Документ взят из кэша поисковой машины. Адрес оригинального документа : http://kvant.mccme.ru/pdf/2001/05/37.pdf Дата изменения: Fri Dec 23 19:26:34 2005 Дата индексирования: Tue Oct 2 00:24:01 2012 Кодировка: Windows-1251

ШКОЛА

В

'КВАНТЕ'

37

зумеется, если потребовать полного остывания (до нулевой разности температур: T - T 0 ), то придется ждать бесконечно долго таково уж свойство уравнения ( & ): наклон кривой T t уменьшается с уменьшением разности температур. Таким образом, для экспериментальной градуировки чайника как измерителя времени, вероятно, потребуются десятки часов. Конечно, это не значит, что придется не спать все это время, но все-таки нужно будет изредка вскакивать и сверять показания термометра с какими-то 'эталонными часами' (взятыми на время у приятеля). А теперь пора поговорить о 'точности хода' нового таймера. Безуслов-

t но, температура будет определяться В с некоторой ошибкой порядка минипустыне мального деления шкалы, например летом o На T = 1 C , эта ошибка показана на рисунке 2 горизонтальным отрезком. Таймыре зимой Поскольку наклон кривой T t изменяется, будет расти ошибка определения соответствующих отрезков вреT, + # `# мени t (принцип их построения ясен из рисунка). Значит, по мере . 3 остывания чайника часы будут давать все большую неопределенность во времени. Поэтому им разумно довебудет разной в жаркой пустыне и срерять, по-видимому, лишь в течение ди снегов. Этот факт иллюстрирует времени порядка , после чего рекорисунок 3. мендуется 'заводить' часы вновь (доИтак, спокойной ночи: следите за водить воду до кипения). термометром! Понятно, что точность этих часов

>C

?
.
... XIX , II . .

Этот вектор индукции B можно представить как результат суммирования вкладов от отдельных элементов тока I l . На рисунке 1 изображены два таких элемента, симметричных относительно рассматриваемой плоскости. Каждый из этих элементов порождает элементарное поле с индукцией Il sin B ; , (2) 2 r где угол между направлением элемента тока I l и радиусом-вектором r , проведенным из этого элемента в точку наблюдения Р. Эта запись отражает закон БиоСавараЛапласа. Уже одно присутствие стольких замечательных имен говорит о важности закона (2), так что при взгляде на него хочется снять шляпу. В частности, из выражения (2) следует, что индукция пропорциональна самомэ элементу тока и убывает обратно пропорционально квадрату расстояния до него. Вспомним, кстати, что такой же характер имеет и зависимость напряженности электрического поля точечного заряда (это нам пригодится). Далее, видно, что элемент тока не порождает индукции вдоль своего направления (при = 0). Кто хочет, может просуммировать (проинтегрировать) вклады всех элементов тока и получить из выражения (2) формулу (1). Мы же перейдем к рассмотрению НЛО. Пусть он имеет формулу шара радиусом а и несет заряд q, двигаясь с постоянной скоростью v , параллельной земле (рис.2). Будем вести наблюдение за магнитным полем, порожденным этим движущимся зарядом, в вер



'контактеры' сообщают о чрезвычайно быстрых и бесшумных перемещениях неопознанных летающих объектов (НЛО). При этом бульшая часть информации об этих объектах получается в видимом диапазоне спектра (проще говоря, при помощи глаз и, изредка, обычной фотопленки). А нет ли принципиальной возможности зарегистрировать приближающийся бесшумный НЛО в отсутствие видимости (например, в случае тумана или если НЛО-навтам захочется погасить свои огни)? Какова бы ни была суть этого явления, воспользуемся им для обсуждения законов физики. Начнем с бесконечного прямого провода, по которому течет постоянный ток I (рис.1). Как известно, он порождает магнитное поле, линии индукции которого представляют собою концентрические окружности в плоскостях, перпендикулярных проводу. При этом



СЕВОЗМОЖНЫЕ 'ОЧЕВИДЦЫ' И

Y Il r Z
. 1

r

B P B


Il


X

модуль индукции одинаков во всех точках выделенной окружности радиусом r (пунктирная линия) и убывает с расстоянием обратно пропорционально этому радиусу: I B ; , (1) r где индекс подчеркивает, что индукция имеет только касательную к окружности составляющую.