Документ взят из кэша поисковой машины. Адрес оригинального документа : http://top.sinp.msu.ru/lev/phd/node20.html
Дата изменения: Fri Aug 3 16:54:55 2001
Дата индексирования: Sat Feb 2 21:40:43 2013
Кодировка: koi8-r

Критерии жесткого отбора

Для увеличения доли сигнальных событий необходимо сузить рассматриваемую область фазового пространства с помощью кинематических обрезаний. Были рассмотрены разные переменные для более жесткого обрезания фона и были выбраны конечные, жесткие кинематические критерии. К примеру, на рисунке 3.4 приведены распределения по одной из переменных, чувствительной к различиям в кинематике сигнала и $t\bar t$ фона. В таблице 3.5 приведены полные наборы жестких обрезаний, завершающие процедуру отбора событий-кандидатов. После жестких обрезаний остается 12 кандидатов в электронном канале и 5 в мюонном. Доля ожидаемого вклада сигнала составляет 3.8% в электронном канале и 4.2% в мюонном. На рисунке 3.5 приведены распределения по реконструированной массе топ-кварка в электронном и мюонном каналах для сигнала, различных фонов, данных и суммарного сигнала и фона.

Figure 3.4: Переменная чувствительная к различиям в кинематике сигнала и $t\bar{t}$ фона.

Table 3.5: Конечные жесткие кинематические обрезания в электронном и мюонном каналах.

Жесткие кинематические обрезания
				влияет на
N	название переменной	определение переменной	обрезание
Электронный канал
1	$H_T^{{\rm j}12e\nu}$	$E_T({\rm jet1}) + E_T({\rm jet2}) + E_T(e) + {\mbox{$\not\!\!E_T$}}$	$> 125$ ГэВ	$Wjj$
2	$H_T^{{\rm j}34^{\prime}}$	$E_T({\rm jet3}) + 5 \times E_T({\rm jet4})$	$< 47$ ГэВ	$t\bar{t}$
3	$H_T^{{\rm j}1(4\nu)}$	$E_T({\rm jet1}) + 4 \times {\mbox{$\not\!\!E_T$}}$	$> 155$ ГэВ	QCD
Мюонный канал
1	$H_T^{{\rm j}1234}$	$E_T({\rm j1})+E_T({\rm j2})+E_T({\rm j3})+E_T({\rm j4})$	$> 70$ ГэВ	$Wjj$
2	$H_T^{{\rm j}34^{\prime}}$	$E_T({\rm jet3}) + 5 \times E_T({\rm jet4})$	$< 47$ ГэВ	$t\bar{t}$

Figure 3.5: Реконструированная масса топ-кварка для тагированных событий в электронном и мюонном каналах после жестких критериев отбора.