|
Документ взят из кэша поисковой машины. Адрес
оригинального документа
: http://www.astro.spbu.ru/staff/viva/Book/ch4L/node11.html
Дата изменения: Fri Nov 19 19:21:59 2010 Дата индексирования: Tue Oct 2 02:39:55 2012 Кодировка: koi8-r Поисковые слова: р р с |
11. Основные характеристики звезд
11.1
Из соотношения масса -- cветимость 
для 
находим
.
Эффективная температура звезды главной последовательности спектрального
класса B0 равна
K.
Радиус звезды найдем из
соотношения между светимостью, радиусом и эффективной температурой
что дает
Поэтому
Средняя плотность Солнца 
г/см3,
так что 
г/см3.
Не правда ли, полученный результат противоречит тому,
что подсказывает "здравый смысл" --
будто бы с ростом массы плотность должна расти.
Так называемый "здравый смысл" имеет разумную область применимости --
свою у каждого, и подобные задачи помогут вам расширить ее.
11.2
Деля светимость Солнца на площадь его поверхности, получаем поток с
1 см2:
По определению, поток с единицы поверхности Солнца
связан с его эффективной температурой следующим образом:
где 
-- постоянная Стефана. Подставляя
сюда найденное выше значение потока, получим
для Солнца
Поучительно перевести это число в нечто более ощутимое "для обывателя". Поток с поверхности Солнца соответствует тому, что с 1 см2 излучается 6.5 кВт (проверьте!).
11.3
Мы имеем
Найдем дифференциал логарифма L:
или
Для малых приращений радиуса и температуры последнее точное выражение можно
заменить на приближенное
Подставляя сюда из условия задачи
и
,
приближенно имеем
, так что
при 
светимость звезды возрастет примерно на 4%.
11.4
При сравнении абсолютных звездных величин считается, что звезды находятся
на одном и том же стандартном расстоянии (10 пк). В этом
случае освещенности от разных звезд просто пропорциональны их светимостям.
Тогда для нашей пары звезд имеем
где мы воспользовались известным соотношением между светимостью, радиусом и
эффективной температурой звезды (см. предыдущую задачу) и учли, что
по условию 
. Пусть первая звезда горячее (на 10%) второй,
т.е. 
. Учитывая малое отличие отношения температур от
единицы, приближенно находим
Тот факт, что 
, следует помнить.
11.5
Дифференцируя формулу, выражающую закон Стефана-Больцмана,
легко получить, считая радиус постоянным
(см., например, задачу )
Таким образом, чтобы светимости двух звезд одинакового радиуса
отличались на 4%, их температуры должны разниться на 1%.
Далее, по закону смещения Вина 
,
и поэтому 
,
так что при увеличении температуры на 1% длина волны максимума в
распределении энергии уменьшается тоже на 1%. Сходным образом
показывается, что интенсивность в максимуме при росте температуры на
1% увеличивается на 5%, а интенсивность в рэлей-джинсовской
области -- на 1% (поймите, почему).
11.6
Высота однородной атмосферы связана с температурой T, ускорением силы
тяжести g и средней молярной массой 
следующим соотношением:
где 
г --
атомная единица массы.
Для Солнца 
см/с2, 
(атмосфера Солнца состоит в основном из водорода и он не ионизован),
наконец, 
K,
что в итоге дает 
см, или около 200 км.
Ускорение силы тяжести на поверхности белого карлика можно выразить через
его массу и радиус в солнечных единицах:
откуда находим для нашего белого карлика 
см/с2. (Это колоссальное
ускорение. Материальная точка, движущаяся с таким ускорением, за
первую секунду проходит путь в 1500 км, что составляет около
четверти радиуса белого карлика.) Учитывая также, что при
K водород ионизован, так что 
, для высоты
однородной атмосферы белого карлика получаем
Уместно вспомнить, что для Земли, имеющей тот же приблизительно
радиус, что и у белого карлика, высота однородной атмосферы
составляет 8 км.
11.7
Мы имеем
где 
-- постоянная Стефана.
Если светимость и радиус выразить в солнечных единицах, то получим отсюда
где использовано значение эффективной температуры Солнца
K.
С помощью последней формулы находим,
что светимость белого карлика в светимостях Солнца равна
Множителю 16 отвечает разница почти точно в 3 звездные величины
(это полезно помнить; вот более точное значение: 
).
Поэтому абсолютная болометрическая звездная величина белого карлика
будет на 3 звездные величины больше, чем у Солнца. Так чему же она равна?
11.8
Из сравнения абсолютных звездных величин белого карлика и Солнца найдем
отношение их светимостей:
Далее, по формуле из решения предыдущей задачи оценим радиус белого карлика
Это около 5000 км, т.е. меньше радиуса Земли (6400 км).
11.9
Фотон с энергией 
несет импульс 
в направлении своего
полета. После отражения от неподвижной или медленно удаляющейся от
звезды фольги импульс фотона оказывается направлен в
противоположную сторону,
а его величина та же, что и до отражения. Поэтому при отражении
каждого фотона фольге передается импульс 
. Скорость передачи
импульса есть сила светового давления на фольгу.
В расчете на единицу площади она равна,
таким образом, 
, где L -- светимость и
r -- расстояние до звезды.
Чтобы фольга с сидящим на ней комаром пренебрежимо малой массы
улетела к другим звездам, световое давление должно превышать силу
притяжения. В расчете на единицу площади поверхности фольги толщины
H, изготовленной из материала с плотностью 
, сила притяжения
составляет 
, где M -- масса звезды.
Итак, чтобы фольга могла служить фотонным
парусом, на котором можно улететь от звезды на бесконечность, должно
выполняться условие
откуда
Здесь мы неявно предполагаем, что первоначально фольга покоится
(а не движется вокруг звезды, скажем, по круговой орбите).
Обратите внимание, что r выпало. Причина, конечно, в том, что и
сила притяжения, и поток зависят от r одинаково (как 
, так
что если давление излучения превышает силу тяжести на каком-то
расстоянии r, то оно превышает ее везде. Фольга металлическая, так
что можно принять 
г/см3 (как у железа). Далее, для звезды
класса O5V имеем 
.
Подставляя численные значения, находим, что H < 0.25 см. Как видим, в
качестве "фольги" вполне сошел бы и покрашенный в белую краску лист
кровельного железа!
Возлежа вместо дивана на большом железном листе, от звезды класса O5 мог бы отправиться в межзвездное странствие не только комар, но и Обломов.
А теперь, пользуясь полученной формулой, немного пофантазируйте сами о межзвездных перелетах на фотонных парусах -- об их продолжительности, например. Что можно сказать о фотонных парусах для нашей Солнечной системы? Они даже были изготовлены, но из-за ограниченности финансирования космических программ до их реального использования дело пока не дошло.
Какова должна быть площадь невесомого фотонного паруса, на котором от Солнца к звездам могла бы улететь муха массой 1 г?