Документ взят из кэша поисковой машины. Адрес оригинального документа : http://kvant.mccme.ru/pdf/2003/01/37.pdf Дата изменения: Fri Dec 23 19:27:16 2005 Дата индексирования: Tue Oct 2 00:30:30 2012 Кодировка: Windows-1251 Поисковые слова: interferometry

ШКОЛА

В

'КВАНТЕ'

37

Небо синее, Солнце красное
А.СТАСЕНКО
Ни пустоты, ни тьмы нам не дано: Есть всюду свет, предвечный и великий И.Бунин

К

бы излучать и принимать электромагнитные волны. Отдельный атом тоже излучает, переходя в более низкое энергетическое состояние. Но он может и принимать электромагнитные волны определенных частот, возбуждаясь при этом, т.е. переходя в состояние с большей энергией. Так что атом в какой-то мере есть маленькая антенна. Только в атоме, согласно классической модели, электроны движутся по замкнутым траекториям, в простейшем случае по окружностям. А движение по окружности (с радиусом а) можно представить как сумму двух гармонических колебаний, происходящих в той же плоскости, но во взаимно перпендикулярных направлениях и со сдвигом фаз 90њ (рис.1,а):

АК ИЗВЕСТНО, АНТЕННЫ СОЗДАНЫ ДЛЯ ТОГО, ЧТО-

нений Максвелла, а в случае реального микрообъекта (атома) и квантовую физику. Однако, этим лучше заняться, поступив в Московский физико-технический институт (или в Московский университет). Сейчас же постараемся сделать некоторые приближенные оценки, опираясь на теорию размерностей и сведения об электромагнетизме из школьной физики. Для удобства даже перенумеруем необходимые нам качественные соображения. 1) Неподвижный заряд не излучает энергию. То же очевидно и в отношении заряда, движущегося с постоянной скоростью (равномерно и прямолинейно). Иначе его излучение можно было бы использовать, скажем, для определения того, какая из инерциальных систем отсчета движется, а какая неподвижна, что запрещено в физике. Итак, излучать энергию может только заряд, движущийся ускоренно. Например, заряд, колеблющийся по упомянутому выше гармоническому закону x t = a cos t , заведомо движется ускоренно,и его ускорение равно x ?? = - 2 x t . 2) Энергия, излучаемая ускоренно движущимся зарядом, течет в радиальном направлении (не обязательно равномерно по всем направлениям; рис.2). При этом предполагается, что излучение рассматривается на больших расстояниях, намного превышающих амплитуду колебаний а.

c

E BE B B

x = a cos t ,
y = a sin t , x2 + y2 = a
2



cos2 t + sin 2 t = a2 .



E r + 0 _ a
+



Рассмотрим поэтому движение зарядов только вдоль одной оси, например х. Вообразим простейшую 'антенну' в виде двух точечных одинаковых по модулю и противоположных по знаку зарядов + q , расстояние между которыми в данный момент равно x t (рис.1,б). Эта система зарядов диполь электрически нейтральна, тем не менее при постоянном значении х

H?=

y a t

x +y =a x









x=a cos Mt




y=a sin Mt a

Рис. 2

=

a

a

+
a

a) x(t)

б)
Рис. 1

(плечо диполя) она создает электрическое дипольное поле, которое убывает с расстоянием быстрее, чем поле точечного заряда. Можно показать, что модуль напряженности дипольного поля пропорционален r - 3 , но нас сейчас это статическое поле не интересует. Пусть положительный заряд неподвижен (например, тяжелое ядро атома), а отрицательный ('центр тяжести' электрона или электронного облака) движется относительно него. Чтобы точно описать возникающее переменное электромагнитное поле, необходимо использовать систему урав-

Кроме того, энергия течет от излучающего заряда, независимо от того, движется ли он вправо или влево от положения равновесия. Значит, поток энергии должен зависеть от четной степени ускорения. Какой именно? Ну конечно, второй, поскольку 3) Плотность потока энергии электромагнитной волны пропорциональна произведению электрического и магнитного полей, а последние пропорциональны друг другу, в силу линейности уравнений электромагнетизма. Уже то, что мощность излучения пропорциональна четвертой степени частоты ( W : x ??2 : 4 ), позволяет объяснить такой красивый факт природы, как голубизна неба. Дело в том, что Солнце излучает довольно широкий спектр длин электромагнитных волн (рис.3). Наш глаз приспособился видеть основную, наиболее энергетичную часть, заключенную в пределах = 0, 4 - 0, 8 мкм. Короткие волны соответствуют фиолетовому концу этого спектра, длинные красному. Но чем меньше длина волны, тем выше частота = 2c . И, согласно полученному выше соотношению, короткие (или высокочастотные) волны, возбуждая частицы атмосферы (и таким образом превращая их в излучающие