Документ взят из кэша поисковой машины. Адрес
оригинального документа
: http://lnfm1.sai.msu.ru/grav/russian/lecture/tfe/node4.html
Дата изменения: Mon Nov 4 17:50:27 2002 Дата индексирования: Mon Oct 1 23:38:25 2012 Кодировка: Windows-1251 |
Интеграл Дирихле, первая, вторая и третья формулы Грина. Гармонические функции и их свойства, теоремы о гармонических функциях. Шаровые и сферические функции. Дифференциальное уравнение для сферических функций и его решение.
В данном разделе перечислим без вывода основные формулы теории потенциала, которые находят применение в теории фигуры Земли. Остановимся лишь на некоторых, наиболее важных теоремах.
Введем векторный оператор набла :
, где -- единичные, взаимно ортогональные вектора. С векторным оператором можно обращаться, как с обыкновенным вектором. Например, скалярное произведение двух операторов набла дает оператор Лапласа: .
Допустим, что в нашем распоряжении имеется некоторая скалярная функция . Тогда
С помощью оператора Лапласа интегрирование по объему можно заменить интегрированием по поверхности. В дальнейшем для обозначения пределов интегрирования мы будем использовать следующий прием. Все двукратные или трехкратные интегралы мы будем изображать однократным интегралом. Под интегралом будем использовать символ () если интегрирование ведется по телу, ограниченному поверхностью , или просто значком , если интегрирование ведется по поверхности . С этими где оговорками формула Остроградского (3.1) принимает вид
Введем обозначение оператора
тогда первая формула Грина примет вид
Интеграл по объему от функции называется интегралом Дирихле:
Очевидно, что в формуле Грина функции и можно менять местами, то есть вместо (3.3) можно написать
Вычитая левые и правые части формул (3.3) и (3.5), получим вторую формулу Грина
Рассмотрим частный случай, когда , где -- расстояние между двумя точками P(x,y,z) и Первая точка имеет фиксированные координаты, а вторая -- принадлежит телу и имеет текущие координаты, принадлежащие элементу объема. Тогда
Нетрудно убедиться, что для , имеет место равенство . Имеем
Проделаем следующие выкладки
Обратимся снова к второй формуле Грина. Перепишем ее для случая, когда . Возможны три варианта, когда точка лежит вне тела, внутри его и на поверхности, которое ограничивает это тело.
Воспользуемся формулой Остроградского, в которой положим , тогда вместо интегрирования по объему будем интегрировать по поверхности малой сферы
Отношение есть элементарный телесный угол , под которым "виден" из точки элемент поверхности сферы. Понятно, что, если точка находится внутри этой сферы, то рассматриваемый интеграл будет равен полному телесному углу, по которым видна поверхность сферы изнутри. Очевидно, что он равен , то есть
Перепишем формулу (3.6) в следующем виде
Формулы (3.7), (3.8) и (3.9) можно записать одной формулой
Гармонической функцией координат называется функция, непрерывная вместе со своими первыми и вторыми производными в некоторой области , удовлетворяющая во всех точках этой области уравнению Лапласа .
Пусть U(x,y,z) и V(x,y,z) -- две гармонические функции, то есть и . Возьмем их линейную комбинацию . Очевидно, что . Поскольку , , то и , что и доказывает наше утверждение.
Пусть -- гармоническая функция. Введем новые координаты
В матричном виде приведенное равенство выглядит следующим образом
Подставим в функцию линейные выражения для , , , для чего воспользуемся вторым из приведенных выше равенств, получим V( . Докажем, что если функция гармоническая, то и является гармонической функцией.
Очевидно, что
Аналогично
Запишем полученные равенства в матричной форме
Поскольку оператор Лапласа есть квадрат векторного оператора набла , то
В правой части будем иметь
Поскольку матрицы направляющих косинусов являются ортонормированными, их произведения равн