Документ взят из кэша поисковой машины. Адрес оригинального документа : http://geophys.geol.msu.ru/STUDY/3KURS/DIP&RVP.DOC Дата изменения: Tue Feb 24 11:06:47 2004 Дата индексирования: Mon Oct 1 20:09:38 2012 Кодировка: Windows-1251

МГУ им. М.В. Ломоносова
Геологи?еский Факультет
Кафедра геофизики

Аппаратурно-методи?еский практикум по курсу
электроразведки

Лабораторная работа на тему :
ДИПОЛЬНОЕ ИНДУКТИВНОЕ ПРОФИЛИРОВАНИЕ
И РАДИОВОЛНОВОЕ ПРОСВЕЧИВАНИЕ

Методы дипольного индуктивного профилирования (ДИП) и радиоволнового
просве?ивания (РВП) относятся к группе методов электроразведки,
использующих переменные поля. При этом ДИП является низко?астотным, а РВП -
высоко?астотным методом. Поскольку ДИП и РВП наиболее ?увствительны к
проводящим объектам, то основной областью их применения является решение
рудных зада?.

Основные понятия теории гармони?еского электромагнитного поля

Гармони?еским электромагнитным полем называют такое поле,
характеристики которого меняются во времени по синусоидальному закону. При
его рассмотрении применяется символи?еский метод, заклю?ающийся в
представлении характеристик поля в следующем виде :
[pic] [pic]
Здесь [pic] и [pic] - мгновенные зна?ения напряженностей
электри?еского и магнитного полей, [pic] и [pic] - их не зависящие от
времени комплексные амплитуды, [pic] - круговая ?астота колебаний, [pic] -
время. Такое представление позволяет упростить уравнения поля, сводя
дифференцирование по времени к операции умножения. Гармони?еские поля
непосредственно применяются во многих методах электроразведки (в том ?исле
в ДИП и в РВП). Кроме того, любое меняющееся во времени поле может быть
выражено ?ерез гармони?еские составляющие с помощью преобразования Фурье.
Ниже мы будем описывать поле в терминах комплексных амплитуд[pic] и [pic].
[pic]
Рис. 1. К вопросу о выборе [pic].
Гармони?еское электромагнитное поле на у?астках, где среда однородна,
удовлетворяет уравнениям Гельмгольца :
[pic]
где [pic] - волновое ?исло, при?ем
[pic]
где [pic] - проводимость, [pic] - диэлектри?еская проницаемость, [pic] -
магнитная проницаемость среды. Магнитная проницаемость входит в оба стоящих
под корнем слагаемых, в то время как проводимость входит лишь в слагаемое,
пропорциональное ?астоте, а диэлектри?еская проницаемость - в слагаемое,
пропорциональное квадрату ?астоты. В электроразведке магнитными свойствами
пород обы?но пренебрегают, поэтому в дальнейшем мы будем с?итать магнитную
проницаемость [pic] равной магнитной проницаемости вакуума [pic]. Поскольку
квадратный корень из комплексного ?исла - двузна?ная функция, то для
определенности полу?енных выражений, в которые входит [pic], нужно выбрать
одно из зна?ений корня. Мы будем брать то зна?ение волнового ?исла,
действительная ?асть которого положительна (рис. 1).
Характер распространения электромагнитного поля существенно зависит
от соотношения токов проводимости и токов смещения. Плотности токов
проводимости и смещения связаны с электри?еским полем следующими
соотношениями :
[pic], [pic].
Соотношение токов проводимости и токов смещения зависит только от круговой
?астоты и электри?еских свойств среды :
[pic].
В волновом приближении, т.е. при низкой проводимости (высоком удельном
сопротивлении) и высокой ?астоте преобладают токи смещения. В этом слу?ае
волновое ?исло [pic]. Поле распространяется как волна, имеющая скорость
[pic] и длину [pic]. Модуль волнового ?исла [pic] может рассматриваться как
пространственная ?астота.
В квазистационарном приближении, т.е. при высокой проводимости (низком
удельном сопротивлении) и низкой ?астоте преобладают токи проводимости. При
этом [pic]. Распространение поля имеет диффузионный характер и
электромагнитной волны в физи?еском смысле (как объекта, существующего
независимо от исто?ника за с?ет внутренних энергети?еских преобразований)
нет. Колебательный процесс существует за с?ет смены знака тока в исто?нике.
Однако термины 'волна', 'длина волны' применяются и в этом слу?ае, при?ем
длина волны [pic]. Вели?ина [pic] называется толщиной скин-слоя. Толщина
скин-слоя характеризует глубину проникновения квазистационарного поля в
среду (в Землю) и ?исленно равна глубине, на которой поле затухает в [pic]
раз.
При искусственном возбуждении электромагнитного поля его характер в
основном определяется вели?иной [pic], где [pic] - расстояние до исто?ника
поля. Так, если [pic] (высокая ?астота и проводимость среды, большое
расстояние до исто?ника) говорят о дальней зоне, а если [pic] - о ближней
зоне.
Методика и основы теории ДИП

Установка для проведения работ методом ДИП (рис. 2) вклю?ает две петли
(рамки) диаметром около 1 метра, расположенные на расстоянии [pic] (обы?но
5 - 500 метров) друг от друга. Генераторная петля подклю?ается к генератору
(Г), вырабатывающему ток на фиксированной ?астоте в диапазоне от сотен Гц
до сотен КГц, а измерительная - к измерителю (И), настроенному на ?астоту
генератора. Как и в большинстве других методов профилирования, в ДИП
геометрия установки (в данном слу?ае расстояние [pic]) остается неизменной
на протяжении всех измерений. Установка ориентируется вдоль профиля
наблюдений и перемещается по нему с шагом, в несколько раз меньшим
расстояния [pic]. То?ка записи (к которой относят результаты наблюдения)
находится в центре установки (посередине между петлями).
[pic]
Рис. 2. Схема установки ДИП.
Генераторная петля размещается в горизонтальной плоскости (как на рис.
2). На расстояниях, в несколько раз превышающих диаметр петли, создаваемое
ей поле эквивалентно полю вертикального магнитного диполя. Измерительная
петля может располагаться как в горизонтальной (как на рис. 2), так и в
вертикальной плоскости, перпендикулярной [pic]. Поскольку петля является
дат?иком той компоненты магнитного поля, которая ортогональна плоскости
петли, то в первом слу?ае измеряется компонента [pic], а во втором - [pic]
(на?ало цилиндри?еской системы координат находится в центре питающей петли,
ось [pic] направлена вниз, ось [pic] - по поверхности Земли). Интенсивность
создаваемого генераторной петлей поля и коэффициент, связывающий
напряженность поля с разностью потенциалов в измерительной петле, прямо
пропорциональны ?ислу витков в генераторной и измерительной петлях
соответственно. Поэтому петли обы?но делают многовитковыми.
При рассмотрении теории низко?астотных методов электроразведки (в том
?исле ДИП) используется квазистационарное приближение. В основе теории ДИП
лежит решение прямой зада?и о магнитном поле гармони?еского вертикального
магнитного диполя на поверхности однородного полупространства. Решение этой
зада?и громоздко, поэтому приведем лишь его результат. Магнитное поле имеет
две компоненты (вертикальную и радиальную), которые записываются в виде
[pic] [pic]
где [pic] и [pic] - магнитные ?исла, имеющие в данном слу?ае вид
[pic] (1)
Здесь [pic] - момент питающего диполя ([pic], где [pic] - площадь питающей
петли, [pic] - ?исло витков в этой петле, [pic] - сила вырабатываемого
тока), [pic] - волновое ?исло полупространства, [pic], [pic], [pic] и [pic]
- модифицированные функции Бесселя первого и второго рода от комплексного
аргумента [pic].
О?евидно, ?то магнитные ?исла [pic] и [pic] являются функциями
параметра [pic]. Результаты рас?етов по формулам (1) в виде графиков
модулей магнитных ?исел показаны на рис. 3.
В ближней зоне ([pic]) структура рассматриваемого поля совпадает со
структурой поля постоянного магнитного диполя. При этом [pic] по своей
абсолютной вели?ине зна?ительно превосходит [pic]. Формулы (1) для
асимптоти?еского слу?ая ближней зоны зна?ительно упрощаются :
[pic]
Рис. 3. Зависимость [pic], [pic], [pic] от [pic].
[pic] (2)
Нетрудно заметить, ?то в ближней зоне [pic] перестает зависеть от волнового
?исла полупространства [pic], а зна?ит и от проводимости этого
полупространства.
По мере перехода в дальнюю зону ([pic]) картина меняется и [pic]
на?инает превышать [pic]. При этом формулы (1) принимают вид
[pic] (3)
Теперь оба магнитных ?исла ?ерез [pic] зависят от проводимости
полупространства.
При проведении работ методом ДИП ?астоту и расстояние [pic] выбирают
такими, ?тобы над безрудным у?астком выполнялось условие ближней, а над
рудным телом (за с?ет его высокой проводимости и, следовательно, большого
зна?ения [pic]) - условие дальней зоны. В этом слу?ае по изменениям [pic] и
[pic] может проводиться картирование рудных тел. Действительно, если,
например, вдали от рудного тела [pic], а над рудным телом тел [pic], то
(см. рис. 3) над безрудным у?астком компонента [pic] будет больше [pic], в
то время как над рудным телом будет наблюдаться обратная ситуация (рис.
4).
Совместное рассмотрение компонент [pic] и [pic] повышает эффективность
исследований, поскольку [pic] в отдельности может принимать одно и то же
зна?ение для двух разных [pic] (рис. 3), а [pic] в отдельности не зависит
от разреза в области малых [pic] (рис. 3). Поэтому удобным параметром
является отношение [pic], являющееся убывающей функцией [pic] (рис. 3). Это
отношение позволяет также однозна?но определить так называемое приведенное
сопротивление [pic]. Действительно, с помощью графика (рис. 3) каждому
измеренному зна?ению [pic] может быть сопоставлено соответствующее [pic],
которое затем перес?итывается в приведенное сопротивление по формуле [pic].
Приведенное сопротивление имеет тот же смысл, ?то и кажущееся сопротивление
в других методах электроразведки. В ?астности, над однородным
полупространством [pic] равно истинному сопротивлению этого
полупространства.
Необходимо отметить, ?то выбор ?астоты и расстояния [pic] определяет
также глубинность исследований. Глубинность растет с ростом [pic] (не
превышает [pic]) и уменьшается с ростом ?астоты (не превышает [pic]).
То?нее говоря, она равна меньшему из этих двух ?исел ([pic] и [pic]).
[pic]
Рис. 4. Графики [pic] и [pic] по профилю, пересекающему рудное тело.
Метод ДИП имеет два отли?ия от другого распространенного метода
профилирования - метода электропрофилирования на постоянном токе (ЭП),
которые при определенных условиях превращаются в важные преимущества :
Метод ДИП хорошо ?увствует проводящие области и по?ти 'не заме?ает'
изменения сопротивления вмещающей высокоомной среды, в то время как метод
ЭП по?ти одинаково ?увствителен к проводящим и к непроводящим областям.
Благодаря этому при поиске и разведке хорошо проводящих рудных тел графики
ДИП обы?но более просты и наглядны, ?ем графики ЭП.
Метод ДИП не требует заземлений, ?то важно при проведении работ в условиях,
когда приповерхностный слой сложен скальными или мерзлыми породами. Кроме
того, это позволяет проводить съемку в движении (с автомобиля, самолета).

Эллипс поляризации магнитного поля

Часто в методе ДИП рассматривают элементы эллипса поляризации
магнитного поля. Действительно, в слу?ае, если свойства среды не меняются
вкрест направления [pic], поле гармони?еского вертикального магнитного
диполя имеет лишь две компоненты, параллельные осям [pic] и [pic].
Благодаря этому появляется возможность описать магнитное поле в любой то?ке
с помощью так называемого эллипса поляризации.
Пусть зна?ения в момент времени [pic] компонент напряженности
переменного магнитного поля [pic] и [pic] выражаются ?ерез соответствующие
амплитуды колебаний [pic] и [pic] по следующим формулам :
[pic] (4)
[pic]
Рис. 5. Эллипс поляризации магнитного поля.
где [pic] - фаза колебаний, а [pic] и [pic] - на?альные зна?ения фазы
колебаний по осям [pic] и [pic]. За на?ало отс?ета фаз обы?но принимается
фаза колебаний перви?ного поля, совпадающая с фазой тока в исто?нике.
Выражения (4) представляют собой параметри?еское (с параметром [pic])
уравнение эллипса, называемого эллипсом поляризации.
В любой момент времени [pic], определяемый фазой [pic], мгновенные
зна?ения напряженности поля [pic] и [pic] можно рассматривать как
пространственные координаты 'мгновенного' вектора [pic], вращающегося с
?астотой [pic] и описывающего эллипс поляризации (рис. 5):
[pic]
где [pic] и [pic] - едини?ные векторы, направленные по координатными осями
(орты).
Эллипс поляризации может быть однозна?но задан либо с помощью
параметров [pic], [pic] и [pic] (амплитуд компонент поля по направлениям
координатных осей и разности фаз этих компонент поля), либо с помощью
параметров [pic], [pic] и [pic] (полуосей эллипса и угла наклона большей
полуоси), называемых элементами эллипса поляризации (рис. 5). При?ем одни
параметры связаны с другими следующими соотношениями :
[pic]
[pic]
Для того, ?тобы измерить [pic], [pic] и [pic], приемную рамку,
нормаль к которой всегда ориентирована в плоскости, содержащей оси [pic] и
[pic], вращают вокруг горизонтальной оси. При этом находят такое положение
рамки, которое отве?ает максимальному уровню сигнала. В этом слу?ае угол
между нормалью к рамке и горизонталью будет равен [pic], а сам сигнал даст
[pic]. После этого рамку повора?ивают на 900 и измеряют [pic].
[pic]
Рис. 6. Зависимость угла [pic] от [pic].
За?астую рассматриваемым способом определяют лишь один параметр [pic],
поскольку он позволяет обнаруживать и оконтуривать рудные тела.
Действительно, при [pic] (в дальней зоне) [pic], а при [pic] (в ближней
зоне) [pic]. При переходе из одной зоны в другую [pic] плавно меняется
(рис. 6). Таким образом, рудным у?асткам будут отве?ать малые, а безрудным
- большие зна?ения [pic]. В этом смысле [pic] эквивалентен отношению [pic].
В ?астности, он может аналоги?ным образом быть перес?итан в приведенное
сопротивление [pic].
Измерение [pic] имеет ряд преимуществ в сравнении с измерением
компонент [pic] и [pic]. В первую о?ередь методика работ с измерением [pic]
менее требовательна к аппаратуре - становятся не страшны нестабильность
генератора и нелинейность измерителя, ведь измеряются не вели?ины компонент
(одна из которых может существенно превышать другую), а параметр,
определяющая их соотношение. Кроме того, при этом нужно делать одно
измерение вместо двух.

Методика и основы теории РВП

Метод РВП относится к подземным методам электроразведки и может
применяться для изу?ения пространства между скважинами (или шахтами), а
также между скважиной (или шахтой) и поверхностью Земли. В РВП используют
высокие ?астоты (0.15 - 40 МГц), на которых длина волны существенно меньше
расстояния от исто?ника до приемника и размеров изу?аемых тел. Благодаря
этому для описания процесса распространения электромагнитных волн
становится возможным применение законов геометри?еской оптики. Типи?ным
примером применения РВП является поиск и оконтуривание рудных тел,
расположенных между скважинами. В одной скважине размещается генераторная,
а в другой - измерительная антенна. Поскольку вмещающая среда обы?но
обладает высоким сопротивлением (100 - 10000 Ом*м), то волна
распространяется по ней с небольшим затуханием. Если же волна проходит
?ерез проводящее рудное тело, то ее амплитуда сильно уменьшается,
вследствие ?его за скважиной образуется область тени (низкой интенсивности
поля).
[pic]
Рис. 7. Веерная схема наблюдений.
При использовании веерной схемы наблюдений (рис. 7) генераторная
антенна занимает фиксированное положение, а измерительная - перемещается по
скважине. При этом у?асткам, на которых лу?, направленный от генераторной
антенны к измерительной, пересекает рудное тело, будут отве?ать минимумы
интенсивности сигнала. Для повышения детальности исследований измерения
?асто проводят для нескольких положений генераторной антенны (Г1 и Г2 на
рис. 7).
При использовании параллельной схемы наблюдений (рис. 8) генераторная
и измерительная антенны синхронно перемещаются таким образом, ?тобы лу? был
все время параллелен поверхности Земли. Такая схема наблюдений менее
информативна, но более проста и производительна, ?ем веерная.
[pic]
Рис. 8. Параллельная схема наблюдений.
Для создания и измерения поля в методе РВП можно использовать как
электри?еские (разомкнутые отрезки провода), так и магнитные (замкнутые
петли и рамки) антенны. Таким образом, как и в методе ДИП, в РВП
возбуждение и измерение поля происходит бесконтактным способом.
На ?астотах, используемых в РВП, преобладают (или, по крайней мере,
заметно сказываются) токи смещения. На характер и структуру поля на?инает
влиять не только проводимость [pic], но и диэлектри?еская проницаемость
[pic], и необходимо рассматривать полное выражение для волнового ?исла.
Поскольку генераторная антенна в методе РВП располагается не на
поверхности Земли, а в скважине, то в основе теории РВП лежит решение
прямой зада?и о поле высоко?астотного гармони?еского диполя в однородной
среде, а не над однородным полупространством. И хотя в ка?естве питающего
диполя ?аще используется электри?еский, а не магнитный, мы приведем лишь
решение зада?и о поле магнитного диполя в однородной среде, поскольку
именно этот способ возбуждения поля применяется в данной лабораторной
работе.
[pic]
Рис. 9. К вопросу о поле диполя.
Если питающий магнитный диполь находится в на?але системы координат, а
его момент ориентирован вдоль оси X, т.е. питающая петля принадлежит
плоскости YZ (рис. 9), то компонента магнитного поля [pic] в произвольной
то?ке, расположенной на оси X, записывается в виде :
[pic] где [pic]
В приближении ближней зоны ([pic]) можно с?итать, ?то
[pic]
Аналоги?но, асимптотика дальней зоны ([pic]) дает
[pic]
[pic]
Рис. 10. Зависимость [pic] от [pic].
Результаты рас?ета модуля магнитного ?исла [pic] приведены на рис. 8. В
ближней зоне [pic] принимает постоянное зна?ение, не зависящее от свойств
среды. По мере перехода в дальнюю зону [pic], во-первых, на?инает зависеть
от проводимости среды, и, во-вторых, резко убывает.
Поскольку расстояния между скважинами составляют примерно 50 - 800
метров, а ?астоты, используемые в РВП, достато?но высоки, то поле обы?но
измеряется в дальней зоне. При?ем, поскольку вели?ина [pic], а
следовательно и [pic], в дальней зоне резко убывает с ростом [pic] (рис.
10), то увели?ение проводимости среды, непосредственно вызывающее рост
[pic], приводит в коне?ном итоге к убыванию [pic]. Это и объясняет
образование тени за рудным телом (рис. 7, 8).
[pic]
Рис. 11. Генератор ДЭМП-СЧ.
Помимо поиска и определения геометрии рудных тел, метод РВП
применяется для обнаружения обводненных и разрушенных пород между горными
выработками, опасных при проходке и эксплуатации выработок.
Основным недостатком метода РВП является то, ?то его применение
возможно лишь в районах с высоким сопротивлением вмещающих пород. В слу?ае
их низкого сопротивления электромагнитные волны сильно затухают и,
следовательно, распространяются на о?ень небольшие расстояния.

Аппаратура ДЭМП-СЧ

Генератор и измеритель ДЭМП-СЧ предназна?ены для работы на ?астотах
20, 40, 80, 160, 320, 640 и 1280 КГц. В лабораторной работе используется
?астота 160 КГц.
[pic]
Рис. 12. Измеритель ДЭМП-СЧ.
Генератор ДЭМП-СЧ (рис. 11) состоит из 5 основных узлов : кварцевого
генератора, схемы запуска, блока триггерных делителей ?астоты,
предварительного широкополосного усилителя и усилителя мощности. Кварцевый
генератор вырабатывает сигнал опорной ?астоты 2560 КГц. С его выхода
напряжение поступает на схему запуска, которая усиливает сигналы и
формирует специальные импульсы, запускающие триггерные делители. На выходе
триггерных делителей полу?ается сигнал одной из рабо?их ?астот, который
усиливается предварительным широкополосным усилителем. К выходу усилителя
мощности подклю?ается генераторный диполь. Генератор ДЭМП-СЧ имеет два
зна?ения выходной мощности - 1 Вт при работе от внутренних батарей или 20
Вт при работе от внешнего аккумулятора.
Измеритель ДЭМП-СЧ (рис. 12) предназна?ен для регистрации сигналов,
поступающих с приемного диполя, и построен по схеме супергетеродина с
кварцевой стабилизацией ?астоты. Он состоит из 6 блоков : предварительного
усилителя рабо?ей ?астоты, внутреннего генератора, смесителя, усилителя
промежуто?ной ?астоты, детекторов и индикатора. Измеряемый сигнал,
усиленный предварительным усилителем, поступает в смеситель. Второй сигнал
(?астотой 19.84375, 39.6875, 79.375, 158.75, 317.5, 635 или 1270 КГц)
подается в смеситель с внутреннего генератора, построенного по аналогии с
основной ?астью генератора ДЭМП-СЧ. В результате сложения сигналов рабо?ей
?астоты и соответствующей (близкой) ?астоты внутреннего генератора
выделяется разностная промежуто?ная ?астота. Напряжение промежуто?ной
?астоты усиливается в усилителе промежуто?ной ?астоты, детектируется и
подается на стрело?ный индикатор.
Описание лабораторной работы

Зада?ей лабораторной работы является ознакомление с методами ДИП и
РВП, а также с аппаратурой ДЭМП-СЧ.
Методом ДИП необходимо определить положение границ имитирующей рудное
тело плоской металли?еской пластины. Для решения зада?и требуется провести
измерения компонент [pic] и [pic] по нескольким параллельным профилям.
Установка ДИП состоит из генераторной и измерительной петель, при?ем
генераторная петля расположена горизонтально, а измерительная петля может
быть зафиксирована как в горизонтальном, так и в вертикальном положениях.
Последовательность операций при выполнении этой ?асти работы такова :
1. Убедиться, ?то измерительная петля находится в горизонтальном положении,
а генератор и измеритель ДЭМП-СЧ настроены на ?астоту 160 КГц. Подклю?ить
генераторную петлю к генератору, а измерительную - к измерителю, после
?его вклю?ить генератор и измеритель.
2. Провести измерения [pic] по двум-трем профилям.
3. Попросить преподавателя перевести измерительную петлю в вертикальное
положение.
4. Провести измерения [pic] по этим же профилям.
5. Выклю?ить генератор и измеритель.
6. Ввести данные в компьютер и построить графики зависимости компонент
[pic] и [pic] от положения то?ки наблюдения.
Аналоги?ную зада?у (определения границ рудного тела) необходимо
решить и методом РВП. В этом слу?ае металли?еская пластина находится внутри
узкого ящика, по разные стороны которого находятся две 'скважины'. В
'скважинах' находятся генераторная и измерительная петли (антенны),
расположенные в параллельных вертикальных плоскостях таким образом, ?то
центры петель лежат на одной оси. При проведении измерений требуется
использовать параллельную схему наблюдений, т.е. синхронно перемещать
петли. При этом следует выполнить следующие операции :
1. Убедиться, ?то генераторная и измерительная петли находятся на первом
пикете, а генератор и измеритель ДЭМП-СЧ настроены на ?астоту 160 КГц.
Подклю?ить генераторную петлю к генератору, а измерительную - к
измерителю, после ?его вклю?ить генератор и измеритель.
2. Провести измерения компоненты [pic] на всех пикетах, одновременно
перемещая генераторную и измерительную петли.
3. Выклю?ить генератор и измеритель.
4. Ввести данные в компьютер и построить график зависимости компоненты
[pic] от положения то?ки наблюдения.
После выполнения лабораторной работы (в другой день, согласованный с
преподавателем) требуется сдать зада?у, т.е. объяснить полу?енные графики.
Кроме того, непосредственно перед выполнением работы, а также при ее сда?е,
нужно пройти собеседование по данной разработке.

Вопросы к зада?е.

1. Основные понятия теории электромагнитного поля (гармони-?еское поле,
символи?еский метод, волновое ?исло, токи проводимости и смещения,
волновое и квазистационарное приближения, толщина скин-слоя, дальняя и
ближняя зоны).
2. Методика и основы теории ДИП (схема и параметры установки, методика
работ, магнитное поле вертикального магнитного диполя над однородным
полупространством, формы аномалий над рудными телами, отли?ия от ЭП,
эллипс поляризации магнитного поля).
3. Методика и основы теории РВП (области применения, веерная и параллельная
схемы наблюдения, магнитное поле магнитного диполя в однородной среде,
характер аномалий и при?ины их образования).
4. Аппаратура ДЭМП-СЧ (устройство и принцип работы генератора и
измерителя).
5. Анализ полу?енных в ходе работы результатов.