Хотелось бы ознакомиться с этим препринтом. Вышлите, если не трудно. А пока вопрос об 'агенте'. В предыдущих выступлениях  заходила речь о том, что это нейтрино очень низких энергий. Но я читал, что по последним данным масса нейтрино меньше 2 эВ. А здесь 23 эВ.
И еще: ссылка http://www.chronos.msu.ru/Public/parkhomov_astronomicheskiye.pdf   почему-то не раскрывается.

Чтобы прочитать ссылку на pdf-файл, нужно, во первых, иметь установленный редактор (Adobe Acrobat Reader) и, во вторых, иметь терпение и дождаться, пока весь файл не скачается полностью.

Идея о том, что  обсуждаемый агент - это нейтрино  (или комплекс нейтрино-антинейтрино), возникает в связи с тем, что регистрируется влияние на бета-радиоактивность. Науке неизвестен иной агент, который может это делать. Может быть, таким свойством обладает гипотетическая частица 'аксион', но о ее свойствах пока есть одни только догадки. С другой стороны, ничто из надежно установленных свойств нейтрино не противоречит экспериментально обнаруженным свойствам обсуждаемого агента.
Нейтрино вступает в реакцию 'обратного бета распада'  нейтрино + (A, Z)---> (A, Z+1) + электрон.
Так как 'реликтовые' нейтрино не могут дать заметного вклада в энергетику реакции, они могут реагировать только с ядрами, не имеющими энергетического порога преобразования в дочернее ядро и электрон, т.е. с ядрами радиоактивными. В сущности, нейтрино в этом случае требуется лишь для того, чтобы выполнялся закон сохранения лептонного заряда.

Что касается массы нейтрино, указанный набор длин волн не обязательно трактовать  как дебройлевские длины для массы 23 эВ.  Например, если считать, что длины 0,3:0,5 мм соответствуют не солнечносистемным, а галактическим потокам, масса получается около 2 эВ. 
К тому же, общепринятых надежных экспериментальных данных о массе нейтрино до сих пор нет. Наиболее качественный эксперимент по определению массы электронного антинейтрино проведен в Троицке. Советую ознакомиться с его результатами, скучно не будет.
В.М. Лобашев,  'Измерение массы нейтрино в бета-распаде трития',  Вестник РАН,  73(1), 14-27 (2003).
Lobashev V.M., Aseev V.N., Belesev A.I. DIRECT SEARCH FOR THE MASS OF NEUTRINO AND ANOMALY IN THE TRITIUM BETA-SPECTRU // Рhysics Letters B 460 (1999), p.227-235. http://www.inr.ru/~trdat/papers.htm Полученные  результаты имеют немало 'странностей' (отрицательность квадрата массы, большие флуктуации, 'гуляние' хвоста спектра по оси энергий более чем на 10 эВ с годовой и полугодовой периодичностью). Единственное предложенное руководителем эксперимента Лобашевым объяснение этим странностям - взаимодействие ядер трития с достаточно плотным нейтринным облаком, при котором образуются электроны с энергией выше границы бета-спектра,  причем масса этих нейтрино должна быть не меньше 10 эВ, что вполне соответствует идеям А.Пархомова. В связи с этим, приводимому  значению массы нейтрино <2,5 эВ никакого доверия нет.
Кстати, ритмика 'гуляния' спектра точно соответствует ритмике изменений скорости счета ⁹⁰Sr-⁹⁰Y и ⁶⁰Co  http://www.chronos.msu.ru/RREPORTS/parkhomov_ritmicheskie.pdf   (минимум в сентябре, максимум в апреле-мае, менее достоверный максимум в декабре).
Большие надежды возлагались на вспышку сверхновой SN1987A, но результаты получились противоречивыми и статистически малодостоверными.
Более убедительны результаты по нейтринным осцилляциям. Но в этих экспериментах определяется не масса нейтрино, а разность масс нейтрино разных типов.

Для того, чтобы это понять и даже сделать количественные оценки, нет необходимости углубляться в физические дебри. Можно воспользоваться способом, который использовали Бете и Пайерлс [Bethe H., Peierls R.- Nature, 1934, vol.133, p.689] для оценки сечения S инициируемых нейтрино реакций обратного  бета-распада, основанном на равновероятности прямых и обратных процессов
S = L³/(TV),           (1)
где L- длина волны де-Бройля нейтрино, T - характерное время бета-процесса (период полураспада), V - скорость нейтрино.
В случае релятивистских нейтрино, с которыми имеют дело в ядерной физике,  L= hc/E (h  - постоянная Планка, c - скорость света, Е - энергия нейтрино) соотношение (1) переходит в формулу
S = h³c²/E³T.            (2)
Подставив в (2) типичные для ядерной физики значения Е=1 МэВ, Т=1000 сек,  получим значение  6^. 10^-43 см², которое подтверждено экспериментами.
В случае нейтрино ультранизких энергий V<<c, L = h/mV (m - масса нейтрино), и соотношение (1) переходит в формулу
S = h³/m³V⁴T. (3)
При скорости V =5^.10⁵м/с, характерной  для   потоков галактических нейтрино, и  Т=1000 сек,  считая m ~ 10 эВ, получим S = 1,6^.10^-22 см², т.е. более чем на 20 порядков выше, чем у "ядерных" нейтрино.
Из формулы (3) нетрудно получить соотношение
Ф = Km³V⁴/h³, где  Ф - плотность потока нейтрино, при которой число  бета-распадов в ед.времени возрастает в K раз по сравнению со спонтанной радиоактивностью. Для указанных выше значений m  и V получим  Ф=1,3^.10¹⁴К н/cм²с .
Итак, для заметного возрастания радиоактивности требуется плотность потока галактических нейтрино порядка  10¹⁵ н/cм²с. Эта величина без проблем превышается при всплесках, связанных с гравилинзированием звездами, учитывая, что средняя плотность потока галактических нейтрино  порядка  10¹³ н/cм²с.
Помимо коротких и сильных всплесков, должно существовать и плавное изменение плотности достигающего Земли нейтринного потока, связанное, прежде всего, с орбитальным движением Земли. При многолетних измерениях бета радиоактивности наблюдаются ритмические изменения с годичным периодом, и этот эффект можно объяснить изменением плотности нейтринных потоков на разных участках земной орбиты. Высказана также идея о том, что ритмические изменения бета-активности могут быть связаны с космологическим векторным потенциалом, но это не объясняет всплески.

Если мы регистрируем электромагнитное излучение (свет, радиоволны), эффект, действительно, и редок, и слаб. Но рассмотрение гравитационной фокусировки потока частиц, имеющих скорость на 3-4 порядка меньше скорости света, показывает, что этот эффект становится не просто значительным, он становится главным в процессе формирования потоков, http://www.chronos.msu.ru/RREPORTS/parkhomov_raspredelenie.pdf   .
Но надо учитывать, что в случае гравилинзирования усиление плотности потока происходит только в узком направлении за счет ослабления вокруг этого направления (частицы не возникают и не исчезают, а только перераспределяют траектории). Поэтому усиление можно обнаружить лишь при достаточно высоком угловом разрешении приемника. Например, в пятне с размером 1 угловую минуту  среднее усиление потока частиц со скоростью 500 км/с составляет для звезд  7-8 порядков, для Солнца - 4 порядка, для Юпитера -3 порядка. В пятне размером больше нескольких градусов усредненное усиление уже практически отсутствует. Отсюда следует, что приемник гравитационно сфокусированных частиц должен быть телескопом, обеспечивающим достаточно высокое угловое разрешение. Кроме того, он должен обеспечивать большую продолжительность непрерывных наблюдений, так как эффект наблюдается в виде всплесков в случайный момент времени в случайном месте небесной сферы. Всплесковый характер связан с тем, что гравилинзирование происходит только тогда, когда наблюдатель, фокусирующий объект и источник находятся в строго определенном взаимном положении, а положение небесных тел непрерывно меняется. 

Тут широчайший простор для творчества. Если недоступен токарный станок с программным управлением, можно, например, отлить свинцовую заготовку, используя выброшенные аккумуляторы, и довести поверхность кольцами. 10-микронной точности поверхности вполне достаточно. Может быть, можно в качестве заготовки использовать переднюю стенку кинескопа - там применяется свинцовое стекло, и радиус кривизны подходящий. А может быть, что-нибудь выйдет из 'тарелки'  для спутникового ТВ, особенно если выстлать ее свинцом. Но потребуется доводка, чтобы получить достаточно острый фокус.

Разыскивается закрывший якобы на 2 недели "Макроскопические флуктуации" (сообщ. 263 от 11.04.2006) !

Как время-то летит... Прошу прощения! Тему открыл (попутно удалил из нее несколько последних сообщений, которые ее увели в сторону).

... можно обсуждать и здесь:
http://www.astronomy.ru/forum/index.php/topic,10723.0.html

Сейчас все прошло успешно, если не считать незначительных недоразумений при отсылке из-за таймаута: пришлось копировать текст из старой страницы, с которой отсылка не осуществлялась потому, что недавно прошло прилогинивание (повторное), и предлагалось "Try later.", в новую - так система согласилась.

Спасибо!

Цитата: AGP . Дата публикации: вчера в 12:07:17
Обнаружено нечто идущее из Космоса, способное фокусироваться  параболическим зеркалом и  влияющее  на радиоактивность

IMHO, при таком определении феномена, вряд ли можно говорить об изменении радиоактивности источника. Радиоактивность - "...явление спонтанного превращения...", а не вызванного воздействием "агента".  Если наблюдаемый эффект вызван _взаимодействием_ неизвестного сфокусированного "агента" с радионуклидом, и наблюдается только при непрерывном воздействии агента, то наблюдаемое при этом всплесковое излучение электронов при этом уместнее называть вторичным..., или в эксперименте последействие все же имеется? Зарегистрированы ли всплески РР, после прекращения фокусировки агента? Возможно ли прекратить в эксперименте фокусировку "агента" на источнике при первых импульсах всплеска и выявить имеется ли последействие? Можно ли применить в установке короткоживущие изотопы, чтобы разобраться с числом (долей) нераспавшихся после всплеска ядер и выявить, что всплесковая генерация бета-частиц была обусловлена именно распадом ядер радионуклида, а не фотоэффектом, например.

Планируете ли Вы проводить синхронные двухканальные наблюдения в установке с двумя параллельно направленными зеркалами?
Regards, И.К.

Обнаруженным всплескам пока нет иных объяснений, кроме инициации ядерной реакции 'обратного бета распада' идущим из Космоса потоком нейтрино крайне низких энергий. Нейтрино вступает в реакцию 'обратного бета распада'  (нейтрино + (A, Z)---> (A, Z+1) + e^-). Именно эта ядерная реакция используется для регистрации нейтрино в известных экспериментах (например, в хлор-аргонном  методе для солнечных нейтрино). Но в отличие от нейтрино 'ядерных' энергий, низкоэнергетичные  нейтрино могут реагировать только с ядрами, не имеющими энергетического порога преобразования в дочернее ядро и электрон, т.е. с ядрами радиоактивными, давая добавку к обычному непрерывному спектру бета-частиц моноэнергетичными электронами с энергией слегка выше граничной энергии бета-спектра. 
С другой стороны, низкоэнергетичные нейтрино имеют большую де-бройлевскую длину волны (вплоть до миллиметров), в результате чего они преломляются и отражаются на границах сред подобно свету или радиоволнам, что делает возможным их фокусировку.
С третьей стороны, для космических потоков таких нейтрино - одного из компонентов 'темной материи'- характерны весьма сильные всплески, связанные с гравилинзированием звездами и прочими массивными космическими объектами
http://www.chronos.msu.ru/RREPORTS/parkhomov_raspredelenie.pdf .
И, наконец, нейтрино столь низких энергий (лучше говорить об их скорости - десятки-сотни км/с)взаимодействуют с веществом несравненно эффективнее, чем нейтрино 'ядерных' энергий.
Таким образом, эта идея объясняет все свойства обнаруженных всплесков, и в то же время не имеет никаких противоречий с твердо установленными научными данными.