с веществом','



','');
INSERT INTO book VALUES (1027,'Термины и определения, единицы измерений','Ионизирующие излучения характеризуются следующими основными параметрами:\r\n
\r\n
• поток ионизирующих частиц         [c];
\r\n\r\n
• флюенс ионизирующих частиц        [м^-2];\r\n\r\n
• плотность потока ионизирующих частиц         [м^-2 с^-1];
\r\n\r\n
• поглощенная доза излучения         [Гр],
  \r\n 1 Гр = 1 Дж кг^-1= 100 рад;
\r\n\r\n
• мощность дозы излучения         [Гр с^-1].
\r\n
\r\n\r\n\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1028,'Термины и определения, единицы измерений (продолжение)','

Физические механизмы радиационного воздействия ионизирующих излучений на материалы и элементы оборудования КА зависят от вида и энергии излучения, типа материала и условий облучения. \r\n Содержание основных понятий и терминов по радиационной стойкости материалов, элементов, узлов аппаратуры определено в ГОСТ 18298-79.

\r\n

Радиационная стойкость материалов - способность материалов выполнять определенные функции и сохранять заданные характеристики и параметры в пределах, установленных техническими требованиями норм во время и после воздействия ионизирующих излучений.\r\n

\r\n

Предел радиационной стойкости - доза или флюенс ионизирующих излучений, при которых изменения основных наиболее важных технических характеристик материалов не превышает допустимых значений.\r\n

\r\n

Радиационный отказ - нарушение работоспособности материала, элемента, изделия за счет воздействия ионизирующих излучений.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1030,'Предел радиационной стойкости типовых материалов КА и наблюдаемые эффекты','



','');
INSERT INTO book VALUES (1032,'Воздействие радиации на ФЭП СБ','\r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n

		Повреждение ФЭП протонами РПЗ при разных толщинах защитного стекла, мм: \r\n1 - 1.40; 2 - 0.70; 3 - 0.35\r\n
Структура ФЭП:\r\n \r\n контакт к легированному слою; \r\n просветляющее покрытие; \r\n легированный слой; \r\n область n-p перехода; \r\n область базы; \r\n контакт к базовой области; \r\n сопротивление нагрузки \r\n \r\n		ВАХ ФЭП до и после облучения \r\nпротонами с энергией 6.3 МэВ при разных значениях флюенса, м-2 : \r\n 1 - 0; 2 - 1014; 3 - 1015 ;\r\n 4 -1016 ; 5 - 1017\r\n
	Сравнение повреждения\r\nпротонами с энергией 6.3 МэВ\r\nФЭП из GaAs (1) и Si (2)\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1034,'Воздействие космической радиации на ТРП','

Основным параметром ТРП, измененяющимся под действием космической радиации является коэффициент поглощения солнечного излучения α_s . Толщина активной области большинства ТРП менее 100 мкм. Поэтому наибольшее воздействие на свойства ТРП оказывают протоны РПЗ и солнечное УФ-излечение.

\r\n\r\n \r\n \r\n\r\n\r\n\r\n \r\n\r\n\r\n

	Изменение коэффициента αs \r\n покрытия ZnO+K2SiO3 \r\nв зависимости от флюенса протонов \r\n (Ep = 500 кэВ)\r\n\r\n
	Оптическая деградация покрытия \r\n ZnO + полиметилфенилсилоксан (ПМФС) \r\n и покрытия Al порошок + ПМФС \r\n под действием УФ излучения\r\n\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1036,'Радиационное воздействие на оптические материалы','

При конструировании КА и бортовой аппаратуры широко применяются оптические материалы, ТРП, оптико-электронные приборы и элементы. Под действием ионизирующих излучений в оптических материалах происходят следующие явления: радиационное окрашивание, радиолюминесценция, накопление электрического заряда.

\r\n\r\n \r\n \r\n\r\n\r\n \r\n\r\n

	Изменение спектрального пропускания оптического стекла при воздействии на него электронного излучения\r\n(плотность потока f~ 109 см-2 c-1 ; Ее ~ 0,8; 1,3; 1,8 МэВ), \r\nэквивалентного по флюенсу пребыванию в космосе на круговой орбите \r\n (h = 800 км,  = 98,7њ ): 1- до облучения; 2 - 0,5 года; 3 - 1 год; 4 - 2 года; 5 - 3 года; 6 - 6 лет .\r\n
	Изменение оптической плотности стекла К-8 от времени облучения протонами с энергией 6,3 МэВ при плотности потока 2х1010 см-2 для различных длин волн [мкм]: \r\n1 - 0,45; 2 - 0,5; 3 - 0,6 \r\n

\r\n

Спектры радиолюминесценции оптических стекол сплошные в видимом диапазоне и имеют максимум при = 400 - 450 нм. Вид ионизирующей радиации практически не влияет на спектр свечения облучаемых стекол. Яркость свечения стекол линейно зависит от мощности дозы. Коэффициент преобразования энергии корпускулярного ионизирующего излучения в световую в оптических стеклах лежит в пределах 10 -10%.

','');
INSERT INTO book VALUES (1038,'Воздействие космической радиации на полимеры','

Радиационная стойкость полимеров сложным образом зависит от совокупности воздействующих ФКП, а также от состава и структуры материалов. Определяющее влияние оказывают величина поглощенной дозы, мощности дозы и вид ионизирующего излучения. Существенную роль играет также состав газовой среды, в которой происходит облучение материала и степень ее разреженности.\r\n

\r\n

Для количественного описания радиационных эффектов в полимерах используют радиационно-химический выход: G=dN/dD, измеряемый в единицах продукта N, отнесенного к 100 эВ поглощенной энергии.\r\n

\r\n\r\n \r\n \r\n\r\n\r\n\r\n \r\n\r\n

	\r\n Зависимость радиационно-химического выхода парамагнитных центров от мощности дозы для стекол PS (1) и NS (2)\r\n
	\r\n Зависимость предела ударной вязкости αK полиамида от поглощенной дозы: \r\n1 -электроны, вакуум; \r\n2 -электроны, воздух; \r\n3 - γ-излучение, воздух \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1040,'Радиационная проводимость диэлектриков','

Проводимость диэлектрических материалов КА в условиях воздействия космической радиации может изменяться в широких пределах. Зависимость проводимости от мощности дозы радиации обычно описывается следующим выражением :\r\n

\r\n

σ=σ₀ + k_pD^Δ
\r\n σ=σ₀ + A_mR^Δ₀

\r\n

где σ₀ собственная темновая проводимость диэлектрика, k_p -радиационная проводимость при единичной мощности дозы, - показатель степени, варьирующийся для различных диэлектриков в интервале 0,3-1,0.

\r\n

Типичные величины темновой проводимости лежат в диапазоне 10^-13-10^-18 Ом^-1м^-1, а коэффициента - 10^-13-10^-20 Ом^-1м^-1 рад^-с.\r\n

\r\n\r\n \r\n \r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

Зависимость σ ПТФЭ от времени\r\n γ-облучения: \r\n1 -воздух (0.1 МПа); 2 - вакуум 10-3 Па; \r\nP = 2.2 Гр с-1, Т = 295 К, Е = 106 В м-1	Зависимость потенциала поверхности эпоксидного образца от времени облучения электронами: Lab - экспериментальные данные; значки - результаты расчетов при разных параметрах σ \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1042,'Объемный заряд в диэлектриках','\r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n

	При облучении диэлектрика электронами с энергиями ~1-10 МэВ, характерными для РПЗ, возникает объемный заряд с плотностью qp,,, ,что вызывает ток с плотностью j и создает электрическое поле с напряженностью E \r\n
	Модельное распределение объемной плотности заряда \r\n \r\n \r\n\r\n

\r\n

Распределение по глубине диэлектрика напряженности и потенциала электрического поля для образцов с заземленной внешней металлической поверхностью (слева) - и с открытой поверхность (справа) \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1043,'Объемный заряд в диэлектриках (продолжение)','

         

\r\n
\r\n

Фигуры разрядных каналов в стеклянных образцах, обученных электронами высокой энергии:
\r\n а - при самопроизвольном возникновении разряда;
\r\n б - при инициировании локальных разрядов ударами высокоскоростных твердых частиц

\r\n


Структура разрядного канала в стекле, облученном протонами с энергией 100 МэВ:
канал выходит на нижнюю облучавшуюся плоскость образца;
в верхней части рисунка видна воронкообразная область, через которую заряд при пробое стекает в канал.

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1045,'Эффекты от отдельных ядерных частиц','

Эффекты в ИС, вызываемые воздействием ОЯЧ (локальные радиационные эффекты) активно исследуются в течение последних 30 лет применительно к протонам и ионам\r\n космического происхождения.\r\n

\r\n

Основные эффекты, \r\nвызываемые воздействием ОЯЧ:\r\n

\r\n
• одиночные сбои (ОС) ячеек памяти;
\r\n
• многократные сбои из-за образования одиночных сбоев в нескольких соседних \r\nячейках памяти;
\r\n
• импульсные сигналы на выходах аналоговых \r\nи цифровых ИС;
\r\n
• тиристорный эффект в четырехслойной паразитной структуре;
\r\n
• вторичный пробой p-n переходов
\r\n
\r\n
\r\n



\r\n

Схема эффектов от ОЯЧ в \r\nМОП-транзисторе: \r\n

\r\n
1. воздействие тяжелого ядра ГКЛ;
\r\n
2. ядерная реакция, вызываемая высокоэнергетическим протоном РПЗ;
\r\n
3. поток излучения при имитационных испытаниях
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1046,'Эффекты от отдельных ядерных частиц (продолжение)','\r\n \r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

	Типовые зависимости сечений ОС σ\r\nот ЛПЭ при наличии многократных ОС:\r\n \r\n - отсутствие насыщения; \r\n - пороговый характер включения\r\n многократных ОС; \r\n - плавное изменение характера зависимости \r\n
	Зависимость сечения ОС σ о т ЛПЭ \r\n для тяжелых ионов
	Зависимость интенсивности сбоев, обусловленных ядерными реакциями под дейстием протонов с энергией 40 МэВ, \r\nот чувствительности прибора

\r\n\r\n\r\n\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1048,'Методы исследования радиационных эффектов','



','');
INSERT INTO book VALUES (1050,'Ионные и электронные ускорители НИИЯФ МГУ','
ПАРАМЕТРЫ УСКОРИТЕЛЕЙ ИОНОВ
\r\n

\r\n
ПАРАМЕТРЫ УСКОРИТЕЛЕЙ ЭЛЕКТРОНОВ
\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1051,'Способы формирования распределенных энергетических спектров','\r\n \r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

	\r\nЭнергетический спектр протонов с исходной энергией 6,5 МэВ после прохождения пучка через профилированную пластину (1) \r\nв сопоставлении с энергетическим спектром протонов РПЗ (2). \r\nПрофилированная пластина, характеризуется параметрами М и R\r\n
	Результаты моделирования спектра электронов РПЗ на бетатроне\r\n(гистограмма) в сопоставлении с реальным спектром (кривая)\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1052,'Испытательные камеры','

Облучение образцов материалов на ускорителях производится в вакуумных камерах, оснащенных средствами диагностики пучка и датчиками для регистрации возникающих эффектов\r\n

\r\n
\r\n\r\n \r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\nСхема экспериментальной камеры на циклотроне НИИЯФ МГУ \r\n1,2,17,18,19-23 - элементы вакуумной системы; \r\n3 - диафрагма; 4, 6 - электромагнитные затворы; \r\n5 - диск с металлическими пленками; 7 - коллиматор; \r\n8 - цилиндр Фарадея; \r\n9-11,14,15 - механизм вращения диска; \r\n12- облучаемый образец; \r\n13 - холодильник; 16 - съемный фланец\r\n\r\n

Схемы экспериментальной камеры на ускорителе КГ-500: 1 - пучок протонов; 2 - ионопровод; \r\n3 - отклоняющий электромагнит; \r\n4, 11 - цилиндры Фарадея; 5 - вакуумный клапан; \r\n6 - задвижка пучка; 7 -соленоид; \r\n8 -вакуумная камера; 9 - блок измерения пучка; \r\n10 - исследуемые образцы; \r\n12 - вращающийся диск с образцами; \r\n13 - шток привода диска; 14 - фланцы вакуумной камеры; \r\n15, 1 6- блоки измерения параметров материала\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1054,'Расчет поглощенной дозы за защитными экранами простой конфигурации','\r\n \r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

	Зависимость от толщины защиты отношения K дозы за сферическим экраном (1/2 величины) к дозе за плоским экраном для геостационарной орбиты \r\n
	Зависимость поглощенной дозы космической радиации \r\nза 1 сут., определяемой частицами двухтемпературной магнитосферной плазмы с энергиями в интервале \r\n0,01-200 кэВ, от толщины защиты в случае малых толщин: \r\n1 - электронная составляющая, \r\n2 - протонная составляющая, 3 - сумма. \r\nТочки - результаты расчета по модели SHIELDOSE/AE8\r\n
	Зависимость суточной дозы от времени полета КА \r\nпри его выведении на ГСО методом малой тяги: \r\nмелким пунктиром показан вклад от электронной \r\nкомпоненты (включая тормозное излучение);\r\nкрупным пунктиром - вклад протонной компоненты;\r\n сплошной линией - суммарное значение \r\n(толщина защиты 0,01 г.см-2 )\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1056,'Инженерная модель расчета поглощенной дозы в элементах конструкции КА','

Элементарная площадка\r\nна поверхности условной сферы, окружающей исследуемый объект\r\n

\r\n



\r\n

Энергетические спектры\r\nчастиц космической \r\nрадиации\r\n

\r\n



\r\n

Исследуемый объект, состоящий из\r\nнескольких вложенных \r\nоболочек, помещен внутрь \r\nрасчетной сферы\r\n

\r\n

Для детектора , находящегося в любой точке внутри\r\nобъекта, определяется\r\nэквивалентная толщина защиты по\r\nсовокупности лучей, направленных к элементарным площадкам\r\n на поверхности сферы\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1057,'Блок-схема инженерной модели расчета дозы','



','');
INSERT INTO book VALUES (1058,'Геометрические модели космических объектов','\r\n \r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

	\r\nРасчетные модели с внутренними элементами конструкции фрагмента модуля МКС (а), приборного отсека научного КА (б) и распределение толщин эквивалентной защиты по лучам для точки внутри объекта (в): по оси абсцисс отложена толщина защиты (г см-2), по оси ординат - число лучей\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1059,'Универсальный графический интерфейс','



\r\n

Универсальный графический интерфейс, применяемый при расчетах распределения поглощенной дозы в объектах сложной конфигурации, использует современные языки программирования (C, C++) и описания данных (XML, X3D), библиотеки построения интерфейсов (Gtk+) и средства визуализации (OpenGL , VTK ). \r\n

\r\n','



\r\n

Блок-схема интерфейса и взаимодействия модулей программ

');
INSERT INTO book VALUES (1061,'Примеры пространственных распределений поглощенной дозы','

Расчетная модель космичекского скафандра и распределение поглощенной дозы внутри него

\r\n

     

\r\n
\r\n

Распределение поглощенной дозы внутри фрагментов КА; \r\nв нижней части рисунков показаны изолинии дозы в горизонтальных сечениях

\r\n

     

','');
INSERT INTO book VALUES (1063,'Новые материалы радиационной защиты','

Для локальной радиационной защиты элементов аппаратуры КА разрабатываются новые композиционные материалы. Путем сочетания в таких материалах компонентов с различными значениями Z удается повысить эффективность защиты по сравнению с традиционно используемыми материалами, например, алюминием.

\r\n

Приведенный ниже рисунок показывает увеличение потерь энергии электронов с энергией \r\n2 МэВ в новых материалах разного состава (А,В) по сравнению с алюминием. Данные в таблице характеризуют эффективность радиационной защиты по сравнению с алюминием.\r\n

\r\n\r\n \r\n \r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

	Распределение потерь энергии электронов \r\n(Е=2 МэВ) по глубине защитного экрана при нормальном падении в алюминии и защитных материалах разного состава (А, В)\r\n
	Поглощенная доза [крад/год] космической радиации за защитными экранами толщиной 1 мм, изготовленными из алюминия и новых защитных материалов (А,В), для высокоэллиптической и геостационарной орбит \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1065,'Заключение','

В настоящей главе были рассмотрены параметры основных составляющих космической радиации, физические механизмы радиационных воздействий на материалы и элементы оборудования космических аппаратов и методы моделирования радиационных воздействий. \r\nНа основании изложенного материала можно констатировать, что для оценки и прогнозирования работоспособности бортовой аппаратуры КА в условиях воздействия космической радиации необходимо:\r\n

\r\n
• знать характеристики космической радиации на трассе полета КА и закономерности их вариаций, т.е. иметь модели для описания различных составляющих космической радиации;
\r\n
• иметь данные о конструкции КА и физических свойствах конструкционных и функциональных материалов;
\r\n
• уметь определять расчетными или экспериментальными методами радиационные условия непосредственно в местах расположения бортовой аппаратуры и отдельных ее элементов;
\r\n
• иметь или получать путем испытаний и расчетов критерии радиационной стойкости элементов аппаратуры;
\r\n
• строить прогностические модели и экспертные системы для анализа функционирования бортового оборудования КА в условиях воздействия космической радиации с учетом в ряде случаев дополнительных факторов (температурного режима, вакуумных условий и др.).
\r\n
• В числе наиболее важных задач исследований в данной области следует выделить разаработку методов экспериментального измерения и численного расчета поглощенной дозы в микрообъемах элементов бортового оборудования КА ( проблема микродозиметрии), детальное изучение физических механизмов эффектов, вызываемых ОЯЧ, совершенствование методов радиационной защиты КА, включая создание новых материалов радиационной защиты, Совершенно новый класс физических задач возникает в связи с началом внедрения наноматериалов в изделия космической техники. Для наноструктур в значительной степени утрачивают физический смысл такие, например, понятия, как 'поглощенная доза' и 'мощность поглощенной дозы' в традиционной их трактовке. Поэтому требуется разработка новых физических принципов и методов, которые могут быть положены в основу нанодозиметрии.
\r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1067,'Литература','
\r\n
1. Новиков Л.С. , Панасюк М.И. Исследования космической радиации и ее воздействия на материалы и оборудование космических аппаратов. Вопросы атомной науки и техники. Сер. Физика радиационного воздействия на радиоэлектронную аппаратуру, 2002, вып.4, с.3-13.
\r\n
2. Акишин А.И., Новиков Л.С. Имитация радиационных эффектов от воздействия космических излучений. М.: Изд-во МГУ, 1988, 87с.
\r\n
3. Акишин А.И., Новиков Л.С., Соловьев Г.Г. Воздействие потоков заряженных частиц высокой энергии на материалы и элементы оборудования космических аппаратов. \r\n В кн. Энциклопедия Новые наукоемкие технологии в технике. Т.16 Воздействие космической среды на материалы и оборудование космических аппаратов. \r\n Под ред. Л.С.Новикова и М.И.Панасюка. М: ЭНЦИТЕХ, 2000, с.164-205.
\r\n
4. Новиков Л.С. Методы имитации воздействия космической радиации. \r\n Препринт НИИЯФ МГУ -2003 -9/722, 21 с.
\r\n
5. Чумаков А.И. Действие космической радиации на интегральныен схемы. \r\n М.: Радио и связь, 2004, 319 с.
\r\n
6. Ефремов Г.А., Епифановский И.С., Ширяев А.В., Заболотный В.Т., Милеев В.Н., Новиков Л.С. Новые материалы для локальной радиационной защиты.\r\n Физика и химия обработки материалов. 2003, ?1. с.33 - 37.
\r\n
\r\n\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1070,'Введение','

По оценкам отечественных и зарубежных экспертов, более половины отказов и сбоев в работе бортовой аппаратуры космических аппаратов (КА) обусловлено неблагоприятным воздействием факторов космического пространства (ФКП). \r\n

\r\n

На КА в полете воздействует обширный комплекс ФКП: потоки электронов и ионов высокой энергии, холодная и горячая космическая плазма, солнечное электромагнитное излучение, метеорная материя, твердые частицы искусственного происхождения и другие факторы. В результате такого воздействия в материалах и элементах бортового оборудования КА протекают разнообразные физико-химические процессы, приводящие к ухудшению их эксплуатационных параметров, что в конечном итоге и приводит к различным аномалиям в работе бортовых систем КА.

\r\n

В этой главе рассмотрены явления, возникающие при взаимодействии КА с окружающей средой, описаны методы, применяемые при проведении исследований в данной области, сформулированы наиболее важные задачи современных и будущих исследований.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1071,'Список сокращений','ВУФ - вакуумное ультрафиолетовое излучение
\r\nГКЛ - галактические космические лучи
\r\nКА - космический аппарат
\r\nРД - ракетный двигатель
\r\nРКТ - ракетно-космическая техника
\r\nСКЛ - солнечные космические лучи
\r\nСВА - собственная внешняя атмосфера
\r\nУФ - ультрафиолетовое излучение
\r\nФКП - факторы космического пространства','');
INSERT INTO book VALUES (1073,'Факторы космического пространства: классификация, модельное описание','

Классификация ФКП производится по ряду признаков:

\r\n
\r\n
1. По расположению зоны воздействия на материалы различают: \r\n
   \r\n
   • факторы поверхностного воздействия;\r\n
   \r\n
   • проникающие факторы.\r\n
   \r\n
   \r\n
\r\n
2. По степени критичности для КА, функционирующих на разных орбитах:\r\n
   \r\n
   • низких околоземных;
   \r\n
   • полярных;\r\n
   \r\n
   • высокоэллиптических;\r\n
   \r\n
   • высоких круговых (орбита типа ГЛОНАСС, геостационарная).\r\n
\r\n
3. По происхождению:\r\n
   \r\n
   • первичные;\r\n
   \r\n
   • вторичные (индуцированные).
\r\n
\r\n\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1074,'Требования к моделям космической среды','



','');
INSERT INTO book VALUES (1076,'Виды взаимодействия КА с окружающей средой','



','');
INSERT INTO book VALUES (1077,'Параметры ФКП и процессов воздействия на КА','\r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n

ФАКТОРЫ КОСМИЧЕСКОГО ПРОСТРАНСТВА	ОБЛАСТИ ЛОКАЛИЗАЦИИ И ПРОИСХОЖДЕНИЕ	ВЫЗЫВАЕМЫЕ ЯВЛЕНИЯ
Поток нейтральных атомов (О): \r\n F~1018 - 1020 м-2с-1 \r\n Вакуум P~10-4 - 10-11 Па	Верхняя атмосфера Земли, межпланетное пространство	Сублимация материалов. \r\n Эрозия и потеря массы \r\n полимерных материалов
Электромагнитное солнечное излучение: Х, УФ, ВУФ, ВИ, ИК \r\n F=1,4.103 Дж.м-2с-1	Межпланетное и околоземное пространство	Усиление потерь массы. \r\n Изменение свойств материалов. \r\n Фотоэмиссия. Нагрев, \r\n Термоциклирование
Холодная плазма: \r\n Т~103 - 105 К \r\n n~106 - 1012 .м-3	Ионосфера и плазмосфера Земли	Заряжение материалов: \r\n j ~ 0,1 - 10 В. Токи утечки. Свечение в окрестности КА.
Плазма межпланетного пространства: \r\n Т~105 К, \r\n n~107 .м-3 1 \r\n v~4.105 м.с-1	Солнечный ветер	То же, что холодная плазма и радиационное воздействие на приповерхностные слои материалов
Горячая магнитосферная плазма: \r\n Т~103 - 105 эВ \r\n n~106 .м-3	Магнитосфера Земли: область геостационарной орбиты, плазменный слой, высокоширотные области ионосферы	Заряжение материалов: \r\n j ~ 1 - 30 кВ. \r\n Радиационные эффекты.
Электроны и ионы радиационных поясов Земли: \r\n E~ 0,1 - 30 МэВ \r\n F~108 - 1012 м-2с-1	Область захваченной радиации внутри магнитосферы Земли	Радиационные эффекты (эффекты дозы и мощности дозы): изменение электрофизических, оптических и механических свойств

','');
INSERT INTO book VALUES (1078,'Параметры ФКП и процессов воздействия на КА (продолжение)','\r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n\r\n\r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n\r\n\r\n \r\n \r\n\r\n\r\n

ФАКТОРЫ КОСМИЧЕСКОГО ПРОСТРАНСТВА	ОБЛАСТИ ЛОКАЛИЗАЦИИ И ПРОИСХОЖДЕНИЕ	ВЫЗЫВАЕМЫЕ ЯВЛЕНИЯ
Протоны солнечных вспышек: \r\nE~ 1 - 104 МэВ \r\nF~107 - 108 м-2с-1 \r\n	Солнечные космические лучи \r\n	Радиационные эффекты
Потоки ядер высоких энергий: \r\nE~ 103 - 1014МэВ \r\nF~102 - 104 м-2с-1\r\n	Галактические космические лучи	Локальные радиационные повреждения. Сбои в элементах микроэлектроники. Световые вспышки.
Потоки твердых частиц и тел: \r\nF~10-4 - 10-2 м-2с-1 \r\nv~103 - 105 м.с-1 \r\n	Метеороиды, газопылевые оболочки ядра комет, космический мусор в околоземном пространстве\r\n	Образование кратеров, эрозия поверхности, сквозной пробой стенок. Образование вторичных продуктов, эмиссионные явления, инициирование электрических разрядов.\r\n
Вторичные (индуцированные) факторы: \r\nэлектризация КА \r\nφ~0,1 - 104 В; \r\nобъемное заряжение диэлектриков; \r\nсобственная внешняя \r\nатмосфера КА; \r\nсобственная внутренняя атмосфера КА	Область пространства в окрестности КА, поверхность КА и его внутренние отсеки	Электрические разряды: s электромагнитные помехи, паразитные сигналы, разрушение элементов. Загрязнение поверхности, рассеяние света в окрестности КА, снижение электрической прочности оборудования. Окисление и коррозия элементов электронного оборудования

','');
INSERT INTO book VALUES (1080,'Газовыделение и сублимация материала','

Вакуумные условия в околоземном пространстве определяются параметрами верхней атмосферы, \r\nкоторые приведены в таблице.\r\n

\r\n



\r\n

Критерии пригодности материалов для использования в космической технике: потеря массы за 24 час. не более 1% при температуре 125 0С ; конденсация - не более 0,1% на поверхности, имеющей температуру 0 0С .

\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n \r\n

Кривые массопотерь материалов в вакууме: \r\n1 - десорбция газов с поверхности; \r\n2 - десорбция и испарение примесей из объема материала; \r\n3 - испарение ( сублимация) основного материала; \r\n4 - суммарные массопотери; \r\n5 - необратимые потери массы. \r\n

\r\n

В момент времени t₃ материал из вакуума вносится в атмосферу, вследствие чего на\r\n поверхности вновь образуется пленка адсорбированного газа.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1081,'Распыление материалов атомарным кислородом','

Для количественной характеристики процесса потерь массы материалов под действием потока атомарного кислорода используются массовый и объемный коэффициенты эрозии R, равные отношению удельных потерь массы или объема к флюенсу с размерностями г/атом О или см³/атом О.\r\n

\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n \r\n	\r\n Объемный коэффициент эрозии типичных полимеров и углерода под действием атомарного кислорода при полете КА на низких околоземных орбитах \r\n
\r\n \r\n	\r\n Эрозия материалов под действием потока атомарного кислорода может приводить к значительному уменьшению толщины полимерных материалов, используемых на внешней поверхности КА\r\n \r\nУменьшение толщины полимерных пленок, зарегистрированное в экспериментах на орбитальной станции 'Мир'. \r\n \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1082,'Изменения структуры приповерхностных слоев материалов','

Под действием потока атомарного кислорода происходят изменения структуры приповерхностных слоев материалов, приводящее к изменению их механических и физико-химических свойств\r\n

\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n \r\nПоверхность полиимида (а) и покрытие Ag на подложке Cu \r\n	\r\n \r\n(б) после воздействия \r\n атомарного кислорода\r\n \r\n
\r\n \r\nИзменение структуры аримидной ткани, экспонировавшейся на орбитальной станции 'Мир': а-исходное состояние, \r\n	\r\n \r\nб- после 10 лет экспозиции \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1083,'Испытательные установки','

При имитации в лабораторных условиях воздействия атомарного кислорода верхней атмосферы Земли на материалы КА используют установки двух основных типов:газодинамические и электрофизические.
\r\nДействие первых основано истечении нагретого газа в вакуум, а вторых - на ускорении частиц в электрических и магнитных полях.

\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n \r\n \r\n	Газодинамическая труба: \r\n1, 2, 3 -подача смеси газов; \r\n4-камера индукционного разряда; \r\n5,6 -ВЧ индуктор; \r\n7-сопло; \r\n8-сверхзвуковая струя газа; \r\n9-коллиматор;, \r\n10-гиперзвуковой молекулярный пучок; \r\n11- испытуемый образец материала \r\n
\r\n \r\n \r\n	Магнитоплазмодинамический ускоритель кислородной плазмы НИИЯФ МГУ: \r\n1-полый термокатод; \r\n2-ферромагнитный промежуточный электрод; \r\n3-анод; \r\n4-трубка подвода инертного газа; \r\n5-вакуумный объем; \r\n6-трубка подвода плазмообразующего газа (кислорода); 7-патрубок дополнительной вакуумной откачки; 8-соленоид \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1084,'Измерительный стенд','

1,2 -вакуумная камера; 3 - источник плазмы; 4, 5 - сепаратор и поток нейтральных частиц; 6 - исследуемый образец; 7 - держатель образца ; 8 - вращающийся шток; 9,10 - датчики параметров пучка; 11 - масс-спектрометр; 12 - УФ- лампа; 13, 14 - оптические элементы

\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1085,'Плазменная струя и исследуемый образец в вакуумной камере','\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n \r\n
Струя плазмы, выходящая из ускорителя, фокусируется на поверхность исследуемого образца. Свечение струи зависит от состава и степени ионизации плазмы	Исследуемы образец крепится на специальном держателе, обеспечивающем возможность его вращения в разных плоскостях и термостатирование.

','');
INSERT INTO book VALUES (1086,'Фотолиз материалов','

Энергия квантов коротковолновой области солнечного излучения (УФ, ВУФ) достаточна для разрыва молекулярных связей во многих полимерных материалах. Поэтому под действием УФ-излучения может происходить непосредственное разрушение (фотолиз) материалов.

\r\n

При одновременном или последовательном воздействии на полимеры космической радиации и электромагнитного солнечного излучения возникает фоторадиационное воздействие, при котором исходный спектр оптического поглощения материалов сдвигается в длинноволновую область, где энергия излучения в солнечном спектре намного больше. В результате разрушение материалов под действием света значительно усиливается.\r\n

\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n \r\n	\r\n Распределение плотности потока энергии\r\n в спектре солнечного излучения
\r\n Энергия и длина волны разрыва полимерных связей разных видов\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1087,'Изменение свойств материалов под действием УФ-излучения','\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n \r\n Фотоокрашивание терморегулирующих покрытий: 1 - на основе ZnO; 2 - на основе Al2O3\r\n \r\n

\r\n Фотоокрашивание терморегулирующих покрытий: 1 - на основе ZnO; 2 - на основе Al2O3\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1089,'Формирование собственной внешней атмосферы КА','

Собственной внешней атмосферой (СВА) КА называется газовая оболочка, формирующаяся в окрестности аппарата за счет процессов газовыделения с поверхности и из объема материалов и утечек газа из внутренних отсеков. В состав СВА входят также продукты сгорания ракетного топлива и твердые микрочастицы, отделяющиеся от поверхности КА. При наличии СВА плотность газовой среды в окрестности КА может на 3-4 порядка превышать исходную плотность газа в области функционирования КА.\r\n

\r\n

Существует также понятие собственная внутренняя атмосфера КА. Этим термином принято обозначать не только атмосферу внутренних отсеков КА, но в большей степени газовую среду внутри герметичных или полугерметичных кожухов электронной и другой аппаратуры. Для негерметизированных конструкций указанные газовые образования часто рассматривают как компоненты единой собственной атмосферы КА. \r\n

\r\n
\r\n


Схемы переноса прямых (а) и отраженных (б) потоков частиц в окрестности КА\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1090,'Формирование собственной внешней атмосферы КА (продолжение)','
\r\n
\r\n

Расчетные линии равной концентрации частиц СВА в ближней и дальней зонах.\r\n

\r\n
\r\n
\r\n

В ближней зоне конфигурация изолиний в значительной степени определяется формой КА и интенсивностью газовыделения с различных участков поверхности. При наличии интенсивных локальных источников газовыделения в структуре изолиний могут возникать ярко выраженные неоднородности.
\r\n В дальней зоне структура изолиний приближается к сферической.

','');
INSERT INTO book VALUES (1091,'Воздействие СВА на материалы и оборудование КА','Наиболее важными являются следующие эффекты:\r\n
\r\n
• загрязнение поверхности чувствительных элементов (иллюминаторов, линз, зеркал, датчиков научной аппаратуры и т.п.) конденсирующимися продуктами СВА;
\r\n
• возникновение газовых электрических разрядов в окрестности КА при повышенном давлении, что снижает электрическую прочность электротехнического и радиотехнического оборудования;
\r\n
• увеличение светового фона за счет молекулярного рассеяния света и его отражения от отдельных твердых частиц, которые могут создавать ложные ориентиры для системы астронавигации.
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1093,'Взаимодействие КА с окружающей плазмой','
\r\n
• Электризация КА - накопление электрических зарядов и возникновение потенциалов на элементах его конструкции. (Рассмотрению явления электризации посвящена отдельная глава в настоящем учебнике).
\r\n
• Токи утечки через плазму - существенны в достаточно плотной ионосферной плазме, создают дополнительную нагрузку для высоковольтных солнечных батарей, используемых на современных КА, в частности - на МКС.\r\n
\r\n
• Свечение на поверхности и в прилегающем пространстве - обусловлено следующими физическими механизмами:\r\n
  \r\n
  • испусканием квантов света возбужденными атомами и молекулами, образующимися при столкновениях ионосферных частиц с поверхностью КА;\r\n
  \r\n
  • возбуждением плазменных неустойчивостей вблизи поверхности КА.
  \r\n
  \r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1095,'Метеорная материя и космический мусор в околоземном пространстве','

\r\n

\r\n

Зависимость плотности потока метеороидов от их массы\r\n

\r\n','

\r\n

\r\n

Поток техногенных тел в околоземном пространстве

');
INSERT INTO book VALUES (1096,'Аналогия между случаями ускорения твердых и жидких частиц','

\r\n

','Твердые частицы при ускорении получают положительный электрический заряд в момент контакта с острием, находящимся под высоким потенциалом.\r\n
\r\nЖидкие частицы получают заряд при отделении от капилляра.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1097,'Состав космического мусора и размножение частиц при столкновениях','\r\n \r\n \r\n \r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

Количество техногенных объектов на низких орбитах:\r\n \r\n частицы Al2O3 от ракетных двигателей; \r\n чешуйки краски, отделяющиеся от поверхности КА; \r\n шлак ракетных двигателей ; \r\n частицы, отделяющиеся поверхности КА; \r\n капельки Na и K; \r\n фрагменты разрушившихся космических объектов; \r\n каталогизированные объекты \r\n	Число частиц, образующихся за счет столкновений техногенных тел в интервале высот 900-1100 км в течение года\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1098,'Методика электростатического ускорения твердых микрочастиц','\r\n \r\n \r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\nИсточник микрочастиц, сообщающий им положительный заряд при контакте с иглой при потенциале 10-15 кВ\r\n	\r\nСистема селекции частиц по скоростям
Распределение частиц по скоростям на выходе ускорительной трубки (вверху) и после системы селекции (внизу)\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1099,'Образование кратеров в пластичных мишенях','\r\n \r\n \r\n\r\n\r\n

\r\nФормирование кратера, выброс плазмы и электромагнитное излучение из зоны удара \r\n \r\nГлубина кратера - H \r\nДиаметр частицы - d \r\nПлотность материала частицы - rЧ\r\n\r\n

\r\n \r\n \r\nКратер в металлическом образце от удара космической частицы

','');
INSERT INTO book VALUES (1100,'Кратеры в хрупких материалах','

Удары частиц Ti (d~0,5-1,5 мкм; v~4-6 км/c) по пластинам Ge\r\n

\r\n\r\n \r\n \r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

	Для хрупких мишеней определяют диаметр центральной впадины Dp и максимальный диаметр кольцевых трещин Dc: \r\n\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1101,'Эмиссионные явления при высокоскоростном ударе','\r\n \r\n \r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\nЗависимость удельного эмитируемого ионного заряда от скорости бомбардирующих частиц\r\n	\r\nМасс-спектры ионов при эмиссии за счет электрического разряда с частицы на мишень\r\n\r\n
\r\nЗависимость электронного заряда от скорости частиц при V < 10 км/с\r\n	Из зоны соударения частицы с мишенью эмитируются электроны и положительные ионы, образующиеся за счет испарения и термической ионизации паров вещества частицы и мишени. \r\n \r\n Если частица заряжена, испарение и ионизация вещества происходят в результате электрического разряда, возникающего при сближении частицы с мишенью. \r\n \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1102,'Разрушение мишеней при ударах массивных частиц','\r\n \r\n \r\n\r\n\r\n

\r\nКратеры в толстой мишени из полиметилметакрилата от удара частицы массой 1 г со скоростью 6 км/с\r\n

\r\nСхема и результат испытаний многослойного защитного экрана\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1104,'Радиационные воздействия на материалы и элементы оборудования КА','

В результате радиационных воздействий в материалах и элементах оборудования КА возникают обратимые и необратимые эффекты двух видов:\r\n

\r\n
1. обусловленные суммарной поглощенной дозой космической радиации (в некоторых случаях следует рассматривать также эффекты, связанные с мощностью поглощенной дозы);\r\n
\r\n
2. вызываемые попаданием в элементы оборудования одиночных заряженных частиц
\r\n
\r\n
\r\n

Дозовые эффекты проявляются в постепенной деградации (ухудшении свойств) материалов, а эффекты, связанные с воздействием одиночных заряженных частиц,, возникают непосредственно после воздействия. Такие эффекты представляют значительную опасность для элементной базы современной микроэлектроники.\r\n

\r\n

(Радиационные воздействия на материалы и оборудование КА подробно рассмотрены в отдельной главе)\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1106,'Специфика комплексного воздействия ФКП на материалы','

При одновременном или последовательном воздействии на материалы КА нескольких ФКП может наблюдаться неаддитивность воздействия, когда конечный эффект не равен сумме эффектов от воздействия отдельных факторов, причем комплексное воздействие ФКП может как усиливать так ослаблять повреждение материалов. Эффекты неаддитивности, которые иногда называют также синергическими (синергетическими) эффектами, применительно к воздействию ФКП на материалы изучены пока недостаточно.\r\n

\r\n\r\n \r\n \r\n\r\n\r\n

\r\n

Для количественной характеристики подобных явлений можно использовать коэффициент аддитивности, который, например, при исследовании изменения коэффициента поглощения солнечной радиации покрытиями может быть записани в виде\r\n \r\n \r\n На рисунках показана зависимость коэффициента аддитивности от флюеса при электронно-протонном облучении для эмалевых покрытий разного состава. Видно, что эта зависимость может иметь существенно различный характер для разных материалов.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1108,'Техногенные воздействия на околоземное пространство','



\r\n

Типы и последствия техногенного загрязнения околоземного космического пространства \r\n

\r\n



\r\n

Состояние исследований техногенного загрязнения ОКП\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1110,'Методы исследований взаимодействия КА с окружающей средой','



','');
INSERT INTO book VALUES (1112,'Принципы защиты КА от воздействия окружающей среды','
\r\n
• Разработка новых конструкционных и функциональных материалов, устойчивых к воздействию космической среды.\r\n
\r\n
• Создание защитных покрытий и легирование приповерхностных слоев материалов.\r\n
\r\n
• Обеспечение электростатической защиты и электромагнитной совместимости оборудования КА.\r\n
\r\n
• Применение новых схемотехнических решений и алгоритмов управления при создании бортового оборудования.\r\n
\r\n
• Создание экспертных систем контроля и управления режимами работы оборудования КА.\r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1114,'Заключение','В качестве главных задач текущего периода при изучении взаимодействия КА с окружающей средой можно рассматривать:\r\n
\r\n
• точное определение и прогнозирование поглощенных доз космической радиации в материалах и оборудовании КА с детализацией его структуры;
\r\n
• изучение механизмов возникновения одиночных сбоев в элементах микроэлектроники и создание эффективных методов защиты от них;
\r\n
• исследование объемного заряжения диэлектриков в космической среде, характеристик вызываемых им разрядов, возможных методов предотвращения разрядов;
\r\n
• проведение лабораторных и натурных экспериментов по изучению потери массы полимерных материалов под действием потока атомарного кислорода, разработка теории процессов, совершенствование методов защиты материалов;
\r\n
• изучение синергических эффектов (неаддитивности воздействий);
\r\n
• исследование состава собственной внутренней атмосферы КА и ее влияния на материалы и оборудование;
\r\n
• комплекс работ по проблеме космического мусора;
\r\n
• разработку системы критериев оценки и определение предельно допустимых уровней техногенных воздействий на околоземную среду.
\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1116,'Литература','
\r\n
1. Акишин А.И., Новиков Л.С. Воздействие окружающей среды на материалы космических аппаратов. М.: Знание, 1983, 64 с.
\r\n
2. Novikov L.S. Contemporary state of spacecraft/environment interaction research. Radiation Measurements, 1999, v. 30, pp. 661-667.
\r\n
3. Новые наукоемкие технологии в технике. Энциклопедия, т.16,17. Воздействие космической среды на материалы и оборудование космических аппаратов.Под ред. Л.С.Новикова, М.И.Панасюка. М.:ЭНЦИТЕХ, 2000г., 295с, 276с.
\r\n
4. Новиков Л.С. Взаимодействие ракетно-космической техники с окружающей средой: две стороны проблемы. Инженерная экология, 1999, ? 3, с. 2-10.
\r\n
5. Новиков Л.С. Высокоскоростные соударения в космосе. М.: Изд-во МГУ, 2003, 72 с.
\r\n
6. Новиков Л.С., Петров Н.Н., Романовский Ю.А. Экологические аспекты космонавтики. М.: Знание, 1986, 64 с.
\r\n
7. Новиков Л.С. Физические механизмы радиационной электризации космических аппаратов. Космонавтика и ракетостроение, 2003, 1(30), с. 15-24.
\r\n
8. Новиков Л.С., Панасюк М.И. Исследования космической радиации и ее воздействия на материалы и оборудование космических аппаратов. Вопросы атомной науки и техники. Сер.: Физика радиационного воздействия на радиоэлектронную аппаратуру, 2002, вып. 4, с. 3-13.
\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1117,'Ключевые задачи перспективных исследований','
\r\n
• разработка инженерных математических моделей и программного обеспечения для компьютерного моделирования процессов взаимодействия;
\r\n
• создание экспертных систем для прогнозирования и анализа функционирования КА, в том числе систем, работающих в режиме реального времени;
\r\n
• создание лабораторных испытательных установок нового поколения;
\r\n
• проведение комплексных натурных экспериментов по изучению условий в космической среде, воздействия ФКП на КА, а также обратного воздействия КА на окружающую космическую среду;
\r\n
• разработка международных стандартов по моделям космической среды и методам испытаний КА под эгидой Международной организации по стандартизации (ISO);
\r\n
• мониторинг околоземного космического пространства и правовое регулирование техногенных воздействий на околоземную среду.
\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1120,'Введение','

Электризацией КА называется накопление электрического заряда на элементах его конструкции и соответственно возникновение электрического потенциала КА по отношению к окружающей космической плазме.\r\n

\r\n

Факторы космического пространства, вызывающие электризацию КА:\r\n

\r\n
• космическая плазма\r\n
\r\n
• солнечное электромагнитное излучение\r\n
\r\n
• потоки заряженных частиц высокой энергии
\r\n
\r\n
\r\n

Следствия электризации КА:\r\n

\r\n
• электрические поля на поверхности и в окружающем пространстве
\r\n
• электрические разряды на поверхности КА и в элементах его конструкции
\r\n
• сбои и отказы в работе бортовых систем
\r\n
• искажения показаний научной аппаратуры
\r\n
\r\n

В лекции рассматриваются физические явления, приводящие к электризации КА, расчетно-теоретические и экспериментальные методы исследования этого явления, методы защиты КА от воздействия статического электричества \r\n

\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1121,'Список сокращений','ГСО - геостационарная орбита
\r\nКА - космический аппарат
\r\nМИУ - метод интегральных уравнений
\r\nРЭА - радиоэлектронная аппаратура
\r\nЭВТИ - экранно-вакуумная теплоизоляция
\r\nЭМИ - электромагнитное излучение
\r\nЭРД - электрореактивный двигатель
\r\nGL - graphics language
\r\nVRML - virtual reality graphics language ','');
INSERT INTO book VALUES (1123,'Эффекты электризации','

\r\n

\r\n

Общее и дифференциальное заряжение КА\r\n

\r\n

\r\n

\r\n

Возникновение электрических разрядов - сбои и отказ электроники КА\r\n

\r\n

\r\n

\r\n

Влияние на научную аппаратуру (спектрометры заряженных частиц плазмы)

','');
INSERT INTO book VALUES (1125,'Электризация КА в разных областях космического пространства','Масштабным параметром в задачах анализа электризации КА является дебаевский радиус экранирования D. Для многокомпонентной, космической плазмы с температурами - Tj и концентрациями nj, дебаевский радиус равен:
\r\n
\r\nCоотношение между характерным размером КА R и дебаевским радиусом D зависит от характеристик орбиты КА: \r\n
• Низкие орбиты (H= 200- 2000 км) - R>>D \r\n
\r\n
• Геостационарная орбита - R<< D
\r\n
• Высокоширотные участки низких орбит
  \r\nR>>D_с (холодная ионосферная плазма)
  R<< D_h (авроральная радиация)\r\n\r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1126,'Параметры процессов электризации КА в разных областях космического пространства','
\r\n\r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n

Тип орбиты	\r\n Высота, км / наклонение, град. \r\n	\r\n Характерные потенциалы, В \r\n	\r\n Основные факторы, определяющие потенциал \r\n	\r\n Угловое распределение потоков частиц \r\n	\r\n Роль вторично-эмиссионных процессов \r\n
ГСО, апогейные участки ВЭО	\r\n 36000 / +1,5 \r\n \r\n \r\n \r\n 40000 / 65 \r\n	-(103 - 104)	\r\n Горячая плазма, солнечное излучение \r\n	\r\n Изотропное \r\n	\r\n Велика \r\n
Низкие	\r\n 200 - 2000 / 0 - 70 \r\n	-(0,1 - 5)	\r\n Холодная ионосферная плазма \r\n	\r\n Анизотропное \r\n	\r\n Пренебрежимо мала \r\n
Низкие полярные	\r\n 200 - 2000 / >70 \r\n	-(102 - 103)	\r\n Холодная ионосферная плазма, авроральные электроны, солнечное излучение \r\n	\r\n Анизотропное \r\n	\r\n Заметна \r\n
За пределами магнитосферы	\r\n >60 - 120 тыс. \r\n	+(5 - 20)	\r\n Солнечное излучение, плазма солнечного ветра \r\n	\r\n Анизотропное \r\n	\r\n Определяющая роль фотоэмиссии \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1128,'Математическое моделирование процессов электризации','\r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n

Приближение плазменного зонда\r\n \r\n многокомпонентность плазмы по температуре и ионному составу \r\n вторично-эмиссионные токи \r\n ток фотоэлектронной эмиссии \r\n	\r\n
Реальный КА\r\n \r\n сложная конфигурация \r\n неоднородность физических свойств поверхности \r\n наличие на поверхности тонких диэлектрических покрытий \r\n работа плазменного и высоковольтного оборудования \r\n анизотропия воздействующих факторов \r\n \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1129,'Уравнение баланса токов на поверхности','

J=J_e - J_i - (δJ_e + ηJ_e +γJ_ph+J_cond)

\r\n\r\n \r\n \r\n\r\n\r\n

\r\n	\r\n Je - электронный ток плазмы \r\n Ji - ионный ток плазмы \r\n δ - коэффициент истинной вторичной электронной эмиссии \r\n η - коэффициент отражения электронов \r\n γ - коэффициент вторичной ионно-электронной эмиссии \r\n Jcond - ток проводимости

','');
INSERT INTO book VALUES (1130,'Вольт-амперные характеристики','\r\n \r\n \r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n	Семейство вольт-амперных характеристик (зависимости тока J от потенциала U) \r\n для сферы с высокими значениями вторично-эмиссионных коэффициентов поверхности: \r\n \r\n суммарный протонный ток, \r\n суммарный электронный ток, \r\n полный ток, \r\n ток первичных электронов, \r\n ток истинной вторичной электронной эмиссии, \r\n ток отраженных электронов \r\n\r\n
\r\n	Вольт-амперные характеристики для сферы с высокими (а) и низкими (б) значениями коэффициентов вторичной эмиссии: 1 - J1; 2 - J2; 3 - J=J1+J2 \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1131,'Вольт-амперные характеристики (продолжение)','\r\n \r\n \r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n

Пороговый эффект - при заданных вторично-эмиссионных свойствах поверхности отрицательный потенциал на теле может возникать только в том случае, если температура окружающей плазмы превышает некоторое пороговое значение. На рисунке показана зависимость равновесного потенциала КА от температуры горячей компоненты плазмы: 1,2 - δm=1, ne=ni=1 см-3 при нормальном к поверхности и изотропном падении частиц; 3,4 - при наличии низкотемпературной составляющей с ne=ni=2,5 и 5,0 см-3; 5, 6, 7 - аналогично 2, 3 , 4 при δm=3\r\n

\r\n

Графическое представление критериев заряжаемости материалов \r\n \r\n 1,2 - максвелловская плазма и моноэнергетические потоки частиц при нормальном падении; \r\n3,4 - то же при изотропном падении\r\n

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1132,'Mоделирование электризации реальных КА','
\r\n
• Входные данные
  \r\n-Трехмерная геометрическая модель КА
  \r\n-Свойства материалов КА
  \r\n-Модель космической среды
\r\n
• Вычисления
  \r\n-Решение электростатической задачи МИУ
  \r\n-Движение заряженных частиц
  \r\n-Локальные токи на поверхности
  \r\n-Решение динамической задачи
  
\r\n
• Результаты и их представление
  \r\n -Потенциал, электрическое поле, поверхностный заряд (3-х мерное и распределение на поверхности КА)
  \r\n-Изменение во времени в заданных точках
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1133,'Система уравнений решения электростатической задачи','','');
INSERT INTO book VALUES (1134,'Геометрическая модель КА, расчетная сетка и центры тяжести элементов','\r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n

\r\n Базовый набор элементвов - плоскость,цилиндр, сфера, конус:(~100) \r\n Параметрические координаты\r\n x=x (t, v), y=y (t, v), z=z (t, v) \r\n Поверхностная сетка (~2000 узлов) \r\n Тип материала и свойства \r\n Трехмерное представление (GL,VRML) \r\n \r\n	\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1135,'Система уравнений решения электростатической задачи','\r\n \r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n \r\n Уравнение Пуассона \r\n Плотность ρ и ток j определяются суммой функций распределения fa отдельных компонент плазмы \r\n Плотность заряда σ и полный заряд Q от времени t \r\n\r\n Система уравнений МИУ, связывающая плотность заряда σ и потенциалы U элементов Аij - кулоновская матрица \r\n Система динамических уравнений заряжения КА \r\n Gkl - матрица емкостей элементов КА \r\n \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1136,'Блок-схема программы КУЛОН','','');
INSERT INTO book VALUES (1137,'Графический интерфейс пользователя','

\r\n

\r\n

Вид графического интерфейса, разработанного в ОЯКИ НИИЯФ

','
\r\n
• Интерактивная поддержка 3-х мерных моделей для расчетов электризации и поглощенных доз радиации
\r\n
• Управление базами данных характеристик материалов КА и внешних факторов космического пространства
\r\n
• Создание математической модели
\r\n
• Контроль решение задач заряжения КА вычисления доз космической радиации
\r\n
• 3-х мерное представление результатов расчетов
\r\n
');
INSERT INTO book VALUES (1138,'Пример расчета электрического поля вокруг КА на ГСО','

\r\n

\r\n

Распределение потенциала электрического поля в окрестности КА:
а - в тени Земли; б - при освещении поверхности КА Солнцем

','');
INSERT INTO book VALUES (1139,'Пример расчета потенциала на поверхности низкоорбитального КА','

\r\n

\r\n

Распределения потенциала на поверхности КА при одновременном воздействии ионосферной плазмы, потока авроральных электронной и солнечного света при различных условиях. Величина потенциала показана цветовым кодом, шкала которого приведена справа от рисунков

','');
INSERT INTO book VALUES (1140,'Динамика заряжения КА на ГСО','\r\n \r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n	\r\n
\r\n	Зависимость от времени заряжения потенциалов некоторых элементов КА при освещении КА : \r\nСлева - КА не вращается; \r\nСправа - вращение КА с периодом 60 с. \r\n Распределение потенциала по поверхности КА освещенного Солнцем на ГСО \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1141,'Траектории электронов и ионов в поле заряженного КА','\r\n \r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n	\r\n
\r\n	\r\n Траектории положительных ионов (справа) и электронов (слева), выходящих из области сопла ЭРД \r\n Траектории захваченных ионов в окрестности КА \r\n \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1143,'Лабораторные исследования электризации','\r\n \r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n \r\n Общий вид основной камеры экспериментального комплекса СТЕНД КИ-1 ИЛФ СО РАН\r\n	\r\n \r\n Модель КА, облучаемая электрононами. Яркие точки - места локализации разрядов.\r\n \r\n
\r\n \r\n Осциллограммы потенциала корпус φК, токовой шины ФЭП φП1 и свечения модели КА, заряжаемой электронным пучком с энергией 5 кэВ\r\n	\r\n \r\n Напряженность электрического поля от времени облучения: 1 - j= 5·10-11 А.см-2; \r\n 2 - j= 1·10-10 А.см-2\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1145,'Космические эксперименты','\r\n \r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n

Электростатический анализатор ЭСА. Методика регистрации низкоэнергичной плазмы (0.1 - 12 кэВ) основана на применении электростатических отклоняющих систем в сочетании с канальными электронными умножителями.

\r\n \r\n \r\n

\r\nКлассификация энергетических спектров электронов по степени влияния на процесс заряжения. \r\nа - мягкие спектры вне плазменного слоя в спокойной геомагнитной обстановке. U ~ 0 В. \r\nб - спектры в плазменном слое при невысоких значениях потока высокоэнергичной части спектра. Eср ~ 3 кэВ, а потенциал КА в этих условиях также невысок. \r\nв - спектры в плазменном слое при значительных интенсивностях высокоэнергичной составляющей спектра. Eср > 4 кэВ. U ~ 2-3 кВ в тени Земли. \r\nг - спектры Еср > 5 кэВ. Воздействие потоков с такими спектрами на КА приводит к существенному отрицательному заряжению не только в тени Земли, но и на освещенных участках траектории.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1146,'Суточные ход параметров магнитосферной плазмы','\r\n \r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n	Изменение параметров электронных компонент плазмы в области ГСО при низкой геомагнитной активности (Кр ~1-2)
\r\n	Изменение параметров электронных компонент плазмы в области ГСО при повышенной геомагнитной активности (Кр ~3-5)\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1148,'Экспериментальные энергетические спектры электронов и ионов при электризации КА 'Электро'','
     
\r\n
\r\n

Потоки электронов (а) и протонов (б), зарегистрированные в области ГСО с помощью спектрометров КА 'Электро'. При прохождении КА тени Земли в показаниях спектрометра формируется 'провал', обусловленный появлением на КА отрицательного потенциала. Наблюдаемые искажения показаний протонного спектрометра обусловлены ускорением протонов отрицательным потенциалом КА. \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1147,'Изменение энергетических спектров при прохождении тени Земли','\r\n \r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n	Характерное изменение показаний спектрометра электронов при прохождении геостационарного КА через тень Земли
\r\n	Регистрируемые энергетические спектры электронов до входа КА в тень Земли (верхние кривые) и при пересечении тени (нижние кривые)\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1149,'Расчет энергетических спектров электронов и ионов при электризации','
     
\r\n
\r\n

Энергетические спектры электронов (а) и протонов (б), рассчитанные при различных значениях отрицательного потенциала КА для двухтемпературной максвелловской плазмы. Характер изменений спектров с увеличением потенциала хорошо согласуется с экспери-ментальными данными. Результаты подобных расчетов позволяют определить значения потенциала КА из экспериментальных данных.

','');
INSERT INTO book VALUES (1150,'Зависимость потенциала КА от Кр и температуры Те','\r\n \r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n	Зависимость отрицательного потенциала геостационарных КА от геомагнитного индекса Kp, полученная по большой совокупности эксперименталь-ных данных
\r\n	Усредненные зависимости потенциалов КА серии LANL от температуры плазмы: 1 - в тени Земли; 2 - на освещенных участках орбиты

','');
INSERT INTO book VALUES (1151,'Электрические поля','\r\n \r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n	В вибрационных датчиках электрического поля, устанавливаемых на поверхности КА, используется принцип электростатической индукции. \r\n Частота колебаний электрода ~ 100 Гц, диапазон измеряемых значений напряженности поля 0-200 кВ/м.
\r\n	Пример записи сигналов датчика электрического поля КА 'Экспресс-11' в период геомагнитной суббури 29 января 1997 г. \r\nЗарегистрированные значения напряженности поля лежат в диапазоне ±20 кВ/м, что, по оценкам, соответствует значениям потенциала КА до 8-15 кВ.

','');
INSERT INTO book VALUES (1153,'Методы защиты КА от воздействия статического электричества','
\r\n
• Заземление узлов оборудования, кабелей и ЭВТИ на корпус КА
\r\n
• Оптимизация конструкции КА с учетом равномерного распределения потенциалов и зарядов по поверхности КА
\r\n
• Снижение площади диэлектрических покрытий КА, создание проводящих покрытий (оксид индия), использование покрытий с металлизацией
\r\n
• Уменьшение отверстий и щелей в конструкции КА
\r\n
• Экранирование РЭА от воздействия электрических и магнитных полей в широком диапазоне амплитуд и частот
\r\n
• Анализ и лабораторные испытания РЭА на воздействие ЭМИ
\r\n
• Разработка РЭА, устойчивой к воздействию ЭМИ
\r\n
• Разработка, испытание и применение конструкционных материалов с оптимальными электрофизическими характеристиками
\r\n
• Размещение и использование на КА плазменных источников и ЭРД для контроля электризации КА
\r\n
• Использование детекторов заряженных частиц и датчиков электрических полей, потенциалов и разрядов для регистрации процессов электризации КА
\r\n
• Наземные и космические наблюдения измерения параметров магнитного поля и потоков электронов и протонов различных энергий с целью предсказания возможности возникновения электризации КА (космическая погода)
\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1155,'Важнейшие задачи перспективных исследований','
\r\n
• Изучение процессов объемного заряжения диэлектриков в космической среде
\r\n
• Экспериментальное и теоретическое моделирование электроразрядных процессов, определение параметров разрядов для различных условий
\r\n
• Создание новых моделей электризации КА, позволяющих получать детальную структуру электрических полей на поверхности и в окрестности КА
\r\n
• Разработка лабораторных имитационных установок нового поколения
\r\n
• Проведение комплексных натурных экспериментов по изучению электризации
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1157,'Литература','
\r\n
1. Акишин А.И., Новиков Л.С. Электризация космических аппаратов. М.: Знание, 1985. 64 с.
\r\n
2. Новиков Л.С., Милеев В.Н., Маклецов А.А., Крупников К.К., Синолиц В.В. Методы математического моделирования взаимодействия космических аппаратов с окружающей средой. В кн.: Новые наукоемкие технологии в технике. Энциклопедия. Т. 17. Воздействие космической среды на материалы и оборудование космических аппаратов. Под ред. Новикова Л.С., Панасюка М.И. М.: Изд-во НИИ 'ЭНЦИТЕХ', 2000. Гл. 12, с. 155 - 199.
\r\n
3. Милеев В.Н., Новиков Л.С. Физико-математическая модель электризации ИСЗ на геостационарной и высокоэллиптических орбитах. Исследования по геомагнетизму, аэрономии и физике Солнца, в. 86, 1989, c. 64-98.
\r\n
4. Новиков Л.С. Физические механизмы радиационной электризации космических аппаратов. Космонавтика и ракетостроение, 2003, 1(30), с. 15-24.
\r\n
5. Акишин А.И., Новиков Л.С. Физические процессы на поверхности искусственных спутников Земли. М.: Изд-во МГУ, 1987, 89 с.
\r\n
6. Крупников К.К., Маклецов А.А., Милеев В.Н., Новиков Л.С., Синолиц В.В. Современное состояние физико-математической модели электризации КА на высоких орбитах. Космонавтика и ракетостроение. 2003, 1 (30), с. 116-122.
\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1160,'Введение','Материалы этого раздела курса направлены на понимание основных эффектов на клеточном, тканевом, организменном, популяционном уровнях при действии на человека ионизирующих излучений на Земле и в условиях космического пространства. Они знакомят с методами количественных оценок ближайших и отдаленных неблагоприятных последствий действия радиации в зависимости от дозы и мощности дозы радиационного воздействия.
\r\nРассматриваются вопросы биологической эффективности различных видов излучений и особенности действия на организм Галактических космических лучей (ГКЛ), солнечных космических лучей (СКЛ) и протонов радиационных поясов Земли.
\r\nПредставляются подходы к определению суммарного радиационного риска для космонавтов в течение всей их жизни и оценки возможного сокращения ее продолжительности в результате осуществления межпланетного полета к Марсу и длительных полетов на орбитальных станциях 'Мир' и 'МКС'.
\r\nЭти материалы обобщают результаты экспериментальных и теоретических исследований по проблеме обеспечения радиационной безопасности космических полетов, проводимых с 1964 г в Институте медико-биологических проблем МЗ СССР, Институтах биофизики АН СССР и Минздрава СССР, Государственном НИИИ Военной медицины МО СССР и др. \r\n\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1162,'Ионизирующие излучения','

Ионизирующие излучения - один из основных экологических факторов, который постоянно действовал в процессе эволюции на окружающую среду, в том числе на живые организмы на Земле и в околоземном пространстве. Этот фактор подвержен наиболее раннему, всестороннему и тщательному изучению как в плане исследования неблагоприятного воздействия на окружающую среду и человека, так и в отношении возможности полезного использования его в промышленности и в медицине для сохранения здоровья человека.

\r\n

Исследования по радиобиологии проводятся уже в течение 110 лет с момента открытия рентгеновских лучей и явлений радиоактивности. Исключительно разнообразен набор объектов, являющихся предметом радиобиологических исследований. Это - макромолекулы, фаги, вирусы, простейшие, клеточные, тканевые и органные культуры, многоклеточные растительные и животные организмы, человек, популяции, биоценозы.\r\n

\r\n

Радиобиологические исследования всегда проводились при строгой количественной оценке поглощенных доз в клетках и в различных тканях организма. Единицей поглощенной дозы является
\r\n1 Гр = 1 Дж/кг

\r\n

\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1163,'Дозиметрические единицы и их определение в Международной системе и прежней системе','\r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n

Термины	Дозиметрические единицы и их определение в Международной системе и прежней системе СГС
СИ	СГС
Экспози- \r\n ционная \r\n доза	За единицу экспозиционной дозы принят 1 кулон на килограмм (Кл/кг), когда сопряженная корпускулярная эмиссия производит в 1 кг сухого атмосферного воздуха ионы, несущие один кулон электричества каждого знака	Рентген - единица экспозиционной дозы рентгеновского или гамма-излучений, при прохождении которого образующаяся корпускулярная эмиссия в 1 см3 сухого атмосферного воздуха при 0о С и давлении 760 мм рт. ст. после завершения всех ионизационных процессов создает ионы, несущие 1 электростатическую единицу количества электричества каждого знака ( 2,08 109 пар ионов). \r\n 1 рентген = 1 ед.СГС/см3 (1 р=2,58 10-4 Кл/кг).
Поглощен- \r\n ная доза D=de/dm \r\n   \r\n Эквивалент-ная доза \r\n (HT,R)	Величина энергии ионизирующего излучения, переданная веществу. \r\n Единицей является 1 Грей - энергия в 1 Джоуль, переданная массе в 1 кг \r\n 1Гр=1 Дж/кг =100 рад \r\n Поглощенная доза в органе или ткани DT,R, умноженная на соответствующий взвешивающий коэффициент для данного вида излучения WR (называемый также коэффициентом качества излучения (КК)). HT,R=WR  DT,R \r\n Единицей является 1 Зиверт \r\n 1 Зв= 1 Гр  WR =100 бэр	Рад - единица поглощенной дозы, когда грамму вещества передается энергия 100 эрг. \r\n 1 рад =100 эрг/г = 10-2 Гр = 1сГр \r\n При экспозиционной дозе 1 р поглощенная доза в ткани с точностью до 10% численно равна 1 раду \r\n Единицей эквивалентной дозы являлся 1 бэр \r\n 1 бэр=1 рад КК \r\n 1 бэр = 10-2Зв = 1 сЗв

','');
INSERT INTO book VALUES (1164,'несоответствие между ничтожной величиной поглощенной энергии и крайней степенью выраженности реакций биологического объекта','

Одним из основных парадоксов радиобиологии, постоянно занимавшим умы исследователей на ранних этапах исследований, является несоответствие между ничтожной величиной поглощенной энергии и крайней степенью выраженности реакций биологического объекта вплоть до летального эффекта. \r\n

\r\n

Несмотря на существующие в природе колоссальные различия в чувствительности к ионизирующим излучениям различных биологических видов, облучение в дозе 10 Гр убивает всех млекопитающих. В то же время в биологической ткани в объеме 1 мкм³, содержащем 10¹⁰ атомов, создается лишь около 200 ионизаций (примерно такое же число реагирующих молекул). Другими словами смертельная доза в 10 Гр (10 Дж/кг) способна изменить энергетический статус ничтожно малого числа молекул в данном объеме. При облучении человека массой 70 кг в этой дозе поглощается всего 700 Джоулей (170 калорий). При этом максимальный нагрев тела не превысит 0,001^о С (тепловой эффект эквивалентен примерно стакану выпитого горячего чая).\r\n

\r\n

С целью объяснить радиобиологический парадокс, связанный с несоответствием между ничтожно малым количеством поглощенной энергии излучения и возникающими экстремальными эффектами, приводящими к гибели большинства биологических объектов, в 1922 г. Ф.Дессауэром была предложена первая теория, объясняющая радиобиологические эффекты повреждения клеток различных тканей дискретностью событий - актов ионизации в чувствительном объеме клетки. \r\n

\r\n

Эти представления получили в последующем свое развитие в виде принципа попадания и теории мишеней в работах Н.В. Тимофеева-Ресовского; К Циммера, Д. Ли и ряда других исследователей.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1165,'Каждому биологическому объекту свойственна своя видовая радиочувствительность','

После открытия повреждающего действия ионизирующих излучений (ИИ), выражающегося в гибели клеток различных тканей, а также гибели животных, растений и других биологических видов было обнаружено, что величины доз, приводящие к летальным эффектам различаются в широких пределах, порой на несколько порядков. Другими словами, каждому биологическому объекту (различным клеткам, тканям, органам и целым организмам) свойственна своя мера восприимчивости к воздействию ионизирующей радиации - видовая радиочувствительность.

\r\n

Радиочувствительность может сильно варьировать и в пределах одного вида и характеризуется понятием индивидуальная радиочувствительность.

','');
INSERT INTO book VALUES (1166,'Закон И. Бергонье и Л. Трибондо','

В соответствии с сформулированным еще в 1903 г. французскими исследователями И. Бергонье и Л. Трибондо законом степень поражения делящихся клеток в размножающихся клеточных популяциях тем выше, чем большая у них способность к размножению, чем выше скорость их размножения. В процессе последующей трансформации клеток становится более выраженной их функциональная специализация, и эти клетки становятся менее радиочувствительными. Этот закон является справедливым до настоящего времени.

\r\n

Наряду с радиочувствительными быстро обновляющимися тканями (кроветворная система, эпителий слизистой тонкого кишечника, эпидермис) имеется целый ряд радиорезистентных (радиоустойчивых) тканей. Это мышечная, костная, нервная ткани, сосудистый эпителий и др..

','');
INSERT INTO book VALUES (1167,'Система кроветворения','

Одной из наиболее радиочувствительных тканей, определяющей устойчивость (способность выживания организма) в ближайшем периоде после равномерных облучений млекопитающих является система кроветворения. Продукция кроветворных клеток осуществляется непрерывно в течение жизни за счет пролиферации (деления) стволовых кроветворных клеток и их дифференцировки (трансформации) в костном мозге в морфологически идентифицируемые предшественники нейтрофилов, лимфоцитов, тромбоцитов и эритроцитов.\r\n

\r\n

У человека в час обновляется около (0,3-0,7) 109 кроветворных клеток на 1 кг массы тела. Повреждение стволовых кроветворных клеток приводит к уменьшению числа способных к делению костномозговых кроветворных клеток и уменьшению концентрации функциональных клеток в периферической крови. \r\n

\r\n

Уменьшение числа клеток белого ряда нейтрофилов и лимфоцитов приводит к снижению иммунитета организма и его способности сопротивления болезнетворным бактериям и вирусам и способствует развитию инфекционного процесса. \r\n

\r\n

Значительное снижение числа тромбоцитов нарушает процесс нормальной свертываемости крови и увеличивает вероятность кровоизлияния в различные органы и ткани.

\r\n

Снижение числа эритроцитов и гемоглобина нарушает дыхательную функцию по доставке кислорода к тканям. Все это приводит к снижению жизнеспособности и увеличению вероятности гибели организма в ближайшем периоде после острых облучений в летальном диапазоне доз.

\r\n

В таблице 1 представлены значения среднелетальных доз ЛД50/30-60 для различных биологических объектов

','');
INSERT INTO book VALUES (1168,'Значения среднелетальных доз для биологических объектов','

Таблица 1.

\r\n

Значения среднелетальных доз ЛД_50/30-60 для биологических объектов, сГр

\r\n\r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n

Биологический вид	ЛД50/30-60	Биологический \r\n вид	ЛД50/30-60
Мышь, крыса	850-940 800-900	Птицы	800-2000
Хомяк	900-940 850-900	Рыбы	800-2000
Кролик	- 840-890	Змеи	8000-20000
Морская свинка	- 255	Насекомые	1000-10000
Овца	235-250 155	Растения	1000-15000
Коза	325-330 230	Бактерии Micrococcus \r\n radiodurens	\r\n 105-106
Свинья	400 195
Собака	320-330 255-260
Обезьяна	550-620 400
Человек	350-400 225-350

\r\n

Примечание первые значения для млекопитающих соответствуют максимальной поверхностной поглощенной дозе, вторые значения - среднетканевой дозе \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1169,'Значения среднелетальных доз для биологических объектов (продолжение)','

Из данных таблицы видно, что среднелетальные дозы для крупных млекопитающих оказались в 2,5-3 раза более низкими, чем для мелких лабораторных животных, свидетельствуя о большей их радиочувствительности. Наиболее устойчивыми являются змеи, насекомые, растения и особенно бактерии.\r\n

\r\n

Наиболее обширное изучение действия радиации на различные ткани началось после возможности подробного исследования структур и функций различных органелл клеток с помощью электронных микроскопов, изучения процессов клеточного деления и передачи наследственной информации от материнских клеток к дочерним. Особое значение для понимания механизмов принадлежит исследованиям нуклеиновых кислот, которые были открыты еще 1870 г., но огромная биологическая роль которых стала ясна лишь спустя 50 лет. С ними оказался связан процесс передачи наследственной информации, стали понятными процессы синтеза белков. \r\n

\r\n

Было выяснено, что наследственная информация дискретна, ее составляют многочисленные гены, расположенные вдоль хромосом в линейном порядке. Каждый ген занимает постоянное определенное место (локус) в определенной хромосоме. Генетическая информация, необходимая для развития целого организма, содержится только в полном гаплоидном наборе хромосом. \r\n

\r\n

Стало понятным наличие особых наиболее чувствительных элементов клеток (мишеней), нарушение структуры и функции которых при минимальных выделениях энергии может нарушить основной принцип функционирования размножающихся тканей, связанный с делением клеток и передачей наследственной информации от материнских к дочерним клеткам. \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1170,'Нуклеиновые кислоты','
\r\n
• Постоянство числа, индивидуальность и сложность строения, авторепродукция и непрерывность в последовательных генерациях клеток размножающихся тканей говорят о большой биологической роли нуклеиновых кислот. \r\n
\r\n
• В состав нуклеиновых кислот входят углерод, кислород, азот и фосфор. Известны две группы кислот рибонуклеиновая кислота (РНК) и дезоксирибонуклеиновая кислота (ДНК). Они отличаются химическим строением и свойствами. Согласно последним данным ДНК находится не только в ядре, но входит также в состав органоидов цитоплазмы, например митохондрий. \r\n
\r\n
• Основные хранители РНК, ядрышки, находящиеся в ядре, и рибосомы, где происходит синтез белков. Кроме того, РНК находится в цитоплазматическом матриксе - цитоплазме.
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1171,'Нуклеиновые кислоты (продолжение)','

\r\n

\r\n

Рис. 1 Строение одной из двух нитей ДНК:
\r\n1- сахарофосфатный скелет;
2- дезоксирибоза;
\r\n3- азотистые основания аденин, гуанин, тимин;
4 - нуклеотид
\r\nОсновная биологическая функция ДНК заключается в хранении, постоянном самовозобновлении, самовоспроизведении (репликации) и передаче генетической (наследственной) информации в клетке. Биологическая роль РНК связана преимущественно с синтезом белка, т.е. с реализацией наследственной информации. Именно РНК является посредником между ДНК и строящимися в рибосомах белковыми молекулами.\r\n

','Нуклеиновые кислоты представляют собой биополимеры, мономерами которых служат нуклеотиды. В каждый нуклеотид входит молекула рибозы в РНК или дезоксирибозы в ДНК, связанные с молекулой фосфорной кислоты, и одно из 4-х азотистых оснований:аденин (А), гуанин (Г), цитозин (Ц) и тимин (Т) (или урацил в составе РНК). Простейшие нуклеиновые кислоты - мононуклеотиды, т.е. отдельные нуклеотиды. Отдельные нуклеотиды при полимеризации, будучи соединенными между собой остатками фосфорной кислоты, образуют полинуклеотиды, молекулы которых могут быть образованы десятками, сотнями и тысячами нуклеотидов. Нуклеотиды могут располагаться в различной последовательности, что обеспечивает большое разнообразие соединений этого класса. (Рис. 1.).');
INSERT INTO book VALUES (1172,'Молекула ДНК','

Молекула ДНК состоит из двух спирально закрученных нитей. Азотистое основание одной из нитей ДНК связано водородным 'мостиком' с основанием другой нити., причем так, что аденин может быть связан только с тимином, а цитозин - только с гуанином. Они комплементарны (дополнительны) друг другу. Порядок расположения оснований в одной цепи определяет порядок в другой. Именно на этом основано особое свойство: кодирования информации о большом многообразии необходимых белков и способность к самовоспроизведению, т.е. к автопродукции. \r\n

\r\n

В настоящее время известно более 20 аминокислот, из которых 20 входят в состав белковых молекул. В то же время молекулы многих белков содержат более 100 мономеров (различных аминокислот), которые соединены одна за другой, подобно бусам на нитке. Перестановка или замена всего одной-единственной аминокислоты влечет за собой значительные изменения свойств. Так, например, в молекуле гемоглобина около 300 мономеров (аминокислот), но при замене одной из них - глутаминовой кислоты - валином свойство гемоглобина в отношении передачи кислорода тканям резко снижено. Люди с таким аномальным гемоглобином страдают наследственным заболеванием - серповидноклеточной анемией.\r\n

\r\n

В структуре ДНК отражена последовательность расположения триплетов азотистых оснований (кодонов), которая определяет генетическую информацию клетки. При этом участок ДНК, содержащий информацию о структуре какого-либо одного белка принято называть геном. \r\n

\r\n

Четыре азотистых основания, входящие в состав молекулы ДНК, в комбинациях по три дают 64 разных кодона. Это более чем достаточно для кодирования 20 аминокислот. Эта информация считывается в процессе транскрипции синтезе информационной РНК (иРНК). Она определяет порядок расположения аминокислот в белках при последующем их синтезе в рибосомах.

\r\n

В процессе репликативного синтеза и удвоения ДНК структура ДНК точно воспроизводится, что позволяет произвести позже точное и равное распределение генетического материала между материнской и дочерней клеткой в процессе ее деления.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1173,'Радиационные повреждения структуры ДНК при действии излучений с различными линейными передачами энергии (ЛПЭ)','
\r\n
• Молодые клетки, образовавшиеся после деления, не могут сразу немедленно приступить к новому клеточному делению. В них прежде должны произойти важные процессы: увеличение объема, восстановление структурных компонентов ядра и цитоплазмы, связанных с синтезом нуклеиновых кислот и белка.\r\n
\r\n
• Совокупность процессов, происходящих в клетке от одного деления до следующего и заканчивающихся образованием двух клеток новой генерации, называется митотическим циклом. Общая длительность клеточного цикла для кроветворных клеток костного мозга в норме составляет около 12-24 часов, у крипт кишечного эпителия от 10 до 20 часов. У ряда клеток других тканей он может составлять несколько суток или даже недель. Различают 4 периода этого цикла : пресинтетический - G1, синтетический - S, постсинтетический - G2 и митоз (М).
\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1174,'Репарация ДНК при действии излучений с различной линейной передачей энергии (ЛПЭ)','
\r\n
• В нормальных условиях при отсутствии воздействия ионизирующих излучений (ИИ) под действием высокореактивных химических радикалов, а также физических агентов незначительной интенсивности могут иметь место нарушения структуры ДНК. Эти нарушения обычно быстро восстанавливаются в клетке под действием ферментов репарации. \r\n
\r\n
• В клеточном цикле имеется несколько так называемых сверочных точек, 'чекпойнтов' (в конце стадии G1 и в начале G2), при прохождении которых ферментативные системы проверяют ДНК на повреждения, и в случае их выявления активируют репарационные процессы и происходит небольшая задержка продвижения клетки по циклу с целью восстановления структуры ДНК и нормального завершения процесса репликации и удвоения ДНК до вступления клетки в митоз.\r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1175,'Репарация ДНК при действии излучений с различной линейной передачей энергии (ЛПЭ) (продолжение)','
\r\n
• При воздействии ИИ имеют место уже значительные повреждения и та же система приводит к задержке начала синтеза ДНК, увеличению по длительности S периода и удлинению периода подготовки клетки к делению G2. Блок в прохождении клеток по циклу нагляднее всего проявляется в виде зависимой от дозы задержки наступления первого постлучевого митоза.\r\n
\r\n
• При увеличении дозы системы репарации не могут обеспечить необходимый уровень восстановления клетки. Образуются хромосомные и хроматидные нарушения структуры (хромосомные аберрации), образуются дицентрики, ацентрические фрагменты хромосом, мосты, межхромосомные обмены и др., и не происходит нормального равного распределения хромосом между дочерними клетками.\r\n
\r\n
• Аберрации, сопровождающиеся образованием ацентрических фрагментов, мостов и дицентриков, получили название нестабильных, так как приводят к гибели либо саму клетку или ее ближайших потомков.
\r\n
• Перестройки, сопровождающиеся только перемещением участков поврежденных хромосом, когда весь генетический материал остается связанным с центромерой и может равномерно распределяться между дочерними клетками, относят к стабильным, так как они могут передавать генетический материал из поколение в поколение, сохраняясь в организме в течение многих лет. Примером могут служить транслокации, когда участок генома перемещается в новое для него место в молекуле ДНК, но продолжает функционировать. \r\nЭто может приводить к воспроизводству измененных белков, появлению различных заболеваний, в том числе к увеличению вероятности развития опухолей.\r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1176,'Строение участка молекулы ДНК','

\r\n

\r\n

Рис.2. Строение участка молекулы ДНК и ее пространственная упаковка в процессе последовательной спирализации после завершения синтеза ДНК и подготовки клетки к делению. Последний фрагмент рисунка хромосома на стадии метафазы в митозе до разделения.

','При облучении в клетке повреждаются многие ее структуры. Из за большого размера и особо важной роли молекул ДНК в передаче наследственной информации в качестве основной мишени наиболее часто рассматривается характер возникающих нарушений ДНК и возможность их репарации (восстановления). В клетке различные участки ДНК одной и той же молекулы находятся очень близко друг к другу из-за многократного сворачивания нитей ДНК в структуры все большего диаметра при подготовки клетки к делению (рис.2). ');
INSERT INTO book VALUES (1177,'ДНК, РНК - возможности их репарации','
\r\n
• Постоянство числа, индивидуальность и сложность строения, авторепродукция и непрерывность в последовательных генерациях клеток размножающихся тканей говорят о большой биологической роли нуклеиновых кислот. \r\n
\r\n
• В состав нуклеиновых кислот входят углерод, кислород, азот и фосфор. Известны две группы кислот рибонуклеиновая кислота (РНК) и дезоксирибонуклеиновая кислота (ДНК). Они отличаются химическим строением и свойствами. Согласно последним данным ДНК находится не только в ядре, но входит также в состав органоидов цитоплазмы, например митохондрий.
\r\n
• Основные хранители РНК, ядрышки, находящиеся в ядре, и рибосомы, где происходит синтез белков. Кроме того, РНК находится в цитоплазматическом матриксе - цитоплазме. \r\n
\r\n
• В отличии от редкоионизирующих излучений при облучении в той же дозе от источников радиации с высокими линейными потерями энергии (ЛПЭ), с высокой плотностью ионизации и выделении в рассматриваемом объеме клетки локально большого количества энергии (галактические космические лучи или в эксперименте ускоренные многозарядные ионы (УМИ), быстрые нейтроны) вероятность множественных двойных разрывов резко увеличивается и снижаются возможности их репарации. \r\n
\r\n
• Это приводит к появлению множественных видов хромосомных аберраций при митозе и значительному увеличению вероятности гибели клеток. Все это обусловливает существенно большую относительную биологическую эффективность (ОБЭ) излучений с высокими значениями ЛПЭ в отношении поражения клеток различных тканей.\r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1178,'Радиационные повреждения молекулы ДНК','

Отчетливо видно на схеме более глубокие радиационные повреждения молекулы ДНК при действии ускоренных тяжелых ионов с высокими линейными передачами энергии (ЛПЭ) по сравнению с воздействием рентгеновского излучения

\r\n

\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1179,'Факторы, влияющие на вероятность закрепления радиационного поражения','



\r\n

Следует отметить, что если прямое повреждающее действие осуществляется можно считать практически мгновенно, то опосредованное действие носит существенно более длительный характер с образованием порой токсичных белковых продуктов. При этом прямое непосредственное действие, ответственно лишь за 10-20 % лучевого поражения.

','Ионизирующие излучения, действуя на водную среду, в которой находятся клетки, образуют целый ряд высокоактивных химических радикалов, в свою очередь способных вызывать серьезные структурные повреждения ДНК и других клеточных органелл, нарушая нормальную их функцию (так называемое косвенное действие ионизирующих излучений). Ниже представлена схема образования высокореактивных радикалов, продуктов радиолиза воды и последующих радикалов, связанных с взаимодействием с растворенными в воде органическими соединениями. ');
INSERT INTO book VALUES (1180,'Прямое и косвенное поражение структуры ДНК','

\r\n

\r\n

На схеме показано наряду с прямыми повреждениями молекулы ДНК за счет ионизации непрямое (косвенное) поражение структуры ДНК за счет образования под действием радиации высокореактивных свободных радикалов

','');
INSERT INTO book VALUES (1181,'Эффекты непрямого действия ионизирующих излучений','

Косвенное действие, при котором поражение критических структур осуществляется продуктами радиолиза воды, может достигать и быть ответственно за 80-90 % лучевого поражения, которое действует дистанционно, как в пространстве, так и во времени. \r\n

\r\n

Множество эффектов непрямого действия ионизирующих излучений (ИИ) зафиксировано по эффектам в полностью экранированных тканях организма при облучении соседних и даже удаленных участков тела. Наиболее часто именно косвенное действие радиации усиливается или ослабляется с помощью химических модификаторов.

\r\n

Особенно сильным модификатором, усиливающим повреждающее действие ИИ, является кислород. Радиобиологические исследования по облучению клеток различных тканей в условиях присутствия в них кислорода и при аноксии (отсутствии кислорода) показали, что равноэффективные дозы в первом случае оказываются меньшими приблизительно в 3 раза (так называемый коэффициент кислородного усиления (ККУ) радиационного поражения).

\r\n

Большее повреждающее действие ИИ в присутствии кислорода в клетках связано с одной стороны с тем, что усиливается концентрация высокореактивных радикалов и особенно перекисных соединений, что усиливает структурные повреждения ДНК и других структур клетки, а с другой, - при ионизации атомов на одном из участков макромолекулы образуется неспаренный электрон, который захватывается кислородом на свою орбиту и кислород присоединяется к молекуле ДНК в месте разрыва одной из химических связей. Такая модификация снижает эффективность ее репарации. \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1182,'Кривые выживаемости клеток почки человека при действии излучений с различными ЛПЭ','

\r\n

\r\n

Рис.3. Кривые выживаемости клеток почки человека при действии излучений с различными ЛПЭ
\r\nа) -рентгеновское излучение 250 кВ, ЛПЭ =1,3 кэВ/мкм;
б)-нейтроны с энергией 15 МэВ, \r\nЛПЭ = 80 кэВ/мкм;
\r\nв)- α частицы ²¹⁰Ро, ЛПЭ =166 кэВ/мкм
\r\nСветлые значки - облучение в присутствии кислорода, темные - облучение в условиях аноксии\r\n

','На рис.3 представлены кривые выживаемости клеток некоторых тканей, находящихся в кислородной среде и в условиях аноксии в зависимости от поглощенной дозы при воздействии редкоионизирующих и плотноионизирующих излу-чений. Можно отметить больший повреждающий эффект и более выраженное снижение доли выживших клеток при облучении в присутствии кислорода, что особенно выражено при воздействии редкоионизирую-щих излучений (ККУ равен от 2,5 до 3).
\r\nПри воздействии плотноионизирующих излучений на клетки тканей, находящихся в кислородной среде, имеет место незначительное увеличение радиационного поражения клеток и даже отмечается отсутствие кислородного эффекта. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (1183,'Выживаемость клеток радиочувствительных тканей организма при действии излучений с различными ЛПЭ в зависимости от поглощенной дозы','
\r\n
• Выживаемость клеток различных тканей в зависимости от дозы облучения широко начала изучаться с 1956 г после разработанного метода культивирования клеток вне организма (in vitro) в термостате в чашках с питательной средой. Долю выживших клеток после облучения в различных дозах определяли на основе отношения числа нормальных полноценных колоний клеток, выросших в облученных и контрольных чашках в результате многократного их деления.\r\n
\r\n
• Эта идея позднее была применена к тканям in vivo. Канадские ученые Дж. Тилл и Е. Мак-Кулох в 1961 г. предложили метод определения радиочувствительности стволовых клеток гемопоэтической ткани. Они ввели клетки костного мозга в хвостовую вену летально облученным мышам-реципиентам, у которых через 7-9 дней на селезенке появились видимые невооруженным глазом колонии, состоящие из потомков введенных клеток. \r\n
\r\n
• Путем сравнения числа колоний, образующихся при введении клеток костного мозга от облученных в разных дозах и необлученных мышей были получены типичные кривые выживаемости стволовых кроветворных клеток. Этот метод, получивший название экзоколониального теста, широко используется и в настоящее время для оценки радиочувствительности стволовых кроветворных клеток донора.\r\n
\r\n
• Известно, что процесс ионизации структур клетки носит стохастический характер. Для инактивации клетки при действии плотноионизирующих излучений достаточно бывает как правило реализации одного события попадания частицы в ядро клетки и повреждения структуры ДНК. Кривые выживаемости клеток различных тканей в этом случае описываются экспоненциальной зависимостью от дозы: N= No exp (- D/Do),
  \r\nгде Do - параметр, характеризующий радиочувствительность ткани, - дозу, при которой доля выживших клеток, избежавших взаимодействия, будет снижена в е раз.\r\n
\r\n
• При действии редкоионизирующих излучений, учитывая активную и достаточно оперативную работу репарационных ферментативных систем в клетках, для реального закрепления радиационного поражения в клетке, чтобы она потеряла свой пролиферативный потенциал (способность осуществления большого числа делений и образованию полноценных колоний) необходимо несколько взаимодействий - теория многих ударов ( n ударов). Близкая к ней по форме теория многих мишеней рассматривает необходимость одномоментного поражением нескольких мишеней в чувствительном объеме клетки (n мишеней) для ее инактивации. В этом случае кривые выживаемости не будут иметь строго экспоненциальный характер, а образуют плечо. \r\n
\r\n
','

\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1184,'Параметры, характеризующие радиочувствительность клеток различных тканей','\r\n\r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n

Ткань	Параметр Do, Гр	Величина плеча \r\n Dq, Гр
Стволовые кроветворные клетки костного мозга \r\n (радиоустойчивая фракция) \r\n радиочувствительная фракция	\r\n 0,9-1,0 \r\n 0,1	\r\n 1,5 \r\n отсутствует
Крипты тонкой кишки	1,3	4,0-4,5
Стволовые клетки кожи	2,7	5,0
Эпителий почечных канальцев	1,5-1,6	3,9
Фолликулы щитовидной железы	2,0	2,3
Пролиферирующие эндотелиальные клетки	1,7-2,4	1,8-2,9
Клетки китайского хомячка, в различных фазах клеточного цикла: \r\n на стадии G1 и в митозе \r\n на стадии G1 \r\n на ранней стадии синтеза ДНК \r\n в поздней фазе синтеза ДНК	\r\n 1,3 \r\n 1,6 \r\n 1,9 \r\n 2,0	\r\n отсутствует \r\n n больше 1 \r\n n =2,5 \r\n n = 10

\r\n

Наиболее радиочувствительными среди всех видов клеток организма являются\r\nлимфоциты, для которых величина параметра D_o составляет 0,5 Гр. \r\nЭто характерно также для опухолевых клеток лимфоидного происхождения. \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1185,'Диапазон в области малых доз до 1 Гр','

\r\n

\r\n

Рис.5 Выживаемость стволовых кроветворных клеток КОЕ (а) и сперматогоний (б) у мышей
\r\n1 - клонирование в селезенке; 2 - клонирование в костном мозге бедренной кости; 3 - расчетная кривая для радиочувствительной фракции КОЕ; 4 - клонирование в селезенке при дополнительном введении Т-лимфоцитов\r\n

\r\n

На рис. 5-а представлен характер относительного изменения числа жизнеспособных стволовых кроветворных клеток (колоние-образующих единиц (КОЕ)) у мышей от дозы острого гамма-облучения. Сходный характер изменения числа жизнеспособных клеток имел место и при облучении сперматогониев (рис.5-б).\r\nИз данных рисунка видно, что при малых значениях доз наблюдается резкое снижение числа стволовых кроветворных клеток за счет радиочувствительной фракции (параметр Do оказывается равным 0,1 Гр). Затем форма кривой становится обычной, и последующее снижение численности радиоустойчивой фракции клеток происходит по многоударной модели с параметрами D_o и D_q, равными 1,0 Гр и !,5 Гр соответственно. \r\n

','
\r\n
• Диапазон в области малых доз до 1 Гр наиболее интересен с позиции обеспечения радиационной безопасности, так как при профессиональном облучении на Земле, при ликвидации радиационных аварий наибольшее число лиц подвергается воздействию именно в этих дозах. \r\n
\r\n
• Обнаружено в частности, что кривая доза-эффект для ряда даже радиоустойчивых линий клеток на начальном участке с ростом дозы снижается относительно быстро, а затем следует плато, после чего она принимает обычный вид. Повышенная радиочувствительность клеток в диапазоне 0,1-0,5 Гр выявлена у 38 из 50 клеточных линий, полученных из опухолей различных локализаций, нормальных фибробластов и эпителиальных клеток человека. Такой же характер инактивации мы наблюдали для стволовых кроветворных клеток при экзоклонировании в селезенке. \r\n
\r\n
• Рассматриваемый диапазон доз характерен и для радиационного воздействия космических излучений на космонавтов при осуществлении длительных орбитальных полетов. При межпланетных полетах, учитывая стохастический характер солнечных протонных событий, возможны более высокие уровни воздействия радиации на космонавтов. \r\n
\r\n
• Поскольку ведущее значение в сохранении работоспособности и жизнеспособности человека в ближайшем периоде в процессе хронических и после кратковременных острых облучений принадлежит кроветворной ткани, мы представим ниже основные зависимости от дозы и мощности дозы сохраненной доли стволовых кроветворных клеток, функциональных клеток в костном мозге и в периферической крови. \r\n
\r\n
');
INSERT INTO book VALUES (1186,'','
\r\n
• Большим числом радиобиологических исследований показано, что после воздействия гамма или рентгеновского излучений и создании на несколько часов условий для возможности восстановления поврежденной структуры ДНК отмечается значительное увеличение доли выживших клеток. Это явление, обусловленное созданием условий для активизации ферментативных систем репарации и увеличением времени восстановления структур ДНК до начала синтеза и вступления клеток в митоз было названо восстановлением потенциально летальных повреждений. В зависимости от условий скорость восстановления определяется характеристическими временами от 1 до 10 часов.\r\n
\r\n
• Аналогичные процессы, связанные с быстрым восстановлением повреждений в клетках и приводящие к резкому увеличению доли выживших клеток имеют место при разделении суммарной дозы на отдельные фракции с интервалами от нескольких часов до нескольких суток. Этот тип восстановления был назван восстановлением сублетальных повреждений, поскольку ослаблялись в этом случае процессы закрепления поражения наиболее важных структур клеток, уменьшался выход двойных разрывов ДНК и облегчались условия для восстановления нормальных структур клеток до вступления части клеток в наиболее радиочувствительные стадии. \r\n
\r\n
• Наиболее значимо увеличивается доля жизнеспособных клеток при фракционировании радиационного воздействия для тканей с большими возможностями восстановления сублетальных повреждений, кривая выживаемости от дозы для которых характеризуется большими значениями плеча (параметра D_q,).\r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1187,'Снижение эффективности радиационного воздействия при фракционированном облучении','

\r\n

\r\n

На рис.6 показано снижение эффективности радиационного воздействия при фракционированном облучении. Увеличение доли выживших клеток оказывается тем большим, чем больше число фракций и интервалы между ними.

','Рис.6. Кривые выживаемости клеток карциномы Эрлиха линии ELD, растущих в \r\nкультуре при фракционировании дозы радиационного воздействия.\r\nКривые 1 и 2 основаны на экспериментальных данных однократного облучения и\r\nразделенного на две фракции; 3 и 4 расчетные кривые для разделения дозы 18 Гр \r\nна 4 и 8 равных фракций на основе параметров кривой выживаемости для однократного облучения\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1188,'Учет фактора восстановления радиационного поражения при облучении с малыми значениями мощности дозы','

\r\n

\r\n

Рис.7. Выживаемость клеток китайского хомячка в зависимости от дозы при снижении мощности дозы облучения с 1,07 Гр/мин до 0,36 сГр

','Учет фактора восстановления радиационного поражения на клеточном, тканевом и организменном уровнях важен не только при фракционированном воздействии ионизирующих излучений, но и при облучении с малыми значениями мощности дозы.
\r\nНа рис. 7 в качестве примера показано значительное снижение поражения клеток китайского хомячка линии CHL -F при снижении мощности дозы гамма-излучения от 1,07 до 0,16 Гр/мин и последующем снижении до 0, 36 сГр/мин. Здесь облучению подверглись клетки, уже образовавшие микроколонии со средним числом клеток на колонию 3,5. По оси ординат отложена доля микроколоний дорастающая до макроколоний. При совсем малых значениях мощности дозы снижение эффективности облучения связано не только с восстановлением сублетальных повреждений, но и в связи с существенно большим временем облучения. В этом случае воздействие осуществляется на все более поздние поколения клеток. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (1189,'Снижение эффективности радиационного воздействия при снижении мощности дозы радиационного воздействия','

\r\n

\r\n

Рис.8. Относительное изменение числа стволовых кроветворных клеток КОЕ во времени при протяженном гамма - облучении мышей с различной мощностью дозы Гр/сут

','Такой же характер снижения эффективности радиационного воздействия при уменьшении мощности дозы имеет место и для других быстрообновляющихся тканей, в том числе и для кроветворной ткани. Исследования выживаемости стволовых кроветворных клеток, образующих колонии в селезенке КОЕс у мышей, показали, что при мощности дозы 50 сГр/час (около 1 сГр/мин) погибает в 3 раза меньше клеток, чем при обычных мощностях острого облучения 50-100 сГр/мин.
\r\nИз данных рис.8 видно значительное снижение эффективности радиационного воздействия и увеличение доли выживших стволовых кроветворных клеток при снижении мощности дозы радиационного воздействия.
\r\nЭффекты фракционирования дозы и мощности дозы необходимо учитывать при оценке опасности для космонавтов в длительных полетах повторных радиационных воздействий в результате реализации солнечных протонных событий (СПС).\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1191,'Обобщенный дозиметрический функционал для более точных оценок радиобиологических эффектов в условиях сложного характера радиационного воздействия','
\r\n
• В отличии от характера радиационного воздействия на Земле, которое в основном обусловлено излучениями с низким значением ЛПЭ и является в большинстве случаев равномерным, радиационное воздействие в условиях космического полета на орбите и вне магнитосферы Земли характеризуется сложным составом излучений и их энергетического спектра, простирающегося от нескольких кэВ до сотен ГэВ, которые различаются в значительной степени по своей биологической эффективности.\r\n
\r\n
• Это воздействие обусловлено как детерминированными источниками излучения, включающими галактические космические лучи (ГКЛ) и радиационные пояса Земли (РПЗ), так и стохастическим воздействием корпускулярного излучения при развитии солнечных протонных событий (СПС). Оно характеризуется значительной неравномерностью распределения доз как по глубине тела, так и во времени. \r\n
\r\n
• В настоящее время в радиобиологии достаточно подробно изучены дозово - временные зависимости непосредственных и отдаленных эффектов после стандартных радиационных воздействий (острое, равномерное облучение от источника ионизирующего излучения с коэффициентом качества равным 1,0). В большинстве случаев это воздействие рентгеновского излучения с граничной энергией 250 кэВ или гамма-излучения. Эти данные могут использоваться для оценки вероятности и тяжести ближайших и отдаленных неблагоприятных эффектов у космонавтов на основе разработанных принципов приведения сложного характера облучения в космическом пространстве к условиям стандартного радиационного воздействия на Земле. \r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1192,'Критерии и количественные меры радиационной опасности','
\r\n
• При разработке данных принципов возникает необходимость обоснования специфического дозового функционала в качестве критерия и количественной меры радиационной опасности, определяющей возможные ближайшие и отдаленные радиобиологические эффекты.\r\n
\r\n
• Для решения задач радиационной безопасности и радиационной защиты в условиях сложного характера радиационных воздействий на Земле, Международная комиссия по радиологическим единицам и измерениям в 1963г предложила использовать понятие дозового эквивалента или эквивалентную дозу. Численно эквивалентную дозу DЭ следовало вычислять на основе выражения:
  \r\nDЭ [бэр] = D ·ФК ·ФР1 ·ФР2 ··· (1)
  \r\nгде D-поглощенная доза, выраженная в сГр (рад);\r\n
  \r\nФК- фактор качества, определяемый на основе регламентированной его зависимости от ЛПЭ для ионизирующих излучений с различной плотностью ионизации. Он устанавливается на основе данных о зависимости относительной биологической эффективности (ОБЭ) различных видов излучений от линейной передачи энергии (ЛПЭ) тканям;\r\n
  \r\nФР - факторы распределения, учитывающие влияние характера распределения дозы по глубине биологического объекта и во времени, а также другие возможные физические характеристики радиационного воздействия.
\r\n
• Данный подход для приведения сложного характера облучения в космическом пространстве к условиям стандартного радиационного воздействия рекомендован к использованию в нормативно-техническом документе ГОСТе 25645.201-83 'Безопасность радиационная экипажа космического аппарата в космическом полете работе. Термины и определения'. Он предназначался к использованию для обосновании допустимых доз для космонавтов при осуществлении космических полетов.\r\n
\r\n
• Обобщенная доза Н представляется в этом документе как доза стандартного радиационного воздействия, вызывающая такой же спектр ближайших проявлений и отдаленных последствий, как и рассматриваемый сложный характер радиационного воздействия. Алгоритм ее вычисления записывался в этом документе в виде:
  \r\nН[Зв] = D[Гр] · КК ·КВ ·КР ,      (2)
  \r\nгде H - обобщенная доза;
  \r\n _\r\n D -среднетканевая поглощенная доза;
  \r\n КК -коэффициент качества излучения, определяемый на основе регламентированной его зависимости от ЛПЭ;
  \r\n КВ -коэффициент временной неравномерности радиационного воздействия, учитывающий влияние мощности дозы и характера распределения дозы во времени на радиобиологический эффект, приводящий эффекты протяженных и фракционированных воздействий к однократному острому облучению.
  \r\n КР -коэффициент равноценности радиационного воздействия, учитывающий макропространственное распределение поглощенных доз по телу и приводящий эффекты неравномерного облучения к условиям равномерного радиационного воздействия.\r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1193,'Критерии и количественные меры радиационной опасности (продолжение)','
\r\n
• Специфические условия космического полета, когда кроме ионизирующих излучений на космонавтов воздействуют перегрузки, невесомость, гиподинамия, длительное психологическое напряжение, требуют также введения коэффициентов модификации радиационного воздействия за счет нерадиационных факторов (КМ). Кроме того надо рассматривать суммарное воздействие от всех источников космических излучений, отличающихся своей спецификой. Поэтому в дальнейшем было предложено использовать следующее выражение для вычисления обобщенной дозы:
  \r\n
  \r\nгде Di ; ККi ; КВi; КРi -соответствующие значения среднетканевой дозы и коэффициентов для i-го источника радиационной опасности;
  \r\n КМ -коэффициент модификации радиационного воздействия за счет нерадиационных факторов космического полета.\r\n
\r\n
• Поскольку выход непосредственных, ближайших радиационных эффектов в процессе осуществления полета с одной стороны, а также возможных неблагоприятных отдаленных последствий с другой стороны связан с формированием патологии в существенно различных критических системах организма, отличающихся временем развития поражения, его локализацией, скоростью протекания восстановительных процессов, значение обобщенной дозы следует вычислять отдельно на основе своего набора коэффициентов соответственно для ближайших эффектов Н_Б и отдаленных последствий Н_О :
  \r\n
  \r\nЭтот новый дозиметрический функционал позволяет осуществить переход от сложного характера облучения в условиях космического пространства к условиям стандартного радиационного воздействия. Переход осуществляется на основе расчетных значений среднетканевых эквивалентных доз от каждого источника радиационной опасности в космическом пространстве и коэффициентов перехода, учитывающих влияние сложного макропространственного и временного распределения дозы по телу космонавтов на радиобиологический эффект. Кроме воздействия ионизирующих излучений, учитывается также влияние нерадиационных факторов, присущих космическому полету.\r\n \r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1194,'Материалы к определению средних значений коэффициентов качества космических излучений для расчета эквивалентных доз','

Анализ многочисленных результатов экспериментальных исследований биологической эффективности протонов показал, что среднее значение коэффициента относительной биологической эффективности (ОБЭ) протонов с энергией в пределах 25-730 МэВ (ЛПЭ = 0,24 ÷1,25 кэВ/мкм) по отношению к стандартному рентгеновскому излучению 180-250 кВ на основе данных по смертности мелких лабораторных животных составило 0,70 ± 0,02, а для крупных млекопитающих 0,77 ± 0,03.

\r\n

По радиационно - обусловленным изменениям в клетках различных тканей коэффициенты ОБЭ протонов составили также значение, равное 0,70 ± 0,03. \r\n

\r\n

Из представленных данных видно, что эффективность воздействия протонов указанных энергий заметно ниже, чем облучение рентгеновским излучением с напряжением на трубке 180-250 кВ и не превышает эффективности воздействия гамма-излучения ⁶0Со и ¹³⁷Сs. Эти материалы показывают, что значение коэффициента КК_Б в отношении прогноза тяжести ближайших эффектов воздействия на космонавтов протонов РПЗ и СКЛ может быть принято равным 1,0. Эта оценка является даже несколько завышенной.\r\n

\r\n

Ранее нами показана чрезвычайно большая эффективность плотноионизирующих излучений с высокими значениями ЛПЭ по сравнению с рентгеновским и гамма-излучением в отношении поражения клеток радиочувствительных обновляющихся тканей.

\r\n

Это выражалось в значительно более сильном разрушении структуры ДНК в клетках вдоль треков частиц в ткани в результате прямого разрушение клеток под действием ионизации и косвенного за счет возникновения в водной среде высокоактивных химических радикалов. Это фактически приводило к глубоким множественным повреждениям в клетках, исключало возможность активации репаративных ферментативных систем и возможность быстрых процессов восстановления клеток, которое имеет место при действии редкоионизирующих излучеий.

\r\n

Радиобиологические эффекты в отношении выживаемости клеток не модифицировались при фракционировании дозы, снижении мощности дозы радиационного воздействия и не модифицировались в случаях облучения в присутствии или отсутствии кислорода.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1195,'Эксперименты по выведению пучка частиц','

\r\n

\r\n

Эксперименты по выведению пучка частиц сотрудниками Института медико-биологических проблем МЗ.СССР

\r\n

При изучении эффективности воздействия ускоренных заряженных частиц в зависимости от ЛПЭ в экспериментах, как правило, использовали широкий набор легких и тяжелых частиц от ионов гелия до аргона с энергией до 500 Мэв/нуклон. В России эти многолетние работы проводились значительными коллективами исследователей различных институтов на базе Объединенного Института ядерных исследований в г. Дубна.

','

В исследованиях использовались модельные биологические системы, включающие дрожжевые и бактериальные клетки, а также клетки млекопитающих и отдельные органы лабораторных животных, размеры которых не превышали величины пробегов ионов в ткани. Результаты исследований по инактивации клеток под действием ускоренных ионов сопоставлялись с изменениями при рентгеновском или гамма-облучении, что позволяло определять значения коэффициентов ОБЭ тяжелых ионов.

');
INSERT INTO book VALUES (1196,'Зависимость ОБЭ излучений от линейной передачи энергии','

\r\n

\r\n

Зависимость ОБЭ излучений от линейной передачи энергии

\r\n

На рис. 9 представлены данные о зависимости коэффициентов ОБЭ от ЛПЭ для различных видов излучений.\r\nИспользованы данные экспериментальных исследований по изучению поражения клеток радиочувствительных обновляющихся тканей и выходу хромосомных аберраций (ХА) в ближайшем периоде после радиационного воздействия (кроветворные клетки, клетки эпителия желудочно-кишечного тракта (ЖКТ) и др.\r\n

','

Для сравнения на этом же рисунке представлены регламентированные зависимости коэффициентов качества ККО от ЛПЭ, представленные в 26 Публикации Международной комиссии по радиологической защите (МКРЗ) и в ГОСТе 25645.218-90 по проблеме 'Безопасность радиационная экипажа космического аппарата в космическом полете' (БРЭКАКП), которые рекомендованы для оценок риска возможных отдаленных неблагоприятных последствий при облучении человека от источников излучений с различной ЛПЭ.

');
INSERT INTO book VALUES (1197,'Зависимость коэффициентов ККБ от ЛПЭ применительно к оценке риска','

Максимальные значения коэффициентов ОБЭ для различных видов излучений в отношении ближайших эффектов, связанных с развитием первичной лучевой реакции, с возможным поражением критических тканей в остром периоде таких, как костный мозг, кожа и др. (рис.9), являются в несколько раз меньшими, чем значения ККо, установленные на основе отдаленных эффектов.

\r\n

Эти максимальные значения коэффициентов ОБЭ могут быть предложены в качестве коэффициентов качества К_Б, для вычисления соответствующих значений обобщенной дозы Н_Б для оценки опасности для космонавтов и определения риска снижения жизнеспособности и работоспособности космонавтов после возникновения мощных солнечных протонных событий и других радиационных воздействий непосредственно в процессе осуществления длительных полетов.

\r\n

Нами предложена простая зависимость КК_Бi от ЛПЭ на основе максимальных оценок коэффициентов ОБЭ для вычисления средних значений коэффициентов качества космических излучений. Она представлена в таблице 3.

\r\n

Таблица 3.

\r\n

Зависимость коэффициентов КК_Б от ЛПЭ применительно к оценке риска \r\nближайших в процессе полета радиобиологических эффектов\r\n

\r\n\r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n

ЛПЭ, кэв/мкм	L ≤3	3 < L < 70	L≥70
ККБ	1	(L / 3)0,56	6

\r\n

В случае использования представленных в литературе данных о зависимости КК от ЛПЭ для расчетов обобщенных доз применительно к ближайшим радиобиологическим эффектам эти значения будут реально завышенными в 3-4 раза. Завышенными окажутся и оцениваемые риски снижения работоспособности и жизнеспособности космонавтов. Этого нельзя сказать применительно к оценкам риска отдаленных неблагоприятных эффектов.

\r\n

Сравнительное изучение сокращения продолжительности жизни мелких лабораторных животных в результате воздействия нейтронов и гамма-излучения в различных дозах показало, что значения коэффициентов ОБЭ для нейтронов реакторного спектра могут достигать 30-46. В отчете Научного комитета ООН по действию атомной радиации 2000 года Генеральной Ассамблее ООН приводятся еще большие значения коэффициентов ОБЭ нейтронов спектра деления на основе цитогенетических исследований культуры лимфоцитов человека 34-53, по индукции опухолей 16-59. \r\nПри анализе некоторых литературных данных с целью обоснования нормативных уровней радиации для космонавтов применительно к длительным орбитальным полетам показано, что при действии малых доз (1-5 сГр) ускоренных многозарядных ионов (УМИ), на нейроны коры головного мозга и хрусталик глаза и увеличении длительности наблюдения животных оцениваемые величины коэффициентов ОБЭ в диапазоне ЛПЭ 50-200 кэв/мкм могут иметь значения от 50 до 100. Из представленных данных и данных рис..9 следует, что возможна недооценка в несколько раз обобщенных доз НО применительно к оценке риска отдаленных последствий. Требуется постановка дальнейших исследований. \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1198,'Снижение эффективности неравномерного облучения по сравнению с равномерным','

\r\n

\r\n

Рис.10. Выживаемость собак в зависимости от дозы острого кратковременного гамма - облучения в случаях перепада доз по телу 1,16; 3,0 и 5 раз. Сплошные кривые на основе экспериментальных данных, другие кривые -модельное описание для разных представлений выживаемости стволовых кроветворных клеток от дозы.

','При длительных космических полетах возможна реализация солнечных протонных событий с относительно большим флюенсом и относительно мягким спектром. В этом случае будет иметь место значительный перепад дозы по телу космонавта. В радиобиологии известно, что при неравномерном облучении существенно снижается эффективность радиационного воздействия в отношении поражения кроветворной ткани, глубина изменений в которой определяет степень снижения работоспособности, возможную тяжесть лучевой болезни и снижение жизнеспособности космонавтов.
\r\nВ качестве примера на рис. 10 приведены кривые выживаемости собак в зависимости от дозы в случае перепада доз по телу 1,16; 3,0 и 5 раз. Равноценные поверхностные дозы, приводящие к смертельному исходу 50% животных, оказались в этих случаях равными 290, 570 и 920 сГр.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1199,'Снижение эффективности неравномерного облучения по сравнению с равномерным (продолжение)','

Как видно из приведенных данных снижение эффективности неравномерного облучения по сравнению с равномерным может составить 3 и более раз. Это связано с тем, что в относительно защищенной части костного мозга стволовые кроветворные клетки сохраняются, более интенсивно делятся, производя большую продукцию кроветворных клеток в этой части костного мозга и, кроме того, мигрируя в кровоток, переносятся в другие участки костного мозга, образуя там клоны нормальных кроветворных клеток.\r\n

\r\n

На основе проводимых экспериментов и полученных в литературе данных о выживаемости собак при равномерном облучении в зависимости от дозы, а также параметров кривых выживаемости стволовых кроветворных клеток в зависимости от дозы была разработана модель равноценной дозы G(r) (ГОСТ 25645.219-90). Равноценная доза определяется как доза острого равномерного воздействия, вызывающая такую же глубину поражения в кроветворной ткани, как и рассматриваемое неравномерное облучение. Для решения этой задачи и определения значений равноценных доз G(r) при различном характере пространственного распределения дозы необходимо дополнительно было использовать данные о содержании костного мозга в костях скелета стандартного человека. \r\n

\r\n

Коэффициент пространственной неравномерности радиационного воздействия КРБ , определяющий снижение эффективности неравномерного облучения по сравнению с равномерным и входящий в выражение для расчета обобщенной дозы НБ , может быть определен на основе соотношения КР = G(r)/ D(r), где D(r) - среднетканевая доза рассматриваемого неравномерного воздействия.

','');
INSERT INTO book VALUES (1200,'Анализ многочисленных экспериментальных данных по комбинированному действию ионизирующих излучений','

Анализ многочисленных экспериментальных данных по комбинированному действию ионизирующих излучений и других физических факторов: вибрации, ускорений, гипоксии, гипокинезии (слабое и сильное ограничение подвижности), гипертермии, электромагнитных полей показало, что максимальное усиление радиационного поражения в дозовом выражении не превышает 30 %. Значение коэффициента модификации КМ в отношении ближайших радиобиологических эффектов оказывается равным 1,3. \r\n

\r\n

Таким образом, неопределенность в дозовом выражении за счет комбинированного действия факторов существенно меньше, чем неопределенность в отношении значений КК и коэффициента пространственной неравномерности радиационного воздействия.\r\n

\r\n

Наибольшее число исследований посвящено исследованию влияния фактора времени, режима фракционирования и мощности дозы радиационного воздействия.

\r\n

За счет реализации быстрых процессов восстановления на клеточном уровне для редкоионизирующих излучений с низкими значениями ЛПЭ, а также процессов восстановления в тканях за счет подключения регуляторных процессов на уровне организма ближайшие и отдаленные неблагоприятные эффекты модифицируются в наиболее значительной степени. \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1201,'Эффективность радиационного воздействия в зависимости от мощности дозы','

\r\n

\r\n

Рис.11. Снижение эффективности радиационного воздействия при снижении мощности дозы при длительности облучения от нескольких часов до 5-10 суток
\r\n Зависимость коэффициента эффективности от мощности дозы при облучении в течение 5-10 суток определяется степенной функцией \r\nК(γ) = (γ/γГ)^0,18. \r\n

','

При облучении животных с мощностями доз в диапазоне 10-1000 сГр/мин и длительностью меньше часа эффективность радиационного воздействия максимальна. Величины среднелетальных доз ЛД50-30, определяющие гибель животных в ближайшие 30-60 суток, остаются минимальными и не изменяются. \r\nПри снижении мощности дозы ниже представленного граничного значения γГ и увеличении времени облучения начинают проявляться быстрые восстановительные процессы на клеточном и тканевом уровне и величины доз для достижения среднелетального эффекта у различных млекопитающих существенно увеличиваются.

\r\n

Зависимый от мощности дозы коэффициент эффективности радиационного воздействия, равный отношению дозы ЛД50-30 при кратковременном облучении с высокой мощностью дозы к дозе при протяженном облучении длительностью от нескольких часов до нескольких суток снижается в несколько раз. Это видно из данных, представленных на рис. 11.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1202,'Эффективность радиационного воздействия в зависимости от мощности дозы (продолжение)','

Данные, представленные на рисунке, отражают значительное уменьшение эффективности радиационного воздействия при снижении мощности дозы радиационного воздействия. Однако это относится только к воздействию редкоионизирующих излучений с низкими значениями ЛПЭ. \r\n

\r\n

Такой же характер снижения эффективности при снижении мощности дозы будет иметь место на космонавтов при осуществлении длительных космических полетов в случае воздействия протонов солнечных космических лучей, поскольку было показано нами ранее, что коэффициент ОБЭ протонов не превышает 1,0. Эффективность протонов ниже, чем рентгеновского излучения и не превышает эффективности гамма-излучения. \r\n

\r\n

В то же время при воздействии плотноионизирующих излучений с высокими значениями ЛПЭ быстрые восстановительные процессы на клеточном уровне не могут осуществиться и эффективность облучения при длительностях облучения в несколько суток остается максимальной, не зависит от мощности дозы и значение К(γ)=1,0\r\n

\r\n

В литературе еще в 1952 г была представлена наиболее простая модель эффективной дозы Dэф, предназначенная для описания формирования радиационного поражения при протяженных воздействиях радиации с учетом восстановительных процессов, реализуемых на уровне организма. Она включала всего два параметра α и β0, характеризующих долю необратимой части поражения и скорость его восстановления соответственно. \r\n

\r\n

Величина эффективной дозы определялась как доза острого кратковременного облучения, вызывающая такую же величину поражения организма, как и рассматриваемое протяженное облучение с мощностью дозы γ. В предположении, что коэффициент α близок к нулю и значение мощности дозы постоянно, выражение для эффективной дозы при длительности облучения t имело следующий вид:

\r\n

Dэф,(t) =( γ / β₀) [1-exp (-β₀t)].

\r\n

Коэффициент эффективности данного протяженного облучения с учетом восстановительных процессов на уровне организма, равный отношению эффективной и общей накопленной дозы определялся только длительностью облучения:

\r\n

КВ= Dэф,(t) / D = [1-exp (-β₀t)]/ β₀ t.\r\n

\r\n

Ранее рассмотрены данные по снижению эффективности протяженного облучения за счет реализации быстрых восстановительных процессов на клеточном и тканевом уровнях. При подключении к ним с некоторой задержкой компенсаторных процессов на уровне организма отмечается еще более резкое снижение эффективности радиационного воздействия. Она реально оказывается зависимой не только от длительности облучения, но и непосредственно от мощности дозы радиационного воздействия: \r\n

\r\n

КВ = К(γ)[1-exp (-β₀t)]/ β₀ t. = (γ/γГ)^0,18 [1-exp (-β₀t)]/ β₀ t.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1203,'Эффективность радиационного воздействия в зависимости от мощности дозы (продолжение)','

\r\n

\r\n

Рис.12. Относительное снижение эффективности протяженных радиационных воздействий при снижении мощности дозы для длительностей облучения более 5 суток\r\n

','На рис. 12 представлен характер уменьшения эффективности радиационного воздействия со снижением мощности дозы при длительностях облучения более 5 суток для мелких лабораторных животных и 10 суток для крупных млекопитающих.
\r\nКривая 1 на рис.12 соответствует быстрым процессам восстановления на клеточном уровне, которые рассмотрены ранее на рис.11. Кривая 3 -расчетные значения КВ для мелких лабораторных животных с учетом быстрой и медленной компоненты восстановления. Пунктиром и заштрихованными зонами показан размах варьирования расчетных значений по данным экспериментальных исследований. Зоны 4 и 5 относятся к данным для мелких лабораторных животных и крупных млекопитающих соответственно.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1204,'Закономерность формирования радиационного поражения при протяженных облучениях с различной мощностью дозы','

\r\n

\r\n

Рис. 13 Экспериментальные данные и расчетные на основе модели кривые, описывающие характер изменения эффективной (остаточной) дозы при облучении крыс с мощностями доз 5, 10, 50, 100 и 300 сГр/сут. Верхняя кривая характеризует изменение летального порога в дозовом выражении за счет процесса старения у животных, не подвергавшихся хроническому облучению.

','

Анализ исследований по хроническому облучению животных в широком диапазоне мощностей доз показал, что скорость восстановления радиационного поражения снижается почти в 10 раз с увеличением длительности облучения и суммарной накопленной дозы по экспоненциальному закону. Это связано со значительным напряжением регуляторных механизмов при высоких значениях мощности дозы и длительности облучения и выраженным снижением компенсаторных резервов организма.

\r\n

Учитывая эти факты и рассматривая комплексно быстрые и медленные процессы восстановления радиационного поражения на клеточном, тканевом и организменном уровнях, была разработана более совершенная модель эффективной (остаточной) дозы для описания закономерности формирования радиационного поражения при протяженных облучениях с различной мощностью дозы (рис.13).

');
INSERT INTO book VALUES (1205,'','

Дифференциальные уравнения для накопления эффективной остаточной дозы в процессе протяженного облучения имеют вид:

\r\n



\r\n

где параметры λ₀ и λ_p(γ,t) характеризуют снижение скорости восстановления в результате процессов старения и вследствие радиационного воздействия,\r\nпараметр τ связан с задержкой восстановительных процессов на уровне организма в связи с реализацией обратной связи регуляторных процессов.\r\n

\r\n

С помощью этой модели удалось удовлетворительно описать достаточно большое количество радиобиологических экспериментов по облучению животных с постоянными и переменными значениями мощности дозы.

\r\n

Наблюдаемое в экспериментах с протяженным облучением животных со сравнительно большими значениями мощностей доз и при повторных острых воздействиях радиации снижение скорости восстановления радиационного поражения связывалось нами со снижением компенсаторных резервов организма. На основе этого постулата была разработана также модель радиационной скорости смертности млекопитающих, позволяющая описать характер трансформации зависимости коэффициентов смертности животных от их возраста, наблюдаемый в экспериментах с острыми и хроническими облучениями.

','');
INSERT INTO book VALUES (1206,'','

Было предположено, что детерминированный генотипом и увеличившийся в процессе развития объем компенсаторных резервов организма достигает максимума Q₀ к периоду половой зрелости и в дальнейшем неуклонно снижается по экспоненциальному закону, определяя возможную максимальную продолжительность жизни индивидуума. При облучении с некоторой мощностью дозы γ скорость снижения компенсаторных резервов увеличивается, определяя ускоренное старение организма и сокращение его продолжительности жизни. В этот период уравнение для изменения объема компенсаторных резервов организма во времени описывается следующим уравнением:

\r\n

Q(t) = Q₀ exp[- λ₀ - В γ^δ ] t = Q₀ exp[-λ₀- В D γ^δ-1]t

\r\n

где λ₀ параметр, определяющий снижение резервов за счет процессов старения организма

\r\n

В условиях, когда показатель степени близок к 1, снижение компенсаторных резервов определяется кроме процессов старения также поглощенной дозой в результате радиационного воздействия

\r\n

Q(t) = Q₀ exp[- λ₀t - В D]

\r\n

Дополнительно предположив, что вероятность гибели обратно пропорциональна общему объему компенсаторных резервов, получаем, что на популяционном уровне коэффициент смертности в зависимости от возраста будет возрастать по экспоненциальному закону:

\r\n

μ^рад (t)= μ (t₀) exp[(λ₀ + В γ^δ )] t ≈ μ (t₀) exp[λ₀t + В D ],

\r\n

где μ (t) = μ (t₀) exp[λ₀t] - хорошо известный из демографии закон Гомперца, определяющий экспоненциальный закон нарастания коэффициентов смертности с возрастом.

','');
INSERT INTO book VALUES (1207,'Закон радиационной скорости смертности млекопитающих','

На основе закона радиационной скорости смертности млекопитающих удалось не только точно описать, но и объяснить наблюдаемые в экспериментах на большом числе мелких лабораторных животных эффекты возрастания коэффициентов смертности для всех возрастов приблизительно на один и тот же зависящий от дозы коэффициент exp[В D] при однократном остром облучении и увеличение скорости старения при хроническом облучении с возрастанием мощности дозы.

\r\n\r\n \r\n \r\n\r\n\r\n

\r\n \r\n Рис. 14. Зависимость коэффициентов смертности мышей от их возраста после острого облучения в различных дозах 1/сут

\r\n \r\n Рис.15. Зависимость коэффициентов смертности мышей от их возраста в процессе хронического облучения с различной мощностью дозы

\r\n

Как следует из данных, представленных на рисунках, с помощью модели радиационной скорости смертности млекопитающих удается хорошо описать экспериментальные данные.\r\n

\r\n

На основе этой модели был разработан алгоритм расчета суммарного радиационного риска для космонавтов в течение всей их жизни в случае осуществления межпланетных и орбитальных полетов различной длительности, что будет рассмотрено позже.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1209,'Радиационный риск длительных космических полетов','

Основными детерминированными источниками радиационной опасности при осуществлении полета к Марсу являются галактическое космическое излучение (ГКЛ) и излучение радиационных поясов Земли (РПЗ). Кроме того, в периоды максимума солнечной активности (СА) космонавты будут подвергаться кратковременным стохастическим воздействиям от солнечных космических лучей (СКЛ).\r\n

\r\n

Недавние проработки показали, что если использовать двигательный комплекс, состоящий из модулей большой и малой тяг и включающий жидкостной реактивный двигатель (ЖРД) и ядерно-энергетическую двигательная установку (ЯЭРДУ), то можно значительно сократить время пребывания в РПЗ и продолжительность всей экспедиции с 745 до 530-615 суток. При полете с использованием комбинированной схемы ЖРД + ЯЭРДУ радиационную опасность для экипажа в основном представляют ГКЛ и СКЛ. Протоны и электроны РПЗ в этом случае перестают представлять существенную опасность ввиду быстрого пересечения марсианским кораблем РПЗ.\r\n

\r\n

Обобщенная доза от ГКЛ определялась на основе значений мощности среднекостномозговой дозы или близкого к ней значения среднетканевой дозы.

\r\n



\r\n

β - постоянная восстановления на уровне организма, равная 0,02 1/сут .\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1210,'Степень опасности воздействия СКЛ','

При рассмотрении конкретной защиты космического аппарата (КА) для расчетов доз использовали представленные в литературе зависимости мощности среднетканевой эквивалентной дозы ГКЛ для шарового фантома, представляющего стандартизованную модель тела человека, от толщины защиты для периодов максимума и минимума СА.

\r\n

Для периода максимума и минимума СА выражение для мощности среднетканевой эквивалентной дозы (сЗв/сут) в зависимости от толщины защиты Х космического аппарата из алюминия (г/см²) имеет вид:

\r\n

D_ГКЛ = 1 / 365 [5 exp(-X / 6.45) + 24 exp (-X / 85.5)] -максимум СА

\r\n

D_ГКЛ = 1 / 365 [41.5 exp(-X / 2.8) + 48 exp (-X / 85.5)] -минимум СА\r\n

\r\n

Галактическое космическое излучение характеризуется относительно жестким спектром, простирающимся до сотен ГэВ. Оно слабо ослабляется с толщиной защиты, как это следует из представленных уравнений, и дозы за год для периода минимума СА оказываются достаточно высокими и в 2 - 2, 5 раза превышают величины доз для периода максимума СА. Поэтому реальный полет к Марсу планируется проводить именно в период максимума СА. При этом вес физической защиты марсианского корабля будет существенно меньшим и в большей степени связан с системами жизнеобеспечения.\r\n

\r\n

Степень опасности воздействия СКЛ можно представить на основе расчетов локальных эквивалентных доз за различными толщинами защиты от ряда СПС 19-22 солнечного цикла, а также среднетканевых эквивалентных доз, которые представлены в таблице 4. \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1211,'Степень опасности воздействия СКЛ (продолжение)','

Таблица 4.

\r\n

Локальные и среднетканевая эквивалентные дозы от интенсивных СПС 19-22\r\nсолнечных циклов за различными толщинами защиты, сЗв \r\n

\r\n\r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n

Дата \r\n СПС	Характеристика СПС	Толщина защиты из алюминия , г/см2	Среднетка-невая доза \r\n за 1 г/см2 \r\n (шаровой \r\n фантом)
Жест-кость, МВ	Флюенс	0,5	1	3	5	10	20
23.02. \r\n 1956	196	109	750	443	186	120	62	33	61
31.08. \r\n 1956	144	2,5 107	25	13,9	5,0	2,9	1,3	0,8	1,7
16.07. \r\n 1959	106	9,1 108	1360	680	187	94	33	10,3	51
12.11. \r\n 1960	124	109	1200	645	204	111	44	16,5	60
04.08. \r\n 1972	85	7,8 109	15500	6800	1560	700	200	51	458
07.08. \r\n 1972	54	4,0 108	1600	540	67	19,4	3,6	0,4	17
19.10. \r\n 1989	66	2,3 109	7000	2590	420	156	34	5,7	113

','');
INSERT INTO book VALUES (1212,'Радиационное убежище','

Как следует из данных таблицы, при малой толщине защиты КА величины доз для наиболее мощных солнечных протонных событий (СПС) могут достигать высоких значений и представляют большую опасность для космонавтов. Однако, СПС являются кратковременными и спектр СКЛ оказывается более мягким по сравнению с ГКЛ. Поэтому защита от протонов может быть успешно обеспечена с помощью использования специального радиационного убежища (РУ).

\r\n

На основе анализа СПС 19 и 20-го солнечных циклов разработан нормативный документ ГОСТ 25645.134-86 'Лучи космические солнечные. Модель потоков протонов'. На основе этого документа, а также с использованием ряда других ГОСТ-ов и Методических указаний по проблеме 'Безопасность радиационная экипажа космического аппарата в космическом полете' (БРЭКАКП) проводили расчеты эквивалентной дозы в теле космонавтов от СКЛ при осуществлении полета к Марсу, равноценной дозы и величин обобщенной дозы, используемой для расчетов радиационного риска. \r\n

\r\n

В промежутках между воздействиями после i-1 события обобщенная доза Н_Б (t) уменьшается в связи с реализацией восстановительных процессов по экспоненциальному закону:\r\n

\r\n



\r\n

После реализации i-го события обобщенная доза возрастает на величину обобщенной дозы от этого события:\r\n

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (1213,'Метод Монте-Карло','

При расчете обобщенных доз в процессе длительного межпланетного полета использовали метод статистических испытаний Монте-Карло. Осуществляли розыгрыш 104 историй полетов. В каждой истории к расчетному значению обобщенных доз от хронического воздействия ГКЛ прибавляли значения обобщенных доз от кратковременных воздействий СКЛ, которые также разыгрывались с использованием модели потоков протонов.\r\n

\r\n

Определение радиационного риска в процессе осуществления межпланетного полета различной продолжительности проводили на основе временного характера распределения обобщенных доз, используя представленную в литературе нами зависимость вероятности гибели человека от дозы острого облучения.

\r\n

Радиочувствительность человека и животных подчиняется нормальному распределению Гаусса от дозы. Вероятность гибели характеризуется сигмоидной кривой и определяется на основе интеграла вероятности:\r\n

\r\n



\r\n

где t - нормированное по отношению к среднеквадратичному σ отклонение от среднелетальной дозы Н_50/60, определяемое на основе соотношения:
t = (Н_Б - Н_50/60)/σ.\r\n

\r\n

В каждой из разыгрываемых методом Монте-Карло историй межпланетного полета исследуемой продолжительности выбирали максимальные значения обобщенных доз и определяли риск смертности для отдельных периодов по 60 суток и для всей длительности полета. Затем рассчитывали среднее значение риска на основе 10⁴ историй.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1214,'Значения демографического и радиационного риска для космонавтов в возрасте 40 лет','

На рис.17 представлены рассчитанные значения демографического и радиационного риска для космонавтов в возрасте 40 лет в процессе межпланетного полета в период максимума СА за различной толщиной радиационного убежища (Х_ру). Толщина бортового обитаемого отсека (Х_БО) принята минимальной 1 г/см² алюминия.\r\n

\r\n

(Демографический риск -вероятность гибели 40 летних мужчин в России за соответствующий период) \r\n

\r\n

\r\n

\r\n

При осуществлении полета за минимальной толщиной защиты общий риск гибели космонавтов в условиях воздействия радиационного фактора увеличивается приблизительно в 1,55 раза по сравнением с демографическим риском Rdem. Использование специального радиационного убежища в момент развития СПС с толщиной защиты до 20 г/см2 алюминия приводит к существенному снижению величины радиационного риска.

\r\n

При толщинах защиты 5; 10; 20 и 50 г/см2 радиационный риск составит 29%; 20%; 14% и 12,5 % от демографического риска. Дальнейшее после 20 г/см2 увеличение толщины защиты радиационного убежища, как это следует из данных рис.17, не приведет к заметному снижению радиационного риска, поскольку значения эквивалентных доз на костный мозг будут в основном определяться воздействием ГКИ. \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1215,'Зависимость вероятности гибели от дозы острого кратковременного облучения','

\r\n

\r\n

Рис.16 Зависимость выживаемости мужчин в ближайшем периоде от дозы при равномерном остром облучении. Пунктиром представлена кривая для больных людей, облучавшихся в клинике с терапевтической целью \r\n

\r\n

В каждой из разыгрываемых методом Монте-Карло историй межпланетного полета исследуемой продолжительности выбирали максимальные значения обобщенных доз и определяли риск смертности для отдельных периодов по 60 суток и для всей длительности полета. Затем рассчитывали среднее значение риска на основе 10⁴ историй.

','

Из литературных данных установлено, что зависимость вероятности гибели в пробитах от дозы острого кратковременного облучения в ближайшие 60 суток после облучения может быть записана в виде:

\r\n

y₁ = 1,8 + 0,97 10^-2 Н_Б,\r\n

\r\n

где НБ - обобщенная доза, сЗ_в, \r\nа y₁ - пробит - смещенное на 5 единиц значение верхнего предела интеграла вероятности (y₁ = х +5 ).
\r\nТаким образом, дозы облучения, приводящие к 1%, 10%, 50 % и 90 % гибели относительно здоровых мужчин, составляют 90, 200, 330 и 460 сЗв соответственно.
\r\nВероятность выживания в пробитах от дозы острого облучения будет определяться на основе выражения : \r\n

\r\n

y = 8,2 - 0,97 10^-2 НБ.

\r\n

На рис. 16 представлены кривые вероятности выживания в пробитах для человека в зависимости от дозы острого кратковременного облучения.

');
INSERT INTO book VALUES (1216,'Значения демографического и радиационного риска для космонавтов в возрасте 40 лет (продолжение)','

В случае, когда длительность планируемой экспедиции к Марсу суммарно не превысит 2-х лет, средние оценки радиационного риска за полет для космонавтов в возрасте 40 лет при толщинах защиты радиационного убежища 10 и 20 г/см2 составят 3,9 10^-3 и 2,8 10^-3 соответственно.\r\n

\r\n

Радиочувствительность человека и животных увеличивается а устойчивость организма снижается в старших возрастных группах. Увеличивается и величина радиационного риска в процессе полета в абсолютном выражении для космонавтов более старшего возраста. Расчеты показали, что радиационный риск для космонавтов других возрастов T0 меньших и больших 40 лет может быть определен на основе простого соотношения: \r\n

\r\n

Rrad(Т₀) = Rrad(40) exp [0,062 (T₀ -40)]\r\n

\r\n

Как показали расчеты, радиационный риск в процессе полета, как и демографический риск, существенно возрастают с увеличением возраста космонавтов. Эти риски для 50-ти летнего космонавта более, чем в 3 раза превышают риски для 30-ти летнего. Однако, следует отметить, что отношение радиационного риска к демографическому не зависит от возраста космонавтов и длительности полета, а зависит только от толщины радиационного убежища.

\r\n

Для определения радиационной опасности для космонавтов при осуществлении экспедиции к Марсу важно оценить не только значение радиационного риска в процессе полета, но определить также суммарное значение радиационного риска в течение всей жизни космонавтов, учитывая не только вероятность развития онкологических заболеваний, но также риск развития неопухолевой отдаленной патологии в результате радиационного воздействия. \r\n

\r\n

Расчеты суммарного радиационного риска и возможного сокращения продолжительности жизни космонавтов в результате осуществления межпланетных полетов различной продолжительности оказалось возможным проводить на основе модели радиационной скорости смертности млекопитающих, рассмотренной выше и определяющей скорость снижения объема компенсаторных резервов организма и преждевременное его старение в зависимости от дозы и мощности дозы радиационного воздействия. \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1217,'Алгоритм расчета суммарного радиационного риска в течение жизни космонавтов и оценки возможного сокращения продолжительности жизни в результате радиационного воздействия в межпланетном космическом полете','

Функция дожития, обычно используемая в демографии для когорты в возрасте t и определяющая вероятность дожить к какому-то возрасту Т, обычно представляется следующим уравнением:\r\n

\r\n



\r\n

Следующее уравнение относится для людей в случае радиационного воздействия в обобщенной дозе Н. Оно в соответствии с моделью радиационной скорости смертности, рассмотренной выше, отличается множителем eхр(ВН₀).\r\n

\r\n



\r\n

где чrad (τ) = ч(τ) eхр (ВН₀).

\r\n

Коэффициент В установлен на основе представленных в литературе радиобиологических данных и составляет 0,36 1/Зв.\r\n

\r\n

Суммарный радиационный риск в течение всей жизни космонавтов к возрасту Т=70 лет равен разности функций дожития R= V(T) - Vrad (T), а сокращение средней предстоящей продолжительности жизни (ССППЖ) можно вычислить на основе уравнения:\r\n

\r\n



','');
INSERT INTO book VALUES (1218,'Суммарный радиационный риск космонавтов к возрасту 70 лет после завершения межпланетного полета различной продолжительности','

На рис. 18 и 19 представлены расчетные значения суммарного радиационного риска для космонавтов к возрасту 70 лет и сокращения продолжительности предстоящей жизни после завершения межпланетного полета различной продолжительности в период максимума СА при различных толщинах радиационного убежища и для двух толщин защиты бытовых отсеков (ХБО) равных 1 и 50 г/см² алюминия.

\r\n\r\n\r\n \r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n \r\n Рис. 18. Суммарный радиационный риск космонавтов к возрасту 70 лет после завершения межпланетного полета различной продолжительности в период \r\nмаксимума СА при различных толщинах радиационного убежища ХРУ.\r\n

\r\n \r\n Рис. 19. Сокращение предстоящей продолжительности после завершения \r\nмежпланетного полета различной продолжительности в период максимума СА при различных толщинах радиационного убежища ХРУ..\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1219,'Суммарный радиационный риск космонавтов к возрасту 70 лет после завершения межпланетного полета различной продолжительности (продолжение)','

Как показывают расчеты и видно из данных, представленных на рисунках, при увеличении толщины защиты радиационного убежища (Хру) в пределах 1-20 г/см2, наблюдается существенное уменьшение величин суммарного радиационного риска и ожидаемого сокращения продолжительности предстоящей жизни.

\r\n

При дальнейшем увеличении толщины защиты РУ и минимальной толщине БО (Хбо=1 г/см²) величины суммарного радиационного риска и СППЖ почти не меняются, что при данных больших толщинах связано с преобладающим вкладом ГКЛ в суммарную дозу. При компоновке оборудования на борту корабля с увеличением защиты бытовых отсеков до 50 г/см² суммарный радиационный риск может быть снижен приблизительно в 2 раза.\r\n

\r\n

Абсолютные значения радиационного риска для полета продолжительностью 2 года, осуществляемого в период максимума СА, при толщине защиты ХРУ =20 г/см² составят в этом случае 0,08 и 0,04 , а ожидаемое СППЖ 2,4 и 1,2 года.

\r\n

Нами на основе рассчитанных значений среднетканевых эквивалентных доз при осуществлении межпланетного космического полета (в предположении, что эквивалентные дозы во всех органах одинаковы) и материалов, представленных в литературе о моделях канцерогенного риска, проведены также оценки радиационного риска развития опухолей в течение жизни космонавтов, начинающих полет в различном возрасте. \r\n

\r\n

Для канцерогенного риска получены максимальная и минимальная оценки без учета и с учетом соответственно коэффициентов редукции дозы, обусловленных малыми значениями мощности дозы. \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1220,'Зависимости суммарного радиационного риска и риска развития опухолей в течение жизни космонавтов от их возраста','

\r\n

\r\n

Рис.20. Зависимости суммарного радиационного риска и риска развития опухолей в течение жизни космонавтов от их возраста после завершения двухгодового межпланетного полета, осуществляемого в период максимума СА.

','

На рис. 20 приводятся в зависимости от возраста космонавтов сравнительные данные расчетов суммарного радиационного риска и риска развития опухолей в течение их жизни после завершения двухгодового межпланетного полета, осуществляемого в период максимума СА при некотором промежуточном гипотетическом варианте защиты бытовых отсеков (Хбо=30 г/см²).

\r\n

Из данных, представленных на рисунке видно, что суммарный радиационный риск для космонавтов в возрасте 40 лет в 2,7 раза выше, чем риск опухолей (если использовать минимальные оценки риска опухолей, то разница составит 7 раз). С увеличением возраста эта разница увеличивается. Для возраста 50 лет суммарный радиационный риск оказывается больше риска опухолей в 3,7 и 8,9 раз.

');
INSERT INTO book VALUES (1221,'Риск неопухолевой отдаленной патологии','

То, что имеется значительный радиационный риск неопухолевой отдаленной патологии нашло свое подтверждение по данным ряда эпидемиологических исследований.

\r\n

Это результаты 50 - ти летних наблюдений жителей Хиросимы и Нагасаки; 35-45- летних наблюдений работников п/о Маяк (Челябинск); 15 - летних обследований ликвидаторов и населения после аварии на ЧАЭС;\r\n

\r\n

При 35-45 летних обследованиях работников п/о Маяк по мере увеличения сроков наблюдения и при дозах облучения 150-400 сЗв отмечено увеличение нарушений в системе кровообращения в том числе недостаточности мозгового кровообращения, развитие церебрального атеросклероза (ЦА), более быстрое (по сравнению с контролем) возрастание частоты гипертонии, инфарктов миокарда и мозговых инсультов. \r\n

\r\n

При 35-50 летних исследованиях здоровья жителей Хиросимы и Нагасаки и при 15-летних обследованиях состояния здоровья ликвидаторов аварии на ЧАЭС также отмечены более ранние нарушения системы кровообращения, повышенные частоты развития гипертонии, цереброваскулярных болезней, смертности от инфарктов и инсультов при дозах, превышающих 200 сЗв

\r\n

Сравнительные данные расчетных значений радиационного риска в процессе полета и в течение жизни показывают, что за защитой толщиной более 10 г/см2 алюминия абсолютные значения суммарного радиационного риска в 10-20 раз превышают значения радиационного риска в процессе полета, поскольку в этом случае рассматривается, во первых, существенно более длительный срок, а во вторых, - рассматривается развитие патологии в основных регуляторных системах организма, а не только в системе кроветворения. \r\n

\r\n

Следует также отметить, что суммарный радиационный риск смертности к 70 годам в отличие от риска в процессе полета очень слабо зависит от возраста космонавтов на начало полета и его можно считать практически независимым от возраста. Учитывая указанные выше положения, суммарный радиационный риск в течение жизни космонавтов, а также возможное сокращение средней предстоящей продолжительности жизни являются наилучшими показателями для оценки опасности радиационного воздействия, которое имеет место в условиях космического полета. Эти показатели следует использовать при нормировании радиационного воздействия в условиях космического полета.\r\n

\r\n

Именно суммарный радиационный риск в течение жизни космонавтов положен в основу предельного значения дозы 100 сЗв за весь период профессиональной работы космонавтов в случае осуществления орбитальных полетов, которое установлено в последнем нормативном документе (Методические указания МУ 2.6.1. 44-03-2004 'Ограничение облучения космонавтов при околоземных космических полетах'. При этой дозе суммарный радиационный риск для космонавтов не превысит 10 %, а сокращение продолжительности жизни составит 3+1 год. \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1222,'Оценка радиационной опасности для членов экипажей при осуществлении орбитальных космических полетов на основе расчетных методик и данных бортового и индивидуального дозиметрического контроля','

Среднетканевые поглощенные дозы от ГКЛ и радиационных поясов Земли (РПЗ) в результате осуществления орбитальных полетов на ОС МИР были оценены на основе расчетов доз в отсеках станции и внутри стандартизованного фантома и уточнены по результатам бортовой дозиметрии и измерениям индивидуальных доз у членов экипажей в конце полета\r\n

\r\n

Дозы от солнечных космических лучей (СКЛ) внутри орбитальных станций, как показали расчеты методом Монте - Карло для реальных толщин защиты ОС и с учетом коэффициента ослабления дозы (К) за счет отклонения протонов магнитным полем Земли, оказались почти на 2 порядка ниже, чем суммарная доза от ГКЛ и РПЗ. Поэтому при оценках суммарного радиационного риска дозы от СКЛ пока не учитывались\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1223,'Эффект экранировки СКЛ магнитным полем Земли','

\r\n

\r\n

Из рисунка отчетливо видно существенное ослабление дозы СКЛ на орбите с наклонением 51^о\r\n

','

Зависимость коэффициента ослабления дозы от СКЛ (К) от интенсивности геомагнитного возмущения U для круговой орбиты высотой 400 км с наклонениями 51 и 65^о для толщин защиты 1 и 3 г/см²\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1224,'Схема базового блока станции \"МИР\".','

\r\n

\r\n

Р-16 - место размещения штатного дозиметра;
\r\nККК - каюта командира корабля;
\r\nСБД - салон большого диаметра;
\r\nСМД - салон малого диаметра;
\r\nЦПУ - центральный пульт управления;
\r\nПХО - переходной отсек.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1225,'Расчетные среднесуточные значения поглощенных доз (мкГр) для периодов максимума и (минимума) СА','

В таблице представлены расчетные среднесуточные значения поглощенных доз (мкГр) для периодов максимума и (минимума) СА для 6 зон станции (мест преимущественного пребывания экипажа во время полета и для места расположения ионизационной камеры Д2 штатного бортового дозиметра Р-16.

\r\n

Максимальная доза соответствует дозе в точке без дополнительной защиты (в отсутствии фантома). При определении относительных величин доз по глубине фантома: доз на кожу, кроветворную систему (КТС), желудочно-кишечный тракт (ЖКТ) за 1,0 принимали расчетное значение поглощенной дозы в месте расположения ионизационной камеры Д-2 радиометра Р-16. Эти значения представлены в таблице курсивом.

\r\n

Значения среднесуточных доз (мкГр) в обитаемых зонах ОС 'МИР' от протонов\r\nРПЗ и ГКЛ в периоды максимума (минимума) солнечной активности (СА)\r\n

\r\n\r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n

Доза	ПХО	ЦПУ	СМД	СБД1	СБД2	ККК
Макс. \r\n (без \r\n фант.)	581 (1250) \r\n 2.14 (2.17)	213 (396) \r\n 0.78 (0.69)	205 (364) \r\n 0.75 (0.63)	231 (438) \r\n 0.85 (0.76)	127 (208) \r\n 0.47 (0.36)	369 (807) \r\n 1.37 (1,40)
На кожу	364 (752) \r\n 1.34 (1.31)	154 (274) \r\n 0.57 (0.48)	152 (259) \r\n 0.56 (0.45)	166 (301) \r\n 0.61 (0.52)	97 (156) \r\n 0.36 (0.27)	250 (511) \r\n 0.92 (0.89)
На КТС	218 (390) \r\n 0.80 (0.68)	108 (176) \r\n 0.40 (0.31)	109 (174) \r\n 0.40 (0.30)	114 (186) \r\n 0.42 (0.32)	73 (113) \r\n 0.27 (0.20)	145 (250) \r\n 0.53 (0.43)
На ЖКТ	204 (385) \r\n 0.75 (0.67)	101 (174) \r\n 0.37 (0.30)	103 (173) \r\n 0.38 (0.30)	106 (182) \r\n 0.39 (0.32)	71 (111) \r\n 0.26 (0.19)	141 (250) \r\n 0.52 (0.43)

\r\n

Курсивом представлены относительные величины к расчетным значениям мощности \r\nдозы в месте размещения радиометра Р-16, которые составили 272 и (576) мкГр \r\nдля периодов максимума и минимума СА\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1226,'Расчетные среднесуточные значения поглощенных доз (мкГр) для периодов максимума и (минимума) СА (продолжение)','

Из данных таблицы можно видеть, что перепады доз по обитаемым зонам станции имеют существенное значение и в максимальном случае могут достигать 6 раз. Большой перепад доз объясняется заметным влиянием участков с ослабленной защитой: переходной отсек (ПХО), центральный пост управления (ЦПУ), кабина командира корабля (ККК) и кабина бортинженера (КБИ). \r\n

\r\n

Для установления среднесуточного значения локальной поглощенной дозы в периоды максимума и минимума СА нужно учесть в среднем циклограмму работы космонавтов на станции. Анализ показал, что среднесуточная доза по показанию камеры Д2 штатного дозиметра с достаточной точностью представляет среднесуточную поглощенную дозу облучения космонавтов на станции 'МИР'.

','');
INSERT INTO book VALUES (1227,'Расчетные среднесуточные значения поглощенных доз (мкГр) для периодов максимума и (минимума) СА (продолжение)','

Аналогичные расчеты, проведенные для представительных точек кожи и кроветворных органов в стандартизованном шаровом фантоме, показали, что поглощенная доза на кожу составляет в среднем по циклограмме значения ~0,63 и ~0,7 от показаний ионизационной камеры Д2 радиометра Р-16 для периодов минимума и максимума СА, соответственно. Среднекостномозговая доза для этих же периодов СА составила 0,36 и 0,44 от значений радиометра Р-16. Расчеты среднетканевой дозы для стандартизованного шарового фантома показали, что она составляет значение 0,7 от дозы на кожу.\r\n

\r\n

Абсолютные значения доз, представленные в таблице, рассчитаны с точностью 30-40%. Это обусловлено некоторой неопределенностью моделей источников космических излучений, неопределенностью модели защищенности станции и характера глубинных распределений доз от этих источников, неопределенностью, возникающей при учете вклада вторичных излучений. Однако при вычислении отношения абсолютных величин доз в различных отсеках станции и внутри фантома исключается возможная систематическая ошибка расчета, и относительные величины доз имеют меньшую погрешность, которая находится в пределах 10-20 %. \r\n

\r\n

С целью проверки результатов расчетов они были сопоставлены с результатами индивидуальной дозиметрии членов экипажей основных экспедиций, осуществленных на станции 'МИР' с помощью сборок термолюминесцентных дозиметров. Показания индивидуальных термолюминесцентных дозиметров соответствуют поглощенной дозе на кожу космонавтов с учетом реальной усредненной циклограммы их работы на станции за весь период работы. Всего проанализировано 53 индивидуальные сборки термолюминесцентных дозиметров (ТЛД) за все 28 экспедиций на станции МИР.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1228,'(продолжение)','

Нами отмечено достоверное различие отношений средних значений индивидуальных доз, полученных членами экипажей за экспедиции, и доз на основе данных камеры Д2 штатного радиометра Р-16 в периоды максимума и минимума СА. Поэтому эти относительные значения анализировались раздельно по экспедициям для периодов максимума и минимума СА.

\r\n

Для периода минимума СА (средние данные, начиная с 14 по 21-ю основные экспедиции в период 1993-1996 гг.) отношение индивидуальных доз за экспедицию (поглощенная доза на кожу по 18 сборкам ТЛД) к поглощенным дозам, оцениваемым по показаниям ионизационной камеры Д2 радиометра Р-16, (М ± σ) составило 0,53±0,10.

\r\n

Указанная величина отношения доз, полученная в результате измерений на станции 'МИР', находится в достаточно хорошем согласии с результатами расчетов по данным таблицы. Выше было показано, что коэффициент пересчета доз на кожу для периода минимума СА составил ~0,63. Различие находится в пределах указанной точности расчетов доз (10-20 %) и в пределах ошибки отношения доз по показаниям дозиметров ТЛД и камеры радиометра Р-16, которая также может заключаться в пределах 20 %. \r\n

\r\n

Для периода максимума СА (средние данные со 2-й по 8-ю основные экспедиции за периоды 1987-1991 гг. и за 24-27 основные экспедиции в течение 1997-1999 гг.) отношение доз по показаниям термолюминесцентных дозиметров ТЛД (21 сборка) к поглощенным дозам, оцениваемым по показаниям ионизационной камеры Д2 радиометра Р-16, (М ± σ), оказалось равным 1,0  0,20, в отличие от периода минимума СА. Увеличились среднеквадратичное отклонение и вариабельность показаний дозиметров ТЛД по отдельным членам экипажей.

\r\n

В пределах указанной точности с целью максимальной оценки радиационной опасности можно принять, что при полетах в период максимума СА поглощенная доза на кожу равна дозе по показаниям камеры Д2 радиометра Р-16.

\r\n

Большие значения относительных доз, отмечаемые по результатам измерений за экспедицию, по сравнению с результатами расчетов (таблица), могут быть объяснены большим относительным вкладом ГКЛ в среднесуточную поглощенную дозу и большей жесткостью спектра излучений в этот период СА. Наблюдается меньшее ослабление излучения телом космонавта, и показания индивидуальных дозиметров приближаются к значениям доз, отмечаемым по ионизационной камере Д2 радиометра Р-16.

','');
INSERT INTO book VALUES (1229,'Максимальная оценка суммарного значения среднетканевой эквивалентной дозы за полет','

Таким образом, коэффициент перехода от показаний канала Д2 радиометра Р-16 к среднетканевой поглощенной дозе КПС в фазы минимума и максимума СА составит соответственно 0,35 и 0,70 от дозы, установленной по показанию камеры Д2 радиометра Р-16. Для периодов перехода от фазы минимума СА к фазе максимума СА и обратного перехода можно принять среднее значение коэффициента перехода КП_С, равное 0,52.

\r\n

Нами проведены оценки дополнительного вклада локальных и альбедных нейтронов в величину суммарной эквивалентной дозы. Применительно к определению эквивалентной дозы на кроветворные органы или среднетканевой эквивалентной дозы вклад нейтронов в суммарную дозу от ГКЛ и РПЗ может составлять 15-20 %. Таким образом, максимальная оценка суммарного значения среднетканевой эквивалентной дозы за полет (сЗв) может быть определена с использованием данных бортовой дозиметрии на основе следующего уравнения:

\r\n

D=D_(P-16)  КП_с  KK  1,2       (1)

\r\n

где D(P-16) - поглощенная доза за полет по каналу Д-2 радиометра Р-16, (сГр);
\r\nКПС -коэффициент перехода от показаний радиометра Р-16 к среднетканевой поглощенной дозе;
\r\nКК - средние значения коэффициента качества космических лучей, которые равны 2,1 и 2,6 для периодов минимума и максимума СА (см. рис.) \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1230,'Зависимость коэффициентов качества космических излучений на орбите станций МИР в различные периоды СА (на основе расчетов и измерений спектров ЛПЭ)','

\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1231,'Динамика изменения мощности дозы внутри станции МИР за 28 основных экспедиций по данным ионизационнойкамеры Д2 радиометра Р-16','

\r\n

\r\n

Аппроксимация усредненных по месяцам среднесуточных\r\nмощностей поглощенных доз, измеренных на станции 'МИР'.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1232,'Максимальная оценка суммарного значения среднетканевой эквивалентной дозы за полет (продолжение)','

На основе данных работы [32] и материалов о поглощенных дозах за основные экспедиции на ОС МИР по каналу Д2 радиометра Р-16 (представленный выше рисунок), используя уравнение (1) и указанные выше значения коэффициентов КПС и KK, можно оценить среднесуточные значения среднетканевых эквивалентных доз на членов экипажа на ОС 'МИР' в различные периоды солнечной активности.

\r\n

Эти значения за полет в период максимума, минимума и промежуточного периода СА составили соответственно 437, 529 и 483 мкЗв/сут. Соответствующие значения доз за годовой полет оцениваются в 16,0; 19,3 и 17,6 сЗв, соответственно.

\r\n

В ряде работ было показано, что имеет место линейная зависимость суммарного радиационного риска от длительности орбитального космического полета при суммарных обобщенных дозах, не превышающих 150 сЗв. На основе этих работ можно представить уравнение для расчета суммарного радиационного риска в течение всей жизни космонавтов на основе оцененных значений обобщенных доз:

\r\n

R_полн = 0,13 x 10^-2 Н       (2)

\r\n

где Н - обобщенная эквивалентная доза, сЗв.

','');
INSERT INTO book VALUES (1233,'Максимальная оценка величин суммарного радиационного риска в течение жизни космонавтов от излучений, воздействующих на экипаж в условиях полетов на станции 'МИР'','

Расчеты поглощенных доз внутри орбитальной станции 'МИР', представленные в нескольких работах, показывают, что вклад ГКЛ в поглощенную дозу максимален в период максимума СА и может составить до 50 %. С учетом дополнительного воздействия нейтронов вклад плотноионизирующих излучений в эквивалентную дозу может достигать 70%. В этом случае можно представить уравнение для максимальных оценок величин суммарного радиационного риска в течение жизни космонавтов от излучений, воздействующих на экипаж в условиях полетов на станции 'МИР', непосредственно на основе среднетканевой эквивалентной дозы за полет:

\r\n

R полн = 0,10 x 10^-2 D       (3)

\r\n

где D -среднетканевая эквивалентная доза, сЗв

\r\n

На основании материалов этих и ряда других исследований можно представить также уравнение для оценки возможного сокращения предстоящей продолжительности жизни:

\r\n

ΔT_o = [ 3,05 - 0,04 (T_o - 40)] x 10^-2 x D       (4)

\r\n

где To - возраст космонавтов, выраженный в годах.

\r\n

В следующей таблице представлены значения радиационного риска отдаленных неблагоприятных проявлений в результате годового полета космонавтов на ОС 'МИР'.

','');
INSERT INTO book VALUES (1234,'Суммарный радиационный риск в течение жизни космонавтов после межпланетного или орбитального полетов в различные периоды СА','

\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1235,'Сокращение предстоящей продолжительности жизни у космонавтов после завнршения межпланетного или орбитального полетов в различные периоды СА','

\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1236,'Расчетные значения среднетканевых эквивалентных доз для космонавтов в результате годового полета на ОС 'МИР' в различные периоды СА','

Расчетные значения среднетканевых эквивалентных доз для космонавтов в результате годового полета на ОС 'МИР' в различные периоды СА и возможные отдаленные последствия по результатам, представленным в литературе

\r\n\r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n

Цикл солнечной активности	Минимум СА	Промеж. СА	Максимум СА
Среднетканевая эквивалентная доза, сЗв	19,3	17,6	16,0
Суммарный радиационный риск в течение жизни, %	1,93	1,76	1,6
Риск,% развития опухолей в течение жизни у космонавтов в возрастах \r\n То=30 лет \r\n То=40 лет \r\n То=50 лет	\r\n 1,03 \r\n 0,67 \r\n 0,52	\r\n 0,92 \r\n 0,61 \r\n 0,48	\r\n 0,85 \r\n 0,55 \r\n 0,43
Ожидаемое сокращение продолжительности жизни (годы) у космонавтов в возрасте То=30 лет \r\n То=40 лет \r\n То=50 лет	\r\n 0,67 \r\n 0,59 \r\n 0,51	\r\n 0,61 \r\n 0,54 \r\n 0,47	\r\n 0,55 \r\n 0,49 \r\n 0,43

','');
INSERT INTO book VALUES (1237,'К оценке риска для космонавтов при орбитальных полетах на МКС','

Анализ соотношения мощностей доз на орбитальных станциях МИР и МКС при их совместном полете в конце 2000г по датчикам Д2 радиометра Р-16, сопоставление функций экранированности для других отсеков МКС, данных бортовой и индивидуальной дозиметрии за 8 экспедиций МКС, которые проведены в работе В.В.Цетлина и др, 2005, показал, что защита Российского модуля за счет суммарного комплекса оборудования и других модулей является существенно выше, так что мощность дозы оказывается сниженной по оценке авторов в 1,5 раза.\r\n

\r\n

Соответственно ниже оказываются расчетные значения суммарного радиационного риска в течение жизни для космонавтов за годовой полет и оценки возможного сокращения продолжительности жизни (см. таблицу).\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1238,'Расчетные значения среднетканевых эквивалентных доз для космонавтов в результате годового полета на ОС 'МКС' в различные периоды СА','

Расчетные значения среднетканевых эквивалентных доз для космонавтов в результате годового полета на ОС 'МКС' в различные периоды СА и возможные отдаленные последствия по результатам, представленным в литературе

\r\n\r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n \r\n

Цикл солнечной активности	Минимум СА	Промеж. \r\n СА	Максимум \r\n СА
Среднетканевая эквивалентная доза, сЗв	12,9	11,7	10,7
Суммарный радиационный риск в течение жизни, %	1,29	1,17	1,07
Риск,% развития опухолей в течение жизни у космонавтов в возрастах \r\n То=30 лет \r\n То=40 лет \r\n То=50 лет	\r\n 0,69 \r\n 0,45 \r\n 0,35	\r\n 0,61 \r\n 0,41 \r\n 0,32	\r\n 0,57 \r\n 0,37 \r\n 0,29
Ожидаемое сокращение продолжительности жизни (годы) у космонавтов в возрасте То=30 лет \r\n То=40 лет \r\n То=50 лет	\r\n 0,45 \r\n 0,39 \r\n 0,34	\r\n 0,41 \r\n 0,36 \r\n 0,31	\r\n 0,37 \r\n 0,33 \r\n 0,29

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1239,'Результы проведенных в последние годы работ в ГНЦ РФ - ИМБП РАН по радиационной безопасности','В результате проведенных в последние годы работ в ГНЦ РФ - ИМБП РАН по радиационной безопасности космических полетов были установлены:\r\n
\r\n
• суммарные значения радиационного риска в течение жизни космонавтов;\r\n
\r\n
• оценки возможного снижения работоспособности космонавтов в отдаленном периоде после завершения ряда межпланетных и орбитальных полетов различной продолжительности;\r\n
\r\n
• оценки сокращения продолжительности жизни.
\r\n
\r\n

В новых нормативах предельные значения доз для космонавтов за весь период их профессиональной деятельности были обосновано снижены в 4 раза МУ 2.6.1. 44-03-2004 по сравнению с нормами, установленными в 1985 г (ГОСТ 25645 215-85). \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1241,'Литература к разделу 1','

Некоторые основы биологического действия источников излучений с различной плотностью ионизации на живые организмы

\r\n
\r\n
1. Слюсарев А.А. Биология с общей генетикой М. : Медицина, 1978
\r\n
2. Ярмоненко С.П., Вайнсон А.А. Радиобиология человека и животных. М.: Высшая школа,2004
\r\n
3. Раевский Б. Дозы радиоактивных излучений и их действие на организм. М.:Медгиз,1958
\r\n
4. Дэвидсон Г.О. Биологические последствия общего гамма-облучения человека. М.:1960
\r\n
5. Нири Г.,Мансон Р., Мол Р. Биологическое действие длительного нейтронного облучения М.,1961
\r\n
6. Бак З, Александер П. Основы радиобиологии М.: Наука, 1964
\r\n
7. Тимофеев-Ресовский Н.В., Иванов В.И., Корогодин В.И. Применение принципа попадания в \r\n Радиобиологии. М.: Атомиздат,1968
\r\n
8. Хуг О., Келлерер А. Стохастическая радиобиология. М.,1969
\r\n
9. Биологическое действие протонов высоких энергий. М.: Атомиздат, 1967
\r\n
10. Акоев И.Г. Проблемы постлучевого восстановления. М. Атомиздат, 1970
\r\n
11. Радиобиологический эксперимент и человек. М.: Атомиздат, 1970
\r\n
12. Гуськова А.К., Байсоголов Г.Д. Лучевая болезнь человека. М.: Медицина, 1971
\r\n
13. Свердлов А.Г. Биологическое действие нейтронов и химическая защита. Л.:Наука, 1974
\r\n
14. Нормальное кроветворение и его регуляция. М. : Медицина, 1976
\r\n
15. Груздев Г.П. Проблема поражения кроветворной ткани при острой лучевой болезни. М.,1968
\r\n
16. Конопляников А.Г. Стволовые клетки самообновляющихся систем, как детерминанты \r\n выживаемости животных в острый период лучевого поражения. В кн.: Итоги науки и техники ВИНИТИ сер. Радиационная биология Т.?, 1980
\r\n
17. Шафиркин А.В. Разработка и экспериментальное обоснование модели формирования \r\nрадиационного поражения организма при протяженных воздействиях радиации. Автореферат дисс. канд.биол.наук Пущино, ИБФ АН СССР, 1983
\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1242,'Литература к разделу 2','

К решению проблемы радиационной безопасности космических полетов\r\n(к обоснованию дозиметрического функционала обобщенной дозы и расчетам доз на космонавтов за защитой при осуществлении межпланетных и орбитальных полетов)\r\n

\r\n
\r\n
1. Report of the RBE Committee to the International Commission on radiological protection and on radiological units and measurements.- Health Physics, Pergamon Press 1963, V9, N4, p.357-386
\r\n
2. Радиационная безопасность при космических полетах. М.: Атомиздат, 1964
\r\n
3. Radiobiological factors in manned space flight. Ed. W.H. Langham National Academy of Sciences, Washington 1967
\r\n
4. Даренская Н.Г. и др. Относительная биологическая эффективность излучений. Фактор времени облучения. М. : Атомиздат, 1968
\r\n
5. Григорьев Ю.Г. Радиационная безопасность космических полетов. М.: Атомиздат, 1975
\r\n
6. Ковалев Е.Е. Радиационный риск на Земле и в космосе. М.: Атомиздат, 1976
\r\n
7. Григорьев Ю.Г. и др. Соматические эффекты хронического гамма-облучения. М.: Энергоатомиздат,1986
\r\n
8. Шафиркин А.В., Григорьев Ю.Г. Методика установления опасности радиационного воздействия на космонавтов в условиях длительного космического полета на основе обобщенного дозиметрического функционала. //Авиакосмическая и экологическая медицина, 1999, Т.33, \r\n ? 2,С.55-59
\r\n
9. Шафиркин А.В., Федоренко Б.С. Обоснование зависимости коэффициентов качества излучений от ЛПЭ применительно к оценке ближайших радиобиологических эффектов. //Авиакосмическая и экологическая медицина, 1998, Т.32, ? 2 ,С.4-9
\r\n
10. ГОСТ 25645.201-83 Безопасность радиационная экипажа космического аппарата в космическом \r\n полете. (БРЭКАКП). Термины и определения. М.: Госстандарт СССР, 1984
\r\n
11. ГОСТ 25645.203-83. (БРЭКАКП) Модель тела человека для расчета тканевой дозы. \r\n М.: Госстандарт СССР, 1984.
\r\n
12. ГОСТ 25645.204-83 БРЭКАКП. Методика расчета экранированности точек внутри фантома М.: Госстандарт СССР, 1984
\r\n
13. РД.50-25645.206-84. БРЭКАКП. Методические указания. Методика расчета ионизационных \r\n потерь и пробегов тяжелых заряженных частиц М.: Госстандарт СССР, 1985
\r\n
14. РД.50-25645.207-85. БРЭКАКП. Методические указания. Методика расчета поглощенной и \r\n эквивалентной доз от многозарядных ионов космических лучей М.: Госстандарт СССР, 1986
\r\n
15. ГОСТ 25645.211-85. БРЭКАКП. Характеристики ядерного взаимодействия протонов \r\n М.: Госстандарт СССР, 1986
\r\n
16. ГОСТ 25645.212-85. БРЭКАКП. Характеристики ядерных взаимодействий многозарядных \r\n ионов М.: Госстандарт СССР, 1986
\r\n
17. РД.50-25645.208-86. БРЭКАКП. Методические указания. Методика расчета поглощенной и эквивалентной доз от протонов космических лучей за защитой М.: Госстандарт СССР, 1986
\r\n
18. ГОСТ 25645. 134-86 БРЭКАКП. Лучи космические солнечные. Модель потоков протонов, \r\n М. : Госстандарт СССР,1986
\r\n
19. ГОСТ 25645.218-90. БРЭКАКП. Зависимость коэффициента качества космических излучений от линейной энергии. -М.: Госстандарт СССР,1991.
\r\n
20. ГОСТ 25645.219-90 (БРЭКАКП).Модель учета влияния пространственной неравномерности радиационного воздействия на обобщенный радиобиологический эффект. М.: Госстандарт СССР,1991
\r\n
21. Проблемы космической биологии. Т.60 Биофизические основы действия космической \r\n радиации. Л. : Наука, 1989
\r\n
22. Badhwar G.D., O\'Neill P.M. An improved model of GCR for space exploration missions. \r\n Nucl.Tracks.- Radiat.Meas.,1992, v.20, p.403-410
\r\n
23. Dudkin V.E., Kovalev E.E., Kolomensky A.V. et.al. Radiation shielding estimates for manned Mars space flight.- Nucl. Tracks. Radiat. Meas.,1992, V.20, N1, p.29-32
\r\n
24. Dudkin V.E., Potapov Yu.V. Doses from galactic cosmic ray particles under spacecraft shielding.\r\n Nucl. Tracks Radiat. Meas., 1992, V.20, N1, p.33-39\r\n
\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1243,'Литература к разделу 3','

(К расчету радиационного риска для космонавтов в процессе осуществления межпланетных и орбитальных космических полетов, а также суммарного радиационного риска в течение жизни)

\r\n
\r\n
1. Шафиркин А.В. Радиобиологическое обоснование величин радиационного риска для космонавтов и норм по радиационной безопасности космических полетов. Автореферат дисс. докт. биол. наук ГНЦ РФ-ИМБП, 1999
\r\n
2. Коломенский А.В., Петров В.М., Шафиркин А.В. Методика оценки радиационных воздействий на космонавтов по показаниям штатного дозиметра при орбитальном полете.//Авиакосмическая и экологическая медицина, 1998, Т.32, ? 4, С.44-49
\r\n
3. Шафиркин А.В., Венедиктова В.П., Коломенский А.В., Петров В.М., Шуршаков В.А. Алгоритм для расчета радиационного риска в процессе осуществления межпланетных космических полетов.//Авиакосмическая и экологическая медицина,1999,т.33, N3, С.56-62
\r\n
4. Шафиркин А.В., Венедиктова В.П. Определение радиационного риска в процессе осуществления межпланетного космического полета в различные периоды солнечной активности. //Авиакосмическая и экологическая медицина,1999,т.33, N3, С.13-15
\r\n
5. Бондаренко В.А., Митрикас В.Г., Цетлин В.В. Вариации солнечной активности и радиационная обстановка на космической станции 'Мир' в период 1986-1994 гг.//Авиакосмическая и экологическая медицина, 1995, Т.29, ?6, с. 64-68
\r\n
6. Benghin V.V., Petrov V.M., Ivanov Yu.V. et.al. Space radiation quality factor investigations with \"Nausicaa\" - device on board the \"MIR\" space station. Adv. Space. Res., 1996, V.17, N 12, pp. 167-170
\r\n
7. Шафиркин А.В., Венедиктова В.П., Коломенский А.В., Петров В.М., Цетлин В.В. Определение радиационного риска для космонавтов в процессе осуществления орбитальных космических полетов на орбите станции \"МИР\"// Авиакосмическая и экологическая медицина,1999, Т.33, N 4, С. 12-17
\r\n
8. Шафиркин А.В. Модель радиационной скорости смертности млекопитающих, определяющая отдаленные последствия радиационного воздействия в различных дозах. // Авиакосмическая и экологическая медицина, 1999,т.33, N4, С. 64-69
\r\n
9. Шафиркин А.В., Венедиктова В.П. Суммарный радиационный риск для космонавтов к концу их профессиональной деятельности и за всю жизнь при осуществлении межпланетных и орбитальных космических полетов. // Авиакосмическая и экологическая медицина, 1999,т.33,\r\nN5, С. 57-64
\r\n
10. Шафиркин А.В., Венедиктова В.П. Радиационный риск образования злокачественных опухолей у \r\n космонавтов за период их жизни в результате осуществления межпланетного и орбитальных \r\n космических полетов.// Авиакосмическая и экологическая медицина, 2000, Т.34, N 1, С.14-21
\r\n
11. Петров В.М., Акатов Ю.А., Архангельский В.В., Бенгин В.В. и др. Обеспечение радиационной безопасности пилотируемых полетов на орбитальной станции \"Мир\" В кн: Орбитальная станция \"Мир\". Космическая биология и медицина. Т.1. Медицинское обеспечение длительных полетов, М.: ГНЦ РФ - ИМБП РАН, 2001, С. 187-229.
\r\n
12. Шафиркин А.В., Коломенский А.В., Петров В.М. Уровни радиационного воздействия и радиационный риск при орбитальных полетах на станции \"МИР\" и международной космической станции //Авиакосмическая и экологическая медицина, 2001, Т.35, N 5, С. 25-31
\r\n
13. Шафиркин А.В., Акатов Ю.А., Архангельский В.В., Бондаренко В.А., Коломенский А.В., Митрикас В.Г., Петров В.М. Цетлин В.В. Методика оценки радиационной опасности для членов экипажей орбитальных станций МИР и МКС на основе данных бортового индивидуального дозиметрического контроля // Авиакосмическая и экологическая медицина, 2002, т.36, N1, С.49-55
\r\n
14. Bengin V.V., Petrov V.M., Shafirkin A.V., Shurshakov V.A. Effect of Solar Particle Events on Astronauts // The Proceedings for the 22nd ISTC Japan Workshop on Space Weather Forecast in\r\nRussia/CIS 5-6 June,2002. NASDA,2002, pp. 90-112
\r\n
15. Шафиркин А.В., Григорьев Ю.Г., Коломенский А.В. Радиационный риск для космонавтов при осуществлении полета к Марсу //Авиакосмическая и экологическая медицина, 2004, Т.38,\r\nN2, С.3-14\r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1247,'Структура магнитосферы Земли','



\r\n

Kivelson and Russell (1995)\r\n

','

Существование магнитосферы у Земли обусловлено наличием у нее достаточно сильного собственного магнитного поля. При взаимодействии сверхзвукового солнечного ветра с Землей формируются ударная волна, магнитопауза, а также магнитосферные токовые системы. Порожденное ими магнитное поле, наряду с собственным магнитным полем Земли, определяет структуру большинства плазменных образований в околоземном космическом пространстве: плазменного слоя, плазмосферы, полярного овала и области захваченной радиации. Межпланетное магнитное поле (ММП), вмороженное в плазму солнечного ветра, контролирует перенос энергии и импульса внутрь магнитосферы и определяет уровень геомагнитной возмущенности, который существенно возрастает при наличии 'южной' компоненты ММП, совпадающей по направлению с вектором геомагнитного диполя. \r\n

\r\n

В формировании магнитосферы участвуют следующие источники магнитного поля : (а) внутриземные (токи протекающие в земном ядре), (б) поверхностные токи на магнитопаузе, экранирующие поле внутренних источников, (в) токи поперек хвоста магнитосферы и замыкающие их токи на магнитопаузе, (г) кольцевой ток (симметричный и асимметричный), (д) продольные токи, образующие трехмерные токовые системы вместе с замыкающими их токами в ионосфере и магнитосфере и ММП, проникающее внутрь магнитосферы. В отличие от внутриземных источников магнитного поля, испытывающим медленные вариации ('вековой ход'), магнитосферные токовые системы подвержены резким, внезапным изменениям. Воздействие ускоренной, плотной плазмы солнечного ветра, изменение ориентации ММП, влияют на положение в пространстве и интенсивность магнитосферных токовых систем и приводят к развитию магнитных бурь и магнитосферных суббурь- самых значительных возмущений геомагнитного поля, регистрируемых в земной магнитосфере.\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1248,'Магнитосферная суббуря','

С древнейших времен народы, обитавшие на севере нашей планеты, привлекала и завораживала необычайная красота и загадочность северных сияний. Эти грандиозные огни полярной ночи то тянутся спокойными белесыми полосами от горизонта до горизонта, то вспыхивают разнообразными и разноцветными дугами и лучами, охватывая все небо, как будто они живут своей, неведомой человеку жизнью. У народов Севера издревле сложилась самобытная мифология, в основе которой - духи северного сияния.\r\n

\r\n

Для современного человека, оставаясь действительно восхитительным явлением природы, полярные сияния в то же время бросают вызов его науке, старающейся понять окружающий мир во всей его полноте. Серьезное научное исследование полярных сияний началось сравнительно поздно, примерно столетие назад. Это связано не в последнюю очередь с трудностями полярных экспедиций и вообще жизни человека за полярным кругом, особенно в условиях полярной ночи. \r\n

\r\n

Уже в начале этих исследований было установлено, что свечение происходит в верхних слоях атмосферы; к земле приходит излучение от атомов и молекул воздуха, находящихся на высотах выше ста километров. \r\n

\r\n

Какой агент приводит эти атомы и молекулы в возбужденное состояние? Чем определяется географическая локализация свечения? Почему происходят такие сильные вариации его интенсивности во времени и что лежит в основе формирования разнообразных структур свечения и их таких сильных вариаций? Ответы на эти и многие другие вопросы добываются лишь постепенно.\r\n

\r\n

Удалось выяснить, что обычно возбуждение атомов и молекул воздуха производится электронами, приходящими извне в атмосферу. Такой электрон имеет энергию порядка неск. кэВ или десятков кэВ, т.е. его энергия на много порядков превышает энергию электронов в самой атмосфере, которые на этих высотах тоже имеются - это высоты ионосферы, где воздух частично ионизован. Итак, электроны приходят извне. Но как и откуда? Какова природа пространственно-временного поведения их потоков?\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1249,'Исследование полярных сияний: краткая историческая справка','

Овал полярных сияний - вид из космоса

\r\n



','

Важнейшим достижением стало открытие овала полярных сияний (О.В.Хорошева, Я.И.Фельдштейн). По собранным данным наземных наблюдений было обнаружено, что область почти постоянного присутствия полярных сияний охватывает кольцом геомагнитный полюс. Это кольцо несколько вытянуто с дневной стороны на ночную (овал!), причем ближайшая к полюсу точка всегда находится вблизи полудня по местному времени (около 75-78њ геомагнитной широты), а самая удаленная от полюса область находится на ночной стороне (около 65-68њ геомагнитной широты). Теперь мы имеем многочисленные снимки полярных сияний, сделанные не снизу,с земли, а сверху - со спутников, из космоса. Один из них показан на этом рисунке - овал здесь отчетливо виден.\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1250,'Схема магнитосферы','



','

Когда, уже в космическую эру, при помощи спутниковой аппаратуры была обнаружена магнитосфера Земли, вскоре был открыт геомагнитный хвост (Г.Несс) и выяснено, что он является важнейшей постоянно существующей структурой в строении магнитосферы. При этом две доли хвоста, в которых магнитное поле направлено противоположным образом, к Земле и от Земли, разделяются плазменным слоем; именно в этой плазме течет тот ток, который является источником поля в долях хвоста. И было обнаружено, что именно этот плазменный слой (точнее, ближняя к Земле его часть) и представляет собой источник авроральных электронов. Именно эта плазменная структура 'проектируется' вдоль силовых линий на авроральный овал; существуя постоянно, она приводит к постоянному существованию овала.\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1251,'Полярные сияния','



','

Являясь, таким образом, 'зеркалом' магнитосферной структуры, полярные сияния оказываются также и 'зеркалом' динамических процессов, происходящих в магнитосфере. Именно в полярных сияниях была впервые обнаружена характерная последовательность во временном поведении. Ситуация может в течении многих часов оставаться совершенно спокойной: слабая полоса сияния, простирающаяся через все небо от горизонта до горизонта. Но эта ситуация спорадически сменяется сначала уярчением и перемещением полосы как целого, а затем взрывообразным увеличением яркости, с появлением множества ярких разнообразных, быстро перемещающихся, сменяющих друг друга форм. Такое яркое 'активное' сияние видно на этом рисунке.\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1252,'Развитие суббури в полярных сияниях','



','

При всем разнообразии таких спорадических явлений, в них удается все же проследить ряд общих особенностей. Закономерно следуя друг за другом, они образуют то, что было названо суббурей в полярных сияниях (С.Акасофу). Эта типичная последовательность схематически представлена на рисунке.

\r\n

По современным представлениям суббуря состоит из трех фаз:

\r\n\r\n
• фаза зарождения;
\r\n
• фаза развития;
\r\n
• фаза восстановления.
\r\n
\r\n
\r\n

Буквой A на рисунке обозначена фаза зарождения, которая на самом деле имеет продолжительность порядка первых десятков минут. В этой фазе дуга сияния остается спокойной, но она становится более яркой, расщепляется на несколько дуг и плавно перемещается к экватору. Буквой B обозначено внезапное начало (onset), когда резко возрастает яркость самой низкоширотной дуги, причем происходит это только вблизи полуночи. Затем уярчение быстро расширяется в направлении к западу и к полюсу (C). Образуется авроральный выступ (bulge), внутри которого сияния чрезвычайно динамичны. Появляются и исчезают дуги; формируются пульсирующие пятна. На большинстве дуг появляются складки (драпри), которые быстро перемещаются вдоль дуги. Нижние края дуги могут стать интенсивно окрашенными. Интервал времени, в течение которого происходит такое нарастание возмущения, называется фазой развития суббури. Со временем на западном краю аврорального выступа образуется резкий изгиб. Он часто совершает перемещение на запад, становясь со временем более крутым, см. рис. C и D. Другого типа формы сияния образуются к востоку от полуночного сектора: пульсирующие пятна, 'омега'-формы (рис. E). Примерно через 30 - 50 мин. авроральная активность перестает перемещаться к полюсу - фаза развития заканчивается (рис. E). Теперь активность начинает затухать, сначала в низкоширотной части овала, где снова появляются спокойные дуги. В вечернем секторе движущийся к западу изгиб ослабевает, а в утреннем секторе некоторое время еще наблюдаются пульсирующие формы. Такая фаза восстановления продолжается более часа.\r\n

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1253,'Магнитосферная суббуря: вариации магнитосферной конфигурации и энергетика','



','

Исследования на спутниках позволяют выяснить, каким же именно процессам, происходящим в магнитосфере и, в частности, в геомагнитном хвосте, соответствуют явления, составляющие суббурю в полярных сияниях. Эти процессы в совокупности представляют собой магнитосферную суббурю. На рисунке схематически показано, что происходит в геомагнитном хвосте последовательно в трех фазах суббури. Слева показано меридиональное сечение полдень - полночь, а справа - экваториальное сечение. \r\n

\r\n

В фазе зарождения происходит постепенное увеличение магнитного потока в долях хвоста и утоньшение плазменного слоя (ПС) в ближней к Земле его части. Плазма в ПС движется к Земле. Это движение - конвекция, которая существует и в спокойное время (см. далее), но теперь она усиливается. В удаленной части ПС появляются пятна магнитного пересоединения, при котором пара вытянутых в хвост разомкнутых силовых линий перезамыкается, образуя замкнутую линию геомагнитного поля и (сильно деформированную) линию межпланетного магнитного поля.\r\n

\r\n

В фазе развития накопление магнитного потока в долях хвоста подавляется благодаря тому, что зоны утоньшения ПС и магнитного пересоединения в нем резко расширяются. Возникают сильные потоки плазмы, направленные к Земле, и область диполизации, где вытянутость силовых линий в хвост сильно уменьшается. Накопленная в фазе зарождения магнитная энергия в хвосте быстро трансформируется в энергию плазменных потоков. \r\n

\r\n

В фазе восстановления все эти процессы ослабевают, и геомагнитный хвост постепенно возвращается к своему спокойному состоянию.
\r\n Далее мы еще остановимся на физических механизмах, лежащих в основе этой эмпирической картины.\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1254,'Вариации магнитосферных электрических полей и конвекции плазмы','



','

С точки зрения динамики системы, проявляющейся как авроральная (полярные сияния) и геомагнитная активность, принципиально важна связь между геомагнитным хвостом и внутренней магнитосферой - ионосферой.\r\n

\r\n

Открытые силовые линии сносятся потоком солнечного ветра с дневной стороны на ночную; но это может происходить только если на дневной стороне поток открытых линий постоянно восполняется. Это означает, что замкнутые магнитосферные линии размыкаются и пересоединяются с рвущимися, размыкающимися линиями межпланетного поля, образуя все новые открытые магнитосферные силовые линии. Конечно, такой процесс дневного магнитного пересоединения обязательно сопровождается процессом обратного воссоединения открытых магнитосферных силовых линий. И значит, в магнитосфере происходит конвекция плазмы: перетекание ее с дневной стороны на ночную в высоких широтах, над полярными шапками, и обратное течение с ночной стороны на дневную - в приэкваториальной области. \r\n

\r\n

Но в горячей и разреженной плазме, практически в отсутствие кулоновских столкновений ее частиц между собой, это движение поперек направления силовых линий есть дрейф в скрещенных полях E и B, так что имеется электрическое поле магнитосферной конвекции E = - [vB]/c. Заметим теперь, что вдоль магнитного поля магнитосферная плазма обладает очень высокой проводимостью, так что продольное электрическое поле должно быть почти нулевым. Тогда силовые линии почти эквипотенциальны, и значит, магнитосферное электрическое поле E_┴ 'проектируется' вдоль силовых линий на уровень ионосферы. Но ионосферная плазма - столкновительная, там имеются достаточно частые столкновения электронов и ионов с нейтралами. Следовательно, там электрическое поле порождает поперечный ток j_┴. Плазма ионосферы - гиротропная среда: тензор проводимости недиагонален, помимо прямой (педерсеновской) имеется холловская составляющая тока, перпендикулярная к E и B. Эта холловская компонента тока даже преобладает, а потому линии тока на уровне ионосферы примерно повторяют эквипотенциали электрического поля, которые, очевидно, тоже перпендикулярны к обоим этим векторам. Следовательно, в высоких и средних широтах в ионосфере должны существовать два вихря тока. Магнитные возмущения, порождаемые такими токами, действительно регистрируются наземными обсерваториями.

\r\n

Педерсеновский ток направлен вдоль электрического поля и потому приводит к диссипации, jE>0. При этом, если вихри холловского тока замыкаются в основном в самой ионосфере, то педерсеновский ток замыкается посредством токов вдоль магнитных силовых линий на токи, текущие поперек магнитного поля и внутри магнитосферы, и вне ее. Последнее означает, что на открытых силовых линиях происходит не просто снос их внешних частей в хвост вместе с потоком солнечного ветра, но и торможение этого потока: ток инерционного дрейфа ионов при этом замыкает трехмерную токовую систему, охватывающую ионосферу, магнитосферу и возмущенный солнечный ветер вблизи магнитопаузы. Таким образом, можно говорить о магнитосферном МГД-генераторе, действующем на открытых силовых линиях.

\r\n

Внутри магнитосферы конвективные движения бывают очень медленны (это не относится к периодам сильной геомагнитной активности), а поперечная ионосферная проводимость достаточно высокой. Тогда изменения магнитосферной конфигурации настолько медленны, что в каждый момент ее можно считать равновесной. Для такого магнитоплазменного равновесия теория позволяет однозначно определить конфигурацию продольных токов, замыкающихся дрейфовыми токами в магнитосфере, затем найти картину ионосферных токов и по ней, зная ионосферную проводимость, - найти картину электрических полей и (медленной!) конвекции.

\r\n

Такая картина представлена в левой части рисунка. Парные замкнутые структуры в картине эквипотенциалей электрического поля в ионосфере и соответствующая пара вихрей конвекции, отвечающие спокойному времени, остаются и в фазе зарождения суббури, однако электрические поля существенно усиливаются.\r\n В правой части рисунка показана картина эквипотенциалей для фазы развития суббури. Важнейшая отличительная особенность состоит в формировании полосы очень сильной конвекции и соответственно, сильного холловского тока в ночном секторе ионосферы. Это формирование западной электроструи происходит на широте аврорального овала, там, где максимальна активность полярных сияний при суббуре.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1255,'Картина эквипотенциалей для фазы развития суббури.','



','

Протекающий в ионосфере ток западной электроструи генерирует магнитное поле. Это магнитное возмущение - самое сильное из наблюдаемых на поверхности Земли, оно может достигать неск. тысяч нанотесла. Поскольку это возмущение от тока, сосредоточенного в узком широтном интервале и на небольшой высоте, около 100 км, то оно оказывается также сосредоточенным только на широтах аврорального овала. Так же, как и полярные сияния, оно служит важнейшим наземным индикатором магнитосферной суббури. \r\n

\r\n

Типичный ход суббури прослеживается на рисунке. Здесь показаны не магнитограммы с отдельной станции, вид которых сильно зависит от долготного положения станции в период суббури, а ход индексов AU и AL, которые рассчитываются 'интегрально', по одновременным данным многих станций, находящихся в разных долготных секторах.\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1256,'Трехмерная магнитосферно-ионосферная токовая система. Суббуревой токовый клин','



','

Почему при суббуре возникают авроральные электроструи? Их природа, так же, как и других токов, протекающих в магнитосфере, показанных на этой схеме, связана с нестационарной динамикой магнитосферно-ионосферной плазменной системы. Cледующая за взрывообразным 'внезапным началом' (onset) суббури, происходящим в геомагнитном хвосте, эволюция системы включает в себя, как уже говорилось,быстрые движения плазмы к Земле в ближней части ПС. Движение происходит в ограниченном азимутальном секторе. В этом секторе часть тока, протекающего в ПС, отклоняется вдоль магнитных силовых линий, формируя пару продольных токов - суббуревой ток, суббуревой токовый клин. С ним связана 'диполизация' предварительно вытянутого в хвост поля в этой области и инжекция облака горячей плазмы в ближнюю, квазидипольную зону.

\r\n

Эволюция инжектированного во внутреннюю магнитосферу облака горячей плазмы включает в себя поляризационные эффекты из-за разнонаправленного магнитного дрейфа ионов и электронов: ионы дрейфуют на запад, а электроны - на восток. В результате ионное облако, перемещаясь поперек магнитного поля, переносит с собой положительный заряд; этот заряд компенсируется натекающими из ионосферы холодными электронами. Так что дрейфовое возмущение содержит продольные токи (ток зоны 1 и ток зоны 2) и, следовательно, замыкающие их ионосферные токи, а значит, и электрические поля. Таким образом, к процессу оказывается подключенной ионосферная омическая диссипация. В простейших моделях удается получить пространственно-временную картину такого сложного возмущения и оценить его характерные времена, которые оказываются порядка первых десятков минут. Это подтверждается исследованиями, использующими численное моделирование.

\r\n

Суббуревые инжекции поставляют частицы горячей плазмы в квазидипольную зону захвата; там они формируют сначала частично-кольцевой ток, переносимый горячими ионами, дрейфующими в азимутальном направлении в неоднородном магнитном поле. Постепенно растекаясь по долготе, горячее плазменное облако образует в дальнейшем азимутально-симметричный кольцевой ток. Этот ток деформирует геомагнитное поле, т.е. создает сильное планетарное магнитное возмущение на поверхности Земли, при магнитной буре, которая, как правило, возникает в результате ряда сильных суббуревых инжекций. \r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1257,'Связь с вариациями полей в межпланетной среде. Роль южной компоненты ММП','



','Таким образом, суббуревая активность и геомагнитная возмущенность вообще оказываются в очень сильной зависимости от состояния межпланетной среды и тех ее известных возмущений, которые обусловлены солнечной автивностью.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1258,'Магнитосферная динамика: последовательная смена фаз накопления магнитной энергии и конверсии ее в энергию плазменных потоков и в тепло','



','На этом и последующих рисунках показано более детально, как происходит смена суббуревых фаз. На них представлено меридиональное сечение полдень - полночь. На рисунке (а) показано, какие относительно медленные, квазистатические изменения происходят на фазе зарождения. Межпланетное поле направлено на юг, магнитные поля на дневной магнитопаузе антипараллельны, так что возникает нейтральная линия. Магнитный поток пересоединившихся открытых силовых линий сносится с дневной стороны на ночную, и таким образом в конфигурациях, сменяющих друг друга квазистатически, дневной поток уменьшается - происходит эрозия этого потока, подсолнечная точка магнитопаузы приближается к Земле. Такая тенденция изменений конфигурации сохраняется и на ночной стороне вблизи терминатора. Но дальше в геомагнитном хвосте увеличение потока вытянутых разомкрутых линий приводит к расширению, увеличению сечения хвоста. Что касается плазменного слоя, то такое изменение равновесной конфигурации сопровождается его утоньшением и перемещением его переднего края внутрь, к Земле. На большом удалении от Земли, скажем, более 40 земных радиусов, может существовать дальняя нейтральная линия, на которой может происходить частичный обратный процесс воссоединения разомкнутых силовых линий.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1259,'Фаза развития','



','На рисунке (б) показана фаза развития. Происходит быстрая трансформация запасенной в геомагнитном хвосте магнитной энергии в энергию плазменных потоков. Она стала возможной благодаря тому, что на утоньшившемся токовом слое теперь образовалась новая, околоземная нейтральная линия, позволяющая магнитному потоку разомкнутых линий быстро пересоединяться.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1260,'Фаза восстановления','



','На рисунке (в) показана фаза восстановления. Крупный плазменный сгусток, плазмоид, сформировавшийся между двумя нейтральными линиями, ближней и удаленной, вобравший в себя большой поток пересединившихся силовых линий, выталкивается из магнитосферы. Таким образом она возвращается к исходному, спокойному состоянию, с относительно небольшим количеством магнитной энергии, запасенным в хвосте.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1261,'Суббуря в потоках энергичных частиц. Инжекция в кольцевой ток. Связь с магнитной бурей','



\r\n

Регистрация потоков частиц и \r\nмагнитного поля на спутнике CRRES, на ночной стороне, на геоцентрическом расстоянии около 6 R_E . Временное разрешение 2-3 с. Вариации с периодом 30 с вызваны вращением спутника в условиях \r\nанизотропии потоков. Цветом показаны потоки частиц в разных энергетических каналах.

','

Быстрые перестройки магнитосферы, особенно на ночной стороне, происходящие при суббуре, порождают всплески сильных электрических полей. Дрейфуя в таких полях, частицы плазменного слоя забрасываются, инжектируются вглубь магнитосферы. Перестройки происходят как последовательность коротких импульсов, активизаций, каждая из которых занимает относительно узкий пространственный интервал.

\r\n

На рисунке мы видим ряд очень быстрых нарастаний потоков частиц, которые происходят там и тогда, где и когда магнитная конфигурация в плазменном слое сменяется от вытянутой в хвост к квазидипольной: в верхней части рисунка видны резкие возрастания нормальной к слою компоненты поля Bz. Быстрые нарастания потоков сменяются более медленными спадами, которые происходят оттого, что частицы посредством магнитного дрейфа постепенно покидают локализованную область, где они были инжектированы.

\r\n

При этом новые частицы заполняют замкнутые дрейфовые оболочки внутренней магнитосферы. Таким образом суббуревые инжекции служат для формирования пояса кольцевого тока, служащего источником возмущения при магнитной буре. Самые энергичные из таких частиц остаются затем на дрейфовых оболочках длительное время и таким образом пополняют радиационные пояса.\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1262,'Вариации потоков электронов','



','На этом рисунке также показаны вариации потоков электронов. Они зарегистрированы на спутнике ATS 6, на геостационарной орбите (круговая экваториальная орбита радиусом 6,6 RE ). Рваные острые пики отмечают появление энергичных электронов при суббурях; эти электроны затем постепенно выносятся азимутальным дрейфом за пределы области наблюдения. Электроны более низких энергий, которые остаются (около 1000 эВ) принадлежат основной популяции плазменного слоя, внутри которого спутник находится примерно в пределах половины своей орбиты.\r\n \r\n');
INSERT INTO book VALUES (1263,'Теоретические модели суббуревого срыва равновесия в магнитоплазменной системе магнитосферы','



','

Когда и как происходит в магнитосфере переход от спокойного, медленного изменения конфигурации, с накоплением энергии в геомагнитном хвосте (фаза зарождения суббури) к быстрым, взрывообразным изменениям, характеризующим динамику фазы развития? \r\n

\r\n

Медленную эволюцию можно представить как непрерывную последовательность переходов между рядом состояний равновесия. Сначала это устойчивые равновесия, но эволюция идет в сторону потери устойчивости. Когда система достигает маргинального состояния, т.е. состояния на границе устойчивости и неустойчивости равновесия, происходит процесс срыва равновесия. Оказывается, его можно описать простым универсальным нелинейным уравнением. На рисунке показаны его решения. За конечное время возникает возмущение конечной амплитуды. \r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1264,'Альтернатива: магнитное пересоединение на вновь возникшей нейтральной линии магнитного поля либо 'разрыв' тока в околоземной части плазменного слоя геомагнитного хвоста','\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n Токовый слой \r\n(Свит, Паркер, Сыроватский)\r\n

\r\n Ударные волны, \r\nдиффузионная область \r\n(Петчек)\r\n

\r\n
\r\n
• Проблема быстрой трансформации запасенной магнитной энергии в бесстолкновительной космической плазме: солнечные вспышки, магнитосферные суббури
\r\n
• Роль малых масштабов и спонтанное формирование \r\n мелкомасштабных структур: пример - ударные волны\r\n
\r\n
• Самоорганизация в нелинейных диссипативных системах
\r\n
','

Как уже говорилось, магнитное пересоединение в геомагнитном хвосте является необходимым элементом магнитосферной динамики, поскольку оно возвращает во внутреннюю магнитосферу магнитный поток, выносимый в хвост в результате действия солнечного ветра на силовые линии, размыкающиеся на дневной стороне. Однако пока еще не установлена достоверно определяющая роль магнитного пересоединения на возникающей ближней нейтральной линии для быстрой перестройки, свойственной фазе развития суббури.

\r\n

Быстрая конверсия значительной части магнитной энергии, запасенной в хвосте, может происходить и на замкнутых силовых линиях в ближней части плазменного слоя; именно при этом происходит 'диполизация': сильно вытянутые в хвост силовые линии превращаются в квазидипольные. Такой альтернативный процесс называют 'разрывом тока' в ближнем хвосте.

\r\n

В любом случае, однако, быстрая конверсия может происходить только при наличии тонких токовых слоев, которые, будучи достаточно протяженными, обеспечивают необходимый темп такой конверсии. Эти токовые слои могут быть либо одиночными, либо парными, как показано на рисунке. Таким образом, здесь играет определяющую роль спонтанное формирование мелкомасштабных структур. Ударные волны являются известным примером таких структур; однако в случае бесстолкновительной плазмы токового слоя в хвосте это не единственная возможность, см. далее. Формирование очень тонких токовых структур и их участие в быстрых перестройках при магнитосферной суббуре являются проявлением общей закономерности самоорганизации в нелинейных диссипативных системах.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1265,'Быстрый процесс самоорганизации - формирования тонких токовых слоев, на которых осуществляется конверсия магнитной энергии в энергию потоков плазмы','


Вид СПОНТАННОГО возмущения, определяющего быструю конверсию магнитной энергии.


\r\n


Самоорганизация: формирование очень тонких почти одномерных токовых структур (зеленые линии), вложенных в исходный токовый слой (синие линии). \r\n Медленные ударные волны; ВКТС.\r\n

\r\n

(В.И.Домрин, А.П.Кропоткин)\r\n

\r\n','

Указанный быстрый процесс самоорганизации - формирования тонких токовых слоев, на которых осуществляется конверсия магнитной энергии в энергию потоков плазмы, удается изучить посредством численного моделирования. Как видно из двух приведенных рисунков, полученных для двух разных начальных состояний плазменного слоя, возникающие структуры могут быть принципиально различными. Может возникать пара ударных волн. Но может возникать и единственный тонкий токовый слой в центральной плоскости. При этом появляется сильная ионная анизотропия: это специфический эффект бесстолкновительной плазменной кинетики.

\r\n

Тонкие токовые слои в хвосте, их структура и динамика, их роль в суббуревых возмущениях - среди главных проблем, исследуемых в эксперименте CLUSTER, проводимом одновременно на четырех близко расположенных спутниках, а также и в последующих спутниковых проектах.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1266,'Процессы, участвующие в магнитном пересоединении в диффузионной области и их характерные масштабы','



\r\n

M.Hesse, J.Birn,
\r\nM.Kuznetsova

\r\n

Процессы, участвующие в магнитном пересоединении в диффузионной области и их характерные масштабы.
\r\n  - Холловские токи, вистлерная мода, квадрупольные магнитные поля By.
\r\n  - Незамагниченные ионы и электроны, негиротропное ионное и электронное давление.\r\n

','

Рассмотрим сценарий дальнейшей эволюции системы, происходящей после срыва равновесия, исходящий из определяющей роли образования ближней нейтральной линии в хвосте. Тогда срыв равновесия определяется тем, что маргинальное состояние равновесия достигается относительно разрывной, 'тиринг'-неустойчивости.

\r\n

Магнитное пересоединение как таковое обеспечивается в бесстолкновительном случае процессами на очень малом ЭЛЕКТРОННОМ масштабе, порядка размера электронного ларморовского радиуса в магнитном поле хвоста. Здесь происходит необходимое для пересоединения нарушение вмороженности магнитного поля в плазму. Роль конечной проводимости в обобщенном законе Ома, обеспечивающей это нарушение вмороженности, берет на себя эффект анизотропной (негиротропной) компоненты электронного потока импульса ('давления'), связанный с незамагниченностью электронов на этом малом масштабе.

\r\n

Поля и потоки ионов и электронов в большей части 'диффузионной' области, вне очень малой 'электронной' области, определяются тем, что здесь электроны уже замагничены, а ионы - не замагничены; поэтому они движутся а электрическом поле по-разному, формируя таким образом токи Холла. Эти токи генерируют дополнительное магнитное поле By сложной геометрии, в направлении вдоль исходного тока и против него.

\r\n

Эти результаты получены в теоретических моделях, при помощи численного моделирования. Сильные вариации параметров на очень малых масштабах пока не позволяют полностью изучить картину в измерениях на спутниках. Однако часть результатов, касающаяся холловских токов и квадрупольного магнитного поля, недавно получило подтверждение в эксперименте CLUSTER.\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1267,''Разрыв' тока в околоземной части плазменного слоя геомагнитного хвоста','



\r\n
\r\n



','

Как сказано выше, та модель срыва равновесия при начале фазы развития суббури, которая считает, что этот срыв начинается с магнитного пересоединения на вновь возникшей ближней нейтральной линии магнитного поля, имеет альтернативу. Срыв равновесия может происходить как результат 'разрыва' тока в околоземной части плазменного слоя геомагнитного хвоста. Это означает, что возникает быстрое смещение к Земле замкнутых силовых линий в относительно узком секторе по местному времени, в ближней части плазменного слоя, т.е. 'диполизация'. Такое движение может быть описано как 'баллонное' возмущение в горячей плазме. Можно полагать, что в этом случае маргинальное состояние равновесия в хвосте раньше достигается относительно 'баллонной' устойчивости, а не 'тиринг'-устойчивости.

\r\n

На рисунке показана специфическая трехмерная токовая система, которая возникает в фазе развития суббури. Вверху показано отклонение части тока, текущего в хвосте, посредством продольных токов в полуночную ионосферу. Внизу представлены магнитные возмущения, которые порождает эта токовая система на цепочке среднеширотных магнитных обсерваторий в северном полушарии. Если суббуревая активизация начинается именно с 'разрыва' тока в хвосте, то такой 'суббуревой токовый клин' должен возникать сразу, раноше других возмущений.\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1268,'Проблема временной последовательности событий. Проект THEMIS','



','Для ответа на вопрос о том, с чего же начинается суббуревая активизация: с магнитного пересоединения на возникающей ближней нейтральной линии или с 'разрыва' тока в околоземной части плазменного слоя, в ближайшее время запускается новый большой экспериментальный проект. Этот проект называется THEMIS (Time History of Events and Mesoscale Interactions during Substorm - Временная последовательность событий и среднемасштабные взаимодействия во время суббури). Английская аббревиатура переводится как Фемида - богиня правосудия; предполагается, что она (т.е. научная программа, конечно) вынесет беспристрастный вердикт относительно указанной альтернативы. Как показано на рисунке, программа задействует большое число наземных геофизических обсерваторий в совокупности с пятью спутниками. Спутники расположены на разных орбитах так, что один раз в четверо суток они будут выстраиваться на одной прямой в ночном секторе и совершать одновременные наблюдения плазмы и полей в разных областях геомагнитного хвоста.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1269,'Последовательность событий в альтернативных моделях','



','

Существующие модели суббуревой динамики все еще являются грубо ориентировочными. На это ясно указывает само существование двух разных альтернативных моделей, для которых здесь схематически показана последовательность событий во времени.

\r\n

Хотя эти модели и опираются на имеющийся уже огромный экспериментальный материал, накопленный за десятилетия, а также на достижения теоретической физики плазмы и мощь численного моделирования, сама физическая система и ее динамика неимоверно сложны, и пока удается их понять лишь в грубых чертах. Природа здесь все еще бросает науке самый серьезный вызов.

\r\n

Ситуацию можно сравнить с наукой об атмосфере: ведь там масштабы и длительность усилий, предпринятых учеными, еще намного больше. И однако возможности описания и предсказания структуры и динамики циклонов, атмосферных фронтов, тропических ураганов и т.п. пока остаются весьма скромными.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1271,'Магнитные бури','Магнитная буря происходит при взаимодействии магнитосферы с плотными, ускоренными потоками солнечного ветра и контролируется величиной и направлением межпланетного магнитного поля. Характерным проявлением магнитной бури является понижение геомагнитного поля измеряемого на поверхности Земли и описываемого с помощью Dst-индекса. Такая вариация на поверхности Земли создается магнитосферными и ионосферными источникам магнитного поля, а также токами, протекающими в земной коре и препятствующими проникновению внешнего поля внутрь Земли.\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1272,'Магнитные бури: исторический аспект','\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n Александр фон Гумбольдт \r\n (http://www.lib.utexas.edu/photodraw/portraits/)\r\n

\r\n Магнитная буря 6-8 ноября 2004 г. (магнитограмма из обсерватории Каккиока, МЦД Киото, Япония http://swdcwww.kugi.kyoto-u.ac.jp/magqldir/q/KAKpast.html)\r\n

\r\n

Термин магнитная буря был впервые введен Александром фон Гумбольдтом (1769-1859) в начале 19 века для обозначения периода внезапного понижения горизонтальной компоненты Н геомагнитного поля, измеряемого на поверхности Земли. По его инициативе в 30-х годах 19 века была создана сеть магнитных обсерваторий. Измерения показали, что вариации магнитного поля во время магнитных бурь имеют глобальный характер и демонстрируют общие закономерности развития: резкое понижение поля за 10-20 часов и его последующее восстановление в течение 2-6 суток.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1273,'Солнечная активность и магнитные бури','

Источником магнитных бурь являются активные процессы на Солнце\r\n

\r\n



\r\n

Солнце в видимом свете (Википедия)\r\n

\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n Потоки солнечных электронов и ионов воздействуя на геомагнитное поле создают в околоземном пространстве электрические токи, которые ответственны за его депрессию (Chapman, Ferraro, 1930)\r\n \r\n

\r\n
\r\n

Наблюдения пятен на поверхности Солнца (начиная с Галилея (1609 г.)) позволили установить наличие 11-летнего цикла солнечной активности (Генрих Швабе). Эдвард Сабайн (Edward Sabine) в 1852 г. обнаружил связь между циклом солнечной активности и возникновением мощных магнитных бурь. В 30-х годах 20 века Чепмен и Ферраро построили теорию формирования магнитосферных токовых при взаимодействии транзиентных потоков солнечной плазмы с геомагнитным полем. \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1274,'Факторы, управляющие бурей','



\r\n
\r\n



\r\n

-V_sw · B_z

','

Открытие солнечного ветра (Паркер, 1961) привело к построению современной концепции магнитной бури. Активные процессы на Солнце и связанные с ними вариации динамического давления солнечного ветра и межпланетного магнитного поля, изменяют размеры и положение токовых систем в магнитосфере Земли и вызывают геомагнитные возмущения. Для развития магнитной бури необходимо наличие двух условий: воздействия ускоренного потока плотной солнечной плазмы на земную магнитосферу и длительное существование ММП южного направления. \r\n

\r\n

Величина -V_sw · ·B_z
\r\n где Vsw - скорость солнечного ветра, а Bz - величина северо-южной компоненты ММП (отрицательная при южном направлении) может быть использована как показатель геоэффективности потока солнечного ветра, его способности вызвать магнитную бурю.\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1275,'Классификация магнитных бурь','



\r\n
\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n \r\n Рекуррентные магнитные бури \r\n

\r\n \r\n Бури, вызванные выбросами солнечной массы \r\n(J. Borovsky, M. Denton)\r\n \r\n

\r\n
\r\n','

Главными источниками ускоренного солнечного ветра на Солнце являются корональные дыры, долгоживущие образования из которых истекает ускоренный солнечный ветер и выбросы корональной массы (coronal mass ejection, CME). Долгоживущие корональные дыры приводят к периодическим, рекуррентным магнитным бурям в земной магнитосфере умеренной интенсивности (до 200 нТл), повторяющимся с каждым оборотом Солнца (период - около 27 дней). Выбросы солнечной массы, приводящие к инжекции облака плазмы и сопровождающиеся распространением ударной волны, могут приводить к очень сильным возмущениям магнитосферного магнитного поля (400 нТл и выше).

\r\n\r\n

Анализ периодов развития магнитных бурь показал, что рекуррентные магнитные бури происходят, как правило, на фазе спада 11-летнего цикла солнечной активности, в то время как магнитные бури, связанные с СМЕ происходят как правило в периоды солнечного максимума.\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1276,'Плазма в магнитосфере','\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n \r\n\r\n

\r\n \r\n

','

Состав магнитосферной плазмы контролируется солнечным ветром. При пересоединении магнитосферного и межпланетного магнитных полей, наиболее эффективном при южном направлении ММП, происходит проникновение плазмы солнечного ветра в плазменный слой хвоста магнитосферы (за время около 2 часов). Магнитосферное электрическое поле переносит плазму из хвоста во внутренние области магнитосферы (конвективный перенос, еще 2 часа), где она захватывается геомагнитным полем и формирует кольцевой ток.\r\n

\r\n

Другим источником магнитосферной плазмы является земная ионосфера. Ионосферные ионы вытягиваются продольными токами в область плазменного слоя, где начинают участвовать в конвективном движении к Земле.\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1277,'Движение частиц кольцевого тока','



\r\n

Hess, 1968\r\n

\r\n
\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n \r\n Daglis, 1999 \r\n

\r\n \r\n Десслер, Паркер, 1959; Скопке,1966 \r\n

','Кольцевой ток расположен на геоцентрических расстояниях 2-9 радиусов Земли и состоит из захваченных геомагнитным полем частиц с энергией 1 - 300 Кэв/нуклон. Захваченные геомагнитным полем частицы совершают вращение вокруг силовой линии и дрейфуют в неоднородном магнитном поле внутренней магнитосферы. При этом положительные ионы движутся на запад, а электроны - на восток. Раздельное движение ионов и электронов приводит к возникновению кольцевого тока. Состав кольцевого тока меняется в зависимости от геомагнитной возмущенности. Спокойный кольцевой ток состоит главным образом из протонов солнечного происхождения, в то время как во время магнитных бурь возникает значительная компонента ионов ионосферного происхождения (ионов кислорода). Уравнение Десслера-Паркера-Скопке связывает полную энергию частиц кольцевого тока с магнитным полем кольцевого тока и, таким образом, позволяют исследовать динамику кольцевого тока во время магнитной бури:\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1278,'Ионосферные проявления магнитной бури','\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n \r\n |Dst|max = 2.75 · 104/L4 \r\n (Тверская, 1986) \r\n

\r\n \r\n Положение полосы свечения в зависимости от уровня магнитной активности [Старков и Фельдштейн, 1967]. а - дневные часы, б - ночные.\r\n \r\n

','Полярные сияния вызываются вторжениями энергичных заряженных частиц в области верхней атмосферы и являются отображением структуры околоземного космического пространства и динамики крупномасштабных магнитосферных токовых систем. Области свечения имеют вид светящихся овалов в высокоширотной ионосфере, смещенных в ночную сторону относительно геомагнитных полюсов (Фельдштейн, 1960; Хорошева, 1961). При геомагнитных возмущениях овал полярных сияний расширяется и может достигать средних широт. Положение овала может использовано для анализа динамики магниосферных токовых систем и плазменных образований во время магнитной бури.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1279,'Dst-индекс','



\r\n

http://swdcwww.kugi.kyoto-u.ac.jp/dstdir/dst1/p/dstprov200411.html

\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n D(T)=H(T)- Hbase(T)- Sq(T) - величина возмущения на каждой станции\r\n

\r\n

','В настоящее время для анализа магнитной бури используется Dst-индекс. \r\nDst-индекс представляет собой осесимметричную относительно геомагнитного диполя компоненту возмущенного магнитного поля и определяется на основе измерений магнитного поля на четырех приэкваториальных станциях: Сан-Хуан, Херманус, Какиока, Гонолулу. Процедура вывода Dst-индекса описана в (Sugiura, Kamei, 1991). На каждой станции для каждого часа мирового времени определяется величина возмущения магнитного поля, связанного с состоянием межпланетной среды. Для этого, из горизонтальной компоненты магнитного поля, измеряемого на каждой станции вдоль меридиана (H компонента), исключаются вековые вариации геомагнитного поля (Hbase) и солнечно-суточная вариация Sq, порожденная ионосферной двухвихревой токовой системой расположенной в окрестности полуденного меридиана. Dst определяется как среднее по долготе возмущение, приведенное к экватору (λ - долгота обсерватории).\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1280,'Магнитосферные токовые системы','



\r\n
\r\n
1. Токи хвоста магнитосферы
\r\n
2. Кольцевой ток
\r\n
3. Частичный кольцевой ток
\r\n
','Магнитная буря является откликом магнитосферы на внезапное увеличение динамического давления солнечного ветра. Она связана с интенсивным энерговыделением в магнитосфере и в ионосфере, которое контролируется главным образом величиной и направлением межпланетного магнитного поля. Главным проявлением магнитной бури является понижение геомагнитного поля измеряемого на поверхности Земли и описываемого с помощью Dst-индекса. Такая вариация на поверхности Земли создается магнитосферными и ионосферными источникам магнитного поля, а также токами, протекающими в земной коре и препятствующими проникновению внешнего поля внутрь Земли. ');
INSERT INTO book VALUES (1281,'Основные фазы бури','\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n','

При анализе бури выделяют 3 основные фазы ее развития: внезапное начало (SSC - sudden storm commencement) - 1, главная фаза - 2, и фаза восстановления - 3. Внезапное начало связано с непосредственным воздействием ускоренной плазмы солнечного ветра на магнитосферу: поджатие магнитосферы при усилении динамического давления солнечного ветра приводит к усилению токов Чепмена-Ферраро на магнитопаузе. Эти токи производят положительную вариацию северо-южной компоненты магнитного поля в магнитосфере, что проявляется в кратковременном положительном скачке Dst на фазе внезапного начала бури. Развитие кольцевого тока и интенсификация токов хвоста магнитосферы приводят к резкому падению Dst на главной фазе, а смена знака ММП - к распаду кольцевого тока и к последующему восстановлению спокойного уровня геомагнитного поля.\r\n

\r\n

При анализе магнитной бури часто используется Dst^* - индекс: Dst скорректированный на давление солнечного ветра, получаемый вычитанием из Dst эффекта токов на магнитопаузе (см. рис. 2). В отличие от Dst, скорректированный на давление индекс является суперпозицией источников, дающих отрицательный вклад в Dst, (кольцевой ток и токи хвоста магнитосферы). Это позволяет исследовать относительные вклады этих источников в возмущение геомагнитного поля.\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1282,'Магнитосферные токовые системы','



\r\n

1.TC
2.RC
3.PRC
4.FAC

\r\n

ΔH = H_cf+H_tail+H_ring

\r\n

Депрессия магнитосферного магнитного поля на поверхности Земли определяется, главным образом кольцевым током, токами хвоста магнитосферы и токами, текущими по магнитопаузе. \r\n

\r\n','Депрессия магнитосферного магнитного поля на поверхности Земли определяется, главным образом кольцевым током, токами хвоста магнитосферы и токами, текущими по магнитопаузе. К настоящему времени не предложены стандартные методики, позволяющие однозначно разделить эффекты основных токовых систем, составляющих магнитосферное магнитное поле, опираясь только на измерения. Однако можно их вычислить, с помощью современных динамических моделей, которые позволяют рассчитать в отдельности поле каждого магнитосферного источника для заданных условий в солнечном ветре. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (1283,'Модели магнитного поля','



','

Существующие динамические модели представляют магнитное поле в околоземном космическом пространстве как суперпозицию вкладов от крупномасштабных магнитосферных токовых систем. Модели Цыганенко (Т01, Т05), параболоидная модель А2000, определяют магнитосферное магнитное поле суммой его составляющих, среди которых - магнитное поле токов Чепмена-Ферраро на магнитопаузе, поле кольцевого тока, поле токов магнитосферного хвоста, поле продольных токов. В каждый момент времени параметры определяют мгновенное состояние магнитосферы, а динамика магнитосферы может быть представлена как последовательность таких состояний. Поскольку разные источники магнитосферного магнитного поля изменяются с собственным характерным временем, каждый источник будет демонстрировать свою собственную динамику во время магнитосферных возмущений. \r\n

\r\n

По определению, Dst-индекс характеризует изменчивость глобального магнитного поля и содержит вклады от симметричных магнитосферных токовых систем: токов на магнитопаузе, кольцевого тока и токов хвоста магнитосферы. Соотношение между вкладами этих токовых систем в Dst на разных фазах магнитной бури может характеризовать их относительную динамику во время магнитосферных возмущений. \r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1284,'Параболоидная модель магнитосферы A2000','A2000 [Alexeev et al., 1996; Alexeev and Feldstein, 2001]\r\n
\r\n
• B_M=B₁+B₂
\r\n
• Поле внутриземных токов - B_{1 IGRF}
\r\n
• Магнитное поле магнитосферных токов
  \r\nB₂ =B_sd(ψ , R₁)+B_t(ψ , R₁,R₂,Ф)+B_r(ψ,br)+B_sr(ψ, R₁,br)+B_fac(I_||)
  \r\n-Bsd поле токов на магнитопаузе;
  \r\n-Bt поле геомагнитного хвоста;
  \r\n-Br поле кольцевого тока;
  \r\n-Bsr поле токов на магнитопаузе, экранирующих кольцевой ток;
  \r\n-Bfac поле продольных токов. \r\n
\r\n
','Параболоидная модель A2000 основана на аналитическом решении уравнения Лапласа для каждой крупномасштабной токовой системы с граничным условием на магнитопаузе, которая аппроксимируется параболоидом вращения. \r\nВходными параметрами модели являются: угол наклона геомагнитного диполя - ψ , расстояние до подсолнечной точки на магнитопаузе - R1, расстояние до переднего края слоя хвоста -R₂, магнитный поток через доли хвоста - Ф, магнитное поле кольцевого тока в центре Земли - br, максимальная интенсивность продольных токов зоны I - I_||. Эти параметры могут быть определены из наблюдательных данных: параметров солнечного ветра, ММП, и геомагнитных индексов. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (1285,'A2000: Структура','\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n   \r\n Трехуровневая структура модели:\r\n \r\n

','

Параболоидная модель имеет трехуровневую структуру: в каждый момент времени эмпирические параметры определяют параметры магнитосферных токовых систем, которые характеризуют мгновенное состояние магнитосферы, а динамика магнитосферы может быть представлена как последовательность таких состояний.

\r\n

Для вычисления входных параметров модели используются так называемые субмодели, которые связывают параметры модели с величинами, определяемыми экспериментально.

\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1286,'A2000: Токи на магнитопаузе и расстояние до подсолнечной точки','



','

Токи на магнитопаузе реагируют на изменение параметров солнечного ветра почти мгновенно. Поджатие магнитосферы при усилении динамического давления солнечного ветра приводит к кратковременной положительной вариации магнитосферного поля во внутренней и в дневной магнитосфере SSC. \r\nРасстояние до подсолнечной точки на магнитопаузе - один из самых важных паpаметpов магнитосферы, хаpактеpизует поджатие магнитопаузы. Его изменения при внезапных скачках динамического давления солнечного ветpа приводят к значительным вариациям магнитосфеpного магнитного поля. Так, поджатие дневной магнитопаузы до 7 $R_E$ во вpемя магнитной буpи 23-27 ноябpя 1986 года\r\nпривело к тpехкpатному увеличение вклада токов Чэпмена-Феppаpо в Dst. Уменьшение площади экваториальной внутpенней магнитосфеpы между магнитопаузой и пеpедним кpаем токового слоя хвоста магнитосфеpы пpиводит к сжатию пучка уходящих в ночную магнитосферу магнитных силовых линий токовой системы хвоста и, следовательно, к усилению вклада этой токовой системы в магнитное поле во внутренней магнитосфере.\r\n

\r\n

В настоящее время хорошо установлено, что размер магнитосферы определяется в первую очередь динамическим давлением солнечного ветра. Экспериментальные данные свидетельствуют также о влиянии южной компоненты межпланетного магнитного поля: подсолнечная точка для случая южного ММП в среднем на 1 Rз ближе к Земле, чем для северного. В настоящее время существует ряд моделей, описывающих фоpму и pазмеp магнитопаузы в зависимости от давления солнечного ветpа и Bz компоненты межпланетного магнитного поля. В основе всех моделей лежит аппроксимация массива данных пересечений космическими аппаратами магнитопаузы поверхностью выбранной формы. \r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1287,'A2000: Токи хвоста магнитосферы','\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

Расстояние до переднего края токового слоя геомагнитного хвоста \r\n R2=1/cos2φk Dst < -10nT \r\n φk =74.9-8.6 log10 (-Dst ) \r\n Магнитный поток через доли хвоста \r\nмагнитосферы\r\n \r\n \r\n\r\n

\r\n Ультрафиолетовое свечение полярного овала (космический аппарат Polar, 4.04.1997 0519 UT) http://sd-www.jhuapl.edu/Aurora/UVI_on_Earth.html\r\n

','

Токовая система магнитосферного хвоста включает в себя токи поперек хвоста магнитосферы и токи замыкания на магнитопаузе. Она подвержена воздействию, как факторов межпланетной среды, так и внутримагнитосферных процессов, главным образом суббуревых. Магнитное поле токовой системы хвоста направлено к Солнцу (от Солнца) в северной (южной) доле хвоста ночной магнитосферы, и - с севера на юг во внутренней и в дневной магнитосфере. Отклик магнитного поля этой токовой системы на внешнее воздействие составляет около 15 мин. За это время происходит перестройка магнитосферной конфигурации в области авроральных силовых линий.

\r\n

Передний край токового слоя геомагнитного хвоста определяется проектированием приэкваториальной границы полярного овала в плоскость геомагнитного экватора.\r\nМагнитный поток через доли хвоста магнитосферы, складывается из магнитного потока , связанного с медленной, адиабатической эволюцией геомагнитного хвоста, и магнитного потока , связанного с развитием суббуревой активности в магнитосфере.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1288,'A2000: Кольцевой ток','



','

Кольцевой ток является наиболее инертной частью магнитосферы. Он развивается вследствие инжекции заряженных частиц из хвоста магнитосферы, и разрушается в результате перезарядки с атомами экзосферы, кулоновских столкновений и волновых процессов. Магнитное поле кольцевого тока направлено к югу во внутренней магнитосфере и обеспечивает характерную крупномасштабную структуру вариации измеряемого магнитного поля во время магнитной бури.\r\nДля вычисления магнитного поля кольцевого тока в центре Земли может быть использовано уравнение Десслера-Паркера-Скопке. Для этого необходимо оценить полную энергию захваченных частиц кольцевого тока.\r\n

\r\n

Модель Бартона представляет процесс развития кольцевого тока как результат инжекции, описываемой функцией F(E), и последующей диссипации, описываемой членом br/τ .\r\nФункция инжекции F(E) определяется через компоненту электрического поля солнечного ветра \r\nЕу=-VBz, направленную с утра на вечер, d - коэффициент амплитуды инжекции (|d| - амплитуда инжекции).\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1289,'Вычисление 'модельного' Dst','



','Часовой Dst-индекс представляет собой осесимметричную относительно геомагнитного диполя компоненту возмущенного магнитного поля и определяется на основе измерений магнитного поля на четырех приэкваториальных станциях. Для каждого часа мирового времени, из магнитного поля, рассчитанного на долготе каждой станции, вычитаются магнитное поле внутриземных источников (главное магнитное поле Земли) и вариация магнитного поля, рассчитанного для спокойного дня месяца. Дата последнего определяется на основании непрерывных измерений магнитного поля, собранных в Мировом центре данных в Киото, Япония. При этом следует учесть, что вариации магнитосферного магнитного поля создают в поверхностном слое земной коры индуцированные (теллурические) токи, препятствующие проникновению магнитосферного магнитного поля внутрь Земли. Эти токи порождают магнитные поля, усиливающие магнитное поле магнитосферных источников на земной поверхности. В то время как измеренное на поверхности Земли магнитное поле уже содержит вклад индуцированных токов и, таким образом, их вклад учитывается при вычислении Dst по процедуре [Sugiura and Kamei, 1991], при модельных расчетах Dst вклад индуцированных токов в поле на поверхности Земли должен быть рассчитан отдельно.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1290,'Магнитная буря 9-12 января 1997','

Вычисление вкладов в Dst токов на магнитопаузе (DCF),\r\nкольцевого тока (DR) и токов хвоста (DT)

\r\n



','Современные модели магнитосферного магнитного поля позволяют вычислять вклады в Dst от разных магнитосферных токовых систем. Рассчитанные по модели вариации горизонтальной компоненты магнитосферного магнитного поля на поверхности Земли могут быть использованы для определения величины Dst. \r\nДля магнитной бури 9-12 января 1997 выполнены расчеты возмущения, спокойного уровня, рассчитанного в самый спокойный день января 1997 г. и результирующее Dst.\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1291,'Магнитные бури 25-26 июня 1998 г. и 21-23 октября 1999 г.: источники Dst','




\r\n

Во время умеренных бурь токовый слой хвоста магнитосферы и кольцевой ток дают сопоставимые вклады в Dst Для сильных бурь поле кольцевого тока доминирует над полем токов хвоста, не превышающим по абсолютному значению величины 150 нТл, которая достигается и в бурях меньшей интенсивности. \r\n

','

На верхних рисунках представлены вклады в Dst токов на магнитопаузе (зеленая кривая), кольцевого тока (красная кривая) и токов хвоста магнитосферы (синяя кривая) для магнитных бурь 25-26 июня, 1998 г. (слева) и 21-23 октября 1999 г. (справа), рассчитанные с использованием параболоидной модели.

\r\n

Токовый слой хвоста магнитосферы дает сопоставимый с кольцевым током вклад в Dst для бурь средней интенсивности (|Dst| ~ 100 - 200 нТл), в то время как для мощных бурь кольцевой ток становится доминирующим источником Dst. Усиление токов хвоста, как правило, начинается до развития кольцевого тока, на начальной стадии бури. Вариации токов хвоста связаны с суббуревой активностью и описывают быстрые изменения профиля Dst. Кольцевой ток вносит определяющий вклад в Dst во время мощных бурь и определяет поведение магнитосферного поля на фазе восстановления бури.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1292,'Относительные вклады магнитосферных токовых систем в Dst','




\r\n

Статистический анализ 70 бурь 1998-2004 гг.: Красные точки - значение относительного вклада кольцевого тока (левая панель) и токового слоя хвоста (правая панель) в скорректированное Dst в зависимости от мощности бури. \r\n

','Соотношение между DR и DT зависит от интенсивности бури. Для слабых и умеренных бурь DT может достигать значений, сравнимых со значениями DR, а иногда даже превышать их. Для сильных бурь роль DR возрастает. На бурях средней интенсивности с около -100 - -200 нТл, поле токов хвоста испытывает насыщение, достигая максимально возможного значения, в то время как кольцевой ток находится в условиях, когда он имеет возможность для дальнейшего развития. Мы видим, что для сильных бурь поле кольцевого тока доминирует над полем токов хвоста, не превышающего по абсолютному значению 150 нТл, которое достигается и в бурях меньшей интенсивности. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (1293,'Насыщение магнитного потока хвоста','




\r\n

Во время бурь с максимальным Dst =-150 происходит насыщение магнитного потока хвоста магнитосферы.\r\n

','

Объяснение этому факту лежит в пространственных характеристиках исследуемых токовых систем. Магнитное поле хвоста магнитосферы определяется магнитным потоком поперек долей хвоста, эквивалентному магнитному потоку через полярную шапку.

\r\n

Величина потока зависит от размеров полярной шапки и достигает значения 2500 МВб уже при радиусе полярной шапки 30^о, очевидно, чрезмерном и никогда не наблюдавшемся.

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1294,'Динамика кольцевого тока','




\r\n

Анализ 70 бурь 1998-2004 гг.: амплитуда инжекции растет с ростом мощности бури.\r\n

','

Развитие кольцевого тока контролируется электрическим полем солнечного ветра (величиной Ey-компоненты). В то же время, внутримагнитосферные процессы приводят к нелинейному отклику кольцевого тока на внешнее воздействие. Амплитуда инжекции кольцевого тока изменяется в зависимости от вошмущенности магнитосферы.\r\n

\r\n

Анализ низкоширотных возмущений магнитного поля на поверхности Земли проявляет сложную динамику магнитосферного магнитного поля во время магнитной бури. При этом различные токовые системы характеризуются отличающейся друг от друга динамикой, временем реакции и распада. Динамика магнитосферы в целом во время бури демонстрирует зависимость глобальных токовых систем как от параметров солнечного ветра, так и от факторов магнитосферного происхождения.\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1296,'Заключение','Анализ низкоширотных возмущений магнитного поля на поверхности Земли объясняет сложную динамику магнитосферного магнитного поля магнитной бури. При этом различные токовые системы характеризуются отличающейся друг от друга динамикой, временем реакции и распада. Кольцевой ток порождает медленные и длительные вариации магнитосферного магнитного поля. Усиления токов хвоста магнитосферы связаны приводят к интенсивным кратковременным вариациям магнитосферного магнитного поля, коррелирующим с индексом авроральной активности АЕ. Магнитное поле токов на магнитопаузе отражает мгновенные изменения в параметрах межпланетной среды. Относительные изменения роли магнитосферных токовых систем зависят от мощности бури. Для умеренных бурь (с минимальным Dst более -200 нТл) токи хвоста и кольцевой ток дают сопоставимые вклады в вариацию геомагнитного поля на поверхности Земли. В мощных бурях наступает насыщение магнитного поля токов хвоста и кольцевой ток становится доминирующим источником Dst-вариации. Динамика магнитосферы в целом во время бури демонстрирует зависимость глобальных токовых систем, как от параметров солнечного ветра, так и от факторов магнитосферного происхождения.\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1298,'Введение','

Потоки галактических космических лучей (ГКЛ) при энергиях менее 60 ГэВ, наблюдаемые в межпланетном пространстве, претерпевают существенные изменения в окрестностях Земли из-за воздействия геомагнитного поля. Теория движения заряженных частиц в дипольном магнитном поле, разработанная Штермером [1], позволяет понять и качественно описать основные закономерности проникновения космических лучей в магнитосферу Земли. В более реалистических моделях геомагнитного поля, учитывающих влияние межпланетного магнитного поля и солнечного ветра, исследования движения заряженных частиц проводится путем численное интегрирование уравнения движения, а также на основе анализа экспериментальных данных.\r\n

\r\n

Потоки ГКЛ, проникающие в магнитосферу, являются постоянно действующим фактором, влияющим на радиационную обстановку в околоземном космическом пространстве. Другим фактором являются спорадически возникающие потоки солнечных космических лучей (СКЛ), генерируемые во время вспышек на Солнце. Хотя спектры СКЛ существенно мягче спектра ГКЛ, при энергиях до 100 МэВ потоки СКЛ зачастую превосходят потоки на несколько порядков, создавая значительный радиационный фон на высоких широтах. При определенных условиях потоки СКЛ могут воздействовать и на Международную космическую станцию. \r\n

\r\n

Геомагнитные эффекты также используются для исследования характеристик СКЛ, при этом геомагнитное поле играет роль своеобразного магнитного спектрометра.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1299,'Спектр галактических и солнечных космических лучей','

\r\n

','

Потоки ГКЛ в межпланетном пространстве практически постоянны, изотропны и испытывают в области энергий меньше 20 ГэВ модуляцию, связанную с 11-летним циклом солнечной активности. Природа этой модуляции в принципе подобна природе явления, рассматриваемого в настоящей главе, и связана с рассеянием космических лучей магнитной структурой (в данном случае - Солнечной системой с ее магнитным полем). Дифференциальный спектр протонов ГКЛ, имеющий при высоких энергиях показатель -2.7, приведен на рисунке. Протоны составляют более 90% частиц ГКЛ, ядра гелия - около 7%, остальное приходится на более тяжелые элементы. В составе ГКЛ наблюдаются ядра вплоть до железа. Спектры различных элементов примерно подобны. Более подробно о ГКЛ рассказывается в Главе 1 данного учебника. \r\n

\r\n

Появление потоков СКЛ связано с солнечными вспышками, при этом характеристики отдельных событий могут отличаться друг от друга интенсивностью, спектром и временным профилем (см. Главу 5). На этом же рисунке показан спектр СКЛ, измеренный сетью наземных нейтронных мониторов вблизи максимума мощной солнечной вспышки 28.10.2003 г. [2]. Такие мощные вспышки наблюдаются довольно редко (всего их зарегистрировано несколько десятков), обычно потоки СКЛ существенно меньше, а спектры мягче. На основании многолетних измерений верхняя граница СКЛ оценивается как 15 ГэВ. \r\n

\r\n

При энергиях выше 60 ГэВ геомагнитное поле не препятствует проникновению частиц, и необходимо учитывать лишь экранирование самой Землей. \r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1300,'Геомагнитное поле','

\r\n','

\r\n

Модели поля\r\n

\r\n
1. Смещенный и наклоненный диполь.
   \r\n Магнитный момент ~8·10¹⁹ Гс·м³.
   \r\n Центр диполя смещен относительно \r\n центра Земли на ~ 400 км.
   \r\n Магнитные полюса - 75њ с.ш., 101њ з.д.
   \r\n и 66њ ю.ш., 141њ в.д.
\r\n
2. Поле IGRF
\r\n
3. Поле внешних токовых систем - модели Цыганенко
\r\n
4. Граница магнитосферы - параболоид вращения.\r\n
');
INSERT INTO book VALUES (1301,'Магнитосфера Земли','

Магнитосфера Земли представляет собой сложный физический объект, формирующийся в результате взаимодействия собственного магнитного поля Земли, межпланетного магнитного поля и сверхзвукового потока солнечного ветра. Кроме того, внутри магнитосферы существуют потоки заряженных частиц, в свою очередь генерирующих магнитные поля.

\r\n

Собственное магнитное поле Земли (поле внутренних источников) может быть описано с помощью разложения по сферическим гармоникам, коэффициенты разложения определяются по данным наземных измерений [3]. Геомагнитное поле с течением времени постепенно уменьшается, а координаты магнитных полюсов медленно изменяются. В настоящее время общепринята модель IGRF (International Geomagnetic Reference Field), позволяющая вычислять геомагнитное поле на заданную эпоху в интервале 1945-2010 гг. В самом грубом приближении геомагнитное поле может рассматриваться как поле диполя с магнитным моментом порядка 8∙1019 Гс∙м3. Центр диполя смещен относительно центра Земли на ~ 400 км, а ось наклонена так, что она пересекает земную поверхность в точках с координатами 75њ с.ш., 101њ з.д. и 66њ ю.ш., 141њ в.д. Вклад от мультипольных членов быстро убывает с увеличением расстояния от Земли. \r\n

\r\n

На расстоянии в несколько радиусов Земли влияние внутримагнитосферных токовых систем становится сопоставимым с полем диполя, кроме того, существенно сказывается деформация магнитосферы солнечным ветром, приводящая к сжатию в направлении к Солнцу и вытягиванию в антисолнечном направлении. В настоящее время наиболее часто используются различные варианты моделей, разработанных Н.А. Цыганенко (Tsyganenko) и построенных на интерполяции и обобщении большого числа экспериментальных данных - измерений геомагнитного поля в различных точках и при различной геомагнитной возмущенности [4-7]. На предыдущем рисунке показано меридиональное сечение магнитосферы, рассчитанное с использованием этой модели. В первой версии (модель Цыганенко-89) геомагнитная возмущенность описывалась единственным параметром - Kp-индексом. В более поздних версиях моделей Цыганенко в качестве параметров дополнительно используются величина Dst-вариации, а также значения скорости и плотности солнечного ветра и межпланетного магнитного поля. Примерно такой же набор параметров используется и в параболоидной модели Алексеева [8]. \r\n

\r\n

Для расчетов проникновении космических лучей в магнитосферу Земли необходимо определить внешнюю границу магнитосферы, которую можно представить в виде параболоида вращения, параметры которого зависят от параметров солнечного ветра и межпланетного магнитного поля [9]. В хвостовой части магнитосферы можно представить границу как часть сферы с радиусом 30 радиусов Земли. Следует заметить, что с точки зрения рассматриваемой задачи точность определения и вариации границ магнитосферы не критичны.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1303,'Теория Штермера','

Основные закономерности движения заряженных частиц в дипольном магнитном поле были исследованы Штермером (Stormer). Полное изложение теории Штермера, включая вывод уравнений и их подробный анализ, приведено в монографии Штермера [1], а также в [10-13]. Отметим, что первые работы Штермера были опубликованы на рубеже XIX-XX веков, т.е. до открытия самих космических лучей, и были направлены на объяснение природы полярных сияний. Ниже представлена краткая сводка основных положений и выводов теории Штермера.\r\n

\r\n

1. Движение заряженной частицы с массой m, скоростью v и зарядом e в магнитном поле описывается уравнением Лоренца
\r\n

\r\n
\r\n

при этом

\r\n

\r\n

m₀ - масса покоя частицы. Т.к. ,то специального рассмотрения релятивистских эффектов не требуется. В цилиндрических координатах (z,ρ,φ)\r\n

\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1304,'Теория Штермера (продолжение)','

2. В силу аксиальной симметрии магнитного поля диполя (оно не зависит от координаты φ, Bφ≡ 0 ) существует еще один интеграл движения\r\n

\r\n

\r\n

где M - магнитный момент диполя, ось которого направлена вдоль оси z. \r\n

\r\n
\r\n

3. Штермер ввел новую единицу длины, названную впоследствии его именем,

\r\n

\r\n

Здесь Z- заряд частицы в единицах заряда электрона. Переход к штермеровским единицы длины позволяет единообразно анализировать движение частиц различных энергий. С ростом энергии частицы S уменьшается. Круговая орбита с S=1, расположенная в экваториальной плоскости, является устойчивой.

','');
INSERT INTO book VALUES (1305,'Теория Штермера (продолжение)','

4. Заменим дифференцирование по времени t на дифференцирование по длине пути s с учетом ds=vdt, запишем 1-й интеграл движения в виде\r\n

\r\n

\r\n

Уравнение движения меридиональной плоскости, в которой находится частица,\r\n

\r\n

\r\n

при этом r²=z²+ρ². Здесь γ - момент количества движения частицы относительно оси z, определяемый на бесконечном удалении от диполя. Характер движения частицы вблизи диполя однозначно определяется величиной γ (постоянной Штермера), при этом в зависимости от γ существует определенная конфигурация разрешенных и запрещенных областей движения.\r\n

\r\n

5. Кинетическая энергия движения в меридиональной плоскости характеризуется величиной \r\n

\r\n

\r\n

при этом

\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1306,'Теория Штермера (продолжение)','

Аналитическое решение полученных уравнений возможно лишь в некоторых частных случаях, например, в экваториальной плоскости диполя. \r\n

\r\n

Введем угол ω между вектором скорости частицы и направлением восток-запад\r\n

\r\n

\r\n

Поверхность Q = 0, разделяющая разрешенные и запрещенные области движения, определяется соотношением\r\n

\r\n

\r\n

здесь λ - широта, отсчитываемая от экваториальной плоскости диполя. При различных соотношениях между γ и λ получается разное число решений и структура границ областей.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1307,'Запрещенные области движения','\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n

\r\n

\r\n

На рисунке показаны меридиональные сечения области вблизи диполя, запрещенные области движения выделены красным цветом. Координаты измеряются в штермеровских единицах длины. Пространственная конфигурация запрещенных областей получается вращением меридиональных сечений вокруг оси z. При γ=0.3 частица может достичь оси диполя только в точке ρ=0, z=0.

','');
INSERT INTO book VALUES (1308,'Запрещенные области движения (продолжение)','\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n

\r\n

\r\n

Следует обратить внимание на существование внутренней разрешенной области при γ >1, отделенной от всего пространства запрещенной областью. Наличие этой внутренней области обеспечивает устойчивое существование радиационных поясов Земли. При γ =1 границы внутренней и внешней разрешенной области соприкасаются в точке ρ=1, z=0.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1311,'Жесткость геомагнитного обрезания','

В рассматриваемой задаче частица обычно характеризуется магнитной жесткостью R (или просто жесткостью), определяемой как

\r\n



\r\n

где pc - импульс частицы, Z - относительный заряд, e -заряд электрона. Из определения магнитной жесткости видно, что она связана с штермеровской единицей длины и магнитным моментом диполя R=MS^-2. Частицы с одинаковой жесткостью двигаются по одинаковым траекториям. R обычно измеряется в Гигавольтах. Для протона R (в ГВ)\r\n

\r\n



\r\n

где Ek- кинетическая энергия протона (в ГэВ).

','');
INSERT INTO book VALUES (1312,'Жесткость геомагнитного обрезания (продолжение)','

Из теории Штермера следует, что минимальная жесткость Rc , при которой положительно заряженная частица может достичь точки с координатами r,λ (λ -геомагнитная широта), двигаясь под углом ω к направлению восток-запад, есть\r\n

\r\n



\r\n

Эта величина называется жесткостью геомагнитного обрезания - cut-off rigidity. Из формулы видно, что жесткость обрезания зависит от направления. Для частиц, достигающих поверхности Земли на широте λ под углом ω,\r\n

\r\n



\r\n

Здесь R_c выражена в ГВ. Для положительно заряженных частиц она минимальна при движении с запада и максимальна - с востока. На практике широко используется вертикальная жесткость обрезания - для частиц, приходящих по радиусу Земли. На экваторе при движении с запада R_c = 9.8 ГВ,\r\n с востока R_c = 57.2 ГВ, в вертикальном направлении R_c = 14.3 ГВ.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1313,'Жесткость геомагнитного обрезания (продолжение)','Основным методом исследования траекторий движения заряженных частиц в геомагнитном поле является численное интегрирование уравнения движения.\r\n В настоящее время наиболее распространено использование различных модификаций метода Рунге-Кутта 4-го порядка [10,13], при этом применяются стандартные способы контроля точности, включая проверку сохранения интеграла движения - энергии (или модуля скорости). Для случая дипольного поля можно использовать и второй интеграл движения - интеграл Штермера. Кроме того, для проверки правильности численного решения используется метод обратного интегрирования. Суть его в том, что в силу структуры уравнения Лоренца, описывающего движение заряженной частицы в стационарном магнитном поле, при одновременной замене на противоположные значения знака заряда частицы и вектора ее скорости траектория движения полностью сохраняется, но проходится в обратном направлении. Остановив в какой-то момент численное интегрирование, можно попытаться вернуться в исходную точку (или в ее окрестность) обратным интегрированием, оценив тем самым ошибку численного решения. Этот же метод обратного интегрирования применяется для определения исходной точки, в которой частица космических лучей попала из межпланетного пространства на границу магнитосферы Земли. Так как основной поток космических лучей составляют протоны, то при расчетах используются 'антипротоны', то есть частицы с той же массой и элементарным зарядом -1.\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1314,'Траектории частиц в геомагнитном поле','

\r\n

','Траектории частиц в геомагнитном поле имеют весьма сложный вид, особенно при небольших энергиях. На этом и следующем рисунках показаны пары рассчитанных траекторий пробных частиц, инжектированных из одной и той же точки вертикально вверх, при этом значения энергии для каждой пары отличаются незначительно. Тем не менее одна из траекторий (красная) втыкается в Землю, а вторая (зеленая) уходит на границу магнитосферы. Здесь показаны траектории частиц при жесткости ~12 ГВ. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (1315,'Траектории частиц в геомагнитном поле (продолжение)','

\r\n

\r\n

Слева показаны траектории частиц при жесткости ~9 ГВ, справа при ~2.6 ГВ. Хорошо видно, как траектории постепенно расходятся.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1316,'Траектории частиц в геомагнитном поле (продолжение)','Теория Штермера основана на аксиальной симметрии дипольного магнитного поля, из которой следует существование второго интеграла движения. При переходе к более сложным моделям геомагнитного поля (например, модели IGRF) указанная симметрия исчезает, и обобщенный момент количества движения перестает быть точным интегралом. Однако в области квазидипольного (т.е. близкого к дипольному) полю теория Штермера удовлетворительно описывает закономерности движения. Кроме того, при достаточно высоких энергиях, соответствующим жесткостям обрезания частиц, достигающих поверхности Земли в приэкваториальной области, радиус кривизны траектории частиц достаточно велик по сравнению с характерными размерами магнитного поля (см. рисунок на слайде 15). Поэтому можно пренебречь отличиями реального геомагнитного поля от дипольного хотя бы в смысле применимости основных представлений теории Штермера. Для оценки применимости данной теории к движению частицы заданной энергии можно сравнить величину штермеровской длины S для этой частицы с размерами магнитосферы. Если S не превосходит 4-5 радиусов Земли, то наиболее критическая область вблизи экватора, находящаяся около S=1 (см. слайд 13, структура запрещенной области при γ = 0.998) находится в квазидипольной области геомагнитного поля. \r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1317,'Траектории частиц в геомагнитном поле (продолжение)','Однако при переходе к более высоким широтам одновременно нарастает отклонение геомагнитного поля от дипольного (в частности, вытягивание силовых линий в хвост магнитосферы в ночном секторе) и уменьшается жесткость обрезания, при этом радиус кривизны траектории частиц также уменьшается. Кроме того, при малых энергиях начинают сказываться другие эффекты, например, влияние электрического поля, существующего в магнитосфере. Это приводит к тому, что существует граница применимости теории Штермера [10, 13], хотя следует иметь в виду, что эта граница не имеет резкого характера. Считается, что при геомагнитных широтах выше ~65њ (или при жесткостях менее ~1 ГВ) использование теории Штермера невозможно.
\r\n Различия между теорией Штермера и реальной картиной проникновения космических лучей в магнитосферу хорошо видны в высокоширотных областях. Согласно теории ось диполя недоступна для частиц сколь угодно больших жесткостей (кроме точки z=0, см. раздел 2.1). На самом деле в полярных шапках регистрируются частицы СКЛ достаточно малых энергий (см.раздел 8).
\r\n В области высоких широт можно рассчитывать жесткости обрезания численным интегрированием уравнений движения.\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1319,'Пенумбра и эффективная жесткость','

\r\n

\r\n','

При переходе от дипольного поля к реальному геомагнитному полю исчезает аксиальная симметрия, поэтому, строго говоря, теория Штермера не применима. Однако отклонения от дипольного поля во многих случаях можно рассматривать как малое возмущение. Вторым важным фактором становится пересечение некоторыми траекториями поверхности Земли, точнее, верхней атмосферы. Очевидно, что частица не может прийти по такой траектории. В результате между минимальным и максимальным значением жесткости формируется область - так называемая пенумбра, имеющая сложную структуру чередования разрешенных и запрещенных траекторий. На рисунке приведено несколько рассчитанных примеров пенумбры. Черный цвет соответствует запрещенным траекториям. Первая левая белая полоса соответствует минимальной жесткости, край правого черного прямоугольника - максимальной.\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1320,'Пенумбра и эффективная жесткость (продолжение)','

В реальном геомагнитном поле минимальные и максимальные значения жесткостей, определенных согласно теории Штермера, становятся функциями долготы и требуют уточнения. Жесткость обрезания, выше которого все жесткости являются разрешенными, называется 'главной' (Rг), все жесткости, ниже которой все жесткости прихода запрещены - 'штермеровской' (Rш). Для однозначного определения жесткости обрезания вводится т.н. 'эффективная' жесткость (Rэф), определяемая по формуле:

\r\n



\r\n

где G(Rc)=1 для разрешенных к приходу интервала жесткостей, G(Rc)=0 - для запрещенных интервалов прихода.
\r\n Методика вычисления эффективной жесткости состоит в следующем. При численном интегрировании частица с отрицательным зарядом инжектируется из заданной точки в магнитосферу в заданном направлении, и траектория частицы отслеживается либо до попадания в плотные слои атмосферы (частица считается погибшей) либо до выхода на границу магнитопаузы (частица считается ушедшей на бесконечность). Так как при расчетах используется дискретный шаг по энергии (или жесткости), то формула для расчета эффективной жесткости обрезания принимает следующий вид:\r\n

\r\n



\r\n

где Reff - эффективная жесткость обрезания, Rmin - минимальная жесткость обрезания, определенная при численном интегрировании, Rmax максимальная жесткость обрезания, n - число погибших частиц в интервале (Rmin , Rmax ), N - полное число частиц в этом интервале. Как правило, при расчетах шаг интегрирования по энергии выбирается не менее 0.01 ГэВ (приблизительно 0.01 ГВ по жесткости). Это обеспечивает разумную, т.е. сопоставимую с точностью вычисления, ошибку в определении эффективной жесткости. \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1321,'Пенумбра и эффективная жесткость (продолжение)','

\r\n

','Численные расчеты показывают, что ширина пенумбры зависит от геомагнитной широты: она практически равна нулю на высоких широтах, максимальна на средних широтах и уменьшается к экватору почти до нуля. На рисунке представлены результаты траекторных расчетов вертикальной жесткости обрезания для московского меридиана в зависимости от географической широты. Нижняя граница зеленой области соответствует минимальной жесткости частицы, достигающей границы магнитосферы, верхняя граница зеленой области - максимальной жесткости частицы, гибнущей в атмосфере. Выше зеленой области все траектории являются разрешенными, ниже этой области все траектории - запрещенные. Красная линия соответствует эффективной жесткости обрезания, внутри зеленой области она рассчитана по процедуре, описанной выше. Отметим, что верхняя огибающая области пенумбры, как и кривая жесткости в приэкваториальной области, изменяется практически регулярным образом в соответствии с теорией Штермера. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (1322,'Планетарное распределение эффективной жесткости','

\r\n

','Выше было показано, что жесткость геомагнитного обрезания зависит от направления. В физике космических лучей широко используется вертикальная жесткость, т.е. жесткость частицы, приходящей из вертикального направления. Исторически это связано с тем, что в начальную эпоху исследования космических лучей детекторы размещались либо на поверхности Земли, либо на высотных аэростатах. Поэтому поток КЛ заведомо приходил из верхней полусферы. Расчеты показывают, что вертикальная жесткость является хорошей оценкой глобальной жесткости, усредненной по всем направлениям. Приведенное на рисунке планетарное распределение вертикальной жесткости геомагнитного обрезания на высоте 450 км (примерная высота полета международной космической станции), рассчитанное в [14], в первом приближении соответствует наклоненному и смещенному диполю - в западном полушарии в приэкваториальных областях жесткость меньше, чем в восточном полушарии. При расчетах проведено усреднение по местному времени. Рассчитанные данные могут быть проинтерполировнаы на произвольные значения географических координат, а также на различные высоты, местные времена и значения Kp-индекса [15].\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1324,'Вариации эффективной жесткости','

\r\n

','Максимальная (главная) вертикальная жесткость обрезания, рассчитанная для нейтронного монитора Рим [16], демонстрирует суточные вариации (зависимость от местного времени MLT) и уменьшение жесткости при увеличении геомагнитной возмущенности (Kp-индекса). Первый эффект связан с суточным вращением Земли внутри магнитосферы, сильно вытянутой в антисолнечном направлении, второй эффект обусловлен общим сжатием магнитосферы при высокой геомагнитной возмущенности. Кроме того, наблюдается незначительная сезонная (годовая) вариация жесткости обрезания, обусловленная изменением угла наклона земной оси и, соответственно, среднесуточного угла наклона геомагнитного диполя к плоскости эклиптики. Отметим, что величина суточной вариации при данных жесткостях не превышает 2-3 %.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1325,'Вариации эффективной жесткости (продолжение)','

\r\n

','Показаны рассчитанные вариации эффективной жесткости, обусловленные сильными геомагнитными возмущениями [13]. При Kp>5 наблюдается резкое изменение формы кривой. ');
INSERT INTO book VALUES (1326,'Вариации эффективной жесткости (продолжение)','

\r\n

','Одним из методов вычисления эффективной вертикальной жесткости обрезания является ее вычисление по значению параметра Мак-Илвейна L, при этом R=C/L². Значение константы C меняется вследствие векового хода величины геомагнитного поля от ~16 в 70-е годы до ~14 в настоящее время. Однако следует учесть, что вычисление R таким способом, во-первых, имеет ограниченную точность (не выше 10%) и, во-вторых, ограниченную область применения: при R≥2 ГВ или эквивалентно L ≤3. Т.к. величина L обычно вычисляется по модели IGRF, описывающей поле только внутренних источников, то зависимости R от геомагнитной возмущенности и местного времени также не учитываются.');
INSERT INTO book VALUES (1328,'Проникновение аномальных космических лучей','

\r\n

','Одним из интересных проявлений геомагнитных эффектов является наблюдение в магнитосфере Земли т.н. аномальной компоненты КЛ. Речь идет о частично ионизированных (q < 8) атомах кислорода, ускоренных в периферийных областях Солнечной системы. Такие ионы проникают в магнитосферу в соответствии с их жесткостью. В эксперименте на ИСЗ SAMPEX [17] помимо значительных потоков ядер кислорода в областях, соответствующим жесткости при полной ионизации (справа от расчетной кривой q =8), были зарегистрированы отдельные частицы в областях, недоступных для прямого проникновения полностью ионизированных ядер кислорода (слева от кривой q=8). При определенных условиях возможна дальнейшая ионизация (обдирка) этих атомов при взаимодействии с атмосферой, при этом их жесткость скачкообразно уменьшается. Такие частицы могут оказаться внутри запрещенной области, т.е. лишиться возможности покинуть магнитосферу, и оказаться захваченными. По абсолютной величине потоки аномальной компоненты КЛ значительно ниже потоков ГКЛ.\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1347,'Проникновение СКЛ низких энергий в спокойных геомагнитных условиях (продолжение)','

\r\n

','Аналогичная картина наблюдается и в более подробных по энергии данных, полученных на ИСЗ OGO-4 [22]. Как и на предыдущем слайде, наряду с регулярной зависимостью от локального времени наблюдается значительный разброс точек.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1348,'Проникновение СКЛ низких энергий в возмущенных геомагнитных условиях','

\r\n

','Зависимость положения границ проникновения СКЛ от геомагнитной возмущенности (Dst-вариации) по данным ИСЗ SAMPEX [23]. В отдельные моменты временные зависимости положения границ и Dst-вариации совпадают практически полностью, но: имеются области значительного расхождения. Аналогичная картина наблюдалась во всех событиях, зарегистрированных на ИСЗ SAMPEX в 1992-1998 гг. Ядра He (альфа-частицы) с энергиями 8-15 МэВ/нуклон имеют магнитную жесткость 0.25-0.34 ГВ, что соответствует энергии протонов 30-60 МэВ.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1346,'Проникновение СКЛ низких энергий в спокойных геомагнитных условиях','

\r\n

','Энергичные частицы СКЛ, генерированные во время солнечной вспышки, распространяются в межпланетном пространстве существенно быстрее, чем корональные выбросы массы, генерированные теми же вспышками. В случае изолированной во времени вспышки частицы проникают в спокойную, т.е. невозмущенную магнитосферу. На рисунке показано положение границ проникновения протонов СКЛ с энергией Ep≥1; ≥10; ≥30 МэВ по данным ИСЗ 'Космос-900' (полые кружки) и 'Интеркосмос-17' (темные точки) и границы солнечных электронов с Ee≥30 кэВ (треугольники) по данным ИСЗ 'Интеркосмос-17' в зависимости от MLT в период возрастания СКЛ 22-25.XI \r\n 1977 г. [21]. Зависимость положения границы проникновения от локального времени уменьшается с ростом энергии частиц.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1345,'Анизотропия солнечных космических лучей','

\r\n

\r\n

Слева - показания различных нейтронных мониторов во время вспышки СКЛ 28 октября 2003 г.
\r\nСправа - асимптотические направления прихода СКЛ во время данного события. \r\n

','На рисунке приведены показания различных НМ во время вспышки СКЛ 28 октября 2003 г. [19]. Эти мониторы расположены в разных географических точках и имеют различные жесткости геомагнитного обрезания R. Использованы следующие обозначения: Ап - Апатиты (67º с.ш., 33º в.д., R≈0.6 ГВ), Ба - Баренцбург (о.Шпицберген), МкМ - Мак-Мердо (Антарктида, 67º с.ш., 33º в.д., R≈0.05 ГВ ), Но - Норильск (67º с.ш., 33º в.д., R≈0.6 ГВ), МШ - мыс Шмидта (69º с.ш., 180º в.д., R≈0.6 ГВ), Мо - Москва (55º с.ш., 37º в.д., R≈2.4 ГВ). Вертикальной стрелкой отмечен момент вероятной генерации частиц на Солнце. Обращает на себя внимание сильная северо-южная анизотропия в потоке СКЛ высокой энергии (возрастание в Антарктиде - станция МкМ - существенно больше, чем в северном полушарии), а также большее возрастание в Москве, чем в Апатитах, связанное с анизотропией. На правом рисунке приведены рассчитанные асимптотические направления прихода СКЛ во время данного события, рассчитанные в солнечно-эклиптических координатах. \r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1343,'Определение спектра СКЛ по геомагнитному обрезанию','

\r\n

','Интегральные потоки протонов СКЛ могут быть пересчитаны в дифференциальные спектры. На рисунке представлены спектры солнечных протонов для вспышки 28 октября 2003 г., полученные на ИСЗ КОРОНАС-Ф (красная и синяя линии). Черной линией показан спектр, полученный по данным мировой сети нейтронных мониторов в 11.55 UT (вблизи максимума потока энергичных частиц) и характеризующийся показателем\r\n -3.5 [2, 19].\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1344,'Асимптотические направления','Понятие асимптотического направления прихода космических лучей было введено до появления современных представлений о структуре магнитосферы. Если рассматривать дипольное (или квазидипольное поле IGRF), распространяющееся до бесконечности, т.е. не деформированное солнечным ветром, легко понять, что на достаточно больших расстояниях от диполя его магнитное поле становится пренебрежимо малым и уже не искривляет траекторию частицы, которая удаляется от диполя по прямой (мы рассматриваем пробную частицу, инжектированную из окрестности диполя). Именно это направление невозмущенного магнитным полем движения называется асимптотическим для определенной точки инжекции и жесткости частицы. После получения экспериментальных данных о реальной структуре магнитосферы и ее границах понятие асимптотического направления модифицировалось, и под ним в настоящее время подразумевается направление вектора скорости уходящей частицы на границе магнитосферы. Физический смысл этого направления понятен: если частица с данной жесткостью попадет извне на границу магнитосферы с заданного направления, то она впоследствии попадет в искомую точку. Асимптотическое направление зависит от жесткости (энергии) частицы. В настоящее время эти направления рассчитаны для всех станций мировой сети нейтронных мониторов (НМ), хотя эти расчеты требуют корректировки как из-за векового изменения поля внутренних источников, так и вследствие улучшения моделей полей внешних источников. На практике асимптотические направления используются при анализе данных о солнечных вспышках, т.к. потоки СКЛ зачастую анизотропны, и регистрация вспышки СКЛ той или иной станцией НМ зависит не только от жесткости обрезания станции, но и от совпадения направления потока СКЛ с асимптотическим направлением приема НМ. \r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1342,'Проникновение СКЛ высоких энергий (продолжение)','

\r\n

','Данные ИСЗ GOES (верхняя панель) и высокоширотных НМ показывают, что потоки ГКЛ вплоть до 11.20 UT 28 октября 2003 г. были практически постоянны. Возрастание потоков солнечных протонов высоких энергий на GOES и КОРОНАС-Ф (нижние рисунки) началось в одно и то же время. На L=2 возрастание имело величину не более 15 % (в качестве фоновых взяты скорости счета, измеренные 26 октября в тех же точках траектории спутника), а на L=3 оно превышало 100 %. Рассчитанная по геомагнитному обрезанию энергия регистрируемых солнечных протонов составляла >3 ГэВ для L=2, >1.5 ГэВ для L=2.5 и >850 МэВ для L=3. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (1341,'Проникновение СКЛ высоких энергий','

\r\n

','Геомагнитные эффекты могут использоваться для исследования свойств СКЛ. Дело в том, что для изучения потоков и спектров СКЛ при энергиях выше 1 ГэВ необходимо либо использовать сложную и громоздкую аппаратуру на космических аппаратах, находящихся вне магнитосферы, либо использовать геомагнитное поле в качестве своеобразного магнитного спектрометра. \r\n На рисунках представлены результаты измерения потоков высокоэнергичных частиц (протоны с энергиями >90 МэВ) на борту ИСЗ КОРОНАС-Ф в октябре 2003 г. [18]. Эти потоки в спокойное время обусловлены галактическими космическими лучами (ГКЛ) и генерируемыми ими потоками частиц альбедо и имеют хорошо известную зависимость от L-параметра.
\r\nНа левой панели видно, что измеренные утром 26 октября (черная кривая J) и 28 октября (красная кривая J) в одних и тех же географических районах потоки практически совпадают (оси абсцисс вверху и внизу совмещены таким образом, что кривые, представляющие L, совпадают). Аналогичные измерения, выполненные после солнечной вспышки (правая панель), показывают значительное возрастание потоков частиц при L ≥ 2, вызванное приходом солнечных протонов высоких энергий. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (1338,'Проникновение СКЛ низких энергий','

\r\n

','Проникновение СКЛ низких энергий в магнитосферу определяется взаимодействием силовых линий полярных шапок с межпланетным полем, которое зависит от ориентации межпланетного магнитного поля. Левая панель соответствует отрицательному значению Bz (поле направлено вниз), правая панель - положительному Bz. Индекс 1 соответствует положительному направлению межпланетного магнитного поля (от Солнца, Bx>0), индекс 2 соответствует отрицательному значению Bx. Видно, что на левой панели в случае 1 конфигурация магнитных силовых линий позволяет частицам, идущим от Солнца, беспрепятственно проникать в северную полярную шапку.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1339,'Проникновение СКЛ низких энергий (продолжение)','

\r\n

','Пример наблюдения проникновения СКЛ в полярную шапку на ИСЗ КОРОНАС-Ф [20]. На верхнем рисунке в полярной шапке наблюдаются повышенные потоки частиц от предыдущих вспышек (в частности, протоны с энергиями 1-5 МэВ), однако их уровень невелик. Так, потоки электронов с энергиями 0.3-0.6 МэВ ниже, чем во внешнем радиационном поясе. На нижнем рисунке приведены данные измерений после мощной солнечной вспышки 28 октября 2003 г. Потоки всех частиц выросли на 2-3 порядка по величине и практически постоянны внутри расширившейся полярной шапки, границы проникновения частиц заметно сдвинулись к экватору. На правой оси ординат представлена инвариатная широта  , определяемая из соотношения cos2  =1/L.');
INSERT INTO book VALUES (1349,'Проникновение СКЛ низких энергий в возмущенных геомагнитных условиях (продолжение)','

\r\n

\r\n','

Зависимость положения границ проникновения СКЛ от геомагнитной возмущенности (Kp-индекса) по данным ИСЗ SAMPEX [23]. Так же, как и на предыдущем рисунке, в целом наблюдается хорошая корреляция инвариантной широты границы с Kp-индексом. При этом также есть отдельные моменты, в которые наблюдаются расхождения.\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1350,'Проникновение СКЛ низких энергий в возмущенных геомагнитных условиях (продолжение)','

\r\n

\r\n','Зависимость положения границ проникновения СКЛ по данным ИСЗ КОРОНАС-Ф [20] от геомагнитной возмущенности во время периода экстремально высокой солнечной активности [24, 25]. 300-й день - 27 октября 2003 г. На первый взгляд видна хорошая корреляция частиц всех представленных энергий прежде всего с величиной Dst-вариации. Однако эти данные, как и данные ИСЗ SAMPEX, не позволяют однозначно связать положение границ проникновения с тем или иным индексом. Отчасти это связано с тем, что индексы геомагнитной активности, во-первых, усреднены по длительным интервалам времени (Dst-вариация измеряется с часовым усреднением, а Kp-индекс - \r\n с 3-часовым). Поэтому эти общеупотребительные индексы не отслеживают быстрые процессы в магнитосфере. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (1351,'Корреляция положения границы проникновения СКЛ с геомагнитными индексами','

\r\n

','В ряде работ взаимосвязь между геомагнитными индексами и положением границ проникновения СКЛ исследовалась статистическими методами - вместо рассмотрения отдельных интервалов времени измеренные данные объединялись в большие массивы. Пример такого подхода с использованием данных ИСЗ SAMPEX [23] приведен на рисунке. Видна явная высокая корреляция между параметрами (r~0.76), однако разброс точек велик.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1352,'Корреляция положения границы проникновения СКЛ с геомагнитными индексами (продолжение)','

\r\n

','При использовании другого параметра (Kp-индекса) наблюдается та же картина - высокая корреляция (r~ -0.77) и большой разброс точек (использованы данные ИСЗ SAMPEX [23] - альфа-частицы). \r\n');
INSERT INTO book VALUES (1353,'Корреляция положения границы проникновения СКЛ с геомагнитными индексами (продолжение)','

\r\n

','Аналогичным образом исследовалась зависимость положения границы проникновения СКЛ от Dst для утреннего (слева) и вечернего (справа) секторов MLT по данным ИСЗ КОРОНАС-Ф [20] . Использовались данные измерений в 2001-2003 гг.
\r\n В отличие от данных ИСЗ SAMPEX, ограниченных значениями Dst<150 нТл, в представленном на рисунке массиве имеются точки, измеренные во время очень мощных магнитных бурь (до 400 нТл). \r\n');
INSERT INTO book VALUES (1354,'Корреляция положения границы проникновения СКЛ с геомагнитными индексами (продолжение)','

Значительный разброс точек на диаграммах 'инвариатная широта - Кр' или 'инвариатная широта - Dst' привел к попыткам ввести некий комбинированный индекс, сконструированный из стандартных индексов.
\r\n В работе [26] изучалась корреляция положения низкоширотной границы проникновения в магнитосферу солнечных протонов малых энергий (Ep≥1 МэВ) с различными индексами геомагнитной возмущенности. Было показано, что на всех стадиях магнитных бурь положение границы проникновения наилучшим образом описывается параметром

\r\n



\r\n

К сожалению, индекс AE с 2002 г. не определяется.
\r\n В работе [20] связь между инвариатной широтой границы проникновения СКЛ и геомагнитными индексами описывалась выражением\r\n

\r\n



\r\n

при этом определялись коэффициенты корреляции двух величин (rD для Λ и Dst, rK для Λ и Кр) и коэффициент множественной корреляции r для трех параметров по данным ИСЗ КОРОНАС-Ф. В ряде случаев можно пренебречь зависимостью от одного из параметров (чаще - от Dst), но в целом картина получается довольно сложной, для разных видов частиц и энергий получены разные зависимости от местного времени. \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1355,'Корреляция положения границы проникновения СКЛ с геомагнитными индексами (продолжение)','

\r\n

','Зависимость границы проникновения СКЛ от Кр для утреннего (слева) и вечернего (справа) секторов MLT по данным ИСЗ КОРОНАС-Ф [20]. \r\n Для протонов 50-90 МэВ \r\n в вечернем и ночном секторах\r\n (правый нижний рисунок)\r\n коэффициент множественной корреляции r достигает 0.9.');
INSERT INTO book VALUES (1356,'Зависимость широты границы проникновения СКЛ от локального времени','

\r\n

','Зависимость границ проникновения СКЛ (альфа-частицы с энергиями 8-15 МэВ/нуклон) от локального времени по данным ИСЗ SAMPEX [23]. Введена поправка на величину геомагнитной возмущенности путем вычитания из измеренной инвариатной широты величины Dst/19.11. Граница проникновения близка к окружности размером 25.8º как в северном, так и в южном полушарии. Центры окружностей смещены от полюсов на величину порядка 1º в направлении 21-22 часов местного времени. Отметим, что разброс точек составляет несколько градусов. ');
INSERT INTO book VALUES (1358,'Заключение','Проникновение галактических и солнечных космических лучей в магнитосферу Земли на качественном уровне может быть описано в рамках разработанной Штермером теории движения заряженных частиц в поле магнитного диполя. Основным методом исследования траекторий частиц для реального геомагнитного поля является численное интегрирование уравнения движения. Аналитические и численные методы показывают, что существует максимальная жесткость (импульс, отнесенный на единицу заряда), выше которой частица может попасть из бесконечности (реально - с границы магнитосферы) в заданную точку в магнитном поле с любого направления, и минимальная жесткость, ниже которой частица вообще не может попасть в заданную точку. Область между этими жесткостями (пенумбра) содержит как разрешенные (приходящие из бесконечности), так и запрещенные траектории, перемежающиеся сложным образом. Поэтому используется усредненная характеристика - эффективная жесткость обрезания. Планетарное распределение эффективной жесткости обрезания в первом приближении соответствует описанию геомагнитного поля как поля смещенного относительно центра Земли и наклоненного диполя. В высокоширотных областях (геомагнитная широта более 60њ) штермеровское определение жесткости обрезания не применимо, т.к. геомагнитное поле становится существенно несимметричным (сказывается вытягивание силовых линий в хвост магнитосферы). В этой области используются главным образом экспериментальные данные по проникновению СКЛ во время вспышек. Частицы низких энергий (до сотен МэВ) проникают в полярные шапки, при этом динамика низкоширотной границы проникновения СКЛ определяется геомагнитной возмущенностью. Анализ данных глобальной сети нейтронных мониторов во время больших солнечных вспышек позволяет определить спектр протонов СКЛ вплоть до нескольких ГэВ. \r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1360,'Литература','
\r\n
1. Stormer C. The polar aurora. Oxford: Clarendon Press, 1955.
\r\n
2. Miroshnichenko L.I., Klein K.-L., Trottet G., Vashenyuk E.V. et al. Relativistic nucleon and electron production in the 2003 October 28 solar event // J. Geophys. Res., V.110. A09S08, doi:10.1029/2004JA010936, 2005.
\r\n
3. Яновский Б.М. Земной магнетизм. Изд-во Ленингр. Ун-та, 1964.
\r\n
4. Tsyganenko N.A., Magnetospheric magnetic field model with a warped tail current sheet // Planet. Space Sci., V. 37(1), P.5, 1989.
\r\n
5. Tsyganenko N.A. Quantitative models of the magnetospheric magnetic field: methods and results // Space Sci. Rev., V. 54, P.75, 1990.
\r\n
6. Tsyganenko N.A. A model of the near magnetosphere with a dawn-dusk asymmetry 1. Mathematical structure // J. Geophys. Res., V.107, No. A8, P.1179, doi:10.1029/2001JA000219, 2002.
\r\n
7. Tsyganenko N.A. A model of the near magnetosphere with a dawn-dusk asymmetry 2. Parameterization and fitting to observations // J. Geophys. Res., V. 107, No. A8, P.1176, doi:10.1029/2001JA000220, 2002
\r\n
8. Алексеев И.И., Регулярное магнитное поле магнитосферы Земли // Геомагнетизм и аэрономия, Т.18(4), С.656, 1976.
\r\n
9. Kuznetsov S.N., Yushkov B.Yu. Magnetopause position dependence on the interplanetary magnetic field Bz-component. Analysis of the pressure balance equation // Phys. Chem. Earth (C), V.25, P.165, 2000.
\r\n
10. Дорман Л.И., Смирнов В.С., Тясто М.И., Космические лучи в магнитном поле Земли. М. Наука, 1971.
\r\n
11. Росси Б., Ольберт С., Введение в физику космического пространства. М., Атомиздат, 1974.
\r\n
12. Мурзин В.С., Введение в физику космических лучей, М. Изд-во МГУ, 1988.
\r\n
13. Smart D.F., Shea M.A., Flückiger E.O. Magnetospheric models and trajectory computations // Space Sci. Rev., V. 93, P.305, 2000.
\r\n
14. Smart D.F., Shea M.A., Flückiger E.O. Calculated vertical cutoff rigidities for the International Space Station during magnetically quiet times // Proc. 26th Int. Cosmic Ray Conf., V.7, P.398. Salt Lake City, 1999 (SH 3.6.28).
\r\n\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1361,'Литература (продолжение)','
\r\n
1. Smart D.F., Shea M.A., Tylka A.J., Boberg P.R. Geomagnetic cutoff rigidity interpolation tool:\r\n Accuracy verification and application to space weather // Adv. Space Res., V.37, P.1206, 2006.
\r\n
2. Danilova, O. A., Tyasto, M. Cosmic ray cutoff rigidities in the Tsyganenko magnetospheric field models of 1989 and 1987 years // Proc. 24th Int. Cosmic Ray Conf., V.4, P.1066. Rome, 1995.
\r\n
3. Mewaldt R.A., Selesnick R.S. , Cummings J.R., Stone E.C., von Rosenvinge T.T., Evidence for multiply charged anomalous cosmic rays // Astrophys. J., V.466, L43, 1996.
\r\n
4. Кузнецов С.Н., Юшков Б.Ю., Кудела К. Измерение спектра релятивистских протонов от солнечных вспышек 28 октября и 2 ноября 2003 г. на ИСЗ КОРОНАС-Ф // Космические исследования, Т. 45. 2007.
\r\n
5. Вашенюк Э.В., Мирошниченко Л.И., Балабин Ю.В., Гвоздевский Б.Б. Динамика релятивистских СКЛ в событиях октября-ноября 2003 г. // Изв. РАН. Сер.физ., Т.69. ?6. С.808, 2005.
\r\n
6. Кузнецов С.Н., Юшков Б.Ю., Денисов Ю.И., Кудела К., Мягкова И.Н. Динамика границы проникновения солнечных космических лучей в магнитосферу Земли по данным ИСЗ 'КОРОНАС-Ф' // Астрономический вестник, Т. 41. 2007.
\r\n
7. Бирюков А.С., Иванова Т.A,. Коврыгина Л.М., Кузнецов С.Н., Сосновец Э.Н, Тверская Л.В., Кудела К. Граница проникновения СКЛ в магнитосферу Земли в магнитно-спокойное время // Космические исследования, Т. 21, ? 6, С. 897, 1983.
\r\n
8. Fanselow J.L., Stone E.C. Geomagnetic cutoffs for cosmic-ray protons for seven energy intervals between 1.2 and 39 MeV // J. Geophys. Res., V.77, P.3999, 1972.
\r\n
9. Leske R.A., Mewaldt R.A., Stone E.C., von Rosenvinge T.T., Observations of geomagnetic cutoff variations during solar energetic particle events and implications for the radiation environment at the Space Station // J. Geophys. Res., V.106, No.A12, P.30,011, 2001.
\r\n
10. Веселовский И.С., Панасюк М.И., Авдюшин С.И. и др., Солнечные и гелиосферные явления в октябре - ноябре 2003 г.: причины и следствия // Космические исследования, Т. 42. ?5, С.456, 2004.
\r\n
11. Панасюк М.И., Кузнецов С.Н., Лазутин Л.Л. и др. Магнитные бури в октябре 2003 года // Космические исследования, Т. 42. ?5, С.509, 2004.
\r\n
12. Иванова Т.A,. Кузнецов С.Н., Сосновец Э.Н, Тверская Л.В. Динамика низкоширотной границы проникновения в магнитосферу солнечных протонов малых энергий // Геомагнетизм и аэрономия, Т.25(1), С.7, 1985.
\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1363,'Автор','','Старший научный сотрудник кандидат физико-математических наук Борис Юрьевич Юшков в 1975 г. закончил физический ф-т МГУ (кафедра космических лучей и физики космоса) и начал работать в Научно-исследовательском институте ядерной физики МГУ (отдел космофизических исследований). Занимался различными задачами, связанными с исследованиям космического пространства. Автор более 100 научных работ. Основная тематика - изучение движения заряженных частиц в магнитных полях. В его кандидатской диссертации \"Движение заряженных частиц в поле магнитного диполя при несохранении магнитного момента\" и в последующих работах разработана квазиадибатическая модель движения заряженных частиц в поле магнитного диполя.\r\n Последние годы Б.Ю.Юшков активно занимается обработкой и анализом данных, полученных в эксперименте на ИСЗ 'КОРОНАС-Ф'.
\r\n
\r\n Основные публикации:\r\n
\r\n
• О модели движения неадиабатических заряженных частиц в поле магнитного диполя // ЖЭТФ, т.104, вып. 2(8), с.2721, 1993.
\r\n
• О границе адиабатического движения заряженной частицы в поле магнитного диполя // 'Физика плазмы', т.28, N 4, c.375, 2002
\r\n
\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1366,'Введение','

В представляемой лекции рассматриваются современные представления о влиянии различных проявлений солнечной активности на состояние околоземного космического пространства (ОКП), то есть на космическую погоду, и обсуждаются основные физические явления, наблюдающиеся в околоземном пространстве и на Земле, вызванные указанными проявлениями солнечной активности.

\r\n

Представлены существующие на сегодняшний день возможности мониторинга и прогнозирования космической погоды, приводятся данные о имеющихся сайтах, на которых доступна информация о состоянии ОКП и уровне солнечной активности на данный момент, а также методы и результаты прогнозов космической погоды.

','');
INSERT INTO book VALUES (1367,'Лекции, с материалами которых необходимо ознакомиться при изучении данной лекции','

Так как космическая погода является как следствием ОКП целого ряда различных процессов на Солнце и в гелиосфере, так и причиной изменений, происходящих в ОКП, при ознакомлении с данной лекцией необходимо использование материалов других глав данного учебника:

\r\n

4. Солнце, солнечные излучения и структура гелиоферы (И.С. Веселовский, О.А. Яковчук )
\r\n5. Солнечные космические лучи: ускорение и распространение. (В.Г. Курт)
\r\n7. Магнитные бури и магнитосферные суббури. (В.В. Калегаев, И.И. Алексеев, А.П. Кропоткин)
\r\n8. Проникновение космических лучей в магнитосферу Земли. (Б.Ю. Юшков)
\r\n9. Радиационная опасность на околоземных орбитах и межпланетных траекториях космических аппаратов. (Н.В. Кузнецов)
\r\n11.Воздействие внешней среды на космические аппараты. (Л.С. Новиков)
\r\n12. Электризация космических аппаратов. (Л.С. Новиков, В.Н. Милеев)
\r\n13. Эффекты воздействия космической радиации на материалы и элементы оборудования космических аппаратов. (Л.С. Новиков, Н.В. Кузнецов)
\r\n15. Воздействие космических излучений на атмосферу Земли (Л.Л. Лазутин)
\r\n17. Особенности действия космической радиации на биологические объекты и радиационный риск длительных космических полетов. (А.В. Шафиркин, В.В. Бенгин)
\r\n18.Влияние солнечной активности на биосферу-ноосферу. (Б.М. Владимирский)\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1369,'Используемые определения и термины','

\r\n

\r\n

Снимки Солнца в рентгеновских лучах от максимума солнечной активности (1990 г., слева) до ее минимума (1995 г., справа), сделанные космическим аппаратом Yohkoh (Япония) [1] источник http://nature.web.ru:8001/db/msg.html?mid=1168523&uri=0001_096.3.jpg

','

Солнечная активность (СА) - совокупность динамичных процессов на Солнце, вызывающих соответствующие изменения в гелиосфере и активизирующие магнитосферные возмущения. СА с активными областями (AO) солнечной атмосферы, которые представляют собой совокупность быстро меняющихся образований (пятна, флоккулы, вспышки, корональные дыры и др.), и процессами (всплески радиоизлучения, солнечные космические лучи, корональные выбросы массы и др.). Солнечная активность меняется во времени, эти изменения цикличны, наиболее выражен 11-летний цикл СА. Численно СА характеризуется различными индексами солнечной активности, среди которых наиболее распространенным является числа Вольфа (относительное цюрихское число солнечных пятен) С учетом чередования магнитной полярности солнечных пятен физически более обоснован 22-летний цикл СА. (подробнее см. лекцию 4.)

');
INSERT INTO book VALUES (1370,'Солнечно-земные связи','

\r\n

\r\n

Схема солнечно-земных связей.

','Солнечно-земные связи - это система прямых или опосредованных физических связей между гелио- и геофизическими процессами. Земля получает от Солнца свет и тепло, обеспечивающие освещенность и среднюю температуру ее поверхности, подвергается комбинированному воздействию УФ- и рентгеновского излучения, солнечного ветра, солнечных космических лучей. Вариации мощности этих факторов при изменении уровня солнечной активности вызывают цепочку взаимосвязанных явлений в межпланетном пространстве, в магнитосфере, ионосфере, нейтральной атмосфере, гидросфере, биосфере, и, возможно, литосфере Земли [2]\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1371,'Гэоэффективные солнечные события','Геоэффективными в солнечно-земной физике принято называть события, непосредственно влияющие на радиационную, геомагнитную и электромагнитную обстановку в околоземном пространстве (ОКП). Источником таких событий являются явления и процессы, происходящие в атмосфере Солнца и гелиосфере.
\r\n
\r\nЯвления, которые могут стать причиной геоэффективных солнечных событий:\r\n
\r\n
• солнечные вспышки
\r\n
• корональные выбросы массы (КВМ)
\r\n
• эруптивные протуберанцы\r\n высокоскоростные потоки солнечного ветра (как следующие за ударной волной от мощных вспышечных событий, так и истекающих из корональных дыр )
• \r\n
• коротирующие области взаимодействия (КОВ), возникающие в результате взаимодействия быстрого и медленного потоков солнечного ветра
\r\n
\r\n(подробно о каждом из явлений см. лекцию 4)','');
INSERT INTO book VALUES (1372,'Kосмическая погода','

Впервые определение понятия 'космическая погода' было дано в США в 1995 г при разработке национальной программы NSWP - National Space Weather Program . \r\n

\r\n

'Космическая погода' - это изменения условий на Солнце, в солнечном ветре, магнитосфере и ионосфере, которые могут повлиять на работу и надежность бортовых и наземных технологических систем и угрожать здоровью и жизни людей. (National Space Weather Program. Strategic Plan. Office of Federal Coordinator for Meteorological Services and Supporting Research FCM-P30-1995. Washington DC. 1995. ) [3]\r\n

\r\n

В последние годы проявления долгопериодических вариаций солнечной активности и космической погоды получили название 'Космический климат'\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1374,'Солнечные вспышки','\r\n

Данные эксперимента СПИРИT (ФИАН) - на ИСЗ КОРОНАС-Ф - Вспышка 28.10.03, 11:00 UT Х17.2/4B, S16E08 -УФ (линия MgXII - 8.42 А) [5].\r\n

','Солнечная вспышка - это мощное проявления СА, вызванное возникновением неустойчивой конфигурации магнитного поля в активной области на Солнце. Вспышки наблюдаются в виде внезапного увеличения яркости солнечной хромосферы, при мощных событиях - и фотосферы. Вспышка длится от нескольких минут до десятков минут и сопровождается выделением энергии до 1025-1026 Дж в виде коронального выброса массы и потока космических лучей, электромагнитного излучения всех диапазонов от ультра-фиолетового, рентгеновского и гамма-излучения до метровых радиоволн [4].\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1375,'От чего зависит степень геоэффективности солнечных вспышек?','Не каждая вспышка, произошедшая на Солнце, влияет на состояние ОКП, то есть является геоэффективной. Геоэффективность вспышечных явлений, в основном, определяется мощностью (интенсивностью) и локализацией на диске Солнца. Естественно, что чем мощнее вспышка, тем она более сильное влияние она может оказать на ОКП, при условии, что образовавшиеся в ней частицы достигнут орбиты Земли. Согласно последним исследованиям, максимальную геоэффективность имеют вспышки рентгеновского класса выше М5, произошедшие на западной половине солнечного диска (например, [6]).
\r\n(Подробнее см лекцию 5)\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1376,'Корональные выбросы массы (КВМ)','

В 90-е гг. 20 века стало ясно, что важным источником геоэффективных возмущений являются не только солнечные вспышки, но и также гигантские выбросы вещества из короны Солнца, так называемые корональные выбросы массы (КВМ) [7]. Схематично КВМ выглядит как оторвавшаяся от Солнца замкнутая петля магнитного поля, несущая в себе сгусток коронального вещества (см рисунок 2). \r\n

\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n \r\n Корональный выброс массы в сторону Земли 28.02.2000 по данным SOHO (Источник http://cobr.kts.ru/astron/news/2000/cme0218.gif)\r\n

\r\n \r\n Схема вылета из Солнца коронального выброса массы, окруженного петлей замкнутых силовых линий магнитного поля Солнца. Толстой линией показана ударная волна перед фронтом выброса \r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1377,'Эруптивные протуберанцы','

\r\n

\r\n

В качестве примера показан крупный протуберанец, наблюдавшийся на SOHO в УФ диапазоне в июле 2002, (Источник http://images.nature.web.ru/nature/2003/02/23/0001192988/promanim4_eit.gif)\r\n

','Эруптивные протуберанцы (ЭП) -это крупные образования в атмосфере Солнца, отличающиеся от окружающего их вещества повышенной плотностью и пониженной температурой; наиболее заметный тип проявления активности в солнечной короне. [8]. Вопрос о степени влиянии протуберанцев на космическую погоду (прямого [3] или косвенного, как одна из возможных причин возникновения (КВМ) [9], на сегодняшний день остается открытым.
\r\nПримером события, когда распад волокна (волокно - это протуберанец, наблюдаемый в проекции на солнечный диск) стал источником возрастания потоков СКЛ в ОКП, может служить событие 14-17 апреля 1994 [10]. Но следует отметить, что такие события являются относительно редкими.\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1378,'Высокоскоростной солнечный ветер','

\r\n

\r\n

Текущие значения скорости и давления солнечного ветра по данным ИСЗ АСЕ (Источник http://sec.noaa.gov/SWN/sw_dials.html)\r\n

','Солнечный ветер имеет бимодальный характер, это смесь медленного и быстрого потоков. Скоростной поток в свою очередь делится на квазистационарные и спорадические потоки, имеющие разную природу.Квазистационарные высокоскоростные потоки солнечной плазмы, ответственные за рекуррентные геомагнитные возмущения, наблюдаются над корональными дырами. Скорость здесь повышена до 700-1000 км/с, плотность понижена ( 3-4 см-3). Спорадические высокоскоростные потоки - относительно кратковременные и сложные по структуре образования, ответственные за спорадические магнитосферные возмущения, в частности с ними связаны большие магнитные бури.
\r\n Скорость солнечного ветра в спорадических потоках достигает 1200 км/с; на переднем фронте и впереди его образуется ударная волна [11].\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1379,'Корональные дыры','

\r\n

\r\n

На рисунке показано в условных цветах изображение Солнца, полученное в крайнем УФ-диапазоне с помощью аппаратуры EIT на борту космической обсерватории SOHO. (Источник http://www.astronet.ru/db/msg/1188361\r\n

','Корональные дыры (КД) - это области солнечной короны с относительно низкой температурой (0.8*106 К), пониженной плотностью и направленным примерно радиально от Солнца магнитным полем. На фотографиях в рентгеновских лучах КД выглядят темными по сравнению с другими областями короны (см рисунок). КД, по-видимому, всегда существуют в полярных областях Солнца и иногда продолжаются в область низких широт, где могут образовываться изолированные КД [12]. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (1380,'Коротирующие области взаимодействия','

\r\n

','Когда быстрый поток солнечного ветра из корональной дыры догоняет предшествующий ему низкоскоростной поток, это приводит к сжатию плазмы вдоль линии взаимодействия токов, что, в свою очередь ведет к к возрастанию плотности и температуры плазмы медленного потока за счет кинетической энергии быстрого. Область. где это явление имеет место называется коротационной областью взаимодействия (КОВ), в английском варианте - (co-rotating interaction region - CIR). Достигая орбиты Земли КОВ становятся причиной геомагнитных бурь. но их геоэффективность по сравнению с КВМ не очень велика [13]. Тем не менее, многими авторами влиянию КОВ на безопасность авиа и космических полетов придается большое значение (например, [14])\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1381,'Выводы к 3 'Явления на Солнце и в гелиосфере - источники геофективных событийв ОКП'','
\r\n
• Основные проявления солнечной активности, которые наиболее часто становятся причиной геоэффективных событий в ОКП - это солнечные вспышки и корональные выбросы массы ( КВМ)\r\n
\r\n
• Помимо того причиной возмущений в ОКП являются также достигающие Земли высокоростные потоки солнечного ветра, источником которых, в свою очередь, существующие на Солнце корональные дыры\r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1383,'Основные факторы космической погоды','
\r\n
• \r\nсолнечные космические лучи (СКЛ) - протоны, электроны, ядра, образовавшиеся во вспышках на Солнце и достигнувшие орбиты Земли после взаимодействия с межпланетной средой
\r\n
• магнитосферные бури и суббури, вызванные приходом к Земле межпланетной ударной волны, связанных как КВМ и КОВ, так и высокоскоростных потоков солнечного ветра
\r\n
• ионизующее электромагнитное излучение (ИЭИ) солнечных вспышек, вызывающее разогрев и дополнительную ионизацию верхней атмосферы
\r\n
• возрастания потоков релятивистских электронов во внешнем радиационном поясе Земли, связанные с приходом к Земле высокоскоростных потоков солнечного ветра
\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1384,'Солнечные космические лучи ( СКЛ)','

\r\n

\r\n

На рисунке приведено возрастание потоков протонов СКЛ в полярных шапках по данным КА КОРОНАС-Ф после вспышек 28 и 29 октября 2003 (для сравнения показаны возрастания по данным ИСЗ GOES -10)\r\n

','Образовавшиеся во вспышках энергичные частицы - протоны, электроны, ядра - после взаимодействия с межпланетной средой могут достигнуть орбиты Земли. Принято считать, что наиболь-ший вклад в суммарную дозу вносят солнечные протоны с энергией 20-500 МэВ. Максимальный поток протонов с энергией выше 100 МэВ от мощной вспышки 23 февраля 1956 г. составил 5000 частиц на см-2 с-1 [2].
\r\n(см. подробнее лекцию 5)
\r\nОсновной источник СКЛ -солнечные вспышки, в редких случаях - распад протуберанца (волокна) [10].\r\n\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1385,'СКЛ как основной источник радиационной опасности в ОКП','Потоки солнечных космических лучей значительно повышают уровень радиационной опасности для космонавтов, а также экипажей и пассажиров высотных самолетов на полярных трассах; приводят к потерям спутников и выходу из строя аппаратуры, используемой на космических объектах. О вреде, который радиация наносит живым существам достаточно хорошо известно (подробнее см. лекцию 17), но кроме того большая доза облучения может выводить из строя и электронное оборудование, установленное на космических аппаратах (см. подробнее лекции 9, 11 и 13)
\r\nЧем сложнее и современнее микросхема, тем меньше размеры каждого элемента и тем больше вероятность сбоев, которые могут привести к ее неправильной работе и даже к остановке процессора [1].\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1386,'Солнечные космические лучи ( СКЛ) (продолжение)','Приведем наглядный пример того, как потоки СКЛ высоких энергий представляют влияют на состояние научной аппаратуры, установленной на космических аппаратах. \r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n

\r\n

\r\n

На картинке для сравнения приведены фотографии Солнца, сделанные прибором EIT (SOHO), сделанные до (07:06 UT 28/10/2003) и после мощной вспышки на Солнце, произошедшей около 11:00 UT 28/10/2003, после которой в ОКП потоки протонов с энергиями 40-80 МэВ возросли почти на 4 порядка. Видно, что регистрирующая матрица прибора заметно повреждена потоками вспышечных частиц.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1387,'Влияние возрастаний потоков СКЛ на озоновый слой Земли','

\r\n

\r\n

На рисунке приведены результаты фотохимического моделирования изменения содержания озона на 70 градусах северной широты после возрастания СКЛ 28.10.2003 (см. слайд 16 данной лекции)\r\n

\r\n

Источник -статья Криволуцкий А.А. и др. (в печати, 2007)\r\n

','Поскольку источниками окислов азота и водорода, содержанием которых в средней атмосфере определяется количество озона, могут являться и высокоэнергичные частицы (протоны и электроны) СКЛ, их влияние должно быть учтено при фотохимическом моделировании и интерпретации данных наблюдений в моменты солнечных протонных событий или сильных геомагнитных возмущений. (см подробнее в лекции 15).\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1388,'Солнечные протонные события','\r\n','На сайте http://sec.noaa.gov/ftpdir/indices/SPE.txt собрана информация о всех солнечных протонных событиях с января 1976 по сентябрь 2005 года, оказавших существенное воздействие на околоземное космическое пространство (Solar Proton Events Affecting the Earth Environment). Таковым событие считается, если интегральный поток протонов с энергией выше 10 МэВ по данным ИСЗ GOES превышает 10 частиц на см2-с-ср. В качестве примера приводится список таких событий для 2004 года. \r\n ');
INSERT INTO book VALUES (1389,'Наземные возрастания СКЛ (GLE)','

\r\n

\r\n

Наземное возрастание СКЛ после вспышки 20.01. 2005 г. Жесткость обрезания Rэфф меняется от 0.05 ГВ на станции Мак-Мердо до 0.64 ГВ на станции Апатиты. Источник www.kosmofizika.ru\r\n

','Особый класс протонных событий составляют так называемые наземные возрастания (Ground Level Enhancement - GLE). С их помощью определяется максимальная энергия протонов СКЛ. Регистрация GLE осуществляется при помощи нейтронных мониторов (НМ). Измеренная таким способом максимальная энергия может достигать 15-20 ГэВ, но максимальная энергия протонов в источнике превышает эту величину. Эффективность регистрации возрастания СКЛ наземными НМ зависит от минимальной жесткости частиц, проникающих через барьер магнитного поля до станции, где расположен НМ, т.н. жесткости обрезания.\r\n

Список GLE, зарегистированных мировой сетью НМ с 1942 по 2001 год можно найти на href=\"http://www.wdcb.ru/stp/data/cosmic.ray/G%20L%20E/aGLE_list/Glebases.txt - сайте Мирового Цента Данных по Солнечно-Земной Физике\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1390,'Роль 11-летней вариаций ГКЛ при оценке радиационной безопасности долговременных космических полетов','

\r\n

\r\n

На рисунке показана модуляция интенсивности КЛ в 11-летнем солнечном цикле [16] Источник http://www.kosmofizika.ru/iklmn/kalmikov/cosrays.htm\r\n

','При оценке радиационной безопасности длительных космических полетов (таких как планируемая экспедиция на Марс) становится необходимым учет вклада в радиационную дозу галактических космических лучей (ГКЛ) (подробнее смотри лекцию 9). Кроме того, для протонов с энергией выше 1000 МэВ величина потоков ГКЛ и СКЛ становится сравнимой. При рассмотрении различных явлений на Солнце и в гелиосфере на временных интервалах длиною в несколько десятилетий и более определяющим их фактором является 11-летняя и 22-летняя цикличность солнечного процесса. Как видно из рисунка, интенсивность ГКЛ меняется в противофазе с числом Вольфа. Это весьма важно, поскольку минимуме СА межпланетная среда возмущена слабо, а потоки ГКЛ максимальны. Имея высокую степень ионизации и будучи всепроникающими, в периоды минимума СА ГКЛ определяют дозовые нагрузки на человека в космических и авиа полетах. Однако процессы солнечной модуляции оказываются довольно сложными и не сводятся только к антикорреляции с числом Вольфа. [15]. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (1391,'Солнечные электроны','

\r\n

\r\n

На рисунке приведено возрастание потоков электронов СКЛ в полярных шапках по данным КА КОРОНАС-Ф после вспышек 28 и 29 октября 2003 (для сравнения показаны возрастания по данным ИСЗ АСЕ)\r\n

','Солнечные электроны высоких энергий могут вызвать объемную ионизацию КА, а также выступать в качестве 'электронов-киллеров' для микросхем, установленных на космических аппаратах. Из-за потоков СКЛ нарушается коротковолновая связь в приполярных районах и возникают сбои в навигационных системах. (см подробнее в лекции 13).\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1392,'Магнитосферные бури и суббури','

Другими важными следствиями проявления солнечной активности, влияющими на состояние околоземного пространства являются магнитные бури - сильные (десятки и сотни нТл) изменения горизонтальной составляющей геомагнитного поля, измеренного на поверхности земли на низких широтах. Магнитосферная буря - это совокупность процессов, происходящихв магнитосфере Земли во время магнитной бури, когда происходит сильное поджатие границы магнитосферы с дневной стороны, другие значительные деформации структуры магнитосферы, формируется кольцевой ток энергичных частиц во внутренней магнитосфере [17].\r\n

\r\n

Термин \"суббуря\" был введен в 1961г. С-И. Акасофу для обозначения авроральных возмущений в зоне сияний длительностью порядка часа. В магнитных данных еще раньше были выделены бухтообразные возмущения, совпадающие по времени с суббурей в полярных сияниях. Магнитосферная суббуря - это совокупность процессов в магнитосфере и ионосфере, которую в самом общем случае можно характериизовать как последовательность процессов накопления энергии в магнитосфере и ее взрывного высвобождения [17]. Источник магнитных бурь - приход к Земле высокоскоростной солнечной плазмы (солнечного ветра), а также КОВ и связанной с ними ударной волны. Высокоскоростные потоки солнечной плазмы в свою очередь делятся на спорадические, связанные с солнечными вспышками и КВМ, и квазистационарные, возникающие над корональными дырами Магнитные бури в соответствии с их источником делятся на спорадические и реккурентные.
\r\n(Подробнее см. лекцию 7)\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1393,'Геомагнитные индексы - Dst, AL, AU, AE','

Численной характеристикой, отражающей геомагнитные возмущений являются различные геомагнитные индексы - Dst, Kp, Ap, AA и другие. \r\n

\r\n

Амплитуду вариаций магнитного поля Земли часто используют как наиболее общую характеристику силы магнитных бурь. Геомагнитный индекс Dst содержит информацию о планетарных возмущениях во время геомагнитных бурь.

\r\n

Для изучения процессов суббури трехчасовой индекс не годится, за это время суббуря может начаться и закончиться. Детальную структуру флуктуаций магнитного поля из-за токов авроральной зоны (авроральная электроструя) характеризует индекс авроральной электроструи AE. Для вычисления индекса AE используются магнитограммы Н-компонентов обсерваторий, расположенных на авроральных или субавроральных широтах и равномерно распределенных по долготе. В настоящее время индексы АЕ вычисляются по данным 12 обсерваторий, расположенных в северном полушарии на разных долготах между 60 и 70њ геомагнитной широты. Для численного описания суббуревой активности используются также геомагнитные индексы АL (наибольшая отрицатель-ная вариация магнитного поля), АU (наибольшая положительная вариация магнитного поля) и AЕ (разность АL и АU).\r\n

\r\n

\r\n

\r\n

Dst-индекс за май 2005 г.
\r\nИсточник http://swdcwww.kugi.kyoto-u.ac.jp/dstdir/dst1/p/dstprov200505.html

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1394,'Кр, Ар, АА индексы','

\r\n

\r\n

На рисунке представлен временной ход Кр- индекса с 16 по 18 марта 2006 г. Видно, что в ночь с 17 на 18 марта наблюдалась магнитная буря, и Кр-индекс равнялся 5 и выше в течение 18 часов. (Источник http://sec.noaa.gov/ftpdir/plots/2006_plots/kp/20060319_kp.gif)\r\n

','Индекс геомагнитной активности Кр, который рассчитывают каждые три часа по измерениям магнитного поля на нескольких станциях, расположенных в различных частях Земли. Он имеет уровни от 0 до 9, каждому следующему уровню шкалы соответствуют вариации в 1,6-2 раза большие предыдущего. Сильным магнитным бурям - соответствуют уровни Кр больше 4. Так называемые супербури с Кр= 9, случаются достаточно редко. Наряду с Кр используют также индекс Ар, равный средней амплитуде вариаций геомагнитного поля по земному шару за сутки. Он измеряется в нанотеслах (земное поле равно примерно 50 000 нТл). Уровню Кр = 4 приблизительно соответствует Ар, равное 30, а уровню Кр = 9 отвечает Ар больше 400. Ожидаемые значения таких индексов и составляют основное содержание геомагнитного прогноза [18]. Ар индекс стал рассчитываться с 1932 года, поэтому для более ранних периодов используется АА-индекс - среднесуточная амплитуда вариаций, расчитываемая по двум антиподальным \r\nобсерваториям ( Гринвич и Мельбурн) с 1867 г.');
INSERT INTO book VALUES (1395,'Комплексное влияние СКЛ и бурь на космическую погоду за счет проникновения СКЛ в магнитосферу Земли во время магнитных бурь','

\r\n

\r\n

На рисунке показаны границы проникновения в магнитосферу Земли протонов с энергия ми 2-14 МэВ и 40-100 МэВ по данным КА 'Университетский -Татьяна' и КА КОРОНАС-Ф после вспышек мая 2005 г. Синяя линия- Dst- варияция. \r\n

','С точки зрения радиационной опасности, которую несут потоки СКЛ для высокоширот-ных участков орбит КА типа МКС, необходимо учитывать не только интенсивность событий СКЛ, но и границы их проникновения в магнитосферу Земли (см. подробнее лекцию 9.). Причем, как видно из приведенного рисунка, СКЛ проникают достаточно глубоко даже для небольших по амплитуде (-100 нТ и меньше) магнитных бурь. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (1396,'Оценка радиационной опасности в высокоширотных областях траектории МКС по данным низкоорбитальных полярных спутников','\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n \r\n Карта доз на МКС (СРК) и сравнение расчетных и эксперимен-тальных доз\r\n

\r\n

','Полученные на основании данных о спектрах и границах проникновения СКЛ в магнито-сферу Земли по данным ИСЗ 'Университетский-Татьяна' во время солнечных вспышек и магнитных бурь сентября 2005 года были оценки доз радиации в высокоширотных областях траектории МКС были сопоставлены с дозами, экспериментально измеренными на МКС в высокоширотных областях. Из приведенных рисунков хорошо видно, что расчетные и экспериментальные значения согласуются, что говорит о возможности оценивать радиационные дозы на разных орбитах по данным низковысотных полярных спутников. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (1397,'Магнитные бури как причина нарушения радиосвязи','

\r\n

\r\n

Область полярных сияний образует кольцевую зону - авроральный овал. Во время магнитных бурь кольцо расширяется вплоть до средних широт. Снимок сделан с борта КА Интербол. (Источник http://nauka.relis.ru/cgi/nauka.pl?05+0107+05107002+HTML)\r\n

','Магнитные бури приводят к сильным возмущениям в ионосфере, которые в свою очередь, отрицательно сказываются на состояния радиоэфира . В приполярных районах и зонах аврорального овала ионосфера связана с наиболее динамичными областями магнитосферы и поэтому наиболее чувствительна к таким воздействиям. Магнитные бури в высоких широтах могут практически полностью блокировать радиоэфир на несколько суток. При этом страдают и другие сферы деятельности, например, авиасообщение [1].Другим негативным эффектом, связанным с геомагнитными бурями, является потеря ориентации ИСЗ, навигация которых осуществляется по геомагнитному полю, сильно возмущенному во время бури [14]. Естественно, что во время геомагнитных возмущений возникают проблемы и с радиолокацией. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (1398,'Влияние магнитных бурь на функционирование телеграфных линий и линий электропередач, трубопроводов, железных дорог','Вариации геомагнитного поля, возникающие во время магнитных бурь в полярных и авроральных широтах (согласно известному закону электромагнитной индукции), генерируют вторичные электрические токи в проводящих слоях литосферы Земли, в соленой воде и в искусственных проводниках. Наводимая разность потенциалов невелика и составляет примерно несколько вольт на километр, но в протяженных проводниках с низким сопротивлением - линиях связи и электропередач (ЛЭП), трубопроводах, рельсах железных дорог - полная сила индуцированных токов может достигать десятков и сотен ампер.
Наименее защищенными от подобного влияния воздушные являются низковольтные линии связи. Так значительные помехи, возникавшие во время магнитных бурь, были отмечены уже на самых первых телеграфных линиях, построенных в Европе в первой половине XIX века. Значительные неприятности геомагнитная активность может доставлять и железнодорожной автоматике, особенно в приполярных районах. А в трубах нефте- и газопроводов, тянущихся на многие тысячи километров, индуцированные токи могут значительно ускорять процесс коррозии металла, что приходиться учитывать при проектировании и эксплуатации трубопроводов [1].','');
INSERT INTO book VALUES (1399,'Примеры воздействия магнитных бурь на функционирование линий электропередач','

\r\n

\r\n

Число аварий в энергосетях США в районах повышенного риска (близких к авроральной зоне) возрастает вслед за уровнем геомагнитной активности. В годы минимума активности вероятности аварий в опасных и безопасных районах практически уравниваются. 1 - УРОВНЬ ГЕОМАГНИТНОЙ АКТИВНОСТИ, 2 - ЧИСЛО АВАРИЙ В ГЕОМАГНИТНО-ОПАСНЫХ РАЙОНАХ, 3 - ЧИСЛО АВАРИЙ В БЕЗОПАСНЫХ РАЙОНАХ) [1] (Источник http://nauka.relis.ru/cgi/nauka.pl?05+0110+05110057+HTML)\r\n

','Крупная аварии, произошедшая во время сильнейшей магнитной бури 1989 года в энергетической сети Канады наглядно продемонстрирова-ла опасность магнитных бурь для ЛЭП. Исследования показали, что причиной аварии стали трансформаторы. Дело в том, что постоянная составляющая тока вводит трансформатор в неоптимальный режим работы с избыточным магнитным насыщением сердечника. Это приводит к избыточному поглощению энергии, перегреву обмоток и в конце концов к аварии всей системы. Последовавший анализ работоспособности всех энергетических установок Северной Америки выявил статистическую зависимость между количеством сбоев в зонах повышенного риска и уровнем геомагнитной активности [1]. \r\n');
INSERT INTO book VALUES (1400,'Влияние магнитных бурь на состояние здоровья людей','

В настоящее время имеются результаты медицинских исследований, доказывающих наличие реакции человека на геомагнитные возмущения. Данные исследования показывают, что существует достаточно большая категория людей, на которых магнитные бури действуют отрицательно: активность человека затормаживается, притупляется внимание, начинаются обострения хронических заболеваний. Следует отметить, что исследования воздействия геомагнитных возмущений на здоровье человека еще только начинаются, и результаты их достаточно спорны и противоречивы. (подробнее см. лекцию 18)

\r\n

Однако большинство исследователей сходится во мнении, что в данном случае существует три категории людей: на одних геомагнитные возмущения действуют угнетающе, на других, наоборот, возбуждающе, у третьих никакой реакции не наблюдается.\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1401,'Ионосферные суббури как фактор космической погоды','

Суббури являются мощным источником электронов во внешней магнитосфере. Сильно возрастают потоки низкоэнергичных электронов, что приводит к существенному усилению электризации КА (подробнее см. 4.4 и лекцию 12.). Во время сильной суббуревой активности на несколько порядков возрастают потоки электронов во внешнем радиационном поясе земли (РПЗ), что представляет серьезную опасность для ИСЗ, орбиты которых пересекают эту область, поскольку внутри КА накапливается достаточно большой объемный заряд, приводящий к выходу из строя бортовой электроники. В качестве примера можно привести проблемы с работой электронных приборов на ИСЗ Equator-S, Роlаг и Сalaxy-4, которые возникли на фоне длительной суббуревой активности и, как следствие, очень высоких потоков релятивистских электронов во внешней магнитосфере в мае 1998 г [14].

\r\n

Cуббури являются неотъемлемым спутником геомагнитных бурь, однако, интенсивность и длительность суббуревой активности имеет неоднозначную связь с мощностью магнитной бури. Важным проявлением связи бури-суббури является непосредственное влияние мощности геомагнитной бури на минимальную геомагнитную широту, на которой развиваются суббури. Во время сильных геомагнитных бурь суббуревая активность может опускаться с высоких геомагнитных широт на средние, достигая средних широт. В данном случае на средних широтах будет наблюдаться нарушение радиосвязи, вызванное возмущающим воздействием на ионосферу энергичных заряженных частиц, генерируемых во время суббуревой активности.

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1402,'Взаимосвязь солнечной и геомагнитной активности - современные тенденции','

\r\n

\r\n

Среднемесячными значения солнечных пятен (красный) и АА- индекс( синий) c 1860 по 2000гг. [13]\r\n

','

В некоторых современных работах, посвященных проблеме космическое погоды и космического климата, высказывается мысль о необходимости разделения солнечной и геомагнитной активности [19]. На рисунке показано различие между среднемесячными значениями солнечных пятен, традиционно считающимися показателем СА (красный), и АА индекса (синий), показывающим геомагнитную активность . Из рисунка видно, что совпадение наблюдается далеко не для всех циклов СА.

\r\n

Дело в том, что в максимумах СА большую долю составляют спорадические бури, за которые ответственны вспышки и КВМ, то есть явления, происходящие в областях Солнца с замкнутыми силовыми линиями. Но в минимумах СА большинство бурь реккурентные, причиной которых является приход к Земле высокоскоростные потоков солнечного ветра, истекающих из корональных дыр - областей с открытыми силовыми линиями. Таким образом, источники геомагнитной активности, по крайней мере для минимумов СА, имеют существенно различную природу. [19] \r\n

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1403,'Ионизующее электромагнитное излучение солнечных вспышек','

В качестве еще одного важного фактора космической отдельно следует отметить ионизующее электромагнитное излучение (ИЭИ) солнечных вспышек. В спокойное время ИЭИ практически полностью поглощается на больших высотах , вызывая ионизацию атомов воздуха. Во время солнечных вспышек потоки ИЭИ от Солнца возрастают на несколько порядков сто приводит к разогреву и дополнительной ионизации верхней атмосферы.

\r\n

В результате разогрева под воздействием ИЭИ, атмосфера 'раздувается', т.е. плотность ее на фиксированной высоте сильно увеличивается. Это представляет серьезную опасность для низковысотных ИСЗ и пилотируемых ОС, поскольку, попадая в плотные слои атмосферы, КА может быстро потерять высоту и затонуть. Такая участь постигла американскую космическую станцию 'Скайлэб' в 1972 году во время мощной солнечной вспышки, на станции не хватило топлива для возврата на прежнюю орбиту [18].\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1404,'Поглощение коротковолнового радиоизлучения','Поглощение коротковолнового радиоизлучения является результатом того, что приход ионизующего электромагнитного излучения - УФ и рентгеновского излучения солнечных вспышек вызывает дополнительную ионизацию верхней атмосферы (подробнее в лекции 15). Это приводит к ухудшению или даже полному прекращению радиосвязи на освещенной стороне Земли в течение несколько часов [14, 20].
\r\nПотеря связи с КА в момент маневрирования может привести к потере спутника. Могут возникнуть проблемы и в сфере авиасообщения, так как современные авиалайнеры широко используют спутниковую радиосвязь для навигации и связи. ','');
INSERT INTO book VALUES (1405,'Поглощение коротковолнового радиоизлучения во время вспышки 25 августа 2001 г.','

\r\n

\r\n

\r\n

\r\n

Источник http://www.iki.rssi.ru/puschino/ppt/ish.doc\r\n

','На рисунке представлен временной ход жесткого рентгеновского и гама-излучения по данным прибор КОРОНАС-Ф (СОНГ) во время вспышки 25.08.2001 и наступивший в результате нее blackout. Вспышка класса X5.3 и оптического балла 3В произошла вблизи восточного лимба Солнца (S17E34), поэтому потоков СКЛ на орбите Земли после нее зарегистрировано не было. Тем не менее, мощные потоки жесткого рентгеновского и -гамма-излучения привели к интенсивному поглощению КВ излучения, что видно на нижней панели рисунка (временная шкала совпадает со шкалой верхней панели).\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1406,'Возрастания потоков релятивистских электронов во внешнем радиационном поясе Земли','

Известно, что после магнитных бурь, как спорадических, связанных с КВМ и вспышками, так и реккурентных, причиной которых являются квазистационарные высокоскоростные потоки солнечного ветра из корональных дыр, во внешнем радиационном поясе Земли резко возрастают потоки релятивистских электронов. \r\n

\r\n

\r\n

\r\n

На рисунке показаны границы временная завсисимость для разных L- оболочек электронов с энергия >3.5 МэВ по данным КА 'Университетский -Татьяна' за перирд апрель- сентябрь 2005 г на верхней панели и Dst-вариация на нижней. Видно, что возрастания потоков электронов на L=3.5-4.5 наблюдаются не только после солнечных вспышек ( май, август, сентябрь) , но и после реккурентных бурь в апреле и июне\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1407,'Влияние возрастания потоков электронов в ОКП','Поскольку как радиационная доза, создаваемая электронами, не столь велика, то на первый план выходят две проблемы.\r\n
\r\n
1. Релятивистские электроны с энергиями выше 1 МэВ во внешнем РПЗ, так называемые 'электроны-киллеры'. Для КА, находящихся на орбитах, пересекающих внешний РПЗ, такие электроны представляют значительную опасность, поскольку частицы высоких энергий могут проникнуть глубоко внутрь электронной микросхемы и привести к единичным сбоям, изменяя электрическое состояние элементов микросхемы, сбивая ячейки памяти и вызывая фальшивые срабатывания.
\r\n
2. Электризации спутников, Поскольку любой объект, погруженный в плазму, должен находиться с ней в электрическом равновесии, он поглощает некоторое количество электронов, приобретая отрицательный заряд и соответствующий \"плавающий\" потенциал, примерно равный температуре электронов, выраженной в электронвольтах. Появляющиеся после магнитных магнитных бурь потоки 'горячих' (до нескольких сотен кэВ) электронов придают спутникам дополнительный и неравномерно распределенный, из-за различия электрических характеристик элементов поверхности, отрицательный заряд. Разности потенциалов между соседними деталями спутников могут достигать десятков киловольт, провоцируя спонтанные электрические разряды, выводящие из строя электрооборудование (подробнее см. лекцию 12.). Наиболее известным следствием такого явления стала поломка во время одной из магнитных бурь 1997 года американского спутника TELSTAR, оставившая значительную часть территории США без пейджерной связи [1]. \r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1408,'Другие способы классификация факторов космической погоды','В работе [14] основными названы четыре явления в космической погоде:\r\n
\r\n
• солнечные вспышки,
\r\n
• коротирующие области взаимодействия в солнечном ветре (КОВ)
\r\n
• выбросы корональных масс ( КВМ)
\r\n
• 11-летняя циклическая вариация солнечной активности.
\r\n
\r\nФакторами космической погоды в [14] разделены на два вида - космическая радиация и геомагнитные возмущения. Космическая радиация включает в себя потоки галактических космических лучей (ГКЛ), частицы радиационных поясов Земли (РПЗ), солнечные космические лучи (СКЛ) и ионизующее электромагнитное излучение (ИЭИ) Солнца, их авторы относятся к прямым поражающим факторам. Геомагнитные возмущения, согласно [14], выступают в роли катализатора, усиливающего силу воздействия других факторов космической погоды.
\r\nДанная классификация явлений космической погоды принята в ряде организаций, например , в Западно-Сибирское УГМС является органом Федеральной Службы России по гидрометеорологии и мониторингу окружающей среды http://www.meteo-nso.ru/ .\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1409,'Воздействие различных факторов космической погоды среды на космические аппараты','

\r\n

\r\n\r\n','

Естественно, что особую роль различные факторы космической погоды играют при оценке их воздействия на функционирование космических аппаратов. В [14] представлены данные о воздействия различных факторов космической погоды (в соответствии с данной в этой работе их классификацией). Черным цветом отмечены факторы, имеющие прямое воздействие, серым - косвенное)

');
INSERT INTO book VALUES (1410,'Выводы к 4 'Основные факторы космической погоды'','Основными факторами космической погоды , то есть физическими явлениями - следствиями солнечной и геомагнитной активности, влияющими на состояние околоземного пространства и Землю настоящее время принято считать: \r\n
\r\n
• Возрастание потоков солнечных космических лучей ( СКЛ);
\r\n
• Магнитные бури и ионосферные суббури;
\r\n
• Ионизующее электромагнитное излучение солнечных вспышек;
\r\n
• Возрастание потоков электронов во внешнем РПЗ.
\r\n
\r\n Данные физические явления могут стать причиной (как прямой так и косвенной) повышения радиационную опасности во время космических и авиационных полетов, нарушения радиосвязи, сбоях в работе (вплоть до их потери) космических аппаратов, телеграфных линий, трубопроводов, линий электропередач и энергосетей, а также ухудшения самочувствия некоторой части населения. ','');
INSERT INTO book VALUES (1412,'Мониторинг и прогнозирование космической погоды','

Из всего сказанного выше видно, насколько сложны даже на качественном уровне связи между геоэффективными факторами солнечной активности и проявлениями космической погоды. Более того, сами проявления являются сильно варьирующими и зависят от солнечной активности и условий в межпланетной среде. Очевидно, для прогноза того или иного проявления необходимо определить, какой или какие из факторов СА ответственны за формирование данного проявления. Мы постарались описать эти факторы 3. Физические явления, вызываемые факторами ответственными за космическую погоду, и непосредственно воздействующие на ОКП и Землю, приведены в 4. \r\nЯсно, что для успешного прогнозирования состояния ОКП, то есть прогноза космической погоды необходимо иметь надежные прогноз каждого из указанных выше физических явлений, причем не только вероятность возникновения данного явления как такового, а и особенности каждого из них (мощность, длительность, локализацию предсказываемых событий). Именно от этого зависит геоэффективность каждого конкретного события. \r\n

\r\n

Под прогнозом геоэффективных солнечных явлений, как правило, понимают совокупность всех видов прогнозов, в задачу которых входит расчет развития процессов и явлений, происходящих в солнечной атмосфере и непосредственно влияющих на электромагнитную, радиационную и геомагнитную обстановку в ОКП для заданных интервалов времени. [20]\r\n

','');
INSERT INTO book VALUES (1413,'Космическая погода (мировые данные)','

\r\n

','Одним из наиболее полных и общепризнанных мировых источников информации о космической погоде является сайт американского центра космических данных национальной службы погоды Space Environment Center sec.noaa.gov. На данном сайте можно найти полный архив всех данных и прогнозов космической погоды. Основные данные о прогнозах магнитных бурь, публикуемые SEC NOAA на русском языке можно найти на сайте центра ФОБОС (http://www.gismeteo.ru) в разделе магнитные бури.
\r\n

На главной странице сайта\r\nприведены зависимости \r\nпотоков мягкого \r\nрентгеновского\r\nизлучения, протонов и \r\nэлектронов, значения \r\nмежпланетного\r\nмагнитного поля по данным \r\nИСЗ GOES, а также \r\nКр- индекса. \r\n

\r\n');
INSERT INTO book VALUES (1414,'Прогнозы космической погоды','Прогнозирование космической погоды подразделяют в зависимости от временного интервала на который делается прогноз.
\r\nТекущая диагностика осуществляется в реальном масштабе времени с целью идентификации события с энергичными частицами на Земле и на борту самолета и предусматривает непрерывный мониторинг развития события. С запаздыванием в несколько часов вычисляется доза радиации. Принимаются меры по снижению высоты полета, изменению курса или посадке. Проблема текущей диагностики (мониторинга) на настоящий момент представляется практически решенной. (например, [14])
\r\nПредупреждение (заблаговременность 0 - 24 часа) о наблюдении вспышек и КВМ Оценивается вероятность события с энергичными частицами. Прогнозируется доза радиации. Руководитель полетов принимает меры по минимизации опасности выхода из строя электроники.
\r\n Краткосрочный прогноз (заблаговременность 1 - 3 дня) опасных уровней излучения на высотах и маршрутах, используемых коммерческими авиалиниями, которые могут представлять угрозу для экипажа, пассажиров и бортовой электронной аппаратуры. На основе мониторинга солнечной активности предсказывается вероятность эруптивного события с энергичными частицами. Производится оценка степени риска и выбор экипажа в зависимости от полученной ранее дозы облучения. [3]','');
INSERT INTO book VALUES (1415,'Физические основы прогнозирования СА и проблема долгосрочного прогнозирования','

Поскольку активные области на Солнце, как правило, существуют дольше, чем длится один оборот, на основании наблюдений за предыдущие дни можно составить примерную карту пятен на один-два следующих оборота. Но при этом следует учитывать, что точный момент возникновения отдельных солнечных вспышек, длительность которых не превышает нескольких часов, а следовательно, и создаваемых ими магнитных бурь предсказать практически невозможно. Реально лишь попытаться предугадать время предполагаемого прохода уже известной активной области на поверхности Солнца через центральный меридиан, откуда ее воздействие на Землю наиболее вероятно. Именно на эти интервалы времени и предсказывают слабовозмущенную геомагнитную обстановку. Высокие значения индексов Кр и Ар, характерные для магнитных бурь, в долгосрочном прогнозе встретить практически невозможно. \r\n

\r\n

В случае прогноза на ближайшие три - семь дней возможно использование . сведений о видимой в данный момент части солнечной поверхности. Когда из-за восточного лимба солнечного диска появляется новая активная область, выдается предупреждение о повышенной вероятности возникновения солнечных вспышек и, соответственно, геомагнитных бурь [18].

','');
INSERT INTO book VALUES (1416,'Возможные физические основы долгосрочного прогнозирования геомагнитных возмущений','Известно, что для возникновения магнитной бури необходимо поступление из солнечного ветра в магнитосферу Земли количества энергии выше некоторого порога, а само это поступление и его скорость определяются величиной и длительностью южной компоненты межпланетного магнитного поля (ММП). Потому основная задача прогнозирования сводится к тому, чтобы по наблюдениям Солнца и солнечного ветра предсказать время, величину и место появления южной компоненты ММП в окрестности Земли.Таким образом, решить математически точно задачу прогнозирования в настоящее время не представляется возможным. Это связано прежде всего со сложностью построения математической модели, описывающей сложную систему, включающую в себя цепочку плазменных областей (солнечная атмосфера и межпланетная среда), где доминируют разные физические процессы, граничные и начальные условия для которых в настоящее время еще не до конца изучены. В этих условиях большое значение приобретают упрощенные подходы, описывающие вместо динамики всей совокупности физических параметров последовательность отдельных повторяющихся явлений, проявляющихся в характерном наборе этих параметров, что в ряде случаев позволяет выявлять доминирующие физические связи и строить прогностические схемы для системы \"Солнце-солнечный ветер-геомагнитосфера\"[9].\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1417,'Сайты по по космической погоде','



\r\n

МЦД по СЗФ (Москва) http://www.wdcb.ru/stp/index.ru.html является частью системы Мировых Центров Данных по геофизике, Солнцу и окружающей среде- http://www.ngdc.noaa.gov/wdc/wdcmain.html Международного Совета научных Союзов
\r\nПрогноз геомагнитной активностиGeofor http://forecast.izmiran.ru/index.html
\r\nЕженедельный прогноз солнечной и геомагнитной активности Forecast - http://www.izmiran.rssi.ru/space/solar/forecast
\r\n
\r\n Описание данных и способов их получения из Центра приведены ниже:
\r\n

\r\n
• Солнечная активность и \r\nмежпланетная среда -http://www.wdcb.ru/stp/cat3SUN_r.html
\r\n
• Космические лучи - http://www.wdcb.ru/stp/cat4COS_r.html
\r\n
• Ионосферные явления - http://www.wdcb.ru/stp/cat2ION_r.html
\r\n
• Геомагнитные вариации - http://www.wdcb.ru/stp/cat1GEO_r.html
\r\n
• Другие данные по СЗФ - http://www.wdcb.ru/stp/cat5MOD_r.html
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1418,'Прогноз геомагнитной активности - Geofor','Прогноз геомагнитной активности - Geofor http://forecast.izmiran.ru/index.html\r\nсодержаший данные о текущем состоянии геомагнитного поля и величине индекса Кр в Москве, а также прогноз на ближайшее время ежедневно публикуется на сайте Института земного магнетизма и распространения радиоволн РАН
\r\n

\r\n

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1419,'Еженедельный прогноз солнечной и геомагнитной активности - Forecast','Еженедельный прогноз солнечной и геомагнитной активности - Forecast http://www.izmiran.rssi.ru/space/solar/forecast\r\n
\r\n

\r\n

\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1420,'Физические основы краткосрочного прогнозирования солнечной и геомагнитной активности','Наиболее точный, но слишком краткосрочный (30-60 минут), прогноз получается на основе анализа в масштабе реального времени спутниковых данных. В настоящее время в передней либрационной точке (на расстоянии 1.5 млн.км на линии Солнце-Земля) находится космический аппарат АСЕ, который непрерывно передает результаты измерения параметров среды на Землю, и эти параметры позволяют вычислять поступающую в магнитосферу Земли энергию и предсказывать возбуждение магнитных суббурь и бурь. В частности, с таким прогнозом можно ознакомиться на сайте Института Космических Исследований РАН (http://www.iki.rssi.ru/sw.htm).\r\n','

\r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1421,'Информация на сайте ИКИ','На сайте http://www.iki.rssi.ru/sw.htm\r\n можно ознакомится со следующей информацией\r\n
\r\n
• Текущее состояние и прогноз (отдельное окно, обновляющееся раз в 5 минут)
\r\n
• Состояние за последние 24 часа
\r\n
• Состояние за предыдущий день
\r\n
• Состояние за три предыдущих дня
\r\n
• Описание формата графиков
\r\n
• Kp индекс за последние дни
\r\n
• Солнечные вспышки за последние дни
\r\n
• Последний прогноз NOAA (solar-geophysical forecast)
\r\n
• Источники данных (на английском)
\r\n
\r\n\r\n','

\r\n

\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n\r\n

Код прогноза геомагнитных суббурь: Синий: Спокойно зеленый: Слабая активность желтый: Сильная активность красный: Очень сильная активность

\r\n Код прогноза геомагнитных бурь: \r\nСиний:\r\n Спокойно зеленый: Слабая буря желтый: Сильная буря красный: Супер-буря\r\n \r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1422,'Пример краткосрочного геомагнитного прогноза','Рассмотрим схема краткосрочного геомагнитного прогноза на примере магнитной бури 23 - 24 ноября 2001 года, приведенного в работе [18]. Солнечная вспышка класса Х1 была зарегистрирована в рентгеновских лучах спутником GOES-12 22 ноября приблизительно в 22 часа по Гринвичу. Положение вспышки на солнечном диске позволяло ожидать магнитную бурю на Земле через двое-трое суток. Фактически магнитное облако, испущенное при вспышке, преодолело расстояние от Земли до Солнца со средней скоростью более 1500 км/с за 35 часов - к 3 часам утра 24 ноября. Магнитная буря длилась весь день 24 ноября и характеризовалась значениями индекса Кр вплоть до 9. Космический аппарат, находящийся в точке либрации, предупредил о подходе облака за 30 минут до его прихода к Земле.\r\n','\r\n\r\n\r\n\r\n

\r\n \r\n\r\n

\r\n \r\n \r\n

');
INSERT INTO book VALUES (1423,'Существующие методики прогнозов','На сегодняшний день существуют различные методики прогнозирования космической погоды. Приведем некоторые из них. \r\n
\r\n
1. Прогноз появления солнечных вспыщек, осуществляемый в рамках упомянутого прогноза Forecast http://www.izmiran.rssi.ru/space/solar/forecast основан на том. что любое появление нового всплывающего магнитного потока (ВМП) приводит к увеличению вспышечной активности. Кроме того, для возниконовения мощной вспышки необходимо, чтобы новый ВМП был достаточно большим (> 1013 Вб) и скорость его всплытия была не менее 109 Вб/сек, при этом большие вспышки возникают через 1-2 суток после обнаружения ВМП в пределах активной области. [20]. \r\n
\r\n
2. По мнению автора [21] прогресс в прогнозировании геомагнитных возмущений, вызываемых квазистационарными потоками СВ, в ближайшие годы будет определяться, в первую очередь, успехами фундаментальных исследований динамики магнитных структур с временным разрешением около 1 час. Вопрос о роли такой динамики в формировании спорадических потоков СВ находится в стадии поисковых исследований. Прогресс в прогнозировании геомагнитных возмущений, вызываемых спорадическими потоками СВ, зависит от решения в ближайшем будущем двух проблем: а) разработка методов регистрации рождения СМЕ на диске Солнца и измерение их характеристик; б) выяснение природы возникновения Bz-компоненты в различных областях спорадических потоков СВ. \r\n
\r\n
3. Поскольку возрастание потоков релятивистских электронов во внешнем РПЗ происходят с достаточно существенным (в несколько дней) запазованием относительно прихода к Земле высокоскоростных потоков СВ, это делает возможным их успешного прогнозирования. \r\n
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1424,'Математические методы прогнозов факторов космической погоды - метод ИНС','Начиная с 1993 года, искусственные нейронные сети (ИНС) стали использоваться для прогнозирования различных геомагнитных индексов. В частности в качестве метода, альтернативного традиционным методам для нелинейного прогноза временных рядов, были использованы рекуррентные НС, использующие нелинейную память для хранения информации об изменении параметров во времени. Например, в [23] прогнозировался Dst-индекса на несколько часов вперед, используя данные за 1963-87 гг., которые были разбиты на участки бурь и на спокойные периоды. При прогнозировании геомагнитных индексов в качестве входных переменных для ИНС обычно используются значения скорости и плотности СВ, а также значения Bz-компоненты ММП за несколько часов. Для улучшения прогноза всех фаз геомагнитной бури использовались значения параметров СВ в течение 16-24 часов до начала геомагнитной бури. Лучшее значение КК по всему тестовому набору (21-й солнечный цикл), приводимое в работе равно 0.92. Самый высокий КК получается при прогнозировании Dst-индекса на один час вперед, при прогнозировании на 5 часов вперед значение КК уменьшается с 0.92 до 0.84, а на 8 часов до 0.77. Для лучшего понимания нейросетевых моделей на вход нейронной сети подавались также различные комбинации параметров СВ и их различные функции. Было найдено, что важны колебания и интенсивность ММП, а также различные произведения параметров СВ, ММП и динамического давления СВ.\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1425,'Выводы к 5 'Мониторинг и прогнозирование космической погоды'','Суммируя все приведенные выше данные можно сказать следующее:\r\n
\r\n
• Проблема мониторинга космической погоды на сегодняшний день представляется практически решенной. [14]
\r\n
• Спутниковые наблюдения в точке либрации (L1) позволяют достаточно точно (95%) предсказать все возмущения магнитосферы, но с малой задержкой (30-60 минут).
\r\n
• Современная наука в ретроспективном плане может успешно объяснить происхождение почти всех сильных геомагнитных возмущений, но не может с достаточной степенью достоверности (лучше 50%) заблаговременно (1-2 суток) предсказать их возникновение на основе наблюдений Солнца. [24]
\r\n
','');
INSERT INTO book VALUES (1427,'Литература','
\r\n
1. А.А. Петрукович, Л.М. Зеленый 'У природы есть и космическая' // Наука и жизнь, ?10, 2001
\r\n
2. Л.И. Мирошниченко. 'Солнечно-земные связи вспышки'. www.astronet.ru
\r\n
3. В.П. Максимов 'Солнечные факторы, определяющие состояние космической погоды и задачи их прогнозирования' www.kosmofizika.ru/irkutsk/maksimov.htm
\r\n
4. А.В.Засов, Э. В. Кононович 'Солнечные вспышки' www.astronet.ru
\r\n
5. С.Н. Кузнецов, И.А. Житник и др. Доклад на конференции 'Солнечно-Земная физика', Иркутск, Россия, 2004
\r\n
6. А. Белов, Г. Гарсия, В. Курт и др. 'Протонные события и рентгеновские вспышки в трех последних циклах' // Космические исследования, Т., 43., N3, cc. 165-178, 2005
\r\n
7. Г.Н. Застенкер, Л.М. Зеленый 'Солнечные магнитные облака атакуют Землю' // Земля и Вселенная, ? 5, 1999, с. 46.
\r\n
8. А.В.Засов, Э. В. Кононович 'Эруптивные протуберанцы' www.astronet.ru
\r\n
9. Ю.Ермолаев 'Буря мглою небо кроет' solarwind.cosmos.ru/txt/storms6.doc
\r\n
10. Веселовский И.С и др. 'Безвспышечное возрастание солнечных космических лучей 14-17 апреля 1994 г.' // Космич. исследования, 1997, т.35, N2, с.127-132.
\r\n
11. Л.Л. Лазутин 'Солнечный ветер' www.kosmofizika.ru
\r\n
12. О.Л. Вайсберг 'Корональные дыры' www.astronet.ru
\r\n
13. D.F. Webb et al., The Solar Sources of Geoeffective Structures, Space Weather, AGU Monograph 125, p.123, 2001
\r\n
14. Ю.И. Гальперин, А. В. Дмитриев, Л. М. Зеленый, М. И. Панасюк 'Влияние космической погоды на безопасность авиа и космических полетов' www.kosmofizika.ru/pdf/sp_wtr.pdf
\r\n
15. Н.Н. Калмыков, Г.В. Куликов, Т.М. Роганова 'Галактические космические лучи' www.kosmofizika.ru/iklmn/kalmikov/cosrays.htm
\r\n
\r\n','');
INSERT INTO book VALUES (1428,'Литература (продолжение)','
\r\n
16. Базилевская Г.А., Махмутов В.С., Свиржевская А.К., Cвиржевский Н.С., Стожков Ю.И., Долговременные измерения космических лучей в атмосфере Земли, Изв. РАН. Сер. физ., Т.69, ?6, С.835-837, 2005
\r\n
17. Л.Л. Лазутин 'Магнитосферные бури и суббури' www.kosmofizika.ru
\r\n
18. А.А. Петрукович, Л.М. Зеленый 'Прогноз погоды XXI века'// Наука и жизнь, ?5, 2002
\r\n
19. В. Kirov, K. Georgieva 'Long-term changes in the correlation between solar and geomagnetic activity' report at The Second ISSC (Sinaia, Romania, September, 2006 )
\r\n
20. В.Н. Ишков 'Геоэффективная активность Солнца: от краткосрочного прогноза вспышечных явлений и до долгосрочного прогноза солнечных циклов'. Доклад на междисциплинарном семинаре 'Биологические эффекты солнечной активности', Пущино-на-Оке, Россия, 2004, www.iki.rssi.ru/puschino/ppt/ish.doc
\r\n
21. В.Г. Еселевич 'Физические осноовы прогнозирования возмущений в околоземноой среде по характеристикам Солнца' http://www.kosmofizika.ru/irkutsk/eselevich.htm
\r\n
22. X. Li, D. N. Baker, M. Temerin et al. Are energetic electrons in the solar wind the source of the outer radiation belt? // Geophysical Research Letters, vol. 24, No. 8, p. 923-926, 1997
\r\n
23. Wu,J.-G. and H. Lundstedt.:1997, Geomagnetic storm predictions from solar wind data with the use of dynamic neural networks, J. Geophys., res., 102, 14255-14268.
\r\n
24. Ю.И. Ермолаев, Л.М. Зеленый, Г.Н. Застенкер, А.А. Петрукович, М.Ю. Ермолаев. 'Физические основы прогноза передачи возмущений от Солнца к магнитосфере Земли'. Доклад на междисциплинарном семинаре 'Биологические эффекты солнечной активности', Пущино-на-Оке, Россия, 2004, http://www.iki.rssi.ru/puschino/ppt/1ermol.ppt
\r\n
\r\n\r\n','');

--
-- Table structure for table `content`
--

DROP TABLE IF EXISTS content;
CREATE TABLE content (
id_content int(11) NOT NULL auto_increment,
name varchar(255) NOT NULL default '',
parent_id int(11) NOT NULL default '0',
type varchar(20) NOT NULL default '',
status int(11) NOT NULL default '0',
content_order int(11) NOT NULL default '0',
mtime timestamp(14) NOT NULL,
ctime timestamp(14) NOT NULL,
ptime timestamp(14) NOT NULL,
redir_url varchar(255) default NULL,
template varchar(255) default NULL,
owner int(11) default NULL,
created_by int(11) default NULL,
modified_by int(11) default NULL,
published_by int(11) default NULL,
PRIMARY KEY (id_content)
) TYPE=MyISAM;

--
-- Dumping data for table `content`
--


INSERT INTO content VALUES (1,'homepage',0,'1',100,0,20061122160631,20050507120723,00000000000000,'','front-page.html',1,NULL,1,NULL);
INSERT INTO content VALUES (141,'b4',128,'7',100,7,20070516134019,20061107081351,20061107081635,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (134,'b4',127,'7',100,4,20070516124910,20061103125936,20061103130003,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (135,'b5',127,'7',100,5,20061115145632,20061103132016,20061103132631,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (136,'b6',127,'7',100,6,20061115163641,20061103132837,20061103133050,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (137,'b0',128,'7',100,3,20070516133103,20061103152902,20061103153530,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (138,'b1',128,'7',100,4,20061115151722,20061103154403,20061103154704,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (139,'b2',128,'7',100,5,20061115152056,20061103155948,20061107075745,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (140,'b3',128,'7',100,6,20070516133505,20061107080707,20061107080720,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (68,'contacts',1,'1',100,6,20061115163417,20060925225010,20060925225034,'','tmpl_page.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (115,'licence',1,'1',1,5,20070921174143,20061102092333,20070921174143,'','tmpl_page.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (127,'s0',123,'8',100,2,20061115183328,20061103103515,20061103103552,'b2/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (123,'t1',112,'8',100,10,20070921193704,20061102152554,20061102152603,'/contents/','tmpl_content.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (124,'t2',112,'8',100,14,20070921193903,20061102152640,20061123074050,'/contents/','tmpl_content.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (125,'t3',112,'8',100,7,20070921193628,20061102152722,20061123074052,'/contents/','tmpl_content.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (122,'t4',112,'8',100,6,20070725134850,20061102152340,20061127085022,'','tmpl_content.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (126,'t0',112,'8',100,1,20061127085013,20061102152823,20061127085013,'','tmpl_content.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (128,'s1',123,'8',100,3,20061115183326,20061103103600,20061103103622,'b11/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (129,'s2',123,'8',100,4,20061115183324,20061103103632,20061103103656,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (130,'s3',123,'8',100,5,20061115183322,20061103103704,20061103103718,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (131,'b0',127,'7',1,1,20061127090907,20061103120622,20061127090907,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (132,'b2',127,'7',100,2,20061213085246,20061103122456,20061103122601,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (133,'b3',127,'7',100,3,20070516123835,20061103124840,20061103124906,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (111,'greeting',1,'1',1,1,20070921174138,20061102091647,20070921174138,'','tmpl_page.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (112,'contents',1,'1',100,2,20061102102344,20061102091751,20061102091848,'','tmpl_content.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (113,'about_textbook',1,'1',100,3,20070921175042,20061102091926,20061102091929,'','tmpl_page.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (114,'collective',1,'1',100,4,20070921193148,20061102092001,20061102092044,'','tmpl_page.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (110,'book',1,'7',100,7,20061102153151,20061102085450,20061102085525,'','tmpl_content.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (142,'b5',128,'7',100,8,20070516134551,20061107081810,20061107082029,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (143,'b6',128,'7',100,9,20070516134938,20061107082922,20061107083145,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (144,'b7',128,'7',100,10,20061122171212,20061107084053,20061107084357,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (145,'b8',128,'7',100,11,20070516135609,20061107090726,20061107091212,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (146,'b9',128,'7',100,12,20061122171456,20061107091359,20061107091412,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (201,'b0',200,'7',100,1,20070517110907,20061123081839,20061123082304,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (148,'b0',129,'7',100,1,20061122171605,20061107091908,20061107091914,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (149,'b1',129,'7',100,2,20061115152654,20061107092639,20061107092702,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (150,'b2',129,'7',100,3,20070516135951,20061107092943,20061107093230,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (151,'b3',129,'7',100,4,20070517055420,20061107093349,20061107093404,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (152,'b4',129,'7',100,5,20070517063632,20061107093949,20061107094232,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (153,'b5',129,'7',100,6,20070517064053,20061114103836,20061114104611,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (154,'b6',129,'7',100,7,20070517071217,20061114112943,20061114113532,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (155,'b7',129,'7',100,8,20070517073236,20061114113940,20061114114153,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (156,'b8',129,'7',100,9,20070517073425,20061114121224,20061114121336,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (157,'b9',129,'7',100,10,20070517073712,20061114122055,20061114122546,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (158,'b10',129,'7',100,11,20070517073844,20061114122717,20061114124012,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (159,'b11',129,'7',100,12,20070517075356,20061114124216,20061114124743,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (160,'b12',129,'7',100,13,20070517075645,20061114124847,20061114130231,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (161,'b13',129,'7',100,14,20070517080259,20061114130953,20061114133036,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (162,'b15',129,'7',100,15,20070517080951,20061114140020,20061114140824,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (163,'b16',129,'7',100,16,20070517081351,20061114141007,20061114142316,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (164,'b17',129,'7',100,17,20061122181904,20061114142713,20061114143341,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (165,'b0',130,'7',100,1,20070517081528,20061114144344,20061114145248,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (166,'b1',130,'7',100,2,20061115154143,20061114150858,20061114151151,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (167,'b2',130,'7',100,3,20070517081702,20061114151743,20061114152311,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (168,'b3',130,'7',100,4,20070517081840,20061114152503,20061114152617,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (169,'b4',130,'7',100,5,20070517082333,20061114152715,20061114152906,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (170,'b5',130,'7',100,6,20070517082611,20061114153059,20061114153329,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (171,'b6',130,'7',100,7,20061122184344,20061114153446,20061114153623,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (172,'b7',130,'7',100,8,20061122184919,20061114153723,20061114153802,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (177,'b11',128,'7',100,1,20070516125731,20061115145903,20061115150031,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (178,'b12',128,'7',100,2,20061115151629,20061115145916,20061115150033,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (179,'s4',123,'8',100,1,20061127085147,20061115183313,20061115183331,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (181,'s0',124,'8',100,1,20061121160504,20061121154239,20061121154915,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (180,'b0',179,'7',100,1,20061115190128,20061115183355,20061115183423,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (183,'s1',124,'8',100,2,20061122124500,20061122123959,20061122124500,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (182,'b0',181,'7',100,1,20061122122116,20061121154812,20061122121752,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (186,'b1',183,'7',100,2,20070517093005,20061122124852,20061122125543,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (185,'b0',183,'7',100,1,20070517092602,20061122124518,20061122124652,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (187,'b2',183,'7',100,3,20061122135022,20061122134554,20061122134918,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (188,'b3',183,'7',100,4,20070517095922,20061122135109,20061122142021,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (189,'b4',183,'7',100,5,20070517101317,20061122142057,20061122142244,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (190,'b5',183,'7',100,6,20061122143358,20061122143128,20061122143358,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (191,'b6',183,'7',100,7,20070517101634,20061122143517,20061122144109,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (192,'b7',183,'7',100,8,20061206094804,20061122144529,20061122144620,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (193,'b8',183,'7',100,9,20070517102949,20061122144645,20061122144954,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (195,'s2',124,'8',100,3,20061122145643,20061122145351,20061122145421,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (196,'b0',195,'7',100,1,20061206095929,20061122145435,20061122145602,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (197,'b1',195,'7',100,2,20070517103747,20061122145736,20061122150946,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (198,'b2',195,'7',100,3,20070517104733,20061122151309,20061122151622,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (200,'s3',124,'8',100,4,20061123081814,20061122151749,20061123081814,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (202,'b1',200,'7',100,2,20070518073433,20061123082859,20061123083132,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (203,'b2',200,'7',100,3,20070518073938,20061123083911,20061123085009,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (204,'b3',200,'7',100,4,20061123085208,20061123085031,20061123085208,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (205,'b4',200,'7',100,5,20070518075002,20061123085245,20061123085651,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (206,'b5',200,'7',100,6,20070518080346,20061123085807,20061123090350,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (207,'b6',200,'7',100,7,20070518081319,20061123090436,20061123110306,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (208,'b7',200,'7',100,8,20070518081551,20061123110544,20061123111447,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (209,'b8',200,'7',100,9,20070518081934,20061123111840,20061123112247,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (210,'b9',200,'7',100,10,20070518082201,20061123112328,20061123112556,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (211,'b10',200,'7',100,11,20070518084010,20061123112718,20061123113122,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (212,'b11',200,'7',100,12,20070518084537,20061123113152,20061123114208,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (213,'s4',124,'8',100,5,20061123125015,20061123122537,20061123122631,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (214,'b0',213,'7',100,1,20070518084755,20061123122656,20061123124352,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (215,'b1',213,'7',100,2,20070518085341,20061123125128,20061123125403,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (216,'b2',213,'7',100,3,20070518090020,20061123125526,20061123125911,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (217,'b3',213,'7',100,4,20070518091958,20061123130302,20061123134542,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (218,'b4',213,'7',100,5,20070518092248,20061123134628,20061123134939,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (219,'b5',213,'7',100,6,20061123135324,20061123135120,20061123135324,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (220,'b6',213,'7',100,7,20070518092420,20061123135409,20061123135956,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (221,'b7',213,'7',100,8,20070518092750,20061123140218,20061123140626,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (222,'b8',213,'7',100,9,20070518092938,20061123140835,20061123140948,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (223,'b9',213,'7',100,10,20070518093419,20061123141153,20061123141819,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (224,'b10',213,'7',100,11,20070518093601,20061123142002,20061123142219,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (225,'b11',213,'7',100,12,20070518093740,20061123142342,20061123142541,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (227,'s5',124,'8',100,6,20061123152831,20061123143012,20061123143029,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (228,'b0',227,'7',100,1,20070518094050,20061123143050,20061123143236,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (229,'b1',227,'7',100,2,20070518094614,20061123143347,20061123143510,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (230,'b2',227,'7',100,3,20070518094842,20061123143809,20061123144011,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (231,'s6',124,'8',100,7,20061123144310,20061123144141,20061123144310,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (232,'b0',231,'7',100,1,20061123144418,20061123144328,20061123144418,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (233,'b1',231,'7',100,2,20070518095130,20061123144620,20061123144730,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (234,'b2',231,'7',100,3,20070518095406,20061123144841,20061123145031,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (235,'b3',231,'7',100,4,20070518095533,20061123145129,20061123145414,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (236,'b4',231,'7',100,5,20070518100052,20061123145849,20061123150105,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (237,'b5',231,'7',100,6,20070518100346,20061123150217,20061123150451,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (238,'b6',231,'7',100,7,20070518100744,20061123150629,20061123151022,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (239,'b7',231,'7',100,8,20070518101239,20061123151101,20061123151309,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (240,'b8',231,'7',100,9,20070518102447,20061123151600,20061123151809,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (241,'b9',231,'7',100,10,20061123152111,20061123151901,20061123152111,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (242,'b10',231,'7',100,11,20061213093800,20061123152242,20061123152352,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (244,'s7',124,'8',100,8,20061123152817,20061123152729,20061123152804,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (246,'b0',244,'7',100,1,20061123154819,20061123153119,20061123153213,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (247,'s0',125,'8',100,1,20061130063302,20061127093852,20061127094058,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (248,'b0',247,'7',100,1,20061213141252,20061127093916,20061127094054,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (249,'b1',247,'7',100,2,20061205091557,20061127103530,20061127140931,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (250,'b2',247,'7',100,3,20061205093811,20061127141209,20061127141839,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (251,'b3',247,'7',100,4,20070516055527,20061127145133,20061127150411,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (252,'b4',247,'7',100,5,20070516061526,20061127150529,20061127152047,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (253,'b5',247,'7',100,6,20070516062040,20061128085544,20061128090501,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (370,'b6',247,'7',100,7,20070516062405,20061205110755,20061205112646,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (255,'b7',247,'7',100,8,20070516062822,20061128091347,20061128092111,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (256,'b8',247,'7',100,9,20070516064337,20061128091613,20061128092113,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (257,'b9',247,'7',100,10,20061214110003,20061128092146,20061128092437,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (258,'b10',247,'7',100,11,20070516064946,20061128092622,20061128093138,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (259,'b11',247,'7',100,12,20070516065159,20061128093238,20061128093543,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (260,'b12',247,'7',100,13,20070516065946,20061128093949,20061128094413,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (261,'b13',247,'7',100,14,20070516070302,20061128094721,20061128095034,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (262,'b14',247,'7',100,15,20070516070840,20061128095227,20061128095539,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (263,'b15',247,'7',100,16,20070516071253,20061128100250,20061128100901,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (264,'b16',247,'7',100,17,20070516071518,20061128100605,20061128100905,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (265,'b17',247,'7',100,18,20070516072058,20061128101106,20061128101733,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (266,'b18',247,'7',100,19,20070516072559,20061128101314,20061128101739,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (267,'b19',247,'7',100,20,20070516073301,20061128101912,20061128102220,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (268,'b20',247,'7',100,21,20070516073722,20061128102339,20061128103554,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (270,'s1',125,'8',100,2,20061128104329,20061128104154,20061128104329,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (271,'b0',270,'7',100,1,20061128144904,20061128104355,20061128104933,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (272,'b1',270,'7',100,2,20070516073943,20061128110513,20061128111308,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (273,'b2',270,'7',100,3,20070516074335,20061128111420,20061128111820,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (274,'b3',270,'7',100,4,20070516075215,20061128112842,20061128113449,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (275,'b4',270,'7',100,5,20070516075459,20061128131830,20061128132422,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (276,'b5',270,'7',100,6,20070516081221,20061128133948,20061128140111,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (277,'b6',270,'7',100,7,20070516081414,20061128140617,20061128141025,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (278,'b7',270,'7',100,8,20070516081746,20061128141625,20061128141816,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (279,'b8',270,'7',100,9,20070516082227,20061129080818,20061129080949,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (280,'b9',270,'7',100,10,20070516082916,20061129081333,20061129081659,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (281,'s2',125,'8',100,3,20061129082435,20061129082319,20061129082435,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (282,'b0',281,'7',100,1,20061205134736,20061129082749,20061129083349,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (283,'b1',281,'7',100,2,20061129093319,20061129092354,20061129093046,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (284,'b2',281,'7',100,3,20061129094324,20061129094112,20061129094324,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (285,'b3',281,'7',100,4,20061129100012,20061129095052,20061129095809,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (286,'b4',281,'7',100,5,20070516083352,20061129100758,20061129101502,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (287,'b5',281,'7',100,6,20061129102747,20061129101828,20061129102631,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (288,'b6',281,'7',100,7,20070516083725,20061129103240,20061129104741,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (289,'b7',281,'7',100,8,20070516084348,20061129105314,20061129110231,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (290,'b8',281,'7',100,9,20070516084641,20061129110628,20061129111411,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (291,'b9',281,'7',100,10,20061205140103,20061129111705,20061129112450,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (292,'b10',281,'7',100,11,20061129120809,20061129115301,20061129120203,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (293,'b11',281,'7',100,12,20070516084953,20061129121047,20061129121805,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (294,'b12',281,'7',100,13,20070516085329,20061129124752,20061129130052,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (295,'b13',281,'7',100,14,20070516085525,20061129131201,20061129131633,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (296,'b14',281,'7',100,15,20070516092905,20061129132659,20061129133312,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (297,'b15',281,'7',100,16,20070516093236,20061129133902,20061129134236,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (298,'b16',281,'7',100,17,20070516094413,20061129141504,20061129142409,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (299,'b17',281,'7',100,18,20070516110218,20061129145111,20061205142448,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (300,'s0',122,'8',100,2,20061214060920,20061130073504,20061130073806,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (449,'s2',122,'8',100,3,20061214061553,20061214061156,20061214061553,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (304,'b0',300,'7',100,1,20061214153216,20061130081556,20061130084459,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (305,'b4',300,'7',100,4,20070109103118,20061130090741,20061130091210,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (306,'b5',300,'7',100,3,20070511113046,20061130093138,20061130093321,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (328,'b23',300,'7',100,20,20070217143707,20061201144235,20061201144322,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (308,'b7',300,'7',100,8,20070511123011,20061130100720,20061130101026,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (309,'b8',300,'7',100,7,20070511120418,20061130103133,20061130103516,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (310,'b9',300,'7',100,9,20070514064851,20061130105459,20061130110626,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (634,'b44',589,'7',100,45,20070402073556,20070402070614,20070402071706,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (312,'b11',300,'7',100,10,20070217142956,20061201062022,20061201062807,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (313,'b12',300,'7',100,11,20070217142956,20061201063022,20061201063547,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (314,'b13',300,'7',100,12,20070217142956,20061201063925,20061201064231,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (315,'b14',300,'7',100,13,20070514065850,20061201064515,20061201065942,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (327,'b22',300,'7',100,19,20070217143707,20061201143136,20061201143351,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (633,'b43',589,'7',100,44,20070521075228,20070402060745,20070402064534,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (318,'b17',300,'7',100,14,20070514074433,20061201072113,20061201072943,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (319,'b18',300,'7',100,15,20070514075423,20061201073430,20061201073707,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (320,'b19',300,'7',100,16,20070514075729,20061201083644,20061201084251,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (321,'b20',300,'7',100,17,20070217144447,20061201084428,20061201085217,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (322,'b21',300,'7',100,18,20070217143707,20061201091738,20061201092648,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (450,'b0',449,'7',100,1,20070514083550,20061214061613,20061214061939,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (324,'b3_1',300,'7',100,2,20070511112211,20061201111536,20061201112924,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (325,'b4_1',300,'7',100,5,20070511113522,20061201121355,20061201121735,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (326,'b4_2',300,'7',100,6,20070511115630,20061201123615,20061201124114,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (329,'b24',300,'7',100,21,20070217143707,20061204063720,20061204064123,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (330,'b25',300,'7',100,22,20070514080405,20061204071716,20061204072123,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (331,'b26',300,'7',100,23,20070514082114,20061204073235,20061204073448,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (451,'b1',449,'7',100,2,20070514112455,20061214061901,20061214061942,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (455,'b5',449,'7',100,6,20061214064010,20061214063755,20061214064010,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (453,'b3',449,'7',100,4,20061214160051,20061214062233,20061214062307,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (456,'b7',449,'7',100,7,20061214160522,20061214064023,20061214064711,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (454,'b4',449,'7',100,5,20061214064007,20061214063656,20061214064007,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (459,'b10',449,'7',100,10,20070109111746,20061214064356,20061214064719,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (457,'b8',449,'7',100,8,20061214160602,20061214064101,20061214064714,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (461,'b12',449,'7',100,12,20070514112757,20061214065209,20061214081736,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (458,'b9',449,'7',100,9,20061214160636,20061214064310,20061214064716,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (460,'b11',449,'7',100,11,20061214160814,20061214065123,20061214065155,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (463,'b0',462,'7',100,1,20070514113417,20061214065624,20061214070022,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (462,'s3',122,'8',100,4,20061214065603,20061214065451,20061214065603,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (468,'b5',462,'7',100,6,20061214161210,20061214071107,20061214071419,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (467,'b4',462,'7',100,5,20061214161134,20061214070521,20061214071054,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (466,'b3',462,'7',100,4,20070514123221,20061214070437,20061214070554,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (472,'b9',462,'7',100,10,20061214161432,20061214071847,20061214072216,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (470,'b7',462,'7',100,8,20061214161305,20061214071614,20061214072210,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (469,'b6',462,'7',100,7,20070514124345,20061214071443,20061214072207,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (474,'b11',462,'7',100,12,20070514130202,20061214072233,20061214072545,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (471,'b8',462,'7',100,9,20070514125215,20061214071809,20061214072212,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (477,'b0',476,'7',100,1,20061214112728,20061214072754,20061214072953,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (473,'b10',462,'7',100,11,20070514125753,20061214072110,20061214072219,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (476,'s4',122,'8',100,5,20061214073000,20061214072653,20061214073000,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (475,'b12',462,'7',100,13,20070514130930,20061214072456,20061214072548,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (478,'b1',476,'7',100,2,20061214161654,20061214073057,20061214073326,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (480,'b3',476,'7',100,4,20061214161730,20061214073341,20061214074300,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (479,'b2',476,'7',100,3,20061214073328,20061214073240,20061214073328,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (482,'b5',476,'7',100,6,20070514132009,20061214073724,20061214074306,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (481,'b4',476,'7',100,5,20061214161800,20061214073625,20061214074303,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (485,'b8',476,'7',100,9,20070514132411,20061214074324,20061214074357,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (484,'b7',476,'7',100,8,20061214161924,20061214074015,20061214074311,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (483,'b6',476,'7',100,7,20070109121155,20061214073918,20061214074308,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (489,'b2',486,'7',100,3,20070514133857,20061214074808,20061214075101,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (487,'b0',486,'7',100,1,20061214162034,20061214074534,20061214074706,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (486,'s5',122,'8',100,6,20061214074518,20061214074451,20061214074518,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (488,'b1',486,'7',100,2,20061214162129,20061214074719,20061214074753,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (496,'b0',495,'7',100,1,20070528074650,20061218092039,20061218105931,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (490,'b3',486,'7',100,4,20061214113647,20061214075002,20061214075104,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (493,'t6',112,'8',100,3,20070921193516,20061218085754,20061218091856,'/contents/','tmpl_content.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (371,'b18',281,'7',100,19,20061214114802,20061205141910,20061205142453,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (372,'t5',112,'8',100,18,20070921194022,20061207070428,20061207070645,'/contents/','tmpl_content.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (373,'s0',372,'8',100,1,20061207073257,20061207070916,20061207071021,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (374,'b0',373,'7',100,1,20061207073330,20061207071048,20061207071258,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (375,'s1',372,'8',100,2,20061207072224,20061207071534,20061207072224,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (376,'b0',375,'7',100,1,20061207072924,20061207071902,20061207072234,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (377,'b1',375,'7',100,2,20070521102136,20061207073656,20061207074308,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (378,'b2',375,'7',100,3,20070521102607,20061207074334,20061207074712,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (379,'b3',375,'7',100,4,20070521102928,20061207074924,20061207075057,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (380,'b4',375,'7',100,5,20070521103241,20061207075229,20061207075420,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (381,'b5',375,'7',100,6,20070521104503,20061207080014,20061207080436,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (382,'b6',375,'7',100,7,20070521104927,20061207080453,20061207080921,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (383,'b7',375,'7',100,8,20070521105418,20061207082125,20061207082259,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (384,'b8',375,'7',100,9,20070521105811,20061207082702,20061207083033,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (385,'b9',375,'7',100,10,20070521110145,20061207083526,20061207083741,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (386,'b10',375,'7',100,11,20070521110550,20061207084145,20061207084438,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (387,'b11',375,'7',100,12,20061207085449,20061207085330,20061207085449,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (388,'b12',375,'7',100,13,20061207090335,20061207085821,20061207090335,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (389,'b13',375,'7',100,14,20070521110932,20061207090538,20061207090742,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (390,'b14',375,'7',100,15,20070521111252,20061207091107,20061207092116,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (392,'b15',375,'7',100,16,20070521111414,20061207093044,20061207093716,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (393,'b16',375,'7',100,17,20061207094427,20061207094237,20061207094427,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (394,'b17',375,'7',100,18,20070521111532,20061207094517,20061207095353,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (395,'b18',375,'7',100,19,20070521111655,20061207095709,20061207100957,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (396,'b19',375,'7',100,20,20061207101443,20061207101225,20061207101443,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (397,'b20',375,'7',100,21,20061207101822,20061207101656,20061207101822,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (398,'b21',375,'7',100,22,20070521111847,20061207102043,20061207103002,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (399,'b22',375,'7',100,23,20061207104851,20061207103420,20061207104851,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (400,'b23',375,'7',100,24,20070521112333,20061207104559,20061207104856,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (401,'b24',375,'7',100,25,20061207105158,20061207105028,20061207105158,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (402,'b25',375,'7',100,26,20061207110257,20061207105622,20061207110257,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (403,'b26',375,'7',100,27,20061207111113,20061207111000,20061207111113,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (404,'b27',375,'7',100,28,20070521112807,20061207111152,20061207111315,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (405,'b28',375,'7',100,29,20070521113205,20061207111851,20061211063230,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (406,'b29',375,'7',100,30,20061211064251,20061211063429,20061211063714,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (407,'b30',375,'7',100,31,20061211064454,20061211063730,20061211064059,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (408,'b31',375,'7',100,32,20061211064520,20061211064344,20061211064520,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (409,'b32',375,'7',100,33,20070521113815,20061211064928,20061211065411,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (410,'b33',375,'7',100,34,20070521114556,20061211065232,20061211065418,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (411,'b34',375,'7',100,35,20070521115048,20061211065648,20061211065905,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (412,'b35',375,'7',100,36,20070521115612,20061211072214,20061211072735,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (413,'s2',372,'8',100,3,20061211073803,20061211073713,20061211073803,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (414,'b0',413,'7',100,1,20061211074037,20061211073827,20061211074037,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (415,'b1',413,'7',100,2,20061211074239,20061211074153,20061211074239,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (416,'b2',413,'7',100,3,20061211075231,20061211074524,20061211075231,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (417,'b3',413,'7',100,4,20070518111206,20061211075058,20061211075233,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (418,'b4',413,'7',100,5,20061211075424,20061211075332,20061211075424,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (420,'b5',413,'7',100,6,20070518111646,20061211080329,20061211080435,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (422,'s3',372,'8',100,4,20061211084917,20061211084404,20061211084917,'b0/','tmpl_page.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (423,'b0',422,'7',100,1,20061211085529,20061211084942,20061211085337,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (424,'b1',422,'7',100,2,20070518112315,20061211085550,20061211085822,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (425,'b2',422,'7',100,3,20061211091637,20061211090429,20061211091637,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (426,'b3',422,'7',100,4,20061211092621,20061211091749,20061211092621,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (427,'b4',422,'7',100,5,20070518112617,20061211093357,20061211093958,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (428,'b5',422,'7',100,6,20070518112802,20061211094758,20061211101308,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (429,'b6',422,'7',100,7,20070518113650,20061211101817,20061211102209,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (430,'b7',422,'7',100,8,20070518114143,20061211102743,20061211102922,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (431,'b8',422,'7',100,9,20070518114741,20061211103811,20061211104158,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (432,'b9',422,'7',100,10,20070518114945,20061211105039,20061211105246,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (433,'b10',422,'7',100,11,20070518115318,20061211112516,20061211113454,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (434,'b11',422,'7',100,12,20061211114333,20061211113623,20061211113926,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (435,'b12',422,'7',100,13,20070518115821,20061211114349,20061211114537,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (436,'b13',422,'7',100,14,20070518120012,20061211114641,20061211115617,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (437,'b14',422,'7',100,15,20070518120219,20061211115729,20061211122533,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (438,'b15',422,'7',100,16,20070518120337,20061211124150,20061211124253,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (439,'b16',422,'7',100,17,20061211124424,20061211124341,20061211124424,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (440,'s4',372,'8',100,5,20061211124620,20061211124545,20061211124620,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (441,'b0',440,'7',100,1,20061211124754,20061211124637,20061211124754,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (442,'b1',440,'7',100,2,20061213104923,20061211124814,20061211125050,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (444,'s1',122,'8',100,1,20061214060751,20061213144732,20061213144751,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (445,'b0',444,'7',100,1,20061214060800,20061214055714,20061214060800,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (446,'b1',444,'7',100,2,20070217141028,20061214055907,20061214060803,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (447,'b2',444,'7',100,3,20061214152846,20061214060332,20061214060807,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (448,'b3',444,'7',100,4,20070511110905,20061214060449,20061214060810,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (452,'b2',449,'7',100,3,20061214155903,20061214062002,20061214062305,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (464,'b1',462,'7',100,2,20070514114041,20061214070122,20061214070549,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (465,'b2',462,'7',100,3,20061214070552,20061214070220,20061214070552,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (495,'s0',493,'8',100,1,20061218110045,20061218091917,20061218092526,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (498,'b1',495,'7',1,2,20070528074707,20061218110140,20070528074707,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (499,'b2',495,'7',100,3,20070528075115,20061218110940,20061218111942,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (500,'b3',495,'7',1,4,20070528075140,20061218112539,20070528075140,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (501,'b4',495,'7',100,5,20070528075656,20061218114021,20061218125124,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (502,'b5',495,'7',100,6,20061218130958,20061218125709,20061218130447,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (503,'b6',495,'7',100,7,20070528075851,20061218131015,20061218131747,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (506,'b8',495,'7',100,9,20061219063228,20061218142620,20061218142843,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (505,'b7',495,'7',100,8,20070528075904,20061218134405,20061218134444,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (507,'b9',495,'7',100,10,20070528080057,20061219065652,20061219071633,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (508,'s1',493,'8',100,2,20061219073853,20061219073445,20061219073853,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (509,'b0',508,'7',100,1,20061219074631,20061219073910,20061219074631,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (510,'b1',508,'7',100,2,20070528080713,20061219074901,20061219080504,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (511,'b2',508,'7',100,3,20070518121930,20061219081647,20061219084520,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (512,'b3',508,'7',100,4,20061219101116,20061219090732,20061219094520,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (513,'b4',508,'7',100,5,20061219103458,20061219101846,20061219102805,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (514,'b5',508,'7',100,6,20070518122611,20061219104255,20061220113236,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (515,'b6',508,'7',100,7,20070518123202,20061220114250,20061220120344,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (516,'b7',508,'7',100,8,20070518123712,20061220142148,20061222075119,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (517,'b8',508,'7',100,9,20070528084010,20061222082038,20061222083308,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (518,'s2',493,'8',100,3,20061222083835,20061222083604,20061222083835,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (519,'b0',518,'7',100,1,20070528093507,20061222083902,20061222090212,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (520,'b1',518,'7',100,2,20070528093646,20061222091356,20061222091808,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (521,'b2',518,'7',100,3,20070528084435,20061222091906,20061222094105,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (522,'b3',518,'7',100,4,20070528093942,20061222095030,20061222100002,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (523,'b4',518,'7',100,5,20070528094332,20061222100158,20061222102525,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (524,'b5',518,'7',100,6,20070528094951,20061222102857,20061222104417,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (525,'b6',518,'7',100,7,20070528094632,20061222104637,20061222105729,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (526,'b7',518,'7',100,8,20061222114349,20061222110717,20061222114022,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (527,'b8',518,'7',100,9,20070528095147,20061222114943,20061222115420,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (528,'b9',518,'7',100,10,20070528095418,20061222115822,20061222120430,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (529,'b10',518,'7',100,11,20070528102907,20061222124152,20061222124919,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (530,'b11',518,'7',100,12,20070528103318,20061222125243,20061222132153,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (531,'b12',518,'7',100,13,20061222140323,20061222132315,20061222133612,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (532,'b13',518,'7',100,14,20070528103746,20061222141453,20061222143133,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (533,'b14',518,'7',100,15,20070528104050,20061225064221,20061225071047,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (534,'b15',518,'7',100,16,20070528104324,20061225071954,20061225075920,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (535,'b16',518,'7',100,17,20070518131916,20061225081810,20061225082028,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (536,'b17',518,'7',100,18,20070528104845,20061225082709,20061225083819,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (537,'b18',518,'7',100,19,20070528105123,20061225084357,20061225084910,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (538,'b19',518,'7',100,20,20070528105750,20061225085607,20061225085950,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (539,'b20',518,'7',100,21,20061225091411,20061225090211,20061225091411,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (540,'b21',518,'7',100,22,20070528110014,20061225091930,20061225092358,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (541,'b22',518,'7',100,23,20061225094152,20061225092657,20061225093816,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (542,'s3',493,'8',100,4,20061225094729,20061225094451,20061225094729,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (887,'s8',839,'8',100,9,20070528114733,20070528114633,20070528114733,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (544,'b0',542,'7',100,1,20070528092843,20061225095401,20061225100411,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (545,'b2',542,'7',100,2,20070528092833,20061225100950,20061225101817,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (546,'b3',542,'7',100,3,20070528110401,20061225102647,20061225103402,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (547,'b4',542,'7',100,4,20070528110607,20061225103914,20061225104848,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (548,'b5',542,'7',100,5,20070528092833,20061225105403,20061225105723,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (549,'b6',542,'7',100,7,20070528110828,20061225110339,20061225110605,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (550,'b7',542,'7',100,6,20070528092833,20061225112221,20061225112755,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (551,'b8',542,'7',100,8,20070528110949,20061225113658,20061225113834,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (552,'b9',542,'7',1,9,20070528092833,20061225113951,20070528091408,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (553,'b10',542,'7',100,10,20070528111134,20061225121436,20061225122030,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (554,'b11',542,'7',100,11,20070528092833,20061225124013,20061225124904,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (555,'s4',493,'8',100,5,20061225125217,20061225125049,20061225125217,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (556,'b0',555,'7',100,1,20061225132155,20061225125244,20061225131857,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (557,'b1',555,'7',100,2,20070528111533,20061225133720,20061225134039,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (559,'b2',555,'7',100,3,20061225140911,20061225135404,20061225140911,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (560,'b3',555,'7',100,4,20061225141346,20061225141225,20061225141346,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (561,'b4',555,'7',100,5,20070528112038,20061225141740,20061225142347,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (562,'b5',555,'7',100,6,20061225144017,20061225142750,20061225142910,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (563,'b6',555,'7',100,7,20070528112518,20061225144511,20061225144754,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (564,'b7',555,'7',100,8,20070528112656,20061225145105,20061225145327,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (565,'b8',555,'7',100,9,20070528091924,20061225150004,20061225150111,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (566,'b9',555,'7',100,10,20070528091910,20061226063705,20061226064417,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (567,'b10',555,'7',100,11,20061226070052,20061226064731,20061226065959,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (568,'b11',555,'7',100,12,20070518142622,20061226070800,20061226072106,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (569,'b12',555,'7',100,13,20061226074033,20061226072919,20061226074033,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (570,'b13',555,'7',100,14,20061226080011,20061226075022,20061226080011,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (571,'b14',555,'7',100,15,20061226085639,20061226080341,20061226085151,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (572,'s5',493,'8',100,6,20061226090959,20061226090907,20061226090959,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (573,'b0',572,'7',100,1,20061226091557,20061226091020,20061226091557,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (574,'b1',572,'7',100,2,20061226100123,20061226091702,20061226094458,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (575,'t7',112,'8',100,11,20070921193747,20070109123439,20070109123715,'/contents/','tmpl_content.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (576,'s0',575,'8',100,1,20070109123847,20070109123800,20070109123847,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (577,'b0',576,'7',100,1,20070109124245,20070109123911,20070109124110,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (578,'s1',575,'8',100,2,20070109124426,20070109124348,20070109124426,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (579,'b0',578,'7',100,1,20070109132803,20070109124501,20070109125430,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (580,'b1',578,'7',100,2,20070518144435,20070110071110,20070110072640,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (581,'b2',578,'7',100,3,20070110083320,20070110082312,20070110082511,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (582,'b3',578,'7',100,4,20070110084427,20070110083424,20070110084427,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (583,'b4',578,'7',100,5,20070110101748,20070110084517,20070110085915,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (584,'b5',578,'7',100,6,20070110102617,20070110100101,20070110101522,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (585,'b6',578,'7',100,7,20070110111444,20070110102717,20070110105150,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (586,'b7',578,'7',100,8,20070518144620,20070110105305,20070110110306,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (587,'b8',578,'7',100,9,20070518145236,20070110110719,20070110113940,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (588,'b9',578,'7',100,10,20070110130139,20070110124231,20070110130139,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (589,'s2',575,'8',100,3,20070110134251,20070110134139,20070110134251,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (590,'b0',589,'7',100,1,20070112092152,20070110134313,20070110140116,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (591,'b1',589,'7',100,2,20070112093618,20070112092232,20070112093243,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (592,'b2',589,'7',100,3,20070518145619,20070112093824,20070112095646,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (593,'b3',589,'7',100,4,20070521054027,20070112101353,20070112112539,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (594,'b4',589,'7',100,5,20070521052707,20070112123957,20070112125139,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (595,'b5',589,'7',100,6,20070521052952,20070112130303,20070112133526,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (596,'b6',589,'7',100,7,20070521053029,20070112135300,20070115083658,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (597,'b7',589,'7',100,8,20070521054011,20070115091036,20070115093440,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (598,'b8',589,'7',100,9,20070115094243,20070115093558,20070115093753,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (599,'b9',589,'7',100,10,20070521055942,20070115094309,20070115094832,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (600,'b10',589,'7',100,11,20070521060752,20070115100337,20070115103203,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (601,'b11',589,'7',100,12,20070521061301,20070115103250,20070115103745,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (602,'b12',589,'7',100,13,20070521061401,20070115123921,20070115125640,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (603,'b13',589,'7',100,14,20070521061923,20070115125754,20070115131557,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (604,'b14',589,'7',100,15,20070521062048,20070115132837,20070115133426,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (605,'b15',589,'7',100,16,20070521063238,20070115134555,20070115140750,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (606,'b16',589,'7',100,17,20070521063415,20070117091733,20070117093039,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (607,'b17',589,'7',100,18,20070118074640,20070117094249,20070117103943,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (608,'b18',589,'7',100,19,20070521064000,20070117104856,20070117110616,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (609,'b19',589,'7',100,20,20070521064143,20070117110853,20070117113903,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (610,'b20',589,'7',100,21,20070118091506,20070117133547,20070118090316,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (611,'b21',589,'7',100,22,20070521065337,20070118091638,20070118092330,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (612,'b22',589,'7',100,23,20070118095155,20070118092633,20070118095036,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (613,'b23',589,'7',100,24,20070118124735,20070118120045,20070118121534,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (614,'b24',589,'7',100,25,20070521065349,20070118124823,20070118130803,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (615,'b25',589,'7',100,26,20070118135525,20070118131259,20070118134222,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (616,'b26',589,'7',100,27,20070521070028,20070118140152,20070118140815,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (617,'b27',589,'7',100,28,20070118143030,20070118141454,20070118142818,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (618,'b28',589,'7',100,29,20070521070206,20070118144234,20070118145218,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (619,'b29',589,'7',100,30,20070521070403,20070119072210,20070119073512,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (620,'b30',589,'7',100,31,20070119080339,20070119075504,20070119080225,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (621,'b31',589,'7',100,32,20070521070539,20070119080840,20070119083303,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (622,'b32',589,'7',100,33,20070521072000,20070119090452,20070119092334,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (623,'b33',589,'7',100,34,20070521072700,20070119093345,20070119094902,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (624,'b34',589,'7',100,35,20070521073155,20070119111753,20070119112753,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (625,'b35',589,'7',100,36,20070521073604,20070119112936,20070119120759,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (626,'b36',589,'7',100,37,20070521073708,20070119123114,20070119124618,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (627,'b37',589,'7',100,38,20070521073758,20070119125902,20070119132018,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (628,'b38',589,'7',100,39,20070119140957,20070119135241,20070119140957,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (629,'b39',589,'7',100,40,20070521074507,20070119142540,20070119144634,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (630,'b40',589,'7',100,41,20070123130047,20070123115955,20070123125744,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (631,'b41',589,'7',100,42,20070521074702,20070123130630,20070123132042,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (632,'b42',589,'7',100,43,20070521074747,20070123140110,20070123143051,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (635,'b45',589,'7',100,46,20070521075717,20070402073639,20070402074620,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (636,'b46',589,'7',100,47,20070404100405,20070402083035,20070402084545,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (637,'b47',589,'7',100,48,20070521080302,20070404100449,20070404101345,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (638,'b48',589,'7',100,49,20070409054200,20070404102004,20070404105941,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (639,'b49',589,'7',100,50,20070521080713,20070409055503,20070409061533,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (640,'b50',589,'7',100,51,20070521081038,20070409061954,20070409062553,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (641,'b51',589,'7',100,52,20070521081415,20070409070846,20070409072110,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (642,'b52',589,'7',100,53,20070416060820,20070409074405,20070416053100,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (643,'s3',575,'8',100,4,20070416061021,20070416060937,20070416061021,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (644,'b0',643,'7',100,1,20070521081833,20070416061046,20070416061433,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (645,'b1',643,'7',100,2,20070416071752,20070416063513,20070416064340,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (646,'b2',643,'7',100,3,20070416075647,20070416071853,20070416073328,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (647,'b3',643,'7',100,4,20070521082530,20070416075900,20070416080011,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (648,'b4',643,'7',100,5,20070416103929,20070416083200,20070416083848,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (649,'b5',643,'7',100,6,20070521083132,20070416085028,20070416090540,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (650,'b6',643,'7',100,7,20070521083640,20070416102313,20070416103854,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (651,'b7',643,'7',100,8,20070521085622,20070417054204,20070417055101,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (652,'b8',643,'7',100,9,20070417064401,20070417060336,20070417062438,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (653,'b9',643,'7',100,10,20070417071617,20070417064514,20070417065404,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (654,'b10',643,'7',100,11,20070417074254,20070417072425,20070417072947,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (655,'b11',643,'7',100,12,20070521090221,20070417074409,20070417081625,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (656,'b12',643,'7',100,13,20070417115950,20070417085439,20070417113107,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (657,'b13',643,'7',100,14,20070417133300,20070417115504,20070417131349,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (658,'b14',643,'7',100,15,20070521090626,20070417133359,20070417135028,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (659,'b15',643,'7',100,16,20070418055600,20070418055031,20070418055418,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (660,'b16',643,'7',100,17,20070418070557,20070418055535,20070418060957,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (661,'b17',643,'7',100,18,20070521091120,20070418070636,20070418071640,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (662,'b18',643,'7',100,19,20070418090959,20070418080908,20070418081049,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (663,'s4',575,'8',100,5,20070418082105,20070418081647,20070418082105,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (664,'b0',663,'7',100,1,20070418085201,20070418082209,20070418084309,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (665,'t8',112,'8',100,16,20070921193928,20070418091329,20070418091434,'/contents/','tmpl_content.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (666,'s0',665,'8',100,1,20070418091719,20070418091640,20070418091719,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (667,'b0',666,'7',100,1,20070418092029,20070418091742,20070418092029,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (668,'s1',665,'8',100,2,20070427114943,20070419054556,20070419054648,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (669,'b0',668,'7',100,1,20070427112417,20070419054707,20070419055349,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (670,'b1',668,'7',100,2,20070427113330,20070427112601,20070427113330,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (678,'b1',676,'7',100,2,20070428083212,20070428082917,20070428083009,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (679,'b2',676,'7',100,3,20070428083913,20070428083124,20070428083612,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (681,'b4',676,'7',100,5,20070428084919,20070428084259,20070428084429,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (682,'b5',676,'7',100,6,20070428092447,20070428085011,20070428090359,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (676,'s2',665,'8',100,3,20070428082552,20070428082521,20070428082552,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (677,'b0',676,'7',100,1,20070521095902,20070428082620,20070428082814,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (680,'b3',676,'7',100,4,20070428084131,20070428084003,20070428084131,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (683,'b6',676,'7',100,7,20070428092112,20070428091257,20070428091911,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (684,'b7',676,'7',100,8,20070428093005,20070428092514,20070428093005,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (685,'s3',665,'8',100,4,20070428093227,20070428093116,20070428093227,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (686,'b0',685,'7',100,1,20070428094304,20070428093244,20070428093411,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (687,'b1',685,'7',100,2,20070428095309,20070428093451,20070428094733,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (688,'b2',685,'7',100,3,20070428095905,20070428095638,20070428095905,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (689,'s4',665,'8',100,5,20070428100559,20070428100419,20070428100559,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (690,'b0',689,'7',100,1,20070428101147,20070428100617,20070428101112,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (691,'b1',689,'7',100,2,20070428110215,20070428104854,20070428110002,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (692,'b2',689,'7',100,3,20070428110956,20070428110333,20070428110913,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (693,'b3',689,'7',100,4,20070428111635,20070428111052,20070428111635,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (694,'b4',689,'7',100,5,20070428112949,20070428112105,20070428112857,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (695,'b5',689,'7',100,6,20070428113738,20070428113102,20070428113738,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (696,'b6',689,'7',100,7,20070428114559,20070428113935,20070428114307,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (697,'b7',689,'7',100,8,20070428121520,20070428120303,20070428120818,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (698,'b8',689,'7',100,9,20070428121713,20070428121143,20070428121616,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (699,'b9',689,'7',100,10,20070428122228,20070428122044,20070428122228,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (700,'b10',689,'7',100,11,20070428122450,20070428122314,20070428122450,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (701,'s5',665,'8',100,6,20070428122623,20070428122536,20070428122623,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (702,'b0',701,'7',100,1,20070428123442,20070428123021,20070428123325,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (703,'b1',701,'7',100,2,20070428124417,20070428123613,20070428124350,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (704,'b2',701,'7',100,3,20070428125155,20070428124524,20070428125058,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (705,'b3',701,'7',100,4,20070428130712,20070428125309,20070428130712,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (706,'b4',701,'7',100,5,20070428132252,20070428131900,20070428132159,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (707,'s6',665,'8',100,7,20070428132455,20070428132431,20070428132455,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (708,'b0',707,'7',100,1,20070428132654,20070428132510,20070428132654,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (709,'t9',112,'8',100,19,20070921194053,20070502124044,20070502124203,'/contents/','tmpl_content.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (710,'s0',709,'8',100,1,20070502125919,20070502124231,20070502124531,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (711,'b0',710,'7',100,1,20070502125839,20070502124914,20070502125514,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (712,'b1',710,'7',100,2,20070503070922,20070502130131,20070503070520,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (713,'b2',710,'7',100,3,20070503074734,20070503071906,20070503071958,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (714,'b3',710,'7',100,4,20070503074927,20070503073926,20070503074837,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (715,'b4',710,'7',100,5,20070503080247,20070503075641,20070503080247,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (716,'s1',709,'8',100,2,20070503080610,20070503080402,20070503080610,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (717,'b0',716,'7',100,1,20070503082108,20070503080624,20070503081308,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (718,'b1',716,'7',100,2,20070503082359,20070503082127,20070503082359,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (719,'b2',716,'7',100,3,20070604144030,20070503083050,20070503084910,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (720,'b3',716,'7',100,4,20070604144113,20070503090432,20070503090926,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (721,'b4',716,'7',100,5,20070503091740,20070503091124,20070503091709,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (722,'b5',716,'7',100,6,20070503093213,20070503092546,20070503092706,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (723,'b6',716,'7',100,7,20070604144202,20070503093619,20070503094107,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (724,'b7',716,'7',100,8,20070503095531,20070503094215,20070503095531,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (725,'s2',709,'8',100,3,20070503095831,20070503095804,20070503095831,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (726,'b0',725,'7',100,1,20070604144913,20070503103113,20070503103504,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (727,'b1',725,'7',100,2,20070503104743,20070503103857,20070503104627,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (728,'b2',725,'7',100,3,20070604145039,20070503110216,20070503110435,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (729,'b3',725,'7',100,4,20070604145139,20070503110846,20070503112029,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (730,'b4',725,'7',100,5,20070504055439,20070504052742,20070504054051,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (731,'b5',725,'7',100,6,20070504070332,20070504055517,20070504070332,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (732,'b6',725,'7',100,7,20070504071926,20070504070423,20070504071406,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (733,'s3',709,'8',100,4,20070504073024,20070504072457,20070504073024,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (734,'b0',733,'7',100,1,20070604150822,20070504073556,20070504073859,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (735,'b1',733,'7',100,2,20070604145549,20070504075023,20070504090249,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (736,'b2',733,'7',100,3,20070604145647,20070504092358,20070504092538,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (737,'b3',733,'7',100,4,20070604145736,20070504093435,20070504093535,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (738,'b4',733,'7',100,5,20070504101836,20070504101730,20070504101836,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (739,'b5',733,'7',100,6,20070504102330,20070504102147,20070504102330,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (740,'s4',709,'8',100,5,20070504102523,20070504102448,20070504102523,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (741,'b0',740,'7',100,1,20070604150028,20070504102541,20070504103353,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (742,'b1',740,'7',100,2,20070604150101,20070504103722,20070504103919,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (743,'b2',740,'7',100,3,20070604150130,20070504104602,20070504105015,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (744,'b3',740,'7',100,4,20070604150248,20070504110356,20070504110615,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (746,'s5',709,'8',100,6,20070504111008,20070504110934,20070504111008,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (747,'b0',746,'7',100,1,20070604150329,20070504111025,20070504111551,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (748,'b1',746,'7',100,2,20070604150403,20070504112757,20070504114332,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (749,'b2',746,'7',100,3,20070604150438,20070504114619,20070504114902,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (750,'b3',746,'7',100,4,20070504120042,20070504115015,20070504115434,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (751,'b4',746,'7',100,5,20070504122635,20070504121540,20070504122001,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (752,'s6',709,'8',100,7,20070504122803,20070504122741,20070504122803,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (753,'b0',752,'7',100,1,20070504125821,20070504122821,20070504123310,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (754,'b1',752,'7',100,2,20070604151038,20070504124151,20070504130413,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (755,'b2',752,'7',100,3,20070604151132,20070504130500,20070504131935,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (756,'b3',752,'7',100,4,20070604151205,20070504133437,20070504133925,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (757,'b4',752,'7',100,5,20070604151229,20070504134530,20070504134636,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (758,'s7',709,'8',100,8,20070504134936,20070504134909,20070504134936,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (759,'b0',758,'7',100,1,20070604151318,20070504134949,20070504135434,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (760,'b1',758,'7',100,2,20070604151410,20070507052910,20070507054257,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (761,'b2',758,'7',100,3,20070604151502,20070507054646,20070507055722,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (762,'b3',758,'7',100,4,20070507060230,20070507060049,20070507060230,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (763,'b4',758,'7',100,5,20070507062754,20070507060436,20070507061610,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (764,'s8',709,'8',100,9,20070507063022,20070507062956,20070507063022,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (765,'b0',764,'7',100,1,20070604151557,20070507063038,20070507063949,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (766,'b1',764,'7',100,2,20070604151738,20070507064857,20070507065709,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (767,'b2',764,'7',100,3,20070507071012,20070507070622,20070507071012,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (768,'b3',764,'7',100,4,20070604151816,20070507071342,20070507075612,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (769,'s9',709,'8',100,10,20070507080424,20070507080341,20070507080424,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (770,'b0',769,'7',100,1,20070507081422,20070507080441,20070507081059,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (771,'b1',769,'7',100,2,20070604151931,20070507081512,20070507081739,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (772,'b2',769,'7',100,3,20070507082633,20070507082355,20070507082513,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (773,'b3',769,'7',100,4,20070507084955,20070507084552,20070507084955,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (774,'b4',769,'7',100,5,20070604152142,20070507100729,20070507102423,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (775,'b5',769,'7',100,6,20070507103955,20070507103603,20070507103716,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (777,'s10',709,'8',100,11,20070507104150,20070507104135,20070507104150,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (778,'b0',777,'7',100,1,20070604152215,20070507104209,20070507104331,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (779,'b1',777,'7',100,2,20070604152223,20070507104345,20070507104757,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (780,'s11',709,'8',100,12,20070507112045,20070507105106,20070507105148,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (781,'b0',780,'7',100,1,20070507110033,20070507105205,20070507110033,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (782,'b1',780,'7',100,2,20070507110931,20070507110142,20070507110931,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (783,'b2',780,'7',100,3,20070507111807,20070507111017,20070507111735,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (784,'b3',780,'7',100,4,20070507112552,20070507112136,20070507112552,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (785,'b4',780,'7',100,5,20070604152401,20070507113056,20070507113221,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (786,'t10',112,'8',100,5,20070921193620,20070507114616,20070507114729,'/contents/','tmpl_content.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (787,'s0',786,'8',100,1,20070507114957,20070507114929,20070507114957,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (788,'b0',787,'7',100,1,20070507122122,20070507115021,20070507122122,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (789,'s1',786,'8',100,2,20070507122529,20070507122503,20070507122529,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (790,'b0',789,'7',100,1,20070507123139,20070507122545,20070507122944,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (791,'b1',789,'7',100,2,20070507124007,20070507123727,20070507124007,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (792,'b2',789,'7',100,3,20070507124250,20070507124050,20070507124250,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (793,'b3',789,'7',100,4,20070507124536,20070507124327,20070507124536,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (794,'b4',789,'7',100,5,20070604152712,20070507124756,20070507124931,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (795,'b5',789,'7',100,6,20070604152728,20070507130015,20070507130300,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (796,'b6',789,'7',100,7,20070604153054,20070507131603,20070507132805,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (797,'b7',789,'7',100,8,20070507133931,20070507133133,20070507133931,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (798,'s2',786,'8',100,3,20070507134238,20070507134122,20070507134238,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (799,'b0',798,'7',100,1,20070508061253,20070507134255,20070507134832,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (800,'b1',798,'7',100,2,20070508062431,20070508061445,20070508062431,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (801,'b2',798,'7',100,3,20070508063814,20070508062551,20070508062922,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (802,'s3',786,'8',100,4,20070508063916,20070508063903,20070508063916,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (803,'b0',802,'7',100,1,20070508064332,20070508063935,20070508064332,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (804,'b1',802,'7',100,2,20070508065044,20070508064440,20070508065044,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (805,'b2',802,'7',100,3,20070508105640,20070508065232,20070508105640,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (806,'b3',802,'7',100,4,20070508110859,20070508105736,20070508110859,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (807,'s4',786,'8',100,5,20070508111055,20070508111017,20070508111055,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (808,'b0',807,'7',100,1,20070508111916,20070508111112,20070508111633,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (809,'b1',807,'7',100,2,20070508123505,20070508112337,20070508112533,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (810,'b2',807,'7',100,3,20070510051128,20070510050703,20070510051128,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (811,'b3',807,'7',100,4,20070510053551,20070510053339,20070510053551,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (812,'s5',786,'8',100,6,20070510053822,20070510053753,20070510053822,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (813,'b0',812,'7',100,1,20070510054430,20070510053840,20070510054430,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (814,'b1',812,'7',100,2,20070510055132,20070510054445,20070510055132,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (815,'b2',812,'7',100,3,20070510060541,20070510055351,20070510060541,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (816,'b3',812,'7',100,4,20070510062402,20070510060605,20070510062402,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (817,'b4',812,'7',100,5,20070510063555,20070510062504,20070510062541,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (818,'b5',812,'7',100,6,20070510063523,20070510063408,20070510063523,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (819,'b6',812,'7',100,7,20070510070736,20070510063734,20070510070615,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (820,'b7',812,'7',100,8,20070510072926,20070510072650,20070510072817,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (821,'b8',812,'7',100,9,20070510074344,20070510074225,20070510074344,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (822,'b9',812,'7',100,10,20070510075718,20070510075640,20070510075718,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (823,'b10',812,'7',100,11,20070510080817,20070510080538,20070510080817,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (824,'b11',812,'7',100,12,20070510082706,20070510081042,20070510082706,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (825,'b12',812,'7',100,13,20070510083139,20070510082753,20070510083139,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (826,'b13',812,'7',100,14,20070510084803,20070510083304,20070510084439,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (827,'b14',812,'7',100,15,20070510085431,20070510084957,20070510085233,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (828,'b15',812,'7',100,16,20070510102536,20070510100748,20070510101136,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (829,'b16',812,'7',100,17,20070510102626,20070510101838,20070510102443,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (830,'b17',812,'7',100,18,20070510103902,20070510103715,20070510103902,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (831,'b18',812,'7',100,19,20070510105502,20070510105156,20070510105502,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (832,'b19',812,'7',100,20,20070510110150,20070510105905,20070510110150,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (833,'b20',812,'7',100,21,20070510111116,20070510110854,20070510111016,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (834,'b21',812,'7',100,22,20070510112334,20070510111743,20070510112334,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (835,'b22',812,'7',100,23,20070510113248,20070510113051,20070510113248,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (836,'s6',786,'8',100,7,20070510113403,20070510113332,20070510113403,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (837,'b0',836,'7',100,1,20070510113910,20070510113421,20070510113910,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (838,'b1',836,'7',100,2,20070510121404,20070510114129,20070510120720,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (839,'t11',112,'8',100,2,20070921193549,20070522050447,20070522050613,'/contents/','tmpl_content.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (840,'s0',839,'8',100,1,20070522051623,20070522051551,20070522051623,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (841,'b0',840,'7',100,1,20070522052231,20070522051642,20070522052231,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (842,'b1',840,'7',100,2,20070604153617,20070522052253,20070522053212,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (843,'b2',840,'7',100,3,20070604153722,20070522054549,20070522055400,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (844,'s1',839,'8',100,2,20070522055918,20070522055822,20070522055918,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (845,'b0',844,'7',100,1,20070522062321,20070522055943,20070522061750,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (846,'b1',844,'7',100,2,20070522064514,20070522062515,20070522063558,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (847,'b2',844,'7',100,3,20070522072832,20070522064547,20070522072210,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (848,'b3',844,'7',100,4,20070604154037,20070522073003,20070522074741,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (849,'b4',844,'7',100,5,20070522082007,20070522074919,20070522081611,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (850,'s2',839,'8',100,3,20070522082325,20070522082200,20070522082325,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (851,'b0',850,'7',100,1,20070522083918,20070522082357,20070522083506,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (852,'b1',850,'7',100,2,20070522084658,20070522083959,20070522084513,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (853,'b2',850,'7',100,3,20070522085918,20070522084736,20070522085918,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (854,'s3',839,'8',100,4,20070522090942,20070522090657,20070522090812,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (855,'b0',854,'7',100,1,20070522130529,20070522090834,20070522094409,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (856,'b1',854,'7',100,2,20070522131622,20070522130622,20070522131622,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (857,'b2',854,'7',100,3,20070522132959,20070522132253,20070522132959,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (858,'s4',839,'8',100,5,20070523061512,20070522133518,20070522133636,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (859,'b0',858,'7',100,1,20070522134136,20070522133657,20070522134136,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (860,'b1',858,'7',100,2,20070523052658,20070522134609,20070522134643,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (861,'b2',858,'7',100,3,20070523053453,20070523051129,20070523052417,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (862,'b3',858,'7',100,4,20070523053500,20070523053023,20070523053500,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (863,'b4',858,'7',100,5,20070523061046,20070523053610,20070523054430,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (864,'s5',839,'8',100,6,20070523062525,20070523061542,20070523062525,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (865,'b0',864,'7',100,1,20070523065726,20070523062614,20070523063647,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (866,'b1',864,'7',100,2,20070523071628,20070523070832,20070523071628,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (867,'b2',864,'7',100,3,20070523081516,20070523072838,20070523075849,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (868,'b3',864,'7',100,4,20070523081611,20070523080301,20070523081326,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (869,'b4',864,'7',100,5,20070523083251,20070523082054,20070523083251,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (870,'b5',864,'7',100,6,20070523084756,20070523084039,20070523084655,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (871,'b6',864,'7',100,7,20070523090910,20070523085941,20070523090910,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (872,'s6',839,'8',100,7,20070523092316,20070523092147,20070523092316,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (873,'b0',872,'7',100,1,20070523093045,20070523092341,20070523092938,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (874,'b1',872,'7',100,2,20070523102926,20070523102447,20070523102926,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (875,'b2',872,'7',100,3,20070523104611,20070523104222,20070523104611,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (876,'b3',872,'7',100,4,20070525083955,20070523110437,20070525083955,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (877,'s7',839,'8',100,8,20070525084230,20070525084138,20070525084230,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (878,'b0',877,'7',100,1,20070525092141,20070525084258,20070525092141,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (879,'b1',877,'7',100,2,20070525093610,20070525092413,20070525093610,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (880,'b2',877,'7',100,3,20070525105046,20070525102453,20070525105046,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (881,'b3',877,'7',100,4,20070525134343,20070525132013,20070525133544,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (882,'b4',877,'7',100,5,20070528055825,20070525134557,20070528051748,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (883,'b5',877,'7',100,6,20070528063450,20070528055923,20070528063046,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (884,'b6',877,'7',100,7,20070528071827,20070528063908,20070528064824,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (885,'b7',877,'7',100,8,20070528073028,20070528072319,20070528073028,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (886,'b8',877,'7',100,9,20070528074241,20070528073124,20070528074241,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (888,'b0',887,'7',100,1,20070528122523,20070528114804,20070528115500,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (890,'s9',839,'8',100,10,20070528123841,20070528123657,20070528123841,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (891,'b0',890,'7',100,1,20070528124410,20070528123907,20070528124313,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (892,'b1',890,'7',100,2,20070518002050,20070518001131,20070518002050,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (893,'b2',890,'7',100,3,20070530090643,20070518002201,20070518002402,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (894,'b3',890,'7',100,4,20070530091032,20070530090728,20070530091032,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (895,'s10',839,'8',100,11,20070530091233,20070530091151,20070530091233,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (896,'b0',895,'7',100,1,20070530114828,20070530091252,20070530091416,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (897,'b1',895,'7',100,2,20070530115520,20070530112913,20070530114119,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (899,'s11',839,'8',100,12,20070530120244,20070530120146,20070530120244,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (900,'b0',899,'7',100,1,20070604155538,20070530120337,20070530121544,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (901,'b1',899,'7',100,2,20070530124229,20070530122042,20070530123340,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (902,'b2',899,'7',100,3,20070530125850,20070530125020,20070530125752,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (903,'b3',899,'7',100,4,20070530130119,20070530125948,20070530130119,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (904,'b4',899,'7',100,5,20070530131406,20070530130803,20070530131015,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (909,'b1',907,'7',100,2,20070601061720,20070601053133,20070601053335,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (911,'t12',112,'8',100,4,20070921193558,20070625120916,20070625121223,'/contents/','tmpl_content.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (907,'s12',839,'8',100,13,20070601062017,20070601052621,20070601052630,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (908,'b0',907,'7',100,1,20070601052920,20070601052646,20070601052920,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (910,'b3',907,'7',100,3,20070601065906,20070601053348,20070601053542,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (912,'s0',911,'8',100,1,20070625121451,20070625121359,20070625121451,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (913,'b0',912,'7',100,1,20070625122013,20070625121506,20070625122013,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (914,'b1',912,'7',100,2,20070625124058,20070625122112,20070625124058,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (915,'b2',912,'7',100,3,20070625124709,20070625124153,20070625124709,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (916,'s1',911,'8',100,2,20070625124955,20070625124918,20070625124955,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (917,'b0',916,'7',100,1,20070625133311,20070625125014,20070625131234,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (918,'b1',916,'7',100,2,20070625134828,20070625131535,20070625134309,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (919,'b2',916,'7',100,3,20070626072600,20070625134943,20070626070333,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (920,'b3',916,'7',100,4,20070626074405,20070626072728,20070626074405,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (921,'b4',916,'7',100,5,20070626075309,20070626074950,20070626075309,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (922,'b5',916,'7',100,6,20070626083723,20070626083005,20070626083512,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (924,'s2',911,'8',100,3,20070626084256,20070626084209,20070626084256,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (925,'b0',924,'7',100,1,20070626085207,20070626084313,20070626085014,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (926,'s3',911,'8',100,4,20070626085343,20070626085310,20070626085343,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (927,'b0',926,'7',100,1,20070626094917,20070626085407,20070626094917,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (928,'b1',926,'7',100,2,20070626100137,20070626095550,20070626100137,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (929,'b2',926,'7',100,3,20070626102748,20070626100706,20070626100752,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (930,'b3',926,'7',100,4,20070626103220,20070626100920,20070626102629,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (931,'b4',926,'7',100,5,20070626104023,20070626103411,20070626104023,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (932,'b5',926,'7',100,6,20070626104655,20070626104051,20070626104546,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (933,'b6',926,'7',100,7,20070626110157,20070626104833,20070626110157,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (934,'b7',926,'7',100,8,20070626112146,20070626110351,20070626111134,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (935,'b8',926,'7',100,9,20070626114009,20070626112613,20070626114009,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (936,'b9',926,'7',100,10,20070626115702,20070626114129,20070626115702,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (937,'b10',926,'7',100,11,20070626120403,20070626115824,20070626120403,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (938,'b11',926,'7',100,12,20070626122519,20070626120713,20070626122436,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (939,'b12',926,'7',100,13,20070626122756,20070626122627,20070626122756,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (940,'b13',926,'7',100,14,20070626123922,20070626122812,20070626123642,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (941,'b14',926,'7',100,15,20070626124252,20070626124054,20070626124252,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (942,'s4',911,'8',100,5,20070626124557,20070626124512,20070626124557,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (943,'b0',942,'7',100,1,20070626124853,20070626124616,20070626124853,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (944,'b1',942,'7',100,2,20070626130320,20070626124941,20070626130230,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (945,'b2',942,'7',100,3,20070626131427,20070626130542,20070626131214,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (946,'b3',942,'7',100,4,20070626133913,20070626133820,20070626133913,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (947,'b4',942,'7',100,5,20070626134148,20070626134111,20070626134148,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (948,'b5',942,'7',100,6,20070627054711,20070626134259,20070627054711,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (949,'b6',942,'7',100,7,20070627062258,20070627054905,20070627062258,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (950,'b7',942,'7',100,8,20070627064034,20070627063641,20070627064034,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (951,'b8',942,'7',100,9,20070627070444,20070627070202,20070627070418,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (952,'b9',942,'7',100,10,20070627071054,20070627070755,20070627071054,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (953,'b10',942,'7',100,11,20070627073322,20070627071257,20070627073322,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (954,'s5',911,'8',100,6,20070627073625,20070627073551,20070627073625,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (955,'b0',954,'7',100,1,20070627074251,20070627073640,20070627074251,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (956,'b1',954,'7',100,2,20070627074816,20070627074354,20070627074816,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (957,'b2',954,'7',100,3,20070627075110,20070627074900,20070627075110,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (958,'b3',954,'7',100,4,20070627080009,20070627075204,20070627080009,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (959,'b4',954,'7',100,5,20070627080541,20070627080059,20070627080541,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (960,'b5',954,'7',100,6,20070627081456,20070627080711,20070627081456,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (961,'b6',954,'7',100,7,20070627081714,20070627081601,20070627081714,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (962,'b7',954,'7',100,8,20070627083651,20070627081858,20070627083553,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (963,'b8',954,'7',100,9,20070627084838,20070627083727,20070627084637,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (964,'b9',954,'7',100,10,20070627085537,20070627084936,20070627085537,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (965,'b10',954,'7',100,11,20070627090451,20070627085640,20070627090451,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (966,'b11',954,'7',100,12,20070627091344,20070627090734,20070627091344,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (967,'b12',954,'7',100,13,20070627093247,20070627092653,20070627093247,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (968,'b13',954,'7',100,14,20070627105655,20070627093812,20070627105126,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (969,'b14',954,'7',100,15,20070627112042,20070627105903,20070627112042,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (970,'b15',954,'7',100,16,20070627113543,20070627112254,20070627113543,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (971,'b16',954,'7',100,17,20070627115635,20070627114637,20070627115635,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (972,'b17',954,'7',100,18,20070628052224,20070627115746,20070628052057,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (973,'s6',911,'8',100,7,20070628065154,20070628065058,20070628065154,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (974,'b0',973,'7',100,1,20070628065239,20070628065211,20070628065239,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (975,'s7',911,'8',100,8,20070628065409,20070628065326,20070628065409,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (976,'b0',975,'7',100,1,20070628065903,20070628065427,20070628065903,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (977,'b1',975,'7',100,2,20070628071102,20070628070002,20070628071102,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (978,'b2',975,'7',100,3,20070628072439,20070628071115,20070628072439,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (979,'b3',975,'7',100,4,20070628081319,20070628072653,20070628081319,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (980,'b4',975,'7',100,5,20070628084339,20070628081416,20070628083837,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (981,'b5',975,'7',100,6,20070628102739,20070628084422,20070628101042,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (982,'b6',975,'7',100,7,20070628104053,20070628102852,20070628103102,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (983,'b7',975,'7',100,8,20070628103944,20070628103144,20070628103944,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (984,'b8',975,'7',100,9,20070628104829,20070628104216,20070628104829,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (985,'b9',975,'7',100,10,20070628105200,20070628104915,20070628105200,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (986,'b10',975,'7',100,11,20070628111759,20070628111636,20070628111759,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (987,'b11',975,'7',100,12,20070628112704,20070628112601,20070628112704,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (988,'b12',975,'7',100,13,20070628113245,20070628113200,20070628113245,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (989,'b13',975,'7',100,14,20070628121657,20070628113306,20070628115855,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (990,'b14',975,'7',100,15,20070702054209,20070628121756,20070628131039,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (991,'b15',975,'7',100,16,20070628132004,20070628131532,20070628132004,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (992,'b16',975,'7',100,17,20070628134850,20070628133540,20070628134850,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (993,'b17',975,'7',100,18,20070702065531,20070702060645,20070702065315,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (994,'b18',975,'7',100,19,20070702071526,20070702070536,20070702071526,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (995,'b19',975,'7',100,20,20070702073559,20070702072106,20070702073522,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (996,'b20',975,'7',100,21,20070702074757,20070702074112,20070702074612,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (997,'b21',975,'7',100,22,20070702083653,20070702075031,20070702083653,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (998,'b22',975,'7',100,23,20070702085011,20070702084028,20070702084927,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (999,'b23',975,'7',100,24,20070702085428,20070702085336,20070702085428,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1000,'b24',975,'7',100,25,20070702085926,20070702085842,20070702085926,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1001,'b25',975,'7',100,26,20070702091121,20070702091026,20070702091121,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1002,'b26',975,'7',100,27,20070702091622,20070702091516,20070702091622,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1003,'b27',975,'7',100,28,20070702092149,20070702091809,20070702092149,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1004,'b28',975,'7',100,29,20070702093651,20070702092720,20070702093651,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1005,'b29',975,'7',100,30,20070702095908,20070702094044,20070702095735,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1006,'b30',975,'7',100,31,20070702101319,20070702100938,20070702101213,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1007,'b31',975,'7',100,32,20070702101825,20070702101713,20070702101825,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1008,'b32',975,'7',100,33,20070702120719,20070702115745,20070702120719,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1009,'b33',975,'7',100,34,20070702123959,20070702120817,20070702122402,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1010,'b34',975,'7',100,35,20070702124838,20070702124230,20070702124838,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1011,'b35',975,'7',100,36,20070702125635,20070702125431,20070702125635,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1012,'s8',911,'8',100,9,20070702130018,20070702125935,20070702130018,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1013,'b0',1012,'7',100,1,20070702132629,20070702130035,20070702131126,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1014,'b1',1012,'7',100,2,20070702134302,20070702132441,20070702132710,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1015,'b2',1012,'7',100,3,20070703050557,20070702134122,20070702134315,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1016,'b3',1012,'7',100,4,20070703050603,20070703045603,20070703050603,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1017,'t13',112,'8',100,13,20070921193839,20070703052238,20070703052338,'/contents/','tmpl_content.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1018,'s0',1017,'8',100,1,20070703052447,20070703052415,20070703052447,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1019,'b0',1018,'7',100,1,20070703052841,20070703052504,20070703052841,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1020,'b1',1018,'7',100,2,20070703053125,20070703052929,20070703053125,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1022,'s1',1017,'8',100,2,20070703065526,20070703065441,20070703065526,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1023,'b0',1022,'7',100,1,20070703065607,20070703065543,20070703065607,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1024,'s2',1017,'8',100,3,20070703071144,20070703070750,20070703070822,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1025,'b0',1024,'7',100,1,20070703071100,20070703070837,20070703071005,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1026,'s3',1017,'8',100,4,20070703071340,20070703071304,20070703071340,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1027,'b0',1026,'7',100,1,20070703071957,20070703071353,20070703071930,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1028,'b2',1026,'7',100,2,20070703072435,20070703072027,20070703072435,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1029,'s4',1017,'8',100,5,20070703074236,20070703074210,20070703074236,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1030,'b0',1029,'7',100,1,20070703075040,20070703074303,20070703075040,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1031,'s5',1017,'8',100,6,20070703075536,20070703075507,20070703075536,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1032,'b0',1031,'7',100,1,20070703112429,20070703075556,20070703111547,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1033,'s6',1017,'8',100,7,20070703112635,20070703112610,20070703112635,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1034,'b0',1033,'7',100,1,20070703120217,20070703112651,20070703115932,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1035,'s7',1017,'8',100,8,20070703120415,20070703120351,20070703120415,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1036,'b0',1035,'7',100,1,20070703123628,20070703120430,20070703121301,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1037,'s8',1017,'8',100,9,20070703124920,20070703124852,20070703124920,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1038,'b0',1037,'7',100,1,20070703131057,20070703124935,20070703130954,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1039,'s9',1017,'8',100,10,20070703131450,20070703131425,20070703131450,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1040,'b0',1039,'7',100,1,20070703133841,20070703131503,20070703133647,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1041,'s10',1017,'8',100,11,20070704050806,20070704050726,20070704050806,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1042,'b0',1041,'7',100,1,20070704054807,20070704050822,20070704054705,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1043,'b1',1041,'7',100,2,20070704063724,20070704060149,20070704060941,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1044,'s11',1017,'8',100,12,20070704063903,20070704063835,20070704063903,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1045,'b0',1044,'7',100,1,20070704064726,20070704063918,20070704064726,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1046,'b1',1044,'7',100,2,20070704082005,20070704075522,20070704081203,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1047,'s12',1017,'8',100,13,20070704082144,20070704082119,20070704082144,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1048,'b0',1047,'7',100,1,20070704082638,20070704082201,20070704082638,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1049,'s13',1017,'8',100,14,20070704083413,20070704083303,20070704083413,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1050,'b0',1049,'7',100,1,20070704084242,20070704083432,20070704084242,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1051,'b1',1049,'7',100,2,20070704085652,20070704084359,20070704085608,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1052,'b2',1049,'7',100,3,20070704091310,20070704085847,20070704091310,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1053,'s14',1017,'8',100,15,20070704091634,20070704091556,20070704091634,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1054,'b0',1053,'7',100,1,20070704093120,20070704091702,20070704093120,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1055,'s15',1017,'8',100,16,20070704101330,20070704101258,20070704101330,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1056,'b0',1055,'7',100,1,20070704103754,20070704101504,20070704103754,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1057,'b1',1055,'7',100,2,20070704104859,20070704103913,20070704104859,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1058,'b2',1055,'7',100,3,20070704111112,20070704110623,20070704111022,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1059,'b3',1055,'7',100,4,20070704113447,20070704111247,20070704112444,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1060,'s16',1017,'8',100,17,20070704115153,20070704113721,20070704115153,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1061,'b0',1060,'7',100,1,20070704122338,20070704115210,20070704122338,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1062,'s17',1017,'8',100,18,20070704122904,20070704122826,20070704122904,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1063,'b0',1062,'7',100,1,20070704124347,20070704122922,20070704124259,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1064,'s18',1017,'8',100,19,20070704124511,20070704124444,20070704124511,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1065,'b0',1064,'7',100,1,20070704124936,20070704124530,20070704124936,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1066,'s19',1017,'8',100,20,20070704125052,20070704125023,20070704125052,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1067,'b0',1066,'7',100,1,20070704125456,20070704125114,20070704125456,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1068,'t14',112,'8',100,11,20070921193809,20070705052450,20070705052606,'/contents/','tmpl_content.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1069,'s0',1068,'8',100,1,20070705052714,20070705052642,20070705052714,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1070,'b0',1069,'7',100,1,20070705052847,20070705052729,20070705052847,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1071,'b1',1069,'7',100,2,20070705053027,20070705052917,20070705053027,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1072,'s1',1068,'8',100,2,20070705054459,20070705054424,20070705054459,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1073,'b0',1072,'7',100,1,20070705055200,20070705054516,20070705055200,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1074,'b1',1072,'7',100,2,20070705060733,20070705055847,20070705060733,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1075,'s2',1068,'8',100,3,20070705061446,20070705061420,20070705061446,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1076,'b0',1075,'7',100,1,20070705062958,20070705061500,20070705062958,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1077,'b1',1075,'7',100,2,20070705074130,20070705063614,20070705074130,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1078,'b2',1075,'7',100,3,20070705080447,20070705080345,20070705080447,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1079,'s3',1068,'8',100,4,20070705080746,20070705080714,20070705080746,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1080,'b0',1079,'7',100,1,20070705083031,20070705080813,20070705082829,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1081,'b1',1079,'7',100,2,20070705085232,20070705083348,20070705085130,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1082,'b2',1079,'7',100,3,20070705102956,20070705085714,20070705102257,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1083,'b3',1079,'7',100,4,20070705110440,20070705103636,20070705110339,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1084,'b4',1079,'7',100,5,20070705112914,20070705110945,20070705112835,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1085,'b5',1079,'7',100,6,20070705125218,20070705113332,20070705122525,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1086,'b6',1079,'7',100,7,20070705132936,20070705125353,20070705131800,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1087,'b7',1079,'7',100,8,20070705135144,20070705132008,20070705133250,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1088,'s4',1068,'8',100,5,20070705133659,20070705133600,20070705133659,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1089,'b0',1088,'7',100,1,20070705134938,20070705133740,20070705134905,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1090,'b1',1088,'7',100,2,20070706053651,20070706050921,20070706053058,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1091,'b2',1088,'7',100,3,20070706053950,20070706053747,20070706053950,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1092,'s5',1068,'8',100,6,20070706054120,20070706054050,20070706054120,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1093,'b0',1092,'7',100,1,20070706054421,20070706054136,20070706054421,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1094,'s6',1068,'8',100,7,20070706054605,20070706054534,20070706054605,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1095,'b0',1094,'7',100,1,20070706063641,20070706054639,20070706063039,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1096,'b1',1094,'7',100,4,20070706073921,20070706064638,20070706064906,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1097,'b2',1094,'7',100,2,20070706073918,20070706070016,20070706070623,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1098,'b3',1094,'7',100,3,20070706073921,20070706073101,20070706073613,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1099,'b4',1094,'7',100,5,20070706075632,20070706074034,20070706075248,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1100,'b5',1094,'7',100,6,20070706084950,20070706080952,20070706084459,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1101,'b6',1094,'7',100,7,20070706095231,20070706085214,20070706093429,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1102,'b7',1094,'7',100,8,20070706112359,20070706095332,20070706111001,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1103,'s7',1068,'8',100,8,20070706112804,20070706112608,20070706112804,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1104,'b0',1103,'7',100,1,20070706113139,20070706112824,20070706113139,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1105,'s8',1068,'8',100,9,20070706113521,20070706113441,20070706113521,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1106,'b0',1105,'7',100,1,20070706120517,20070706113540,20070706120517,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1107,'s9',1068,'8',100,10,20070706120723,20070706120659,20070706120723,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1108,'b0',1107,'7',100,1,20070706123111,20070706120740,20070706123111,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1109,'s10',1068,'8',100,11,20070706125210,20070706125144,20070706125210,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1110,'b0',1109,'7',100,1,20070706125339,20070706125232,20070706125339,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1111,'s11',1068,'8',100,12,20070706125538,20070706125516,20070706125538,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1112,'b0',1111,'7',100,1,20070706130716,20070706125555,20070706130531,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1113,'s12',1068,'8',100,13,20070706132027,20070706132001,20070706132027,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1114,'b0',1113,'7',100,1,20070706132716,20070706132406,20070706132716,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1115,'s13',1068,'8',100,14,20070706133011,20070706132938,20070706133011,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1116,'b0',1115,'7',100,1,20070706134202,20070706133027,20070706133305,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1117,'b1',1113,'7',100,2,20070706133748,20070706133524,20070706133748,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1118,'t15',112,'8',100,12,20070726063128,20070709050359,20070709050519,'','tmpl_content.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1119,'s0',1118,'8',100,1,20070709050619,20070709050538,20070709050619,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1120,'b0',1119,'7',100,1,20070709051127,20070709050635,20070709051127,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1121,'b1',1119,'7',100,2,20070709051320,20070709051139,20070709051217,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1122,'s1',1118,'8',100,2,20070709051417,20070709051348,20070709051417,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1123,'b0',1122,'7',100,1,20070709060145,20070709051433,20070709060145,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1124,'s2',1118,'8',100,3,20070709060344,20070709060322,20070709060344,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1125,'b0',1124,'7',100,1,20070709071914,20070709060356,20070709065538,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1126,'b1',1124,'7',100,2,20070709073813,20070709072017,20070709073326,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1127,'s3',1118,'8',100,4,20070709073942,20070709073918,20070709073942,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1128,'b0',1127,'7',100,1,20070709075615,20070709074000,20070709075615,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1129,'b1',1127,'7',100,2,20070709085138,20070709081232,20070709084040,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1130,'b2',1127,'7',100,3,20070709092130,20070709085232,20070709091952,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1131,'b3',1127,'7',100,4,20070709114736,20070709110734,20070709114619,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1132,'b4',1127,'7',100,5,20070709115446,20070709115025,20070709115446,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1133,'b6',1127,'7',100,7,20070709123017,20070709120538,20070709120633,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1134,'b5',1127,'7',100,6,20070709123547,20070709122944,20070709123013,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1135,'b7',1127,'7',100,8,20070709130501,20070709125354,20070709130214,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1136,'b8',1127,'7',100,9,20070709131533,20070709131458,20070709131533,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1137,'b9',1127,'7',100,10,20070709132807,20070709132435,20070709132807,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1138,'b10',1127,'7',100,11,20070709133634,20070709133453,20070709133609,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1139,'b11',1127,'7',100,12,20070709134400,20070709134242,20070709134400,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1140,'b12',1127,'7',100,13,20070710082617,20070709134811,20070710081522,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1141,'b13',1127,'7',100,14,20070710082846,20070710082451,20070710082846,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1142,'s4',1118,'8',100,5,20070710083249,20070710083219,20070710083249,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1143,'b0',1142,'7',100,1,20070710090358,20070710083305,20070710085709,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1144,'s5',1118,'8',100,6,20070710090819,20070710090750,20070710090819,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1145,'b0',1144,'7',100,1,20070710094222,20070710091053,20070710093910,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1146,'b1',1144,'7',100,2,20070710101121,20070710094847,20070710095329,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1147,'b2',1144,'7',100,3,20070710101319,20070710100916,20070710101319,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1148,'b3',1144,'7',100,4,20070710102603,20070710102220,20070710102523,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1149,'b4',1144,'7',100,5,20070710103714,20070710103453,20070710103714,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1150,'b5',1144,'7',100,6,20070710104922,20070710104432,20070710104803,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1151,'b6',1144,'7',100,7,20070710105733,20070710105459,20070710105733,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1152,'s6',1118,'8',100,7,20070710105908,20070710105842,20070710105908,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1153,'b0',1152,'7',100,1,20070710110241,20070710105923,20070710110241,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1154,'s7',1118,'8',100,8,20070710110416,20070710110353,20070710110416,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1155,'b0',1154,'7',100,1,20070710110652,20070710110434,20070710110652,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1156,'s8',1118,'8',100,9,20070710111202,20070710111138,20070710111202,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1157,'b0',1156,'7',100,1,20070710111649,20070710111219,20070710111503,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1158,'t16',112,'8',100,17,20070921193958,20070710112904,20070710113029,'/contents/','tmpl_content.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1159,'s0',1158,'8',100,1,20070710113412,20070710113327,20070710113412,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1160,'b0',1159,'7',100,1,20070710113919,20070710113437,20070710113919,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1161,'s1',1158,'8',100,2,20070710114038,20070710114009,20070710114038,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1162,'b0',1161,'7',100,1,20070710121252,20070710114054,20070710114600,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1163,'b1',1161,'7',100,2,20070710122515,20070710121359,20070710121831,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1164,'b2',1161,'7',100,3,20070710123830,20070710123502,20070710123713,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1165,'b3',1161,'7',100,4,20070710124223,20070710123942,20070710124223,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1166,'b4',1161,'7',100,5,20070710125141,20070710124908,20070710125141,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1167,'b5',1161,'7',100,6,20070710130054,20070710125727,20070710125839,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1168,'b6',1161,'7',100,7,20070710131419,20070710130241,20070710131303,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1169,'b7',1161,'7',100,8,20070710131901,20070710131639,20070710131901,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1170,'b8',1161,'7',100,9,20070710132416,20070710132149,20070710132416,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1171,'b9',1161,'7',100,10,20070710133316,20070710132446,20070710133316,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1172,'b10',1161,'7',100,11,20070710133849,20070710133521,20070710133849,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1173,'b11',1161,'7',100,12,20070710134313,20070710133939,20070710134217,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1174,'b12',1161,'7',100,13,20070710134626,20070710134422,20070710134626,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1175,'b13',1161,'7',100,14,20070710135435,20070710134902,20070710135016,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1176,'b14',1161,'7',100,15,20070711052427,20070711051548,20070711052427,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1177,'b15',1161,'7',100,16,20070711053403,20070711052514,20070711053253,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1178,'b16',1161,'7',100,17,20070711054044,20070711053535,20070711054044,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1179,'b17',1161,'7',100,18,20070711063824,20070711063012,20070711063824,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1180,'b18',1161,'7',100,19,20070711065242,20070711064955,20070711065242,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1181,'b19',1161,'7',100,20,20070711070719,20070711065648,20070711070719,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1182,'b20',1161,'7',100,21,20070711072816,20070711072054,20070711072816,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1183,'b21',1161,'7',100,22,20070711074400,20070711072930,20070711073645,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1184,'b22',1161,'7',100,23,20070711081414,20070711080858,20070711081021,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1185,'b23',1161,'7',100,24,20070711090828,20070711081935,20070711082329,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1186,'b24',1161,'7',100,25,20070711091532,20070711091020,20070711091532,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1187,'b25',1161,'7',100,26,20070711100917,20070711100648,20070711100917,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1188,'b26',1161,'7',100,27,20070711101541,20070711101016,20070711101541,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1189,'b27',1161,'7',100,28,20070711102753,20070711102240,20070711102753,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1190,'s2',1158,'8',100,3,20070711103100,20070711103032,20070711103100,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1191,'b0',1190,'7',100,1,20070711103856,20070711103126,20070711103856,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1192,'b1',1190,'7',100,2,20070711124932,20070711112504,20070711120720,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1193,'b2',1190,'7',100,3,20070711132004,20070711125026,20070711125614,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1194,'b3',1190,'7',100,4,20070711134701,20070711132455,20070711132651,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1195,'b4',1190,'7',100,5,20070712065028,20070712064638,20070712065028,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1196,'b5',1190,'7',100,6,20070712065737,20070712065359,20070712065737,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1197,'b6',1190,'7',100,7,20070713051825,20070712065957,20070712071838,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1198,'b7',1190,'7',100,8,20070713053414,20070713052457,20070713053152,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1199,'b8',1190,'7',100,9,20070713053656,20070713053448,20070713053656,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1200,'b9',1190,'7',100,10,20070713054211,20070713053910,20070713054211,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1201,'b10',1190,'7',100,11,20070713054618,20070713054237,20070713054618,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1202,'b11',1190,'7',100,12,20070713060634,20070713055015,20070713055306,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1203,'b12',1190,'7',100,13,20070713065118,20070713061502,20070713065118,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1204,'b13',1190,'7',100,14,20070713070124,20070713065702,20070713070124,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1205,'b14',1190,'7',100,15,20070713071517,20070713071139,20070713071517,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1206,'b15',1190,'7',100,16,20070713075253,20070713073642,20070713075253,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1207,'b16',1190,'7',100,17,20070713083416,20070713081738,20070713083033,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1208,'s3',1158,'8',100,4,20070713083707,20070713083641,20070713083707,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1209,'b0',1208,'7',100,1,20070713092423,20070713083740,20070713092423,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1210,'b1',1208,'7',100,2,20070713101109,20070713092840,20070713101012,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1211,'b2',1208,'7',100,3,20070713102109,20070713101134,20070713102109,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1212,'b3',1208,'7',100,4,20070713105238,20070713102447,20070713105238,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1213,'b4',1208,'7',100,5,20070716061731,20070713105701,20070713111056,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1214,'b5',1208,'7',100,7,20070716071058,20070713113139,20070713113422,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1215,'b6',1208,'7',100,6,20070716070535,20070716064636,20070716070021,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1216,'b7',1208,'7',100,8,20070716073049,20070716071342,20070716073049,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1217,'b8',1208,'7',100,9,20070716075101,20070716073539,20070716075101,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1218,'b9',1208,'7',100,10,20070716080920,20070716075339,20070716080609,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1219,'b10',1208,'7',100,11,20070716081514,20070716080751,20070716081309,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1220,'b11',1208,'7',100,12,20070716085159,20070716081728,20070716085038,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1221,'b12',1208,'7',100,13,20070716091540,20070716090850,20070716091411,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1222,'b13',1208,'7',100,14,20070716091732,20070716091635,20070716091732,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1223,'b14',1208,'7',100,15,20070716092756,20070716092434,20070716092632,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1224,'b15',1208,'7',100,16,20070716100625,20070716093817,20070716100625,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1225,'b16',1208,'7',100,17,20070716103257,20070716101529,20070716102852,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1226,'b17',1208,'7',100,18,20070716103314,20070716103057,20070716103314,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1227,'b18',1208,'7',100,19,20070716104624,20070716103927,20070716104624,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1228,'b19',1208,'7',100,20,20070716111641,20070716104922,20070716105156,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1229,'b20',1208,'7',100,21,20070716111600,20070716110207,20070716111600,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1230,'b21',1208,'7',100,22,20070716113136,20070716112529,20070716113136,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1231,'b22',1208,'7',100,23,20070716113140,20070716113020,20070716113140,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1232,'b23',1208,'7',100,24,20070716115010,20070716113232,20070716114047,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1233,'b24',1208,'7',100,25,20070716121314,20070716115126,20070716115947,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1234,'b25',1208,'7',100,26,20070716121216,20070716120222,20070716121216,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1235,'b26',1208,'7',100,27,20070716122329,20070716122057,20070716122329,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1236,'b27',1208,'7',100,28,20070716123448,20070716123235,20070716123448,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1237,'b28',1208,'7',100,29,20070716123724,20070716123604,20070716123629,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1238,'b29',1208,'7',100,30,20070716125416,20070716125212,20070716125416,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1239,'b30',1208,'7',100,31,20070716130043,20070716125619,20070716130043,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1240,'s4',1158,'8',100,5,20070716130158,20070716130137,20070716130158,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1241,'b0',1240,'7',100,1,20070716132353,20070716130219,20070716132118,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1242,'b1',1240,'7',100,2,20070716133851,20070716130318,20070716133524,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1243,'b2',1240,'7',100,3,20070716131328,20070716130348,20070716130837,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1244,'t17',112,'8',100,8,20070921193634,20070726060211,20070726060743,'/contents/','tmpl_content.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1245,'t18',112,'8',100,9,20070921193643,20070726060941,20070726063013,'/contents/','tmpl_content.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1246,'s0',1244,'8',100,1,20070726065752,20070726065501,20070726065752,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1247,'b0',1246,'7',100,1,20070726075207,20070726065813,20070726074056,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1248,'b1',1246,'7',100,2,20070726075114,20070726074911,20070726075114,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1249,'b2',1246,'7',100,3,20070726080341,20070726075230,20070726080301,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1250,'b3',1246,'7',100,4,20070726081019,20070726080419,20070726080610,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1251,'b4',1246,'7',100,5,20070726083948,20070726083404,20070726083948,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1252,'b5',1246,'7',100,6,20070726090353,20070726084342,20070726085756,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1253,'b6',1246,'7',100,7,20070726104413,20070726104136,20070726104413,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1254,'b7',1246,'7',100,8,20070726105728,20070726104832,20070726105728,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1255,'b8',1246,'7',100,9,20070726121405,20070726111804,20070726111922,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1256,'b9',1246,'7',100,10,20070726121440,20070726115828,20070726120940,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1257,'b10',1246,'7',100,11,20070726122125,20070726121948,20070726122125,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1258,'b11',1246,'7',100,12,20070726122814,20070726122227,20070726122749,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1259,'b12',1246,'7',100,13,20070726123314,20070726122906,20070726123314,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1260,'b13',1246,'7',100,14,20070726123924,20070726123810,20070726123924,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1261,'b14',1246,'7',100,15,20070726124629,20070726124042,20070726124629,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1262,'b15',1246,'7',100,16,20070726130423,20070726124743,20070726130423,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1263,'b16',1246,'7',100,17,20070726132443,20070726132052,20070726132443,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1264,'b17',1246,'7',100,18,20070726133831,20070726132958,20070726133831,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1265,'b18',1246,'7',100,19,20070726135048,20070726134656,20070726135048,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1266,'b19',1246,'7',100,20,20070727072130,20070727064934,20070727072042,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1267,'b20',1246,'7',100,21,20070727074627,20070727072250,20070727074543,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1268,'b21',1246,'7',100,22,20070727075630,20070727074745,20070727075630,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1269,'b22',1246,'7',100,23,20070727080934,20070727075751,20070727080934,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1270,'s1',1244,'8',100,2,20070727081059,20070727081028,20070727081059,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1271,'b0',1270,'7',100,1,20070727081208,20070727081126,20070727081208,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1272,'b1',1270,'7',100,2,20070727084745,20070727081309,20070727082627,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1273,'b2',1270,'7',100,3,20070727090957,20070727085116,20070727090844,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1274,'b3',1270,'7',100,4,20070727093650,20070727092604,20070727093619,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1275,'b4',1270,'7',100,5,20070727102006,20070727095918,20070727101922,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1276,'b5',1270,'7',100,6,20070727103609,20070727103334,20070727103609,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1277,'b6',1270,'7',100,7,20070727113632,20070727113048,20070727113632,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1278,'b7',1270,'7',100,8,20070727121833,20070727121241,20070727121802,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1279,'b8',1270,'7',100,9,20070730134312,20070727123303,20070727133634,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1280,'b9',1270,'7',100,10,20070730134300,20070730134032,20070730134300,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1281,'b10',1270,'7',100,11,20070730135332,20070730135047,20070730135332,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1282,'b11',1270,'7',100,12,20070730140557,20070730135941,20070730140449,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1283,'b12',1270,'7',100,13,20070730141221,20070730140950,20070730141221,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1284,'b13',1270,'7',100,14,20070731065209,20070730141324,20070730142530,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1285,'b14',1270,'7',100,15,20070731074904,20070731073830,20070731074602,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1286,'b15',1270,'7',100,16,20070731075529,20070731075337,20070731075529,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1287,'b16',1270,'7',100,17,20070731091201,20070731080418,20070731085713,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1288,'b17',1270,'7',100,18,20070731093417,20070731093254,20070731093417,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1289,'b18',1270,'7',100,19,20070731094329,20070731094214,20070731094329,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1290,'b19',1270,'7',100,20,20070731101221,20070731095030,20070731101221,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1291,'b20',1270,'7',100,21,20070731104553,20070731104303,20070731104455,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1292,'b21',1270,'7',100,22,20070731105040,20070731104914,20070731105040,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1293,'b22',1270,'7',100,23,20070731111508,20070731110928,20070731111336,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1294,'b23',1270,'7',100,24,20070731113020,20070731111944,20070731113020,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1295,'s2',1244,'8',100,3,20070731113248,20070731113213,20070731113248,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1296,'b0',1295,'7',100,1,20070731113342,20070731113309,20070731113342,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1297,'s0',1245,'8',100,1,20070801053124,20070801053051,20070801053124,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1298,'b0',1297,'7',100,1,20070801053304,20070801053141,20070801053304,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1299,'b1',1297,'7',100,2,20070801054308,20070801054017,20070801054144,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1300,'b2',1297,'7',100,3,20070801055335,20070801054828,20070801054908,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1301,'b3',1297,'7',100,4,20070801055644,20070801055425,20070801055533,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1302,'s1',1245,'8',100,2,20070801055809,20070801055745,20070801055809,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1303,'b0',1302,'7',100,1,20070801121024,20070801055832,20070801120041,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1304,'b1',1302,'7',100,2,20070801125320,20070801121214,20070801121724,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1305,'b2',1302,'7',100,3,20070802090233,20070801125619,20070801131126,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1306,'b3',1302,'7',100,4,20070802090946,20070802090619,20070802090946,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1307,'b4',1302,'7',100,5,20070802103004,20070802102005,20070802103004,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1308,'b5',1302,'7',100,6,20070802104153,20070802104010,20070802104153,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1310,'s2',1245,'8',100,3,20070802105550,20070802104421,20070802105550,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1311,'b0',1310,'7',100,1,20070802105945,20070802105605,20070802105945,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1312,'b1',1310,'7',100,2,20070802110904,20070802110501,20070802110904,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1313,'b2',1310,'7',100,3,20070802111041,20070802111004,20070802111041,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1314,'b3',1310,'7',100,4,20070802111525,20070802111137,20070802111525,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1315,'b4',1310,'7',100,5,20070814074719,20070802112410,20070814074719,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1316,'b5',1310,'7',100,6,20070814075620,20070814075532,20070814075620,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1317,'b6',1310,'7',100,7,20070814081323,20070814075717,20070814075909,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1318,'s3',1245,'8',100,4,20070814081618,20070814081456,20070814081618,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1319,'b0',1318,'7',100,1,20070814083603,20070814082357,20070814083303,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1320,'b1',1318,'7',100,2,20070814091555,20070814084119,20070814091511,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1321,'b2',1318,'7',100,3,20070814105350,20070814104203,20070814104542,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1322,'b3',1318,'7',100,4,20070814114134,20070814105446,20070814114134,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1323,'s4',1245,'8',100,5,20070814114459,20070814114442,20070814114459,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1324,'b0',1323,'7',100,1,20070814122706,20070814114519,20070814122706,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1325,'b1',1323,'7',100,2,20070814124138,20070814123410,20070814123522,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1326,'b2',1323,'7',100,3,20070814130454,20070814123941,20070814124436,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1327,'s5',1245,'8',100,6,20070814130407,20070814124623,20070814130407,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1328,'b0',1327,'7',100,1,20070814131009,20070814130426,20070814131009,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1341,'b0',1340,'7',100,1,20070815080352,20070815080108,20070815080352,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1340,'s6',1245,'8',100,7,20070815080053,20070815080004,20070815080053,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1346,'b2',1337,'7',100,3,20070815083539,20070815083313,20070815083539,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1345,'b4',1340,'7',100,5,20070815081810,20070815081107,20070815081810,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1344,'b3',1340,'7',100,4,20070815081014,20070815080938,20070815081014,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1343,'b2',1340,'7',100,3,20070815080734,20070815080639,20070815080734,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1342,'b1',1340,'7',100,2,20070815080546,20070815080435,20070815080546,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1337,'s7',1245,'8',100,8,20070815080049,20070815075236,20070815075311,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1338,'b0',1337,'7',100,1,20070815075705,20070815075329,20070815075705,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1339,'b1',1337,'7',100,2,20070815075856,20070815075735,20070815075856,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1347,'b3',1337,'7',100,4,20070815084501,20070815084301,20070815084501,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1348,'b4',1337,'7',100,5,20070815091515,20070815090411,20070815091515,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1349,'b5',1337,'7',100,6,20070815092205,20070815091955,20070815092205,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1350,'b6',1337,'7',100,7,20070815092828,20070815092701,20070815092828,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1351,'b7',1337,'7',100,8,20070815093527,20070815093416,20070815093527,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1352,'b8',1337,'7',100,9,20070815093952,20070815093809,20070815093952,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1353,'b9',1337,'7',100,10,20070815094732,20070815094610,20070815094732,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1354,'b10',1337,'7',100,11,20070815105316,20070815103025,20070815105316,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1355,'b11',1337,'7',100,12,20070815112248,20070815105754,20070815112248,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1356,'b12',1337,'7',100,13,20070815112859,20070815112345,20070815112859,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1357,'s8',1245,'8',100,9,20070815113022,20070815113002,20070815113022,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1358,'b0',1357,'7',100,1,20070815113109,20070815113039,20070815113109,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1359,'s9',1245,'8',100,10,20070815113401,20070815113316,20070815113401,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1360,'b0',1359,'7',100,1,20070816052812,20070815113423,20070815114932,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1361,'b1',1359,'7',100,2,20070816053126,20070815115014,20070815115458,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1362,'s10',1245,'8',100,11,20070815115551,20070815115517,20070815115551,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1363,'b0',1362,'7',100,1,20070815120155,20070815115615,20070815120048,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1364,'t19',112,'8',100,20,20070921194119,20070816053305,20070816053356,'/contents/','tmpl_content.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1365,'s0',1364,'8',100,1,20070816053537,20070816053509,20070816053537,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1366,'b0',1365,'7',100,1,20070816053654,20070816053555,20070816053654,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1367,'b1',1365,'7',100,2,20070816054447,20070816053709,20070816054258,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1368,'s1',1364,'8',100,2,20070816054627,20070816054603,20070816054627,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1369,'b0',1368,'7',100,1,20070904134224,20070816054642,20070816055556,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1370,'b1',1368,'7',100,2,20070904134126,20070816064657,20070816072646,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1371,'b2',1368,'7',100,3,20070816073639,20070816072842,20070816073639,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1372,'b3',1368,'7',100,4,20070904134037,20070816073800,20070816074622,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1373,'s2',1364,'8',100,3,20070816075901,20070816075819,20070816075901,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1374,'b0',1373,'7',100,1,20070904133945,20070816083045,20070816084048,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1375,'b1',1373,'7',100,2,20070904133807,20070816084237,20070816085918,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1376,'b3',1373,'7',100,3,20070904133724,20070816090045,20070816093033,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1377,'b4',1373,'7',100,4,20070904133635,20070816095509,20070816101202,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1378,'b5',1373,'7',100,5,20070904133507,20070816101630,20070816102521,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1379,'b6',1373,'7',100,6,20070904133422,20070816103145,20070816110825,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1380,'b7',1373,'7',100,7,20070904133339,20070816112758,20070816112910,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1381,'b8',1373,'7',100,8,20070816113428,20070816113110,20070816113133,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1382,'s3',1364,'8',100,4,20070816113631,20070816113606,20070816113631,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1383,'b0',1382,'7',100,1,20070816113907,20070816113650,20070816113907,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1384,'b1',1382,'7',100,2,20070904133224,20070816113952,20070816114936,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1385,'b2',1382,'7',100,3,20070904133042,20070816115022,20070816115059,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1386,'b3',1382,'7',100,4,20070816123911,20070816123423,20070816123800,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1387,'b4',1382,'7',100,5,20070820051230,20070820050655,20070820051126,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1388,'b5',1382,'7',100,6,20070821052404,20070820051439,20070820051526,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1389,'b6',1382,'7',100,7,20070821052549,20070821051348,20070821052227,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1390,'b7',1382,'7',100,8,20070904132918,20070821053308,20070821054420,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1391,'b8',1382,'7',100,9,20070821055333,20070821055148,20070821055333,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1392,'b9',1382,'7',100,10,20070904132809,20070821055440,20070821055745,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1393,'b10',1382,'7',100,11,20070821060838,20070821060156,20070821060528,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1394,'b11',1382,'7',100,12,20070821064526,20070821061402,20070821064157,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1395,'b12',1382,'7',100,13,20070821065452,20070821065225,20070821065452,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1396,'b13',1382,'7',100,14,20070821085729,20070821085219,20070821085643,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1397,'b14',1382,'7',100,15,20070904132515,20070821090500,20070821090826,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1398,'b15',1382,'7',100,16,20070904132405,20070821091051,20070821091247,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1399,'b16',1382,'7',100,17,20070904132322,20070821091341,20070821103008,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1400,'b17',1382,'7',100,18,20070821104051,20070821103911,20070821104051,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1401,'b18',1382,'7',100,19,20070904132228,20070821104129,20070821105943,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1402,'b19',1382,'7',100,20,20070904132147,20070823060450,20070823061222,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1403,'b20',1382,'7',100,21,20070904132040,20070823062422,20070823063612,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1404,'b21',1382,'7',100,22,20070904131947,20070823063727,20070823063835,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1405,'b22',1382,'7',100,23,20070823070823,20070823064308,20070823070648,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1406,'b23',1382,'7',100,24,20070823071717,20070823071500,20070823071717,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1407,'b24',1382,'7',100,25,20070904131742,20070823071816,20070823072032,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1408,'b25',1382,'7',100,26,20070904131706,20070823072115,20070823072446,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1409,'b26',1382,'7',100,27,20070904131518,20070823072743,20070823073332,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1410,'b27',1382,'7',100,28,20070823073652,20070823073444,20070823073652,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1411,'s4',1364,'8',100,5,20070823073807,20070823073744,20070823073807,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1412,'b0',1411,'7',100,1,20070904131414,20070823073823,20070823073958,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1413,'b1',1411,'7',100,2,20070827135907,20070823075631,20070823080017,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1414,'b2',1411,'7',100,3,20070904131323,20070823080202,20070823080402,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1415,'b3',1411,'7',100,4,20070904131224,20070823080425,20070823080612,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1416,'b4',1411,'7',100,5,20070904131126,20070827135027,20070827135623,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1417,'b5',1411,'7',100,6,20070904101233,20070904091351,20070904101124,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1418,'b6',1411,'7',100,7,20070904103536,20070904102116,20070904103137,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1419,'b7',1411,'7',100,8,20070904104129,20070904103418,20070904104129,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1420,'b8',1411,'7',100,9,20070904111332,20070904104833,20070904111332,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1421,'b9',1411,'7',100,10,20070904115933,20070904111629,20070904112646,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1422,'b10',1411,'7',100,11,20070904130944,20070904114638,20070904120110,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1423,'b11',1411,'7',100,12,20070904130835,20070904120230,20070904120546,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1424,'b12',1411,'7',100,13,20070904130643,20070904120652,20070904120729,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1425,'b13',1411,'7',100,14,20070904130522,20070904120840,20070904121154,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1426,'s5',1364,'8',100,6,20070904121431,20070904121337,20070904121431,'b0/','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1427,'b0',1426,'7',100,1,20070904124610,20070904121526,20070904122614,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);
INSERT INTO content VALUES (1428,'b1',1426,'7',100,2,20070904130424,20070904125027,20070904130315,'','tmpl_slayd.html',1,1,1,1);

--
-- Table structure for table `content_rights`
--

DROP TABLE IF EXISTS content_rights;
CREATE TABLE content_rights (
id_right int(11) NOT NULL auto_increment,
ref_content int(11) NOT NULL default '0',
ref_user int(11) NOT NULL default '0',
read_r tinyint(4) default NULL,
modify_r tinyint(4) default NULL,
create_r tinyint(4) default NULL,
status_r tinyint(4) default NULL,
PRIMARY KEY (id_right)
) TYPE=MyISAM;

--
-- Dumping data for table `content_rights`
--



--
-- Table structure for table `deliveries`
--

DROP TABLE IF EXISTS deliveries;
CREATE TABLE deliveries (
id_delivery int(11) NOT NULL auto_increment,
subj varchar(255) default NULL,
author varchar(255) default NULL,
type tinyint(4) default NULL,
status tinyint(4) default NULL,
body mediumtext,
ctime timestamp(14) NOT NULL,
mtime timestamp(14) NOT NULL,
sched_time datetime default NULL,
start_time datetime default NULL,
end_time timestamp(14) NOT NULL,
created_by datetime default NULL,
modified_by int(14) default '0',
started_by int(14) default '0',
nmessages int(11) default '0',
PRIMARY KEY (id_delivery)
) TYPE=MyISAM;

--
-- Dumping data for table `deliveries`
--



--
-- Table structure for table `deliveries_rights`
--

DROP TABLE IF EXISTS deliveries_rights;
CREATE TABLE deliveries_rights (
ref_user int(11) default NULL
) TYPE=MyISAM;

--
-- Dumping data for table `deliveries_rights`
--


INSERT INTO deliveries_rights VALUES (7);
INSERT INTO deliveries_rights VALUES (1);

--
-- Table structure for table `files`
--

DROP TABLE IF EXISTS files;
CREATE TABLE files (
id_file int(11) NOT NULL auto_increment,
parent_id int(11) NOT NULL default '0',
filename varchar(255) default NULL,
annotation text,
file_order int(11) NOT NULL default '0',
status tinyint(4) NOT NULL default '1',
mtime timestamp(14) NOT NULL,
ctime timestamp(14) NOT NULL,
ptime timestamp(14) NOT NULL,
attr1 text,
attr2 text,
attr3 text,
created_by int(11) default NULL,
modified_by int(11) default NULL,
published_by int(11) default NULL,
PRIMARY KEY (id_file)
) TYPE=MyISAM;

--
-- Dumping data for table `files`
--



--
-- Table structure for table `forum`
--

DROP TABLE IF EXISTS forum;
CREATE TABLE forum (
id_content int(11) NOT NULL default '0',
body text,
title varchar(255) default NULL,
autor varchar(255) default NULL,
PRIMARY KEY (id_content)
) TYPE=MyISAM;

--
-- Dumping data for table `forum`
--



--
-- Table structure for table `message`
--

DROP TABLE IF EXISTS message;
CREATE TABLE message (
id_content int(11) NOT NULL default '0',
autor varchar(255) default NULL,
body text,
PRIMARY KEY (id_content)
) TYPE=MyISAM;

--
-- Dumping data for table `message`
--



--
-- Table structure for table `news`
--

DROP TABLE IF EXISTS news;
CREATE TABLE news (
id_content int(11) NOT NULL default '0',
annotation text,
body text,
newsdate datetime default NULL,
title varchar(255) default NULL,
PRIMARY KEY (id_content)
) TYPE=MyISAM;

--
-- Dumping data for table `news`
--



--
-- Table structure for table `simplepage`
--

DROP TABLE IF EXISTS simplepage;
CREATE TABLE simplepage (
id_content int(11) NOT NULL default '0',
title varchar(255) default NULL,
body text,
picture varchar(255) default NULL,
is_protected tinyint(4) default NULL,
test varchar(255) default NULL,
illustration varchar(255) default NULL,
pic_img varchar(255) default NULL,
pic_active varchar(255) default NULL,
section_chef varchar(255) default NULL,
annotaition varchar(255) default NULL,
PRIMARY KEY (id_content)
) TYPE=MyISAM;

--
-- Dumping data for table `simplepage`
--


INSERT INTO simplepage VALUES (1,'Главная страница','','',0,NULL,'','/images/home_h.gif','/images/home_a.gif','','');
INSERT INTO simplepage VALUES (68,'Контакты','','',0,NULL,'','/images/contacts_h.gif','/images/contacts_a.gif','','');
INSERT INTO simplepage VALUES (111,'Приветствие','','',0,NULL,'','/images/greeting.gif','','','');
INSERT INTO simplepage VALUES (112,'Содержание','','',0,NULL,'','','','','');
INSERT INTO simplepage VALUES (113,'Об учебнике','

Электронный учебник

\r\n\r\n

\"Космические исследования и взаимодействия космической среды с системами и материалами космических аппаратов\"
\r\nСоздан авторским коллективом НИИЯФ МГУ с участием сотрудников ряда других научных учреждений под руководством профессора М.И. Панасюка.

\r\n

Он предназначен для студентов и слушателей системы дополнительного образования.\r\nНаучная направленность учебника охватывает основные разделы космической и солнечно-земной физики. В первых восьми главах отражены современные представления о корпускулярных и волновых космических излучениях, активных процессах на Солнце, их отражении в межпланетном пространстве и в околоземном космическом пространстве.

\r\n

Научно-прикладной характер относится к проблематике \"космическая погода\". Этот термин объединяет несколько различных научных и научно-технических направлений в частности в области физики заряженных частиц, физики атмосферы, биофизики, материаловедения и нацеленных на учет, прогнозирование и предотвращение воздействий космической среды на технические и биологические объекты на Земле и в космосе.

\r\n

К прблематике космической погоды в той или иной степени относятся последние 11 глав учебника.

\r\n\r\n

На сайте НИИЯФ МГУ выставлено содержание учебника и несколько глав его для ознакомления. Лицам, заинтересованным в приобретении учебника следует обращаться в дирекцию НИИЯФ МГУ.

\r\n\r\n','',0,NULL,'','','','','');
INSERT INTO simplepage VALUES (114,'Коллектив авторов','
\r\n
Алексеев Игорь Иванович, ведущий научный сотрудник НИИЯФ МГУ (ОИВМдоктор физико-математических наук)
\r\n

\r\n
\r\n
Анохина Анна Михайловна, cтарший преподаватель кафедры физики космоса физфака МГУ
\r\n

\r\n
\r\n
Беленькая Елена Семеновна, работает в НИИЯФ с 1973 г. Ведущий научный сотрудник, д.ф.-м.н. Автор более 120 научных работ.
\r\nРаботы Е.С.Беленькой посвящены исследованию влияния межпланетного магнитного поля на магнитосферы Земли и других планет, а также дальнейшему развитию моделей этих магнитосфер. \r\n
\r\n

\r\n
\r\n
Бенгин Виктор Владимирович, ведущий научный сотрудник
\r\nИнститут медикобиологических проблем Российской Академии Наук\r\n
\r\n
\r\n
Веселовский Игорь Станиславович, главный научный сотрудник (ОИВМ)
\r\nДоктор физико-математических наук, профессор
\r\nРодился 17 декабря 1940 г,. окончил Московский
физико-технический институт.
\r\nнагражден медалью имени К.Э. Циолковского Федерации Космонавтики России.
\r\nЧлен бюро Совета и руководитель секции солнечного ветра и гелиосферы в Совете РАН по солнечно-земной физике, член Национальной комиссии по геомагнетизму и аэрономии РАН.\r\nС 1970 г. руководит дипломниками на кафедре космических лучей и физики космоса,\r\nчитает спецкурс \"Физика околоземного и межпланетного космического пространства\".
\r\nС 2005 г. читает лекции по курсу LПлазменная космофизикаЃ для аспирантов кафедры космических лучей и физики космоса физического факультета МГУ
\r\nОпубликовал 217 научных работ.
\r\nОбласть научных интересов\r\nФизика и химия плазмы, космофизика и астрофизика, физика Солнца и гелиосферы, физика солнечно-земных связей, теоретическая физика.\r\n
\r\n

\r\n
\r\n
Владимирский Борис Михайлович (р. 1932), вед. научный сотрудник Крымской астрофизической Обсерватории, д-р ф. - м. наук, автор (соавтор) свыше 200 статей в академических журналах по физике космических лучей, космической физике, гамма-астрономии, астро-физике. В последние годы занимается в основном физикой - биофизикой солнечно-биосферных связей. Лауреат Государственной премии Автономной Республики Крым.\r\n
\r\n

\r\n
\r\n
Галкин Владимир Игоревич, доцент кафедры физики космоса физфака МГУ
\r\n

\r\n
\r\n
Гарипов Гали Карымович, научный сотрудник НИИЯФ МГУ
\r\n
Калегаев Владимир Владимирович, старший научный сотрудник НИИЯФ МГУ заведующий отделом (ООКМ)\r\nкандидат физико-математических наук\r\n
\r\n
\r\n
Калмыков Николай Николаевич, заведующий отделом (ОЧСВЭ)\r\nдоктор физико-математических наук, профессор\r\nРодился 8 октября 1938 г. в г.Москве.\r\nВ 1962 г. окончил физический факультет МГУ.\r\nВ 1989 г. присуждена Ломоносовская премия МГУ I-ой степени.\r\nОпубликовал около 140 научных работ.\r\nОбласть научных интересов\r\nМоделирование каскадных процессов, генерируемых частицами высоких и сверхвысоких энергий в атмосфере Земли; изучение характеристик адронных взаимодействий и первичного космического излучения в области сверхвысоких энергий.\r\n
\r\n

\r\n
\r\n
Климов Павел Андреевич, научный сотрудник НИИЯФ МГУ
\r\n

\r\n
\r\n
Козодеров Владимир Васильевич , доктор физико-математических наук, действительный член Российской академии естественных наук, заведующий сектором космического землеведения и рационального природопользования Музея землеведения МГУ им. М.В. Ломоносова. Специалист в области информационно-математических исследований, интерпретации данных дистанционного аэрокосмического зондирования, математического моделирования биогеофизических процессов. Занимается разработкой методов, алгоритмов и расчетных программ решения задач распознавания образов природных объектов по их многоспектральным изображениям и восстановления параметров состояния наблюдаемых объектов для каждого элемента обрабатываемых изображений. Автор и соавтор около 300 научных статей и 12 монографий, две из которых переведены на английский язык в издательствах Springer-Verlag и Taylor and Francis. Лауреат Премии Правительства Российской Федерации в области науки и техники (2003).
\r\n
\r\n
Кропоткин Алексей Петрович, заведующий отделом (ОИВМ)
\r\nдоктор физико-математических наук старший научный сотрудник
\r\nРодился 13 ноября 1937 г. в г. Москва.
\r\nВ 1961 г. окончил физический факультет МГУ.
\r\nОпубликовано около 200 научных статей.
\r\nНагражден медалью им. М.В. Келдыша Федерации космонавтики, Знаком \"250 лет МГУ\".
\r\nОбласть научных интересов
\r\nФизика плазмы, в частности, теоретические проблемы в физике космической плазмы, в физике солнечно-земных связей, в динамике магнитосферно-ионосферной системы.\r\n
\r\n

\r\n
\r\n
Кузнецов Николай Викторович (р. 1944), ст. научный сотрудник НИИЯФ МГУ, кандидат ф. - м. наук, автор (соавтор) свыше 100 статей по радиационной физике полупроводников, физике взаимодействия заряженных частиц с веществом и радиационной стойкости приборов микроэлектроники. В настоящее время занимается вопросами прогнозирования радиационных условий и радиационных эффектов на космических аппаратах.
\r\n

\r\n
\r\n
Кузьмичев Леонид Александрович , заведующий лабораторией (ОИВМ) НИИЯФ МГУ\r\nдоктор физико-математических наук
\r\n
\r\n
Курт Виктория Гдальевна , старший научный сотрудник (ОКФИ) НИИЯФ МГУ
\r\nкандидат физико-математических наук\r\n
\r\n

\r\n
\r\n
Лазутин Леонид Леонидович (р.1938г.), ведущий научный сотрудник НИИЯФ МГУ (ОКФИ)
\r\n доктор физико-математических наук, профессор\r\nОкончил МФТИ в 1961г.
\r\n1992 , Линнеевская серебрянная медаль Королевской Академии Наук Швеции
\r\nОсновные научные интересы: солнечно-земная физика, включая магнитосферные бури и суббури, радиационные пояса, ускорение и высыпание частиц, аэростатные исследования, полярные сияния. Кроме того: космические лучи, полярная атмосфера, измерения озона.\r\n
\r\n

\r\n
\r\n
МУРЗИНА Евгения Алексеевна, сстарший преподаватель кафедры физики космоса физфака МГУ.
\r\n

\r\n
\r\n
Мягкова Ирина Николаевна, старший научный сотрудник НИИЯФ МГУ (ОКФИ)
\r\nкандидат физико-математических наук\r\n
\r\n

\r\n
\r\n
Новиков Лев Симонович (р. 1940 г.), заведующий Отделом ядерных и космических исследований НИИЯФ МГУ, доктор физ.мат. наук, профессор. Опубликовал более 200 печатных работ, в том числе 4 монографии, ряд учебных пособий. Область научных интересов: космическое материаловедение, космическая физика, взаимодействие космических аппаратов с окружающей средой, экология околоземного космического пространства.
\r\nЗаслуженный научный работник МГУ, действительный член Международной Академии наук высшей школы, действительный член Российской Академии космонавтики им. К.Э.Циолковского. Награжден почетными знаками 'Ветеран космонавтики России', 'Заслуженный испытатель космической техники', медалями Федерации космонавтики России.
\r\n

\r\n
\r\n
Панасюк Михаил Игоревич , Директор НИИЯФ МГУ\r\nзаведующий кафедрой физики космоса физфака МГУ
\r\nдоктор физико-математических наук, профессор\r\n
\r\n

\r\n
\r\n
Свертилов Сергей, старший научный сотрудник (ОКИ)
\r\n доктор физико-математических наук\r\n
\r\n

\r\n
\r\n
Свешникова Любовь Георгиевна, ведущий научный сотрудник (ОИВМ)
\r\n доктор физико-математических наук\r\n
\r\n
\r\n
\r\n
Хренов Борис Аркадьевич , ведущий научный сотрудник (ОЧСВЭ)
\r\n доктор физико-математических наук
\r\nРодился 30 июня 1931 г. в г. Москве.
\r\nВ 1954 г. окончил физический факультет МГУ.
\r\nВ 1970 г. получил диплом на открытие излома в первичном энергетическом спектре космических лучей при энергии около 3´1015 эВ совместно с С.Н. Верновым, Г.Б. Христиансеном, В.И. Соловьевой, Г.В. Куликовым и А.Т. Абросимовым.
\r\nВ 1989 г. присуждена Ломоносовская премия I-ой степени МГУ за работы по теме \"Новые методы исследования ШАЛ и физика высоких энергий\" совместно с Г.Б. Христиансеным и Н.Н. Калмыковым.
\r\nЧлен научного совета по проблеме \"Космические лучи\" РАН и совета по направлению \"Нейтринные телескопы и установка ШАЛ-1000\" Государственной научно-технической программы \"Физика высоких энергий\".
\r\nОпубликовал около 140 научных работ.
\r\nОбласть научных интересов
\r\nЭкспериментальное исследование космических лучей сверхвысоких энергий.\r\n
\r\n

\r\n
\r\n
Шафиркин Александр Венецианович, ведущий научный сотрудник
\r\nИнститут медикобиологических проблем Российской Академии Наук\r\n
\r\n
\r\n
Юшков Борис Юрьевич, старший научный сотрудник (ОКФИ)
\r\nкандидат физико-математических наук\r\n
\r\n

\r\n
\r\n
Яковчук Олеся Станиславовна, НИИЯФ МГУ, кандидат физико-математических наук\r\n
\r\n
','',0,NULL,'','','','','');
INSERT INTO simplepage VALUES (115,'Лицензионное соглашение','','',0,NULL,'','','','','');

--
-- Table structure for table `subject`
--

DROP TABLE IF EXISTS subject;
CREATE TABLE subject (
id_content int(11) NOT NULL default '0',
title varchar(255) default NULL,
author varchar(255) default NULL,
num tinyint(4) default NULL,
PRIMARY KEY (id_content)
) TYPE=MyISAM;

--
-- Dumping data for table `subject`
--


INSERT INTO subject VALUES (122,'Cолнечные Космические Лучи','Курт В.Г.',0);
INSERT INTO subject VALUES (123,'Радиационная опасность на околоземных орбитах и межпланетных траекториях космических аппаратов','Кузнецов Н.В.',0);
INSERT INTO subject VALUES (124,'Воздействие космических излучений на атмосферу Земли','Лазутин Л.Л.',0);
INSERT INTO subject VALUES (125,'Магнитные поля Земли и планет-гигантов: Юпитера и Сатурна','Алексеев И.И., Беленькая Е.С., Калегаев В.В.',0);
INSERT INTO subject VALUES (126,'Введение','',1);
INSERT INTO subject VALUES (127,'Аномалии на космических аппаратах','Определение. Примеры аномалий. Источники и причина радиационной опасности. Выводы.',0);
INSERT INTO subject VALUES (128,'Радиационные эффекты','Механизмы возникновения. Линейная передача энергии. Потери энергии частиц. Классификация радиационных эффектов. Эффекты поглощенной дозы. Одиночные случайные эффекты. Выводы.',0);
INSERT INTO subject VALUES (129,'Факторы космического полета','Происхождение радиационных полей. Солнечная активность. Вековой дрейф магнитного поля Земли. Проникновение космических лучей в магнитосферу. Геомагнитная активность. Движение КА вдоль траектории полета. Перемещение КА на траектории. Конструкция КА (защитн',0);
INSERT INTO subject VALUES (130,'Прогнозирование радиационной опасности','Методика прогнозирования. Примеры. Выводы.',0);
INSERT INTO subject VALUES (179,'Введение','',0);
INSERT INTO subject VALUES (181,'Введение','',0);
INSERT INTO subject VALUES (183,'Ионосфера','',0);
INSERT INTO subject VALUES (195,'Распространение радиоволн','',0);
INSERT INTO subject VALUES (200,'Полярные сияния','',0);
INSERT INTO subject VALUES (213,'Токовые системы. Пульсации магнитного поля. Волны.','',0);
INSERT INTO subject VALUES (227,'Озон','',0);
INSERT INTO subject VALUES (231,'Погода и биосфера','',0);
INSERT INTO subject VALUES (244,'Литература','',0);
INSERT INTO subject VALUES (247,' Вводные замечания по физике космической плазмы','',0);
INSERT INTO subject VALUES (300,'Краткие сведения о солнечных вспышках','',0);
INSERT INTO subject VALUES (270,'Магнитосфера','',0);
INSERT INTO subject VALUES (281,'Магнитосферы Юпитера и Сатурна','',0);
INSERT INTO subject VALUES (372,'Методы дистанционного зондирования Земли','Козодеров В.В.',0);
INSERT INTO subject VALUES (373,'Введение','',0);
INSERT INTO subject VALUES (375,'Современные спутниковые системы наблюдений и аппаратура дистанционного зондирования Земли из космоса','',0);
INSERT INTO subject VALUES (413,'Методы обработки и интерпретации многоспектральных спутниковых изображений','',0);
INSERT INTO subject VALUES (422,'Аэрокосмический мониторинг природно-техногенной сферы: инновации в экологии','',0);
INSERT INTO subject VALUES (440,'Заключение','',0);
INSERT INTO subject VALUES (444,'Введение','',0);
INSERT INTO subject VALUES (449,'Распространение частиц СКЛ в межпланетном пространстве','',0);
INSERT INTO subject VALUES (462,'Основные характеристики потоков протонов СКЛ, наблюдаемых на орбите Земли в межпланетном пространстве и на Земле','',0);
INSERT INTO subject VALUES (476,'Состав СКЛ и распределение по энергиям (спектры) частиц','',0);
INSERT INTO subject VALUES (486,'Заключение','',0);
INSERT INTO subject VALUES (493,'Рентгеновское и гамма излучение во вселенной','Свертилов С.И.',0);
INSERT INTO subject VALUES (495,'Гамма-астрономия как часть современной всеволновой астрономии, ее связь с физикой космических лучей','',0);
INSERT INTO subject VALUES (508,'Механизмы генерации рентгеновского и гамма-излучения в астрофизических объектах и межзвездной среде','',0);
INSERT INTO subject VALUES (518,'Дискретные источниеи рентгеновского и гамма излучения в Галактике. Галактическое диффузное гамма-излучение. Гамма -излучение \"в линиях\"','',0);
INSERT INTO subject VALUES (542,'Внегалактические источники. Метагалактический диффузный фон','',0);
INSERT INTO subject VALUES (555,'Космические гамма-всплески','',0);
INSERT INTO subject VALUES (572,'Литература','',0);
INSERT INTO subject VALUES (575,'Взаимодействие заряженных частиц с веществом',' Анохина А.М., Галкин В.И., Мурзина Е.А.',0);
INSERT INTO subject VALUES (576,'Введение','',0);
INSERT INTO subject VALUES (578,'ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ','',0);
INSERT INTO subject VALUES (589,'ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ','',0);
INSERT INTO subject VALUES (643,'ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ФОТОНОВ С ВЕЩЕСТВОМ','',0);
INSERT INTO subject VALUES (663,'Литература','',0);
INSERT INTO subject VALUES (665,'Транзиентные световые явления в верхней атмосфере Земли','Хренов Б.А., Гарипов Г.К., Климов П.А.',0);
INSERT INTO subject VALUES (666,'Введение','',0);
INSERT INTO subject VALUES (668,'Строение атмосферы. Электрическое поле в атмосфере, образование ионов','',0);
INSERT INTO subject VALUES (676,'Детекторы вспышек. Феноменология разрядов и вспышек электромагнитного излучения в верхней атмосфере','',0);
INSERT INTO subject VALUES (685,'Возможное влияние транзиентных явлений в верхней атмосфере на ее состояние','',0);
INSERT INTO subject VALUES (689,'Данные детектора УФ на спутнике МГУ 'Татьяна'','',0);
INSERT INTO subject VALUES (701,'Новые детекторы для изучения транзиентных явлений в верхней атмосфере','',0);
INSERT INTO subject VALUES (707,'Заключение','',0);
INSERT INTO subject VALUES (709,'Как космическая погода влияет на нашу жизнь?','Владимирский Б.М.',0);
INSERT INTO subject VALUES (710,'Биологическое действие микродоз химических и физических факторов - кардинальные изменения представлений в экологии','',0);
INSERT INTO subject VALUES (716,'Что такое космическая погода? Как изменения космической погоды проникают в среду обитания','',0);
INSERT INTO subject VALUES (725,'Как были открыты эффекты космической погоды в биосфере?','',0);
INSERT INTO subject VALUES (733,'Космическая погода и живые клетки - бактериальные и растительные','',0);
INSERT INTO subject VALUES (740,'Космические воздействия - в воздухе и под водой','',0);
INSERT INTO subject VALUES (746,'Эффекты космической погоды в биосфере - млекопитающие, организм здорового человека','',0);
INSERT INTO subject VALUES (752,'Космическая погода и медицина','',0);
INSERT INTO subject VALUES (758,'Космическая погода и биологические ритмы - от многолетних циклов до внутрисуточной ритмики','',0);
INSERT INTO subject VALUES (764,'Космическая погода и социальные явления','',0);
INSERT INTO subject VALUES (769,'Космическая погода и техносфера','',0);
INSERT INTO subject VALUES (777,'Общий взгляд. Будущее','',0);
INSERT INTO subject VALUES (780,'Цитированная литература','',0);
INSERT INTO subject VALUES (786,'Солнце, солнечное излучение и гелиосфера',' Веселовский И. С., Яковчук О. С.',0);
INSERT INTO subject VALUES (787,'Корона Солнца','',0);
INSERT INTO subject VALUES (789,'Протуберанцы и вспышки','',0);
INSERT INTO subject VALUES (798,'Теоретические основы масштабного анализа явлений на Солнце и в гелиосфере','',0);
INSERT INTO subject VALUES (802,'Кометы как свидетели солнечного ветра','',0);
INSERT INTO subject VALUES (807,'Солнечный ветер и межпланетное магнитное поле','',0);
INSERT INTO subject VALUES (812,'Трехмерная и динамическая гелиосфера','',0);
INSERT INTO subject VALUES (836,'Рекомендуемая литература','',0);
INSERT INTO subject VALUES (839,'Галактические космические лучи. Происхождение, ускорение и распространение','Калмыков Н.Н., Свешникова Л.Г.',0);
INSERT INTO subject VALUES (840,'Введение','',0);
INSERT INTO subject VALUES (844,'Энергетический спектр космических лучей','',0);
INSERT INTO subject VALUES (850,'Химический состав КЛ','',0);
INSERT INTO subject VALUES (854,'Анизотропия','',0);
INSERT INTO subject VALUES (858,'Вопросы происхождения КЛ','',0);
INSERT INTO subject VALUES (864,'Ускорение в остатках сверхновых','',0);
INSERT INTO subject VALUES (872,'Доказательства ускорения КЛ в остатках сверхновых','',0);
INSERT INTO subject VALUES (877,'Распространение КЛ в галактике','',0);
INSERT INTO subject VALUES (887,'Распространение КЛ в метагалактике','',0);
INSERT INTO subject VALUES (890,'Объяснение спектров во всем диапазоне энергий','',0);
INSERT INTO subject VALUES (895,'Использованная литература','',0);
INSERT INTO subject VALUES (899,'Приложение 1','',0);
INSERT INTO subject VALUES (907,'Приложение 2','',0);
INSERT INTO subject VALUES (911,'Нейтринная астрофизика','Кузьмичев Л.А.',0);
INSERT INTO subject VALUES (912,'Введение','',0);
INSERT INTO subject VALUES (916,'История открытия нейтрино','',0);
INSERT INTO subject VALUES (924,'Современные представления о свойствах нейтрино и слабых взаимодействий ( краткое введение)','',0);
INSERT INTO subject VALUES (926,'Основные источники нейтрино в природе','',0);
INSERT INTO subject VALUES (942,'Нейтринные телескопы','',0);
INSERT INTO subject VALUES (954,'Нейтрино высоких энергий и ультравысоких энергий','',0);
INSERT INTO subject VALUES (973,'Заключение','',0);
INSERT INTO subject VALUES (975,'Приложения','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1012,'Список литературы','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1017,'Эффекты воздействия космической радиации на материалы и элементы оборудования космических аппаратов','Новиков Л.С',0);
INSERT INTO subject VALUES (1018,'Введение','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1022,'Основные виды космической радиации','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1024,'Взаимодействия ионизирующих излучений с веществом','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1026,'Термины и определения, единицы измерений','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1029,'Предел радиационной стойкости типовых материалов КА и наблюдаемые эффекты','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1031,'Воздействие радиации на ФЭП СБ','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1033,'Воздействие космической радиации на ТРП','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1035,'Радиационное воздействие на оптические материалы','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1037,'Воздействие космической радиации на полимеры','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1039,'Радиационная проводимость диэлектриков','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1041,'Объемный заряд в диэлектриках','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1044,'Эффекты от отдельных ядерных частиц','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1047,'Методы исследования радиационных эффектов','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1049,'Ионные и электронные ускорители НИИЯФ МГУ','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1053,'Расчет поглощенной дозы за защитными экранами простой конфигурации','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1055,'Инженерная модель расчета поглощенной дозы в элементах конструкции КА','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1060,'Примеры пространственных распределений поглощенной дозы','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1062,'Новые материалы радиационной защиты','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1064,'Заключение','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1066,'Литература','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1068,'Воздействие внешней среды на космические аппараты','Новиков Л.С',0);
INSERT INTO subject VALUES (1069,'Введение','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1072,'Факторы космического пространства: классификация, модельное описание','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1075,'Виды взаимодействия КА с окружающей средой','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1079,'Явления на поверхности КА','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1088,'Формирование собственной внешней атмосферы КА','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1092,'Взаимодействие КА с окружающей плазмой','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1094,'Воздействие на КА метеорной материи и космического мусора','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1103,'Радиационные воздействия на материалы и элементы оборудования КА','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1105,'Специфика комплексного воздействия ФКП на материалы','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1107,'Техногенные воздействия на околоземное пространство','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1109,'Методы исследований взаимодействия КА с окружающей средой','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1111,'Принципы защиты КА от воздействия окружающей среды','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1113,'Заключение: основные задачи текущих и перспективных исследований','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1115,'Литература','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1118,'Электризация космических аппаратов','Новиков Л.С, Милеев В.Н.',0);
INSERT INTO subject VALUES (1119,'Введение','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1122,'Эффекты электризации','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1124,'Электризация КА в разных областях космического пространства','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1127,'Математическое моделирование процессов электризации','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1142,'Лабораторные исследования электризации','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1144,'Космические эксперименты','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1152,'Методы защиты КА от воздействия статического электричества','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1154,'Важнейшие задачи перспективных исследований','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1156,'Литература','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1158,'Особенности действия космической радиации на биологические объекты и радиационный риск длительных космических полетов','Шафиркин А.В., Бенгин В.В.',0);
INSERT INTO subject VALUES (1159,'Введение','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1161,'Некоторые основы биологического действия источников излучений с различной плотностью ионизации на живые организмы','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1190,'Проблема радиационной безопасности космических полетов','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1208,'Радиационный риск длительных космических полетов','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1240,'Литература','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1244,'Магнитные бури и магнитосферные суббури',' Калегаев В.В., Алексеев И.И., Кропоткин А.П.',0);
INSERT INTO subject VALUES (1245,'Проникновение космических лучей в магнитосферу Земли','Юшков Б.Ю.',0);
INSERT INTO subject VALUES (1246,'Магнотосферная суббуря','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1270,'Магнитные бури','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1295,'Заключение','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1297,'Введение','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1302,'Теория Штермера','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1310,'Жесткость геомагнитного обрезания','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1318,'Пенумбра и эффективная жесткость','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1323,'Вариации эффективной жесткости','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1327,'Проникновение аномальных космических лучей','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1340,'Проникновение СКЛ высоких энергий','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1337,'Проникновение СКЛ низких энергий','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1357,'Заключение','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1359,'Литература','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1362,'Автор','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1364,'Геоэффективность солнечной активности и космическая погода','Мягкова И.Н.',0);
INSERT INTO subject VALUES (1365,'Введение','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1368,'Используемые определения и термины','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1373,'Явления на Солнце и в гелиосфере - источники геофективных событий в ОКП','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1382,'Основные факторы космической погоды','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1411,'Мониторинг и прогнозирование космической погоды','',0);
INSERT INTO subject VALUES (1426,'Литература','',0);

--
-- Table structure for table `users`
--

DROP TABLE IF EXISTS users;
CREATE TABLE users (
id_user int(11) NOT NULL auto_increment,
login varchar(30) default NULL,
password varchar(30) NOT NULL default '',
name varchar(255) default NULL,
isadmin smallint(6) default NULL,
isdisabled smallint(6) default NULL,
email varchar(255) default NULL,
phone1 varchar(255) default NULL,
phone2 varchar(255) default NULL,
phone3 varchar(255) default NULL,
icq varchar(255) default NULL,
PRIMARY KEY (id_user)
) TYPE=MyISAM;

--
-- Dumping data for table `users`
--


INSERT INTO users VALUES (1,'admin','admin','Администратор',1,0,'support@novalink.ru','','(095) 772 09 20','','');

--
-- Table structure for table `visitors`
--

DROP TABLE IF EXISTS visitors;
CREATE TABLE visitors (
id_visitor int(11) NOT NULL auto_increment,
username varchar(255) default NULL,
password varchar(255) default NULL,
email varchar(255) default NULL,
is_disabled tinyint(4) default NULL,
name varchar(255) default NULL,
familyname varchar(255) default NULL,
photo varchar(255) default NULL,
regdate datetime default NULL,
is_subscribed tinyint(4) default NULL,
type varchar(255) default NULL,
PRIMARY KEY (id_visitor)
) TYPE=MyISAM;

--
-- Dumping data for table `visitors`
--


INSERT INTO visitors VALUES (1,'Дмитрий Моттль','123','support@novalink.ru',123,'Андрей Александрович','Мельников','','2006-08-26 00:00:00',1,'participant');
INSERT INTO visitors VALUES (2,'','12345','timofeev@novalink.ru',127,'tester','','','2006-10-04 00:00:00',1,'direction');

--
-- Table structure for table `visitors_rights`
--

DROP TABLE IF EXISTS visitors_rights;
CREATE TABLE visitors_rights (
ref_user int(11) default NULL
) TYPE=MyISAM;

--
-- Dumping data for table `visitors_rights`
--


INSERT INTO visitors_rights VALUES (1);
INSERT INTO visitors_rights VALUES (7);