Уважаемые участники форума!
По-видимому не всем известно, что волновые уравнения квантовой
механики (КМ), отвечающие частицам с конечной массой покоя,
описывают процессы со световой скоростью распространения
возмущений поля.
Известно, что в случае свободных частиц с ненулевой массой
каждая компонента волновой функции (скалярной, векторной или
спинорной) подчиняется уравнению Клейна-Гордона вида
,
где k = (1,2,3).
Это уравнение отличается от классического волнового уравнения
со световой скоростью распространения волн наличием последнего
массового члена, равного некоторой константе, умноженной на
волновую функцию. При переносе последнего члена в правую часть,
получаем классическое волновое уравнение с распределенными
источниками поля. Интенсивность этих источников в каждой точке
пространства пропорциональна волновой функции в той же точке,
взятой с обратным знаком. Таким образом мы имеем следующую
картину: волны распространяются со световой скоростью, и в то же
время переизлучаются (рассеиваются) в разные стороны с
интенсивностью, пропорциональной их амплитуде и массе частицы.
Количественную картину распространения рассматриваемого поля
можно получить путем анализа его функции Грина. Указанный анализ
показывает, что излученное поле, рассеиваясь, ослабляется в два
раза на расстоянии порядка r
k=h/mc, т.е. на расстоянии
порядка комптоновой длины волны частицы. Результатом такого
процесса является эффект локализации волнового пакета поля в
некоторой области пространства или его
движения с досветовой
скоростью.
В случае скалярной волновой функции рассеяние волн носит
изотропный характер, однако в случае векторной или спинорной
волновой функции волна рассеивается анизотропно. Например, в
случае электронной спинорной волновой функции в некоторой системе
отсчета, имеет место встречное распространение со световой
скоростью двух волн с одинаковыми амплитудами и спинмоментами
(но разной спиральностью), причем каждая волна переходит в
альтернативную, являя собой в итоге картину зависшего пакета.
Еще один заслуживающий внимания аспект. На основании
выше рассмотренного делается вывод о главенствующей роли
показателя рассеяния волн r
k по сравнению с массой покоя
частицы. Последняя проявляется лишь при квантовании волнового
пакета поля, в то время как характеристический интервал рассеяния
не зависит от фактора квантования.
См. подробности в статье 7 на
http://www.wolnmkm.penza.ru С уважением О.Львов
