|
Документ взят из кэша поисковой машины. Адрес
оригинального документа
: http://xray.sai.msu.ru/~mystery/articles/kick_h/node4.html
Дата изменения: Wed Aug 21 19:57:29 1996 Дата индексирования: Tue Oct 2 14:05:15 2012 Кодировка: koi8-r Поисковые слова: п п п п п п п п п п п п п |
Вопрос об изменении орбиты двойной системы в результате взрыва одной из ее компонент как сверхновой многократно изучался в астрономической литературе (начиная с пионерской работы Блаау (1955)[] и кончая обширным обзором (Брандт и Подзядловски 1995[])). Поэтому мы только кратко опишем этот процесс и будем рассматривать случай с круговой орбитой пердсверхновой (это наиболее вероятное предположение, поскольку в двойной системе мог происходить обмен масс; см., например, Бхаттачария и Ван ден Хевел (1991)[] и Липунов и др. (1994)[]).
Пусть перед взрывом массы компонентов двойной и поуось системы равны, соответственно, M, , и . Орбитальные скорости звезд в системе центра масс равны
(G -- гравитационная постоянная), и направлены в орбитальной плоскости перпендикулярно линии соединяющей центры звезд. В результате взрыва звезда сбрасывает оболочку до нейтронной звезды с массой (типичная масса нейтронной звезды) и, дополнительно, приобретает случайно ориентированную скорость (``kick'') . После взрыва центр масс новой системы будет двигаться со скоростью, определяемой законом сохранения импульса
В системе нового центра масс скорости компонентов будут равны и , соответственно. В общем случае орбита системы после взрыва не будет круговой и не будет лежать в орбитальной плоскости предсверхновой.
Введем декартову систему координат у которй ось x направлена вдоль линии соединявшей центры компонент в момент вспышки сверхновой, ось y вдоль вектора скорости и ось z перпендикулярно к плоскости орбиты. Тогда в этой системе координат мы имеем:
(здесь , ). Отметим, что компоненты скорости остатка сверхновой и определяются только анизотропией, в то время как в компоненту дают вклад как анизотропия, так и эффект Блаау, зависящий от массы предсверхновой .
