: Упругая энергия твердотельной среды, деформированной сферическим включением, пропорциональна квадрату скорости поперечной волны в среде. Коэффициент пропорциональности имеет смысл инертной массы включения.
:
: http://aether.narod.ru/emc2_ru.htm
Читайте Хевисайда - он сделал это первым!
Б.М. Болотовский ОЛИВЕР ХЕВИСАЙД OLIVER HEAVISIDE
http://vivovoco.nns.ru/VV/BOOKS/HEAVISIDE/
http://vivovoco.nns.ru/VV/BOOKS/HEAVISIDE/CHAPTER_05.HTM
"В настоящее время поле равномерно движущегося заряда приводится во всех учебниках по электричеству, но ни в одном вы не найдете указания на то, что соответствующие выражения впервые получены Хевисайдом в 1889 г.
В этой же работе 1889 г. Хевисайд вычислил полную энергию электромагнитного поля, связанного с равномерно диижущимся зарядом.
Как известно, плотность энергии электромагнитного поля равна сумме квадратов электрического и магнитного полей. Чтобы найти полную энергию электромагнитного поля, нужно вычислить интеграл от плотности энергии по всему пространству. Хевисайд отдельно вычисляет интегралы от квадрата электрического поля и от квадрата магнитного поля. Первый интеграл Хевисайд обозначает через U и называет полной электрической энергией. Второй интеграл обозначен буквой Т и назван полной магнитной энергией. Разумеется, для случая точечного заряда обе эти велчины расходятся. Поэтому Хевисайд при вычислении предполагает, что источник поля не точечный, а идеально проводящая сфера радиуса a, движущаяся равномерно со скоростью u и обладающая полным зарядом q. Тогда выражения для электрической энергии U и магнитной энергии T оказываются конечным. Мы не будем здесь их приводить, отметим только, что, если скорость заряда u стремится к скорости света v в той среде, где движется заряд, то в пределе (как теперь говорят, в релятивистском пределе) из формул Хевисайда получается, что электрическая энергия U и магнитная энергия Т равны друг другу и обе зависят от скорости заряда одинаковым образом, а именно пропорциональны множителю 1/(1-u2/v2)1/2
Таким образом, и полная энергия электромагнитного поля, порожденного движущимся зарядом, пропорциональна тому же множителю 1/(1-u2/v2)1/2. Этот множитель теперь называют Лоренц-фактором, он часто встречается в формулах специальной теории относительности.
========================================================
Но вспомним, что работа Хевисайда послана в печать в декабре 1888 г.
========================================================
И в этой работе получена зависимость энергии от скорости (или, что то же самое, зависимость массы от скорости)
========================================================
такая же, как в специальной теории относительности, появившейся семнадцатью годами позднее.
========================================================
Ничего удивительного в таком совпадении нет, мы теперь знаем, что уравнения Максвелла инварианты относительно преобразования Лоренца, поэтому прямой подсчет поля движущегося источника дает тот же результат, что и пересчет поля с помощью преобразования Лоренца из той системы координат, где источник покоится. Во времена появления работы Хевисайда, где была вычислена энергия поля движущегося заряда, ни теории относительности, ни названия "лоренц-фактор" еще не существовало. Этот множитель впервые появился в работах Хевисайда.
========================================================
В тех же статьях Хевисайд рассмотрел еще один вопрос: что будет с полем движущегося заряда, если скорость заряда превосходит скорость света в той среде, где заряд движется. По-видимому, впервые вопрос об этом был поставлен в работе Хевисайда, опубликованной в журнале "Electrician" в ноябре 1888 г. [39].
В этой работе Хевисайд говорит о поле заряда, который равномерно движется в диэлектрике со скоростью и, превышающей скорость света v в диэлектрике. "
========================================================
http://vivovoco.nns.ru/VV/BOOKS/HEAVISIDE/CHAPTER_05.HTM |
» Альтернативный форум